恢复饱和系数初步研究
数据恢复实验报告
实验1 利用Windows磁盘管理工具进行分区和格式化 一、实验内容 利用Windows磁盘管理工具进行分区和格式化 二、实验目的 1、在Windows中对硬盘进行分区和格式化的操作。 2、提高动手操作能力。 三、实验要求 1、提前预习实验，认真阅读实验原理。 2、认真高效的完成实验，服从管理。 3、认真填写实验报告。 四、实验所需工具 1、一台安装有Windows 2000/XP/2003的计算机。 2、待分区硬盘。 五、实验原理 利用Windows 2000/XP/2003安装光盘进行分区后，往往会进入Windows的安装，待安装完毕，再在Windows中划分剩余的磁盘空间。 1、选择【开始】|【设置】|【控制面板】|【性能和维护】|【管理工具】|【计算机 管理】，打开【计算机管理】窗口。 2、选择左侧窗格中的【存储】|【磁盘管理】选项，在右侧窗格中就可以看到当前 计算机中所有磁盘分区的详细信息。磁盘1尚未进行分区，假设这里要对其进行分区处理。首先选中磁盘1，然后右击，从弹出的快捷菜单中选择【新建磁盘分区】命令。 3、这时会出现【新建磁盘分区向导】对话框，单击【下一步】按钮。接下来，要 求用户选择分区的类型，有【主磁盘分区】和【扩展磁盘分区】可供选择。在这里可以根据自己的实际情况来选择，例如在这里选中【主磁盘分区】单选按钮，然后单击【下一步】按钮。这时，要求输入分区的大小，分为20GB，那么，这里输入“20552”，然后单击【下一步】按钮。 4、接下来，要求指派驱动器号和路径，在这里一般无需用户自己设置，直接单击 【下一步】按钮即可。 5、接下来，要求选择分区的格式，选中【按下面的设置格式化这个磁盘分区】单 选按钮，在【文件系统】下拉列表框中选择FAT32格式或NTFS格式。假如这里选择FAT32格式，然后单击【下一步】按钮。 6、接下来，出现磁盘分区信息列表窗口，其中详细显示了此前定义的分区信息， 确认无误后单击【完成】按钮，否则，单击【上一步】按钮，返回上层窗口做进一步的修改。 7、接下来，程序自动返回【计算机管理】窗口，并开始格式化磁盘分区，同时显 示格式化的进度。 8、选择尚未划分的磁盘分区，重复上述步骤，将剩余磁盘空间按自己的需要进行 分区格式化即可。
电势-PH曲线实验报告
基 础 化 学 实 验 实验十二电势-pH曲线的测定 姓名：赵永强 指导教师：吴振玉
一、目的要求 1.掌握电极电势、电池电动势及pH 的测定原理和方法。 2. 了解电势-pH 图的意义及应用。 3. 测定Fe 3+/Fe 2+-EDTA 溶液在不同pH 条件下的电极电势，绘制电势-pH 曲线。 二、实验原理 很多氧化还原反应不仅与溶液中离子的浓度有关，而且与溶液的pH 值有关，即电极电势与浓度和酸度成函数关系。如果指定溶液的浓度，则电极电势只与溶液的pH 值有关。在改变溶液的pH 值时测定溶液的电极电势，然后以电极电势对pH 作图，这样就可得到等温、等浓度的电势－pH 曲线。 对于Fe 3+/Fe 2+-EDTA 配合体系在不 同的pH 值范围内，其络合产物不同，以Y 4-代表EDTA 酸根离子。我们将在三个不同pH 值的区间来讨论其电极电势的变化。 ①高pH 时电极反应为 Fe(OH)Y 2-+e FeY 2-+OH - 根据能斯特(Nernst)方程，其电极电势为： （标准） Φ=Φ－- 2--2Fe(OH)Y OH FeY ln a a a F RT ? 稀溶液中水的活度积K W 可看作水的离子积，又根据pH 定义，则上式可写成 （标准） Φ=Φ－b 1－F RT m m F RT 303.2ln -2-2Fe(OH)Y FeY -） （）（pH 其中1b =) )(()(ln 22--?Y OH Fe Kw FeY F RT γγ。 在EDTA 过量时，生成的络合物的浓度可近似看作为配制溶液时铁离子的浓度。即 m FeY 2- ≈m Fe 2＋ 。在m Fe 2＋ / m Fe 3＋ 不变时，Φ与pH 呈线性关系。如图中的 cd 段。 ②在特定的PH 范围内，Fe 2+和Fe 3+能与EDTA 生成稳定的络合物FeY 2-和FeY -，其电极反应为 FeY - ＋e FeY 2- 其电极电势为 （标准） Φ=Φ－- 2FeY FeY ln a a F RT - 式中，（标准）Φ为标准电极电势；a 为活度，a =γ·m (γ为活度系数；m 为质量摩尔浓度)。
数据存储与恢复实验报告资料
四川师范大学 实验报告册 院系名称：计算机科学学院 课程名称：数据存储与恢复 实验学期： 2012 年至 2013 年第 2 学期 专业班级： 姓名： 学号： 指导教师： 实验最终成绩： 实验报告须知 1．学生填写实验报告应按规范填写，填写格式见由任课老师给出的实验报告样本； 2．学生应填写的内容包括：封面相关栏目、第一页中‘本学期（年）开设实验课程情况一览表’中的实验名称、学时数；每次报告中的实验性质、同组人姓名、实验日期、以及实验报告中的一至五项； 3．教师填写内容为：实验评价、每次报告成绩、第一页中‘本学期（年）开设实验课程情况一览表’中成绩、及封面的实验最终成绩；
