总应力

总应力
总应力

总应力,有效应力

1.前者是指受荷后土中某点的总应力变化的轨迹,它与加荷条件有关,而与土质和土的排水条件无关

后者则指在已知的总应力条件下,土中某点有效应力变化的轨迹,它不仅与加荷条件有关,而且也与土体排水条件及土的初始状态、初始固结条件及土类等土质条件有关。

2.根据Terzaghi饱和土固结理论,土的总应力=超静孔压+有效应力.土体在荷载作用下超静孔压随时间发生变化,因此某点的应力状态也会发生变化.当用应力路径来表示时,总应力路径指在p-q平面上点的变化轨迹(三轴实验中,p=(σ1+σ3)/2,q=(σ1-σ3)/2,都是总应力).有效应力路径(三轴实验中,p“=(σ1“+σ3“)/2,q“=(σ1“-σ3“)/2),都是有效应力.至于如何区分两者,在应力路径中,总应力路径是条直线,有效应力路径是条曲线,其变化性状因土的固结状态(超固结、正常固结以及欠固结)不同而各异.

3.利用应力圆上的顶点作为特征点,各应力变化的一系列圆就有一系列特征点的连线。

其特征点坐标为p=(σ1+σ3)/2,q=(σ1-σ3)/2。这是总应力。有效应力就是减去孔隙水压力即可。

目前国内检测内摩擦角和粘聚力都是通过快剪试验,这种试验不考虑排水,测得的是总应力下的内摩擦角。而一般计算程序也都是利用这种内摩擦角来计算,这样一来,如果放在水下,总应力

会发生变化。

而国外比较新的设计理论是采用有效内摩擦角,其值不受水的影

响。

建议选用固结快剪70%

临时性工程建议用固结快剪峰均值(重要性工程取最小平均值),永久性工程建议取固结快剪峰的粘聚力50%、内摩擦角减小2度。但应根据当地经验确定为

主。

水下粘聚力,水下内摩擦角怎么确定?

1、水下内摩擦角为10度时,水上就为10+3,即加上3度。

2、水上粘聚力为10Kpa时,水上就为10+5Kpa,即加上5Kpa。

以上两条参数主要用于水工大坝的填土计算,对于基坑而言,可以适当减小,即水上内摩擦角+2度,水下粘聚力+1~3Kpa。

影响土的抗剪强度的因素是很多的,同一种土,只要试验方法不一样,那么其抗剪强度也不一样,一般说来,主要是以下一些因素

1 土粒的矿物成分、形成与级配

土粒越大,形状越不规则,表面越是粗糙,则抗剪强度越大。一般颗粒越粗,形状往往越不规则,磨圆与磨光的程度较差,因此,砂土中值随其级配中粗粒组成部分的增加而提高。粘性土的矿物成分不同,土粘表面结合水和电分子力不同,其粘聚力也不同。土中含有各种胶结物质,可使增大。

2 原始密度的影响

土的原始密度越大,土料间的咬合(联锁)作用越强,受剪时首先需克服咬合作用,才能产生相对滑动。此外,土的密度大也意味着土粒间孔隙小、接触紧密、原始内聚力较大。因此原始密度对抗剪强度有很大影响,密度高的土,抗剪强度大。

3 含水量的影响

含水量增加时,抗剪强度降低,这是因为水分在较大土粒表面形成润滑剂,使摩擦阻力降低。对细小的粘土粒,含水量增加时,结合水膜变厚,甚至增加自由水,则土粒之间的电分子力减弱,使粘聚力降低。联系实际,凡是山坡滑动,通常都在雨后,雨水入渗使山坡土中含水量增加,降低土的抗剪强度,导致山坡失稳滑动。

4 土的结构

土的结构破坏使土丧失加固粘聚力,故原状土的抗剪强度高于同样密度和含水量的重塑土。

5 有效法向应力的影响

随着土中有效应力的增大,土骨架压缩,部分土结构破坏而颗粒密度增加,其结果是使土中摩擦力和原始粘聚力增大,加固粘聚力降低。对一般土,增加的强度比降低的要多,故随着法向有效应力的增大,土的抗剪强度增加。土样在法向应力作用下,在固结过程中的不同时刻,有效压力不同,因而具有不同的抗剪强度。当 = 时,抗剪强度最高。

6 预加压力的影响

天然的超压土(OCR>1),因历史上曾受过较现今作用压力为大的有效压力的压密,因此具有较正常压密土(OCR =1)高的抗剪强度。反之,欠压密状态的土(OCR <1),因压密程度不足,抗剪强度比正常压密土要低。

影响土的抗剪强度指标的因素很多,如土的类型、密度、含水量及受力条件等。根据现有的测试设备和技术条件,欲准确测定土的抗剪强度指标是较为困难的,只能作近似模拟。尽管直接剪切仪本身有很多缺点,然而由于其设备简单,试样制备、安装方便,操作容易掌握,试验费用低,至今仍为工程单位广泛采用。三轴仪是目前测定土的抗剪强度较为完善的仪器,但其设备较复杂,试验操作较繁锁,试验费用较高。在实际工程中,应在符合国家规范的前提下,选用适合的试验方法,以达到双赢的效果,即不仅能满足工程的需要,又最节约经

济。

请问在设计计算中,常常要用到静止土压力系数,而计算静止土压力系数要知道土的有效内摩擦角,一般地质报告中只提供土的内摩擦角标准值,请问如何确定土的有效内摩擦角?我看别人在计算时通常是取1.3倍内摩擦角标准值,这个有根据吗?规范或者业内有个普遍被大家认可的计算方法吗?

