不可压缩翼型绕流数值研究

轴流风机型号参数

轴流风机轴流风机型号、用途、性能及轴流风机参数 ——（浙江聚英风机工业有限公司提供） 一、轴流风机型号名称、用途、性能 ■管道加压轴流风机 ●JSF轴流通风机（SDF） ●大风量轴流风机（JSF-Z） JSF轴流通风机是一种高轮毂比设计的新型节能管道加压风机，具有噪声低、风压适中、气动性能范围广、安装简单等特点，广泛应用于民用、商业及工业厂矿企业建筑工程的管道加压送排风 系统。 JSF风机有两种叶轮结构形式，JSF-A采用模压圆柱形轮毂式叶轮，具有效率高、风压大等特点。JSF-Z采用压铸铝合金叶轮，机翼型前掠扭曲可调叶片，具有噪声低、外形美观、铝质叶轮的防腐防爆性能优等优点，常用于机组设备冷却、机械生产线的工艺送风。 本系列风机一般为电机内置直联传动形式，也可做成电机外置皮带传动结构形式，用于输送特殊气 体介质的场所，如厨房排油烟、工业热气等。 ■边墙壁式轴流风机 ●DFBZ低噪声方形壁式轴流风机 DFBZ系列风机采用高效低噪声轴流叶轮、风机专用电机直联传动，方形消音型外壳（可进一步降低风机噪声；整机制成方形，墙体预留方孔简单，安装方便）。出风口装有铝合金自垂百叶（可防止室外雨水、灰尘和自然风向室内倒灌）；具有明显的外形美观，噪声低、运行平稳、安装牢固等优点，广泛适用于民用商用建筑工程和厂矿企业车间的低噪声壁式排风。可根据使用场合要求制成 防爆防腐型风机。 本系列风机一般配用三相电机，按用户要求可对0.55kW以下配用单相电机。

●DWEX边墙风机（WEX） DWEX系列风机采用先进的前掠型叶片、低噪音的外转子或内转子风机专用电机直联传动，方形外壳设计可以方便地安装在混凝土墙、砖墙或轻钢压型墙板上，方形防雨罩结构牢固，外形美观。具有噪声低、风量大、运行可靠、性能参数范围广、安装简便等特点，广泛应用于厂矿企业车间和民用、商用建筑工程的边墙壁式通风换气。根据输送介质的要求，可制成防腐、防爆型。 DWEX(WEX)系列风机一般用于边墙壁式排风，配设45°防雨罩（或特殊制造成60°）和防虫网（夜间可防止昆虫循灯光飞入车间）。可按需要制成边墙送风机型号为DWSP(WSP)，配设90°防雨罩(防风、雨、尘)和防虫网（夜间可防止昆虫循灯光飞入车间）。 附件选配：重力式止回风阀（可确保车间在风机不开时保持与室外隔绝），订货时注明。 ●DWBX板壁式轴流风机 DWBX系列风机采用高效翼型轴流式叶轮与低噪声电机直联驱动，压型金属板式外壳，具有墙面 安装简便、整机重量轻、运转平稳、外形美观。多用于轻钢结构建筑边墙、窗框安装的壁式送排风 场合。 选配附件：出风口可根据使用场合配设铝制重力式止回阀或加设防雨罩、配设防虫网等，更好的起 到防尘、防自然风倒灌作用。 DWBX系列风机一般用于排风，如用于送风需在订货时另行说明。 ●JYFF大风量窗式负压风机 ●DZ低噪声轴流风机 DZ系列风机采用宽叶片、大弦长、空间扭曲倾斜式的轴流叶轮、风机专用电机，直联传动。具有 明显的噪声低、风量大、耗电省、重量轻等优点。广泛适用于厂房、仓库、办公楼、住宅等场所的 壁式排风、管道送风。 本系列风机分:DZ-I型壁式（可加设网罩、防雨弯头或防尘自垂百叶）；DZ-II型管道式，带底脚。 DZ-III型电机外置式。

不可压缩流体的平面势流解读

第六章 不可压缩流体的平面势流 §6-1 有势流动的速度势函数 一、速度势函数? 对于无旋流动，有 ?????? ? ????= ????=????= ??y u x x w z u z y w υυ (1) 根据数学分析可知：上式成立是z w y x u d d d ++υ成为某一函数),,,(t z y x ?的 全微分的充要条件。?称为速度势函数，简称速度势。 即：z w y x u d d d d ++=υ? 又有： z z y y x x d d d d ??+??+??= ???? x u ??=∴?，y ??=? υ，z w ??= ? 又由矢量分析： k z i y i x k w i i u V ??+??+??=++=???υ???==grad (2) 即速度势的梯度等于流场的速度。 在柱坐标中：径向速度： r r ??= ? υ 切向速度：θ??υθ??= ??=r s 轴向速度： z z ??= ?υ 由此可见，?对任意方向的偏导数，就是速度V 在该方向的投影，这是?的 一个重要性质。 函数),,,(t z y x ?称为速度势函数，简称速度势，对无旋流动)0rot (=V ，总有速度势存在，所以，无旋流动也称为有势流动。 在有势流动中，Γ和?的关系为：

