高功率微波脉冲大气击穿及其对能量传输的影响

16卷3期

2000年9月微　波　学　报

JOU RNAL O F M I CROWAV ES

V o l .16N o.3　Sep.2000高功率微波脉冲大气击穿及其对能量传输的影响

A ir Breakdown of H igh Power M icrowave Pulse and

Its Effect on Tran s m itted Energy

段耀勇　陈雨生

(西北核技术研究所,西安710024)D UAN Yaoyong ,CHEN Y usheng

(N orthw est Institu te of N uclear T echnology ,X i ’an 710024)

【摘要】　本文应用较宽范围的电子与大气中性分子相互作用参数研究了高功率微波脉冲的大气击穿;定义高功率微波脉冲的逃逸时间;分析传输能流密度与输入功率密度的关系。研究了大量参数对输出能量的影响。

关键词:　高功率微波脉冲,大气击穿,传输能量

Abstract :　In th is paper ,air breakdow n by h igh pow er m icrow ave pulse is modeled using the param eters in comparatively w ide regi on fo r the interacti on betw een electrons and air neutral mo lecules .E scap ing ti m e fo r h igh pow er m icrow ave pulse is defined ,and the relati on betw een trans m itted energy density and incident pow er density is anlyzed .T he effects of a quantity of param eters on the trans m itted energy are studied .

Key ter m s :　H igh pow er m icrow ave pulse ,A ir breakdow n ,T rans m itted energy

一、引言

随着高功率微波源的发展,高功率微波脉冲大气传输及其击穿一直被是研究的课题之一。

它的某些应用涉及到地2空通信,大气中产生人工等离子体层及高功率微波天线等〔1〕。

高功率微波电场使高速运动电子与中性空气分子碰撞,由于所谓的雪崩电离,使高功率微波传输的路径中产生大量电子,导致空气击穿。大气击穿等离子体强烈衰减或反射脉冲的尾部,这就是“尾蚀”。脉冲的尾蚀大小取决于微波脉冲的电场强度、载频、脉冲宽度和大气压强等。可预期的是,在一定的脉冲参数条件下,Paschen 曲线〔2〕的最低值处(或压强条件下),尾蚀最强烈。

无论是对高功率微波脉冲进行具体流体力学模拟〔3〕,还是仅限于研究高功率微波的击穿,都需要对电子与空气分子碰撞的有关参数有足够的了解。为此,A li 较全面地总结了大量的实

Ξ收稿日期:1999-01-25;定稿日期:2000-01-25。

验和理论结果〔4〕,应用数值方法分段拟合了电子与空气分子相互作用过程中电子漂移速度、动量转换频率、电离碰撞频率及电子温度等,为高功率微波大气击穿和传输提供了可靠的条件。本文利用文献〔4〕中提供的有关公式对高功率微波击穿、高功率微波脉冲无反射传输的时间及给定脉冲条件下最大传输的能量等进行了详细计算。它比文献〔5〕提供的结果更可靠、丰富,所考虑的参数变化范围更广泛。

二、电子与空气分子相互作用参数和大气击穿曲线

2.1作用参数

电子与中性大气分子相互作用的参数主要包括电子的电离频率、动量转换频率、能量转换频率、电子与空气分子的复合率、吸附率及电子散射等。对于主要以脉冲方式工作的高功率微波的大气传输而言,电子产生率(即电离率)比电子的各种损失率要大得多(否则击穿不可能发生),所以在电子密度方程中可忽略电子的各项损失率,即

5t=v i n(1)其中n是电子数密度,单位:c m-3,v i为电离频率,根据文献〔4〕,它与有效电场和大气压强的关系为,

v i=〔1.32+0.054(E e p)〕×107p×exp(-208p E e) 30≤E e p≤54(2) v i=〔5.0+0.19(E e p)〕×107p×exp(-273.8p E e) 54

E e=E r m s=(

v2m

v2m+Ξ2

)1 2(5)

式中E r m s为微波均方根电场,Ξ为微波角频率,v m电子动量转换频率,它与有效电场和压强的关系为,

v m=3.24×108(E e p)

1+0.04(E e p)

×p 30≤E e p≤54(6)

v m=2.93×108(E e p)

1+0.04(E e p)

×p 54

v m=5.2×108(E e p)1 2×p 120

应用矩形脉冲,即忽略脉冲上升前沿和下降后沿,在此基础上可认为式(1)中的电离频率v i在脉冲通过期间内与时间无关。则

n(t)=n0exp(v i t)(9)其中n0代表到达该处之前的初始电子密度。由式(9)知,电子密度按指数迅速增大。脉冲经过时电子密度为,

n(Σ)=n0exp(ΤiΣ)(10)其中Σ为脉冲宽度。由式(10)得,

Τi=〔ln(n(Σ)

n0)〕 Σ(11)

162

16卷3期段耀勇等:高功率微波脉冲大气击穿及其对能量传输的影响

文献〔4〕选取n (Σ) n 0为108

作为大气击穿的电子密度要求,文献〔5〕选其值为1012。但多数选取108。无论选取哪一种,对击穿曲线影响不大,因为n (Σ) n 0包含于对数中,v i 对于n (Σ) n 0的

取值并不敏感。本文取前者,即

v i =18.4 Σ

(12)

将击穿条件式(12)与式(2)、(3)、(4)联合求解,就得到第一类击穿曲线(E e P ～P Σ),见图1,图1中还包含文献〔4〕高功率微波击穿实验结果。

图1　理论击穿曲线与实验结果的比较另一种(较早的一种)描述击穿的方式是:将脉

冲宽度Σ和脉冲频率f 作为参数,绘出脉冲均方根电场E r m s 与压强P 的关系曲线。这种描述方式比前一种方式更细致,它可以明显地反映击穿电场与各种参数的关系,与实验结果比较更直接。更重要的是,这种击穿描述方式已考虑了动量转换频率对电场和压强的双重依赖。文献〔5〕在一较小的E e P 取值范围内考虑了Τm 对压强P 的影响,即当30≤E e P ≤120时,Τm ≈5