确定土的有效内摩擦角,是试验方法确定,如果设计在勘察任务书上要明确需要提供土的有效内摩擦角。那么,勘察单位就要采用有效应力法进行土的抗剪试验。即在试验中要测试“土的孔隙水压力”提供土的有效内摩擦角。

一般地质报告中只提供土的内摩擦角标准值,是“总应力”法试验结果,它包含“土的孔隙水压力”在内。是直剪试验,受仪器条件的限制,不能测土样中的孔隙水压力的变化,所以只能用总压力强度指标表示。

土的有效内摩擦角,要用三轴试验获得。一般而言,一种土的有效内摩擦角υ'与有效内聚力c'应该是常数。无论是UU、CU、CD的试验结果,都可以获得相同的υ'、c'值,它不受试验方法而变。

UU 试验结果使得不出υ'、c'值;

CD试验时试样中不产生u(孔隙水压力)总应力即为有效应力,其结果是cd、υd实际上就是υ'、c'。

一般情况下,cd、υd略大于υ'、c'。

CU试验结果,他是同时测定u(孔隙水压力)的方法,它可以获得υ'、c'。

要详细理解,请参阅“土力学原理”一书(赵成刚等编,清华大学出版社 2004)。

因此,所谓1.3倍那毫无根据,同时也没有建立在统计的基础上,更谈不上他们之间的相关系数的可信度。这样的断言是害人不浅。它比总应力法提供土的内摩擦角标准值还大1.3倍(数据),您可以想一想,这样的数据区计算土坝或挡土墙的稳定,其结果是存在着多大的不安全因素,您要承担巨大的风险。

这里奉劝那些无知的所谓“岩土”人士,要踏实些,不要乱下结论。同一个土样,用同一种方法试验,测得抗剪强度只有一个值;但却有两个强度的表示形式:

1、总应力强度τ=c+σtanυ

2、人们认识到只有有效应力变化才能引起强度的变化,因此将上述公式(库仑公式)用有效应力概念表示:τ=c’+σ’tanυ’=c’+(σ-u)tanυ

CD试验时间较长,故通常不用它来求得土的c'和υ'从事应用角度考虑,地质报告中CD试验数据值基本近似于有效内摩擦角。

关于有效应力原理的几个问题

第33卷 第2期 岩 土 工 程 学 报 Vol.33 No.2 2011年2月 Chinese Journal of Geotechnical Engineering Feb. 2011 关于有效应力原理的几个问题 李广信 (清华大学水沙科学与水利水电工程国家重点实验室,北京 100084) 摘要:分析了关于饱和土体有效应力原理的一些错误的概念和理解,针对在饱和土中的孔隙水压力是否需要折减,黏性土的结合水能否传递水压力,试验中和原位孔隙水压力和地下室浮力的量测以及岩石、混凝土和黏土中有效应力原理的实用性等问题进行了讨论。指出长期的工程实践和大量的试验成果表明有效应力原理对于饱和砂土和黏土都是适用的和有效的。 关键词:有效应力原理;孔隙水压力;结合水;孔压的量测 中图分类号:TU43 文献标识码:A 文章编号:1000–4548(2011)02–0315–06 作者介绍:李广信(1941–),男,黑龙江宾县人,博士,教授,从事土的本构关系等方面的研究。E-mail: ligx@https://www.360docs.net/doc/6510200585.html,。 Some problems about principle of effective stress LI Guang-xin (State Key Laboratory of Hydroscience and Engineering, Tsinghua University, Beijing 100084, China) Abstract: Some mistakes and wrong concepts about the principle of effective stress in saturated soil are pointed out and analyzed. Some problems in the field are discussed, for example, the reduction of pore water pressure in clay, the diffusion of bound water in clay, the accuracy of the principle of effective stress in rock, concrete and clay, the measurement of pore water pressure in clay and uplift pressure on basement. Through the long processs of practice and experiments, a conclusion is drawn that the principle of effective stress is applicable and effective in both saturated sand and clay. Key words: principle of effective stress; pore water pressure; bound water; measurement of pore water pressure 0 引 言 J.K.Mitchell认为太沙基关于饱和土体的有效应力原理是土力学的“拱心石”[1],亦即是石拱结构中封顶的那一块石头,可见其重要性。经典土力学中的太沙基一维渗流固结理论,比奥固结理论,土的排水与不排水强度及其指标,Skempton的孔隙水压力系数,水下土体的自重应力与附加应力的计算,渗透变形,土中水的压力(扬压力与侧压力),地基的预压渗流固结,有水情况下的极限平衡法边坡的稳定分析等课题,都是建立在有效应力原理基础上的。太沙基的有效应力原理也是土力学能够成为一门独立的力学学科的标志性理论。 可是近年来,笔者所见到很多与有效应力原理相悖的中国文献(发表或未发表),它们都涉及到黏性土中的浮力、自重应力计算和水土合算与分算等问题。其作法或者是将孔压u打折,或者是将压力的计算面积折减,或者不承认某些黏性土内存在孔隙水压力。实际上有意或无意在推翻或者改写有效应力原理。近年来出现的关于基坑支挡结构物上的水土合算[2],地基基础浮力计算的折减[3]与用饱和重度计算有效自重应力[4]等都在工程设计中广泛应用,但其也是有悖于有效应力原理的。 1 关于有效应力原理的推导 一位作者在其文章开头就声称: “土力学中太沙基的有效应力原理几十年来有一个根本错误没有被发现。”他认为应由式(1)改为式(2) u σσ′ =+,(1) (1)n nu σσ′ =?+,(2) 式中,n是土的孔隙率。 还有一位认为孔隙水压力只与土孔隙内的自由水有关,式(1)中的孔压u应表示为 w u h ξγ =,(3) 式中,ξ是饱和土截面上自由水所占的面积与孔隙总面积之比[5],被称为水压率,h为该点的总水头。 ─────── 基金项目:国家973计划项目(2010CB732103) 收稿日期:2010–08–23

渗流稳定计算运行期,有效应力法,简化毕肖普法_右.