()??++=?=B A B A AB z w y x u s V Γd d d d υ A B B A ???-==?d (3) 即在有势流动中，沿AB 曲线的切向速度线积分(速度环量)等于终点B 与起点A 的速度势之差。 又：在有势流动中，沿任一封闭周线K 的速度环量 ()??++=?=K K z w y x u s V Γd d d d υ ?K ? d ＝ 若?是单值或由斯托克斯定理，则0 d =?K ? 二、势函数方程 将 x u ??= ?，y ??=? υ，z w ??=?代入不可压流体连续方程： 0=??+??+??z w y x u υ 则有：02 2 22222=?=??+??+??????z y x (4) (其中 2 2 22222 z y x ??+??+??=?=?称为拉普拉斯算子) 即在不可压流体的有势流动中，速度势?满足拉普拉斯方程。凡是满足拉 普拉斯方程的函数，数学上称为调和函数，所以，速度势点数是一个调和函数。 对柱面坐标，?的拉普拉斯方程为： 2222222 11z r r r r ??+ ??+??+??=??θ???? (5) 〔推导过程为：将 r r ???υ＝ ，θ?υθ??r ＝，z z ???υ＝代入柱面坐标的连续方程，即可〕 根据以上讨论可知：只要流体流动无旋。则必然存在单值的速度势函数， 反之，若流场中存在单值的势函数?，则此流动必为无旋流动。此外，流动无旋，流场中沿封闭曲线的速度环量为零。 即： ?ω?0＝ 00=?Γ＝ω 因此，求解不可压流体的无旋流动问题，便可归结为求解速度势问题，以 此求得速度场，再由无旋流动的伯努利方程const g 2g 2 =++V p z ρ，求得压力分布。

流体力学 气体的一元流动

第8章 气体的一元流动 一、 学习的目的和任务 1．掌握可压缩气体的伯努利方程 2．理解声速和马赫数这两个概念 3．掌握一元气体的流动特性，能分析流速、流通面积、压强和马赫数等参数的相互关系 4．掌握气体在两种不同的热力管道（等温过程和绝热过程）的流动特性。 二、 重点、难点 1．重点： 声速、马赫数、可压气体的伯努利方程、等温管道流动、绝热管道流动 2．难点： 声速的导出、管道流动参数的计算 由于气体的可压缩性很大，尤其是在高速流动的过程中，不但压强会变化，密度也会显著地变化。这和前面研究液体的章节中，视密度为常数有很大的不同。 气体动力学研究又称可压缩流体动力学，研究可压缩性流体的运动规律及其应用。其在航天航空中有广泛的应用，随着研究技术的日益成熟，气体动力学在其它领域也有相应的应用。本章将简要介绍气体的一元流动。 8.1 气体的伯努利方程 在气体流动速度不太快的情况下，其压力变化不大，则气体各点的密度变化也不大，因此可把其密度视为常数，即把气体看成是不可压缩流体。这和第四章研究理想不可压缩流体相似，所以理想流体伯努利方程完全适用，即 22 1122 1222p u p u z z g g g g ρρ++=++ (8.1-1) 上式中12,p p ——流体气体两点的压强； 12,u u ——流动气体两点的平均流速 在气体动力学中，常以g ρ乘以上式（8.1-1）后气体伯努利方程的各项表示称压强的

形式，即 2 212 11222 2 u u p gz p gz ρρρρ++ =++ (8.1-2) 由于气体的密度一般都很小，在大多数情况下1gz ρ和2gz ρ很相近，故上式(8.1-2)就可以表示为 2 212 122 2 u u p p ρρ+ =+ (8.1-3) 前面已经提到，气体压缩性很大，在流动速度较快时，气体各点压强和密度都有很大的变化，式(8.1-3)就不能适用了。必须综合考虑热力学等知识，重新导出可压缩流体的伯努利方程,推导如下。 如图8-1所示，设一维稳定流动的气体，在上面任取一段微小长度ds ，两边气流断面1、2的断面面积、流速、压强、密度和温度分别为A 、u 、p 、ρ、T ；A dA +、 u du +、p dp +、d ρρ+、T dT +。 取流段1-2作为自由体，在时间dt 内，这段自由体所作的功为 ()()()W pAudt p dp A dA u du dt =-+++ (8.1-4) 根据恒流源的连续性方程式，有uA C ρ=（常数），所以上式(8.1-4)可写成 ()p p dp p p dp W Cdt Cdt Cdt d d ρ ρρρρρ ++= - =-++ 由于在微元内，可认为ρ和d ρρ+很相近，则上式可化简为 图8-1 ds 微元流段

