Unconditional teleportation of continuous-variable entanglement

Unconditional teleportation of continuous-variable entanglement
Unconditional teleportation of continuous-variable entanglement

a r X i v :q u a n t -p h /9906075v 2 19 J u n 2000

Unconditional teleportation of continuous-variable entanglement

P.van Loock 1and Samuel L.Braunstein 1,2

1

SEECS,University of Wales,Bangor LL571UT,UK 2

Hewlett-Packard Labs,Mail Box M48,Bristol BS348QZ,UK

We give a protocol and criteria for demonstrating unconditional teleportation of continuous-variable entanglement (i.e.,entanglement swapping).The initial entangled states are produced with squeezed light and linear optics.We show that any nonzero entanglement (any nonzero squeezing)in both of two entanglement sources is su?cient for entanglement swapping to occur.In fact,realization of continuous-variable entanglement swapping is possible using only two single-mode squeezed states.PACS numbers:03.67.-a,03.65.Bz,42.50.Dv

Quantum teleportation enables reliable transportation of quantum information encoded in non-orthogonal quan-tum states.It is only possible with entanglement.Tele-portation was originally proposed for discrete variables [1]and later also for continuous variables [2,3].Discrete-variable teleportation has been performed experimentally for single-photon polarization states [4,5].Continuous-variable teleportation has been realized for coherent states of electromagnetic ?eld modes [6].But coherent states,although non-orthogonal,are very close to clas-sical states.A real challenge for quantum teleportation is the teleportation of truly non-classical states like en-tangled states.This ‘entanglement swapping’was ?rst introduced in the context of single-photon polarization states [7].It means to entangle two quantum systems that have never directly interacted with each other.With single photons,it has already been demonstrated exper-imentally [8].Practical uses of entanglement swapping have been suggested [9–12]and it has also been general-ized for multiparticle systems [9].All these investigations have only referred to discrete-variable systems,namely two-level systems.We will demonstrate that entangle-ment swapping can also be realized in continuous-variable systems where the source of entanglement is two-mode squeezed light.In contrast to the scheme of Polkinghorne and Ralph [13]where polarization-entangled states of sin-gle photons are teleported using squeezed-state entangle-ment,in our scheme both entangled states are produced with squeezed light.This enables unconditional telepor-tation of entanglement without post-selection of ‘success-ful’events by photon detections.Unconditional telepor-tation of continuous-variable entanglement has been in-dependently investigated by Tan [14].We will compare Tan’s results with ours at the end.

Due to the ?nite degree of entanglement arising from squeezed states,the entanglement that emerges from en-tanglement swapping is never as good as the entangle-ment of the two initial entanglement sources.However,entanglement swapping as here proposed occurs every in-verse bandwidth time and is very e?cient (near unit e?-ciency).The ?delity criterion for coherent-state telepor-tation [15]will enable us to recognize the entanglement

produced from entanglement swapping.The maximum average ?delity achievable using the output of entangle-ment swapping for teleportation indicates the quality of the entanglement from entanglement swapping.Apply-ing this operational quality criterion for entanglement gives us also a protocol for the experimental veri?cation of entanglement swapping.

For our entanglement swapping scheme (Fig.1),we need two entangled states of the electromagnetic ?eld:a two-mode squeezed state of mode 1and mode 2and a two-mode squeezed state of mode 3and mode 4.This can be described in the Heisenberg representation by

?x 1=(e +r 1?x

(0)

1+e ?r 2?x (0)2)/√2,

?x 2=(e +r 1?x

(0)

1?e ?r 2?x (0)

2)/√2,?x 3=(e +s 1?x

(0)

3+e ?s 2?x (0)

4)/√2,?x 4=(e +s 1?x

(0)

3?e ?s 2?x (0)

4)/√2,

(1)

where a superscript ‘(0)’denotes initial vacuum modes.

The operators ?x and ?p represent the electric quadrature amplitudes (the real and imaginary part of the mode’s annihilation operator).These two-mode squeezed vac-uum states can be generated either directly as the out-put of a nondegenerate optical parametric ampli?er [16]or by combining two squeezed vacuum modes at a beam-splitter (see Fig.1).But note that the two independently squeezed single-mode states combined at a beamsplitter to create entanglement need not be equally squeezed.In fact,even one single-mode squeezed state superimposed with vacuum yields an entangled two-mode state [17,18]enabling quantum teleportation [19].Thus,we use four di?erent squeezing parameters r 1,r 2,s 1and s 2.

Let us introduce “Alice”,“Bob”and “Claire”to il-lustrate the whole protocol with entanglement swapping and subsequent teleportation of a coherent state.Alice and Claire shall share the entangled state of mode 1and

Claire

vac-uum states.Before the detections,mode 1is entangled with

mode 2and mode 3is entangled with mode 4.

2while Claire and Bob are sharing the other entangled

state of mode 3and 4(Fig.1).Thus,initially Alice and Bob do not share an entangled state.Now Alice wants to teleport an unknown coherent state to Bob and asks Claire for her assistance.Claire combines mode 2and mode 3at a beamsplitter and detects the quadratures ?x u =(?x 2??x 3)/√ 2.Let us write Bob’s mode 4as

?x 4=?x 2?(?x 3??x 4)?

2?p v ,

(2)

and Alice’s mode 1as

?x 1=?x 3+(?x 1??x 2)+

√2?p v .

(3)

Claire’s detection yields classical results x u and p v .Bob’s

mode 4in Eqs.(2)and Alice’s mode 1in Eqs.(3)then become

?x 4=?x 2?√

2x u ,

?p 4=?p 2+√

2p v ,

?x 1=?x 3+√

2x u ,

?p 1=?p 3+√

2p v .(4)For s 1=s 2=s →∞,the quadrature operators of

mode 4become those of mode 2up to a (random)clas-sical phase-space displacement.In every single projec-tion,mode 4gets entangled with mode 1as mode 2has been before.For r 1=r 2=r →∞,the quadrature operators of mode 1become those of mode 3up to a (random)classical phase-space displacement.In every single projection,mode 1gets entangled with mode 4as mode 3has been before.Mode 2is perfectly teleported to mode 4(s →∞)or mode 3is perfectly teleported to mode 1(r →∞)apart from local classical displacements.The entanglement of one of the initial two-mode squeezed

states is completely preserved for in?nite squeezing in the other two-mode squeezed state.But also for any nonzero squeezing in both initial entanglement sources,Claire’s detection of mode 2and 3projects mode 1and 4on in-separable states [20].However,we will see that Alice and Bob cannot use mode 1and 4for subsequent quantum teleportation without information about Claire’s mea-surement results.At least one of them,Alice or Bob,has to receive from Claire the information that the de-tection of mode 2and 3has been performed and its re-sults.Finally,the entanglement of the single projections is ‘unwrapped’via appropriate displacements.Let us as-sume Bob obtains the classical results from Claire.Now Bob can displace mode 4as ?x 4?→?x ′4=?x 4+g swap