4．学生实验结束后，教师应对学生实验结果进行核实，学生方可离开实验室。 5、实验成绩等级分为（90－100分）优，（80－89分）良，(70-79分)中，（60－69分）及格，（59分）不及格。 6．本实验册应妥善保管，本课程实验结束后应交回实验室。 考核一创建自己的ISO 工具光盘 1.目的和要求： 目的：能获得有用的启动ISO 工具光盘，如“通用PE 工具箱”等；“通用PE 工具箱” 是本书所有实验的基础工具。 要求：能理解ISO 软光盘；能将“通用PE 工具箱”生成为ISO 软光盘。 2.实验内容： 请对已生成好的“TonPE_V3.3.iso”虚拟光盘进行编辑，如加入自己认为有用的文件或 工具软件等，最后生成新的如文件名为“TonPE_V3.3 编辑后.iso”的虚拟光盘文件备用。 3.实验步骤： （1）安装通用PE 工具箱_V3.3，把“通用PE 工具箱_V3.3”生成 “TonPE_V3.3.iso”光盘：
各材料的恢复系数
各材料的恢复系数计算值 Metals and Ceramics:Predicted COR, e Silicon硅 1.79 Alumina 氧化铝0.45 to 1.63 silicon nitride 氮化硅0.38 to 1.63 silicon carbide 碳化硅0.47 to 1.31 highest amorphous metal 最高的非晶态金属1.27 tungsten carbide 碳化钨0.73 to 1.13 stainless steel 不锈钢0.63 to 0.93 magnesium alloys 镁合金0.5 to 0.89 titanium alloy grade 5 5级钛合金0.84 aluminum alloy 7075-T6 铝合金 7075-T60.75 glass (soda-lime) 玻璃碱石灰0.69 glass (borosilicate) 玻璃硼硅酸盐0.66 nickel alloys 镍合金0.15 to 0.70 zinc alloys 锌合金0.21 to 0.62 cast iron 铸铁0.3 to 0.6 copper alloys 铜合金0.15 to 0.55 titanium grade 2 2级钛0.46 Tungsten 钨0.37 aluminum alloys 3003 6061, 7075-0 铝合金0.35 Zinc 锌0.21 Nickel 镍0.15 Copper 铜0.15 Aluminum 铝0.1 Lead 铅0.08 塑料和橡胶不是理想材料，会高于实际值。以下仅供参考。 ?高分子材料： ?聚丁二烯(高尔夫球壳) 11.8 ?丁基橡胶6.24 ?EVA 4.85 ?弹性聚硅酮类2.80 ?聚碳酸酯1.46 ?尼龙1.28
气液平衡-实验报告解读
化工专业实验报告 实验名称：二元气液平衡数据的测定 实验人员： 同组人 实验地点：天大化工技术实验中心 606 室 实验时间： 2015年4月20日下午14：00 年级： 2014硕；专业：工业催化；组号： 10（装置2）；学号：指导教师：______赵老师________ 实验成绩：_____________________
一．实验目的 （1）测定苯－正庚烷二元体系在常压下的气液平衡数据； （2）通过实验了解平衡釜的结构，掌握气液平衡数据的测定方法和技能； （3）应用 Wilson 方程关联实验数据。 二．实验原理 气液平衡数据是化学工业发展新产品、开发新工艺、减少能耗、进行三废处理的重要基础数据之一。化工生产中的蒸馏和吸收等分离过程设备的改造与设计、挖潜与革新以及对最佳工艺条件的选择，都需要精确可靠的气液平衡数据。这是因为化工生产过程都要涉及相间的物质传递，故这种数据的重要性是显而易见的。 平衡数据实验测定方法有两类，即间接法和直接法。直接法中又有静态法、流动法和循环法等。其中循环法应用最为广泛。若要测得准确的气液平衡数据，平衡釜是关键。现已采用的平衡釜形式有多种，而且各有特点，应根据待测物系的特征，选择适当的釜型。用常规的平衡釜测定平衡数据，需样品量多，测定时间长。所以，本实验用的小型平衡釜主要特点是釜外有真空夹套保温，釜内液体和气体分别形成循环系统，可观察釜内的实验现象，且样品用量少，达到平衡速度快，因而实验时间短。 以循环法测定气液平衡数据的平衡釜类型虽多，但基本原理相同，如图 1 所示。当体系达到平衡时，两个容器的组成不随时间变化，这时从 A 和 B 两容器中取样分析，即可得到一组平衡数据。 图1 平衡法测定气液平衡原理图 当达到平衡时，除了两相的压力和温度分别相等外，每一组分的化学位也相等，即逸度相等，其热力学基本关系为：
数据恢复技术实训报告
目录 引言 (2) 内容摘要 (2) 一、数据技术概述 (2) 1.传统机械硬盘数据恢复技术概论 (2) 2.固态硬盘的数据恢复技术概述 (3) 数据恢复原理一-分区表 (3) 数据恢复原理二-目录区与数据区 (3) 数据恢复原理三-引导扇区与分配表操作系统引导扇区（OBR） (3) 二、数据恢复的可能性 (4) 三、常用数据恢复软件简介 (4) ?Easyrecovery (4) ?Finaldata (4) ?R-Studio (5) ?Drive Rescue (5) ?Recover4all (5) ?File Scavenger (5) ?Getdataback (6) ?RecoverNT (6) ?Search and Recover (6) ?DataExplore（数据恢复大师） (6) ?Lost&Found (6) ?PCtools（DOS） (7) 四、数据恢复案例 (7) (一) 恢复重装XP后的Ubuntu引导分区 (7) (二) NTFS格式大硬盘数据恢复特殊案例 (8) 五、体会 (9) 参考文献 (9)
