三相异步电动机定子绕组的电动势
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N y B1m Lr sin td (t ) N y B1m Lr cos(t ) cos t
2、短距线圈的电动势
利用和差化积公式有：
1 N y B1m Lr cos cos(t ) N y 1 cos cos(t )
2 2 2 2
瞬时值的表达式
每极磁通
得整距线圈的瞬时电动势为：
ec ( y1 )
d1 N y1 sin t dt
整距线圈的电动势有效值为：
ec ( y1 )
1 N y1 4.44 f1 N y 1 2
因此一个极距内的磁链为：
1
t t
y1 短距线圈缩短的电角度为：
4、高次源自文库波
有效值 E 4.44 f Nk w
三相异步电动机定子绕组的电动势
班 姓
级 名
11级自动化卓越班 张杰 荣敏 毛灿城 吴嘉伟
指导老师 孙强
在前面同学的精彩介绍下，我们了解了三相异步电 动机的定子绕组的排列和连接方式以及定子磁动势的相 关内容，我们知道三相异步电动机定子绕组接到三相电 源以后，气隙内即建立旋转磁场，这个磁场以同步转速 Ns旋转，幅值不变，其分布近似正弦，好像一种旋转的 磁场。 但是与此同时，它也在切割定、转子绕组，并在其 中感应出电动势，这便是我们这次所讨论的由正弦分布、 以同步转速Ns旋转的旋转磁场在定子绕组中感应产生的 电动势。
一、线圈的感应电动势 二、线圈组的感应电动势 三、相绕组的感应电动势——相电势
一、线圈的感应电动势
讨论定子绕组内感应电动势时，气隙磁场切割定子 绕组可以看成下图中所示的转子旋转，在定子绕组中所 感应产生的电动势。 气隙磁密分布
Bx B1m sin π
x
a.电动机横截面
b.磁密波形
c.电动势波形
1.整距线圈的电动势： 电角度为 d (t ) 内通过的磁通
d1 N y B1m Lr sin td (t )
一个极距内的磁通
1
t
t
N y B1m Lr sin td (t ) 2 N y B1m Lr cos t
2
1 Bcp L B1m L 2 B1m L 2 B1m Lr 所以有： 1 N y 1 cos t
若干个结构相同、位置对应的线圈组串联或并联构 成，各线圈组感应电动势相同。
2、单层绕组
（1）特点：每个相绕组有 p 个线圈组，并联支路数为 a p ，每个线圈的匝数为Ny，串联匝数为 N qN y a （2）基波的有效值：
pqNy p p E1 Eq ( y1 ) 4.44 f1qN y kW 11 4.44 f1 kW 11 4.44 f1 NkW 11 a a a
ec ( y )
N y1 cos sin t 2 2
有效值的表达式
Ec( y ) 4.44 f1N y k y11
k y1 cos
2
线圈的节距因数
节距因素 k 的物理意 y1 义与磁动势的雷同，对于 短距线圈，电动势的相量 为各线圈边相量的矢量和， 而对于整距线圈，电动势 相量为各线圈边的代数和。
Eq1 qEy1kq1
分布因素： kq1
sin q 2
q sin
2
一个线圈组电动势的有效值为
Eq( y1 ) 4.44 f1qNy kq1k y11 4.44 f1qNy kW11
a)一对极下的线圈组
b)线圈组的电动势相量合成
三、相绕组的感应电动势——相电势
1、相绕组构成
短距线圈的电动势
二、线圈组的感应电动势
每个相绕组先由均匀 分布的相同的线圈去组成线圈 组，再由线圈组连接而成。 线圈组中每个线圈的匝数相同，节距相等，在空间上 相差一个槽距角α，因此旋转磁场在每个线圈中所感 应的电动势的大小、波形均相同，只是在时间上相差 一个α的电角度。故有：
E 0 E E (q 1) Eq1 y1 y1 y1
3、双层绕组
（1）特点：每个相绕组有2p个线圈组，每个相绕组串联匝 2p qN y 数为N a （2）基波的有效值：