可压缩流动离散涡方法

万方数据

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可压缩流动离散涡方法 作者：吴文权， 居江宁， WU Wen-Quan， JU Jiang-Ning 作者单位：上海理工大学, 刊名： 工程热物理学报 英文刊名：JOURNAL OF ENGINEERING THERMOPHYSICS 年，卷(期)：2001,22(2) 被引用次数：1次 参考文献(10条) 1.Sarpkaya T Computational Methods with Vortices-the 1988Freeman Scholar Lecture 1989 2.Wu wenquan;Sisto F Vortex Simulation ofUnsteady Stall in a Cascade with Piecewise Linearization andRecorrection Technique 1987 3.Sisto F;Wu Wenquan Computational Aerodynamics ofOscillating Cascades with the Evolution of Stall 1989(04) 4.Wenquan Wu;F Sisto Numerical Simulation forAero- elasticity in Turbomachines with Vortex Method 1994 5.吴文权旋涡的场特征与物质性-离散涡方法基础 1996(03) 6.叶春明;吴文权数值模拟园柱绕流旋涡运动及尾流不稳定性分析 1997(02) 7.吴文权;郭少为非定常空气流场中污染气体的对流与粘性扩散 1998(02) 8.吴文权;黄远东液固两相流动中旋涡对固体粒子运动影响的数值研究 1999(03) 9.Ju Jiangning;Wu Wenquan A New DiscreteVortex Method for Compressible Flow 1999 10.Yoshifumi Ogami;Hiroki Inaba ParticleMethod for Isentropic Compressible Flow Simulation 1996(03) 本文读者也读过(10条) 1.索奇峰二维钝体绕流计算的离散涡奇点分布法[学位论文]2002 2.居江宁.吴文权圆柱绕流远场涡结构的数值研究[会议论文]-2001 3.董婧.宗智.陈伟.李章锐.孙雷.DONG Jing.ZONG Zhi.CHEN Wei.LI ZhangRi.SUN Lin二维圆柱绕流的离散涡法计算[期刊论文]-中国海洋平台2011,26(1) 4.黄远东.吴文权.王远成.张红武.王光谦非定常不稳定气固两相流动的离散涡数值仿真Ⅲ.非定常不稳定气固两相流动中颗粒运动与旋涡的相关结构[期刊论文]-郑州工程学院学报2003,24(1) 5.居江宁.吴文权.JU Jiang-ning.WU Wen-quan圆柱绕流远场涡对的数值模拟[期刊论文]-上海理工大学学报2000,22(3) 6.徐晓亮.黄海明.章梓茂.XU Xiaoliang.HUANG Haiming.ZHANG Zimao两相流方柱绕流的离散涡模拟[期刊论文]-北京交通大学学报（自然科学版）2008,32(4) 7.董婧.宗智.孙雷.李章锐基于离散涡法的二维圆柱绕流数值模拟[会议论文]-2010 8.索奇峰.周述华二维钝体绕流的离散涡数值模拟[期刊论文]-四川建筑2002,22(4) 9.GAO Li-jin THE INVESTIGATION OF VORTEX METHOD AND ITS APPLICATION TO DRAG REDUCTION TECHNOLOGY[期刊论文]-水动力学研究与进展B辑2006,18(3) 10.刘中秋轴对称射流中拟序结构演变的数值模拟[学位论文]2001 引证文献(1条) 1.罗坤气固两相自由剪切流动的直接数值模拟和实验研究[学位论文]博士 2005

轴流风机型号参数

轴流风机型号参数

轴流风机轴流风机型号、用途、性能及轴流风机参数——（浙江聚英风机工业有限公司提供） 一、轴流风机型号名称、用途、性能 ■管道加压轴流风机 ●JSF轴流通风机（SDF） ●大风量轴流风机（JSF-Z） JSF轴流通风机是一种高轮毂比设计的新型节能管道加压风机，具有噪声低、风压适中、气动性能范围广、安装简单等特点，广泛应用于民用、商业及工业厂矿企业建筑工程的管道加压送排风系统。 JSF风机有两种叶轮结构形式，JSF-A采用模压

圆柱形轮毂式叶轮，具有效率高、风压大等特点。JSF-Z采用压铸铝合金叶轮，机翼型前掠扭曲可调叶片，具有噪声低、外形美观、铝质叶轮的防腐防爆性能优等优点，常用于机组设备冷却、机械生产线的工艺送风。 本系列风机一般为电机内置直联传动形式，也可做成电机外置皮带传动结构形式，用于输送特殊气体介质的场所，如厨房排油烟、工业热气等。 ■边墙壁式轴流风机 ●DFBZ低噪声方形壁式轴流风机 DFBZ系列风机采用高效低噪声轴流叶轮、风机专用电机直联传动，方形消音型外壳（可进一步降低风机噪声；整机制成方形，墙体预留方孔简单，安装方便）。出风口装有铝合金自垂百叶（可

防止室外雨水、灰尘和自然风向室内倒灌）；具有明显的外形美观，噪声低、运行平稳、安装牢固等优点，广泛适用于民用商用建筑工程和厂矿企业车间的低噪声壁式排风。可根据使用场合要求制成防爆防腐型风机。 本系列风机一般配用三相电机，按用户要求可对 0.55kW以下配用单相电机。 ●DWEX边墙风机（WEX） DWEX系列风机采用先进的前掠型叶片、低噪音的外转子或内转子风机专用电机直联传动，方形外壳设计可以方便地安装在混凝土墙、砖墙或轻钢压型墙板上，方形防雨罩结构牢固，外形美观。具有噪声低、风量大、运行可靠、性能参数范围广、安装简便等特点，广泛应用于厂矿企业车间和民用、商用建筑工程的边墙壁式通风换气。根据输送介质

CFD可压缩及不可压缩流体的解释

1、可压缩/ 不可压缩流体的概念 不可压缩流体压缩性是流体的基本属性。任何流体都是可以压缩的，只不过可压缩的程度不同而已。液体的压缩性都很小，随着压强和温度的变化，液体的密度仅有微小的变化，在大多数情况下，可以忽略压缩性的影响，认为液体的密度是一个常数。dP/dT=0的流体称为不可压缩流体，而密度为常数的流体称为不可压均质流体。 气体的压缩性都很大。从热力学中可知，当温度不变时，完全气体的体积与压强成反比，压强增加一倍，体积减小为原来的一半；当压强不变时，温度升高1℃体积就比0℃时的体积膨胀1/273。所以，通常把气体看成是可压缩流体，即它的密度不能作为常数，而是随压强和温度的变化而变化的。我们把密度随温度和压强变化的流体称为可压缩流体。 2、特例 把液体看作是不可压缩流体，气体看作是可压缩流体，都不是绝对的。在实际工程中，要不要考虑流体的压缩性，要视具体情况而定。例如，研究管道中水击和水下爆炸时，水的压强变化较大，而且变化过程非常迅速，这时水的密度变化就不可忽略，即要考虑水的压缩性，把水当作可压缩流体来处理。又如，在锅炉尾部烟道和通风管道中，气体在整个流动过程中，压强和温度的变化都很小，其密度变化很小，可作为不可压缩流体处理。再如，当气体对物体流动的相对速度比声速要小得多时，气体的密度变化也很小，可以近似地看成是常数，也可当作不可压缩流体处理。 3、维基百科中的解释 在连续介质力学里，不可压缩流是流速的散度等于零的流动，更精确地称为等容流。这理想流动可以用来简化理论分析。实际而言，所有的物质多多少少都是可压缩的。请注意“等容”这术语指的是流动性质，不是物质性质；意思是说，在某种状况，一个可压缩流体会有不可压缩流的动作。由于做了不可压缩这假设，物质流动的主导方程能够极大地简化。 4、应用 1、在一般情况下，液体的可压缩性可以忽略，建立不可压缩流体模型（ρ=常数）。 2、在常温常压下气体作低速流动时（v< 100 m/s ），气体密度的相对变化小于5％,也可按不可压缩流体处理（液体和气体压缩性比较）。当气体作高速流动时（V>100m/s ），要考虑其密度变化带来的影响，称之为可压缩流体。

