(完整版)霍尔元件测磁感应强度
霍尔效应与磁感应强度测量
霍尔效应与磁感应强度测量磁感应强度是描述磁场强弱的物理量，它可以通过霍尔效应来测量。
霍尔效应是指当导体中有电流通过时，垂直于电流方向施加磁场时，导体中会出现电势差。
这个现象是由美国物理学家霍尔于1879年发现的，因此得名霍尔效应。
霍尔效应的基本原理是导体中的自由电子受到洛伦兹力的作用。
洛伦兹力是由电子在磁场中运动而引起的，它垂直于磁场和电流方向。
当导体中有电流通过时，自由电子会受到这个力的作用，产生一个向一侧偏移的电荷分布。
这个电荷分布导致了在导体的一侧积累正电荷，而在另一侧积累负电荷，从而形成了一个电势差。
霍尔效应的测量方法通常是利用霍尔元件。
霍尔元件是一种特殊设计的半导体材料，它通过控制电流通过导体以及测量两侧的电势差来计算磁感应强度。
当电流通过导体时，霍尔元件中的霍尔电压（即电势差）与磁感应强度之间存在线性关系。
因此，通过测量霍尔电压，我们可以确定磁感应强度的大小。
通过霍尔效应测量磁感应强度具有一定的优势。
首先，它不需要与被测磁场直接接触，可以避免因为被测磁场对测量设备产生干扰。
其次，它适用于各种强度的磁场，不论磁场强弱，都能进行精确的测量。
此外，霍尔效应还可以用来测量磁场的方向。
通过调整电流的方向与导体的朝向，我们可以确定磁流的方向。
在实际应用中，霍尔效应被广泛应用于磁感应强度的测量。
例如，在电动机的控制系统中，我们需要准确地测量磁感应强度来控制电动机的转速。
通过使用霍尔元件，我们可以实时地测量电机产生的磁场强度，并据此来调整电流的大小，以达到理想的转速。
此外，霍尔元件还被应用于磁存储器、传感器等领域。
虽然霍尔效应测量磁感应强度具有许多优势，但也存在一些注意事项。
首先，霍尔元件的位置与磁场的位置关系非常重要。
只有当霍尔元件正好位于磁场的中心时，才能准确地测量磁感应强度。
其次，霍尔元件的温度变化会对测量结果产生影响。
因此，在测量过程中，我们需要注意控制好工作环境的温度。
综上所述，霍尔效应是一种测量磁感应强度的有效方法。
霍尔仪器测磁感应强度.
实验3-22霍尔效应测磁感应强度【实验简介】德国物理学家霍尔（E.H.Hall）1879年研究载流导体在磁场中受力的性质时发现，任何导体通以电流时，若存在垂直于电流方向的磁场，则导体内部产生与电流和磁场方向都垂直的电场，这一现象称为霍尔效应，它是一种磁电效应(磁能转换为电能)。
二十世纪五十年代以来，由于半导体工艺的发展，先后制成了多种有显著霍尔效应的材料，这一效应的应用研究也随之发展起来。
现在，霍尔效应已在测量技术、自动化技术、计算机和信息技术等领域得到了广泛的应用。
在测量技术中，典型的应用是测量磁场，其特点是：①响应速度快，既能测稳恒磁场，也可测交流磁场，亦能测量脉宽为ms的脉冲磁场；②能在很小的空间体积(零点几立方毫米)和小气隙中测磁场，现在霍尔元件可以做到10mm2的大小；③测量范围大，可以从10T的强磁到10-7T的弱磁；④可以同时利用多个霍尔元件探头，以便实现自动化测量和数据处理；⑤无接触、寿命长、成本低。
测量磁场方法不少，但其中以霍尔效应为机理的测磁方法因结构简单、体积小、测量速度快等优点而有着广泛的应用，本实验就是采用这种方法。
通过本实验了解霍尔效应的物理原理，掌握用磁电传感器——霍尔元件测量磁场的基本方法，学习用异号法消除不等位电压产生的系统误差。
了解UJ31型电位差计的结构，掌握其使用方法。
【预习操作要点】1．霍尔效应测量磁场方法霍尔效应实质上是运动电荷在磁场中受到洛仑磁力的作用后发生偏转而产生的，当霍尔电场力与洛仑磁力平衡时，霍尔片中载流子不在迁移，这样就在霍尔片的上下两个平面间形成了恒定的电位差——霍尔电位差UH，实验测定系数RH=1/ne称为霍尔系数，是反映材料霍尔效应强弱的重要参数，载流子浓度n越小,则RH越大，UH也越大，所以只有当半导体(n比金属的小得多)出现以后，霍尔效应的应用才得以发展。