.0×109

P ,忽略电场的影响。这种简化不能推广到更高的能域范围。随着E e P 的增

大(见式(8)),v m 变化范围较大。本文的求解方法是,首先由式(12)、

(2)、(3)、(4)分段求出对应E e P 的P t 值,然后取定f 或Σ,通过式(5)～(8)求出相应的E r m s 和P 。结果见图2、

。图2　脉宽给定,

不同频率的击穿曲线图3　频率给定,不同脉宽的击穿曲线

从图2可见,当脉宽给定时,随着频率f 的增大,击穿电场增大,极小击穿电场对应压强

p m in 也增大。当压强大于100To rr 时,频率影响较弱。从图3看出,频率给定,随着脉宽Σ的增

大,相应的击穿电场变小。脉宽对P m in 的影响较弱。

图中的曲线不很光滑,主要因文献〔4〕中各相互作用参数是分段拟合的。以后各图中均或多或少有此现象,不再说明。

三、逃逸时间

在脉冲通过的路径上建立可反射微波能量的等离子体屏需要一定的时间,由此可定义逃

262微　波　学　报2000年9月

逸时间的概念。这概念对后一节将讨论的能量传输问题是重要的。

设t e 为逃逸时间,即n (t e )=n 0exp (v i t e )对应的电子等离子体频率Ξp 与微波脉冲的角频率Ξ相等。由定义,

t e =〔ln n (t e )

n 0

〕 v i

(13)一旦知道脉冲的相关参数和电子的初始密度,相应t e 即可求出。与前类似,由于

t e 对n (t e ) n 0

依赖不敏感,依然可定义n (t e ) n 0为108

。该定义不但考虑到式(13)的数学性质,还将被下面的实验结果(见图6)证明是合理的

。

图4　频率给定,

功率密度对应的逃逸时间图5　压强给定,功率密度对应的逃逸时间

根据式(13)及式(2)～(8)定义,可绘图4和图5。图中功率密度是通过下式转换来的

S =E 2

r m s 377

(14)四、无反射条件下的最大能量传输

为了定量研究发射功率密度S (W c m 2)与无反射传输能流密度Ε(J c m 2

)的关系,可进一步定义下式,

Ε(S )≈S Σ Σ

(15)Ε(S )≈S t e (S ) Σ>t e

(16)

其中式(15)的物理意义是,当脉宽比逃逸时间短时,脉冲能量将全部传输出去,不发生微波击

穿问题;式(16)指出,当脉宽比相应的逃逸时间长时,将发生微波击穿,并且认为一旦发生击穿,脉冲的后面部分被全部反射掉。两者都没有考虑微波电离空气的能量损耗。图6是利用式(16)计算的理论结果与文献〔5,6〕的实验结果的比较。与研究击穿曲线类似,为了研究脉冲参数Σ与f 和大气参数p 的影响,我们计算了一系列参数曲线,见图7～图9。从图6～图9上可以看出,Ε～S 曲线与击穿曲线有类似之处,当压强和微波频率给定时,对应最小的能流密度存在一极小的功率密度S m in 。压强较小时(见图8),S m in 随频率增加而增大;压强较大时(见图9),

S m in 对频率的依赖较弱。

36216卷3期段耀勇等:高功率微波脉冲大气击穿及其对能量传输的影响

图6

　理论与实验结果的比较

　图7　频率给定,不同压强功率密度与能流密度

的关系

图8　压强较小时功率密度与能流密度的关系图9　压强较大时功率密度与能流密度的关系

五、结论

应用范围较宽的若干组电子与中性大气分子相互作用参数计算了两种类型的击穿曲线,充分考虑电子动量转移频率对高功率微波电场和大气压强的依赖关系。定义了高功率微波脉冲的逃逸时间,进而分析无反射能流密度传输与入射功率密度的关系。其中研究了大量典型参数对高功率微波脉冲的击穿电场、逃逸时间和传输能流的影响。本文模型简单实用,计算方便,为高功率微波天线的工程设计提供了有价值的信息。

参　考　文　献

〔1〕　A ndrei V.Grekhov,V icto r L.Granatstein

(Eds).A pp lications of H ig h2P o w er M i2

cro w aves,Bo ston:A rtech House,1994;164

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〔2〕　姚宗熙,郑德修,封学民.物理电子学,西安:

西安交通大学出版社.1991;166～169.

〔3〕　G.H.Khanaka,J.H.Yee,D.J.M ayhall.

M odeling the p ropagati on of long,intense m i2

crow ave pulse in m ixtures of air and SF6.

IE E E T rans.P las m a S cience,1990;18(2):

210～213.(下转第219页) 462微　波　学　报2000年9月

表2　潮位数据对比(单位:m)

标称值(H)5.66.67.610.612.614.616.618.620.6

测量值(H′)5.636.567.5010.3112.1914.0615.9417.8119.69

误差(%)0.540.611.322.743.253.703.984.254.42

平均误差　2.92%

四、结论

本文介绍了Ku波段海洋波高和潮位探测系统的工作原理和实现方法。用微波遥感的方法同时测量海洋波高和潮位在技术上是一种创新,且辅以加速度计可舰载测量波高,具有较好的应用前景。经过初步的实验模拟测量,结果与理论分析一致。

参　考　文　献

〔1〕　永田丰,彦板繁雄,宫崎正卫.物理海洋学,科学出版社,1985.

〔2〕　A.Yasuda,A sh i pbo rne2type w ave heigh t m eter fo r oceango ing vessel,using m i2

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g ineering,1985;10(2):138～143.

〔3〕　戴树荪.数字技术在雷达中的运用,国防出版社,1987.

〔4〕　林贤任等.D elph i4.0学习教程,北京大学出版社,1999.郑正奇　男,副教授。1998年华东师范大学无线电物理博士,现从事通信系统、现代通信等课程的教学工作,主持并完成多项国家重点攻关的海洋遥感课题,对微波海洋遥感颇有研究。

蒋传纪　男,副教授,长期从事信号检测和处理的的教学、科研工作。

阮志伟　男,硕士研究生,从事信号处理和软件研究等方面的工作。

殷杰羿　男,教授,长期从事微波遥感领域的研究,曾主持完成多项自然科学基金和国家攻关项目。

(上接第264页)

〔4〕　A.W.A li.Intense and sho rt pulse electric field(DC and M icrow ave)air breakdow n pa2

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〔5〕　M.L ofgen,D.A nderson,M.L isak et al.