数据恢复技术 引言 当今的世界已经完全步入了信息时代，在我们每天的生活当中，越来越多的事物正被以0和1的形式表示。数字技术与我们的联系越紧密，我们在其失效时就会承担越大的风险。重要数据一旦破坏，我们讲承受巨大的损失，所以数据恢复产业应运而生。数据恢复在数据丢失和损坏时挽救这些数据，可以针对各种软硬件平台开展，从文件的误删除，存储设备受到严重破坏，专业的数据恢复工作都可能将数据恢复。在这篇文章里，我们会向大家介绍数据恢复的方方面面，并根据我们的经验给出一些建议，希望能够使大家更少受到数据损失的困扰。 内容摘要 有很多种原因可能造成数据问题。最常见的原因当数人为的误操作，比如错误的删除文件、用错误的文件覆盖了有用数据等等。而存储器本身的损坏也占据了相当大的比重，高温、震动、电流波动、静电甚至灰尘，都是存储设备的潜在杀手。另外，很多应用程序特别是备份程序的异常中止，也可能造成数据损坏。在所有的原因当中，由于删除和格式化等原因造成的数据丢失是比较容易处理的，因为在这些情况下数据并没有从存储设备上真正擦除，利用数据恢复软件通常能够较好的将数据恢复出来。如果存储设备本身受到了破坏（例如硬盘盘片坏道、设备芯片烧毁等），会在很大程度上增加恢复工作的难度，并需要一些必备的硬件设施才能执行恢复，如果存储数据的介质本身（例如硬盘盘片、Flash Memeory）没有损坏的话，数据恢复的可能性仍然很大。我们通常称存储设备本身的损坏为物理性损坏，而对于非存储设备问题称之为逻辑性损坏。我们讨论的问题或者说在现实情况下遇到的大多数问题都属于逻辑性损坏之列。 一、数据技术概述 1.传统机械硬盘数据恢复技术概论 数据恢复恢复过程主要是将保存在存储介质上的资料重新拼接整理，即使资料被误删或者硬盘驱动器出现故障，只要在存储介质的存储区域没有严重受损的情况下，还是可以通过数据恢复技术将资料完好无损的恢复出来。 当存储介质（包括硬盘、移动硬盘、U盘、软盘、闪存、磁带等）由于软件问题（如误删除、病毒、系统故障等）或硬件原因（如震荡、撞击、电路板或磁头损坏、机械故障等）导致数据丢失时，便可通过数据恢复技术把资料全部或者部分还原。因此，数据恢复技术分为：软件问题数据恢复技术和硬件问题数据恢复技术。
湿度修正关于温度修正公式的意见
关于SF6电气设备中气体湿度测试偏差修正的意见 早在上世纪90年国内已提出在测试SF6电气设备中气体湿度时温度影响的偏差问题，国外部分厂家根据设备的特点提出了对应的测试温度修正曲线或方法。GB/T8905-1996《六氟化硫电气设备中气体管理和检测导则》中也规定了SF6电气设备在20℃时气体湿度的允许值。这样当测试环境温度偏离20℃时，就需要进行温度偏差修正，但国内至今在湿度测试规范中未提出对应的修正方法(曲线)。当现场测试不能安排在20℃时，无法进行温度偏差的湿度修正，在判断设备中湿度是否合格带来了一定难度，同时不利于掌握设备气体湿度的变化趋势。多年的测试和实践；认为SF6电气设备中气体湿度是随环境温度的变化而变化的，湿度变化形态基本是随温度升高而增大。这种现象是公认的事实，湿度测试规范中应确认对测试温度偏离20℃的湿度修正公式和方法。 一．湿度修正的理论 有关湿度变化的机理，国内有多家研究结果，综合有以下几种理论; (1) 在一定的温度下,设备内部气固两相水分子运动对应一个动态平衡,不同的环境温度,会导致设备中的固体材料吸附或释放水分。环境温度高时，固体材料吸附的水分会释放到六氟化硫气体中，即固体材料吸附的水分减少，而气体中的水分含量相应增加；反之，环境温度降低时，六氟化硫气体中的一部份水分会被固体材料吸附，即气体中的水分含量会减低，而固体材料吸附的水分会相应增加；设备内总水分越大，水分随温度变化趋势更加明显。[1] (2) 在SF6设备中，固体有机绝缘材料、瓷套内壁、操作拉感激吸附剂中均含有微量的水分，且与SF6气体中的水分存在着分配平衡。当这些固体材料对水分子的吸附速度大于水分子由于热运动而从固体材料释放出来的速度时，SF6气体湿度将变小，反之增大。一定时间后两者达到平衡，气体中的温度恒定不变。当温度发生变化时，原有的平衡被破坏，直至达到新的条件下的平衡。[2] (3) 从分子热运动理论中得到；在一密闭容器中不同种类的气体分子，其分子热运动半径与均方根速度是不同的，它与分子量的大小有关。随着气体温度的升高，其分压得变化速率是不同的，一般呈指数关系上升，分子量小的上升得快些。分子量较小的水分子要比分子量大的SF6其分压随温度的上升增加得快些。
电动势的测定及应用[实验报告]