对于特定的霍尔元件，其厚度d确定，定义霍尔灵敏度KH=RH /d，KH与霍尔片的材料性质、几何尺寸有关，对于一定的霍尔片，其为常数。
磁感应强度的测量与计算实验
磁感应强度的测量与计算实验摘要：本实验旨在通过测量磁感应强度的方法与计算实验，探究磁场中磁感应强度的测量原理和计算方法。
通过实验数据的收集与处理，得出准确的磁感应强度数值，加深对磁场及其相关概念的理解。
一、引言磁感应强度是描述磁场强弱的物理量，它在物理学和工程技术领域起着重要作用。
测量和计算磁感应强度的实验是学生深入了解和掌握磁场基本概念与测量方法的重要手段。
通过本实验，我们将学习如何利用霍尔效应和法拉第电磁感应原理来测量磁感应强度，并运用所得数据进行计算和分析。
二、实验材料与仪器1. 霍尔元件2. 磁阻式测量仪3. 直流电源4. 尺子5. 磁铁6. 手动切断开关7. 多用途电表三、实验步骤1. 实验前的准备工作a) 将霍尔元件与磁阻式测量仪连接，确保电路连接正确。
b) 将磁阻式测量仪的靶子置于霍尔元件的磁场中心。
c) 关闭磁阻式测量仪的自动调零开关。
2. 磁感应强度的测量a) 将直流电源接入电路，调节电流大小，并记录电流值。
b) 移动靶子，使其位于霍尔元件周围的不同位置上，并记录相应的电压值。
c) 重复步骤a)和b)，得到一系列的电流值和电压值。
3. 数据处理与计算a) 利用磁阻式测量仪的校准曲线，将测得的电压值转化为磁阻值。
b) 根据磁阻与磁感应强度的关系，计算出不同位置处的磁感应强度。
c) 绘制磁感应强度随位置变化的图表，并进行趋势分析。
d) 根据实验数据，计算出磁感应强度的平均值和标准差。
四、结果与讨论通过对实验数据的处理与计算，我们得到了磁感应强度随位置变化的图表。
从图表中可以观察到，随着位置的改变，磁感应强度呈现出不同的趋势。
根据趋势分析，我们可以推断出磁场的分布情况。
在数据处理与计算中，我们得到了磁感应强度的平均值和标准差。
平均值反映了实验数据的集中趋势，标准差则反映了数据的离散程度。
通过计算平均值和标准差，我们可以评估实验数据的准确性和可靠性。
五、实验结论通过本次实验，我们成功地测量并计算了磁感应强度的数值。
霍尔元件测磁感应强度
山东理工大学物理实验报告实验名称：霍尔元件测量螺线管磁感应强度姓名：程嘉良 学号：0612203738 时间代码：14356 实验序号：18 院系： 一年级工作部 专业：大理 级.班： 0655 教师签名： 仪器与用具： TH-S 型螺线管磁场实验仪、TH-S 型螺线磁场测试仪 实验目的： 1 掌握霍尔元件的工作特性。
2 学习用霍尔元件法测量螺线管轴向磁感应强度的原理和方法。
实验报告内容（原理预习、操作步骤、数据处理、误差分析、思考题解答） 实验原理霍尔效应从本质上讲，就是运动带电粒子q 在磁场中受到洛仑兹力而引起的偏转现象。
由于带电粒子束缚在固体材料中，这种偏转导致在垂直于电流和磁场方向上正负电荷在样品边界上的聚积，形成横向电场E H 。
右图立方体为霍尔元件样品，b 为宽度，d 厚度， Is 是沿x 轴方向从样品中流过的电流，在z 轴方向上施加一个磁场B ，则在y 轴方向上样品的两个侧面间就存在一个电动势，即霍尔电动势U H 。
当横向电场对载流子的电场力与磁场对载流子的洛仑兹力相等时，载流子不再偏转，形成稳定电场。
B v e eE H = （1）式中H E 为霍尔电场，v 载流子在电流方向上的平均漂移速率。
设载流子浓度为n ，则有：bd v ne I S = （2）dB I R d BI ne 1b E U S H S H H =⋅== （3） 可见，U H 与IsB 成正比，与样品厚度d 成反比，比例系数ne1R H =称为霍尔系数，它是反映材料霍尔效应强弱的重要物理量。
dR K HH =为霍尔元件的灵敏度，则 B I K U S H H = （4）SH HI K U B =（5）（5）式就是磁感应强度的计算公式。
