全息光栅的制作实验报告

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全息光栅的制作实验报告

全息光栅的制作

一、实验任务:

设计并制作全息光栅,并测出其光栅常数,要求所制作的光栅不少于每毫米100条。

二、实验要求:

1、设计三种以上制作全息光栅的方法,并进行比较;

2、设计制作全息光栅的完整步骤,拍摄出全息光栅;

3、给出所制作的全息光栅的光栅常数值,进行不确定度计算。误差分析并作实验小结。

三、实验的基本物理原理:

1、光栅产生的原理:

光栅也称衍射光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。光栅的狭缝数量很大,一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉,形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样,这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异,当复色光通过光栅后,不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果(如图1)。

图1

2、测量光栅常数的方法:

用测量显微镜测量;

用分光计,根据光栅方程d·sin =k 来测量;

用衍射法测量。激光通过光栅衍射,在较远的屏上,测出零级和一级衍射光斑的间距△x及屏到光栅的距离L,则光栅常数d= L/△x。

四、实验的具体方案及比较

1、洛埃镜改进法:

基本物理原理:洛埃镜的特点是一部分直射光和另一部分反射镜的反射光进行干涉,如原始光束是平行光,则可增加一全反镜,同样可做到一部分直射光和一部分镜面反射光进行干涉,从而制作全息光栅(如图2)。

优点:这种方法省去了制造双缝的步骤。

缺点:光源必须十分靠近平面镜。

图2

2、杨氏双缝干涉法:

λ,其中:λ为波长,L为双缝到屏(全息干版)的距离,x?为=

L?

xd

双缝间距,d为光栅常数。

优点:使用激光光源相干条件很容易满足。

缺点:所需的实验仪器较复杂,不易得到。

3、马赫—曾德干涉仪法:

基本物理原理:只要调节光路中的一面分光镜的方位角,就可以改变透射光和反射光的夹角,从而改变干涉条纹的间距。

优点:这种方法对光路的精确度要求不高,实验效果不错,易于学生操作。缺点:这种方法对光路的精确度要求不高,实验可能不够精确。

实验原理图:

图3

五、仪器的选择与配套

综合考虑各方面条件,本次试验采用马赫—曾德干涉仪法,所需的实验仪器有He-Ne激光发射器1架、发散镜1面、凸透镜1面、半反半透镜2面、全反镜2面和白屏、光阑各一、拍摄光栅用的干片若干、架子。

六、实验步骤

(一)制作全息光栅

1.打开He-Ne激光发射器,利用白屏使激光束平行于水平面。

2.调节发散镜和激光发射器的距离使激光发散。

3.调节凸透镜和发散镜的距离使之等于凸透镜的焦距,得到平行光。

4. 调节2面半反半透镜和2面全反镜的位置和高度,使它们摆成一个平行四边形(如图5)。

5.调节半反半透镜和全反镜上的微调旋钮,使得到的2个光斑等高,且间距为4-6cm。

6. 测出实验中光路的光程差△l。

(在实验中我们测得的光路的光程差△l=1.5cm)

(二)拍摄全息光栅

1.挡住激光束,把干片放在架子上,让激光束照射在干片上1-2秒,挡住激光束,把干片取下带到暗房中。

2.把干片泡在显影液中大约10秒钟,取出,用清水冲洗,在泡在定影液中约5分钟。取出,冲洗后晾干。

3.用激光束检验冲洗好的干片,若能看见零级、一级的光斑,说明此干片可以用于测定光栅常数。

(三)测定所制光栅的光栅常数

图4

数据处理:

h=143.6cm r=19.0cm

由公式d=kλh/r,λ=633nm,k=1可得:

d=4784nm

所以n=10^6/d=209

所以在1mm中大约有209个光栅.

误差分析:

马赫—曾德干涉仪法对光路的精确度要求不高,实验存在一定的误差。装置在摆放时由于并不能构成标准的平行四边形,激光束在射出时可能并不是非常平行,打到墙上的光圈可能并不是一束平行光,在测量时可能会存在度数的不精确,计算时的约近等等等等,这些都构成了这个实验的误差。

七、实验注意事项

1、不要正对着激光束观察,以免损坏眼睛。

2、半导体激光器工作电压为直流电压3V,应用专用220V/3V直流电源工作(该电源可避免接通电源瞬间电感效应产生高电压的功能),以延长半导体激光器的工作寿命。

八、实验总结

设计型实验,原先并没有接触过。以前的实验,都是了解了书上介绍的实验原理后,严格按照书上的详细步骤来做的,不需要自己去思考和研究太多的东西。这一次准备设计型实验,让我锻炼了好多方面的能力。首先,书上给出的只有简单而概括的指导,所有的东西都要自己去查资料,去想办法解决。连试验究竟是怎么回事都不知道的情况下,要先去网上大概了解实验内容和原理,然后查阅相关文献,具体研究实验方案。尤其,这次的试验,需要我们自己提供三种以上的不同实验方案,进行细致比较之后选定一种。这就要求我们熟悉和掌握每种方案的原理、具体操作步骤和对应的优点缺点,逐一分析比较之后,在将自己的选定方案展开。这一系列过程要花费大部分时间在图书馆,因为要在浩瀚的文献中找到自己需要的,对于我这个还没上完科技文献检索课的学生来说,真的有点困难。我的报告中,有一部分资料来源于互联网,然而网上的东西又不完全符合我的要求,修修改改,总算弄得差不多了。其实,自己明白了原理,按照自己预先设计好的方案进行实验,在具体操作过程中,问题并不大,可以说,做让人费神的是预习时候的实验报告的书写。现在,实验已经基本做完,感觉收获却是很大。以后,对于设计型实验,也可以更熟练的进行了。

想说,在进行实验的全部过程中,科学和严谨的态度是最重要的,不可以在不明白的情况下进行试验,不可以在数据有问题的情况下继续试验,后期的实验数据处理,也要认真对待。

九、参考文献

1、詹卫申、丁建华物理实验教程

2、章昌奕、马宁生全息光栅的制作.