√2p v .The parameter g swap de-scribes a normalized gain.Bob’s mode then becomes

?x ′4=

g swap 2e +r 1?x (0)1?g swap 2

e ?r 2?x

(0)

2?

g swap ?12e +s 1?x (0)3?g swap +12e ?s 2?x (0)

4,?p ′4

=g swap 2e ?r 1?p (0)1?g swap 2

e +r 2?p (0)

2+

g swap +12e ?s 1?p (0)3+g swap ?12

e +s 2?p (0)

4.(5)

As in ‘usual’teleportation,Alice now couples the un-known input state she wants to teleport to Bob (de-scribed by ?x in ,?p in )with her mode 1at a beamsplitter and measures the superpositions ?x ′u =(?x in ??x 1)/

√2.Based on the classical results sent

to him from Alice,Bob displaces his ‘new’mode 4′,?x ′4?→?x tel =?x ′4+g

√2p ′v ,with the gain g .For g =1and nonunit detector e?cien-cies,Bob’s outgoing mode then becomes

?x tel =?x in +

g swap ?12e +r 1?x (0)1?g swap +12

e ?r 2?x

(0)

2(6)?g swap ?12e +s 1?x (0)3?g swap +12e ?s 2?x

(0)4+g swap

η?2

a ?1(?x (0)f +?x (0)g ),?p tel =?p in +

g swap +12e ?r 1?p (0)1?g swap ?12

e +r 2?p

(0)

2+

g swap +12e ?s 1?p (0)3+g swap ?12e +s 2?p (0)

4+g swap

η?2a ?1(?p (0)m +?p (0)n ).The parameters ηc and ηa describe detector e?ciencies

in Claire’s and Alice’s detections,respectively.Note that for g swap =1,Bob’s teleported mode from Eqs.(6)is the same as if Alice teleports her input state to Claire with unit gain using the entangled state of mode 1and 2,and Claire teleports the resulting output state to Bob with unit gain using the entangled state of mode 3and 4.

The teleportation ?delity for a coherent state input αin ,de?ned as F ≡ αin |?ρtel |αin =πQ tel (αin )[15],is

F =

1σx σp exp ?(1?g )2 x 2in

2σp ,(7)where σx and σp are the variances of the Q function of

the teleported mode for the corresponding https://www.360docs.net/doc/dd4685823.html,ing Eqs.(6),the ?delity becomes for g =1

F =[1+(g swap ?1)2(e +2r 1+e +2s 1)/4

+(g swap +1)2(e ?2r 2+e ?2s 2)/4

+g 2swap (η?2c ?1)+η?2a ?1]?1/2

×[1+(g swap ?1)2(e +2r 2+e +2s 2)/4

+(g swap +1)2(e ?2r 1+e ?2s 1)/4

+g 2swap (η?2c ?1)+η?2a ?1]?1/2.

(8)

For unknown coherent input states,an (average)?-delity F >1

2,

entanglement

swapping must have taken place.Otherwise Alice and Bob,who initially did not share entanglement,were not able to beat the classical ?delity limit using mode 1and 4.The assumption g =1is the optimal choice for Bob’s local operation based on Alice’s results.

Let us ?rst consider four equally squeezed states r 1=r 2=s 1=s 2=r .In this case with unit e?ciency (ηc =ηa =1),the ?delity is optimized for g swap =tanh 2r (g =1)and becomes F opt =(1+1/cosh 2r )?1.For any r >0,we obtain F opt >1

cosh 2r +cosh 2s +2η?2

c ?2

.(9)

Using this gain we obtain the optimum ?delity with unit e?ciency

F opt =

1+cosh[2(r ?s )]+1

2

and never exceeds the classical

limit if either r =0or s =0.The reduced states of mode 1and 4after the detection of mode 2and 3are separable if either r =0or s =0[20].Both initial two-mode states need to be squeezed and hence entangled for entanglement swapping to occur.Then,for any nonzero squeezing r >0and s >0,we obtain F opt >1

2

for any

nonzero squeezing r 1=s 1=r >0.Thus,entan-glement swapping can be realized even with only two single-mode squeezed states,provided that two initial entangled states are produced.Indeed,the creation of entanglement is possible using only one single-mode squeezed state for any nonzero squeezing [17–19].There-fore we can generally say that any nonzero entangle-ment in both of the two initial entanglement sources is su?cient for entanglement swapping to occur.In or-der to achieve perfect teleportation of arbitrary coherent states with ?delity F =1,four in?nitely squeezed states r 1=r 2=s 1=s 2=r →∞are necessary and Bob has to perform a displacement with g swap =1using Claire’s results.It is impossible for Alice and Bob to achieve quantum teleportation of unknown coherent states with F >1

2[19].The maximum ?delity achievable using

the output of entanglement swapping with two equally squeezed single-mode states is F =1/

5101520

0.4

0.50.60.7

0.8

0.91squeezing [dB]

F

a

b

c

d e

classical

quantum

FIG.2.Optimum ?delity for the teleportation of an ar-bitrary coherent state (g =1)using a)entanglement pro-duced with two equally squeezed single-mode states,b)the output of entanglement swapping with four equally squeezed single-mode states,c)entanglement produced with one sin-gle-mode squeezed state,d)the output of entanglement swap-ping with two equally squeezed single-mode states,e)the

state as in d)with detector e?ciencies η2c =η2

a =0.95.

at a beamsplitter and detecting the ?x quadrature at one output and the ?p

quadrature at the other output:?x =(?x 1??x 4)/

√ 2.A violation of the uncertainty relation ??x 2 ??p 2

≥1/16proves the en-tanglement of mode 1and 4[14].A similar,su?cient in-separability criterion for continuous-variable systems has been given very recently [21]that in the context of our entanglement swapping scheme would require the viola-tion of (?x 1??x 4)2 + (?p 1+?p 4)2 ≥1.

It is obvious that the violation of these inequalities cor-reponds to a ?delity F >1

2

in coherent-state teleportation and

has quadratures violating (?x 1??x ′4)2 + (?p 1+?p ′4)2

≥1.We have given the gain g swap of this displacement for any veri?cation,either by further teleportation or by simple detection [22].

