材料科学基础第七章23ppt课件
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[大连理工大学]材料科学基础课件7第七章
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散扩的中料材 章七第
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《材料科学基础》课件

THANKS
感谢观看
稳定性
材料在化学环境中保持其组成和结构的能力。
腐蚀性
材料与化学物质反应的能力,一些材料容易受到腐蚀。
活性
材料参与化学反应的能力和程度。
耐候性
材料在各种气候条件下的稳定性,如耐紫外线、耐风雨等。
材料的力学性质
弹性模量
描述材料抵抗弹性变形的能力。
硬度
材料表面抵抗被压入或划痕的能力。
韧性
材料吸收能量并抵抗断裂的能力。
材料科学的发展历程
总结词
概述材料科学的发展历程,包括重要的里程碑和代表 性人物。
详细描述
材料科学的发展历程可以追溯到古代,如中国的陶瓷和 青铜器制作,古埃及的石材加工等。然而,材料科学作 为一门独立的学科是在20世纪中期才开始形成的。在 这个时期,一些重要的里程碑包括开发出高温超导材料 、纳米材料和光电子材料等新型材料,这些材料的出现 极大地推动了科技的发展。同时,一些杰出的科学家如 诺贝尔奖得主也在这个领域做出了卓越的贡献。随着科 技的不断进步,材料科学的发展前景将更加广阔。
。
绿色材料与可持续发展
绿色材料
采用环保的生产方式,开发具有环保性能的新型材料,如可降解 塑料、绿色建材等。
节能减排
通过采用新型材料和技术,降低能源消耗和减少污染物排放,实现 节能减排的目标。
可持续发展
推动材料科学的发展,实现经济、社会和环境的协调发展,促进可 持续发展。
非晶体结构与性质
非晶体的结构特征
非晶体中的原子或分子的排列是无序的,不遵循长程有序的晶体 结构。
非晶体的物理和化学性质
非晶体的物理和化学性质与晶体不同,如玻璃态物质具有较好的化 学稳定性和机械强度。
材料科学基础教学课件(西安交通大学)第7~10章

6
下坡扩散:原子由高浓度处向低浓度处进行的扩散。
上坡扩散:原子由低浓度处向高浓度处进行的扩散。
第 七 章 (3)根据是否出现新相 扩 散 原子扩散:扩散过程中不出现新相。
反应扩散:扩散过程中出现新相。
第 一
3固态扩散的条件
节 (1)温度足够高;
概 (2)时间足够长;
述 (3)扩散原子能固溶;
7
(4)驱动力:化学位梯度。
Rn t r
第
三 节
Rn:跃迁距离;Г:原子跃迁的频率(在一定温度下恒定);
扩 r:原子一次跃迁距离(如一个原子间距)。
散
18
机 原子在晶体中的跃迁,一次跃迁往往只有一个原子间距, 理 而跃迁的方向却是无规则的,在几个可能的跃迁方向的几
率是一样的。
第 七
第三节扩散的微观机理与现象
章 扩
(2)扩散系数
化学位物理意义:在恒温恒压下当1mol 组分加到一个无限大量的物系中,对该
物系总吉氏函数的贡献。
第 七
第二节扩散定律
章 扩 在扩散系统中,若对于任一体积元,在任一 散 时刻流入的物质量与流出的物质量相等,即
任一点的浓度(c)不随时间而变化,则这种状
态称为稳态扩散。
第 二 节
dc 0 dt
扩 在扩散系统中,若任一点的浓度随着时间的变化而发生改
5
(3)本质:原子无序跃迁的统计结果。(不是原子的定向
移动)。
第
七
章 2扩散的分类
扩 散
(1)根据有无浓度梯度驱动
自扩散:纯组元的晶体中,不依赖于浓度梯度的扩散。
(如纯金属的晶粒长大-无浓度梯度驱动)
第 一
互扩散:在浓度梯度驱动下,原子通过进入对方元素晶体点 阵而导致的扩散。(渗碳行为)
材料科学基础PPT精品课件幻灯片

❖ 材料发展动力: ▪ 社会需求(市场拉动) ▪ 技术发展(技术推动) ▪ 科学发展(对物质的了 解,是创新的源泉)
• 硅时代(1950年)
• 20新20/材12/1料9 时代(1990年材、料科特学征与工是程多学院种材材料学料教研并室存)
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2020/12/19
材料科学与工程学院材料学教研室
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材料的历史:300,000 BC—3,500 BC
川徐家岭楚墓出土。龙首、虎颈、虎身、虎尾、
编钟:春秋中期,1978年河南淅川出土, 龟足,张口吐舌,牙齿犀利。龙首上附六条蛇
最大钟通高120.4厘米,舞修52.3厘米,
形龙。脊背上有有一方座,座上有一神兽也为
铣间59.7厘米。该钟一组26件,形制相同, 龙首,口衔一条龙,龙 首。通身饰动物纹和
大2小02依0/1次2/递19减。
2020/12/19
材料科学与工程学院材料学教研室
3
提到“材料”,同学们会想到什么?列举一下现 代生活中用到了哪些材料?给材料下个定义。
请同学们能不能根据材料的发展来划分历史?如 果能,是怎样划分的? 材料科学与材料工程有什么区别?