3、杨伟斌、滕坚实验室全息光栅的制作及质量评定[J].物理与工程

全息光栅的制作实验报告

全息光栅的制作 一、实验任务: 设计并制作全息光栅,并测出其光栅常数,要求所制作的光栅不少于每毫米100条。 二、实验要求: 1、设计三种以上制作全息光栅的方法,并进行比较; 2、设计制作全息光栅的完整步骤,拍摄出全息光栅; 3、给出所制作的全息光栅的光栅常数值,进行不确定度计算。误差分析并作实验小结。 三、实验的基本物理原理: 1、光栅产生的原理: 光栅也称衍射光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。光栅的狭缝数量很大,一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉,形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样,这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异,当复色光通过光栅后,不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果(如图1)。 图1

2、测量光栅常数的方法: 用测量显微镜测量; 用分光计,根据光栅方程d·sin =k 来测量; 用衍射法测量。激光通过光栅衍射,在较远的屏上,测出零级和一级衍射光斑的间距△x及屏到光栅的距离L,则光栅常数d= L/△x。 四、实验的具体方案及比较 1、洛埃镜改进法: 基本物理原理:洛埃镜的特点是一部分直射光和另一部分反射镜的反射光进行干涉,如原始光束是平行光,则可增加一全反镜,同样可做到一部分直射光和一部分镜面反射光进行干涉,从而制作全息光栅(如图2)。 优点:这种方法省去了制造双缝的步骤。 缺点:光源必须十分靠近平面镜。 图2 2、杨氏双缝干涉法: λ,其中:λ为波长,L为双缝到屏(全息干版)的距离,x?为= L? xd 双缝间距,d为光栅常数。 优点:使用激光光源相干条件很容易满足。 缺点:所需的实验仪器较复杂,不易得到。

光栅衍射实验实验报告

工物系 核11 李敏 2011011693 实验台号19 光栅衍射实验 一、 实验目的 (1) 进一步熟悉分光计的调整与使用; (2) 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3) 加深理解光栅衍射公式及其成立条件; 二、 实验原理 2.1测定光栅常数和光波波长 如右图所示,有一束平行光与光栅的法线成i 角,入射到光栅上产生衍射;出射光夹角为?。从B 点引两条垂线到入射光和出射光。如果在F 处产生了一个明条纹,其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍,即 ()sin sin d i m ?λ ±= (1) m 为衍射光谱的级次, 3,2,1,0±±±.由这个方程,知道了λ?,,,i d 中的三个 量,可以推出另外一个。 若光线为正入射,0=i ,则上式变为 λ ?m d m =sin (2) 其中 m ?为第m 级谱线的衍射角。 据此,可用分光计测出衍射角m ?,已知波长求光栅常数或已知光栅常数求 波长。 2.2用最小偏向角法测定光波波长 如右图。入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧,(1)式中应取加号,即d (sin φ+sin ι)=mλ。以Δ=φ+ι为偏向角,则由三角形公式得 2d (sin Δ 2cos φ?i 2 )=mλ (3) 易得,当φ?i =0时,?最小,记为δ,则(2.2.1)变

为 ,3,2,1,0,2 sin 2±±±==m m d λδ (4) 由此可见,如果已知光栅常数d ,只要测出最小偏向角δ,就可以根据(4)算出波长λ。 三、 实验仪器 3.1分光计 在本实验中,分光计的调节应该满足:望远镜适合于观察平行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 3.2光栅 调节光栅时,调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3.3水银灯 1.水银灯波长如下表 2.使用注意事项 (1)水银灯在使用中必须与扼流圈串接,不能直接接220V 电源,否则要烧 毁。 (2)水银灯在使用过程中不要频繁启闭,否则会降低其寿命。 (3)水银灯的紫外线很强,不可直视。 四、 实验任务 (1)调节分光计和光栅使满足要求。 (2)测定i=0时的光栅常数和光波波长。 (3)测定i=15°时的水银灯光谱中波长较短的黄线的波长

全息光栅实验

全息光栅的制作 引言 光栅是一种重要的分光元件,在实际中被广泛应用。许多光学元件, 例如单色仪、摄谱仪、光谱仪等都用光栅作分光元件;与刻划光栅相比, 全息光栅具有杂散光少、分辨率高、适用光谱范围宽、有效孔径大、生产效率高, 成本低廉等突出优点,并且制作简便、快速。 1、实验目的 1、了解全息光栅的原理 2、用马赫-曾德干涉仪搭光路并拍照 3、学习对全息光栅的后处理 2、基本原理 (一)全息光栅 当参考光波和物光波都是平面波且与全息干板对称放置时可以在干板上形成平行直条纹图形,这便是全息光栅。采用线性曝光可以得到正弦振幅型全息光栅。从光的波动性出发,以光自身的干涉进行成像,并且利用全息照相的办法成像制作全息光栅,这是本节的内容。 (二)光栅制作原理与光栅频率的控制 用全息方法制作光栅, 实际上就是拍摄一张相干的两束平行光波产生的干涉条纹的照相底片, 如图1所示,当波长为λ的两束平行光以夹角θ交迭时, 在其干涉场中放置一块全息干版H , 经曝光、显影、定影、漂白等处理, 就得到一块全息光栅。相邻干涉条纹之间的距离即为光栅的空间周期d (实验中常称为光栅常数) 。 有多种光路可以制作全息光栅。其共同特点是①将入射细光束分束后形成两个点光源,经准直后形成两束平面波;②采用对称光路,可方便地得到等光程。我们常采用马赫-曾德干涉仪光路,如图2所示。