In Tan’s scheme [14],unit gain g swap has been cho-sen.Therefore entanglement is only con?rmed if the ini-tial states exceed a certain degree of squeezing (e.g.for equally squeezed states 3dB).By choosing the right gain entanglement can be veri?ed for any squeezing,in princi-ple even if the initial entangled states are built from the minimal resource of two single-mode squeezed states.

Detecting the output and applying Tan’s (or Duan et

al.’s)inequality for veri?cation is easy,but it requires bringing the entangled subsystems together and measur-ing states that are now local.This provides only an in-direct con?rmation that the entanglement is preserved through teleportation.Our veri?cation leaves the sub-systems separate and directly demonstrates the entangle-ment by exploiting it in a second round of teleportation.In summary,we have given a protocol for continuous-variable entanglement swapping,i.e.,for the uncondi-tional teleportation of entanglement,using squeezed light and linear optics.Entanglement swapping occurs for any nonzero entanglement (any nonzero squeezing)in both of the two initial entanglement sources.This can be real-ized even with only two single-mode squeezed states .Our veri?cation scheme would provide a compelling demon-stration of unconditional teleportation of entanglement.This work was funded by a “DAAD Doktoranden-stipendium im Rahmen des gemeinsamen HSP III von Bund und L¨a ndern”and EPSRC Grant No.GR/L91344.PvL thanks Sze M.Tan for sending his manuscript.

医学图像变换

第四章 医学图像变换 在医学图像处理与分析中广泛应用着各种图像变换技术,它们是图像处理与分析的重要工具之一,通过各种图像变换来转换图像的表示域以及表示数据,给后续的图像处理工作带来极大的方便。图像变换是一种为了达到某种目的而对图像使用的一种数学操作,经过图像变换后的图像将能够更方便、更容易地被处理和操作,因此图像变换在图像增强、图像复原、图像编码、特征抽取等方面有着广泛的应用。例如,傅立叶变换可使处理分析在频域中进行,使运算更简便;某些图像经过变换后往往能反映出图像的灰度结构特征,从而更便于分析;还有许多变换可使变换后的能量集中在少数数据上,从而便于实现数据压缩、图像传输和存储等等方面。 在实际的图像处理中,图像变换可以看作是一个数学问题,即对原图像函数寻找一个合适的变换核,但本质上来说,图像变换有着深刻的物理背景。常用的图像变换方法主要有:傅立叶变换、余弦变换、小波变换、哈达玛变换、K —L 变换、哈尔变换、斜变换等。由于傅立叶变换和小波变换目前应用的较为普遍,并且在理论上也比较重要,所以本章将重点讨论这两种图像变换形式。 第一节 傅立叶变换 傅立叶变换是一种正交变换,它广泛地应用于很多领域,从某种意义上说,傅立叶变换就是函数的第二种描述语言,掌握了傅立叶变换,人们就可以在空域和频域中同时思考处理问题的方法。由于它不仅能把空间域中复杂的卷积运算转化为频率域中的乘积运算,还能在频率域中简单而有效地实现增强处理和进行特征抽取,因而在图像处理中也得到了广泛的应用。 一、一维傅立叶变换 一维连续信号的傅立叶正变换和反变换的数学表达式如下: dx e x f u F ux j ?∞ ∞--=π2)()( (4.1) du e u F x f ux j ?∞ ∞-=π2)()( (4.2)

(整理)坐标变换的原理和实现方法.

由第二讲的内容可知,在三相静止坐标系中,异步电动机数学模型是一个多输入、多输出、非线性、强耦合的控制对象,为了实现转矩和磁链之间的解耦控制,以提高调速系统的动静态性能,必须对异步电动机的数学模型进行坐标变换。 3.1 变换矩阵的确定原则 坐标变换的数学表达式可以用矩阵方程表示为 y=ax (3-1) 式(3-1)表示利用矩阵a将一组变量x变换为另一组变量y,其中系数矩阵a称为变换矩阵,例如,设x是交流电机三相轴系上的电流,经过矩阵a的变换得到y,可以认为y是另一轴系上的电流。这时,a称为电流变换矩阵,类似的还有电压变换矩阵、阻抗变换矩阵等,进行坐标变换的原则如下: (1)确定电流变换矩时,应遵守变换前后所产生的旋转磁场等效的原则; (2)为了矩阵运算的简单、方便,要求电流变换矩阵应为正交矩阵; (3)确定电压变换矩阵和阻抗变换矩阵时,应遵守变换前后电机功率不变的原则,即变换前后功率不变。 假设电流坐标变换方程为: i=ci′ (3-2) 式中,i′为新变量,i称为原变量,c为电流变换矩阵。 电压坐标变换方程为: u′=bu (3-3) 式中,u′为新变量,u为原变量,b为电压变换矩阵。 根据功率不变原则,可以证明: b=ct (3-4)

式中,ct为矩阵c的转置矩阵。 以上表明,当按照功率不变约束条件进行变换时,若已知电流变换矩阵就可以确定电压变换矩阵。 3.2 定子绕组轴系的变换(a-b-c<=>α-β) 所谓相变换就是三相轴系到二相轴系或二相轴系到三相轴系的变换,简称3/2变换或2/3变换。 三相轴系和二相轴系之间的关系如图3-1所示,为了方便起见,令三相的a轴与两相的α 轴重合。假设磁势波形是按正弦分布,或只计其基波分量,当二者的旋转磁场完全等效时,合成磁势沿相同轴向的分量必定相等,即三相绕组和二相组绕的瞬时磁势沿α、β轴的投影应该相等,即: (3-5) 式中,n3、n2分别为三相电机和两相电机每相定子绕组的有效匝数。 经计算并整理之后可得: (3-6) (3-7)

Contourlet变换

Contourlet 变换 针对小波变换的缺点,2002年M.N.Do 和M.Vetterli 提出了一种“真正的”二维图像的表示方法—Contourlet 变换。 Contourlet 变换将尺度分析和方向分析分开进行。首先,采用拉普拉斯金字塔变换(Laplacian Pyramid ,LP ) 对图像进行多尺度分解,以捕获奇异点;然后,对每一级金字塔分解的带通分量用方向滤波器组(Directional Filter Bank ,DFB )进行多方向分解,将同方向的奇异“点”合成“线”,这样LP 分解得到的带通图像传递到DFB 后能获得不同方向的子带图像,经过迭代Contourlet 变换可将图像分解为多个尺度多个方向上的子带图像。因此有必要介绍Contourlet 变换多方向分解的实现过程。 Do 和Vetterli 提出了一种DFB 算法。该DFB 算法采用扇型QFB ,无需对原始信号进行调制,并且采用简单的树型结构就可以得到完美的频率划分。其思想是将扇型QFB 与可以实现“旋转”的图像重采样相结合,获得楔型频率划分。由于重构可以看成是分解的对偶过程,因此这里着重介绍分解的实现过程。 1 2 3 图2.2 DFB 的前两层分解结构 图2.2所示给出了DFB 的前两层分解结构,在每一层中都使用了扇型QFB ,其中,黑色区域表示扇型滤波器组的理想频率支撑区域。在第一层和第二层分别选用0Q 和1Q 作为采样矩阵,所以两层的总采样矩阵可以表示为0122Q Q I ,即在每一维完成二取一的下采样操作,就可以得到一个四个方向的频率子带,如图2.3所示:

(0 ω 图2.3 DFB 四个方向频率子带 在Contourlet 变换中所使用的方向滤波器组是通过对双通道五点梅花形滤波器组进行修剪操作,从结构上形成一种L 级的二叉树,在每个尺度上具有2L 个楔形的高频子带。 我们可以将一个L 级方向滤波器组的二叉树结构看作一个具有2L 个并行通道的滤波器组,每个通道由等效分析滤波器i E 、等效合成滤波器i D 和组合采样矩阵i S 组成,如图2.4所示: ?x 图2.4 等效分析滤波器 因为Contourlet 变换基的支撑区间是随尺度变化的“长条形”结构,基函数的形状可以拉伸,并且拉伸的方向是可以改变的,这样使其拥有良好的各向异性,可以捕捉图像中的光滑线段,故对于图像边缘的方向和纹理信息的表达具有一定的优势。Contourlet 变换将多尺度分解和方向分解分开进行,因此在不同尺度上可以实现不同数目的方向分解,从而它能更灵活的实现多尺度和多方向分解。从分析可知,Contourlet 变换具有更好的多分辨率、局部性、方向性和各向异性的优点,能更加有效地捕获图像的边缘信息。

模型1 输入参数和输出参数 (修改)

1. 模型概况 (1)模型输入参数总览 (2)模型风荷载信息 风压单位: kN/m2迎风面积单位: m2 本层风荷载、楼层剪力单位:kN 楼层弯矩单位: kN.m

表1 X向顺风向风荷载信息 (3)工况组合 表2 工况设定

表3 组合系数

(4)模型配筋信息 ①一、二、三、四层配筋

②五层配筋

2. 分析结果 (1)结构周期 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-65-6-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-65-5-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.4 6-0-55-6-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.46-0-55-6-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 G 0.4-0.45-0-55-5-5 (0.03) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.03) 2.0 8 8G 1.3-0.0 1.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.0 1.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.09) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.0 1.2 (0.03) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.05) 2.0 8 8G 1.3-0.01.2 (0.03) 2.0 8 8G 1.3-0.0 1.2

三相坐标系和二相坐标系转换

交流电动机矢量控制变压变频调速系统(三)第三讲坐标 变换的原理和实现方法 收藏此信息打印该信息添加:李华德来源:未知 由第二讲的内容可知,在三相静止坐标系中,异步电动机数学模型是一个多输入、多输出、非线性、强耦合的控制对象,为了实现转矩和磁链之间的解耦控制,以提高调速系统的动静态性能,必须对异步电动机的数学模型进行坐标变换。 3.1 变换矩阵的确定原则 坐标变换的数学表达式可以用矩阵方程表示为 y=ax (3-1) 式(3-1)表示利用矩阵a将一组变量x变换为另一组变量y,其中系数矩阵a称为变换矩阵,例如,设x是交流电机三相轴系上的电流,经过矩阵a的变换得到y,可以认为y是另一轴系上的电流。这时,a称为电流变换矩阵,类似的还有电压变换矩阵、阻抗变换矩阵等,进行坐标变换的原则如下: (1)确定电流变换矩时,应遵守变换前后所产生的旋转磁场等效的原则; (2)为了矩阵运算的简单、方便,要求电流变换矩阵应为正交矩阵; (3)确定电压变换矩阵和阻抗变换矩阵时,应遵守变换前后电机功率不变的原则,即变换前后功率不变。 假设电流坐标变换方程为: i=ci′ (3-2) 式中,i′为新变量,i称为原变量,c为电流变换矩阵。 电压坐标变换方程为: u′=bu (3-3) 式中,u′为新变量,u为原变量,b为电压变换矩阵。 根据功率不变原则,可以证明: b=ct (3-4)

式中,ct为矩阵c的转置矩阵。 以上表明,当按照功率不变约束条件进行变换时,若已知电流变换矩阵就可以确定电压变换矩阵。 3.2 定子绕组轴系的变换(a-b-c<=>α-β) 所谓相变换就是三相轴系到二相轴系或二相轴系到三相轴系的变换,简称3/2变换或2/3变换。 三相轴系和二相轴系之间的关系如图3-1所示,为了方便起见,令三相的a轴与两相的α轴重合。假设磁势波形是按正弦分布,或只计其基波分量,当二者的旋转磁场完全等效时,合成磁势沿相同轴向的分量必定相等,即三相绕组和二相组绕的瞬时磁势沿α、β轴的投影应该相等,即: (3-5) 式中,n3、n2分别为三相电机和两相电机每相定子绕组的有效匝数。 经计算并整理之后可得: (3-6) (3-7) 图3-1 三相定子绕组和二相定子绕组中磁势的空间矢量位置关系

关于输入输出函数

1.输入字符串──gets()函数 (1)调用方式:gets(字符数组) (2)函数功能:从标准输入设备(stdin)──键盘上,读取1个字符串(可以包含空格),并将其存储到字符数组中去,并用空字符(\0)代替s的换行符。gets()读取的字符串,其长度没有限制,编程者要保证字符数组有足够大的空间,存放输入的字符串。如果调用成功,则返回字符串参数s;如果遇到文件结束或出错,将返回null。该函数输入的字符串中允许包含空格,而scanf()函数不允许。 2.输出字符串──puts()函数 (1)调用方式:puts(字符数组) (2)函数功能:把字符数组中所存放的字符串,输出到标准输出设备中去,并用‘\n’取代字符串的结束标志‘\0’。所以用puts()函数输出字符串时,不要求另加换行符。字符串中允许包含转义字符,输出时产生一个控制操作。该函数一次只能输出一个字符串,而printf()函数也能用来输出字符串,且一次能输出多个。 3.字符串比较──strcmp()函数 (1)调用方式:strcmp(字符串1 ,字符串2)其中“字符串”可以是串常量,也可以是1维字符数组。 (2)函数功能:比较两个字符串的大小。如果:字符串1=字符串2,函数返回值等于0;字符串1字符串2,函数返回值正整数。如果一个字符串是另一个字符串从头开始的子串,则母串为大。不能使用关系运算符“==”来比较两个字符串,只能用strcmp() 函数来处理。 4.基本输入/输出函数包括: 字符的输入/输出函数(getchar、putchar) 字符串输入/输出函数(gets、puts) 格式化输入/输出函数(scanf、printf) 1.字符的输入/输出函数 库函数getchar 函数原型:int getchar(void) 参数说明:无。 功能说明:从标准输入设备上接收一个字符。 返回值:输入成功时返回字符的ASCII编码值,否则返回-1。 库函数putchar 函数原型:int putchar(int ch) 参数说明:ch 被输出的字符的ASCII编值。 功能说明:向标准输出设备上输出一个字符。 返回值:输入成功时返回该字符的ASCII编码值,否则返回-1。 2.字符串输入/输出函数 库函数gets 函数原型:char* gets(char *s)