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〔6〕　A.D.M ac Donald.M icro w ave B reakd o w n in Gases,N ew Yo rk:John W iley&Sons,Inc.,

1966;160～188.段耀勇　男,1966年生于湖北麻城。1989年在南京大学物理系获理学学士学位。其后,分别于西北核技术研究所和西安交通大学获工学硕士和博士学位。在系统电磁脉冲,高功率微波传输及棱边有限元求解涡流场等方面进行理论和数值模拟工作,发表论文10余篇。现从事有关Z2P inch理论研究工作。

陈雨生　男,1937年生于广东潮州,1963年毕业于北京大学无线电系,博士生导师,长期从事长国核电磁脉冲理论研究。在国际、国内刊物上发表论文50余篇,现在是我国抗辐射加固技术主要负责人之一。

912

16卷3期郑正奇等:Ku波段海表波高潮位探测系统的研究

激光脉冲的平均功率和功率

激光脉冲的平均功率和功率，设脉冲激光器输出的单个脉冲持续时间（脉冲宽度）为：t,（实际为FWHM宽度）单个脉冲的能量：E, 输出激光的脉冲重复周期为：T, 那么,激光脉冲的平均功率Pav = E/T,（即在一个重复周期内的单位时间输出的能量）脉冲激光讲峰值功率（peak power）Ppk = E/t 能量密度=（单脉冲能量*所用频率）/光斑面积算通常也用单位时间内的总能量除以光斑面积峰值功率=脉冲能量除以脉宽平均功率=脉冲能量*重复频率（每秒钟脉冲的个数）脉冲激光器的能量换算脉冲激光器的发射激光是不连续，一般以高重频脉冲间隔发射。发射能量以功的单位焦耳J）计，即每次脉冲做功多少焦耳。连续激光器发射的能量以功率单位瓦特（W）计量，即每秒钟做功多少焦耳，表示单位时间内做功多少。瓦和焦耳的关系：1W=1J/秒。一台脉冲激光器，脉冲发射能量是1焦耳/次，脉冲频率是50Hz,则每秒钟发射激光50次，每秒钟内做功的平均功率为：50X 1焦耳=50焦耳，所以，平均功率就换算为50瓦。再举例说明峰值功率的计算，一台绿光脉冲激光器，脉冲能量是0.14mJ/次，每次脉宽20 ns,脉冲频率100kHz，平均功率为：0.14mJ X 100k=14J/s=14W，即平均功率为14瓦；峰值功率是每次脉冲能量与脉宽之比，即峰值功率：0.14mJ/20ns=7000W=7kW，峰值功率为7千瓦。要想知道镜片的脉冲激光损伤阈值是否在承受极限内，既要计算脉冲激光的峰值功率，也要计算脉冲激光的平均功率，综合考虑。如某ZnSe镜片的激光损伤阈值时是500MW/cm2,使用在一台脉冲激光器中，脉冲激光器的脉冲能量是10J/cm2，脉宽10ns，频率50kHz。首先，计算平均功率：10J/cm2 X 50kHz =0.5MW/cm2 其次，再计算峰值功率：10J/cm2 / 10ns = 1000MW/cm2 从脉冲激光器的平均功率看，该镜片是能承受不被损伤的，但从脉冲激光器的峰值功率看，是大于该镜片的激光损伤阈值的。所以，综合判断，该ZnSe镜片不宜用于此脉冲激光器。如果有条件，对脉冲激光器镜片，应当分别测试平均功率和峰值功率的激光损伤阈值。 Ave. Power :平均功率Pulse energy :脉冲能量Pulse Width :脉宽Peak Power:峰值功率Rep. Rate :脉冲频率ps：皮秒，10-12 S ns：纳秒，10-9S M: 兆, 106 J:焦耳W:瓦氙灯作为激光设备一个常用光源，通常被人们也叫做激光氙灯、脉冲氙灯。氙灯是一种填充氙气的光电管或闪光电灯。氙气化学性质不活泼，不能燃烧，也不助燃。是天然的稀

高精度高重频脉冲激光测距系统

第40卷第8期红外与激光工程2011年8月Vol.40No.8Infrared and Laser Engineering Aug.2011 高精度高重频脉冲激光测距系统纪荣祎，赵长明，任学成 (北京理工大学光电学院，北京100081) 摘要：在三维激光扫描探测系统中，激光测距的测量重频和测量精度是影响整个系统性能的关键参数。介绍了三维激光扫描探测系统的工作特点，设计了一种以Nios II嵌入式软处理器为核心的高重频、高精度脉冲激光测距系统。通过分析影响测量重频和测距精度的因素，采用双阈值时刻鉴别方法进行计时起止时刻的鉴别，使用TDC-GP2高精度时间间隔测量芯片进行精密计时，设计了基于Nios II嵌入式软处理器的计时控制系统以提高测量重频。实验结果表明：实现了测量重频为20000次/s、测距精度为3cm的激光测距。与传统的单片机控制的计时系统相比,该系统不仅测量重频和测量精度高，且具有更好的可扩展性和灵活性。关键词：脉冲激光测距；精密时间测量；三维激光扫描；Nios II 中图分类号：TN247文献标志码：A文章编号：1007-2276(2011)08-1461-04 High precision and high frequency pulse laser ranging system Ji Rongyi,Zhao Changming,Ren Xuecheng (School of Photoelectronics,Beijing Institute of Technology,Beijing100081,China) Abstract:In three-dimensional(3D)laser scanning detection system,the measurement repetition rate and measurement precision of laser ranging are the key parameters affecting the performance of the whole system.The work characteristics of3D laser scanning detection system were introduced,and a high repetition rate and high measurement precision pulse laser ranging system based on the Nios II soft-core was designed.According to the analysis of the factors which affected the repetition rate and precision of range measure,the double-threshold time discriminator was adopted to produce timing mark for the start-stop time discrimination,and the TDC-GP2high-precision interval measuring chip was used to achieve high precision on time measure.In addition,the time measure control system based on the Nios II soft-core was designed to improve the measurement repetition rate.Experimental results show that the measurement repetition rate of20000/s and the ranging precision of±3cm are https://www.360docs.net/doc/fc1885872.html,pared with the traditional MCU time measure control system,the designed system owns the advantages of high repetition rate and high measurement precision,furthermore,it is more expandable and flexible. Key words:pulse laser ranging;high precision time measure;3D laser scanning;Nios II 收稿日期：2010-12-18；修订日期：2011-01-17 基金项目：国防科技工业技术基础科研项目(J172009C001) 作者简介：纪荣祎(1984-)，男，博士生，主要从事三维扫描激光探测系统的研究。Email:xiaoxiao8673@https://www.360docs.net/doc/fc1885872.html,。导师简介：赵长明(1960-)，男，教授，博士生导师，博士，主要从事新型激光器件与技术、光电子信息技术与系统方面的研究工作。 Email:zhaochm1@https://www.360docs.net/doc/fc1885872.html,

