关于积分对称性定理

关于积分对称性定理
关于积分对称性定理

关于积分对称性定理

1、 定积分:

设)(x f 在[],a a -上连续,则

()()()()-0

0,d 2d ,a a

a

f x x f x x f x x f x x ??

=????

?为的奇函数,为的偶函数.

2、

二重积分:

若函数),(y x f 在平面闭区域D 上连续,则

(1)如果积分区域D 关于x 轴对称,),(y x f 为y 的奇(或偶)函数,即 ),(),(y x f y x f -=-(或),(),(y x f y x f =-),则二重积分

()()()()1

0,,,d d 2,d d ,,D D f x y y f x y x y f x y x y f x y y ??

=???????为的奇函数,

为的偶函数.

其中:1D 为D 满足0≥y 上半平面区域。

(2) 如果积分区域D 关于y 轴对称,),(y x f 为x 的奇(或偶)函数,即()(),,f x y f x y -=-(或()(),,f x y f x y -=),则二重积分

()()()()2

0,,,d d 2,d d ,

,D

D f x y x f x y x y f x y x y f x y x ??

=?????

??为的奇函数,为的偶函数.

其中:2D 为D 满足0x ≥的右半平面区域。

(3)如果积分区域D 关于原点对称,),(y x f 为y x ,的奇(或偶)函数,即

),(),(y x f y x f -=--(或),(),(y x f y x f =--)则二重积分

()()()()2

0,,,,d d 2,d d ,,,D D f x y x y f x y x y f x y x y f x y x y ??

=???????为的奇函数,为的偶函数.

其中:1D 为D 在0≥y 上半平面的部分区域。 (4)如果积分区域D 关于直线x y =对称,则二重积分

()()y x x y f y x y x f D

D

d d ,d d ,????=.(二重积分的轮换对称性)

(5)如果积分区域D 关于直线y x =-对称,则有

1

0,

(,)(,)(,)2(,),(,)(,)D D f y x f x y f x y dxdy f x y dxdy f y x f x y --=-??

=?--=??????当时当时

利用上述性质定理化简二重积分计算时,应注意的是(1)(2)(3)中应同时具有积分域D 对称及被积函数()y x f ,具有奇偶性两个特

性。

3、三重积分:

(1)若()z y x f ,,为闭区域Ω上的连续函数,空间有界闭区域Ω关于xoy 坐标面对称,1Ω为Ω位于xoy 坐标面上侧0≥z 的部分区域,则有

()()()()1

0,,,,,d d d 2,,d d d ,,,f x y z z f x y z x y z f x y z x y z f x y z z ΩΩ??

=?????????为的奇函数,为的偶函数.

注:),,(z y x f 是z 的奇函数:),,(),(z y x f z y x f -=-

),,(z y x f 是z 的偶函数:),,(),(z y x f z y x f =-

同样,对于空间闭区域Ω关于yoz xoz ,坐标面对称也有类似的性质。

4、 曲线积分(第一类)

(1)若分段光滑平面曲线L 关于y 轴对称,且()y x f ,在L 上为连续函数,1L 为L 位于y 轴右侧的弧段,则

()()()()1

0,,,d 2,d ,,L

L f x y x f x y s f x y s f x y x ??

=?

???

?为的奇函数,为的偶函数.

(2)若分段光滑平面曲线L 关于x 轴对称,且()y x f ,在L 上为连续函数,1L 为L 位于x 轴上侧的弧段,则

()()()()1

0,,,d 2,d ,,L L f x y y f x y s f x y s f x y y ??

=?????为的奇函数,为的偶函数. (3)若L 关于直线x y =对称,则

ds

x y f ds y x f L

L

??=),(),(

其中(3)式也称为第一类曲线积分的轮换对称性。 5、第二类曲线积分

(1)设分段光滑的平面曲线L 关于x 轴对称,且L 在x 轴的上半部分1L 与在下半部分的2L 方向相反, 则

()()()()1

0,,,d 2,d ,

,L L P x y y P x y x P x y x P x y y ??

=?????是关于的偶函数,

是关于的奇函数.

(2)设分段光滑的平面曲线L 关于y 轴对称,且L 在y 轴的右半部分1L 与在左半部分的2L 方向相反

()()()()1

0,,,d 2,d ,,L L P x y x P x y x P x y x P x y x ??

=?????是关于的偶函数,是关于的奇函数.

对于积分(),L

Q x y dy ?也有类似地结论。上述结论可推广到空间曲线的情形.

6、 第一类曲面积分:

若曲面∑关于xoy 坐标面对称,()z y x f ,,为∑上的连续函数,1∑为∑

位于xoy 上侧0≥z 的部分曲面,则

()()()()1

0,,,,,d 2,,d ,,,f x y z z f x y z S f x y z S f x y z z ∑∑??

=???????为的奇函数,为的偶函数.

曲面关于xoz yoz ,坐标平面对称也有类似的性质。

7、第二类曲面积分的对称性

设函数),,(,),,(,),,(z y x R z y x Q z y x P 在分片光滑的曲面∑上连续,

(1)设分片光滑的曲面∑关于xoy 坐标面对称,且∑在xoy 上半空间的部分曲面1∑取上侧,在xoy 下半空间的部分曲面2∑取定下侧,则

()()()()1

0,,,,,d d 2,,d d ,,,R x y z z R x y z x y R x y z x y R x y z z ∑∑??

=???????关于是偶函数,

关于是奇函数.