H K 为已知量（由仪器生产厂家给出），测得U H 和Is 就可以求得霍尔元件所在点的磁感应强度B 。
然而，由于一些热磁负效应的存在，会产生一些附加的电动势，实验中测得的电动势并不是实物理实验中心 实验名称：霍尔元件测量螺线管磁感应强度 姓名：程嘉良 时间代码：18际的霍尔电压。
霍尔效应实验与磁感应强度测量
霍尔效应实验与磁感应强度测量引言：霍尔效应是一种基于磁场和电场相互作用的现象，它在电子学和物理学领域中有着广泛的应用。
通过霍尔效应实验，我们可以测量磁感应强度并研究材料的电导特性。
本文将介绍霍尔效应的原理、实验过程以及磁感应强度的测量方法。
一、霍尔效应的原理霍尔效应是由美国物理学家爱德华·霍尔于1879年发现的。
它指的是当电流通过一块导体时，如果该导体处于垂直于磁场方向的磁场中，就会在导体两侧产生电势差。
这个电势差被称为霍尔电压，它的大小与电流、磁感应强度以及导体材料的性质有关。
二、霍尔效应实验的步骤1. 准备实验装置：将一块导体片放置在垂直于磁场方向的磁场中，导体片的两侧连接电源和电压计。
2. 测量电势差：调节电源使电流通过导体片，然后测量导体两侧的电势差。
3. 改变电流和磁场：通过调节电流和磁场的大小，多次测量电势差，以得到一系列数据。
4. 分析数据：根据测得的电势差和已知的实验参数，计算出磁感应强度的数值。
三、磁感应强度的测量方法1. 利用霍尔电压计算：根据霍尔效应的原理，可以通过测量霍尔电压和已知的实验参数，计算出磁感应强度的数值。
2. 利用霍尔电流计算：在实验中，可以通过改变电流的大小，测量霍尔电压的变化，然后利用霍尔电流的大小和已知的实验参数，计算出磁感应强度的数值。
四、实验注意事项1. 实验环境：实验室中应保持相对安静的环境，避免外界干扰对实验结果的影响。
2. 实验装置：实验装置应保持稳定，避免因装置的移动或摇晃导致实验结果的误差。
3. 实验参数：在实验过程中，应准确测量和记录电流、电势差、磁场强度等实验参数，以保证结果的准确性。
4. 数据处理：在计算磁感应强度时，应对实验数据进行合理的处理和分析，以消除随机误差和系统误差对结果的影响。
结论：通过霍尔效应实验，我们可以测量磁感应强度并研究材料的电导特性。
实验中需要准确测量和记录实验参数，并进行合理的数据处理。
霍尔效应的应用不仅局限于磁感应强度的测量，还可以用于制作霍尔元件、研究半导体材料的电导特性等。
用霍尔元件测量磁场实验报告
用霍尔元件测量磁场实验报告实验报告：用霍尔元件测量磁场实验目的：本实验旨在通过实验操作，掌握使用霍尔元件对磁场进行测量的方法，以及训练实验者的实验操作技能和数据处理能力。
实验仪器：1. 霍尔元件；2. 强磁铁；3. 安培计；4. 电源；5. 其他所需器材和工具。
实验原理：霍尔效应是在电场和磁场同时存在时，载流子在材料中受到的洛伦兹力的影响，从而引起跨导电势的现象。
跨导电势可以通过安装在载流子流经处的霍尔元件进行测量。
通过对霍尔电势的测量可以得到材料所处磁场的磁感应强度。
实验步骤：1. 准备实验所需器材和工具，将强磁铁放于霍尔元件所在位置；2. 打开电源，将电流调节到所需实验数值，记录下电流的值；3. 记录下安培计测量到的受载流子极板宽度的值；4. 根据实验要求调整强磁铁的位置，使磁场方向达到要求；5. 将电源参数改变后，重新记录电流和安培计测量到的受载流子极板宽度的值；6. 对实验数据进行处理，得到所需结果。
实验结果：通过实验操作，测得不同磁场条件下的霍尔电势值，得到所需数据。
根据计算得到的数值，可以得到所需结果。
实验结论:1. 本实验通过实验操作，掌握了使用霍尔元件对磁场进行测量的方法。
2. 经过实验数据的处理，根据计算所得结果可以知道，在不同磁场强度下，测得的霍尔电势值不同，强度越大，电势值越大。
3. 本实验通过实验操作，训练了实验者的实验操作技能和数据处理能力，使其掌握了实验分析的方法和技巧。
实验注意事项：1. 在实验过程中，应该注意安全，不得使用过大的电流和磁场。