实验报告 电动势的测定及其应用 一．实验目的 1．掌握对消法测定电动势的原理及电位差计，检流计及标准电池使用注意事项及简单原理。 2．学会制备银电极，银～氯化银电极，盐桥的方法。 3．了解可逆电池电动势的应用。 二．实验原理 原电池由正、负两极和电解质组成。电池在放电过程中，正极上发生还原反应，负极则发生氧化反应，电池反应是电池中所有反应的总和。 电池除可用作电源外，还可用它来研究构成此电池的化学反应的热力学性质，从化学热力学得知，在恒温、恒压、可逆条件下，电池反应有以下关系： △r G m =-nFE 式中△r G m 是电池反应的吉布斯自由能增量；n 为电极反应中电子得失数；F 为法拉第常数；E 为电池的电动势。从式中可知，测得电池的电动势E 后，便可求得△r G m ，进而又可求得其他热力学参数。但须注意，首先要求被测电池反应本身是可逆的，即要求电池的电极反应是可逆的，并且不存在不可逆的液接界。同时要求电池必须在可逆情况下工作，即放电和充电过程都必须在准平衡状态下进行，此时只允许有无限小的电流通过电池。因此，在用电化学方法研究化学反应的热力学性质时，所设计的电池应尽量避免出现液接界，在精确度要求不高的测量中，常用“盐桥”来减小液接界电势。 为了使电池反应在接近热力学可逆条件下进行，一般均采用电位差计测量电池的电动势。原电池电动势主要是两个电极的电极电势的代数和，如能分别测定出两个电极的电势，就可计算得到由它们组成的电池电动势。 附【实验装置】（阅读了解） UJ25型电位差计 UJ25型箱式电位差计是一种测量低电势的电位差计，其测量范围为 mV .V 1171-μ(1K 置1?档)或 mV V 17110-μ（1K 置10?档） 。使用V V 4.6~7.5外接工作电源，标准电池和 灵敏电流计均外接，其面板图如图5.8.2 所示。调节工作电流（即校准）时分别调节1p R （粗调）、2p R （中调）和3p R （细 调）三个电阻转盘，以保证迅速准确地调 节工作电流。n R 是为了适应温度不同时标准电池电动势的变化而设置的，当温度不同 图5.8.2 UJ31型电位差计面板图 + - -++- + -标准 检流计 5.7-6.4V 未知1 未知2 K 1 R P2 R P3 R P1 R n K 2 I II III 1.01×10 ×1 未知1 未知2 标准断断粗 中 细 ×1 ×0.1 ×0.001 粗细短路
碰撞实验实验报告数据记录
实验目的：研究弹性球与地面的碰撞过程，测量小球的入射速度和反弹速度，计算每次碰撞的恢复系数；了解智能手机内置传感器及相关软件的使用方法；学习基本的数据处理分析方法 实验仪器材料：米尺、乒乓球、带有Phyphox软件的手机、木质桌面、水泥地面 实验方案设计： <思路> 球与地板每次碰撞都伴随有声音发出，通过“听音”可测量碰撞的时间间隔，即球的飞行时间，忽略空气阻力影响，由此计算出每次碰撞的入射速度和反弹速度，求出每次碰撞时的恢复系数参考时，麻烦注意数据和格式的替换。 实验过程： <实验步骤> 1.打开Phyphox软件，使用计时器下的声学秒表中的多任务，连续记录碰撞的时间间隔 2.将乒乓球置于离木质桌面32cm的高度，无初速度地垂直落下 3.待五次结果记录完毕后，结束该部分实验 4.将桌面换成水泥地面，重复上述步骤 参考时，麻烦注意数据和格式的替换，楼主也是学生党，这是我自己的实验报告 <出现的问题及解决方法> 问题：乒乓球不断落下的过程中，落点会有偏移，声音难以采集
完全；办法：适当降低初始位置的高度，减少其处于空中的时间。 数据分析处理： <数据记录> 撞击次数 1 2 3 4 5 平均桌面落下间隔时间（s ）0.436 0.376 0.335 0.295 0.262 平均地面落下间隔时间（s ）0.448 0.409 0.377 0.347 0.320 <计算过程及结果> 根据公式v n =g ?T n 2 ，可得计算小球每次反弹时的入射速度和反弹速度，如下表所示，其中第 0次落下的速度为乒乓球自由落体时的速度 反弹次数 0 1 2 3 4 5 木质桌面入射速度（m/s ）2.43 2.13 1.84 1.64 1.45 1.28 反弹速度（m/s ） 2.13 1.84 1.64 1.45 1.28 未知水泥地面 入射速度（m/s ）2.43 2.20 2.00 1.85 1.70 1.57 反弹速度（m/s ）
原电池电动势的测定实验报告
实验九 原电池电动势的测定及应用 一、实验目的 1．测定Cu -Zn 电池的电动势和Cu 、Zn 电极的电极电势。 2．学会几种电极的制备和处理方法。 3．掌握SDC -Ⅲ数字电位差计的测量原理和正确的使用方法。 二、实验原理 电池由正、负两极组成。电池在放电过程中，正极起还原反应，负极起氧化反应，电池内部还可以发生其它反应，电池反应是电池中所有反应的总和。 电池除可用来提供电能外，还可用它来研究构成此电池的化学反应的热力学性质。从化学热力学知道，在恒温、恒压、可逆条件下，电池反应有以下关系： G nFE ?=- （9-1） 式中G ?是电池反应的吉布斯自由能增量；n 为电极反应中得失电子的数目；F 为法拉第常数（其数值为965001C mol -?）；E 为电池的电动势。所以测出该电池的电动势E 后，进而又可求出其它热力学函数。但必须注意，测定电池电动势时，首先要求电池反应本身是可逆的，可逆电池应满足如下条件： (1)电池反应可逆，亦即电池电极反应可逆； (2)电池中不允许存在任何不可逆的液接界； (3)电池必须在可逆的情况下工作，即充放电过程必须在平衡态下进行，亦即允许通过电池的电流为无限小。 因此在制备可逆电池、测定可逆电池的电动势时应符合上述条件，在精确度不高的测量中，常用正负离子迁移数比较接近的盐类构成“盐桥”来消除液接电位。