(2)设分片光滑的曲面∑关于yoz 坐标面对称,且∑在yoz 前半空间的部分曲面1∑取前侧,在yoz 后半空间的部分曲面2∑取后侧,则

()()()()1

0,,,,,d d 2,,d d ,,,P x y z x P x y z x y P x y z y z P x y z x ∑∑??

=???????关于是偶函数,

关于是奇函数.

(3)设分片光滑的曲面∑关于xoz 坐标面对称,且∑在xoz 右半空间的部分曲面1∑取右侧,在xoz 左半空间的部分曲面2∑取左侧,则

()()()()1

0,,,,,d d 2,,d d ,,,Q x y z y Q x y z x y Q x y z y z Q x y z y ∑∑??

=???????关于是偶函数,关于是奇函数.

(4)若积分曲面∑关于z y x ,,具有轮换对称性,则

()()()()()(),,d d ,,d d ,,d d 1,,d d ,,d d ,,d d 3P x y z y z P y z x z x P z x y x y

P x y z y z P y z x z x P z x y x y ∑

===++????????

高中物理中及对称性模型

对称性模型 由于物质世界存在某些对称性,使得物理学理论也具有相应的对称性,从而使对称现象普遍存在于各种物理现象和物理规律中,应用这种对称性它不仅能帮助我们认识和探索物质世界的某些规律,而且也能帮助我们去求解某些具体的物理问题,这种思维方法在物理学中为对称法,利用对称法分析解决物理问题,可以避免复杂的数学演算和推导,直接抓住问题的实质,出奇制胜,快捷简便地解决问题。 对称法作为一种具体的解题方法,虽然高考命题没有单独正面考查,但是在每年的高考命题中都有所渗透和体现。从侧面体现考生的直观思维能力和客观的猜想推理能力。所以作为一种重要的物理思想和方法,相信在今后的高考命题中必将有所体现。 在高中物理模型中,有很多运动模型有对称性,如(类)竖直上抛运动的对称性,简谐运动中的对称性,电路中的对称性,带电粒子在匀强磁场中匀速圆周运动中几何关系的对称性. 简谐运动的对称性是指振子经过关于平衡位置对称的两位置时,振子的位移、回复力、加速度、动能、势能、速度、动量等均是等大的(位移、回复力、加速度的方向相反,速度动量的方向不确定)。运动时间也具有对称性,即在平衡位置对称两段位移间运动的时间相等。(从某点到达最大位置和从最大位置再回到这一点所需要的时间相等、从某点向平衡位置运动的时间和它从平衡位置运动到这一点的对称点所用的时间相等). 现将对称模型分为空间对称模型和时间对称模型 1、空间对称模型 例1:如图1所示:在离地高度是h,离竖直光滑的墙是 s处,有一个弹性小 1 球以初速度 v正对着墙水平抛出,与墙发生弹性碰撞后落到地面上,求小球落地 点与墙的距离。 【解析】:小球与墙的碰撞是弹性碰撞,碰撞前后 的动量对于墙面的的法线是对称的。如墙的另一面同一高 度有一个弹性小球以相同的速度与墙碰撞,由于对称性, 它的轨迹与小球的实际轨迹是对称的。因此碰前的轨迹与碰

群表示的理论基础和分子对称性

4.群表示的理论基础和分子对称性 教学目标与学习指导 1.本章第1节讨论分子对称性。要求掌握五种对称元素和对称操作的乘积的概念。 2.本章第2节介绍群的基本知识。要求对群的基本知识有一般的了解。3.本章第3节讨论分子点群。要求掌握分子点群的确定。 4.本章第4节讨论分子对称操作的矩阵表示。要求掌握五种对称操作的矩阵表示法。 5.本章第5节讨论群表示的基及群的表示。要求对群表示的一般性质有所了解。要求掌握不可约表示和可约表示的概念以及可约表示的约化,了解特征标表。 4-1分子对称性 4-2群的基本知识 4-3分子对称操作群 4-4分子对称操作的矩阵表示(选修) 4-5群表示的基及群的表示(选修)

RPbPbR的键合性质 Y u Chen,Michael Hartmann,Michael Diedenhofen,and Gernot Frenking* Angew.Chem.Int.Ed.2001,40,No.11,2052 群论是从实践中发展起来的一门比较抽象的数学。但把它的基本理论与物质结构的具体对称性相结合之后,群论就成为研究物质微粒运动规律的一种有力工具。在有关基本粒子、核结构、原子结构、分子结

构以及晶体结构等问题的理论研究和计算中经常用到群论方法。由于自然学科彼此间的交叉、渗透,在近代化学领域内,研究化学键理论和分子动力学,应用各种波谱技术等方面,群论已成为重要的工具。4-1分子对称性 对称性是物体所具有的,实施对称操作之前后不可分辨的性质。通过研究分子的对称性,一方面可以把握分子结构的特点及说明分子的有关性质;另一方面,也可借助于分子对称性,使求解薛定谔方程的过程大为简化。原子轨道、分子轨道及分子的几何构型的对称性,是电子运动状态及分子结构特点的内在反映。 4-1-1对称操作与对称元素 4-1-2对称操作的乘积 4-1-1对称操作与对称元素 对称操作:每一次操作都能够产生一个与原来图形等价的图形。也就是,当一个操作作用于一个分子上,所产生的新分子几何图形和作用前的图形如不借助于标号是无法区分的。