Ⅰ 图1 全息光栅制作实验光路图 它是由两块分束镜(半反半透镜)和两块全反射镜组成,四个反射面接近互相平行,中心光路构成一个平行四边形。从激光器出射的光束经过扩束镜及准直镜,形成一束宽度合适的平行光束。这束平行光射入分束板之后分为两束。一束由分束板反射后到达反射镜,经过其再次反射并透过另一个分束镜,这是第一束光;另一束透过分束镜,经反射镜及分束镜两次反射后射出,这是第二束光。在最后一块分束镜前方两束光的重叠区域放上屏P 。若Ⅰ,Ⅱ两束光严格平行,则在屏幕上不出现干涉条纹;若两束光在水平方向有一个交角,那么在屏幕的竖直方向出现干涉条纹,而且两束光交角越大,干涉条纹越密。当条纹太密时,必须用显微镜才能观察得到。在屏平面所在处放上全息感光干版,记录下干涉条纹,这就是一块全息光栅。 为了保证干涉条纹质量,光束I 和II 需要严格水平于光学平台,可在图中最后一个分束镜后面两束光的重叠区内放一透镜,将屏移到透镜的后焦面。细调两块反射镜使光束I 和II 在屏上的像点处于同一水平线上,这样I 、II 严格水平于平台。 然后,可转动两块反射镜或最后一块分束镜使两个像点重合。这时光束I 和光束II 处于重合状态,会聚角0=ω,应没有干涉条纹。撤去透镜后,微调两块反射镜或最后一块分束镜的水平调节旋钮,改变I 、II 的会聚角使其不为零,就可在光束I 和II 的重叠区看到较明显的干涉条纹。 准确的控制光栅常数(即光栅的空间频率),是光栅质量的重要指标之一。我们采用透镜成像的方法来控制制作的光栅的空间频率: Ⅱ Ⅰ

光栅衍射实验报告

字体大小:大| 中| 小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 --- ---实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2.加深对分光计原理的理解。 3.用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜,在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 出现明纹时需满足条件 (2) (2)式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2)式光栅方程,若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角,则可以求出光栅常数d 。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm;绿色2=546.1nm;黄色两条3=577.0nm和4=579.1nm。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。 角色散率D(简称色散率)是两条谱线偏向角之差Δ两者波长之差Δ之比:

全息光栅的制作(实验报告)

全息光栅的制作 一.【实验目的】 1、了解全息光栅的原理; 2、复习用马赫-曾德干涉仪搭光路并拍照; 3、学习对全息光栅的后处理。 二.【主要仪器及设备】 1.光学防震平台一个,支架、支杆及底座若干,旋转平台一个,带三维调节架及φ15 ~25μm针孔的针孔滤波器组合两套。 2.扩束透镜(20~40 倍显微物镜)两个,已知焦距的透镜一个,反射镜若干,分束器一个,光束衰减器两套。 3. 20mW He-Ne 激光器一台。 4.天津I 型全息干板,显影、定影设备和材料。 5.电子快门和曝光定时器一套。 三.【实验原理】 全息光栅的制作原理是:两束具有特定波面形状的光束干涉,在记录平面上形成亮暗相间的干涉条纹,用全息记录介质记录干涉条纹,经处理得到全息光栅。采用不同的波面形状可得到不同用途的全息光栅,采用不同的全息记录介质和处理过程可得到不同类型或不同用途的全息光栅(如正余弦光栅、矩形光栅、平面光栅和体光栅)。当参考光波和物光波都是点光源且与全息干板对称放置时可以在干板上形成平行直条纹图形,这便是全息光栅。采用线性曝光可以得到正弦振幅型全息光栅。从光的波动性出发,以光自身的干涉进行成像,并且利用全息照相的办法成像制作全息光栅。有多种光路可以制作全息光栅。其共同特点是①将入射细光束分束后形成两个点光源,经准直后形成两束平面波;②采用对称光路,可方便地得到等光程。我们常采用马赫-曾德干涉仪光路。 (一)马赫-曾德干涉仪法 (1)光栅制作原理与光栅频率的控制 用全息方法制作光栅, 实际上就是拍摄一张相干的两束平行光波产生的干涉条纹的照相底片, 如图1所示,当波长为λ的两束平行光以夹角θ交迭时, 在其干涉场中放置一块全息干版H , 经曝光、显影、定影、漂白等处理, 就得到一块全息光栅。相邻干涉条纹之间的距离即为光栅的空间周期d(实验中常称为光栅常数) 。 图1相干光干涉形成光栅的示意图

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大|中|小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 ------实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2. 加深对分光计原理的理解。 3. 用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其

示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

,常用的是复制光栅和 的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵 全息光栅。图1中的为刻痕的宽度,为狭缝间宽度,为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹 数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射, 所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜, 在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 岀现明纹时需满足条件 (2) (2 )式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2 )式光栅方程,若波长已知,并能测岀波长谱线对应的衍射角,则可以求岀光栅常数 d。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的 两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同 的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm; 绿色2=546.1 nm; 黄色两条3=577.0nm 和4=579.1 nm 。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。

云纹干涉法实验报告

云纹干涉法实验 时间:2008.12.18 朱建国 同组:张军徽 一、实验原理 两束准直的激光束A 和B 以一定的角度2α在空间相交时(图1a ),在其相交的重叠区域将产生一个稳定的具有一定空间频率f,栅距为p 的空间虚栅,虚栅的频率f 与激光波长λ和两束激光的夹角2α有关,并由下式决定 αλSin f 2= (1) 将涂有感光乳胶的全息干板置于图1a 所示的空间虚栅光场中,经曝光后,干板上将记 录下频率为f 的平行等距干涉条纹。经过显影以后的底板,将形成图1b 所示的波浪形表面,这个波浪形表面便构成了频率为f 的 位相型全息光栅,将这块光栅作为模板,便可用它在试件上复制相同频率的位相型试件栅。云纹干涉法采用的光栅频率f 通常为1200线/mm ,也 有采用600和2400线/mm 的.通过使全息干板转动90O 进行两次曝光可获得正交型光栅,则可用于二维面内位移场和应变场测量 . 图2 云纹干涉法原理图