基于Contourlet 变换的稳健性图像水印算法

基于Contourlet 变换的稳健性图像水印算法 摘要:提出了基于Contourlet 变换的数字图像水印算法。与小波变换不同的是,Contourlet 变换采用类似于线段 (contour segment)的基得到一种多分辨、局部化、方向性的图像表示。水印信号通过基于内容的乘性方案加载 到Contourlet 变换系数。在采用零均值广义高斯分布拟合Contourlet 变换系数的基础上,提出采用极大似然估计 实现水印的盲检测。依据Neyman-Pearson 准则,在给定虚警率的情况下对判决准则进行了优化。实验结果表明 在保证水印隐蔽性的前提下,水印对常见的信号处理手段以及几何变换具有很好的稳健性。关键词:数字水印;Contourlet 变换;广义高斯分布;极大似然检测;Neyman-Pearson 准则 Robust image watermarking algorithm based on contourlet transform Abstract: A novel robust watermarking algorithm in Contourlet domain was proposed. The Contourlet transform was adopted by virtual of its advantages over the wavelet transform. A flexible multiresolution, local, and directional image expansion was obtained using contour segments. The watermark was inserted through content-adaptive multiplicative embedding. The Contourlet coefficients were modeled as generalized Gaussian distribution (GGD) with zero mean. Then the maximum likelihood watermark detection method was developed. Under the Neyman-Pearson criterion, the decision rule was optimized by minimizing the probability of missing the watermark for a given false detection rate. Experimental results demonstrate that the proposed algorithm is invisible, and robust to signal processing. Key words: digital watermarking; Contourlet transform; generalized Gaussian distribution; maximum-likelihood detection; Neyman-Pearson criterion 1 引言 数字水印技术是近年来信号处理和信息安全领域的研究热点之一,其核心是在不影响数据可用性的前提下把不可移除的水印信号嵌入在待保护的原始信号中。水印信号可以完整地、正确地提取或检测出来,以解决所有权纠纷、盗版跟踪等问题。 常见的图像水印算法将水印信号镶嵌在图像变换(DCT、DFT 和DWT 等)后的系数中,利用相关检测判断水印存在与否[1,2]。基本原理阐述如下:计算可疑作品与水印信号之间的相关系数,通过事先设定的阈值T 判断可疑作品中是否存在相应的水印。一个典型的水印相关检测器由两部分构成:相关系数的计算和判决阈值的确定,如图 1 所示。可疑作品?I 与原始水印W 之间的相关系数的计算公式如式(1) 图1 数字水印相关检测器 可以证明,当嵌入水印的变换系数服从高斯分布时,基于相关的检测方法是最优的,

坐标变换总结Clark变换和Park变换

一个坐标系的坐标变换为另一种坐标系的坐标的法则。 由于交流异步电动机的电压、电流、磁通和电磁转矩各物理量之间是相互关联的强耦合,并且其转矩正比与主磁通与电流,而这两个物理量是随时间变化的函数,在异步电机数学模型中将出现两个变量的乘积项,因此,又为多变量,非线性系统(关键是有一个复杂的电感矩阵),这使得建立异步电动机的准确数学模型相当困难。为了简化电机的数学模型,需从简化磁链入手。 解决的思路与基本分析: 1.已知,三相( ABC )异步电动机的定子三相绕组空间上互差120度,且通以时间上互差120 ω的旋转磁场。 度的三相正弦交流电时,在空间上会建立一个角速度为 1 又知,取空间上互相垂直的(α,β)两相绕组,且在绕组中通以互差90度的两相平衡交流电流时,也能建立与三相绕组等效的旋转磁场。此时的电机数学模型有所简化。 2. 还知, 直流电机的磁链关系为: F---励磁绕组 轴线---主磁通的方向,即轴线在d轴上,称为直轴(Direct axis)。 A---电枢绕组 轴线---由于电枢绕组是旋转的,通过电刷馈入的直流电产生电枢磁动势,其轴线始终被限定在q轴,即与d轴成90度,称为交轴(Quadrature axis)。 由于q轴磁动势与d轴主磁通成正交,因此电枢磁通对主磁通影响甚微。换言之,主磁通唯一地由励磁电流决定,由此建立的直流电机的数学模型十分简化。 如果能够将三项交流电机的物理模型等效的变换成类似的模型,分析和控制就变得大大简单了。 电机模型彼此等效的原则:不同坐标系下产生的磁动势(大小、旋转)完全一致。 关于旋转磁动势的认识: 1) 产生旋转磁动势并不一定非要三相绕组不可。结论是:

第9章Contourlet变换及其应用

Joint
超小波分析及应用
Prof. Jingwen Yan jwyan@https://www.360docs.net/doc/dd4685823.html,
https://www.360docs.net/doc/dd4685823.html,, https://www.360docs.net/doc/dd4685823.html,

第九章 Contourlet变换及其应用
9.1 Contourlet的原理
9.1.1 拉普拉斯金字塔(LP) 9.1.2方向滤波器(DFB) 9.1.3多尺度、多方向分解:塔型方向滤波器组
9.2 Contourlet的应用
9.2.1基于Contourlet变换的图像去噪 9.2.2 基于Contourlet变换的图像融合
9.3 基于Contourlet变换的图像增强
9. 3.1 构建NSCT 9.3.2 NSCT图形增强算法 9. 3.3 实验结果
Joint Laboratory of Shantou and Xiamen University, 2008
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9.1 Contourlet的原理
Contourlet变换是用类似于轮廓段(Contour segment)的基结 构来逼近图像。基的支撑区间是具有随尺度变化长宽比的 “长 条形”结构,具有方向性和各向异性,Contourlet系数中,表 示图像边缘的系数能量更加集中,或者说Contourlet变换对于 曲线有更“稀疏”的表达。而二维小波是由一维小波张量积构建 得到,它的基缺乏方向性,不具有各向异性。只能限于用正方 形支撑区间描述轮廓,不同大小的正方形对应小波的多分辨率 结构。当分辨率变得足够精细,小波就变成用点来捕获轮廓, 两种变换对曲线的描述如图9.1所示。
Joint Laboratory of Shantou and Xiamen University, 2008
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基于Contourlet的图像PCA去噪方法(精)