积分对称性定理

关于积分对称性定理 1、 定积分: 设)(x f 在[],a a -上连续,则 ()()()()-0 0,d 2d ,a a a f x x f x x f x x f x x ?? =???? ?为的奇函数,为的偶函数. 2、 二重积分: 若函数),(y x f 在平面闭区域D 上连续,则 (1)如果积分区域D 关于x 轴对称,),(y x f 为y 的奇(或偶)函数,即 ),(),(y x f y x f -=-(或),(),(y x f y x f =-),则二重积分 ()()()()1 0,,,d d 2,d d ,,D D f x y y f x y x y f x y x y f x y y ?? =???????为的奇函数,为的偶函数. 其中:1D 为D 满足0≥y 上半平面区域。 (2) 如果积分区域D 关于y 轴对称,),(y x f 为x 的奇(或偶)函数,即()(),,f x y f x y -=-(或()(),,f x y f x y -=),则二重积分

()()()()2 0,,,d d 2,d d , ,D D f x y x f x y x y f x y x y f x y x ?? =????? ??为的奇函数,为的偶函数. 其中:2D 为D 满足0x ≥的右半平面区域。 (3)如果积分区域D 关于原点对称,),(y x f 为y x ,的奇(或偶)函数,即 ),(),(y x f y x f -=--(或),(),(y x f y x f =--)则二重积分 ()()()()2 0,,,,d d 2,d d ,,,D D f x y x y f x y x y f x y x y f x y x y ?? =???????为的奇函数,为的偶函数. 其中:1D 为D 在0≥y 上半平面的部分区域。 (4)如果积分区域D 关于直线x y =对称,则二重积分 ()()y x x y f y x y x f D D d d ,d d ,????=.(二重积分的轮换对称 性) (5)如果积分区域D 关于直线y x =-对称,则有 1 0,(,)(,)(,)2(,),(,)(,)D D f y x f x y f x y dxdy f x y dxdy f y x f x y --=-?? =?--=??????当时当时 利用上述性质定理化简二重积分计算时,应注意的是(1)(2)(3)中应同时具有积分域D 对称及被积函数()y x f ,具有奇偶性两个特

第二类曲面积分的计算方法

第二类曲面积分的计算方法 赵海林 张纬纬 摘要 利用定义法,参数法,单一坐标平面投影法,分项投影法,高斯公式,Stokes 公式,积 分区间对称性,向量计算形式以及利用两类曲面积分之间的联系等方法进行求解. 关键词 第二类曲面积分 定义法 参数法 投影法 高斯公式 Stokes 公式 向量计算形 式 1 引言 曲面积分是多元函数积分学的重要组成部分,在曲面积分的计算中,综合运用着一元积分与重积分计算思路、方法与技巧,在第二型曲面积分的学习过程中,必须在理解概念和性质的同时,掌握求第二型曲面积分的方法和技巧.由于第二型曲面积分的概念抽象费解,计算方法灵活多变,而且涉及的数学知识面广,掌握起来有一定的难度,而且是数学分析学习中的难点,许多学生在求解这一类题型时感到相当困难,因此本文给出了第二型曲面积分计算的几种方法,并举例说明了这几种方法的应用,力图使学生能计算第二型曲面积分,并能进一步了解第一型曲面积分与第二型曲面积分,曲面积分、曲线积分与重积分之间的密切联系,让各种计算方法更加直观的呈现在读者面前,体现了第二型曲面积分计算方法的应用. 2 预备知识 2.1第二型曲面积分的概念 2.1.1 流量问题(物理背景) 设稳定流动的不可压缩流体(假定密度为1)的速度为 (,,)(,,)(,,)(,,)v x y z P x y z i Q x y z j R x y z k =++ , ∑是一光滑的有向曲面,求单位时间内从曲面∑一侧流向另一侧的流量Φ. 若∑为平面上面积为S 的区域,而流速v 是常向量,∑指定侧的单位法向量 cos cos cos n i j k αβ=++ 则 cos .S v S v n θΦ==?? 若∑为曲面,流速v 不是常向量,则用下面的方法计算流量Φ. (1) 分割 将∑任意分成小块(1,2i i S i n S ?=?…,),同时代表其面积.

积分中的对称性

积分中的对称性 作者:刘建康 【摘要】介绍几种常见对称性在重积分、曲线积分及曲面积分的计算过程中的几个结论。【关键词】积分;轮换对称性;奇对称;偶对称 在积分的计算过程中,当积分区域具有某种对称性时,如果被积函数具有某种特性,这时可以利用对称性简化积分的计算。这里所讨论的对称性主要包括两个方面:积分区域关于坐标轴(或坐标面)的对称性和积分区域的轮换对称性。设Dn为一积分区域,所谓积分区域的轮换对称性是指当任一点P(x1,x2,…,xn)∈Dn时,有Pi(xi, xi+1, … , xn,x1,x2,…,xi-1)∈Dn, i=1,2,…,n。 在一元函数积分学中,我们有下面所熟悉结论: 若f(x)在闭区间[-a,a]上连续,则有 ∫a-af(x)dx= 0, f(-x)=-f(x) 2〖JF(Z〗a0f(x)dx〖JF)〗,f(-x)=f(x) 利用这一性质,可以简化较复杂的定积分的计算。对重积分、曲线积分及曲面积分也有类似的结论。下面我们根据积分范围的不同来介绍对称性在各类积分计算中的几点应用。 1 对称性在重积分计算中的应用 对称性在计算二重积分Df(x,y)dσ方面的应用。 结论1 若f(x,y)在区域D内可积,且区域D关于y轴(或x轴)对称,则有 ①Df(x,y)dσ=0, f(x)为关于x(或y)的奇函数 ②Df(x,y)dσ=2D1f(x,y)dσ,f(x,y)为关于x(或y)的偶函数。 其中D1为区域D被y轴(或x轴)所分割的两个对称区域之一。 结论2 若f(x,y)在区域D内可积,且区域D关于原点成中心对称,则有: ①Df(x,y)dσ=0,f(-x,-y)=-f(x,y),即f(x,y)关于原点成奇对称; ②Df(x,y)dσ=2D1f(x,y)dσ=2D2f(x,y)dσ,f(-x,-y)=f(x,y),即f(x,y)关于原点成偶对称,其中D1、D2关于原点对称,且D1+D2=0。