不可压缩流体动力学基础习题答案

不可压缩流体动力学基础 1．已知平面流场的速度分布为xy x u x +=2，y xy u y 522+=。求在点（1，-1）处流体微团的线变形速度，角变 形速度和旋转角速度。 解：（1）线变形速度：y x x u x x +=??=2θ 54+=??=xy y u y y θ 角变形速度：()x y y u x u x y z +=??? ? ????+??=222121ε 旋转角速度：()x y x u x u x y z -=???? ????-??=2221 21ω 将点（1，-1）代入可得流体微团的 1=x θ，1=y θ；23/z =ε；21/z =ω 2．已知有旋流动的速度场为322+=y u x ，x z u y 32+=，y x u z 32+=。试求旋转角速度，角变形速度和 涡线方程。 解：旋转角速度：21 21=???? ????-??=z u y u y z x ω 2 121=??? ????-??=x u z u z x y ω 2121=???? ????-??=y u x u x y z ω 角变形速度：2 521=???? ????+??=z u y u y z x ε 2 521=??? ????-??=x u z u z x y ε 2521=??? ? ????-??=y u x u x y z ε 由z y x dz dy dx ωωω==积分得涡线的方程为： 1c x y +=，2c x z +=

3．已知有旋流动的速度场为22z y c u x +=，0=y u ，0=z u ，式中c 为常数，试求流场的涡量及涡线方程。 解：流场的涡量为： 0=??-??=z u y u y z x Ω 22z y cz x u z u z x y +=??-??= Ω 22z y cy y u x u x y z +-=??-??=Ω 旋转角速度分别为：0=x ω 222z y cz y +=ω 222z y cy z +-=ω 则涡线的方程为：c dz dy z y +=??ωω 即c y dz z dy +-=?? 可得涡线的方程为： c c y =+22 4．求沿封闭曲线2 22b y x =+,0=z 的速度环量。（1）Ax u x =，0=y u ；（2）Ay u x =，0=y u ；（3）0=y u ，r A u =θ。其中A 为常数。 解：（1）由封闭曲线方程可知该曲线时在z =0的平面上的圆周线。 在z =0的平面上速度分布为： Ax u x =，0=y u 涡量分布为：0=z Ω 根据斯托克斯定理得：0==?z A z s dA ΩΓ （2）涡量分布为：A z -=Ω 根据斯托克斯定理得：2b A dA z A z s πΩΓ-==?

轴流通风机翼型基础知识

轴流通风机翼型基础知识培训 机翼型理论：飞机机翼的横截面（机翼的截面形状都为三角形）的形状使得从机翼上表面流过的空气速度大于从机翼下表面流过 的空气速度。这样机翼上表面所受空气的压力就小于机翼下表面所受空气压力。这个压力差就是飞机的上升力，上下面的弧度不同造成它们产生的气压不同，所以产生了向上的升力。

工作原理：气体以一个攻角进入叶轮，在翼背（工作面）上产生一个升力，同时必定在翼腹（非工作面）上产生一个大小相等方向相反的作用力，使气体排出叶轮呈螺旋形沿轴向向前运动。与此同时，风机进口处由于差压的作用，使气体不断地吸入。 对动叶可调轴流式风机，攻角越大，翼背的周界越大，贝U升力越大，风机的压差就越大，而风量越小。当攻角达到临界值时，气体将离开翼背的型线而发生涡流，导致风机压力大幅度下降而产生失速现象。 轴流式风机中的流体不受离心力的作用，所以由于离心力作用而升高的静压能为零，因而它所产生的能头远低于离心式风机。故般适用于大流量低扬程的地方，属于高比转数范围 J KM -I BX1CK I :： 如I if,/ ( m /s 卜

第一章通风机中的伯努利原理和翼型升力 第一节伯努利原理 飞机机翼地翼剖面又叫做翼型，一般翼型的前端圆钝、后端尖锐，上表面拱起、下表面较平，呈鱼侧形。前端点叫做前缘，后端点叫做后缘，两点之间的连线叫做翼弦。当气流迎面流过机翼时，流线分布情况如图2。原来是一股气流，由于机翼地插入，被分成上下两股。通过机翼后，在后缘又重合成一股。由于机翼上表面拱起，是上方的那股气流的通道变窄。根据气流的连续性原理和伯努利定理可以得知，机翼上方的压强比机翼下方的压强小，也就是说，机翼下表面受到向上的压力比机翼上表面受到向下的压力要大，这个压力差就是机翼产生的升力。 图2-气流从机翼上下方流过的情况 通风机叶片翼剖面又叫做翼型，一般翼型的前端（进气）圆钝、后端尖锐，上表面

