理想气体的热力过程
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理想气体的热力学过程
6
dV d p 0 V p
式中
Cp CV
, 在温度变化不很大时，可以看作常量。
将上式积分，得
ln V + ln p = 恒量
pV γ 恒量 或 这个关系称为泊松 (S.D.Poisson)公式。
根据泊松公式和理想气体物态方程, 可以分别得到
TV γ 1 恒量
T γ pγ 1 恒量
Qp = H 气 H水
= (2676.3103 419.06103 ) Jkg1
= 2257.2103 Jkg1
16
17
经绝热过程压缩气体做的功：
CV 20.44J mol K
1
1
m 4 A CV T2 T1 4.70 10 J M
在等压过程中，系统从外界获得的热量，一部分用 以增大内能，一部分用以对外作功。 三、等温过程 (isothermal process) 等温过程 特征: 过程方程: 系统的温度保持恒定的过程。 T=0
p1V1 p2V2
p p1
T=恒量
恒温热源
1(p1,V1,T)
过程曲线:
内能增量：
等温线为等轴双曲线。
=1.40，可得：
p2 T2 T1 p 1
1 /
1 300 50
0.286
98.0K
19
例6 一定质量的理想气体先后经历 P 两个绝热过程即1态到2态，3态到4
态(如图所示)且T1=T3、T2=T4，在 1态与3态，2态与4态之间可分别连 接 两 条 等 温 线 。 求 证 ：
考虑到 T1=T3，T2=T4，
T2 V1 1 2 T1 V2
《热力学》理想气体的热力过程
p2 p1
v1 v2
n
T2 T1
v1 v2
n1
T2 T1
p2 p1
(n1) / n
n lnp2 lnp1 lnv2 ln v1
(2)利用已知或可求的与n有关的能量求解
2020年10月20日
第四章 理想气体的热力过程
28
例4-3（p80） 有一台空气压缩机，压缩前空气的温度为27 ℃、 压力为0.1 MPa，气缸的容积为5 000 cm3；压缩后空气的温度升 高到213 ℃。压缩过程消耗的功为1.166 kJ。试求压缩过程的多变 指数n。
15
（2）图表法 由
ds
cp0
dT T
Rg
dp p
对可逆绝热过程可得
ln
p2 p1
1 Rg
T2
T1
c
p
0
dT T
A:利用热力性质表中的标准状态熵
ln
p2 p1
1 Rg
T1
T0
c
p
0
dT T
c T2
T0
p0
dT T
1 Rg
s0 T2
s0 T1
T2 工质的热力性质表中还提供了u与h的数值。
2020年10月20日
第四章 理想气体的热力过程
19
例4-2 (p76) 一台燃气轮机装置，从大气吸入温度为17 ℃、压 力为0.1 MPa的空气，然后在压气机中进行绝热压缩，使空气 的压力提高到0.9MPa。试求压气机消耗的轴功：(1)按定值比 热容计算；(2)按空气热力性质表计算。
思路：
定值比热容
2020年10月20日
第四章 理想气体的热力过程
14
变比热容分析
工程热力学第四章理想气体热力过程教案
第四章 理想气体的热力过程概 述热能⇔机械能的相互转化是靠工质在热力设备中吸热、膨胀、压缩等状态变化的过程来实现的，这个状态变化的过程就是热力过程，那么，在前面第一章研究的平衡状态，第二章研究理想气体的性质以及第三章研究分析开、闭口系热力状态变化的工具——热力学第一定律都是为这一章打基础。
前面第三章已提到过相同的工质在相同的温度下，不同的热力过程，能量转化的状况是不同的。
P V q q >，00v p w w ==膨技，，因此工程上实际过程多种多样、复杂、多变，不是可逆过程，据传递能量的工质不一不可能一一加以研究，何况逐个研究不总结规律性的知识用途也不大。
因此，我们仍采用热力学常用的方法，对复杂多样的热力过程进行合理化的假设。
认为是理想气体的可逆过程，这就是我们下面要研究的理想气体○V ○P ○T ○S 。
○P ：例如各种环热设备，工质一面流动一面被加热，流动中克服阻力的压力降与其压力相比小很多，故认为压力不变。
○V ：汽油机工作时，火花塞一点火，气缸内已被压缩的可燃混合气即燃烧，在一瞬间烧完，这期间气缸与外界无质量交换，活塞移动极微，可近似定容过程。
○T ：如往复式压气机，气体在气缸中被压缩时温度升高，为了省功气缸周围有冷却水套，若冷却效果好，气缸中温度几乎不变，可近似定温过程。