二、云纹干涉仪 将已转移好试件栅的试件置于云纹干涉仪的光路系统中,调整好光路,便可对试件的位移场和变形进行测量。云纹干涉仪的光路如图7所示,所用激光器通常为氦氖激光器,其波长λ=0.633μm 。为了能方便地测得U 和V 两组位移场,仪器中包含用以测量X 方向水平位移场(U 场)的水平光路系统,和用以测量Y 方向垂直位移场(V 场)的垂直光路系统。两组光路可分别独立使用. 由激光器产生的激光束经分光器和光纤耦合器并经准直镜分成四束准直光,分别投射到四个反射镜M 1、M 2、M 3、M 4上。调节反射镜M 1和M 2可使两束准直光O 1和O 2按方程(4)的要求投射到试件栅上,并调节安装试件的多维调节架,使试件栅的法线方向正好平分两束准直光O 1和O 2的夹角。此时O 1和O 2的一级衍射波将沿试件栅的法线方向传播,并经成像透镜L 将试件栅和两束衍射波的干涉条纹成像在CCD 摄像机的靶面上,实时地在显示器上显示,并由计算机存储和处理。当然,当试件未受力,试件栅比较规整,屏幕上应不出现条纹。如果干涉条纹较多,说明光路没有调节好。经过反复调节反射镜和试件调节座,可以使干涉条纹达到最少。此时的干涉条纹图称作零场条纹图。零场条纹图的条纹越少表明光路调节得越好,实验结果也将越准确。在调节光路系统时还必须注意试件栅的主方向(如X)是否和O 1和O 2所在平面,即水平面重合。否则,该试件栅主方向与水平面的夹角的存在表明试件栅具有相对于光路系统的面内转动位移,因而会出现反映这一转动位移场的转角云纹条纹,这将不能获得准确的零场条纹图。通过调节固定试件的调节座,转动试件栅,可以方便地消除转角云纹条纹。同理,通过调节垂直方向的两个反射镜M 3和M 4可以使入射光O 3和O 4调节到正确方向,使垂直方向的零场干涉条纹图的干涉条纹也最少。 光路系统调节好以后,对试件施加载荷并产生变形。屏幕上将实时地出现与试件相对应的位移条纹图。由于加载时试件有时会产生刚体位移,包括刚体平移和刚体转动。由此而产生的附加干涉条纹是不需要的。通过调节夹持试件的多维调节座,可以将与刚体位移有关的干涉 图8 云纹干涉仪光路系统 P M 3 M 1 M 4 O 3 O 2 α αO 1 O 4 Y X Z CCD M 2 L

全息光栅的制作(B5纸张_非常完整版_BJTU物理设计性实验报告)

全息光栅的制作 一实验任务 设计制作全息光栅并测出其光栅常数(要求所制作的光栅不少于100条/毫米) 二实验要求 1.设计三种以上制作全息光栅的方法并进行比较(应包括马赫- 曾德干涉法); 2.设计制作全息光栅的完整步骤(包括拍摄和冲洗中的参数及注 意事项),拍摄出全息光栅; 3.给出所制作的全息光栅的光栅常数值,计算不确定度、进行误 差分析并做实验小结。 三实验基本原理 1.全息光栅 全息光学元件是指基于光的衍射和干涉原理,采用全息方法制作的,可以完成准直、聚焦、分束、成像、光束偏转、光束扫描等功能 的元件。光全息技术主要利用光相干迭加原理,简单讲就是通过对复 数项(时间项)的调整,使两束光波列的峰值迭加,峰谷迭加,达到 相干场具有较高的对比度的技术。常用的全息光学元件包括全息透镜、全息光栅和全息空间滤波器等。其中全息光栅就是利用全息照相技术 制作的光栅,在科研、教学以及产品开发等领域有着十分广泛用途。 一般在光学稳定的平玻璃坯件上涂上一层给定型厚度的光致抗蚀 剂或其他光敏材料的涂层,由激光器发生两束相干光束,使其在涂层 上产生一系列均匀的干涉条纹,光敏物质被感光,然后用特种溶剂溶 蚀掉被感光部分,即在蚀层上获得干涉条纹的全息像,所制得为透射 式衍射光栅。如在玻璃坯背面镀一层铝反射膜,可制成反射式衍射光栅。 作为光谱分光元件,全息光栅与传统的刻划光栅相比,具有以下 优点:光谱中无鬼线、杂散光少、分辨率高、有效孔径大、价格便宜

等;全息光栅已广泛应用于各种光栅光谱仪中。作为光束分束器件,全息光栅在集成光学和光学通信中用作光束分束器、光互连器、耦合器和偏转器等;在光信息处理中,可作为滤波器用于图像相减、边沿增强等。 2. 光栅条纹 光栅,也称衍射光栅,是基 于多缝衍射原理的重要光学元件。 光栅是一块刻有大量平行等宽、 等距狭缝(刻线)的平面玻璃或 金属片,其狭缝数量很大,一般 每毫米几十至几千条。单色平行 光通过光栅会形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样,而这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置 随波长而异,因此当复色光通过光栅时,不同波长光所产生的谱线在不同位置出现而形成光谱。也就是说,光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果(如图1)。 3. 光栅方程 光栅方程描述了光栅结构与光的入射角和衍射角之间的关系,它表示当衍射角满足的时候发生干涉加强现象,其中d 即为光栅常数。而当光以入射角入射时,光栅方程写为 。 4. 光栅常数 光栅常数是光栅两刻线之 间的距离。一个理想的光栅可 以认为由一组等间距的无限长 无限窄的狭缝组成,而狭缝之 间的间距称为光栅常数,在图 2中用d 表示。 sin d k θλ=θsin d k θλ=i θ(sin sin )i d k θ θλ+=图1 光通过光栅形成光谱 图2 光栅光路