第八章 粘性不可压缩流体的层流运动

8.6 不可压缩粘性流体在无穷长直圆管内流。由实验知，其璧面传热系数h 与圆管的直径D ， 热传导系数k,流体的平均速度U ，密度ρ，粘度系数μ和流体比热c 有关，其中h 具有 h/D 的量纲。试由量纲分析证明 P r ). (R e ,f Nu = 式中k hD Nu =叫做努塞尔特（Nusselt ）数，μ ρUD = Re 是雷诺数，k c μ= Pr 是 普朗特数。 解：由题意：,,,,,(][c U k D f h μρ= 此式中有n=6个物理量，其中含4=r 个基本量纲，按π定理可简化为2=-r n 个无量纲间的函数关系。 记质量，长度，时间和温度的基本量纲分别为K T L M ,,,写出各量的量纲如下： []L D =，[][]1 3 )/(--==K MLT LK W k ，[]1 -=LT U ，[]3-=ML ρ，1 1][--=T ML μ， []1 3 --=?? ? ???= K MT D k h ，1 22][-=K T L c 。 现取D ，k ，U ，ρ为基本量，将其余各量与这些基本量组合成无量纲量。 例如，设 ]ξ γ β α ρ][][][][U k D h =，列出此式两侧的量纲有： ξ γβαβ γ βξ β331 3 -++---+--=L K T M K MT 显然两侧的幂次应该分别相等：???????=-++-=--=--=+031331ξγβαβγβξβ解得??? ????===-=001 1ξγβα， 即[]][][1 k D h -=，于是k hD Nu = 构成一个无量纲量。 同理： ),,,,,(][1c U k D h f μρ=，取μ,,,k U D 为基本量，将其余各量与这些基本量组合成无量纲量。 设[]ξ γ β α μρ][][][][k U D =，列出此式两侧的量纲有： β βξ γβαξ β----+++-=K T L M ML r 333 两侧的幂次应该分别相等：???????=-=---=-++=+003331βγβξγβαξβ解得??? ????====100 0ξγβα，

轴流风机选型、型号、参数(精)

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轴流风机轴流风机型号、用途、性能及轴流风机参数 ——(浙江聚英风机工业有限公司提供一、轴流风机型号名称、用途、性能■ 管道加压轴流风机 ● JSF 轴流通风机(SDF ● 大风量轴流风机(JSF-Z JSF 轴流通风机是一种高轮毂比设计的新型节能管道加压风机,具有噪声低、风压适中、 气动性能范围广、安装简单等特点,广泛应用于民用、商业及工业厂矿企业建筑工程的管道加压送排风系统。 JSF 风机有两种叶轮结构形式, JSF-A 采用模压圆柱形轮毂式叶轮,具有效率高、风压大等特点。 JSF-Z 采用压铸铝合金叶轮,机翼型前掠扭曲可调叶片,具有噪声低、外形美观、铝质叶轮的防腐防爆性能优等优点,常用于机组设备冷却、机械生产线的工艺送风。 本系列风机一般为电机内置直联传动形式, 也可做成电机外置皮带传动结构形式, 用于输送 特殊气体介质的场所,如厨房排油烟、工业热气等。 ■ 边墙壁式轴流风机 ● DFBZ 低噪声方形壁式轴流风机 DFBZ 系列风机采用高效低噪声轴流叶轮、风机专用电机直联传动,方形消音型外壳(可进

一步降低风机噪声;整机制成方形,墙体预留方孔简单,安装方便。出风口装有铝合金自 垂百叶(可防止室外雨水、灰尘和自然风向室内倒灌 ;具有明显的外形美观,噪声低、运行平稳、安装牢固等优点, 广泛适用于民用商用建筑工程和厂矿企业车间的低噪声壁式排风。 可根据使用场合要求制成防爆防腐型风机。 本系列风机一般配用三相电机,按用户要求可对 0.55kW 以下配用单相电机。 ● DWEX 边墙风机(WEX DWEX 系列风机采用先进的前掠型叶片、低噪音的外转子或内转子风机专用电机直联传动,方形外壳设计可以方便地安装在混凝土墙、砖墙或轻钢压型墙板上, 方形防雨罩结构牢固, 外形美 观。具有噪声低、风量大、运行可靠、性能参数范围广、安装简便等特点,广泛应用于厂矿企业 车间和民用、商用建筑工程的边墙壁式通风换气。根据输送介质的要求,可制成防腐、防爆型。 DWEX(WEX系列风机一般用于边墙壁式排风, 配设 45°防雨罩(或特殊制造成 60°和防虫网 (夜 间可防止昆虫循灯光飞入车间。可按需要制成边墙送风机型号为 DWSP(WSP,配设 90°防雨罩 (防风、雨、尘 和防虫网(夜间可防止昆虫循灯光飞入车间。 附件选配:重力式止回风阀(可确保车间在风机不开时保持与室外隔绝 ,订货时注明。 ● DWBX 板壁式轴流风机 DWBX 系列风机采用高效翼型轴流式叶轮与低噪声电机直联驱动,压型金属板式外壳,具

3 不可压缩流体恒定流动量定律实验

不可压缩流体恒定流动量定律实验 一、实验目的要求： １．验证不可压缩流体恒定流的动量方程； ２．通过对动量与流速、流量、出射角度、动量矩等因素间相关性的分析研究，进一步掌握流体动力学的动量守恒定理； ３．了解活塞式动量定律实验仪原理、构造，进一步启发与培养创造性思维的能力。 动量定律实验装置图 1. 自循环供水器 2. 实验台 3. 可控硅无级调速器 4. 水位调节阀 5. 恒压水箱 6. 管嘴 7. 集水箱8. 带活塞的测压管9. 带活塞和翼片的抗冲平板10. 上回水管 二、实验原理 恒定总流动量方程为 取脱离体，因滑动摩擦阻力水平分离，可忽略不计，故x方向的动量方程化为