2. 在实验前，需要对实验器材及仪器进行严格的检查和调试，确保器材完好、仪器可靠。
3. 在实验过程中，需要仔细观察实验现象，正确记录和处理数据，尽量避免误差和偏差。
4. 在实验后，及时整理数据并进行结果分析，撰写实验报告。
总之，本实验是一次较为全面、系统的实验，不仅为学生提供了掌握物理实验技能的机会，也为他们以后从事相关工作打下了坚实的基础。
实验8 霍尔元件测磁场
实验8霍尔元件测磁场霍尔效应是导电材料中的电流与磁场相互作用而产生电动势的效应。
金属材料的霍尔效应太弱而未得到实际应用。
随着半导体材料和制造工艺的发展，人们利用半导体材料制成霍尔元件，由于它的霍尔效应显著而得到使用和发展，广泛用于非电量检测、电动控制、电磁测量和计算装置方面。
近年来霍尔效应实验不断有新的发现，在低温和强磁场条件下的量子霍尔效应是凝聚态物理领域最重要的发现之一。
目前对量子霍尔效应正在进行深入研究，并已取得了重要应用。
【实验目的】（1）了解霍尔效应原理。
（2）学习利用霍尔效应测量霍尔元件有关参数。
（3）学习用“对称交换测量法”消除附加效应的影响。
（4）学习用霍尔元件测磁场的基本方法。
【实验仪器】霍尔效应实验仪，霍尔效应测试仪【原理】1．霍尔效应1879年，当时为美国普多金斯大学研究生院二年级学生的霍尔，在研究载流导体在磁场中受力性质时发现：当一电流垂直于外磁场方向通过导体时，在垂直于电流和磁场的方向导体的两侧会产生一电位差，如图4-8-1所示。
将这种实验现象称做霍尔效应，所产生的电位差称霍尔电压，产生霍尔效应的载流导体、半导体、离子晶体称霍尔元件。
霍尔电压的成因可用电子论解释：导体中若沿X方向通以电流，电流密度为J，则有沿负X方向运动的电子，设速度为v,此电子f的作用，将受Z方向的磁场B的洛伦兹力B从而在导体A侧积累了电子，这样就形成了E，即形成了霍尔电压沿负Y方向的电场HU。
H2．测磁场原理如果导体中电流I是稳定而均匀的，则电流密度J的大小为I J Ld=式中，L 为矩形导体的宽；d 为其厚度；Ld 为导体垂直于电流方向的截面积。
如果在导体所在的范围内，磁场B 也是均匀的，则霍尔电场也是均匀的，大小为HH U E L=（4-8-1） 霍尔电场的建立使电子受到一电场力E f ,方向与洛伦兹力相反，并随着电荷积累的增加，霍尔电场的电场力也增大。
当达到一定程度时，电场力E f 与洛伦兹力B f 大小相等，电荷积累达到动态平衡，形成稳定的霍尔电压，同时电流I 恢复到原来的稳定值，达到动态平衡时有H e v B e E = (4-8-2） 将式（4-8-1）代入得H U v B L = （4-8-3） 在此式中，H U 、L 容易测，但电子运动速度v 难用简单的方法测量，而电流I 是容易测量的，为此将v 变成与I 有关的参数。
实验十二 霍尔效应法测定螺线管轴向磁感应强度分布
实验十二霍尔效应法测定螺线管轴向磁感应强度分布一、实验目的1. 掌握测试霍尔器件的工作特征。
2. 学习用霍尔效应测量磁场的原理和方法。
3. 学习用霍尔器件测绘长值螺线管的轴向磁场分布。
二、实验原理1.霍尔效应法测量磁场原理。
霍尔效应从本质上讲是运动的带电粒子在磁场中受洛仑兹力作用引起的偏转。
当带电粒子（电子或空穴）被约束在固体材料中，这种偏转就导致在垂直电流磁场的方向上产生正负电荷的聚积，从而形状附加的横向电场。
对于图12—1所示的半导体式样。
若在X 方向通以电流s I ，在Z 方向划磁场B ,则在Y 方向即式样A ,A '电极两侧就开始聚积异号电荷二产生相应的附加电场——霍尔电场》。
电场的指向取决于式样的导电类型。
显然，该电场是阻止载流子继续向侧面偏移，当载流子所受的横向电场力H eE 与洛仑兹力B e ν相等时，样品两侧电荷的积累就达到平衡，故有H eE =B e ν(12-1)其中H E 为霍尔电场，ν是载流子在电流方向上的平均漂移速度。