高压大功率脉冲电源的设计

1绪论 1.1论文的研究背景电源设备用以实现电能变换和功率传递，是一种技术含量高、知识面宽、更新换代快的产品。现今已广泛应用到工业、能源、交通、运输、信息、航空、航天、航运、国防、教育、文化等领域。在信息时代，上述各行各业都在迅猛地发展，发展的同时又对电源产业提出了更多更高的要求。显然，电源技术的发展将带动相关技术的发展，而相关技术的发展反过来又推动了电源产业的发展。当前在电源产业，占主导地位的产品有各种线性稳压电源、通讯用的AC y DC开关电源、DC y DC开关电源、交流变频调速电源、电解电镀电源、高频逆变式整流焊接电源、中频感应加热电源、电力操作电源、正弦波逆变电源、大功率高频高压直流稳压电源、绿色照明电源、化学电源、UPS可靠高效低污染的光伏逆变电源、风光互补型电源等。而与电源相关的技术有高频变换技术、功率转换技术、数字化控制技术、全谐振高频软开关变换技术、同步整流技术、高度智能化技术、电磁兼容技术、功率因数校正技术、保护技术、并联均流控制技术、脉宽调制技术、变频调速技术、智能监测技术、智能化充电技术、微机控制技术、集成化技术、网络技术、各种形式的驱动技术和先进的工艺技术。 1.2脉冲电源的特点及发展动态脉冲电源是各种电源设备中比较特殊的一种，顾名思义，它的电压或电流波形为脉冲状。按脉冲电源的输出特性分类，有高频、低频、单向、双向、高压、低压等不同的分类，具体选择怎样的输出电压、输出电流和开关频率，根据具体的应用场合而定。按脉冲波形分，有矩形波、三角波、梯形波、锯齿波等多种形式，如图1. 1所示。图1 . 1各种脉冲波形由于矩形波具有较好的可控性和易操作性，所以这种波形的应用居多。究其本质，

脉冲功率技术

脉冲功率技术摘要：脉冲功率技术是以较慢的速度将能量储藏在电容器中或者电感线圈中，然后将此电场能获磁场能迅速的释放出来，产生幅值极高的，但持续时间极端的脉冲电压及脉冲电流，从而导致极高功率的脉冲。关键词：脉冲功率，储能技术引言：脉冲功率技术中的储能技术包括惯性储能，电容储能，电感储能一.、脉冲功率技术的发展脉冲功率技术正式作为一个独立的部门发展,还是近几年的事。事实上作为脉冲功率技术基础的脉冲放电, 早就存在于大自然中。而对脉冲放电的研究则开始于研究天然雷电特性, 以及它对输电线路、建筑物危害及其防护措施。当时这种放电仅限于毫秒级和微秒级。四十年代末期, 就有人开始注意到亚微秒及毫微秒级的高压强流脉冲放电形式。但是, 一方面由于当时客观要求并不迫切；另一方面, 这样快的脉冲放电, 无论在产生技术上, 或者在测量技术上都存在着一定的困难。因此, 其后十多年,这种技术发展并不迅速。六十年代初期, 由于闪光辐射照相和瞬时辐射效应研究的需要, 英国原子能武器研究中心的J.C.马丁所领导的研究小组，开拓了称之为脉冲功率加速器的研究领域, 使毫微秒级脉冲功率技术往前推进了一步。同时, 一些科学技术在发展中受到障碍, 急需找寻新的途径。以微波和激光的发展为例, 利用速调管、行波管等原理去产生大功率高效率毫米或亚毫米微波已经不可能。利用一般方法产生大功率、高效率、波长可调的激光束也不可能。正当人们探索和寻找新的解决途径的时候, 他们发现脉冲功率技术是解决这些问题的良好途径。为此, 美国许多单位, 为桑地亚实验室、物理国际公司、海军研究实验室、康乃尔大学、加利福尼亚大学和斯坦福大学等单位, 对脉冲功

环形磁芯快脉冲动态参数测量方法

第16卷　第10期强激光与粒子束Vol.16,No.10 2004年10月HIGH POWER LASER AND PARTIC LE BE AMS Oct.,2004　文章编号:　100124322(2004)1021345204 环形磁芯快脉冲动态参数测量方法X 丁臻捷,　苏建仓,　丁永忠,　俞建国 (西北核技术研究所,陕西西安710024) 摘　要:　磁开关压缩脉冲过程中,磁芯磁参数需历经非饱和与饱和两个阶段,磁滞回线变化经历半个周期,通过测量这一变化过程中通过磁开关绕组的电流和磁通量变化率,可以计算出磁芯的磁滞回线,确定饱和磁通密度、剩磁等动态参数。讨论了基于高电压放电和脉冲压缩方法测量磁芯动态参数的原理,给出了测试装置的电路原理和电路元件参数的选择方法,测量了大型磁开关磁芯快脉冲条件下的电参数,计算了相关的磁参数,给出了实验结果。关键词:　磁开关;　磁滞回线;　饱和磁通密度;　剩磁;　磁脉冲压缩法中图分类号:　T N78 文献标识码:　A 随着材料科学和脉冲功率技术的发展,磁开关技术在铜蒸气激光产生装置[1～3]及全固态高重频脉冲发生器[5]等重复频率脉冲功率技术领域得到了普遍的应用。磁开关工作时,磁芯需在饱和与非饱和两种状态间来回转化。因此设计磁开关时,不仅要考虑磁芯饱和和非饱和时的磁参数,而且要关心两者之间的转变过程。随着磁芯磁化时间的缩短,变化的磁场会在构成磁芯的薄带之间产生一定的感应电压,因此必须在薄带之间加上适当的涂层用以减小涡流损耗。这样,磁开关磁芯表现的不仅是磁芯的材料性能,还间接反映了磁芯的制造工艺。由于工艺条件的限制,较大体积的磁芯与同种磁性材料小样环的性能有相当大的差别。因此,不能用小样环的性能来表征较大磁芯的整体性能水平。一般实验室和工厂所用磁芯性能测试设备,由于电源功率的限制,励磁磁场强度在几百A/m到几千A/m 之间,这样的励磁磁场强度对于测试小样环静态、动态特性或较大磁芯的静态特性是足够了,而对于大型磁开关磁芯在快脉冲磁化条件下的性能测试就无能为力了。本文讨论了基于脉冲压缩方法测量磁芯动态参数的原理,给出了测试装置电路原理和电路元件参数的选择方法,测量了大型磁开关磁芯快脉冲磁化条件下的电参数,计算了相关的磁参数,给出了实测结果。 1　测量原理 1.1　磁性参数测量原理环形磁芯磁开关的截面如图1所示[5]。图中R i和R o分别为磁开关绕组的内外半径,H为高,r i和r o分别为磁开关磁芯的内外半径,h为高,磁开关绕组匝数为N,通过绕组的电流为i。考虑环形磁芯的对称性,根据安培环路定律,磁芯截面上的平均磁场强度为 H m= Ni 2π(r o-r i) ln( r o r i )(1) Fig.1　Illustration of magnetic switch 图1　磁开关截面图则磁开关绕组截面上的磁通量 <=μ0M m S m+μ0H t S t(2)式中:M m为磁芯截面上磁化强度的平均值;S m为磁芯的截面积;S t为绕组的截面积;μ0为真空磁导率;H t为磁开关绕组内不含磁芯时的平均磁场强度 H t= Ni 2π(R o-R i) ln( R o R i )(3) 利用公式(2)可以求得与磁开关绕组面积相等的感应线圈上的感应电压 X收稿日期:2003212226; 修订日期:2004204215 基金项目:国家863计划项目资助课题作者简介:丁臻捷(1974—),男,硕士,工程师,主要从事脉冲功率技术研究;西安市69226信箱;E2mail:ding family@https://www.360docs.net/doc/fc1885872.html,。