○S ：例气缸中燃烧产物在气缸中膨胀对外作功过程，由于工质与外界交换的热量很少可略去不计，认为是定熵过程。
上述过程实际上是略去次要因素后的一个等同特征，就是过程中有一个状态参数不变，对理想气体()u f t = ()h f t =这研究起来就方便很多，而且只有实际意义。
4—1 研究热力过程的目的及方法一． 目的1．实现预期的能量转化，合理安排热力过程，从而来提高功力装置的热经济性。
2．对确定的过程，也可预计热→功之多少。
二．解决的问题1．根据过程特点，寻找过程方程式 2．分析状态参数在过程中的变化规律3．确定热功转化的数量关系，及过程中,,u h s ∆∆∆的变化 4．在P —V ，T —S 图上直观地表示。
第四章 理想气体的热力过程
q12 0
w1 2 u1 u 2 cV 0 dT
2 1
ws h1 h2 c p 0 dT
2
1
4-6 多变过程 The Polytropic Process
各种热力过程，其过程方程式通常都可以表示为下述形式：
pv p v 常量
n n 1 1
前述的四种典型过程均为多变过程的一个特例： n=0→pv0=p=常量—定压过程； n=1→pv=常量—定温过程； n=κ→pvκ=常量—绝热过程； n=∞→ p1/nv= p0v= v=常量—定容过程. 多变过程在状态参数坐标图上的表示。
过程中能量转换关系 定温过程系统所作的容积变化功为：
p
Rg T v
p 2 v1 p1 v 2
w1 2
21Leabharlann v2 p1 pdv Rg T1 ln Rg T1 ln v1 p2
稳定流动的开口系统，若其工质的流动动能和重力位能的变 化可以忽略不计，则按定温过程方程式，定温过程中系统所 作的轴功为：
n 1 1
pv n p1 v1n 常量
v p p1 ( 1 ) n v
1 ( p1v1 p 2 v 2 ) n 1 Rg (T1 T2 ) n 1
多变过程的热量： The heat of the polytropic process:
q1 2 u 2 u1 pdv
1 2
cV 0 (T2 T1 )
Rg n 1
(T2 T1 )
即
q12 cV 0
n (T2 T1 ) n 1
按比热与热量之间的关系，上式可写为
q12 c n (T2 T1 )
工程热力学第四章理想气体热力过程
详细描述
03
CHAPTER
等容过程
等容过程是指气体在变化的整个过程中，其容积保持不变的过程。
定义
特点
适用场景
气体在等容过程中，气体温度和压力会发生变化，但容积保持不变。
等容过程常用于高压、高温或低温等极端条件下的气体处理。
03
02
01
等容过程定义
在等容过程中，气体吸收的热量等于气体所做的功和气体温度升高所吸收的热量之和。
多变过程的具体形式取决于气体所经历的压力和温度的变化规律。
多变过程定义热力学第一定律 Nhomakorabea热力学第二定律
理想气体状态方程
热效率
多变过程的热力学计算
01
02
03
04
能量守恒定律，用于计算多变过程中气体吸收或释放的热量。
熵增原理，用于分析多变过程中气体熵的变化。
描述气体压力、体积和温度之间的关系，可用于多变过程的计算。
衡量多变过程能量转换效率的指标，通过比较输入和输出的热量来计算。
提高热效率的方法
优化多变过程参数，如压力和温度的变化规律，以减少不可逆损失和提高能量转换效率。
热效率与熵增的关系
根据熵增原理，不可逆过程会导致熵的增加，从而降低热效率。因此，减少不可逆损失是提高多变过程热效率的关键。
热效率计算公式
$eta = frac{Q_{out}}{Q_{in}}$，其中$Q_{out}$为输出热量，$Q_{in}$为输入热量。
计算公式
通过优化气体的初态和终态，以及选择合适的加热和冷却方式，可以提高等容过程的热效率。同时，也可以通过改进设备结构和操作方式来提高热效率。
提高热效率的方法
等容过程的热效率
04
CHAPTER
03
CHAPTER
等容过程
等容过程是指气体在变化的整个过程中，其容积保持不变的过程。
定义
特点
适用场景
气体在等容过程中，气体温度和压力会发生变化，但容积保持不变。
等容过程常用于高压、高温或低温等极端条件下的气体处理。
03
02
01
等容过程定义
在等容过程中，气体吸收的热量等于气体所做的功和气体温度升高所吸收的热量之和。
多变过程的具体形式取决于气体所经历的压力和温度的变化规律。
多变过程定义热力学第一定律 Nhomakorabea热力学第二定律
理想气体状态方程
热效率