全息光栅

全息光栅的制作 全息光学元件是指采用全息方法(包括计算全息方法)制作的,可以完成准直、聚焦、分束、成像、光束偏转光束扫描等功能的元件。在完成上述功能时,它不是基于光的反射和规律折射,而是基于光的衍射和干涉原理。所以全息光学元件又称为衍射元件。常用的全息光学元件包括全息透镜、全息光栅和全息空间滤波器等。 全息光栅是一种重要的分光元件。作为光谱分光元件,与传统的刻划光栅相比,具有以下优点:光谱中无鬼线、杂散光少、分辨率高、有效孔径大、生产效率高、价格便宜等,已广泛应用于各种光栅光谱仪中,供科研、教学、产品开发之用。作为光束分束器件,在集成光学和光通信中用作光束分束器、光互连器、耦合器和偏转器等。在光信息处理中,可作为滤波器用于图像相减、边沿增强等。本实验主要进行平面全息光栅的设计和制作实验。 一.实验目的: 1.学习掌握制作全息光栅的原理和方法。 2.学习掌握制作全息复合光栅的原理和方法,观察其莫尔条纹。 3.通过实验制作一个低频全息光栅和一个复合光栅,并观察和分析实验结果。 二.主要仪器及设备: 1. 光学防震平台一个,支架、支杆及底座若干,旋转平台一个,带三维调节架及φ15 ~25μm 针孔的针孔滤波器组合两套。 2. 扩束透镜(20~40 倍显微物镜)两个,已知焦距的透镜一个,反射镜若干,分束器一个,光束衰减器两套。 3. 20mW He-Ne 激光器一台。 4. 天津I 型全息干板,显影、定影设备和材料。 5. 电子快门和曝光定时器一套。 三.实验原理: 全息光栅的制作原理是:两束具有特定波面形状的光束干涉,在记录平面上形成亮暗相间的干涉条纹,用全息记录介质记录干涉条纹,经处理得到全息光栅。采用不同的波面形状可得到不同用途的全息光栅,采用不同的全息记录介质和处理过程可得到不同类型或不同用途的全息光栅(如正余弦光栅、矩形光栅、平面光栅和体光栅)。下面介绍制作平面全息光栅路布置、设计制作原理。 1.全息光栅的记录光路。 记录全息光栅的光路有多种,图 1 和图 2 是其中常见的两种光路。在图 1 所示光路中,由激光器发出的激光经分束镜BS 后被分为两束,一束经反射镜M1反射、透镜L1和L2扩束准直后,直接射向全息干板H;另一束经反射镜M2反射、透镜L3和L4扩束准直后,也射向全息干板H。图中,S 和A 分别为电子快门和光强衰减器,电子快门与曝光定时器相连,用于控制曝光时间。两平行光束在全息干板上交叠干涉,形成平行等.距直线干涉条纹。全息干板经曝光、显影、定影、烘干等处理后,就得到一个全息光栅。

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验 系别 精仪系 班号 制33 姓名 李加华 学号 2003010541 做实验日期 2005年05月18日 教师评定____________ 一、0i =时,测定光栅常数和光波波长 光栅编号:___2____;?=仪___1’___;入射光方位10?=__7°6′__;20?=__187°2′__。 由衍射公式,入射角0i =时,有sin m d m ?λ=。 代入光谱级次m=2、绿光波长λ=546.1及测得的衍射角m ?=19°2′,求得光栅常数 ()2546.13349sin sin 192/60m m nm d nm λ??= ==+? cot cot 2m m m d d ?????==?=? ()4cot 192/601/60 5.962101802180ππ-????=+??=? ? ????? 445.96210 5.962103349 1.997d d nm nm --?=??=??= ()33492d nm =± 代入其它谱线对应的光波的衍射角,得 ()3349sin 2013/60sin 578.72 m nm d nm m ?λ?+?===黄1

()3349sin 209/60576.82 nm nm λ?+? = =黄2 ()3349sin 155/60435.72 nm nm λ?+?==紫 λ λ?== 578.70.4752nm nm λ?==黄1 576.80.4720nm nm λ?= =黄2 435.70.4220nm nm λ?==紫()578.70.5nm λ=±黄1,()576.80.5nm λ=±黄2,()435.70.4nm λ=±紫 由测量值推算出来的结果与相应波长的精确值十分接近,但均有不同程度的偏小。由于实验中只有各个角度是测量值(给定的绿光波长与级数为准确值),而分光计刻度盘读数存在的误差为随机误差,观察时已将观察显微镜中心竖直刻线置于谱线中心——所以猜测系统误差来自于分光镜调节的过程。 二、150'i =?,测量波长较短的黄线的波长 光栅编号:___2____;光栅平面法线方位1n ?=__352°7′__;2n ?=__172°1′__。

光栅制作实验

全息光栅的制作及其参数测量 浏览次数:652次悬赏分:20 |解决时间:2010-12-16 23:14 |提问者:Dreamer成仙 请高人告诉我实验原理和方法。最好有图!!还有下列问题求助: 1.要拍摄一张优质的全息光栅要注意哪些主要环节? 2.为什么制作全息光栅的显影密度要比制作全息图像时要大,即显影后的颜色要深?显影密度的具体数值与光栅常熟的大小有什么关系? 3.拍摄全息光栅时,两束平行光的光程差大好还是小好?夹角大好还是小好? 4.评价一张全息光栅主要特性参数有哪些? 最佳答案 全息光栅的制作(实验报告)完美版 标签:光栅干片发散镜双缝白屏教育 设计性试验看似可怕,但实际操作还是比较简单的~ 我的实验报告,仅供参考~ 实验报告封面 全息光栅的制作 一、实验任务 设计并制作全息光栅,并测出其光栅常数,要求所制作的光栅不少于每毫米100条。 二、实验要求 1、设计三种以上制作全息光栅的方法,并进行比较。 2、设计制作全息光栅的完整步骤(包括拍摄和冲洗中的参数及注意事项),拍摄出全息光栅。 3、给出所制作的全息光栅的光栅常数值,进行不确定度计算、误差分析并做实验小结。 三、实验的基本物理原理 1、光栅产生的原理