工程名称; C:\Documents and Settings\Administrator\My Documents\渗流稳定计算.dwg 工况: 运行期分条数量: 30 滑面形式: 圆弧,滑动方向:右坡外水位: 无地震加速度: 0.000g 计算方法: 有效应力法,简化毕肖普法安全系数: 0.648 抗滑力 =83067.7734KN,滑动力=128231.3203KN 计算日期: 12-04-27,18:14:36 =======================土层基本数据 ================================== 坝体容重=21.000 浮容重=12.000 非线性类型=0 有效强度指标(水下/水上: c=35.00/35.00 Fi=34.00/34.00 总应力强度指标(水下/水上: C=0.00/0.00 Fi=0.00/0.00 固结排水强度指标(水下/水上: C=0.00/0.00 Fi=0.00/0.00 单位深度c值增量(水下/水上: DC=0.00/0.00 孔隙压力系数(水下: B=0.00 棱体容重=23.000 浮容重=14.000 非线性类型=0 有效强度指标(水下/水上: c=10.00/10.00 Fi=40.00/40.00 总应力强度指标(水下/水上: C=0.00/0.00 Fi=0.00/0.00 固结排水强度指标(水下/水上: C=0.00/0.00 Fi=0.00/0.00 单位深度c值增量(水下/水上: DC=0.00/0.00 孔隙压力系数(水下: B=0.00 =======================分条基本数据================================== 土条宽度: 7.5620 h1 = 浸润线 以上、同时坡外水位以上部分的高度,自然容重 h2 = 浸润线以下、坡外水位以上部分的高度,饱和容重 h3 = 浸润线以上、坡外水位以下部分的高度,自然容重-水容重h4 = 坡外水位以下、同时浸润线以下部分的高度,浮容重 z = 土条底部淹没在坡外水位以下的高度z1 + 土条顶部淹没在水位以下的高度z2 土条号地面高程总高度 z h1 h2 h3 h4 y方向超载 C Fy 1 6.32E+02 7.95E+00 0.00E+00 7.95E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 2 6.32E+02 2.34E+01 0.00E+00 2.34E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 3 4.000 3 6.30E+02 3.61E+01 0.00E+00 3.61E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 4 6.19E+02 3.97E+01 0.00E+00 3.97E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 5 6.09E+02 4.26E+01 0.00E+00 4.26E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 6 5.98E+02 4.50E+01 0.00E+00 4.50E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 7 5.88E+02 4.68E+01 0.00E+00 4.68E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00 3.50E+01 34.000 8 5.78E+02 4.82E+01 0.00E+00 4.82E+01 0.00E+00 0.00E+00 0.00E+00

主应力测定

空心圆管主应力的测定 [实验目的] 1、用实验方法测定平面应力状态下主应力的大小及方向。 2、学习电阻应变花的应用及其接线方法。 3、掌握用应变花测量一点的主应力及其主方向的方法。 4、学习用列表法处理数据。 5、将测试结果与理论计算值进行比较,以加深对理论的认识和理解。 [使用仪器] 静态电阻应变仪、小螺丝刀、弯扭组合试验台(装置外形及结构见图14-1)、待测薄壁圆管试样(已贴好应变计)等。 [装置介绍] 本实验所用实验台结构如右图1所示。薄壁圆管一端固定在支座上,另一端与水平杆刚性连结,圆管与杆的轴线彼此垂直,并且位于水平面内。水平杆的自由端有砝码盘,在其上挂上砝码,可使薄壁圆管发生弯扭组合变形。在圆管上表面距水平杆L 处的K 点粘贴一枚450应变花(即直角应变花),其灵敏系数K 标注在试样上。 实验装置参数:圆管内径d=38mm ,外径D=42mm ,L=270mm ,L N =300mm 。圆管材料为铝合金,其弹性模量E = 69Gpa ,泊松比μ=0.31。 [实验原理] 由应变分析可知,在平面应力状态下,为了确定一点处的主应力,可应用电阻应变花测出三个方向上的线应变,然后算出主应变的大小和方向,从而确定其主应力的大小和方向。 由材料力学知识可知,图2所示的装置在载荷P 作用下,圆管将发生弯扭组合变形。由弯扭组合变形理论可知,其上表面顶点K 处的应力状态如图3(a )所示,其主应力和主方向的理论值分别为: 2 2 3122τσσσσ+??? ??±=??? 和 στ α22- =tg 如果在K 点处贴一450应变花(即直角应 变花),使其中间的应变计与圆管母线一致, 另外两个应变片分别与母线成±450的夹角(见图3(b )),用应变仪采用“1/4桥公共补偿多点同时测量”的方法测量薄壁圆管变形后应变花对应的三个方向上的应变值ε0、ε45、ε-45,则其主应变的大小和方向分别为: ()()2 45024504545312 2 2---+-±+=???εεεεεεεε (1) 图1 实验装置示意图 图2 加载装置示意图 (a) (b) 图3 K 点处的应力状态及其贴片方式示意图

带传动的受力分析及运动特性

带传动的受力分析及运动特性 newmaker 一、带传动的受力分析 带传动安装时,带必须张紧,即以一定的初拉力紧套在两个带轮上,这时传动带中的拉力相等,都为初拉力F0(见图7–8a )。 图7-8 带传动的受力情况 a)不工作时 b)工作时 当带传动工作时,由于带和带轮接触面上的摩擦力的作用,带绕入主动轮的一边被进一步拉紧,拉力由F0增大到F1,这一边称为紧边;另一边则被放松,拉力由F0降到F2,这一边称为松边(见图7–8b )。两边拉力之差称为有效拉力,以F 表示,即 F =F1–F2 (7–4) 有效拉力就是带传动所能传递的有效圆周力。它不是作用在某一固定点的集中力,而是带和带轮接触面上所产生的摩擦力的总和。带传动工作时,从动轮上工作阻力矩T¢2所产生的圆周阻力F¢为 F¢=2 T'2 /d2 正常工作时,有效拉力F 和圆周阻力F¢相等,在一定条件下,带和带轮接触面上所能产生的摩擦力有一极限值,即最大摩擦力(最大有效圆周力)Fmax ,当Fmax≥F¢时,带传动才能正常运转。如所需传递的圆周阻力超过这一极限值时,传动带将在带轮上打滑。 刚要开始打滑时,紧边拉力F1和松边拉力F2之间存在下列关系,即 F1=F2?e f?a (7–5) 式中 e –––自然对数的底(e≈2.718); f –––带和轮缘间的摩擦系数;

a–––传动带在带轮上的包角(rad)。 上式即为柔韧体摩擦的欧拉公式。 (7-5)式的推导: 下面以平型带为例研究带在主动轮上即将打滑时紧边拉力和松边拉力之间的关系。 假设带在工作中无弹性伸长,并忽略弯曲、离心力及带的质量的影响。 如图7–9所示,取一微段传动带dl,以dN表示带轮对该微段传动带的正压力。微段传动带一端的拉力为F,另一端的拉力为F+dF,摩擦力为f·dN,f为传动带与带轮间的摩擦系数 (对于V带,用当量摩擦系数fv,,f为带轮轮槽角)。则 因da很小,所以sin(da/2)?da/2,且略去二阶微量dF?sin(da/2),得 dN=F?da 又 取cos(da/2)?1,得f?dN=dF或dN=dF/f,于是可得 F?da=dF/f 或dF/F=f?da 两边积分