第二类曲面积分的计算方法

第二类曲面积分的计算方法 赵海林张纬纬 摘要利用定义法,参数法,单一坐标平面投影法,分项投影法,高斯公式,Stokes 公式,积 分区间对称性,向量计算形式以及利用两类曲面积分之间的联系等方法进行求解. 关键词第二类曲面积分定义法参数法投影法高斯公式 Stokes公式向量计算形 式 1 引言 曲面积分是多元函数积分学的重要组成部分,在曲面积分的计算中,综合运用着一元积分与重积分计算思路、方法与技巧,在第二型曲面积分的学习过程中, 必须在理解概念和性质的同时,掌握求第二型曲面积分的方法和技巧.由于第二 型曲面积分的概念抽象费解,计算方法灵活多变,而且涉及的数学知识面广,掌 握起来有一定的难度,而且是数学分析学习中的难点,许多学生在求解这一类题 型时感到相当困难,因此本文给出了第二型曲面积分计算的几种方法,并举例说 明了这几种方法的应用,力图使学生能计算第二型曲面积分,并能进一步了解第 一型曲面积分与第二型曲面积分,曲面积分、曲线积分与重积分之间的密切联系, 让各种计算方法更加直观的呈现在读者面前,体现了第二型曲面积分计算方法的 应用. 2 预备知识 2.1第二型曲面积分的概念

2.1.1 流量问题(物理背景) 设稳定流动的不可压缩流体(假定密度为1)的速度为 (,,)(,,)(,,)(,,)v x y z P x y z i Q x y z j R x y z k =++v v v v , ∑是一光滑的有向曲面,求单位时间内从曲面∑一侧流向另一侧的流量Φ. 若∑为平面上面积为S 的区域,而流速v v 是常向量,∑指定侧的单位法向量 cos cos cos n i j k αβ=++v v v v 则 若∑为曲面,流速v v 不是常向量,则用下面的方法计算流量Φ. (1) 分割 将∑任意分成小块(1,2i i S i n S ?=?…,),同时代表其面积. (2) 近似 (,,)i i i i i M S ξηζ?∈?,以点i M 处的流速()i i v v M =v v 和单位法向量i n v 分别代替 i S ?上其他各点处的流速和单位法向量,得到流过i S ?指定侧的流量的近似值: (3) 求和 (4) 取极限 2.1.2 定义

第二类曲面积分的计算方法

第二类曲面积分的计算 方法 Company number:【0089WT-8898YT-W8CCB-BUUT-202108】

第二类曲面积分的计算方法 赵海林张纬纬 摘要利用定义法,参数法,单一坐标平面投影法,分项投影法,高斯公式,Stokes公 式,积 分区间对称性,向量计算形式以及利用两类曲面积分之间的联系等方法进行求解. 关键词第二类曲面积分定义法参数法投影法高斯公式 Stokes公式向量计算形 式 1 引言 曲面积分是多元函数积分学的重要组成部分,在曲面积分的计算中,综合运用着一元积分与重积分计算思路、方法与技巧,在第二型曲面积分的学习过 程中,必须在理解概念和性质的同时,掌握求第二型曲面积分的方法和技巧. 由于第二型曲面积分的概念抽象费解,计算方法灵活多变,而且涉及的数学知 识面广,掌握起来有一定的难度,而且是数学分析学习中的难点,许多学生在 求解这一类题型时感到相当困难,因此本文给出了第二型曲面积分计算的几种 方法,并举例说明了这几种方法的应用,力图使学生能计算第二型曲面积分, 并能进一步了解第一型曲面积分与第二型曲面积分,曲面积分、曲线积分与重 积分之间的密切联系,让各种计算方法更加直观的呈现在读者面前,体现了第 二型曲面积分计算方法的应用. 2 预备知识 2.1第二型曲面积分的概念 流量问题(物理背景) 设稳定流动的不可压缩流体(假定密度为1)的速度为