光栅也称衍射光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。光栅的狭缝数量很大,一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉,形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样,这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异,当复色光通过光栅后,不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果(如图1)。 图1 2、测量光栅常数的方法: 用测量显微镜测量; 用分光计,根据光栅方程d·sin =k 来测量; 用衍射法测量。激光通过光栅衍射,在较远的屏上,测出零级和一级衍射光斑的间距△x及屏到光栅的距离L,则光栅常数d= L/△x。 四、实验的具体方案及比较 1、洛埃镜改进法: 基本物理原理:洛埃镜的特点是一部分直射光和另一部分反射镜的反射光进行干涉,如原始光束是平行光,则可增加一全反镜,同样可做到一部分直射光和一部分镜面反射光进行干涉,从而制作全息光栅。 优点:这种方法省去了制造双缝的步骤。 缺点:光源必须十分靠近平面镜。 实验原理图: 图2 2、杨氏双缝干涉法: 基本物理原理:S1,S2为完全相同的线光源,P是屏幕上任意一点,它与S1,S2连线的中垂线交点S'相距x,与S1,S2相距为rl、r2,双缝间距离为d,双缝到屏幕的距离为L。 因双缝间距d远小于缝到屏的距离L,P点处的光程差: 图3 δ=r2-r1=dsinθ=dtgθ=dx/L sinθ=tgθ 这是因为θ角度很小的时候,可以近似认为相等。 干涉明条纹的位置可由干涉极大条件δ=kλ得: x=(L/d)kλ,

2020年光栅衍射实验报告范文

实验时间2019 年 月 日签到序号 【进入实验室后填写】 福州大学 【实验七】 光栅的衍射 (206 实验室) 学学院 班班级 学学号 姓姓名 实验前必须完成【实验预习部分】 登录下载预习资料 携带学生证提前 10 分钟进实验室 实验预习部分【实验目的】 】 【实验仪器】( 名称、规格或型号) 【实验原理】(文字叙述、主要公式、衍射的原理图)实验预习部分【实验步骤和注意事项】 】 实验预习部分

一、 巩固分光计的结构(P 197 ,图25-10 ) 载物台 6 7 25 望远镜11 12 15 16 17 平行光管2 27 调节分光计,要求达到(验调节步骤参阅实验25 ) ⑴⑴望远镜聚焦于无穷远,且其光轴与仪器转轴垂直。 ⑵⑵平行光管产生平行光,且其光轴与望远镜光轴同轴等高,狭缝为宽度在望远镜视场中约为1 mm (狭缝宽度不当应由教师调节) 二、光栅位置的调节 1 、光栅平面与平行光管轴线垂直 ①①转动望远镜使竖直叉丝对准 。 ,然后固定望远镜位置。 ②放置光栅时光栅面要垂直

。 ③③调节 螺丝直到望远镜中看到光栅面反射回来的绿色十字叉丝像与 重合。 2 、光栅上狭缝与仪器转轴平行。 松开望远镜止动螺钉,向左(或向右)转动望远镜,观察各谱线,调节被螺丝使各谱线都被分划板视场中央的水平叉丝平分。 3 、反复调节直到1 和2 两个要求同时满足! 数据记录与处理【一】测定光栅常数 测出第一级绿光谱线的衍射角 绿=541 nm k=1 置望远镜位置 T 1 置望远镜位置 T 2 1 1 2 2 2 1 2 1 1- -41 1′= rad) (弧度) 10sin 绿 kd

光栅的制作方法

光栅的制作方法 一般说来,任何一种具有空间周期性的衍屏的光学元件都可以称为光栅,如果在一块镀铝的光学玻璃毛胚上刻划一系列等宽,等距而平行的狭缝就是透射光栅。如在一块镀铝的光学玻璃毛胚上刻出一系列剖面结构象锯齿形状,等距而平行的刻线这就是一块反射光栅。 现代光栅是一系列刻划在铝膜上的平行性很好的划痕的总和,为了加强铝膜与玻璃板的结构的结合力,在它们之间镀一层铬膜或钛膜。在光学光谱区采用光栅刻划密度为0. 5—2400条/毫米。目前大量采用的600条/毫米,1200条/毫米,2400条/毫米。 为了保持划痕间距d无变化,因此对衍射光栅的刻划条件要求很严。经验证明,对光栅刻划室的温度要求保持0.01—0.0313变化范围,光栅刻划机工作台的水平振动不超过1—3微米,光栅刻划室应该清洁,要避免通风带来的灰尘,光栅刻划室的相对湿度不应超过60—70%。光栅毛胚大多应有学玻璃和熔融石英研磨制成,毛胚应该加工得很好,其表面形状和局部误差要求甚严。任何表面误差将使衍射光束的波前发生变形,从而影响成象质量和强度分布。为了提高真空紫外区反射率,铝膜上还镀上一层氟化镁。 制造光栅的方法有机械刻划,光电刻划,复制方法和全息照相刻划四种。机械刻划是古老方法,但可靠,间隙刻划技术比较成熟。但要刻划一块100X100mm 的光栅(刻划机的刻划速度为15—25条/分)计算须要4个昼夜。因此要求机器、环境在长时间内保持精确恒定不变。 光电刻划就是利用光电控制的方法可以在某种程度上排除光栅刻划过程中机械变动和环境条件改变所产生的各种刻划误差。它一方面提高了光栅刻划质量,另方面也能在一定程度上简化机械结构、降低个别零件的精度和对周围环境的要求。光栅复制光栅刻划时间长和效率低,因此成本很高,不能满足光谱仪器的需求。目前复制法有二种:一次复制法就是真空镀膜法。二次复制法是明胶复制法。一次复制法是一次制成,而二次复制法是先复制母光栅的划痕,然后用该划痕印划在毛胚的明胶上。二次复制的工艺比较烦琐,但需要设备和条件都比较简单,明胶法复制光栅质量是比母光栅差些。 还有刻制光栅的方法叫全息照相刻划法,其原理如下:二束相干光重叠会产生干涉条纹,其间距为。D=λ/2sinα其中入为光束波长,α为两束光干涉前的夹角。如图示激光的射出的相干光束,通过发散物镜O和针孔S,再经抛物镜P反射后落人两块平面反射镜P1和P2。由于平面镜P1和P2的反射使已分离的两束光成交于E面,其交角为2α。这两束光是相干的所以在正面产生干涉条纹,条纹的间距d。若在面上放置一块予先涂上抗光蚀层的毛胚,则在蚀层获得干涉条纹的空间潜象,经显影后则在毛胚上获得干涉条纹的立体象(全息象),这就是透射衍射光栅。镀反射膜后可成为反射式衍射光栅。光栅的质量与膜层厚度同光