在进行电池电动势测量时，为了使电池反应在接近热力学可逆条件下进行，采用电位计测量。原电池电动势主要是两个电极的电极电势的代数和，如能测定出两个电极的电势，就可计算得到由它们组成的电池的电动势。由（9-1）式可推导出电池的电动势以及电极电势的表达式。下面以铜-锌电池为例进行分析。电池表示式为： 4142()()()()Zn s ZnSO m CuSO m Cu s |||| 符号“｜”代表固相（Zn 或Cu ）和液相（4ZnSO 或4CuSO ）两相界面；“‖”代表连通两个液相的“盐桥”；1m 和2m 分别为4ZnSO 和4CuSO 的质量摩尔浓度。 当电池放电时， 负极起氧化反应： { }22()()2Zn Zn s Zn a e ++-+? 正极起还原反应： 22()2()Cu Cu a e Cu s ++-+? 电池总反应为： 2222()()()()Cu Zn Zn s Cu a Zn a Cu s ++++++? 电池反应的吉布斯自由能变化值为： 22ln Cu Zn Zn Cu a a G G RT a a ++?=?- （9-2） 上述式中G ?为标准态时自由能的变化值；a 为物质的活度，纯固体物质的活度等于1，即1Cu Zn a a ==。而在标态时，221Cu Zn a a ++==，则有： G G nFE ?=?=- （9-3） 式中E 为电池的标准电动势。由（9-1）至（9-1）式可得： 22ln Zn Cu a RT E E nF a + + =- （9-4） 对于任一电池，其电动势等于两个电极电势之差值，其计算式为： E ??+-=- （9-5） 对铜-锌电池而言 22,1 ln 2Cu Cu Cu RT F a ??+ + += - （9-6）
信号的采样与恢复实验报告
竭诚为您提供优质文档/双击可除信号的采样与恢复实验报告 篇一：实验2：连续信号的采样和恢复 电子科技大学 实验报告（二） 学生姓名：学号：指导教师：一、实验室名称：信号与系统实验室二、实验项目名称：连续信号的采样和恢复三、实验原理： 实际采样和恢复系统如图3.4-1所示。可以证明，奈奎斯特采样定理仍然成立。 xpT(t) ) 图3.4-1实际采样和恢复系统 采样脉冲：p(t)??F ?pT(j?)?T 2?T ?? ?
k???(:信号的采样与恢复实验报告) 2?ak?(??k?s) 其中，?s? ，ak? ?sin(k?s?/2)T k?s?/2 F ，???T。 采样后的信号：xs(t)???xs(j?)? 1T ? ?x(j(? k??? ?k?s) 当采样频率大于信号最高频率两倍，可以用低通滤波器hr(j?)由采样后的信号xs(t)恢复原始信号x(t)。 四、实验目的与任务： 目的：1、使学生通过采样保持电路理解采样原理。 2、使学生理解采样信号的恢复。 任务：记录观察到的波形与频谱；从理论上分析实验中信号的采样保持与恢 复的波形与频谱，并与观察结果比较。
五、实验内容： 1、采样定理验证 2、采样产生频谱交迭的验证 六、实验器材（设备、元器件）： 数字信号处理实验箱、信号与系统实验板的低通滤波器模块u11和u22、采样保持器模块u43、pc机端信号与系统实验软件、＋5V电源，连接线、计算机串口连接线等。 七、实验步骤： 打开pc机端软件ssp.exe，在下拉菜单“实验选择”中选择“实验六”；使用串口电缆连接计算机串口和实验箱串口，打开实验箱电源。 【1.采样定理验证】 1、连接接口区的“输入信号1”和“输出信号”，如图1所示。 图1观察原始信号的连线示意图 2、信号选择：按“3”选择“正弦波”，再按“＋”或“－”设置正弦波频率为“2.6khz”。按“F4”键把采样脉冲设为10khz。 3、点击ssp软件界面上的 按钮，观察原始正弦波。 4、按图2的模块连线示意图连接各模块。 图2观察采样波形的模块连线示意图
工程设计中调节阀压力恢复系数FL的应用分析
工程设计中调节阀压力恢复系数FL的应用分析 1、引言 在工程设计中，经常需要对调节阀进行选型与计算，以达到稳定控制的目的。但调节阀选型与计算时对F L的考虑较困难。本文除对F L的一般规律作分析，同时通过实例，对可能出现阻塞流工况，如何深入考虑F L作出分析。 2、阻塞流的产生 在流量系数Cv的计算公式中，阀前压力P1，阀后压力P2的取压位置及流体通过调节阀的压力降变化情况如图1所示。 图1 阀内的压力恢复特性 阀上压降为ΔP=P1-P2。按能量守恒定律，在流体缩脉处的流速最大而压力最低，即压力降最大，称为ΔP vc。缩流处后流体流速又减小，直至P2处大部分静压得到恢复，此时压力降为ΔP。 当介质是液体，在压差足够大时，部份液体在该操作温度下汽化，即发生了闪蒸。液体
中夹带了蒸汽，产生了二相流，液体不再是不可压缩的，这时即使再增加压差，流量也不再增加，这种极限流量现象称为液体阻塞流。 3、F L的具体分析 3.1 F L的定义 F L=S qt（ΔP/ΔP vc）=S qt（P1-P2）/（P1-P vc）（1） 3.2 F L的意义 F L是一个实验数据，表明了调节阀在液体通过后动能转变为静压能的恢复能力（见图1），也表明了液体产生阻塞流的临界条件，故F L又称为临界流量系数。提出F L的目的，在于判断液体通过调节阀时是否产生隆塞流，并用于计算调节阀的最大允许压差。 3.3 阻塞流的判断 理论上用与的大小关系来判断是否产生阻塞流，但在工程计算时用压差大小来判断。图2表明了通过阀门的流量与压差的关系。 图2 流量与压差的关系 最大允许压差定义为ΔPc：