一点应力状态概念及其表示方法

一点应力状态概念及其表示方法 凡提到“应力”,必须指明作用在哪一点,哪个(方向)截面上。因为受力构件内同一截面上不同点的应力一般是不同的,通过同一点不同(方向)截面上应力也是不同的。例如,图8-1弯曲梁横截面上各点具有不同的正应力与剪应力; 图8-2通过轴向拉伸杆件同一点的不同(方向)截面上具有不同的应力。

2.一点处的应力状态是指通过一点不同截面上的应力情况,或指所有方位截面上应力的集合。应力分析就是研究这些不同方位截面上应力随截面方向的变化规律。如图8-3是通过轴向拉伸杆件内点不同(方向)截面上 的应力情况(集合) 3.一点处的应力状态可用围绕该点截取的微单元体(微正六面体)上三对互相垂直微面上的应力情况来表示。如图8-4(a,b)为轴向拉伸杆件内围绕点截取的两种微元体。 特点:根据材料的均匀连续假设,微元体(代表一个材料点)各微面上的应力均匀分布,相互平行的两个侧面上应力大小相等、方向相反;互相垂直的两个侧面上剪应力服从剪切互等关系。

§8-2平面应力状态的工程实例1.薄壁圆筒压力容器

为平均直径,为壁厚 由平衡条件 得轴向应力:(8-1a) 图8-5c(Ⅰ-Ⅰ,Ⅱ-Ⅱ为相距为的横截面,H-H为水平径向面) 由平衡条件或, 得环向应力:(8-1b) 2.球形贮气罐(图8-6) 由球对称知径向应力与纬向应力相同,设为 对半球写平衡条件:

得(8-2) 3.弯曲与扭转组合作用下的圆轴 4.受横向载荷作用的深梁         §8-3平面一般应力状态分析——解析法 空间一般应力状态

如图8-9a所示,共有9个应力分量:面上的,,;面上的,,;面上的,,。 1)应力分量的下标记法:第一个下标指作用面(以其外法线方向表示),第二个下标指作用方向。由剪应力互等定理,有: , , 。2)平面一般应力状态如图8-9b所示,即空间应力状态中,方向的应力分量全部为零();或只存在作用于x-y平面内的应力分量,,,,其中,分别为,的简写,而= 。 3)正负号规定:正应力以拉应力为正,压为负;剪应力以对微元体内任意一点取矩为顺时针者为正,反之为负。 2.平面一般应力状态斜截面上应力 如图8-10所示,斜截面平行于轴且与面成倾角,由力的平衡条件: 和 可求得斜截面上应力,:

总应力

总应力,有效应力 1.前者是指受荷后土中某点的总应力变化的轨迹,它与加荷条件有关,而与土质和土的排水条件无关 后者则指在已知的总应力条件下,土中某点有效应力变化的轨迹,它不仅与加荷条件有关,而且也与土体排水条件及土的初始状态、初始固结条件及土类等土质条件有关。 2.根据Terzaghi饱和土固结理论,土的总应力=超静孔压+有效应力.土体在荷载作用下超静孔压随时间发生变化,因此某点的应力状态也会发生变化.当用应力路径来表示时,总应力路径指在p-q平面上点的变化轨迹(三轴实验中,p=(σ1+σ3)/2,q=(σ1-σ3)/2,都是总应力).有效应力路径(三轴实验中,p“=(σ1“+σ3“)/2,q“=(σ1“-σ3“)/2),都是有效应力.至于如何区分两者,在应力路径中,总应力路径是条直线,有效应力路径是条曲线,其变化性状因土的固结状态(超固结、正常固结以及欠固结)不同而各异. 3.利用应力圆上的顶点作为特征点,各应力变化的一系列圆就有一系列特征点的连线。 其特征点坐标为p=(σ1+σ3)/2,q=(σ1-σ3)/2。这是总应力。有效应力就是减去孔隙水压力即可。 目前国内检测内摩擦角和粘聚力都是通过快剪试验,这种试验不考虑排水,测得的是总应力下的内摩擦角。而一般计算程序也都是利用这种内摩擦角来计算,这样一来,如果放在水下,总应力 会发生变化。 而国外比较新的设计理论是采用有效内摩擦角,其值不受水的影 响。 建议选用固结快剪70% 临时性工程建议用固结快剪峰均值(重要性工程取最小平均值),永久性工程建议取固结快剪峰的粘聚力50%、内摩擦角减小2度。但应根据当地经验确定为 主。 水下粘聚力,水下内摩擦角怎么确定? 1、水下内摩擦角为10度时,水上就为10+3,即加上3度。 2、水上粘聚力为10Kpa时,水上就为10+5Kpa,即加上5Kpa。

第八讲 传递性质的理论与计算

传递性质的理论与计算

三个尺度 传递过程可以在三个尺度上进行描述: 宏观尺度Macroscopic Level 微观尺度Microscopic Level 分子尺度Molecular Level

微观尺度—本构方程 在微观尺度,我们用物理量场描述动量、能量和质量的密度在时空中的分布,并通过本构方程给出了动量、能量和质量的传递通量与速度、温度和浓度的梯度之间关系的数学描述。在本构方程中出现的表征不同物质特性的系数称为物质的传递性质,分别命名为粘度系数、导热系数、扩散系数。 传递性质随温度、压力、化学成分而变化,其变化的原因和规律并不能在微观尺度下予以解释,需要在分子尺度下进行探讨。