高功率脉冲激光应用

高功率脉冲激光应用 High peak power, low power consumption and compact package 峰值功率高，功耗低，紧密封装 Mining, Civil Engineering, Manufacturing, Forest Management, Underwater Topography, … require long range 3D laser scanning and with the most advanced lasers. Keopsys’s KULT (Ultra compact Laser Transmitter) series are the world's most used laser in 3D scanning applications. 采矿、土木工程、制造、森林管理、水下地形等需要远程三维激光扫描和最先进的激光器。Keopsys KULT(超紧凑型激光发射机)系列是世界上使用最多的三维激光扫描设备。 The KULT series, pulsed fiber lasers, cover the major eye safe wavelengths 1,5μm and 2μm but also 532nm and 1μm for specific applications. The KULT lasers provide high energy per pulse in an extremely compact package, making them the preferred lasers in many 3D scanning systems. KULT系列脉冲光纤激光器覆盖主要的人眼安全波长1.5μm、2μm以及532 nm和1μm，用于特定应用场合。KULT激光器在极其紧凑封装的条件下能提供高能量脉冲,使其成为三维激光扫描系统的首选。 In terms of high peak power, power consumption and compact package, KEOPSYS has one of the best offers on the market. We have developed very strong partnership with the leading manufacturers of 3D scanning systems. Our experienced and highly educated team will work with you to design custom solutions for your next generation scanner. 在高峰值功率、低功耗、紧凑封装方面，KEOPSYS拥有市场上最好的产品之一。我们已经和领先的三维扫描系统制造商建立了强力合作关系。我们的经验和高精尖团队将与您合作，为您的下一代扫描设备制定解决方案。 Telemetry for environmental and industrial surveys Range-Finding and Speed sensing for collission avoidance

EMP电磁脉冲

EMP电磁脉冲装置元器件清单： R1 3个47k，1W电阻(黄一紫一橙)串联连接 D1,D2 两个16KV，10ma快速恢复高压整流器 C1 0.05uf，5kv电容 L1 采用#12铜线绕制的电感，绕3圈，直径1cm L2 电感线圈基本理论概述：信号对敏感电路干扰的能力需要有几个属性。大多数微处理器由工作电压非常低的场效应晶体管(FET)组成。一旦工作电压过大，灾难性故障就即将来临。在实际中是不能宽恕这种过压错误的，因为控制部件之间为超细金属氧化物。在这些控制部件之间产生的任何过压，必然产生永久性破坏，在某些严重的场合下，还会导致程序消失。由外部电源产生这些破坏性电压需要电压的波动，这种波动能够在电路板的走线上、元器件和其他关键点上产生持续的能量波动。因此，对电路来说，外部信号的能量必须足够高，因为在这个波长上，几何尺寸是能量非常重要的一部分。微波具有快速的上升时间(等效为傅里叶频率高)，且持续时间短，因此会获得最好的效果。所需要的能量是巨大的，这个能量势必会产生更大的破坏。一种良好的度量方法是能量除以波长的商。大功率的微波脉冲能够通过下面介绍的几种方法产生。爆炸物的磁力线压缩驱动虚阴极振荡器，其一般的相关物能够仅从几百焦耳产生千兆瓦的峰值功率。最初始的电流变成脉冲送入电感器，而电

流的峰值被成形的爆炸物电荷压缩，因而捕获磁力线并产生很高能量的电流源。利用极高速度的爆炸物如三甲基三硝胺(cyclotrimethyltrinitramine)，它的派生词是PETN或相当能量的爆炸物，线圈沿着其轴向和径向压缩。这些捕获的磁力线产生能量增长，通过微波激励(HEPM)变成最终的大功率峰值的脉冲。像原子能初始爆炸一样，磁力线压缩需要爆炸充电器的精确定时。对于磁力线压缩，克里管(Krytron)开关或类似开关可以用来代替大多数的增强抗辐射的Sprytrons, Sprytrons用在原子能初始反应，在原子能初始反应中，由固有的裂变物质产生电离辐射。虚阴极振荡器也可以很方便地由小型Marx脉冲发生器产生200^}4ookV的激励。快速的上升电流以及大的峰值功率能够产生强大的微波脉冲。其他方法包括爆炸丝(exploding wire)。这种方法允许能量流向LCR电路，因为爆炸丝在附近蒸发，反馈线的爆炸快速地中断峰值注人电流。一个上升速度很快、能量非常大的脉冲就产生了，这种方法能够产生电磁脉冲(EMP) e微波脉冲对于破坏敏感电子电路是一个非常优秀的候选者。