(,,)(,,)(,,)(,,)v x y z P x y z i Q x y z j R x y z k =++, ∑是一光滑的有向曲面,求单位时间内从曲面∑一侧流向另一侧的流量Φ. 若∑为平面上面积为S 的区域,而流速v 是常向量,∑指定侧的单位法向量 cos cos cos n i j k αβ=++ 则 若∑为曲面,流速v 不是常向量,则用下面的方法计算流量Φ. (1) 分割 将∑任意分成小块(1,2i i S i n S ?=?…,),同时代表其面积. (2) 近似 (,,)i i i i i M S ξηζ?∈?,以点i M 处的流速()i i v v M =和单位法向量i n 分别代替i S ?上其他各点处的流速和单位法向量,得到流过i S ?指定侧的流量的近似值: (3) 求和 (4) 取极限 定义 .S S i i 的面积,他们的符号由的方向来确定若的法线正向与轴正向成锐角时, z .S xy i i i S xoy S z ?在平面的投影区域的面积为正反之,若法线正向与轴正向成钝角时, .S xy i i xoy S ?他在平面的投影区域的面积为负在各个小曲面上任取一点,(,) i i i ξηζ. 若 lim 1 T n i P →=∑,(,)i i i ξηζyz i S ?0 lim 1 T n i Q →=+ ∑,(,)i i i ξηζzx i S ?0 lim 1 T n i R →=+ ∑,(,)i i i ξηζxy i S ?存在, 或者

01-积分的奇偶对称性

积分的奇偶对称性 ----定积分、二重积分、三重积分、 第一类曲线积分、第一类曲面积分

. )(2)()()2(;0)()()1(], ,[0???==-∈--a a a a a dx x f dx x f x f dx x f x f a a C f 为偶函数,则若为奇函数,则 若设01 定积分的奇偶对称性

.),(2),(),,(),(),()2(; 0),(),,(),(),()1(,,,),(1 2121??????==-=-=-+=D D D dxdy y x f dxdy y x f y x f y x f x y x f dxdy y x f y x f y x f x y x f y D D D D D D y x f 则为偶函数,即关于若则为奇函数,即关于若轴对称, 关于上连续在有界闭区域设02 二重积分的奇偶对称性

.),(2),(),,(),(),()4(; 0),(),,(),(),()3(,,,),(1 2121??????==-=-=-+=D D D dxdy y x f dxdy y x f y x f y x f y y x f dxdy y x f y x f y x f y y x f x D D D D D D y x f 则为偶函数,即关于若则为奇函数,即关于若轴对称, 关于上连续在有界闭区域设02 二重积分的奇偶对称性

03 三重积分的奇偶对称性;),,(2),,(),,,(),,(),,()2(; 0),,(),,,(),,(),,()1(,,,),,(1 2121?????????ΩΩΩ ==-=-=-ΩΩΩ+Ω=ΩΩdxdydz z y x f dxdydz z y x f z y x f z y x f z z y x f dxdydz z y x f z y x f z y x f z z y x f xoy z y x f 则为偶函数,即关于若则为奇函数,即关于若面对称, 关于上连续在有界闭区域设

对称性破缺

对称性破缺 对称性破缺是一个跨物理学、生物学、社会学与系统论等学科的概念,狭义简单理解为对称元素的丧失;也可理解为原来具有较高对称性的系统,出现不对称因素,其对称程度自发降低的现象。对称破缺是事物差异性的方式,任何的对称都一定存在对称破缺。对称性是普遍存在于各个尺度下的系统中,有对称性的存在,就必然存在对称性的破缺。对称性破缺也是量子场论的重要概念,指理论的对称性为真空所破坏,对探索宇宙的本原有重要意义。它包含“自发对称性破缺”和“动力学对称性破缺”两种情形。 中文名 对称性破缺 外文名 Symmetry Breaking 目录 1. 1简介 2. 2系统 3. 3物理 4. ?超对称 5. ?弱作用规范 6. ? 11维空间 1. 4生物 2. ?手性破缺 3. ? Salam 假说 4. ?局限性 5. 5耗散分岔 6. 6反馈机制 1. 7举例 2. ?宇称不守恒 3. ?贝纳德对流 4. ?意大利怪钟 5. ?重子与反重子 6. ?生物界应用 1. ?真空不空 2. ?对称性破缺也叫CP破缺 3. 8社会 简介 李政道认为对称性原理均根植于“不可观测量”的理论假设上;不可观测就意味着对称性,任何不对称性的发现必定意味着存在某种可观测量。李政道说:“这些‘不可观测量’中,有一些只是由于我们目前测量能力的限制。当我们的实验技术得到改进时,我们的观测范围自然要扩大。因而,完全有可能到某种时候,我们能够探测到某个假设的‘不可观测量’,而这正是对称破坏的根源。 这和“对称性破缺则是由‘宏观’走向‘微观’而展现事物差异性的方式”哲学观点是一致的。 假如没有对称性破缺,这个世界将会失去活力,也将是单调、黯淡的,也不会有生物。自然界同样也存在着诸多对性破缺的例子。 比如:弱作用力下的宇称不守恒、粒子与反粒子的不对称、手性分子的对称性破缺等等。 系统 耗散理论在解释生命分子手性起源中取得了较大成功,这也是本书所拥护的观点;近些年也得到更多的实验支持。普利高津(Prigogine)认为,在远离平衡的条件下,一个开放的物理化学体系可以通过分支现象,从原先空间均匀的各向同性状态发展到集中都是稳定的但时空特性可能不同的有序状态,即由无序中产生有序。这两种空间有序状态唯一的差别可能仅仅在于其对称性,体系远离平

因果关系与对称性原理及其电磁学应用

题目因果关系与对称性原理及其电磁学应用学生姓名詹斌 专业名称物理学 指导教师王参军 学号200791014058 2009年12月30日

因果关系与对称性原理及其电磁学应用 摘要:利用电磁场的原始定义,讨论了电势和矢势等描述电磁场系统的物理量在空间反射、时间反演操作下的变换性质,利用对称性原理讨论了某些对称条件时电磁场的分布情况,指出只有严格意义上的物理定律才能应用对称性原理. 关键词:因果关系;对称性原理;电磁场;反演操作