2 pqNy 2p 2p E1 Eq ( y1 ) 4.44 f1qN y kW 11 4.44 f1 kW 11 4.44 f1 NkW 11 a a a
2、短距线圈的电动势
利用和差化积公式有：
1 N y B1m Lr cos cos(t ) N y 1 cos cos(t )
2 2 2 2
瞬时值的表达式
每极磁通
得整距线圈的瞬时电动势为：
ec ( y1 )
d1 N y1 sin t dt
整距线圈的电动势有效值为：
ec ( y1 )
1 N y1 4.44 f1 N y 1 2
因此一个极距内的磁链为：
1
t t
y1 短距线圈缩短的电角度为：
4、高次源自文库波
有效值 E 4.44 f Nk w
三相异步电动机定子绕组的电动势
班 姓
级 名
11级自动化卓越班 张杰 荣敏 毛灿城 吴嘉伟
指导老师 孙强
在前面同学的精彩介绍下，我们了解了三相异步电 动机的定子绕组的排列和连接方式以及定子磁动势的相 关内容，我们知道三相异步电动机定子绕组接到三相电 源以后，气隙内即建立旋转磁场，这个磁场以同步转速 Ns旋转，幅值不变，其分布近似正弦，好像一种旋转的 磁场。 但是与此同时，它也在切割定、转子绕组，并在其 中感应出电动势，这便是我们这次所讨论的由正弦分布、 以同步转速Ns旋转的旋转磁场在定子绕组中感应产生的 电动势。
一、线圈的感应电动势 二、线圈组的感应电动势 三、相绕组的感应电动势——相电势
一、线圈的感应电动势
讨论定子绕组内感应电动势时，气隙磁场切割定子 绕组可以看成下图中所示的转子旋转，在定子绕组中所 感应产生的电动势。 气隙磁密分布
Bx B1m sin π
x
a.电动机横截面
b.磁密波形
c.电动势波形
1.整距线圈的电动势： 电角度为 d (t ) 内通过的磁通
d1 N y B1m Lr sin td (t )
一个极距内的磁通
1
t
t
N y B1m Lr sin td (t ) 2 N y B1m Lr cos t
2
1 Bcp L B1m L 2 B1m L 2 B1m Lr 所以有： 1 N y 1 cos t
若干个结构相同、位置对应的线圈组串联或并联构 成，各线圈组感应电动势相同。
2、单层绕组
（1）特点：每个相绕组有 p 个线圈组，并联支路数为 a p ，每个线圈的匝数为Ny，串联匝数为 N qN y a （2）基波的有效值：
pqNy p p E1 Eq ( y1 ) 4.44 f1qN y kW 11 4.44 f1 kW 11 4.44 f1 NkW 11 a a a
ec ( y )
N y1 cos sin t 2 2
有效值的表达式
Ec( y ) 4.44 f1N y k y11
k y1 cos
2
线圈的节距因数
节距因素 k 的物理意 y1 义与磁动势的雷同，对于 短距线圈，电动势的相量 为各线圈边相量的矢量和， 而对于整距线圈，电动势 相量为各线圈边的代数和。
Eq1 qEy1kq1
分布因素： kq1
sin q 2
q sin
2
一个线圈组电动势的有效值为
Eq( y1 ) 4.44 f1qNy kq1k y11 4.44 f1qNy kW11
a)一对极下的线圈组
b)线圈组的电动势相量合成
三、相绕组的感应电动势——相电势
1、相绕组构成
短距线圈的电动势
二、线圈组的感应电动势
每个相绕组先由均匀 分布的相同的线圈去组成线圈 组，再由线圈组连接而成。 线圈组中每个线圈的匝数相同，节距相等，在空间上 相差一个槽距角α，因此旋转磁场在每个线圈中所感 应的电动势的大小、波形均相同，只是在时间上相差 一个α的电角度。故有：
E 0 E E (q 1) Eq1 y1 y1 y1
3、双层绕组
（1）特点：每个相绕组有2p个线圈组，每个相绕组串联匝 2p qN y 数为N a （2）基波的有效值：
2 pqNy 2p 2p E1 Eq ( y1 ) 4.44 f1qN y kW 11 4.44 f1 kW 11 4.44 f1 NkW 11 a a a