脉冲变压器的铁芯选材要求

脉冲变压器的铁芯选材要求脉冲变压器是用来传输脉冲的变压器。当一系列脉冲持续时间为t d(m s)、脉冲幅值电压为U m(V)的单极性脉冲电压加到匝数为N的脉冲变压器绕组上时，在每一个脉冲结束时，铁芯中的磁感应强度增量ΔB(T)为：ΔB=U m t d/NS c′10-2其中S c为铁芯的有效截面积（cm2）。即磁感应强度增量ΔB 与脉冲电压的面积（伏秒乘积）成正比。对输出单向脉冲时，ΔB=B m-B r,如果在脉冲变压器铁芯上加去磁绕组时，ΔB=B m+B r。在脉冲状态下，由动态脉冲磁滞回线的ΔB与相应的ΔH p之比为脉冲磁导率m p。理想的脉冲波形是指矩形脉冲波，由于电路的参数影响，实际的脉冲波形与矩形脉冲有所差异，经常会发生畸变。比如脉冲前沿的上升时间t r与脉冲变压器的漏电感Ls、绕组和结构零件导致的分布电容C s成比例，脉冲顶降l与励磁电感L m成反比，另外涡流损耗因素也会影响输出的脉冲波形。脉冲变压器的漏电感L s=4b p N12lm/h 脉冲变压器的初级励磁电感L m=4mp p S c N2/l′10-9 涡流损耗Pe=U m d2t d lF/12N12S c r b为与绕组结构型式有关的系数，l m为绕组线圈的平均匝长，h为绕组线圈的宽度，N1为初级绕组匝数，l为铁芯的平均磁路长度，S c为铁芯的截面积，m p为铁芯的脉冲磁导率，r为铁芯材料的电阻率，d为铁芯材料的厚度，F为脉冲重复频率。从以上公式可以看出，在给定的匝数和铁芯截面积时，脉冲宽度愈大，要求铁芯材料的磁感应强度的变化量ΔB也越大；在脉冲宽度给定时，提高铁芯材料的磁感应强度变化量ΔB，可以大大减少脉冲变压器铁芯的截面积和磁化绕组的匝数，即可缩小脉冲变压器的体积。要减小脉冲波形前沿的失真，应尽量减小脉冲变压器的漏电感和分布电容，为此需使脉冲变压器的绕组匝数尽可能的少，这就要求使用具有较高脉冲磁导率的材料。为减小顶降，要尽可能的提高初级励磁电感量L m，这就要求铁芯材料具有较高的脉冲磁导率m p。为减小涡流损耗，应选用电阻率高、厚度尽量薄的软磁带材作为铁芯材料，尤其是对重复频率高、脉冲宽度大的脉冲变压器更是如此。脉冲变压器对铁芯材料的要求为： 1、高饱和磁感应强度Bs值； 2、高的脉冲磁导率，能用较小的铁芯尺寸获得足够大的励磁电感； 3、大功率单极性脉冲变压器要求铁芯具有大的磁感应强度增量ΔB,使用低剩磁感应材料；当采用附加直流偏磁时，要求铁芯具有高矩形比，小矫顽力Hc。 4、小功率脉冲变压器要求铁芯的起始脉冲磁导率高； 5、损耗小。

脉冲陡化技术研究

研究生（脉冲功率）报告题目：脉冲陡化技术学号T201289940 姓名肖旋院（系、所）研究生院

脉冲陡化技术研究摘要在脉冲功率技术的应用中常常需要使用到快前沿的陡脉冲，如多路MARX发生器的同步触发，开关电路同步，触发电路的极速响应等。在脉冲功率技术领域，这种快前沿的脉冲具有功率高，输入快速的优良特性，也是脉冲功率的一个发展方向。理论上来讲，脉冲电压越高，前沿陡化就越难以实现。实际应用中，往往需要将10微秒量级的脉冲陡化到10纳秒量级甚至于数纳秒量级，而放电电流往往是很大的，这种高电流陡度往往使一般的元器件难于承受。基于这些问题，本文对几种形式的脉冲陡化电路的原理和应用进行了对比，也总结了一般的脉冲陡化电路的应用场合。关键词：前沿；脉冲陡化；同步；仿真分析 Abstract In the application of pulsed-power technology，fast risetime tigger signal is always a regular.For example, Multiple MARX generator trigger synchronous, synchronous switch circuit，fast response of trigger circuit.In the domain of pulsed-power technology, fast risetime tigger signal have the characteristics of high power ,excellent input,and it has become an important direction of pulsed-power’s development. Theore- tically, the higher the pulse voltage is, the more difficult to achieve fast risetime. In practical application, it is often nesessary to sharp 10 micro seconds magnitude of pulse to 10 nanosecond level even a number nano second level,but the current of discharging is very big, This kind of high current gradient often make general components are difficult to bear. Based on these problems,in this paper, the simulation and comparison of several forms of pulse sharping circuit principle and application are made,and the general pulse sharping circuit applications is summarized. Keywords:Risetime;Pulse SharPening; Synchronous;Simulation

脉冲变压器

脉冲变压器脉冲变压器是一种宽频变压器，对通信用的变压器而言，非线性畸变是一个极重要的指标，因此要求变压器工作在磁心的起始导磁率处，以至即使象输入变压器那样功率非常小的变压器，外形也不得不取得相当大。除了要考虑变压器的频率特性，怎样减少损耗也是一个很关心的问题。与此相反，对脉冲变压器而言，因为主要考虑波形传送问题。即使同样是宽频带变压器，但只要波形能满足设计要求，磁心也可以工作在非线性区域。因此，其外形可做得比通信用变压器小很多。还有，除通过大功率脉冲外，变压器的传输损耗一般还不大。因此，所取磁心的尺寸大小取决于脉冲通过时磁通量是否饱和，或者取决于铁耗引起的温升是否超过允许值。一、脉冲变压器工作原理脉冲变压器利用铁心的磁饱和性能把输入的正弦波电压变成窄脉冲形输出电压的变压器。可用于燃烧器的点火、晶闸管的触发等。脉冲变压器结构为原绕组套在断面较大的由硅钢片叠成的铁心柱上，副绕组套在坡莫合金材料制成的断面较小的易于高度饱和的铁心柱上，在两柱中间可设置磁分路。电压和磁通的关系，输入电压u1是正弦波，在左面铁心中产生正弦磁通Φ1。右面铁心中磁通Φ2高度饱和，是平顶波，它只有在零值附近发生变化，并立即饱和达到定值。当Φ2过零值的瞬间，在副绕组中就感应出极陡的窄脉冲电动势e2。磁分路有气隙存在，Φσ基本上按线性变化，与漏磁相似，其作用在于保证Φ1为正弦波。二、脉冲变压器的应用脉冲变压器广泛用于雷达、变换技术；负载电阻与馈线特性阻抗的匹配；升高或降低脉冲电压；改变脉冲的极性；变压器次级电路和初级电路的隔离应用几个次级绕组以取得相位关系；隔离等)相同，但就磁芯的磁化过程这一点来看是有区别的，分析如下: (1) 脉冲变压器是一个工作在暂态中的变压器，也就是说，脉冲过程在短暂的时间内发生，是一个顶部平滑的方波，而一般普通变压器是工作在连续不变的磁化中的，其交变信号是按正弦波形变化. （2) 脉冲信号是重复周期，一定间隔的，且只有正极或负极的电压，而交变信号是连续重复的，既有正的也有负的电压值。 (3) 脉冲变压器要求波形传输时不失真，也就是要求波形的前沿，顶降都要尽可能小，然而这两个指标是矛盾的。三、脉冲变压器与一般变压器的比较所有脉冲变压器其基本原理与一般普通变压器(如音频变压器、电力变压器、电源变压器等)相同，但就磁芯的磁化过程这一点来看是有区别的，分析如下: (1) 脉冲变压器是一个工作在暂态中的变压器，也就是说，脉冲过程在短暂的时间内发生，是一个顶部平滑的方波，而一般普通变压器是工作在连续不变的磁化中的，其交变信号是按正弦波形变化. (2) 脉冲信号是重复周期，一定间隔的，且只有正极或负极的电压，而交变信号是连续重复的，既有正的也有负的电压值。 (3) 脉冲变压器要求波形传输时不失真，也就是要求波形的前沿，顶降都要尽可能小，然而这两个指标是矛盾的。本文由https://www.360docs.net/doc/fc1885872.html,整理。