The cause and effect and the principle of symmetry and it’s a pplication in the electromagnetic fields Abstract :By utilizing the original definition of the electromagnetic fields , the trans formation property of the electromagnetic field’ s state functions under the space operaxion or time operation is discus sed. The eletromag2netic field’s distribution from t he charge’ s distributio n is got after the principle of symmetry is utilized. Finally it is pointed out that only the really physics law can be discussed using the principle of symmetry. Key words :the cause and effect ;the principle of symmetry ;electromagnetic field ;under operation

曲面积分对称性

2 对称性在曲线积分计算中的应用 2.1 对称性在第一类曲线积分计算中的应用 结论1 若积分曲线L关于x轴(或y轴)对称,记L1为曲线L被坐标轴所分割的两个对称区域之一,则有: ①∫Lf(x,y)ds=0,f(x,y)为关于y(或x)的奇函数; ②∫Lf(x,y)ds=2∫L1f(x,y)ds,f(x,y)为关于y(或x)的偶函数。 结论2 若积分曲线L关于直线y=x对称,则当点(x,y)∈L时,有(y,x)∈L,即L关于x,y具有轮换对称性,这时有: ∫Lf(x,y)ds=∫Lf(y,x)ds=12∫L[f(x,y)+f(y,x)]ds 若f(x,y)=-f(y,x),即f(x,y)关于直线y=x奇对称,则∫Lf(x,y)ds=0; 若f(x,y)=(y,x),即f(x,y)关于直线y=x偶对称,则∫Lf(x,y)ds=2∫L1f(y,x)ds。 其中L1为曲线L被直线y=x所分割的两个对称区域之一。 2.2 对称性在第二类曲线积分计算中的应用 设有曲线积分I=∫L P(x,y)dx,其中L为光滑的有向曲线弧,如果L关于某条直线(包括坐标轴)对称,这时利用对称性计算上述曲线积分时,不仅要考虑P(x,y)的大小和符号,还要考虑投影元素dx的符号。当积分方向和坐标轴正向之夹角小于π2时,投影元素为正,否则为负。一般地,我们有: 结论若积分曲线L关于某直线对称,记L1为曲线L被这条直线所分割的两个对称区域之一,则有: ①∫Lf(x,y)ds=0,P(x,y)dx在对称点上取相反的符号; ②∫Lf(x,y)ds=2∫L1f(x,y)ds,P(x,y)dx 在对称点上取相同的符号。 对于积分∫L Q(x,y)dy也有类似地结论。上述结论都可推广到空间曲线的情形。 3 对称性在曲面积分计算中的应用 3.1 对称性在第一类曲面积分计算中的应用

(整理)对称性原理在物理学中的重要性.

6、对称性原理在物理学中的重要性 《自然杂志》19卷4期的‘探索物理学难题的科学意义'的97个悬而未决的难题:23.自然界是否存在七种对称性晶体?77.CP不守恒难题只能在中性K介子衰变中见到吗?78.引起CP对称性破坏的力是什么?87.是否存在中性,稳性,质量至少大于40GeV的超对称粒子?美籍华人著名的物理学家、诺贝尔奖金获得者李政道把“一些物理现象理论上对称,但实验结果不对称”、“暗物质问题、暗能量问题”、"类星体的发能远远超过核能,每个类星体的能量竟然是太阳能量的1015倍"、“夸克禁闭”称为是21世纪科技界所面临的四大难题。这些问题都于对称性原理存在着密切的联系。近代科学表明,自然界的所有重要的规律均与某种对称性有关,甚至所有自然界中的相互作用,都具有某种特殊的对称性——所谓“规范对称性”。实际上,对称性的研究日趋深入,已越来越广泛的应用到物理学的各个分支:量子论、高能物理、相对论、原子分子物理、晶体物理、原子核物理,以及化学(分子轨道理论、配位场理论等)、生物(DNA的构型对称性等)和工程技术。 对称美在于:在杂乱中形成规律,在无序中引入秩序。物理学的第三个特点是它的和谐性和统一性。自然界本身就是和谐统一的,自然美反映到物理学理论中,就显示出统一与和谐的物理学美的规范。物理学规律的统一、有序与神秘的和谐、自恰常常使一些物理

学家感到狂喜和惊奇。而物理学家们创造出来的系统的思想所表现的统一与和谐之美又使更多的人感到愉快。我们可在门捷列夫的元素周期表中感到这一体系结构的“诗意”。在牛顿对天地间运动规律的统一之中;在焦耳迈尔对热功的统一之中;在法拉第、麦克斯韦对电与磁的统一之中;在E=MC2所表示的质能统一之中;在广义相对论的引力、空间、物质的统一之中;我们都会感到一种和谐的满足。守恒与对称和统一、和谐的观念紧密相连。守恒和对称会给人一种圆满、完整、均匀的美感。从阿基米德的杠杆原理到开普勒第二定律表现的角动量守恒,以及动量守恒、能量守恒等,都符合守恒的审美标准。在数学中,方程与图形的对称处处可见,这也是数学美的重要标志。中心对称、轴对称、镜像对称等,都是诗人愉悦的形式。笛卡尔建立的解析几何学是在数学方程与几何图形之间建立的一种对称。爱因斯坦于1905年提出了具有革命性意义的狭义相对论,从其新思想的来源看,不仅是逻辑的,而且具有美学的性质,是一种对称美的追求。电磁场的基本方程――麦克斯韦方程组就具有一定程度的优美的数学对称性。它确定了电荷、电流、电场、磁场的普遍规律与联系,用完美而对称的数学形式奠定了经典电动力学的基础。对称性原理简单说就是从不同角度看某个事物都是一样的。在所有这样的对称中,最简单的是左右对称。例如:从镜子里看左右颠倒了的脸,它都是一样的。有些事物比人脸有着更大的对称性。立方体从六个相互垂直的不同方向看,或者颠倒它的左右来看,都是一样的。球从任何方向来看都是相同的。这样的对称性千百年来愉悦和激发着艺术家和科学家。但对