即 式中:——作用在活塞形心处的水深； D——活塞的直径； Q——射流流量； ——射流的速度； ——动量修正系数。 实验中，在平衡状态下，只要测得Q流量和活塞形心水深，由给定的管嘴直径d和 活塞直径D，代入上式，便可验证动量方程，并率定射流的动量修正系数值。其中，测 压管的标尺零点已固定在活塞的园心处，因此液面标尺读数，即为作用在活塞园心处的水深。 三、实验方法与步骤 １．准备：熟悉实验装置各部分名称、结构特征、作用性能，记录有关常数。 ２．开启水泵：打开调速器开关，水泵启动２～３分钟后，关闭２～３秒钟，以利用回水排除离心式水泵内滞留的空气。 ３．调整测压管位置：待恒压水箱满顶溢流后，松开测压管固定螺丝，调整方位，要求测压管垂直、螺丝对准十字中心，使活塞转动松快。然后旋转螺丝固定好。 ４．测读水位：标尺的零点已固定在活塞园心的高程上。当测压管内液面稳定后，记下 值。 测压管内液面的标尺读数，即h ｃ ５．测量流量：用体积法或重量法测流量时，每次时间要求大于20秒，若用电测仪测流量时，则须在仪器量程范围内。均需重复测三次再取均值。 ６．改变水头重复实验：逐次打开不同高度上的溢水孔盖，改变管嘴的作用水头。调节调速器，使溢流量适中，待水头稳定后，按３－５步骤重复进行实验。 的影响：取下平板活塞，使水流冲击到活塞套内，调整好位置，７．验证 2x≠０对Ｆ ｘ 使反射水流的回射角度一致，记录回射角度的目估值、测压管作用水深ｈc′和管嘴作用水头Ｈ 。 ０ 四、实验分析与讨论 1、实测β与公认值(β=1.02～1.05)符合与否？如不符合，试分析原因。

轴流式风机性能曲线

轴流式风机的性能 摘要 轴流式风机在火力发电厂及当今社会中得到了非常广泛的运用。本文介绍了轴流式风机的工作原理、叶轮理论、结构型式、性能参数、性能曲线的测量、运行工况的确定及调节方面的知识,并通过实验结果分析了轴流式风机工作的特点及调节方法。 关键词：轴流式风机、性能、工况调节、测试报告

目录 1绪论 1.1风机的概述 (4) 1.2风机的分类 (4) 1.3轴流式风机的工作原理 (4) 2轴流式风机的叶轮理论 2.1概述 (4) 2.2轴流式风机的叶轮理论 (4) 2.3 速度三角形 (5) 2.4能量方程式 (6) 3轴流式风机的构造 3.1轴流式风机的基本形式 (6) 3.2轴流式风机的构造 (7) 4轴流式风机的性能曲线 4.1风机的性能能参数 (8) 4.2性能曲线 (10) 5轴流式风机的运行工况及调节 5.1轴流式风机的运行工况及确定 (11) 5.2轴流式风机的非稳定运行工况 (11) 5.2.1叶栅的旋转脱流 (12) 5.2.2风机的喘振 (12) 5.2.3风机并联工作的“抢风”现象 (13) 5.3轴流式风机的运行工况调节 (14) 5.3.1风机入口节流调节 (14) 5.3.2风机出口节流调节 (14) 5.3.3入口静叶调节 (14) 5.3.4动叶调节 (15) 5.3.5变速调节 (15) 6轴流风机性能测试实验报告 6.1实验目的 (15) 6.2实验装置与实验原理 (15) 6.2.1用比托静压管测定质量流量 6.2.2风机进口压力 6.2.3风机出口压力

6.2.4风机压力 6.2.5容积流量计算 6.2.6风机空气功率的计算 6.2.7风机效率的计算 6.3数据处理 (19) 7实验分析 (27) 总结 (28) 致谢词 (29) 参考文献 (30)

流体力学讲义 第八章 管道不可压缩流体恒定流

第八章管道不可压缩流体恒定流 有压管流是日常生活中最常见的输水方式，本章主要介绍了有压管流的水力特点，计算问题以及简单管道与串联、并联和管网的水力计算原理与应用。 概述 一、概念 有压管流（penstock）：管道中流体在压力差作用下的流动称为有压管流。 有压恒定管流：管流的所有运动要素均不随时间变化的有压管流。 有压非恒定管流：管流的运动要素随时间变化的有压管流。 观看录像 二、分类 1.有压管道根据布置的不同，可分为： 简单管路：是指管径、流速、流量沿程不变，且无分支的单线管道。 复杂管路：是指由两根以上管道所组成的管路系统。 2.按局部水头损失和流速水头之和在总水头损失中所占的比重，管道可分为 长管：指管道中以沿程水头损失为主，局部水头损失和流速水头所占比重小于（5%-10%）的沿程水头损失，从而可予以忽略的管道。 短管：局部水头损失和流速水头不能忽略的、需要同时计算的管道。 三、有压管道水力计算的主要问题 1.验算管道的输水能力：在给定作用水头、管线布置和断面尺寸的情况下，确定输送的流量。 2.确定水头：已知管线布置和必需输送的流量，确定相应的水头。 3.绘制测压管水头线和总水头线：确定了流量、作用水头和断面尺寸（或管线）后，计算沿管线各断面的压强、总比能，即绘制沿管线的测压管水头线和总水头线。 第一节简单管道的水力计算 一、基本公式 1.淹没出流 图8-1中，列断面１－１与２－２的能量方程(4-15)，