多变过程的热力学计算
01
02
03
04
能量守恒定律，用于计算多变过程中气体吸收或释放的热量。
熵增原理，用于分析多变过程中气体熵的变化。
描述气体压力、体积和温度之间的关系，可用于多变过程的计算。
衡量多变过程能量转换效率的指标，通过比较输入和输出的热量来计算。
提高热效率的方法
优化多变过程参数，如压力和温度的变化规律，以减少不可逆损失和提高能量转换效率。
热效率与熵增的关系
根据熵增原理，不可逆过程会导致熵的增加，从而降低热效率。因此，减少不可逆损失是提高多变过程热效率的关键。
热效率计算公式
$eta = frac{Q_{out}}{Q_{in}}$，其中$Q_{out}$为输出热量，$Q_{in}$为输入热量。
计算公式
通过优化气体的初态和终态，以及选择合适的加热和冷却方式，可以提高等容过程的热效率。同时，也可以通过改进设备结构和操作方式来提高热效率。
提高热效率的方法
等容过程的热效率
04
CHAPTER
第三章__理想气体热力性质及过程
容积成分： i
Vi V
， i
1
摩尔成分： xi
ni n
， xi
1
换算关系：
i xi
i
xi M i xi M i
xi M i M eq
xi Rg,eq Rg ,i
，
xi
i Rg,i
Rg ,e q
分压力的确定：
由
piV=ni RT PVi=ni RT
ppi V Vi i ,
2
u 1 cVdT
如果取定值比热或平均比热，又可简化为
二、焓
ucVT
也可由热Ⅰ导得 d h(cVRg)dT cpdT
同理，有
2
h 1 cpdT
hcpT
结论：理想气体的u、h 均是温度的单值函数。
三、 熵变的计算
由可逆过程
ds du pd
T
ds du
cp
Rg 1
三、 真实比热容、平均比热容和定值比热容
1. 真实比热容（精确，但计算繁琐）
cpa0a 1 Ta2T2a3 T3
c V (a 0 R g) a 1 T a 2 T 2 a 3 T 3
qp
2 1
cpdt
2
q 1 cdt
2. 平均比热容（精确、简便）
cV
ln
T2 T1
Rg
ln
2 1
s
c
p
ln
T2 T1
Rg
ln
p2 p1
s
c
p
ln
2 1
cV
ln
p2 p1
第四章 理想气体的热力过程
k pv RT isentropic (3) 当 n = k pv const s C
p
T
cn cn 0
cn cv
s
v
(4) 当 n = p isochoric v const v C
1 n
理想气体 p 过程的p-v,T-s图
T dT ( )p ? cp ds
T2
已知p1,T1,T2 , 求p2 若是空气，查附表2
p2 p1exp
s s
0 T2
0 T1
R
理想气体 s u, h, s,的计算
状态参数的变化与过程无关 内能变化 焓变化 熵变化
u cv dT
h cp dT
s 0
理想气体 s w,wt ,q的计算
膨胀功 w
h>0 q>0 u> 0 p w>0
q Tds
T
qw
T
h>0 u>0
n0
n 1 wt>0
w>0
n0
wt>0
n
n 1
nk
n
q>0
nk
v
s
u,h,w,wt,q在p-v,T-s图上的变化趋势
u,h↑(T↑) w↑(v↑) wt↑(p↓) q↑(s↑) h>0 q>0 u> 0 T p w>0 w>0 n 0 h>0 u>0
q0
4-6 理想气体热力过程综合分析
一、过程线分布规律
顺时针方向n增大
二、过程特性和过程中能量传递的方向
u在p-v,T-s图上的变化趋势
u = T u> 0 p
p
T
cn cn 0
cn cv
s
v
(4) 当 n = p isochoric v const v C
1 n
理想气体 p 过程的p-v,T-s图
T dT ( )p ? cp ds
T2
已知p1,T1,T2 , 求p2 若是空气，查附表2
p2 p1exp
s s
0 T2
0 T1
R
理想气体 s u, h, s,的计算
状态参数的变化与过程无关 内能变化 焓变化 熵变化
u cv dT
h cp dT
s 0
理想气体 s w,wt ,q的计算
膨胀功 w
h>0 q>0 u> 0 p w>0
q Tds
T
qw
T
h>0 u>0
n0
n 1 wt>0
w>0
n0
wt>0
n
n 1
nk
n
q>0
nk
v
s
u,h,w,wt,q在p-v,T-s图上的变化趋势
u,h↑(T↑) w↑(v↑) wt↑(p↓) q↑(s↑) h>0 q>0 u> 0 T p w>0 w>0 n 0 h>0 u>0