脉冲功率技术

华中科技大学研究生课程考试答题本考生姓名李猛虎考生学号 M201371361 系、年级高电压与绝缘技术2013级类别硕士考试科目脉冲功率技术考试日期 2013年12月15日

脉冲功率技术是指把较小功率的能量以较长时间慢慢输入到能储存能量的设备中，然后通过动作时间在毫微秒左右的快速开关将此能量在毫微秒至微秒时间内释放到负载上，以得到极高的功率，实质上是输出功率对输入功率的放大。脉冲功率系统中能量的储存方式有许多种，如电容储能，电感储能，脉冲电机储能以及电池储能等。脉冲功率技术研究的技术指标为：电压1kV~10MV，电子能量0.3~15MeV（电子伏），述流大小1kA~10MA，脉冲宽度0.1~100ns，束流功率0.1~100TW，总能量：1kJ~15MJ。脉冲功率技术的特征是：高脉冲功率，短脉冲持续时间，高电压，大电流。脉冲功率技术，是以电气科学技术为基础，把电工新技术和高电压－大电流技术融为一体的新型学科。脉冲功率技术在国防科研和高新技术领域有着极为重要的应用,而且现在已经越来越多地应用于工业和民用部门,它是高新技术研究的重要技术基础之一,有着极其广泛的发展和应用前景。脉冲功率的发展历程脉冲放电现象存在于大自然。人们最早是在20世纪30年代开始研究脉冲功率现象。1938年，美国人Kingdon和Tanis第一次提出用高压脉冲电源放电产生微秒级脉宽的闪光X 射线；1939年，苏联人制成真空脉冲X射线管，并把闪光X 射线照相技术用于弹道学和爆轰物理学实验。采用高压脉冲电容器并联充电、串联放电方式来获得较高电压脉冲。第二次世界大战期间，企图将脉冲功率技术应用于军事的电磁炮和其他研究再度兴起，也促进了脉冲功率科学技术的形成和发展。1947年，英国人A.D.Blumlien以专利的形式，把传输线波的折反射原理用于脉冲形成线，在纳秒脉冲放电方面取得了突破。1962年，英国原子能研究中心的J.C.Martin领导的研究小组，将Marx发生器与Blumlien的专利结合起来，建造了世界上第一台强流相对论电子束加速器SOMG（3MV，50kA，30ns），脉冲功率达TW（1012W）量级，开创了高功率脉冲技术的新纪元。1986年建成PBFA-II 装置，其峰值电压为12MV、电流8.4MA、脉宽40ns，其二极管束能为4.3MJ，脉冲功率1014W，是世界上第一台功率闯过100TW 大关的脉冲功率装置。美国和俄罗斯目前在脉冲功率技术上处于领先地位。美国从事脉冲功率技术研究的机构有Sandia国家实验室、Lawrence Livermore国家实验室、Maxwell实验室、Los Alamos科学实验室、海军武器研究中心、Texas技术大学等。1967年在Sandia 实验室建成的Hermes2I 为当时最大的脉冲功率装置；1972年美国陆军的Hary Diamond实验室建成了Aurora装置，这个设备由4台Marx发生器组成，是脉冲功率史上的一个里程碑；1986年Sandia实验室又建成了FBFA2II，是世界上第1个闯过100TW 大关的装置。俄罗斯从事脉冲功率技术研究的机构有库尔恰托夫研究所、新西伯利亚核物理所、托姆斯科大电流电子学研究所、电物理装备所、列别捷夫所等, 建造了许多大型的Marx成形线型联合装置,1985 年建成的AHrapa25就是其中之一。日本的脉冲功率技术主要应用于强流粒子束加速器，特别重视轻离子的惯性约束聚变。从事脉冲功率技术研究的机构有东京大学、熊本大学、大阪大学、长岗技术大学等, 较著名的装置有大阪大学的Raiden2IV和1986年长岗技术大学建成ETIGO 2II。

电阻脉冲功率计算和参考的详细资料

Yageo RC Series Pulse Load Capability November 2010

RC0402 Pulse Limit Power

Peak Pulse Power RC0402 0,1 1 100,0000010,000010,00010,0010,010,11 T(Sec) P (W )Maximum permissible peak pulse power as a function of pulse duration for typical 0402 resistor (R ≦10k Ω) Single Pulse rep. Pulse

Peak Pulse Voltage RC0402 1 10 100 10000,0000010,000010,00010,0010,010,11 T(Sec) V (M a x .) Maximum permissible peak pulse voltage (Vmax.) as a function of pulse duration (T) for a typical 0402 resistor .

RC0603 Pulse Limit Power

Peak Pulse Voltage RC0603 1 10 100 10000,0000010,000010,00010,0010,010,11 T(Sec) V (M a x .) Maximum permissible peak pulse voltage (Vmax.) as a function of pulse duration (T) for a typical 0603 resistor .