图8-1 令： 且w1>>w, w2>>w，则有 （8-1） 说明：简单管道在淹没出流的情况下，其作用水头H0完全被消耗于克服管道由于沿程阻力、局部阻力所作负功所产生的水头损失上。即： 管道中的流速与流量为： （8-2） （8-3） 式中： ——管系流量系数，，它反映了沿程阻力和局部阻力对管道输水能力的影响。H0——作用水头，指上、下游水位差加上游行进流速的流速水头。 ——局部阻力系数，包含出口损失。 问题：图示两根完全相同的长管道，只是安装高度不同，两管道的流量关系为：

不可压缩流体恒定流能量方程

（二）不可压缩流体恒定流能量方程 （伯诺里方程）实验及问题分析 一、实验目的要求 1．验证流体恒定总流的能量方程； 2．通过对动水力学诸多水力现象的实验分析研讨，进一步掌握有压管流中动水力学的能量转换特性； 3．掌握流速、流量、压强等动水力学水力要素的实验量测技能。 二、实验装置 本实验的装置如图2.1所示。 图2—1自循环伯诺里方程实验装置图 1.自循环供水器； 2.实验台； 3.可控硅无级调速器； 4.溢流板； 5.稳水孔板； 6.恒压水箱； 7.测压计；8.滑动测量尺；9.测压管；10.实验管道；11.测压点；12.毕托管；13.流量调节阀； 说明 本仪器侧压管有两种： 1．毕业托管测压管（表2.1中标*的测压管），用以测读毕托管探头对准点的

总水头g u p Z H 22 ++='γ，须注意一般情况下H '与断面总水头 )2(2 g v p Z H ++=γ不同（因一般u υ≠），它的水头线只能定性表示总水头变化 趋势； 2．普通测压管（表2.1未标*者），用以定量量测测压管水头。 实验流量用阀13调节，流量由体积时间法（量筒、秒表另备）、重量时间法（电子称另备）或电测法测量（以下实验类同）。 三、实验原理 在实验管路中沿管内水流方向取n 个过水断面。可以列出进口断面（1）至另一断面（i ）的能量方程式（i=2，3，……，n ） 22 1 111122i i i i i p a p a Z Z hw g g υυγγ-++=+++ 取，121===n αααΛ，选好基准面，从已设置的各断面的测压管中读出 γ p Z +值，测出通过管路的流量，即可计算出断面平均流速v 及g v 22 α，从而即可 得到各断面测管水头和总水头。 四、实验方法与步骤 1．熟悉实验设备，分清哪些测管是普通测压管，哪些是毕托管测压管，以及两者功能的区别。 2．打开开关供水，使水箱充水，待水箱溢流，检查调节阀关闭后所有测压管水面是否齐平。如不平则需查明故障原因（例连通管受阻、漏气或夹气泡等）并加以排除，直至调平。 3．打开阀13，观察思考1）测压管水头线和总水头线的变化趋势；2）位置水头、压强水头之间的相互关系；3）测点（2）、（3）测管水头同否？为什么？4）测点（12）、（13）测管水头是否不同？为什么？5）当流量增加或减少少测管水头如何变化？ 4．调节阀13开度，待流量稳定后，测记各测压管液面读数，同时测记实验流量（毕托管供演示用，不必测记读数）。 5．改变流量2次，重复上述测量。其中一次阀门开度大到使19号测管液面接近标尺零点。

流体力学第八章气体的一元流动

流体力学-第八章-气体的一元流动

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189 第8章 气体的一元流动 一、 学习的目的和任务 1．掌握可压缩气体的伯努利方程 2．理解声速和马赫数这两个概念 3．掌握一元气体的流动特性，能分析流速、流通面积、压强和马赫数等参数的相互关系 4．掌握气体在两种不同的热力管道（等温过程和绝热过程）的流动特性。 二、 重点、难点 1．重点： 声速、马赫数、可压气体的伯努利方程、等温管道流动、绝热管道流动 2．难点： 声速的导出、管道流动参数的计算 由于气体的可压缩性很大，尤其是在高速流动的过程中，不但压强会变化，密度也会显著地变化。这和前面研究液体的章节中，视密度为常数有很大的不同。 气体动力学研究又称可压缩流体动力学，研究可压缩性流体的运动规律及其应用。其在航天航空中有广泛的应用，随着研究技术的日益成熟，气体动力学在其它领域也有相应的应用。本章将简要介绍气体的一元流动。 8.1 气体的伯努利方程 在气体流动速度不太快的情况下，其压力变化不大，则气体各点的密度变化也不大，因此可把其密度视为常数，即把气体看成是不可压缩流体。这和第四章研究理想不可压缩流体相似，所以理想流体伯努利方程完全适用，即 22 1122 1222p u p u z z g g g g ρρ++=++ (8.1-1) 上式中12,p p ——流体气体两点的压强； 12,u u ——流动气体两点的平均流速 在气体动力学中，常以g ρ乘以上式（8.1-1）后气体伯努利方程的各项表示称压强的

流体力学-10 可压缩流动

10 10 气体动力学基础气体动力学基础 可压缩气体 密度变化 1微弱扰动的维传播 1010--1 1 微弱扰动的一维传播微弱扰动的一维传播不可压缩流动：扰动 整个流场 不一定波及整个流场可压缩流动：小扰动传播速度 不定波及整个流场 向右压缩：p p+dp p p+dp，，ρ ρ+dρ T T+dT 向左膨胀：p p p p--dp dp，，ρ ρρ ρ--dρ T T T T--dT