分子尺度—传递现象机理 我们在微观层次描述的动量、内能和组分质量通量,从分子层次描述,是单个分子的速度、动能和空间位置变化的统计平均值。只要温度不等于绝对零度,分子就在空间中不断地随机运动。分子的运动可分解为平动、转动和振动。动量传递与分子携带其平动量(平动速度与质量的乘积)进行平动有关,能量传递包含了分子平动、转动和振动的动能在空间的变化,而质量传递则是不同分子平动所引起的不同分子的空间数密度的变化。

动量传递—粘度的理论与计算 动量传递是只存在于流体中的现象,流体的分子之间的相互约束较为宽松,分子能够在空间中进行平动。分子平动时自然携带其平动量实现空间迁移,而迁移的总动量,则与分子平动的平均速度,分子平动速度的分布,以及分子的数密度都有关。当流体的相态不同时,分子间约束的差异导致上述参数有很大差别,因而流体的粘度以及粘度与温度和压力的关系就有显著区别,相应的理论模型与计算公式也就有所不同。

边坡稳定分析的总应力法与有效应力法

§2-4 边坡稳定分析的总应力法与有效应力法 土体的抗剪强度参数的恰当选取是影响土坡稳定分析成果可靠性的主要因素。原则: (1)尽可能采用有效应力方法;(2)试验条件尽量符合土体的实际受力和排水条件。 一.两种分析方法 有效应力法:计算过程中,采用有效应力进行分析,使用有效应力强度指标 、 总应力法:计算过程中,采用总应力进行分析,使用总应力强度指标或、 以土石坝边坡稳定分析中的控制时期介绍两种方法的应用。 二.稳定渗流期土坝堤防抗滑安全系数 稳定渗流期坝体内形成稳定的渗透流网,如图2.30所示。各点孔隙水压力能够确定,因此,原则上应该采用有效应力法分析。因为没有一种实验方法能够模拟这种状态下土体中的有效应力和孔隙水压力分配。 图2.30 土石坝稳定渗流期分析 分析时: 1.以土体(颗粒+孔隙水)整体取为隔离体; 2.以瑞典简单条分法为例-不计条间力; 3.计算-对圆心取矩求解边坡安全系数。

取图2.30中任意土条进行分析,如图2.31所示。由于采用瑞典条分法,不计条间力,因此主要是分析由于重力、土条底面的支撑力、作用在底面的孔隙水压力。 图2.31 土条受力示意图 图2.31中的土条重力分三部分计算: 段位于浸润线以上,采用土体天然容重,土条重力为: 段位于浸润线和地下水位之间,采用饱和容重,土条重力为: 段位于地下水位以下,采用浮容重考虑静水压力的影响,土条重力为: 土条底面孔隙水压力为 为地下水位以上等势线的高度 由此计算瑞典条分法的安全系数

将土条重量带入上述公式得到 三.土坝施工期边坡稳定分析 对于均质粘性土坝 1.总应力法:用不排水强度指标, 2.有效应力法 (1)采用下面的公式确定土坝中超静孔隙水压力(由于其中大小主应力大致成比例) 图2.33为土坝施工期等孔压图,在计算中考虑孔隙水压力,采用有效应力方法得到边坡的安全系数。

应力、应力状态分析(习题解答)

8-9 矩形截面梁如图所示,绘出1、2、3、4点的应力单元体,并写出各点的应力计算式。 解:(1)求支反力R A =,R B = (2)画内力图如图所示。 x Pl (-)(+) Pl M kN ·m) P P y (-) (-) (+) V kN) 题8-9图 (3) 求梁各点的正应力、剪应力: (4)画各点的应力单元体如图所示。 9-1 试用单元体表示图示构件的A 、B 的应力单元体。 (a )解:(1)圆轴发生扭转变形,扭矩如图所示。 111max 222222333333max 442330,22(')[()]448 11 4()12 12 00(0, 0) 16 Z Z Z Z z V p A b h h h h P P b M V S Pl h y I I b b h b h b M S M Pl W b h σττστστστ==-=-? =-??-?? ?-?= ?=? = =??????=====- =- =??

80A - + 160 80 T (kN ·m ) (2)绘制A 、B 两点的应力单元体: A 、 B 两点均在圆轴最前面的母线上,横截面上应力沿铅垂方向单元体如图所示: 3 3 1601020.216 80510.216 A A t b B t T Pa kPa W T Pa kPa W τπτπ= ==?===-? (b )解:(1)梁发生弯曲变形,剪力、弯矩图如图所示。 - + 120 V kN) 40 M kN ·m) + 120 4020 60 题9-1(b )

(2)绘制A 、B 两点的应力单元体: A 点所在截面剪力为正,A 点横截面的剪力为顺时针,同时A 点所在截弯矩为正下拉,而A 点是压缩区的点。 B 点所在截面剪力为负,B 点横截面的剪力为逆时针,同时B 点所在截弯矩为正下拉,而B 点是拉伸区的点。单元体如图所示: 3 3 3.3 3 3 3.60100.0537.50.1200.212 12010(0.1200.050.075) 5.6250.1200.20.1201220100.0512.50.1200.212 4010(0.1200.05A A A t A z A A t B B B t B z B B t M y Pa MPa I V S Pa MPa I b M y Pa MPa I V S I b στστ?=-?=-?=-??????=?==????=?=?=??-????=?=?g g 30.075) 1.8750.1200.20.12012 Pa MPa =-?? 9-2(c 解:(1)由题意知: 30,20.5030o x x y MP MPa MP στσα==-==,,。 (2)求30o 斜截面上的应力 cos 2sin 22230503050 cos 60(20)sin 6052.32() 223050sin 2cos 2sin 60(20)cos 6018.67() 22 x x x x x o o o o x x x MPa MPa αασσσσσατα σστατα+-= + -+-=+--?=--=+=+-?=- (e) 试用解析法求出(1)图示应力单元体-30o 斜截面的应力。(2)主应力与主方向,以及面内的剪应力极值;(2)在单元体上标出主平面。 解:(1)由题意知: o MPa MP x x 30.20,10-=-=-=ατσ。见图(a )