462007,43(21)ComputerEngineeringandApplications计算机工程与应用 基于Contourlet的图像PCA去噪方法 张久文,敦建征,孟令锋 ZHANGJiu-wen,DUNJian-zheng,MENGLing-feng 兰州大学信息科学与工程学院,兰州730000 SchoolofInformationScience&EngineeringofLanzhouUniversity,Lanzhou730000,ChinaE-mail:dunjzh04@lzu.cn ZHANGJiu-wen,DUNJian-zheng,MENGLing-feng.Contourletimagede-noisingbasedonprincipalcomponentanalysis.ComputerEngineeringandApplications,2007,43(21):46-48. Abstract:Thispaperproposesanewmethodwhichutilizesnoiseenergy,insteadofitsvariance,toperformimagede-noisingbasedonPrincipalComponentAnalysis(PCA)inContourletdomain.TheContourlettransformisanewextensionofthewavelettransformintwodimensions.Itsmainfeatureiscombiningnon-separabledirectionalfilterwithwaveletfilter.Mostoftheexistingmethodsforimagede-noisingrelyonaccurateestimationofnoisevariance.However,theestimationofnoisevarianceisveryhardinContourletdomain.Proposeanewmethodforimagede-noisingbasedontheContourlettransform.Experimentsinde-noisingthetypicalimageBarbarashowthattheperformanceoftheproposedmethodisobviouslysuperiorbothinvisionandinPSNR.Keywords:Contou

基于Contourlet变换和形态学的图像去噪方法

基于C ontou rlet变换和形态学的图像去噪方法33 杨 露1,23,苏秀琴1,陆 陶1,2,梁金峰1,2,张占鹏1,2 (1.中国科学院西安光学精密机械研究所,陕西西安710119;2.中国科学院研究生院,北京100039) 摘要:提出了一种C ontourlet变换与数学形态算子相结合的红外图像去噪方法。充分利用C ontourlet变换后系数的分布特性以及尺度内和尺度间的依赖性,结合数学形态算子的特点,利用数学形态算子对变换系数进行处理,使得重要变换系数与非重要变换系数分离,对非重要系数子集进行软阈值处理,然后再将两个子集合起来,进行逆变换重建。实验结果表明,与传统小波相比,该算法具有更好地去噪效果,同时更有效地保留了图像的细节信息。 关键词:图像去噪;C ontourlet变换;数学形态学;多尺度几何分析 中图分类号:TP391.41 文献标识码:A 文章编号:100520086(2008)1121558203 Im age d e2noising app ro ach b ased on contou rlet transform and morphology Y ANG Lu1,23,SU X iu2qin1,LU T ao1,2,LIANGJin2feng1,2,ZHANG Zhan2peng1,2 (1.X i′an Institute of Optics and Precision Mechanics,X i′an710119,China;2.G raduate School,Chinese Academy of Sciences,Beijing100039,China) Abstract:An image de2noising algorithm based on C ontourlet transform and mathematical m orphology was proposed.The statistics of the C ontourlet coefficients of an image were studied,the coefficients of C ontourlet transform of an image were manipulated by m orphological operator,and m orphological dilation was applied to extract the clustered significant coefficients in each subband,which result in the partition of each subband into significance clusters and insignificance space.Then,the smoothing image of the input image was using gotten the soft2thresholding method in insignificance space.Finally,two sub2 sets were combined and the image was reconstructed.The experimental results demonstrate that compared with the tradi2 tional wavelet transform,this algorithm can denoise effectively,and keep the detail information.The method can improve the signal2to2noise ratio. K ey w ords:image denoising;C ontourlet transform;mathematical morphology;multiscale geometric analysis 1 引 言 近年来,小波变换在信号处理中得到了广泛应用,主要是由于它们对一维分段光滑函数有良好的非线性近似效果,同时能将信号能量集中到少数小波系数上,而白噪声在任何正交基上的变换仍然是白噪声,相对而言,信号的小波系数必然大于那些能量分散且幅值较小的噪声的小波系数,因此只要选择一个合适的阈值,对小波系数进行阈值处理,就可以达到去除噪声保留信号的目的。小波阈值方法由于其简单有效性,在图像去噪中得到了广泛的应用[1,2]。然而,二维小波变换,是由一维小波变换直接用张量积扩展得到的,因此只具有有限的方向,无法用来最优表示含有线奇异点或者面奇异点的高维函数。所以小波变换不能充分利用数据本身所特有的几何特征,捕获图像中的边缘方向信息。2002年Do等人[3]提出了一种新的多尺度变换———C ontourlet变换。C ontonrlet变换是一种真正的图像二维表示方法,具有多分辨特性、局域性、方向性的优点。杨 [4]提出了一种基于层结构的C ontourlet多阈值去噪算法,将硬阈值算法与基于子带相关的图像去噪方法相结合,根据C ontourlet变换后各层分解的系数数目及噪声强度设定阈值,并利用硬阈值函数实现图像去噪。郭旭静[5]建立一种离散变换全相位C ontourle变换,在多级分解中利用全相位分级方法,使得分级方法在重建时只需要对低频图像内插,再与高频部分相加即可,计算量与拉普拉斯金字塔分解相比大大简化了,由于全相位内插的优异性能,在图像去噪中,性能优于原C ontourlet变换的结果。郭旭静[6]通过相关性强弱区分噪声与信号系数,并结合阈值方法,提出了一种非下采样C ontourlet 的尺度间相关的图像去噪新算法。利用信号和噪声在变换域内这种相关性的不同可区分系数的类别,进行取舍,达到分离噪声的目的。 本文在C ontourlet变换的基础上结合数学形态算子的特点提出一种新的图像去噪算法。新的算法用数学形态膨胀算子对图像变换后的系数进行处理,以去除噪声,保留边缘信号,将处理后的变换系数用于图像重构,得到去噪后的图像。 光电子?激光 第19卷第11期 2008年11月 Journal of Optoelectronics?Laser Vol.19No.11 Nov.2008 3 收稿日期:2007207216 修订日期:2008202227  3 E2m ail:yanglu.6314@https://www.360docs.net/doc/dd4685823.html,