光栅衍射实验实验报告

工物系 核11 敏 2011011693 实验台号19 光栅衍射实验 一、 实验目的 (1) 进一步熟悉分光计的调整与使用; (2) 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3) 加深理解光栅衍射公式及其成立条件; 二、 实验原理 2.1测定光栅常数和光波波长 如右图所示,有一束平行光与光栅的法线成i 角,入射到光栅上产生衍射;出射光夹角为?。从B 点引两条垂线到入射光和出射光。如果在F 处产生了一个明条纹,其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍,即 ()sin sin d i m ?λ ±= (1) m 为衍射光谱的级次, 3,2,1,0±±±.由这个方程,知道了λ?,,,i d 中的三个 量,可以推出另外一个。 若光线为正入射,0=i ,则上式变为 λ ?m d m =sin (2) 其中 m ?为第m 级谱线的衍射角。 据此,可用分光计测出衍射角m ?,已知波长求光栅常数或已知光栅常数求 波长。 2.2用最小偏向角法测定光波波长 如右图。入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧,

(1)式中应取加号,即。以为偏向角,则由三 角形公式得 (3) 易得,当时,?最小,记为 ,则(2.2.1)变为 ,3,2,1,0,2 sin 2±±±==m m d λδ (4) 由此可见,如果已知光栅常数d ,只要测出最小偏向角,就可以根据(4) 算出波长。 三、 实验仪器 3.1分光计 在本实验中,分光计的调节应该满足:望远镜适合于观察平行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 3.2光栅 调节光栅时,调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3.3水银灯 1.水银灯波长如下表 颜色 紫 绿 黄 红 波长/nm 404.7 491.6 577.0 607.3 407.8 546.1 579.1 612.3 410.8 623.4 433.9 690.7

全息光栅制作

实验三 全息光栅的制作 【实验目的】 1、了解用全息方法制作一维光栅和二维正交光栅的基本原理。 2、掌握全息实验光路的基本调节方法和制作技巧。 3、初步了解全息干涉的处理方法。 【实验原理】 由光的干涉原理可知,两束平行的相干光干涉,干涉场是一组明暗相间的等间隔的干涉条纹,其周期由两束平行线的夹角和光波波长确定,若将全息记录干版置于该干涉场中,则干版上记录到得干涉条纹将呈现等间隔的干涉直线条纹,这就是全息光栅。采用不同的全息记录介质和处理过程可得到不同类型或不同用途的全息光栅(如正余弦光栅、矩形光栅、平面光栅和体光栅)。下面介绍制作平面全息光栅的制作。 设两束平行光的夹角为θ,光波波长为λ,且两束平行光对于全息干版呈对称入射,如下图所示。显然,干板记录的全息光栅的透射率应该呈余弦函数分布,称为余弦光栅。由干涉原理可知,全息光栅周期d 由下式确定: ( ) 012sin /2d f λθ== (1) 0f 为光栅空间频率,用来表征光栅线密度特性,其单位通常为lp/mm (lp 表示“线对”,指一条亮纹和一条暗纹构成的一个线对,对应光栅的一个周期)。由式1可知,通过改变两束光之间的夹角可以得到不同空间周期或频率的全息光栅。对于低频光栅,两束平行光的夹角很小,利用小角度近似,可以用下式来计算光栅的周期和频率: 01d f λθ =≈ (2) 1. 全息光栅的记录光路 记录全息光栅的光路有多种,图1和图2是其中常见的两种光路。 图1所示光路中

BS :分光比为1:1的分束镜 S 、A :电子快门和光强衰减器(不用) M1、M2:全反镜 L1、L2和L3、L4:两路扩束准直 H :全息干板 图1 全息光栅记录光路之一 从图 1可知,θ很小时,有()tan /2/2/D l θθ≈=,则012l d f D λ= ≈,实验中可用此式来估算低频光栅的空间周期和空间频率。 图2所示光路是马赫—曾德干涉仪光路。利用该光路所形成的全息光栅的空间周期和空间频率仍可用式(1)和式(2)来确定。实验中可用图2(b)所示的方法来测量计算光栅的空间周期和空间频率,其中L 时焦距已知的透镜,把它放在图2(a)所示光路中的全息干板H 处,在透镜后焦面上测量得到两束平行光束会聚点之间的距离2D ,则有()tan /2/2/D f θθ≈=成

全息光栅的制作

全息光栅的制作 光栅是一种光学元件,其上有规则地配置着线、缝、槽或光学性质周期性变化的物质。从广义角度讲,任何一种装置和结构,只要它能给入射光的振幅或相位,或者两者同时加上一个周期性的空间调制,都可以称之为光栅。换言之,任何一种具有周期性的空间结构或光学性能周期性变化(如透射率、折射率)的衍射屏统称为光栅。决定光栅性能的基本参数有三个:光栅的周期或空间频率(周期的倒数);槽形(一个周期内的具体结构);光栅的衍射效率。 按照制造光栅的方法来分,光栅可分为刻划光栅、全息光栅。 刻划光栅通常是用精密的刻线机在玻璃或镀有金属膜的玻璃上刻出,它不仅需要昂贵的设备(刻线机),对刻划条件要求很苛刻,而且很费时间,例如刻一块面积2 100100mm 、空间频率为600~1200/c mm的光栅需要昼夜不停地刻划一个星期。 1948年盖伯(Gabor)发现了全息光学原理,随着六十年代激光技术的发展,出现了用记录激光干涉条纹制作光栅的技术,发展了所谓的全息光栅。国际上,在1970年就有全息光栅出售(法国Jovin—Yvom公司);西德在1969年制成了边长达1m的全息光栅,用于天文学方面。我国也有一些单位在研制全息光栅,并有出售。 同刻划光栅比,全息光栅具有很多优点:不存在固有的周期误差,因而不存在罗兰鬼线;杂散光少;光栅的适用范围宽;分辨率高;有效孔径大;生产周期短。由于全息光栅的上述特点使得它在生产和技术中得到了广泛的应用,它不仅适合于高分辨的得发射、吸收和喇曼光谱分析,在光信息处理中得到广泛的应用,而且已用于激光器件中作为波长选择元件,在集成光学和光通信方面作为光耦合元件将有着极大的应用潜力。 一、实验目的 1.验证双光束干涉的基本原理,进一步理解双光束干涉的基本理论; 2.学习马赫—泽德干涉仪的光路布置原则和调节方法; 3.掌握制作正弦型全息光栅的原理和方法; 二、实验原理