请问同学们材料是怎样分类的?
如何认识材料的科学问题? (链接)
2020/12/19
•
由于材料的重要性,历史学家常常根据人类使用的材料来划分
人类社会发展的历史阶段。从古代到现在人类使用材料的历史共经
历了七个时代,其中的有些时代持续了几个世纪,各时代的开始时
间:
• 旧、新石器时代(公元前10万年) • 陶器时代 • 青铜器时代(公元前3000年) • 铁器时代(公元前1000年) • 水泥时代(公元0年) • 钢时代(1800年)
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《材料科学基础》PPT课件

编辑版ppt
9
w(Cu)为35%的Sn-Cu合金冷却到415℃时发生L+ε→η的包晶转变,如图 7.35(a)所示,剩余的液相冷却227℃又发生共晶转变,所以最终的平 衡组织为η+(η+Sn)。而实际的非平衡组织(见图7.35(b))却保留相 当数量的初生相ε(灰色),包围它的是η相(白色),而外面则是黑色 的共晶组织。
Pt等。
编辑版ppt
3
图7.30所示的PT-AG相图是具 有包晶转变相图中的典型代 表
图中ACB是液相线,AD,PB是固相线,DE是Ag在Pt为基的α固溶体的 溶解度曲线,PF是Pt在Ag为基的β固溶体的溶解度曲线。水平线DPC是包晶转变 线,成分在DC范围内的合金在该温度都将发生包晶转变:
LC+αD βP 包晶反应是恒温转变,图中P点称为包晶点
室温平衡组织 为:β+αⅡ
合金Ⅱ缓慢冷至包晶转变前的结晶过程与上述包晶成分合金相同,由于合金Ⅱ中的液相 的相对量大于包晶转变所需的相对量,所以包晶转变后,剩余的液相在继续冷却过程中, 将按匀晶转变的方式继续结晶出β相,其相对成分沿CB液相线变化,而β相的成分沿PB线 变化,直至t3温度全部凝固结束,β相成分为原合金成分。在t3至t4温度之间,单相β无 任何变化。在t4温度以下,随着温度下降,将从β相中不断析出αⅡ。
第七章 二元系相图及其合金的凝固
制作人:李凌锋 080207022
编辑版ppt
1
7.3.3包晶相图及其合金凝固
1.包晶相图 2.包晶合金的凝固及其平衡组织 3.包晶合金的非平衡凝固 7.3.4溶混间隙相图与调幅分解
编辑版ppt
2
ONE.包晶相图
包晶转变定义:
组成包晶相图的两组元,在液态可无限互溶, 而在固态只能部分互溶。在二元相图中, 包晶转变就是已结晶的固相与剩余液相反 应形成另一固相的恒温转变。具有包晶转 变的二元合金有Fe-C,Cu-Zn,Ag-Sn,Ag-
浙大材料科学基础课件part7.pptx

随着离子价差别的增大,中间化合物的数目增多,固溶度则下降
四、电负性因素 化学亲和力对固溶体溶解度的影响:溶质元素与溶剂化学亲和
力强,倾向于生成化合物。化合物越稳定,则固溶度越小。见
5
图 3-9 和表 3- 1
表 3- 1 镁基固溶体的溶解度与所生成化合物稳定性的关系
化学亲和力与固溶度:通常以电负性因素来衡量。电负性差大, 化学亲和力强,化合物越稳定。电负性相近的元素可能具有大的 溶解度,电负性之差小于±0.4 是一个边界 达肯经验规律:±0.4 的边界主要针对金属,对氧化物,更决定 于离子尺寸及电价因素。 场强与固溶度:中间化合物的数目与场强之差 (Z/d2)成正比( 二 元系两种正离子的场强差)。(Z/d2)=0,固溶度最大,生成 完全 固溶的固溶体;(Z/d2)小于 10%,互溶或具有大固溶度; (Z/d2) 增大,一个低共熔点两个低共熔点许多中间化合物