第二类曲线积分的计算22749

第二类曲线积分的计算 作者:钟家伟 指导老师:张伟伟 摘要:本文结合第二类曲线积分的背景用定义的方法进行第二类曲线积分的计算,重点是利用对称性, 参数方程,格林公式斯托克斯公式以及两类曲线积分之间的联系对第二类曲线积分进行计算。 关键词:第二类曲线积分 二重积分 参数积分 对称性原理 斯托克斯公式 第二类曲面积分 1 引言 本文介绍第二类曲线积分的定义以及与两类曲线积分之间的联系,重点介绍若干种主要的计算方法。 1.1 第二类曲线积分的概念 介绍了第二类曲线积分的物理学背景,平面和空间第二类曲线积分的定义以及对坐标的第二类曲线积分的定义。 1.2第二类曲线积分的计算方法 介绍了关于第二类曲线积分的参数计算法,利用格林公式和斯托克斯公式计算的方法以及利用对称性简化或计算的方法。 2.1第二类曲线积分的物理学背景 力场()),( , ),(),(y x Q y x P y x F =沿平面曲线L 从点A 到点B 所作的功 一质点受变力()y x F , 的作用沿平面曲线L 运动,当质点从L 之一端点A 移动到另一端B 时,求力()y x F , 所做功W . 大家知道,如果质点受常力F 的作用从A 沿直线运动到B ,那末这个常力F 所做功为 W =AB F ? . 现在的问题是质点所受的力随处改变,而所走路线又是弯弯曲曲.怎么办呢? 为此,我们对有向曲线L 作分割},,.....,,{110n n A A A A T -=,即在AB 内插入1-n 个分点 ,,.....,,121-n M M M 与A =n M B M =,0一起把曲线分 成n 个有向小曲线段 i i M M 1-),,2,1(n i = ,记 小曲线段i i M M 1-的弧长为i S ?.则分割

第二类曲面积分的计算方法定稿版

第二类曲面积分的计算 方法 HUA system office room 【HUA16H-TTMS2A-HUAS8Q8-HUAH1688】

第二类曲面积分的计算方法 赵海林张纬纬 摘要利用定义法,参数法,单一坐标平面投影法,分项投影法,高斯公式,Stokes公 式,积 分区间对称性,向量计算形式以及利用两类曲面积分之间的联系等方法进行求解. 关键词第二类曲面积分定义法参数法投影法高斯公式 Stokes公式向量计算形 式 1 引言 曲面积分是多元函数积分学的重要组成部分,在曲面积分的计算中,综合运用着一元积分与重积分计算思路、方法与技巧,在第二型曲面积分的学习过程 中,必须在理解概念和性质的同时,掌握求第二型曲面积分的方法和技巧.由于第二型曲面积分的概念抽象费解,计算方法灵活多变,而且涉及的数学知识面 广,掌握起来有一定的难度,而且是数学分析学习中的难点,许多学生在求解这一类题型时感到相当困难,因此本文给出了第二型曲面积分计算的几种方法,并举例说明了这几种方法的应用,力图使学生能计算第二型曲面积分,并能进一步了解第一型曲面积分与第二型曲面积分,曲面积分、曲线积分与重积分之间的密切联系,让各种计算方法更加直观的呈现在读者面前,体现了第二型曲面积分计算方法的应用. 2 预备知识

2.1第二型曲面积分的概念 2.1.1 流量问题(物理背景) 设稳定流动的不可压缩流体(假定密度为1)的速度为 (,,)(,,)(,,)(,,)v x y z P x y z i Q x y z j R x y z k =++, ∑是一光滑的有向曲面,求单位时间内从曲面∑一侧流向另一侧的流量Φ. 若∑为平面上面积为S 的区域,而流速v 是常向量,∑指定侧的单位法向量 cos cos cos n i j k αβ=++ 则 若∑为曲面,流速v 不是常向量,则用下面的方法计算流量Φ. (1) 分割 将∑任意分成小块(1,2i i S i n S ?=?…,),同时代表其面积. (2) 近似 (,,)i i i i i M S ξηζ?∈?,以点i M 处的流速()i i v v M =和单位法向量i n 分别代替 i S ?上其他各点处的流速和单位法向量,得到流过i S ?指定侧的流量的近似值: (3) 求和 (4) 取极限