q0
4-6 理想气体热力过程综合分析
一、过程线分布规律
顺时针方向n增大
二、过程特性和过程中能量传递的方向
u在p-v,T-s图上的变化趋势
u = T u> 0 p
3第三章理想气体的热力性质和热力过程详解
t1 0
t1
1.021433271.0045427306.89（kJ/kg）
讨论
利用工程图表时，常会遇到表中不能直接查到的参数 值，此时需要运用插值的方法。常用的最简单的插值为线 性插值。
以平均比热容计算的结果为基准，可求得按定值比热
容计算结果的相对偏差。
306.89 301.35 1.81％
本章难点
1. 比热容的种类较多，理解起来有一定的难度。应 注意各种比热容的区别与联系。在利用比热容计算过程 热量及热力学能和焓的变化量时应注意选取正确的比热 容，不要相互混淆，应结合例题与习题加强练习。
2. 理想气体各种热力过程的初、终态基本状态参数 间的关系式以及过程中热力系与外界交换的热量和功量 的计算式较多，如何记忆和运用是一难点，应结合例题 与习题加强练习。
Rg
R M
例3-1 氧气瓶内装有氧气，其体积为0.025m3，压力表
读数为0.5MPa，若环境温度为20℃，当地的大气压力为0.1 MPa，求：（1）氧气的比体积；（2）氧气的物质的量。
解：（1）瓶中氧气的绝对压力为
p（0.50.1）1060.6106（Pa）
气体的热力学温度为 T273.1520293.15 （ K ）
三、利用比热容计算热量
由比热容的定义式可得 q cdt
因此，温度从t1变到t2所需的热量为
q t2 cdt t2 f tdt
t1
t1
将 c f t 表示在图上。热力过程l-2
吸收的热量 q t2 cdt t1
可用过程曲线与
对应横坐标围成的曲边梯形的面积12t2t11表示。
为简化计算，工程上常使用气体的定值比热容和平
306.89
可见，在温度变化范围不大时，采用平均比热容和采 用定值比热容计算所得结果相差不大，而采用定值比热容 计算较为简单。
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yy 2 m 2 n mn 21 2 n 1n 22 2 n 2 n 23 2 n 3n
t qi ij x j
t q qV
xx cos 2 sin 2 xy yx ( ) cos sin yy sin 2 cos 2
xx cos 2 sin 2 xy yx ( ) cos sin yy sin 2 cos 2
作业：
1) 假设球坐标系的坐标轴为导热系数的主轴，推导球坐标系下的非稳态导热方程。
2) 推导：各向同性材料在球坐标系下的非稳态导热方程。
V 0
z
V
V
A
qd A
V
q3 H 2 dx2 H1dx1 q3 H 2 dx2 H1dx1
V
(q3 H 2 dx2 H1dx1 )dx3 ... x3
x3
x
y
(q3 H 2 dx2 H1dx1 )dx3 ... (q3 H 2 H1 )dx1dx2 dx3 ... q d A x x 3 3 V V H1 H 2 H 3dx1dx2 dx3 (q3 H 2 H1 ) ( q2 H 1 H 3 ) (q1 H 2 H 3 ) x x2 x1 q 3 H1 H 2 H 3
3) 证明：各向异性材料的导热系数张量λij是对称张量。
离散Fourier 展开
f(x) yi
n
C e
n
I
nπ x L
k N
Ck e
N
I
2kπ xi 2N1
k N
Ck e
N
I
2kπ iΔx 2N1
k N
Iθ i C e k
N
ε ψ(t)e
c
'ij im jnmn
xx 1m1n mn 111n1n 121n2n 131n3n xy 1m 2 n mn 11 2 n 1n 12 2 n 2 n 13 2 n 3n
yx 2 m1n mn 211n 1n 221n 2 n 231n 3n
t 2t 2t 2t 2t c xx 2 yx xy yy 2 qV x yx xy y t 2t 2t 2t 2 2 2 2 c ( cos sin ) 2 2( ) cos sin ( sin cos ) 2 qV x yx y
t x2
0 0 3
t x3
与该主值对应的坐标系称为主轴坐标系，在主轴坐标系内有：
t q'1 1 x1
q '2 2
q '3 3
a) 已知任一坐标系的导热系数，求主值和主轴坐标系： b) 已知主值和主轴坐标系，求任一坐标系的导热系数：