图12-1半导体试样设试样的宽为b 、厚度为d、载流子浓度为n ，则bd ne I s ν=(12-2)由（12-1）、（12-2）两式可得dBI R dBI ne b E V S Hs H H ====1（12-3） 即霍尔电压H V （A 、A '电极之间的电压）与B I S 乘积成正比、与试样厚度d 成反比。
比列系数neR H 1=称为霍尔系数，它是反映材料的霍尔效应强弱的重要参数。
霍尔器件就是利用上述霍尔效应制成的电磁转换原件，对已成品的霍尔器件。
其H R 和d 已知。
因此在实用上就将（12-3）式写成B I K V s H H =(12-4)其中dR K H H=称为霍尔器件的灵敏度（其值由制造厂家给出）,它表示该器件在单位工作电流和单位磁感应强度下输出的霍尔电压。
（12-4）式中的s I 单位取为B mA 、为H V KGS 、为 ，mV 则H K 的单位为)/(KGS mA mV ∙。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
实验名称：霍尔元件测量螺线管磁感应强度
仪器与用具： TH-S 型螺线管磁场实验仪、TH-S 型螺线磁场测试仪 实验目的： 1 掌握霍尔元件的工作特性。
2 学习用霍尔元件法测量螺线管轴向磁感应强度的原理和方法。
实验报告内容（原理预习、操作步骤、数据处理、误差分析、思考题解答） 实验原理
霍尔效应从本质上讲，就是运动带电粒子q 在磁场中受到洛仑兹力而引起的偏转现象。
由于带电粒子束缚在固体材料中，这种偏转导致在垂直于电流和磁场方向上正负电荷在样品边界上的聚积，形成横向电场E H 。
右图立方体为霍尔元件样品，b 为宽度，d 厚度， Is 是沿x 轴方向从样品中流过的电流，在z 轴方向上施加一个磁场B ，则在y 轴方向上样品的两个侧面间就存在一个电动势，即霍尔电动势U H 。
当横向电场对载流子的电场力与磁场对载流子的洛仑兹力相等时，载流子不再偏转，形成稳定电场。
B v e eE H = （1）
式中H E 为霍尔电场，v 载流子在电流方向上的平均漂移速率。
设载流子浓度为n ，则有：
bd v ne I S = （2）
d
B I R d B
I ne 1b E U S H S H H =⋅=
= （3） 可见，U H 与IsB 成正比，与样品厚度d 成反比，比例系数ne
1
R H =称为霍尔系数，它是反映材料霍尔效应强弱的重要物理量。
d
R K H
H =
为霍尔元件的灵敏度，则 B I K U S H H = （4）
S
H H
I K U B =
（5） （5）式就是磁感应强度的计算公式。
H K 为已知量（由仪器生产厂家给出），测得U H 和Is 就可以求得霍尔元件所在点的磁感应强度B 。
然而，由于一些热磁负效应的存在，会产生一些附加的电动势，实验中测得的电动势并不是实 际的霍尔电压。
这给测量带来误差，必须想办法消除。
根据这些负效应产生的机理，采用电流和磁 场换向的方法，就可以把负效应从测量结果中消除。
具体做法是Is 和B 大小不变，设定Is 和B 的正反方向后，分别改变它们的方向，记录四组电动势数。
本实验中流过螺线管内电流为I M ，是励磁电流，规定I M 为正时，B 为正；I M 为负时，B 为负。
+ Is + B （+ I M ） U 1 - Is + B （- I M ） U 2 - Is - B （- I M ） U 3 + Is - B （+ I M ） U 4
4
U U U -U U 4
321H -+=
（6）
本实验用霍尔元件测量螺线管轴向上各点的磁感应强度。
螺线管是由绕在圆柱面上的导线构成，可看成由很多有共同轴线的圆形线圈的组合，因此，轴线上某点的磁感应强度，可从对各圆形电流在轴线上该点产生的磁感应强度进行积分得到。
对于有限长的螺线管，轴线中心点的磁感应强度最大，为M 00nI B μ=
式中0μ为真空磁导率，n 为螺线管单位长度的线圈匝数，I M 为励磁电流。
从理论上讲，长直螺线管内部磁场是均匀的，在靠近两端口处，表现出明显的不均匀性。