论自重应力与附加应力

论自重应力与附加应力 李广信清华大学 《易传》中有“地势坤,君子以厚德载物”。就是讲大地生发万物,承载万物。山川河谷、广袤平原,其中的岩土中的应力有其自重应力和由于“载物”而产生的附加应力。土力学中的狭义的自重应力与附加压力主要是指建筑物的地基中的应力,通常指半无限空间中的中的竖向自重应力。但土工构造物与崎岖山丘同样也存在复杂的自重应力与附加应力的问题。 前几年关于自重应力曾进行过几轮争论,归纳起来主要由三类意见。意见1. 认为自重应力就是有效用力,水下用浮重度计算,地面以下深度z处的自重应力可表示为式(1)。并且解释了用有效应力定义自重应力的原因、优点和历史。以及与国内外的大部分教材的一致性。 式中第n~m土层在地下水以下。 意见2. 认为自重应力就应定义为总应力,有效应力是相对次生的。地面以下深度z处的自重应力可表示为式(2)。 意见3. 认为与土力学中的所有应力一样,自重应力一开始就存在着自重总应力和自重有效应力,自重总应力用类似于式(2)计算,自重有效应力见式(3)。 式中uz为深度z处的孔隙水压力。

从下面的几个例子可以看到,由于地下水的赋存形式十分复杂,第三种意见更能适应各种情况。 图1 黏性图下为砂土两种情况 例1.如图1(a)所示,这时可以揭出两层地下水,在稳定渗流情况下,上层黏土中地下水实际上属于滞水,由于上下两面均与大气相接,不可能存在孔隙水压力。地面以下z深度处的自重压力为: 例2. 如图1(b)所示,在稳定渗流情况下,上层黏土中地下水与地面齐平,其下砂土层中含有承压水,水面高度在地面以上h。地面以下z深度处的自重压力为: 从这两个例题可见用式(1)不能计算在有渗流情况下的自重有效应力。 图2 土层上有积水的情况 例3. 在图2中,地面有深度为h的地表水,直接用式(1)计算地面以下z深度处的有效自重应力是可以的,即,而用式(2)中的地面以下z 深度处的总自重应力应当为,可是无法用式(3)计算出自重有效应力。而根据意见3,可计算如下: 亦即自重总应力从水面起算。 在土力学中,自重应力与附加压力主要是用于计算地基的沉降,所以最常用的还是自重有效应力,自重总应力通常是计算自重有效应力的一个

6 主应力法汇总

第18章 工程应用 本章内容:各种方法的原理及应用 本章重点:主应力法,滑移线法,摩擦与边界条件的处理。 18.1 主应力法principal stress method 塑性理论:分析变形力——确定变形力, 选设备,设计模具,定工艺 精确解??? ?? ? ???? ??? ?1663塑性条件应力应变关系 几何方程应力平衡方程非常困难甚至无法(共18个未知量) 必须简化,近似求解?主应力法

18.1.1基本原理 主应力法(切块法slab method): 基本思路:近似假设应力状态,简化应力平衡方程和塑性条件 要点:1) 简化应力状态为平面问题或轴对称问题 2) 沿变形体整个截面截取基元体,设正 应力与一个坐标无关且均匀分布,摩 擦为库伦或常摩擦条件,根据静力平 衡,得简化的平衡微分方程 3) 列塑性条件时,假定基之接触面上的 正应力为主应力(即忽略摩擦力对塑 性条件的影响)。 4) 联立求解,并利用边界条件确定积分 常数,求出接触面上的应力分布进而 求得变形力。 注意:准确程度与假设是否接近实际有关。

18.1. 2 轴对称镦粗变形特点及变形力计算 18.1.2.1 镦粗upsetting 变形特点 无摩擦:均匀变形 有摩擦:鼓形,双鼓形——不均匀镦粗inhomogeneous upsetting 变形分区:Ⅰ区:难变形区 Ⅱ区:大变形区 Ⅲ区:小变形区 端面:滑动区,粘着区 结论:镦粗是一个非稳定的塑性流动过程 18.1.2.2 圆柱体镦粗时变形力计算 求接触面上的应力分布,主要步骤: 1) 截取基元 注意条件:轴对称问题, 有:0==z θθρ ττ θ σ为主应 力θρσσ= 2) 列径向静力平衡方程

确定主应力大小和方向问题分析

确定主应力大小和方向问题分析 基础部秦定龙 一问题的提出 在工程结构设计中,为了全面评价梁的强度安全,确保工程结构万无一失,经常要遇到计算结构中的主应力的大小和确定主应力的方向问题,以便于分析结构破坏的原因,或者合理布置结构形式,或者正确布置结构内的受力钢筋等。图一(a)所示的钢筋混凝土简支梁,为什么会在轴线以下部分出现斜裂缝而破坏?图一(b)所示的铸铁试件在受到压缩或扭转时,为什么会沿与轴线成的斜面上发生破坏?这些都与结构内的主应力大小和方向有关。在图二(a)中,钢筋混凝土简支梁的两组主应力轨迹线是根据主应力的方向绘制出来的,而图二(b)中梁内的弯起钢筋和纵向受力钢筋则是根据图二(a)中梁的主应力轨迹线布置的。 图一 (a) q (a)

图二 (b) 上述情况说明,在对结构进行强度分析或计算时,都要涉及到结构内主应力大小的计算和确定主应力方向的问题。一般情况下,主应力的大小可按特定的公式算出来,而在确定应力的方向时,人们往往不容易正确确定出来。本文就怎样快速准确确定主应力大小和方向作阐述和介绍。 二主应力大小及方向的确定方法 图三表示从某一构件中取出的单元体,设它处于平面应力状态下。假定在一对竖向平面上的正应力为,切应力为;在一对水平面上的正应力为y,切应力为 y,它们的大小和方向已经求出。现要求出这个单元体的最大正应力、最小正应力即主应力的大小和方向。 对应力、和角度的正负号规定如下:正应力(或主应力)以拉应力为正,压 应力为负;切应力对单元体内的任一点以顺时针转为正,以反时针转时为负;角度以从x轴的正向出发量到截面的外法成n是反时针转为正,是顺时针转为负。按照上述的规定,可以判断出,、、及是正值;是正值,是正值,角是负值。