小扰动传播：非定常流动微弱扰动传播速度为 微弱扰动传播速度为a a 连续性方程 略去高阶微量，得 动量方程

液体：体积模量（弹性模量） p,T,ρ,v无穷小 无穷小可逆过程 气体：p,T,ρ,v 气体穷小逆过程 气体： 等熵过程过程迅速绝热

音速：声音的传播速度，微弱压缩波 音速：声音的传播速度，微弱压缩波++膨胀波交替音速：声音的传播速度微弱压缩波+ 微弱压缩波 微弱扰动传播速度的统称。传播速度 亚音速流动、音速流动、超音速流动 理想气体：

流体：微弱的压强扰动，压缩性系数流体微弱的压强扰动压缩性系数 体积模量（弹性模量）

（1）音速与流体本身性质有关 k =14R =287J/(kg K)a =2005T 05空气空气::k =1.4,R =287J/(kg.K),a =20.05T 0.5 T =288.2K =288.2K，a =340.4m/s 标准大气T 288.2K 288.2K，，a 340.4m/s 水T =293K =293K，，a =1478m/s 越大越缩（2） 越大，越易压缩，a 越小 音速是反映流体压缩性大小的物理参数

T35轴流风机

T35轴流风机FT35防腐轴流风机BT35防爆轴流风机 BFT35防爆阻燃轴流风机 轴流风机结构形式 T35型轴流通风机通过模拟实验研究，确定了轴流风机的翼型，采用了圆筒形轮毂结构，轴流风机的电动机进行了改型设计，轴流风机结构上减少了流动损失，因而使轴流风机效率按出风口圆面积计算提高到77%，轴流风机按出口环面积计算提高到89.5%，轴流风机的比A声级降低了3.6分贝。 T35型轴流通风机按叶轮直径共分为13个机号，依次排列为：№2.8、3.15、3.55、4、4.5、5、5.6、6.3、7.1、8、9、10、11.2。轴流风机每一个机号又分为15°、20°、25°、30°、35°等5种叶片安装角度。 T35型轴流通风机各机号均采用叶轮与电动机直连结构。轴流风机在叶轮圆周速度不超过60m/s条件下，配用3种转速：2900、1450、960r/min，进气方向在轴流风机的叶轮一侧。 FT35型轴流风机是T35型轴流风机的派生系列产品，是防腐型轴流风机。FT35型轴流风机由玻璃钢材料制造，轴流风机金属部件喷防腐层，可有效防止轴流风机各个部位遭受侵蚀。 BT35型轴流风机也是T35型轴流风机的派生系列产品，BT35型轴流风机是防爆场合的专用轴流风机。配备防爆电动机，BT35 轴流风机关键零部件覆以防静电表层或采用有色金属制造，可有效防止产生摩擦静电和电器部件的电火花泄漏。 FT35型轴流风机的性能和外形尺寸与T35型轴流风机一致。BT35型轴流通风机的性能与T35型轴流风机的性能有所差别，两种轴流风机外形尺寸一致。 注：轴流风机配用电动机一般为三相，如果需要单项轴流风机，订货时请说明。 轴流风机适用场合 T35型轴流通风机适合于各类民用和工业建筑的通风换气和送排风。 FT35型防腐轴流通风机适合于化工厂、实验室、地下室、浴池等场合安装使用，用轴流风机输送带腐蚀性气体、含酸碱性气体和高湿度气体。 BT35型防爆轴流通风机是防爆专用风机，适宜于在燃油燃气锅炉房、高浓度粉尘车间、油库、储气站、易燃物品存放仓库等有防爆要求的场合安装使用，用轴流风机可输送具有易燃、易爆和易挥发性质的气体。 轴流风机执行标准 GB/T1236-2000《工业通风机用标准化风道进行性能试验》（等同ISO5801：1997） GB/T2888-91《风机和罗茨鼓风机噪声测量方法》

第五章 气体流动和压缩1

第五章 气体的流动和压缩 5-1 用管道输送天然气(甲烷)。已知管道内天然气的压力为4.5 MPa ，温度为295 K 、流速为30 m/s ，管道直径为0.5m 。问每小时能输送天然气多少标准立方米? 解：h m s m s m m c D Ac v q q m v /101195.2/8875.5/30)5.0(4 1 41343221?==??====ππ 由T mR pV g =得，111T mR q p g V =，222T mR q p g V =， 即 h m K MPa K h m MPa T p T q p q V V /10716.8295101325.015.273/101195.25.435341 22112?=????== 5-2 温度为750℃、流速为550m/s 的空气流，以及温度为20℃、流速为380m/s 的空气流，是亚音速气流还是超音速气流?它们的马赫数各为若干？已知空气在750℃时 γ0=1.335；在20℃时γ0=1.400。 解：（1）750℃时， 当地音速s m K K kg J T R c g s /22.626)15.273750()/(1.287335.1101=+???==γ 11s c c <，故为亚音速； 878.0/22.626/55011=== s m s m c c Ma s （2）20℃时， 当地音速s m K K kg J T R c g s /26.343)15.27320()/(1.2874.1202=+???==γ 22s c c <，为超音速； 107.1/26.343/38022=== s m s m c c Ma s 5-3 已测得喷管某一截面空气的压力为0.3 MPa 、温度为700 K 、流速为600 m/s 。试按定比热容和变比热容(查表)两种办法求滞止温度和滞止压力。能否推知该测量截面在喷管的什么部位? 解：（1）按定比热容 K K kg J s m K c c T T p 1.879) /(10005.12)/600(700232 02* =???+=+= M P a T c c p p p 666.0)700 10005.126001(3.0)21(14.14 .13 2102* 00 =???+?=+=--γγ