'ij im jnmn
c) 导热系数：
Q q d A t d A
A A
q t
J /( s m 2 ) W 单位： K /m K m
新材料、节能、导热系数 现行国家标准(GB 4272—92)规定：平 均温度在350℃以下，导热系数低于 0.12时，这种材料称为保温材料。
② 微分形式的方程
t c dV t d A qV dV t c dV n (t )dA qV dV
dA
n
q
V
A
c
t dV (t )dV q dV V
q t a 2t V c
x2 x1
c
t (t ) qV
(q3 H 2 H1 ) ( q2 H 1 H 3 ) (q1 H 2 H 3 ) x x2 x1 q 3 H1 H 2 H 3 t t t ( H 2 H1 ) ( H1 H 3 ) ( H2H3 ) x H 3 x3 x2 H 2 x2 x1 H1 x1 (t ) 3 H1 H 2 H 3 t t t ( H 2 H1 ) ( H1 H 3 ) ( H2H3 ) x2 H 2 x2 x1 H1 x1 t x3 H 3 x3 c qV H1 H 2 H 3
t 2t c ij qV xi x j
③ 坐标变换
z'
z
y'
e'i ij e j
ij cos( e'i , e j )
x
y
x'
根据张量定义，在不同坐标系中的张量有以下关系：
'ij im jnmn
根据张量性质，存在主值，使得：
1 0 'ij 0 2 0 0
t 如图二维平扳，已知主轴方向 的传热系数，推导导热微分方程式。假设为二维问题，t 在 z 方向上没有变化： 0 z
④ 例：
y
ij cos( e'i , e j )
x
cos ij sin 0 sin cos 0 0 0 1
通大学出版社 2000 72.54/4712-1.2 上海交
3 高等传热学 张靖周编著 科学出版社 2009 TK124/34 4 高等传热学
程俊国等编 重庆大学出版社 199172.54/2626
5 高等传热学:导热与对流的数理解析 孙德兴编著 中国建筑工业出版
社 2005 TK124/5
6 高等传热学.第2版 贾力, 方肇洪 高等教育出版社 2008
常数
（ 0 1 bt）
c) 导热系数：
各种物质的导热系数相差很大，原因在于不同的物质其导热机理存在着差异。 同一种物质的导热系数是物质温度和压力的函数。 工程计算采用的各种物质的导热系数都是用专门实验测定出来的，物质的导热 系数值可以查阅相关文献。
1.2 固体导热问题的数学描述
① 积分形式的方程
t t dx dA ( ) Adx 2h(t f t ) L 0 x A x x A cos
t dx ( A ) dx 2h(t f t ) L 0 x x cos
t L (A ) 2h(t f t ) 0 x x cos
y
c
t q qV
qi ij
t x j
x
qi 2t q ij xi xi x j
t 2t c ij qV xi x j
t 2t 2t 2t 2t c 11 21 12 22 qV x1x1 x2x1 x1x2 x2x2
高等传热传质学
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 导热理论和导热微分方程 稳态导热 非稳态导热 凝固和熔化时的导热 导热问题的数值解 对流换热基本方程 层流边界层的流动与换热 槽道内层流流动与换热 湍流流动与换热 自然对流 热辐射基础 辐射换热计算 复合换热
参考资料：
1 高等传热学 贾力等[著] 高等教育出版社 2003 72.54/1040 2 高等传热学:热传导和对流传热与传质 杨强生,浦保荣编著
静止时：
dA
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
n
q
V
A
U dV t d A qdV
静止的固体：
c
t dV t d A qdV
t c dV t d A qV dV
qV：单位时间、单位体积的固体通过辐射或者热源获得的热量
例：变截面直肋的导热微分方程
1 2t 1 t 2t 2 2 C a
常物性下的扩散方程
t c ( t ) q V dV 0
对超低温或极短时间 加热时的修正
t c (t ) qV 0
导热微分方程
t a 2t
t t t (r ) ( ) (r ) t z z r r r c qV r
柱坐标系中的导热微分方程