高功率Z_Pinch脉冲源技术的发展

收稿日期:2000202216 作者简介:孙凤举(19672),男,山东籍,助研,博士生,主攻等离子体开关技术和脉冲功率技术应用研究。综述和述评高功率Z -P i nch 脉冲源技术的发展孙凤举1,2,邱爱慈2,邱毓昌1,曾江涛2,蒯斌2 (11西安交通大学电气学院,陕西西安710049;21西北核技术研究所,陕西西安710024) 摘要:概述了脉冲功率系统中的电容储能、电感储能和磁感应储能技术。基于直线型脉冲变压器(L TD )、电感储能(IES )、等离子体断路开关(PO S )以及真空磁绝缘传输线(M ITL )技术的低电感、模块化快脉冲源将来可能作为基本的子模块应用于超大型高功率Z 2P inch 装置。关键词:高功率Z 2P inch ;直线型脉冲变压器;电感储能中图分类号:TL 6;O 531;O 539 文献标识码:A 文章编号:100323076(2001)0120044205 1　引言 Z 2P inch 开始于六十年代受控热核聚变(CT F )反应的研究,其结构简单、造价低廉、运行方便,且效率较高,但是在八十年代以前,由于受当时脉冲功率技术水平的限制和Z 2P inch 等离子体不稳定性的困扰,进展一直比较缓慢。96年以来,Z 2P inch 技术取得重大突破,主要在于采用了高功率短脉冲大电流驱动多丝阵列负载,目前Z 2P inch 正成为当今国际上十分活跃的科学前沿研究领域[1,2]。高功率Z 2P inch 的品质与高功率脉冲源的参数紧密相关,Z 2P inch 技术要得到发展和应用,在很大程度上取决于脉冲功率源的技术水平。驱动惯性约束聚变(I CF )的Z 2P inch 要求脉冲源储能数十M J ,脉冲电流约50～60M A [2],尽管国外在PB FA 2Z 装置上获得了出色的实验结果,但PB FA 2Z 装置距上述要求还存在很大差距,采用的技术按照能够承担得起的造价、体积和效率要求很难扩大到更高的功率水平[3]。作为高功率Z 2p inch 的脉冲源,要求技术风险小,运行重复性、可靠性和能量传输效率高,结构紧凑、造价低廉,这关系到Z 2p inch 在I CF 中是否能有更大的竞争力。因此,国际上正在发展新的技术,探索合适的高功率Z 2p inch 脉冲源技术途径。近三十年来,脉冲功率技术发展了电容、电感和磁感应储能以及为压缩脉宽的各种高功率开关等技术,下面对传统的电容储能和近年来发展较快的电感储能、磁感应储能技术作简单介绍。 2　电容储能与电感储能技术直到七十年代中期,脉冲功率技术一直以电容储能与闭合开关技术为基础。因为去离子水的介电常数高(Ε～81),采用水介质同

(整理)高功率脉冲电源

高功率脉冲电源学院（系）：电气工程学院班级：1113班学生姓名：高玲学号：21113043 大连理工大学 Dalian University of Technology

1分类及结构原理高功率脉冲最早始于30年代，随着用电容器放电产生X射线的出现，经过了几十年的发展，目前高功率脉冲电源应用范围非常广泛，例如用于闪光X射线照相、高功率激光、大功率微波、电磁脉冲、电磁发射(或推进)、粒子束武器和电磁成形等离子体物理与受控核聚变研究、核爆炸模拟等方面。‘ 如图1所示。高功率脉冲电源包括初级能源、中间储能脉冲成形系统及转换系统等几个部分。图1. 高功率脉冲电源组成框图脉冲功率的形成过程是：首先经过慢储能，使初级能源具有足够的能量；其次，向中间储能和脉冲形成系统注入能量；再次，能量经过储存、压缩、形成脉冲或转化，等复杂过程之后，最后快速释放给负载。 (1)初级能源为小功率的能量输入设备，如电容器的充电机、电感线圈的励磁电源、飞轮电机的拖动电机，其能源来在电网。 (2)中间储能设备有以电容器和Marx发生器为例的电场储能，以常温或超导电感线圈为例的磁场储能，以各类具有转动惯量的脉冲发电机为主的机械储能，以蓄电池、磁流体发电机、爆炸磁通压缩发生器为代表的化学储能，以及以核能磁流体发电机为例的核能初级能源，等等。 (3)能量转换与释放系统主要包括各种大容量闭合开关和断路开关及各种波形调节技术设备。脉冲功率装置初级能源的储能方式主要包括：以电场形式储能的电容器、以磁场方式储能的电感器、机械能发电机、化学能装置以及核能等。如表1所示。 (1)电容储能简单、技术成熟，因此它的应用最为广泛，如惯性约束、强激光、粒子束武器、大功率微波等。世界上一些著名的脉冲功率装置都采用电容储能放电回路，如美国的PBFA．II等。 (2)电感储能最大的优点是储能密度大，所以倍受研究者的关注。电感储能技术在诸如受控等离子体物理、受控核聚变、电磁推进等现代科学技术领域中，都有着极为重要的应用。 (3)机械储能具有储能密度高、结构紧凑、易做成移动式，且提取十分方便等优点，因此也得到了广泛的应用。目前，其主要的应用领域有：近代同步加速器、托卡马克热核装置、等离子体。箍缩、大型风洞装置、大截面金属对头焊接等。

脉冲变压器设计

目录前言 ......................................... 错误!未定义书签。 1 脉冲变压器设计要求和原始数据 ............... 错误!未定义书签。脉冲变压器计算程序设计要求................. 错误!未定义书签。计算原始数据：............................. 错误!未定义书签。 2 脉冲变压器的设计 ........................... 错误!未定义书签。线路的计算................................. 错误!未定义书签。绝缘的设计................................. 错误!未定义书签。铁心和绕组的选择........................... 错误!未定义书签。铁心的设计要求............................ 错误!未定义书签。铁心的去磁电路............................ 错误!未定义书签。绕组的选择............................... 错误!未定义书签。脉冲变压器的脉冲的计算..................... 错误!未定义书签。脉冲平顶降落的验算....................... 错误!未定义书签。脉冲的前沿畸变验算....................... 错误!未定义书签。脉冲后沿宽度的检查....................... 错误!未定义书签。脉冲变压器的整体结构....................... 错误!未定义书签。脉冲变压器的温升与经济指标................. 错误!未定义书签。脉冲变压器的温升和经济指标................ 错误!未定义书签。脉冲变压器的温升和经济指标的验算......... 错误!未定义书签。 3 脉冲变压器的试验 ........................... 错误!未定义书签。脉冲变压器的初次试验....................... 错误!未定义书签。加压试验................................. 错误!未定义书签。改变回路参数的试验....................... 错误!未定义书签。 “+／-极性”的试验....................... 错误!未定义书签。脉冲变压器的负荷试验....................... 错误!未定义书签。脉冲波形的检查........................... 错误!未定义书签。漏感和电容............................... 错误!未定义书签。变比的测量............................... 错误!未定义书签。总结 ........................................ 错误!未定义书签。致谢 ....................................... 错误!未定义书签。参考文献 ..................................... 错误!未定义书签。