描述输入电压影响输出电压的几个指标参数

一、描述输入电压影响输出电压的几个指标参数 ⑴稳压系数 ①绝对稳压系数K 表示负载不变时,稳压电源输出直流电压变化量△Uo与输入电网电压变化量△Ui之比,即K=△Uo/△Ui。 ②相对稳压系数S 表示负载不变时,稳压器输出直流电压Uo的相对变化量△Uo/Uo与输入电网电压Ui的相对变化量△Ui/Ui之比,即S=△Uo/Uo / △Ui/Ui。 ⑵电网调整率 表示输入电网电压由额定值变化+/-10%时,稳压电源输出电压的相对变化量,有时也以绝对值表示。 ⑶电压稳定度 负载电流保持为额定范围内的任何值,输入电压在规定的范围内变化所引起的输出电压相对变化△Uo/Uo(百分值),称为稳压器的电压稳定度。 二、负载对输出电压影响的几种指标参数 ⑴负载调整率(也称电流调整率) 在额定电网电压下,负载电流从零变化到最大值时,输出电压的最大相对变化量,常用百分数表示,有时也用绝对变化量表示。 ⑵输出电阻(也称等效内阻或内阻) 在额定电网电压下,由于负载电流变化△IL引起输出电压变化△Uo,则输出电阻为 Ro=|△Uo/△IL|Ω。 三、纹波电压的几个指标参数 ⑴最大纹波电压 在额定输出电压和负载电流下,输出电压纹波(包括噪声)的绝对值的大小,通常以峰值或有效值表示。 ⑵纹波系数Y(%)

在额定负载电流下,输出纹波电压的有效值Urms与输出直流电压Uo之比,即Y=Umrs/Uo x100%。 ⑶纹波电压抑制比 在规定的纹波频率(例如50HZ)下,输入电压中的纹波电压Ui~与输出电压中的纹波电压Uo~之比,即:纹波电压抑制比=Ui~/Uo~ 。 四、电气安全要求 ⑴电源结构的安全要求 ①空间要求 UL、CSA、VDE安全规范强调了在带电部分之间和带电部分与非带电金属部分之间的表面、空间的距离要求。UL、CSA要求:极间电压大于等于250VAC的高压导体之间,以及高压导体与非带电金属部分之间(这里不包括导线间),无论在表面间还是在空间,均应有0.1吋的距离;VDE要求交流线之间有3mm的徐变或2mm的净空间隙;IEC要求:交流线间有3mm的净空间隙及在交流线与接地导体间的4mm的净空间隙。另外,VDE、IEC要求在电源的输出和输入之间,至少有8mm的空间间距。 ②电介质实验测试方法 打高压:输入与输出、输入和地、输入AC两级之间。 ③漏电流测量 漏电流是流经输入侧地线的电流,在开关电源中主要是通过静噪滤波器的旁路电容器泄露电流。UL、CSA均要求暴露的不带电的金属部分均应与大地相接,漏电流测量是通过将这些部分与大地之间接一个1.5kΩ的电阻,其漏电流应该不大于5毫mA。VDE允许用1.5kΩ的电阻与150nPF电容并接,并施加1.06倍额定使用电压,对数据处理设备,漏电流应不大于3.5mA,一般是1mA左右。 ④绝缘电阻测试 VDE要求:输入和低电压输出电路之间应有7MΩ的电阻,在可接触到的金属部分和输入之间,应有2MΩ的电阻或加500V直流电压持续1min。 ⑤印制电路板 要求使用UL认证的94V-2材料或更好的材料。 ⑵对电源变压器结构的安全要求

二次仪表通用技术参数--输入输出信号

二次仪表通用技术参数 一.主要电性能参数 1. 正常工作条件 1.1使用电源:默认值220V±10% 50HZ±5% ;功耗约5W(高可靠TM电源) (开关电源型90~260V 50~60HZ 功耗约5W) 可定制使用AC380V DC24V等电源规格的品种) 1.2环境温度:0~50℃ 1.3环境湿度: ≤85%RH 1.4大气条件:无腐蚀性气体或粉尘的场合 1.5外磁场: ≤400A/m 2. 与测量有关的参数 2.1 数显式仪表显示码:0~99、-199~999、-1999~1999、-199.9~399.9、-199.9~999.9、-150.00~399.99、-100.000~499.999等可选 2.2 数显式仪表基本误差:≤±(1%F.S+1d)、≤±(0.05%F.S+1d)、 ≤±(0.2%F.S+1d)、≤±(0.05%F.S+2d)等可选 2.3 磁电系仪表基本误差:≤±1.5%F.S 、≤±2.5%F.S可选 2.4 24小时示值飘移: ≤±(0.3×基本误差限) 2.5 输入串模干扰影响: ≤±0.5×基本误差 2.6 输入共模干扰影响: ≤±0.5×基本误差 2.7 温度系数:在0℃~50℃范围内偏离20℃±2℃时≤(0.05×基本误差

限)/ ℃ 2.8 热电偶冷端补偿范围: 0℃~50℃ 2.9 热电偶冷端补偿误差: ≤±1℃、≤±2℃可选 3. 与控制输出有关的参数 3.1 继电器触电输出:AC250V/5A(阻性负载)或AC250V/5A(感性负载) 3.2 驱动可控硅脉冲输出:幅度≧3V,宽度≧40us的移相或过零触发脉冲 3.3 驱动固态继电器信号输出:驱动电流≧15Ma 电压≧9V 3.4 内装可控硅输出:600V/1A(仅供用于可控硅阳极触发) 3.5 模拟量输出:0~10Ma (负载≤1KΩ); 4~20Ma (负载≤500Ω) 0~5V (负载≧100KΩ); 1~5V(负载≧100KΩ) 3.6 声报警输出:频率为2300Hz的断续声,讯响器声压约80Db/10mm 4. 与附加输出有关的参数: 4.1 馈电输出:DC 5V±5%、12V±5%、24V±5%(负载电流≤30Ma) 4.2 变送模拟信号输出: 4.2.1 输出电压:DC 0~1V、0~2V、0~5V、1~5V、0~10V等 4.2.2 输出电流:DC 0~10Ma 、4~20Ma等 4.2.3 变送信号非线性校准误差: ≤±0.2%F.S、≤±0.5%F.S、≤±1%F.S可选 4 .2.4 变送输出幅度误差: ≤±0.2%F.S 除非申明,输入信号与变送输出的模拟信号之间不作直流隔离 4.3 通讯输出:RS-232或RS-485 ; 5. 与调节有关的参数:

第三章 坐标变换

第三章 坐标变换 3.1 时空矢量图 根据电路原理,凡随时间作正弦变化的物理量(如电动势、电压、电流、磁通等)均可用一个以其交变频率作为角速度而环绕时间参考轴(简称时轴t )逆时针旋转的时间矢量(即相量)来代替。该相量在时轴上的投影即为该物理量的瞬时值。我们这里介绍的时空矢量图表示法是一种多时轴单相量表示法,即每相的时间相量都以该相的相轴作为时轴,而各相对称的同一物理量用一根统一的时间向量来代表。如图3-1所示,只用一根统一的电流相量1I (定子电流)即可代表定子的对称三相电流。不难证明,1I 在A 上的投影即为该时刻A i 瞬时值;在B 上的投影即为该时刻B i 瞬时值;在C 上的投影即为该时刻C i 瞬时值。 有了统一时间相量的概念,我们就可以方便地将时间相量跟空间矢量联系起来,将他们画在同一矢量图中,得到交流电机中常用的时空矢量图。在图3-2所示的时空矢量图中,我们取各相的相轴作为该相的时轴。假设某时刻 m A I i +=达到正最大,则此时刻统一相量A I 应 与A 重合。据旋转磁场理论,这时由定子对称三相电流所生成的三相合成基波磁动势幅值应与A 重合,即1F 应与A 重合,亦即与1I 重合。由于时间相量1I 的角频率ω跟空间矢量1F 的电角速度1ω相等,所以在任何其他时刻,1F 与1I 都始终重合。为此,我们称1I 与由它所生成的三相合成基波磁动势1F 在时空图上同相。在考虑铁耗的情况下,1B 应滞后于1F 一个铁 耗角Fe α,磁通相量m Φ 与1B 重合。定子对称三相电动势的统一电动势相量1 E 应落后于m Φ 为90度。 由电机学我们知道,当三相对称的静止绕 组A 、B 、C 通过三相平衡的正弦电流A i 、B i 、 c i 时产生的合成磁势F ,它在空间呈正弦分布,并以同步速度ω(电角速度)顺 着A 、B 、C 的相序旋转。如图3-3-a 所示,然而产生旋转磁势并不一定非要三相电流不可,三相、四相等任意多相对称绕组通以多相平衡电流,都能产生旋转磁势。如图3-3-b 所示,所示为两相静止绕组α、β,它们在空间上互差90度,当它们流过时间相位上相差90度的两相平衡的交流电流αi 、βi 时,也可以产生旋转磁动势。当图3-3-a 和图3-3-b 的两个旋转磁动势大小和转速都相等时,即认为图3-3-a 中的两相绕组和图3-3-b 中三相绕组等效。再看图3-3-c 中的两个 图3-2 时空矢量图

二次仪表通用技术参数 输入输出信号

二次仪表定义: 接受由变送器、转换器、传感器(包括热电偶、热电阻)等送来的电或气信号,并指示所检测的过程工艺参数量值的仪表 二次仪表通用技术参数 一.主要电性能参数 1. 正常工作条件: 1.1 使用电源:默认值220V±10% 50HZ±5% ;功耗约5W(高可靠TM电源) (开关电源型90~260V 50~60HZ 功耗约5W) 可定制使用AC380V DC24V等电源规格的品种) 1.2 环境温度:0~50℃ 1.3 环境湿度: ≤85%RH 1.4 大气条件:无腐蚀性气体或粉尘的场合 1.5 外磁场: ≤400A/m 2. 与测量有关的参数: 2.1 数显式仪表显示码:0~99、-199~999、-1999~1999、-199.9~399.9、-199.9~999.9、-150.00~399.99、-100.000~499.999等可选 2.2 数显式仪表基本误差:≤±(1%F.S+1d)、≤±(0.05%F.S+1d)、 ≤±(0.2%F.S+1d)、≤±(0.05%F.S+2d)等可选 2.3 磁电系仪表基本误差:≤±1.5%F.S 、≤±2.5%F.S可选 2.4 24小时示值飘移: ≤±(0.3×基本误差限) 2.5 输入串模干扰影响: ≤±0.5×基本误差 2.6 输入共模干扰影响: ≤±0.5×基本误差 2.7 温度系数:在0℃~50℃范围内偏离20℃±2℃时≤(0.05×基本误差限)/ ℃ 2.8 热电偶冷端补偿范围: 0℃~50℃ 2.9 热电偶冷端补偿误差: ≤±1℃、≤±2℃可选 3. 与控制输出有关的参数

3.1 继电器触电输出:AC250V/5A(阻性负载)或AC250V/5A(感性负载) 3.2 驱动可控硅脉冲输出:幅度≧3V,宽度≧40us的移相或过零触发脉冲 3.3 驱动固态继电器信号输出:驱动电流≧15Ma 电压≧9V 3.4 内装可控硅输出:600V/1A(仅供用于可控硅阳极触发) 3.5 模拟量输出:0~10Ma (负载≤1KΩ); 4~20Ma (负载≤500Ω) 0~5V (负载≧100KΩ); 1~5V(负载≧100KΩ) 3.6 声报警输出:频率为2300Hz的断续声,讯响器声压约80Db/10mm 4. 与附加输出有关的参数: 4.1 馈电输出:DC 5V±5%、12V±5%、24V±5%(负载电流≤30Ma) 4.2 变送模拟信号输出: 4.2.1 输出电压:DC 0~1V、0~2V、0~5V、1~5V、0~10V等 4.2.2 输出电流:DC 0~10Ma 、4~20Ma等 4.2.3 变送信号非线性校准误差: ≤±0.2%F.S、≤±0.5%F.S、≤±1%F.S可选4 .2.4 变送输出幅度误差: ≤±0.2%F.S 除非申明,输入信号与变送输出的模拟信号之间不作直流隔离 4.3 通讯输出:RS-232或RS-485 ; 5. 与调节有关的参数: 5.1 设定点偏差:模拟处理的数显仪表≤±2d 5.2 设定误差:刻度盘或拨码设置的仪表≤±1%F.S; ≤±1.5%F.S可选 5.3 可设置范围:刻度盘或拨码设置的仪表≧1~100%F.S 模拟处理式数显仪表≧1~100%F.S 数字处理式仪表≧1~100%F.S 5.4 回差:模拟处理的仪表≤0.5×基本误差;数字处理的仪表0.2~20间可调 5.5 周期时间:模拟式时间比例控制仪表40s±10s 数字处理式仪表等周期时25s±5s

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