图 3-10 是表示氧化物系统的场强差与化合物数目的实验结 果的关系。证明场强差大,导致生成化合物的数目增多
6
§3-2 固溶体各论 三类固溶体的区分方法:通过测定固溶体的点阵参数和密度。 固溶体的计算确定:平均原子数 n 与理论原子数 n0 比较
内变化,不至于使结构发生变化
三、电价因素
1、在金属中: 电子浓度与溶解度:溶解度受电子浓度控制。固溶体的电子浓度 有极限值(一价面心立方合金 Cu、Ag 约为 1.4)。因此,溶 质元素的原子价越高,其溶解度就越小,如 图 3-6 和
图 3-7 所示。 极限电子浓度与晶体结构类型:对铜锌合金的电子结构进行计算, 得出面心立方的 固溶体极限电子浓度为 1.36,而体心立方的 相为 1.48,与实验结果甚为接近。但有异议 过渡族元素的“平均族数”(AGN)概念:因为d 壳层未被填满, 虽可贡献外层电子,却又吸收电子填充 d 壳层,原子价在 0~2 范 围变化。各元素的族数以满壳层以外的 s+p+d 电子总数计值。按 各元素的原子百分数乘以其族数求平均值。例如 20atm%铬的镍基
7 《材料科学基础》第七章 材料中的相变

2. 二级相变
在临界T、P时,两相的化学势及一阶偏导数相等, 但化学势的二阶偏导数不相等。
1
恒压热容:
T P 2 T P
1
P T 2 P T
2 2 C P 2 1 T 2 T 2 T P P
2
V —— 新相的体积 ; △G
V
—— 单位体积中旧相和新相之间的自由能之差G液-G固;
A —— 新相的总表面积;γ —— 新相的界面能。
假设生成的新相晶胚呈球形,则:
4 3 G r n GV 4r 2 n 3 4 3 T r nH 4r 2 n 3 T0
不涉及化学反应,如液体蒸发、α-石英与α-磷石英间的 转变。
广义的相变:包括过程前后相组成发生变化的情况,相
变过程可能伴随多组分系统的化学反应。
相变类型很多,如V
L、V S、L S、S1 S2、L1 L2等。
相变可以表现为:
从一种结构转变为另一种结构。
例:V-L-S转变、同质多相转变
* Gk GK f
2 cos 1 cos 2 f
4
讨论: 1)θ = 0°,cosθ = 1,f(θ )= 0,Δ Gh*= 0;
2)θ = 90°,cosθ = 0 ,
核化势垒降低一半;
1 , G GK 2
* k
3)θ =180°,cosθ = -1, Δ Gh*= Δ Gh 。
例:熔体析晶
无核相变(连续型相变):通过扩散偏聚方式进行的
相变。亦称为斯宾纳多分解(Spinodal Decomposition)、 调幅分解。
例:玻璃分相、固溶体出溶
上交材料科学基础7第七章 二元相图及其合金的凝固 ppt课件

GmGm1 Gm2Gm
xx1
x2x
上式表明:斜率相等,说明Gm必在Gm1和Gm2同一直线上( 两相平衡时的公切线),而且 x (平衡相成分)必在x1和x2之 间,如下图所示。
2020/10/26
α
α+β
β
GmGm1 Gm2Gm
xx1
x2x
上式表明:斜率相等,说明Gm必在Gm1和Gm2同一直线上(两相平衡时 的公切线),而且 x (平衡相成分)必在x1和x2之间。
•了解合金铸件的组织与缺陷, •高分子合金进行简述。
2020/10/26
相图的表示
2020/10/26
7.1 相图的表示和测定方法
• 二元相图中的成分在国家标准有两种表示方法:质量分数(ω) 和摩尔分数(x),两者换算如下:
式中,ωA,ωB分别为A,B组元的质量分数;ArA,ArB分别为组元A,B的相 对原子质量;xA,xB分别为组元A,B的摩尔分数,并且ωA+ωB=1(或100 %),xA+xB=1(或100%)。
第七章 二元系相图及其合金的凝固
2020/10/26
本章要求
• 二元相图的表示和测定方法,复习相图热力学的基本要点 • 几种基本相图: 匀晶相图(Cu-Ni合金相图)、 共晶相图(Pb-Sn合金相图)、包 晶相图(Pt-Ag合金相图); • 相律,杠杆定律及其应用; • 二元合金相图中的几种平衡反应: 共晶反应、共析反应、包晶反应、包析反应 、 偏晶反应、熔晶反应、合晶反应。 • 二元合金相图中合金的结晶转变过程及转变组织。 • 熟练掌握Fe-Fe3C相图。熟悉Fe-C合金中各相与组织的结构。会几种典型Fe-C合金 的冷却过程分析 熟练杠杆定律在Fe-C合金的应用。 •二元合金的凝固理论
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XX
锭模凝固模型
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7
1. 正常凝固及平衡分配系数k0
正常凝固方程:
S 0k01Lxk01
正偏析:溶质浓度由锭表面向中心逐渐增 加的不均匀分布。它是宏观偏析的一种。
这种偏析通过扩散退火也难以消除。
.
8
2. 区域熔炼
❖ 如果合金通过由试样一端向另一端局部熔化,经 过区域熔炼的固溶体合金,其溶质浓度随距离的 变化与正常凝固有所不同的,其变化符合区域熔 炼方程:
平面生长模型
胞状生长模型
.
树枝状生长模型
16
平 界胞 面状 生生 长长
树枝状生长
不同成分过冷程度的. 三个区域
17
.
18
过冷度影响因素
成分过冷对晶体生长形态的影响
.
19
7.4.2 共晶凝固理论
1.共晶组织分类及形成机制
典型共晶组织
(1)金属—金属型:层片状或棒状共晶。
影响形状的因素:
① 共晶中两组成相的相对量(体积分数)。
7.4 二元合金的 凝固理论
.
1
❖ 液态合金凝固过程除遵循金属结晶的一般规律外, 由于二元合金中第二组元的加入溶质原子要在溶、 固中发生重新分布,这对合金的凝固方式和晶体 的生长形态产生很大的影响,会引起微观偏析或 宏观偏析。
❖ 微观偏析是指一个晶粒内部的成分不均匀现象。
❖ 宏观偏析是指沿一定方向结晶过程中,在一个区 域范围内,由于结晶先后不同而出现的成分差异。
另一类反映合金性质的参数液相线斜率m、
平衡分配系数k0和溶质浓度W0 。
➢ 液相线斜率m大、平衡分配系数k0小和合金
溶质浓度W0大,都容易产生成分过冷。
.
15
(3) 成分过冷对晶体生长形态的影响
❖固溶体凝固时在正的温度梯度下, 由于凝固界面液相中存在成分过冷, 并随着成分过冷冷度从小到大,其 界面生长形态将从平直界面向胞状 和树枝状发展。而纯金属凝固时须 在负的温度梯度下才得到树枝状组 织。这是二者的区别。
.
10
.
11
3. 有效分配系数ke (自学)
(1)成分过冷的概念
➢ 纯金属凝固时,Tm不变,当T<Tm时引起过冷, 液体的过冷度完全取决于实际温度分布,这种过 冷称为热过冷。
➢ 在合金凝固时,由于液相中溶质分布发生变化而 改变了凝固温度,这可由相图中的液相线来确定, 因此,将界面前沿液体中的实际温度低于溶质分 布所决定的凝固温度时产生的过冷,称为成分过 冷(constitutional supercooling)。
S
k0x
011k0 e l
该式表示经一次区域熔炼后随凝固距离变化的固 溶体质量浓度。
.