2t 1 2t 1 t (r ) 0 z 2 r 2 2 r r r
柱坐标系中的Laplace equation
2t qV
Fourier方程
c
t (t ) qV
0
Poisson equation Laplace equation
2t 0
x3
③ 曲线坐标系中的导热微分方程
c
t (t ) qV
dA
n
x1
q
x2
r
qd A q lim
2001 72.54/1216
TK124/28
7 高等传热学学习指导及典型题精解 张强编著 西安交通大学出版社
考核要求：
1 作业：40% 2 读书笔记：30% 3 论文：30%
Chapter 1 理想气体的热力过程
1.1 导热基本方程 1.2 固体导热问题的数学描述 1.3 各向异性材料中的导热
② 热流向量 q
0
x
1.3 各向异性材料中的导热
① 广义Fourier定律
q t
t qi ij x j
② 导热微分方程
根据张量识别定理，ij必定为二阶张量。
a) 直角坐标系下的导热微分方程：
c
t q qV
qi ij
t x j
qi 2t q ij xi xi x j
×
I iθ
0
t qi ij x j
t q qV
xx cos 2 sin 2 xy yx ( ) cos sin yy sin 2 cos 2
xx cos 2 sin 2 xy yx ( ) cos sin yy sin 2 cos 2
作业：
1) 假设球坐标系的坐标轴为导热系数的主轴，推导球坐标系下的非稳态导热方程。
2) 推导：各向同性材料在球坐标系下的非稳态导热方程。
V 0
z
V
V
A
qd A
V
q3 H 2 dx2 H1dx1 q3 H 2 dx2 H1dx1
V
(q3 H 2 dx2 H1dx1 )dx3 ... x3
x3
x
y
(q3 H 2 dx2 H1dx1 )dx3 ... (q3 H 2 H1 )dx1dx2 dx3 ... q d A x x 3 3 V V H1 H 2 H 3dx1dx2 dx3 (q3 H 2 H1 ) ( q2 H 1 H 3 ) (q1 H 2 H 3 ) x x2 x1 q 3 H1 H 2 H 3
3) 证明：各向异性材料的导热系数张量λij是对称张量。
离散Fourier 展开
f(x) yi
n
C e
n
I
nπ x L
k N
Ck e
N
I
2kπ xi 2N1
k N
Ck e
N
I
2kπ iΔx 2N1
k N
Iθ i C e k
N
ε ψ(t)e
c
'ij im jnmn
xx 1m1n mn 111n1n 121n2n 131n3n xy 1m 2 n mn 11 2 n 1n 12 2 n 2 n 13 2 n 3n
yx 2 m1n mn 211n 1n 221n 2 n 231n 3n
t 2t 2t 2t 2t c xx 2 yx xy yy 2 qV x yx xy y t 2t 2t 2t 2 2 2 2 c ( cos sin ) 2 2( ) cos sin ( sin cos ) 2 qV x yx y
t x2
0 0 3
t x3
与该主值对应的坐标系称为主轴坐标系，在主轴坐标系内有：
t q'1 1 x1
q '2 2
q '3 3
a) 已知任一坐标系的导热系数，求主值和主轴坐标系： b) 已知主值和主轴坐标系，求任一坐标系的导热系数：
'ij im jnmn
c) 导热系数：
Q q d A t d A
A A
q t
J /( s m 2 ) W 单位： K /m K m
新材料、节能、导热系数 现行国家标准(GB 4272—92)规定：平 均温度在350℃以下，导热系数低于 0.12时，这种材料称为保温材料。
② 微分形式的方程
t c dV t d A qV dV t c dV n (t )dA qV dV
dA
n
q
V
A
c
t dV (t )dV q dV V
q t a 2t V c
x2 x1
c
t (t ) qV
(q3 H 2 H1 ) ( q2 H 1 H 3 ) (q1 H 2 H 3 ) x x2 x1 q 3 H1 H 2 H 3 t t t ( H 2 H1 ) ( H1 H 3 ) ( H2H3 ) x H 3 x3 x2 H 2 x2 x1 H1 x1 (t ) 3 H1 H 2 H 3 t t t ( H 2 H1 ) ( H1 H 3 ) ( H2H3 ) x2 H 2 x2 x1 H1 x1 t x3 H 3 x3 c qV H1 H 2 H 3