应力状态分析

第二章应力状态分析 一. 内容介绍 弹性力学的研究对象为三维弹性体,因此分析从微分单元体入手,本章的任务就是从静力学观点出发,讨论一点的应力状态,建立平衡微分方程和面力边界条件。 应力状态是本章讨论的首要问题。由于应力矢量与内力和作用截面方位均有关。因此,一点各个截面的应力是不同的。确定一点不同截面的应力变化规律称为应力状态分析。首先是确定应力状态的描述方法,这包括应力矢量定义,及其分解为主应力、切应力和应力分量;其次是任意截面的应力分量的确定—转轴公式;最后是一点的特殊应力确定,主应力和主平面、最大切应力和应力圆等。 应力状态分析表明应力分量为二阶对称张量。本课程分析中使用张量符号描述物理量和基本方程,如果你没有学习过张量概念,请进入附录一,或者查阅参考资料。 本章的另一个任务是讨论弹性体内一点-微分单元体的平衡。弹性体内部单元体的平衡条件为平衡微分方程和切应力互等定理;边界单元体的平衡条件为面力边界条件。 二. 重点 1.应力状态的定义:应力矢量;正应力与切应力;应力分量; 2.平衡微分方程与切应力互等定理; 3.面力边界条件; 4.应力分量的转轴公式; 5.应力状态特征方程和应力不变量; §2.5 面力边界条件 学习思路: 在弹性体内部,应力分量必须与体力满足平衡微分方程;在弹性体的表面,应力分量必须与表面力满足面力边界条件,以维持弹性体表面的平衡。

面力边界条件的推导时,参考了应力矢量与应力分量关系表达式。只要注意到物体边界任意一点的微分四面体单元表面作用应力分量和面力之间的关系就可以得到。 面力边界条件描述弹性体表面的平衡,而平衡微分方程描述物体内部的平衡。当然,对于弹性体,这仅是静力学可能的平衡,还不是弹性体实际存在的平衡。 面力边界条件确定的是弹性体表面外力与弹性体内部趋近于边界的应力分量的关系。 学习要点: 1. 面力边界条件。 物体在外力作用下处于平衡状态,不仅整体,而且任意部分都是平衡的。在弹性体内部,应力分量必须与体力满足平衡微分方程;在弹性体的表面,应力分量须与表面力满足面力边界条件,以满足弹性体表面的平衡。 考虑物体表面任一微分四面体的平衡,如图所示。 由于物体表面受到表面力,如压力和接触力等的作用,设单位面积上的面力分量为F s x、F s y和F s z,物体外表面法线n的方向余弦为l,m,n。参考应力矢量与应力分量的关系,可得 用张量符号可以表示为 上述公式是弹性体表面微分单元体保持平衡的必要条件,公式左边表示物体表面的外力,右边是弹性体内部趋近于边界的应力分量。公式给出了应力分量与面力之间的关系,称为静力边界条件或面力边界条件。 平衡微分方程和面力边界条件都是平衡条件的表达形式,前者表示物体内部的平衡,后者表示物体边界部分的平衡。

已知一点的应力状态MPa

第一章 1-10. 已知一点的应力状态10100015520???? ? ? ??--=ΛΛΛ ij σMPa ,试求该应力空间中 122=+-z y x 的斜截面上的正应力n σ和切应力n τ为多少? 解:若平面方程为Ax+By+Cz+D=0,则方向余弦为: 2 2 2 C B A A ++= l ,2 2 2 C B A B ++= m ,2 2 2 C B A C n ++= 因此:312)(-2112 22= ++= l ,322)(-212-222-=++=m ;3 22)(-212n 222=++= S x =σx l +τxy m +τxz n=3100 325031200= ?-? S y =τxy l +σy m +τzy n = 3350 321503150=?+? S z =τxz l +τyz m +σz n=3 200 32100-=?- 1-11已知OXYZ 坐标系中,物体内某点的坐标为(4,3,-12),其应力张量为: ??? ? ? ??--=1030205040100ΛΛΛ ij σ,求出主应力,应力偏量及球张量,八面体应力。 解:=1J z y x σσσ++=100+50-10=140 =2J 2 22xy xz yz y x z x z y τττσσσσσσ---++=100×50+50×(-10)+100×(-10) -402 -(-20)2 -302 =600 =3J 321σσσ=2 222xy z xz y yz x xz yz xy z y x τστστστττσσσ---+ =-192000 σ1=122.2,σ2=31.7,σ3=49.5 σm=140/3=46.7 σ8=σm =46.7 1-12设物体内的应力场为3 126x c xy x +-=σ,222 3 xy c y - =σ,y x c y c xy 2332--=τ,0===zx yz z ττσ,试求系数c 1,c 2,c 3。 解:由应力平衡方程的:

【塑性理论】切块法-主应力法例题

1 在平行模板间镦粗矩形截面的钢坯,其长度为l ,宽度为a ,高度为h ,且a l >>,接触面摩擦条件为s μστ =,试使用切块法推导接触面上的z σ。 解:(1)、切取基元体。切取包括接触面在内的高度为坯料瞬时高度h 、宽度为dx 的基元体(图中阴影部分)。(2分) |Σ σz σ σ + σ (2)、沿x 抽方向的平衡微分方程。(2分) ()02=-+-ldx hl d hl x x x τσσσ 化简后得: dx h d x τ σ2- = (6.22) (3)、确定摩擦条件(1分) 采用常摩擦条件: s μστ= (6.23) (4)、确定z x σσ、的关系(2分) 采用平面变形条件下的屈服准则,当取σ3和σ1的绝对值时,该式为 ()()z x s z x d d σσσσσ== ---3 2 (6.24) (5)、将(6.23)、(6.24)代入(6.22)得(1分) h dx d s z μσσ2-=