在端口处的磁感应强度等于中部磁感应强度的2
1。
实验内容
1 连接线路，测试仪面板上的“Is 输出”、“I M 输出”、“V H 、V σ输入”三对接线柱分别与实验仪上的三对相应接线柱正确连接。
2 将Is 、I M 调节旋钮逆M 00nI B μ=时针转到底，使输出电流处于最小状态。
打开电源，给测试仪预热10多分钟。
3 “测量选择”置于Is ，调节“Is 调节”使Is = 8.00mA 。
然后把“测量选择”置于I M ，调节“I M 调节”旋钮使I M = 0.800A 。
注意：在此后的实验过程中，“Is 调节” 和“I M 调节”旋钮不能再动。
4 调节二维调节架的调节旋钮x 1、x 2，霍尔元件离轴线中心点距离21x -x x =，测出该位置对应的U 1、 U 2、 U 3、 U 4，并计算出相应U H 和B 的值。
5 实验完毕，将Is 、I M 调节旋钮逆时针转到底，然后切断电源。
数据处理
取Is = 8.00mA ，I M = 0.800A 保持不变，测螺线管轴线上各点的磁感应强度。
1 根据下表数据绘制B-x 曲线，验证螺线管端口的磁感应强度为中心位置的1/2
/m 10110.0n 2⨯=，s 79mV /mA.KG .2K H =
x 1/cm x 2/cm x/cm U 1/mV U 2/mV U 3/mV U 4/mV U H /mV B/T
图1
+Is 、+I M -Is 、+I M
-Is 、-I M +Is 、-I M 0.0 0.0 14.0 1.30 -1.21 1.16 -1.36 1.258 0.00564 0.5 0.0 13.5 1.78 -1.87 1.75 -1.85 1.810 0.00811 1.0 0.0 13.0 2.07 -2.10 2.04 -2.13 2.085 0.00934 1.5 0.0 12.5 2.22 -2.23 2.17 -2.28 2.225 0.00997 2.0 0.0 12.0 2.29 2.29 2.23 -2.35 2.290 0.01026 5.0 0.0 9.0 2.35 -2.34 2.27 -2.43 2.348 0.01052 8.0 0.0 6.0 2.40 -2.35 2.29 -2.47 2.378 0.01069 11.0 0.0 3.0 2.43 -2.36 2.30 -2.49 2.395 0.01073 14.0 0.0 0.0 2.41 -2.34 2.27 -2.47 2.375 0.01064 14.0 3.0 -3.0 2.42 -2.34 2.27 -2.48 2.378 0.01069 14.0 6.0 -6.0 2.46 -2.37 2.31 -2.53 2.420 0.01084 14.0 9.0 -9.0 2.47 -2.38 2.31 -2.54 2.425 0.01086 14.0 12.0 -12.0 2.35 -2.26 2.20 -2.41 2.305 0.01033 14.0 12.5 -12.5 2.27 -2.19 2.12 -2.34 2.230 0.00999 14.0 13.0 -13.0 2.10 -2.00 1.92 -2.19 2.053 0.00920 14.0 13.5 -13.5 1.80 -1.68 1.62 -1.86 1.74 0.00780 14.0
14.0
-14
1.22
-1.11
1.04
-1.28
1.163
0.00521
按实验数据绘制B-x 曲线如下图2
2 螺线管中心点磁感应强度的理论值与该点的实验值的相对误差。
螺线管中心点磁感应强度的理论值：)T (01106.08.0100.11010566.12nI B 2-7M 00=⨯⨯⨯⨯==μ 相对误差：%3.8%1000.01106
0.01064
0.01106%100B B B E 0
000=⨯-=
⨯-=
实
图2 B-x 曲线。