9
➢当k0<1时,凝固前端部分的溶质浓度不 断降低,后端部分不断地富集,这使固溶 体经区域熔炼后的前端部分因溶质减少而 得到提纯,因此区域熔炼又称为区域提纯 (zone refining)。
➢区域提纯是应用固溶体理论的一个突出 成就。区域提纯已广泛应用于提纯许多半 导体材料、金属、有机和无机化合物等。 如锗
若共晶中两相中一相的体积分数小于27.6%时,有 利于形成棒状;反之有利于形成层片状。
②相界面的比界面能。
在共晶中一相的体积分数在27.6%以下时,当比界 面能降低有利于降低体系的能量时,有利于形成层片状。 当界面面积降低有利于降低体系的能量时,倾向于形成 棒状。
共晶体层片间距: k
R
.
20
共晶组织的形成过程 横向扩散 搭桥机制
➢ 固溶体的凝固理论
➢ 共晶凝固理论
➢ 合金铸锭(件)的组织与缺. 陷
2
7.4.1 固溶体的凝固理论
1.正常凝固 2.区域熔炼 3.有效分配系数ke 4.合金凝固中的成分过冷
.
3
1. 正常凝固及平衡分配系数k0
➢ 平衡凝固(equilibrium solidification):在凝固 过程中固相和液相始终保持平衡成分,即冷却时 固相和液相的整体成分分别沿着固相线和液相线 变化。
➢ 成分过冷能否产生及程度取决于液固界面前沿液
体中的溶质浓度分布和实际温度分布这两个因素。
.
13
液固界面前沿液体中的溶质浓. 度分布导致的成分过冷
14
(2) 成分过冷产生的临界条件
影响成分过冷倾向大小的因素可分为两大类:
一类是外界条件控制的参数温度梯度G和凝 固速度R。
➢ 当G值越小和R值越大,越容易产生成分过 冷。
➢ 合金凝固时,要发生溶质的重新分布,重新分
布 的 程 度 可 用 溶 质 平 衡 分 配 系 数 ( equilibrium
distribution coefficient)k0表示。
➢ 平衡分配系数为平衡凝固时固相的质量分数WS 和液相的质量分数WL之比(即液固两平衡相中溶 质浓度之比),即:
k0 = WS/WL
.
21
共晶凝固中的成分过冷
➢ 对纯二元共晶,共晶固相的平均成分与液相 成分一致,没有溶质聚集,不产生成分过冷, 故以平直界面方式凝固。 ➢如二元共晶合金中包含杂质,或有第三合金 元素存在,共晶凝固长大中,杂质元素在其晶 体界面前沿液相中聚集,造成成分过冷,使共 晶界面发展成为胞状形态。
.
22
7.4.3 合金铸锭(件)的组织与缺陷
❖ 零件的获得途径:
①铸件 ②铸锭—开坯—热轧(锻)—机加工—热 处理—机加工等工序 ❖ 铸锭(件)的宏观组织及性能 ❖ 铸锭(件)的缺陷 —缩孔与偏析
.
23
1. 铸锭(件)的宏观组织
典型宏观组织由表层至中心分为:
❖ (1)表层细晶区(激冷区chill zone):
❖ (2)柱状晶区形(columnar zone):
.
4
WS1 WL1
WS2
WL2
WL
WS
WL
WS
K0<1
K0>1
➢k0<l时,随溶质的增加,合金凝固的开始温度和终结温度降低; ➢k0>1时,随溶质的增加,合金凝固的开始温度和终结温度升高。 ➢k0越接近1,表示该合金凝固时重新分布的溶质成分与原合金成分 越接近,即重新分布的程度越小。
➢当固、液相线假定为直线时,由几. 何方法不难证明k0为常数。 5
1. 正常凝固及平衡分配系数k0
➢平衡凝固一般难实现,由于冷却时冷速 过快固相和液相的整体成分不可能达到 平衡成分,凝固为非平衡凝固 (nonequilibrium solidification)。
➢在非平衡条件下,已凝固的固相成分随 凝固先后顺序而变化。即随凝固距离x而 变化。(如图7.65所示)