1 积分上式得 C h x s z +-=μσσ2 (6.25) (6)、由边界条件定C (2分) 由边界条件知 02 == a x x σ s a x z σσ3 2 2 = = 代入(6.25)可得边界常数 h a C s s 223 2μσσ+= (6.26) (7)、将(6.26)代入(6.25)即得?? ? ??-+= h x a s s z 22232μσσσ (6.27) (2分)

1 已知圆柱形坯料墩粗至高度h ,直径d (假设侧表面为平直的),设|τ|=σs /2,试使用切块法推导接触面上的z σ。 解: 1、切取基元体(2分) 2、列平衡方程(沿ρ向)(2分) ()()022 sin 2=+?-???-?++ρθτρρθ σθρσθρρσσ θρρρ d d h d d h d h d d d 整理并略去高次项得 σ|Θ σ|Θ σρ+σρ σρ σz |Σ σz |Σ |Θ

振动传递特性测试

振动传递特性测试 北京西科远洋机电设备有限公司 摘要:缓冲包装材料的振动传递特性是指振动传递率与频率之间的关系,而振动传递率是振动测试系统在正弦振动激励下,质量块与振动台的加速度幅值之比。振动传递特性测试适用于评定在正弦振动作用下缓冲包装材料的振动传递 (隔振) 特性以及对内装物的保护能力。 试验所获数据可用于振动防护包装设计。 关键词:缓冲包装材料 振动传递特性 传递率 最大加速度-静应力 振动防护 缓冲包装材料的振动传递特性是指振动传递率与频率之间的关系,而振动传递率是振动测试系统在正弦振动激励下,质量块与振动台的加速度幅值之比。振动传递特性测试适用于评定在正弦振动作用下缓冲包装材料的振动传递 (隔振) 特性以及对内装物的保护能力。试验所获数据可用于振动防护包装设计。 测试系统 缓冲包装材料的振动传递特性测试系统由振动系统和数据采集与处理系统组成,而振动系统由质量块、固定装置、振动台等组成,如图 1 所示,模拟包装件在正弦振动作用下缓冲包装材料的受力状态。两块试样分别放置在质量块的上下位置,将固定装置的盖板压在质量块上部的试样上并适当加固,应尽量避免由于质量块与试样发生分离而导致试验数据的畸变。在试验中,记录在振动状态下质量块和振动台上的加速度信号,并将其绘制成振动传递率-频率曲线。 图 1 测试系统 振动台应具有足够的承载能力,台面具有适当的尺寸、足够的强度和刚度,整个台面上的振动应基本均匀一致,台面能保持水平状态,静止时台面上任何两点的水平差不应超过2mm。振动台应配备固定试样的装置以及防止试样移动的围框。固定装置应具有能够保证质量块做垂直振动的刚度和强度。固定装置与质量块之间的摩擦不应影响质量块的振动响应。固定装置的盖板表面应平整、坚硬,其表面尺寸应大于试样表面尺寸,并能对质量块上部的试样施加O.7OkPa的静载荷。 质量块由硬木或金属制成,在质量块的几何中心位置应设有安装加速度传感器的内腔。质量块应具有保证正常试验的强度和刚度。测试系统应具有足够的频率响应,在测量范围内,测试系统的精度应在士5%范围内。

有效应力原理

有效应力原理是否存在? 李伟利 广东南海国际建筑设计有限公司,广东佛山528000 摘要:本文通过学习,对有效应力原理提出质疑,并从本构模型、孔隙水压、 渗透固结、进行分析,认为:有效应力原理从理论到实践,都存在着巨大缺陷, 是经不起实践和检验的,有效应力原理是不存在的。 关键词:有效应力原理;本构模型;孔隙水压力;渗透固结 有效应力原理,作为土力学的核心自诞生的那天起,一直被世界各国地质学家们所推宠。仅管其间,也曾有一些学者对有效应力原理怀疑、并提出批评,却丝毫没有影响其原理的应用、推广。如“1935年秋,太沙基回到奥地利,而等待他的,却是对他的土力学基本原理持怀疑态度的同僚们的猛烈批评文章。太沙基与付略里希。联名发表了三十三页的答复文章, 充分地论证了土力学原理是正确无误的”[1-26]。近年来国内的一些学者,对有效应力原理也提出了一些看法,却被认为是“有意或者无意推翻或者改写有效就力原理”[2]。那么;有效应力原理究竟有没有问题?能否作为土力学的基石?能否引导土力学朝着正确的方向发展?是我们岩土人必须面对的问题。确切地说,有效应力原理,作为土力学的基础理论、引导着土力学也快接近百年了。它既不象传统的经典理论,象万有引力那样、有放之四海而皆准,不变永恒的魅力;也不象浮力原理(阿基米德.前287年-212年)那样简单、明了、适用;所更具个性的是“自Roscoe与他的学生(1958~1963)创建剑桥模型至今,各国学者已发展了数百个本构模型,但得到工程界普遍认可的极少,严格地说尚没有”[3]。而今;更有人把有效应力原理应用到混凝土、煤层、沥青路面。继续幻想着它、能够解决更多的问题。难道有效应力原理真的那么有效?以我看、就目前地质界的普遍认可、信赖的基础上,

主应力方向判别定

宁夏师范学院毕业论文 题目:平面应力状态下主应力方向判别新方法指导教师:伏振兴职称:副教授 学生姓名:王德俭学号: 0221 专业:物理学 院(系):物理与信息技术学院 完成时间: 2010-5-24

宁夏师范学院本科生毕业论文(设计)成绩评定表

总结了现行材料力学教材中平面应力状态下最大主应力方向的判别方法——解析法和图解法,这两种方法不够理想,在计算时比较麻烦且容易出错,本文阐述了一种平面应力状态下判别主应力方向的新方法,并做出了证明和举例,发现在应用时极为简单、快捷、易行. 关键词: 平面应力状态;主应力;单元体

Summaring the current strength of materials in plane stress state principal stress direction discrimination method in maximum is analytical method and graphical method, the two methods is not quite ideal, in the is very trouble and easy to make error-prone, in this paper, I made a new method which is plane stress identified principal stress direction, and made lots of examples to proof it At last ,found that the application of it is extremely simple, quickly and easily. Key words: Plane stress state; Principal stress; Unit body; Direction; Angle

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