ΔPc = F L2＊ΔPvc=F L2＊（P1-F F P v）（2） P v：操作温度下的液体饱和蒸汽压 F F：液体临界压力比系数 3.4 决定阻塞流的因素 从公式2来看，一旦操作工况决定，最大允许压差ΔPc与F L有关系。阻塞流的产生与通过调节阀流量的大小，调节阀口径没有关系。 4、F L值的一般规律 4.1F L值的大小与调节阀的结构形式、流向、开度有关。一般情况下，制造厂提供的F L 值是指调节阀全开下的数值。 4.2几何结构完全相同的调节阀F L值相同，并与口径无关。同一类型的调节阀由于各制造厂的结构略有不同，故F L也有差别。 4.3国际知名的制造厂提供了各系列调节阀的F L值，国内也有推荐值。详见表1，表2。 表1 Masoneilan 偏心旋转阀 表2 国产调节阀F L的推荐值
碰撞动力学模型综述
碰撞动力学模型综述 摘要：本文目的是展现撞击分析的总体回顾和此领域内的一些重要方法。 1 撞击理论的模型 含动能约束的多体系统的动态分析是已经完善的力学分支。为了建立数学模型，物体都被假设成为刚性，且铰接处认为不含间隙。 撞击问题吸引着从天体物理学到机器人学等不同学科领域学者的注意力。他们的共同目标是发展能够预测撞击物行为的理论。本文主要集中于与刚体有关的撞击模型。 撞击理论的演化主要含有四个方面：经典力学、弹性应力波传播、接触力学和塑性 变形。不同的撞击理论适用于不同撞击特性（速度和材料性质）、假设和相关结论。 1）经典力学 包含应用基本力学定理来预测撞击后的速度。脉冲－动量定理构成这种方法的核心。Goldsmith 在著作[1] 中用了一章的篇幅介绍了这种方法在几个问题中的应用。Brach[2] 在模拟几个具有实用价值的问题时一律采用了此法。这种方法具有简便和易于实现的特点。实际问题中的能量损失是通过恢复系数实现的。然而，此法不能预报物体之间的接触力和物体的应力。 2）弹性应力波传播 撞击通过以撞击点为起点，应力波在撞击物之间的传播描述。总能量中的一部分转化为振动，这样，经典理论就无法验证这种理论。Goldsmith 把这种方法应用于如下问题中：两杆的纵向碰撞、质点和杆碰撞、粘弹性对碰撞的影响等。Zukas 等[3] 也广泛地应用了这一方法。波传播法用来研究细长杆的纵向碰撞问题。近年文献[4,5] 使用符合运 算软件给出两类典型问题：质点杆撞击和杆撞击地面问题的符合表达式解。文献研究了[6]平面波在含空洞材料中的传播与考虑径向剪力和惯性力时波在圆柱形杆中传播具有模拟关系。文献[7] 于不对称粘弹性杆在频域的波传播解，给出了理论和实验分析。 （3）接触力学 两个物体撞击产生的接触应力是碰撞研究中的另一个研究热点。常规接触力学主要与静态接触有关，尽管此法在涉及撞击时已经延伸至近似解。对于球形接触面，Hertz 理论常被用于撞击关系的获得，从而计算撞击时间和最大变形。此方法还被用于含塑性变形的情况。通常假设材料有一个屈服点。当Hertz 理论不适用时，也可使用屈服区模型。撞击力变形关系常通过增加一个阻尼项来反映接触区域的能量耗散，从而允许把接触区作为一个弹簧－阻尼系统的模型。 4）塑性变形 当塑性应变超过容许变形时，弹性波模型不再适用于分析撞击问题。这类问题属于高速撞击问
巧用恢复系数解决碰撞问题
巧用恢复系数解决碰撞中的变量问题 问题的提出：在高中动量章节中，我们学习了碰撞这一常见的物理问题，但针对这一问题我们只学习了弹性碰撞的处理，那么对于非弹性碰撞呢？ 请看下面这一道例题： 小球A 质量M1以速度V10碰撞速度为V20的小球B 质量M2，若发生弹性碰撞则球A 的速度变为V1’球B 的速度变为V2’，若发生非弹性碰撞则速度变为V1”和V2”，试比较V1’与V1”，V2’与V2”的大小关系？ 问题的分析：对于这一问题结合我们所学过的知识，碰撞的小球满足动量守恒和能量守恒，对于弹性碰撞有： M1×V1+M2×V2=M1×V1’+M2×V2’ ① 1/2×M1×V12+1/2×M2×V22=1/2×M1×V1’2+1/2×M2×V2’2 ② 对于非弹性碰撞有： M1×V1+M2×V2=M1×V1”+M2×V2” ③ 1/2×M1×V12+1/2×M2×V22=1/2×M1×V1”2+1/2×M2×V2”2+ΔE ④ 对于第一个方程组我们经过繁琐的步骤可以解出 但对于第二个方程组由于其中含有ΔE 因此解出的表达式会十分复杂，这就要求我们换一种更简便的思路 问题的解决：下面介绍恢复系数 恢复系数e=(V1—V2)/(V2’—V1’) ⑤，是反映碰撞时物体变形恢复能力的参数。恢复系数e 是一个介于0和1之间的数字，当e=0时，发生完全非弹性碰撞，当0
活度系数实验报告