t 2t c ij qV xi x j
③ 坐标变换
z'
z
y'
e'i ij e j
ij cos( e'i , e j )
x
y
x'
根据张量定义，在不同坐标系中的张量有以下关系：
'ij im jnmn
根据张量性质，存在主值，使得：
1 0 'ij 0 2 0 0
t 如图二维平扳，已知主轴方向 的传热系数，推导导热微分方程式。假设为二维问题，t 在 z 方向上没有变化： 0 z
④ 例：
y
ij cos( e'i , e j )
x
cos ij sin 0 sin cos 0 0 0 1
通大学出版社 2000 72.54/4712-1.2 上海交
3 高等传热学 张靖周编著 科学出版社 2009 TK124/34 4 高等传热学
程俊国等编 重庆大学出版社 199172.54/2626
5 高等传热学:导热与对流的数理解析 孙德兴编著 中国建筑工业出版
社 2005 TK124/5
6 高等传热学.第2版 贾力, 方肇洪 高等教育出版社 2008
常数
（ 0 1 bt）
c) 导热系数：
各种物质的导热系数相差很大，原因在于不同的物质其导热机理存在着差异。 同一种物质的导热系数是物质温度和压力的函数。 工程计算采用的各种物质的导热系数都是用专门实验测定出来的，物质的导热 系数值可以查阅相关文献。
1.2 固体导热问题的数学描述
① 积分形式的方程
t t dx dA ( ) Adx 2h(t f t ) L 0 x A x x A cos
t dx ( A ) dx 2h(t f t ) L 0 x x cos
t L (A ) 2h(t f t ) 0 x x cos
y
c
t q qV
qi ij
t x j
x
qi 2t q ij xi xi x j
t 2t c ij qV xi x j
t 2t 2t 2t 2t c 11 21 12 22 qV x1x1 x2x1 x1x2 x2x2
高等传热传质学
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 导热理论和导热微分方程 稳态导热 非稳态导热 凝固和熔化时的导热 导热问题的数值解 对流换热基本方程 层流边界层的流动与换热 槽道内层流流动与换热 湍流流动与换热 自然对流 热辐射基础 辐射换热计算 复合换热
参考资料：
1 高等传热学 贾力等[著] 高等教育出版社 2003 72.54/1040 2 高等传热学:热传导和对流传热与传质 杨强生,浦保荣编著
静止时：
dA
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
n
q
V
A
U dV t d A qdV
静止的固体：
c
t dV t d A qdV
t c dV t d A qV dV
qV：单位时间、单位体积的固体通过辐射或者热源获得的热量
例：变截面直肋的导热微分方程
1 2t 1 t 2t 2 2 C a
常物性下的扩散方程
t c ( t ) q V dV 0
对超低温或极短时间 加热时的修正
t c (t ) qV 0
导热微分方程
t a 2t
t t t (r ) ( ) (r ) t z z r r r c qV r
柱坐标系中的导热微分方程
2t 1 2t 1 t (r ) 0 z 2 r 2 2 r r r
柱坐标系中的Laplace equation
2t qV
Fourier方程
c
t (t ) qV
0
Poisson equation Laplace equation
2t 0
x3
③ 曲线坐标系中的导热微分方程
c
t (t ) qV
dA
n
x1
q
x2
r
qd A q lim
2001 72.54/1216
TK124/28
7 高等传热学学习指导及典型题精解 张强编著 西安交通大学出版社
考核要求：
1 作业：40% 2 读书笔记：30% 3 论文：30%
Chapter 1 理想气体的热力过程
1.1 导热基本方程 1.2 固体导热问题的数学描述 1.3 各向异性材料中的导热
② 热流向量 q
0
x
1.3 各向异性材料中的导热
① 广义Fourier定律
q t
t qi ij x j
② 导热微分方程
根据张量识别定理，ij必定为二阶张量。
a) 直角坐标系下的导热微分方程：
c
t q qV
qi ij
t x j
qi 2t q ij xi xi x j
×
I iθ
0