1马赫--1曾德干涉仪及全息光栅的制作

马赫---曾德干涉仪及全息光栅的制作 [引言] 马赫---曾德干涉仪是在雅满干涉仪的基础上发展起来的。在雅满干涉仪中,两块玻璃板的前表面起到分光板的作用,而后表面则起到反射镜的作用,分光板和反射镜不能单独进行调节,而且两束光的间隔为玻璃板的厚度所限定。为克服这些局限性,马赫和曾德使用了四块玻璃板,于是马赫---曾德干涉仪诞生了。 [实验目的] 1.熟悉所用仪器及光路调整,观察两束平行光的干涉现象。 2.观察全息台的稳定性。 3.了解全息光栅的原理,学习制作全息光栅。 4.熟悉读数显微镜的操作过程。 [基本原理] 在下图的光路中,波长为λ的激光束经扩束准直后,通过两个反射镜和两个半反半透镜组成的马赫---曾德干涉仪可以得到两束光程和强度都接近而且夹角易于调节的平行光束。在光束的重叠区将产生干涉条纹。在干涉区将放置感光板经适当曝光、显影、定影,将得到一个正弦光栅。当两束光的夹角θ不是太大,在垂直于两束光夹角平分线的平面上干涉条纹的间距θλ≈ d ,从而光栅的空间频率为λθν==d 1。 图二 马赫---曾德干涉仪及全息光栅的制作原理图 干涉面

1 如果在同一底板上相继进行两次曝光,使分别对应于两束光夹角略有差别的两个数值1θ和2θ,那么得到的将是叠加在一起的两个正弦光栅,他们的空间频率分别为1ν和2ν。这样的光栅称为复合光栅。复合光栅上呈现的明暗相间的粗条纹称为摩尔条纹,它是两个正弦光栅的差频形成的,摩尔条纹的空间频率1221νννν?=-=m 。 当两束平行光束夹角不是太大时,利用焦距f 已知的凸透镜测量这两束平行光束在透镜后焦面汇聚的两个光点距离0x ,可近似求出它们的夹角f x 0=θ,从而在与这两束平行光束夹角平分线垂直的平面上制作的正弦光栅的空间频率为λνf x 0=。反之若要制作空间频率为ν的正弦光栅,可适当调节两束光的夹角,使0x 满足要求。 [仪器用具] 氦氖外腔激光器及电源,空间滤波器,傅里叶变换透镜,分光镜两块,加强铝反射镜两块,干板若干,读数显微镜,暗室设备。 [实验内容] 1.光路调节 利用小孔光阑为参照物,通过调节激光器俯仰偏转,保证激光细束与光学平台台面平行。参照光路图,先将激光扩束准直,得到平行光束,利用平晶检查平行光束的质量。然后构建马赫---曾德干涉仪,为得到更大的有效通光孔径,可将马赫---曾德干涉仪双臂摆放成“平行四边形”。 2.调节马赫---曾德干涉仪,制作空间频率mm 70≈ν的正弦光栅。 3.利用读数显微镜测量所要制作光栅的空间频率。 4.自己设计不同空间频率的复合光栅,观察摩尔条纹。 [思考题] 1.如何调好光路?应注意些什么问题才能得到清晰的全息光栅? 2.使用读数显微镜应注意哪些问题?

全息光栅_实验报告

物理电子学基础实验 全息光栅 实验报告 姓名: 学号: 班级:无21 组号:

实验报告:全息光栅 一、实验数据整理 (一)一维光栅的各级衍射角计算 根据实验测得的数据,l=1000mm,x=71mm。我们可以根据这两个式子求出衍射角θ。 由 θ=arcsin?(x 4f ) 这里的f就是l,变量替换后,可得 θ=1.0171° (二)二维光栅的衍射图样 二维光栅的衍射图样如下图,呈阵列分布。 二、实验结果分析 一维光栅的各级衍射角计算: 在制作光栅的过程中,我们制作的光栅衍射角是1°,实际测量数据和理论值误差为1.71%。在光学精密仪器实验中这个误差是正常的。 二位光栅的衍射图样: 我们观察到的衍射图样不是很明亮清晰,可能是干板上的水还没有完全干。

三、实验总结 在搭建等高共轴光路时要灵活运用可调光孔,利用这个光学器件可以在凸透镜产生平行光后仍然可以将其转化为点光源,来确定光分束镜上的两列干涉光是否重合相干。 在搭建光反射镜光分束镜光路时,要确保两路干涉光光程相等。这样在搭建的光路的过程中就要预先让光程粗略相等。在精调出实验要求的光路后,应该用米尺确定两路光光程是否一致,如果不一致应该调整反射镜使得光程一致后,再继续精调从而得到正确的光路。 曝光的过程中有下面几点要注意:首先,要将全息干板胶面对着干涉激光源。 其次,每次曝光前一定要将激光器设置到曝光准备状态再将干板放在干板架上,在制作二维光栅时尤其应注意这一点,第一次曝光完毕后要将全息干板取下,待激光器设置完毕后,再将干板放上。另外,每次洗相应严格遵守洗相时间,否则会导致制作出的全息干板不可用。 全息光栅实验与光学实验密切相关,所以做好光路的调整非常重要。尤其在光程调节的操作中要非常细致,否则就会造成较大的误差乃至实验失败。我在实验中也在这上面犯了错误,好在经过老师的提醒及时改正,没有酿成大错。同时,通过实验也再次告诉我实验预习的重要性:一定要将指导书上的实验原理和实验步骤搞清楚,才能在实验中少走弯路,得到符合理论值的实验结果。

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