实验三 色谱法测定无限稀释溶液的活度系数 一、实验目的 1. 用气液色谱法测定苯和环己烷在邻苯二甲酸二壬酯中的无限稀释活度系数。 2. 通过实验掌握测定原理和操作方法。熟悉流量、温度和压力等基本测量方法。 3. 了解气液色谱仪的基本构造及原理。 二、基本原理 采用气液色谱测定无限稀释溶液活度系数，样品用量少，测定速度快，仅将一般色 谱仪稍加改装，即可使用。目前，这一方法已从只能测定易挥发溶质在难挥发溶剂中的 无限稀释活度系数，扩展到可以测定在挥发性溶剂中的无限稀释活度系数。因此，该法 在溶液热力学性质研究、气液平衡数据的推算、萃取精馏溶剂评选和气体溶解度测定等 方面的应用，日益显示其重要作用。 当气液色谱为线性分配等温线、气相为理想气体、载体对溶质的吸附作用可忽略等 简化条件下，根据气体色谱分离原理和气液平衡关系，可推导出溶质i 在固定液j 上进 行色谱分离时，溶质的校正保留体积与溶质在固定液中无限稀释活度系数之间的关系式。 根据溶质的保留时间和固定液的质量，计算出保留体积，就可得到溶质在固定液中的无 限稀释活度系数。 实验所用的色谱柱固定液为邻苯二甲酸二壬酯。样品苯和环己烷进样后汽化，并与 载气2H 混合后成为气相。 当载气2H 将某一气体组分带过色 谱柱时，由于气体组分与固定液的相互 作用，经过一定时间而流出色谱柱。通 常进样浓度很小，在吸附等温线的线性 围，流出曲线呈正态分布，如右图 所示。 设样品的保留时间为r t （从进样到样品峰顶的时间），死时间为d t （从惰性气体空气 进样到其峰顶的时间），则校正保留时间为： d r r t t t -=' （1）
校正保留体积为： c r r F t V ?=' ' （2） 式中，c F ——校正到柱温、柱压下的载气平均流量，s /m 3 校正保留体积与液相体积l V 关系为： K V V l r ?=' （3） 而 g i l i c c K = （4） 式中，3m 液相体积，--l V ； 分配系数--K ； 3m /mol 样品在液相中的浓度，--l i c ； 3m /mol 样品在气相中的浓度，--g i c 。 由式（3）、（4）可得： l i g i l i V V c c '= （5） 因气相视为理想气体，则 c i g i RT p c = （6） 而当溶液为无限稀释时，则 l i l l i M x c ρ= （7） 式中，气体常数--R ； 3m /kg 纯液体的密度，--l ρ； 固定液的分子量--i M ； 的摩尔分率样品i --i x ； Pa 样品的分压，--i p ； K 柱温，--c T 。
数据恢复实验报告
数据恢复实验报告
实验1 利用Windows磁盘管理工具进行分区和格式化 一、实验内容 利用Windows磁盘管理工具进行分区和格式化 二、实验目的 1、在Windows中对硬盘进行分区和格式化的操作。 2、提高动手操作能力。 三、实验要求 1、提前预习实验，认真阅读实验原理。 2、认真高效的完成实验，服从管理。 3、认真填写实验报告。 四、实验所需工具 1、一台安装有Windows 2000/XP/2003的计算机。 2、待分区硬盘。 五、实验原理 利用Windows 2000/XP/2003安装光盘进行分区后，往往会进入Windows的安装，待安装完毕，再在Windows中划分剩余的磁盘空间。 1、选择【开始】|【设置】|【控制面板】|【性能和维护】|【管理工具】|【计算机管理】，
打开【计算机管理】窗口。 2、选择左侧窗格中的【存储】|【磁盘管理】选项，在右侧窗格中就可以看到当前计算机中所有磁盘分区的详细信息。磁盘1尚未进行分区，假设这里要对其进行分区处理。首先选中磁盘1，然后右击，从弹出的快捷菜单中选择【新建磁盘分区】命令。 3、这时会出现【新建磁盘分区向导】对话框，单击【下一步】按钮。接下来，要求用户选择分区的类型，有【主磁盘分区】和【扩展磁盘分区】可供选择。在这里可以根据自己的实际情况来选择，例如在这里选中【主磁盘分区】单选按钮，然后单击【下一步】按钮。这时，要求输入分区的大小，分为20GB，那么，这里输入“20552”，然后单击【下一步】按钮。 4、接下来，要求指派驱动器号和路径，在这里一般无需用户自己设置，直接单击【下一步】按钮即可。 5、接下来，要求选择分区的格式，选中【按下面的设置格式化这个磁盘分区】单选按钮，在【文件系统】下拉列表框中选择FAT32格式或NTFS格式。假如这里选择FAT32格式，然后单击【下一步】按钮。 6、接下来，出现磁盘分区信息列表窗口，其中详细显示了此前定义的分区信息，确认无
1、压力恢复系数
压力恢复和压力恢复系数 在建立流量系数的计算公式时，都是把流体假想 成理想流体，根据理想的简单条件来推导公式，没有 考虑到阀门结构对流动的影响，也就是说，只把调节 阀模拟为简单的结构形式，只考虑到阀门前、后的压 差，认为压差直接从p1降为p2。而实际上，当流体流 过调节阀时，其压力变化情况如图3-1和图3-2所示。 守恒定律可知，在 阀芯、阀座处由于 节流作用而附近的 下游处产生一个缩 流（图3-1），其流 体速度最大，但静 压最小。在远离缩 流处，随着阀内流 通面积的增大，流 体的速度减小，由 图2 于相互摩擦，部分能量转变成内能，大部门静压被恢 复，形成了阀门压差△p。也就是说，流体在节流处的 压力急剧下降，并在节流通道中逐渐恢复，但已经不 能恢复到p1值。
当介质为气体时，由于它具有可压缩性，当阀门的压差达到某一临界值时，通过调节阀的流量将达到极限。这时，即使进一步增加压差，流量也不会再增加。当介质为液体时，一旦压差增大到足以引起液体气化，即产生闪蒸和空化作用时，也会出现这种极限的流量，这种极限流量成为阻塞流。由图3-1可知，阻塞流产生于缩流处及其下游。产生阻塞流时的压差为△p T 。为了说明这一特性，可以用压力恢复系数F L 来描述： p p p p F vc L --=12 1 即)(12 p p F p vc L T -=? 上式中△p T = p 1-p 2，表示此时产生阻塞流，p 1和p 2是阀前、阀后的压力，p vc 表示产生阻塞流时缩流断面的压力。 F L 值是阀体内部几何形状的函数，它表示调节阀内流体流经缩流处之后动能变为静压的恢复能力。一般，F L =0.5~0.98。当F L =1时，p 1-p 2= p 1-p vc ,可以想象为p 1直接下降为p 2,与原来的推导假设一样。F L 越小，△p 比p 1-p vc 小得越多，即压力恢复越大。 各种阀门因结构不同，其压力恢复能力和压力恢复系数也不相同。有的阀门流路好，流动阻力小，具有高压力恢复能力，这类阀门成为高压力恢复阀。例如球
密度碰撞恢复系数测量
龙源期刊网 https://www.360docs.net/doc/0116413467.html, 密度碰撞恢复系数测量 作者：顾炳龙杨亚洲张玉虎 来源：《农业与技术》2017年第05期 摘要：为了深入探讨花生脱壳机脱壳过程中花生的运动情况，通过离散元软件Edem的颗粒仿真效果，测花生参数：密度、碰撞恢复系数，建立颗粒模型加以仿真，导出其工作过程图像，以期为花生脱壳机的运动情况提供借鉴。选取品种为大白沙和花育23的花生做参数测量试验。 关键词：密度；摩擦系数；刚度系数；弹性系数；碰撞恢复系数 中图分类号：S23 文献标识码：A DOI：10.11974/nyyjs.20170332018 引言 花生的种植历史悠久，地域广阔，在世界上种植面积仅次于油菜，而在世界油料生产和国际贸易中也是仅次于大豆，同样居于第2位。花生是我国重要的油料作物和优质蛋白资源。脱壳是花生种植及油用、食用加工前的必经工序，是影响花生果仁及其制品品质和商品性的关键[1-3]。机械化脱壳加工技术由于脱净率低、破损率高，改善脱壳部件，提高效率尤为迫切；用软件可以在部件改进时进行大量仿真，达到节约成本的目的。本文通过对Edem前期数据的测量，以期用Edem为花生部件改进、花生实际效果对比做出准备工作。 1 密度的测量 1.1 试验设备 量程为250mL细直量筒、精度为0.01g的电子天平。 1.2 试验方法 每种花生选取30粒，分3组，每组10粒，分别测其壳重与仁重。在刻度为250mL量筒 中先装入150mL的水，然后分别把壳和仁浸入水中，测其体积。通过公式 求出其体积，由于每种花生得出3个值，求平均。下图所选花生为花育23。 1.3 试验结果分析 花育23壳密度为0.445g/mL，仁密度为0.982g/mL；大白沙壳密度为0.307g/mL，仁密度为0.911g/mL。
01气液平衡实验报告
一、实验目的 1、了解和掌握用双循环汽液平衡器测定二元系统气液平衡数据的方法。 2、了解缔合系统汽—液平衡数据的关联方法，从实验测得的T-p-x-y 数据计算各组分的活度系数。 3、通过实验了解平衡釜的构造，掌握气液平衡数据的测定方法和技能。 4、掌握二元系统气液平衡相图的绘制。 二、实验原理 以循环法测定气液平衡数据的平衡釜类型虽多，但基本原理相同，如图１所示。当体系达到平衡时，两个容器的组成不随时间变化，这时从Ａ和Ｂ两容器中取样分析，即可得到一组平衡数据。 图1、平衡法测定气液平衡原理图 当达到平衡时，除了两相的温度和压力分别相等外，每一组分化学位也相等，即逸度相等，其热力学基本关系为： L i f =V i f （1） 0i i i i i py f x ?γ= 常压下，气相可视为理想气体，再忽略压力对流体逸度的影响，0i i p f = 从而得出低压下气液平衡关系式为： i py =0i i i r p x （2） 式中，p ——体系压力（总压）； 0i p ——纯组分i 在平衡温度下的饱和蒸汽压，可用Antoine 公式计算； i x 、i y ——分别为组分i 在液相和气相中的摩尔分率； i γ——组分i 的活度系数 由实验测得等压下气液平衡数据，则可用
i y = i i i py x p （3） 计算出不同组成下的活度系数。 本实验中活度系数和组成关系采用Wilson 方程关联。Wilson 方程为： ln γ1=－ln(x 1+Λ12x 2)+x 2( 212112x x Λ+Λ －121221 x x Λ+Λ) （4） ln γ2=－ln(x 2+Λ21x 1)+x 1( 121221x x Λ+Λ －2 12112 x x Λ+Λ) （5） Wilson 方程二元配偶函数Λ12和Λ21采用非线性最小二乘法，由二元气液平衡数据回归得到。 目标函数选为气相组成误差的平方和，即 F =2221211((j m j j y y y y ））计实计实-+-∑= （6） 三、实验装置和试剂 1、实验的装置：平衡釜一台、阿贝折射仪一台、超级恒温槽一台、50-100十分之一的标准温度计一支、0-50十分之一的标准温度计一支、1ml 注射器4支、5ml 注射器1支。 2 、实验的试剂：无水甲醇、异丙醇。 四、实验步骤 1、开启超级恒温槽，调温至测定折射率所需温度25℃或30℃。 2、测温套管中倒入甘油，将标准温度计插入套管中，并将其露出部分中间