积分对称性定理

关于积分对称性定理 1、 定积分: 设 f ( x) 在 a,a 上连续,则 2、 二重积分: 若函数f(x,y)在平面闭区域D 上连续,则 (1) 如果积分区域D 关于x 轴对称,f(x,y)为y 的奇(或偶)函数, 即 f(x, y) f(x, y)(或 f(x, y) f (x, y)),则二重积分 0, f x,y 为y 的奇函数 f x, y dxdy 2 f x, y dxdy, f x,y 为y 的偶函数 D D 1 其中:D i 为D 满足y 0上半平面区域。 (2) 如果积分区域D 关于y 轴对称,f(x,y)为x 的奇(或偶)函数, 即 f x, y f x, y (或 f x, y f x, y ),则二重积分 0, f x, y 为x 的奇函数, f x,ydxdy 2 f x,ydxdy, f x, y 为)的偶函数. D D 2 其中:D 2为D 满足x 0的右半平面区域。 (3) 如果积分区域D 关于原点对称,f(x,y)为x,y 的奇(或偶)函 a -a x dx 0, a 2 f x dx, 0 x 为X 的奇函数, X 为X 的偶

数,即卩 f ( x, y) f (x,y)(或 f ( x, y) f(x,y))则二重积分 0, f x,y为x,y的奇函数 f x,ydx:y 2 f xydxy,f x,y 为Xy的偶函数 D D2 其中:D1为D在y 0上半平面的部分区域。 (4)如果积分区域D关于直线y x对称,则二重积分 f x, ydxdy f y,x dxdy .(二重积分的轮换对称性) D D (5)如果积分区域D关于直线y x对称,则有 0, 当f( y, x) f(x,y)时f(x,y)dxdy 2 f(x,y)dxdy 当仁y, x) f(x,y)时 D D 利用上述性质定理化简二重积分计算时,应注意的是(1)(2)(3) 中应同时具有积分域D对称及被积函数fx,y具有奇偶性两个特 性。 3、三重积分: (1)若f X, y,z为闭区域上的连续函数,空间有界闭区域关 于xoy坐标面对称,1为位于xoy坐标面上侧z 0的部分区域,贝卩 有

对称性破缺理论在社会学中的应用

对称性破缺理论在社会学中的应用 反馈机制与社会 对称性破缺是一个跨物理学、生物学、社会学与系统论等学科的概念,狭义简单理解为对称元素的丧失;也可理解为原来具有较高对称性的系统,出现不对称因素,其对称程度自发降低的现象。对称破缺是事物差异性的方式,任何的对称都一定存在对称破缺。 资料上说,生命分子的产生是源于反馈的自催化机制通过循环结构将微小的差距放大,也就是说个体之间的差异是通过小分子物质在外界环境的作用下循环积累导致的。社会也是一个充满张力的循环结构。自然界存在各式各样的不对称差异,能够放大这样差异的则是事物自身选择。 高等动物进化出来的互相扶持以及护幼行为等都是基于群体意识,这也是物种对自身的反馈,简单的说就是“自我选择力”。中国儒家传统思想所尊崇的信条就是以自我完善为基础,在《礼记·大学》中就有“心正而后身修,身修而后家齐,家齐而后国治,国治而后天下平。”这样的思想是符合生物哲学的,人的修身必须从自我反馈开始。这让我想起,美国电视《越狱》中有一句话“欲变世界,先变其身”。然而现今中国的教育,却没有教会人适应和反馈这最重要的东西。引用卡内基梅隆大学教授蓝迪的“最后一课”的演讲中的一句话“一个教育工作者能给的最好礼物,就是让人能自我反省”。 生活中学会总结,是人生自我反馈的开始。社会上每个人都是不同的,自然属性赋予了人差异性的一面,只有自身对自身的反馈来放大这种差异,人生才会精彩(这包括自我修养和自我超越)。自古封建君王们都鼓吹‘君权神授’;也是企图放大,人的的差异,将自我比作神。而现代社会人在置身于物欲世界的同时,忽略了自我对自我的反馈,盛行的却是类似斯宾塞弱肉强食的“社会达尔文主义”。 社会达尔文主义忽略了社会中事物发展自身反馈也是重要重要驱动,具有局限性,因此被后现代主义称为“现代性罪状”。在这样的扭曲的社会结构中,人们追求自我实现,不是通过自我修养和超越的反馈来完成;而以掌握物质财富和社会地位来衡量,力求成为社会“食物链”的顶端。同时,在张力的社会中人们文化的困境与内心的挣扎也是推动其发展的驱动因素。在霍妮的文化心理病理学指出自我的挣扎是人与自我关系的失调。人有天赋的潜能和引导实现潜能的建设性力量,体现为创造和奉献;这种力量的激发则需要人自身的“自催化”,其过程是通过学习、经历、以及自我认识来完成。 同时人的天赋中还具有一种破坏性力量,体现为贪婪、权利与欲望的膨胀等等。为确保社会结构稳定,需要社会机制的约束和自我反馈加以调节,这表现为法律与道德。一些人认为这种破坏的力量归结为人类的本能,其实这是片面的,人类的本性是两种力量的综合,而不是单纯某一方面。就以‘性’来说,弗洛伊德的人性论是性恶论,并持悲观论调;但我们知道‘性’又意味着生命的诞生,意味着创造,意味着美,具有积极的一面。 人能够调节这两种力量的就是自我的反馈,并体现为适应性。生物要适应环境得以生存,就首先要求自身的改变,这个变化过程就是自身反馈机制的体现。反社会人格以及神经症患者内心的挣扎以及自我异化等,在我看来是社会适应力低下的表现,可能是自身反馈出现了问题;按照这个思想,极度自卑或自傲都可能滋生反社会行为;我相信运用这个思想是可以找到减少社会暴力的方法。当然,社会是多元化整体,事物的发展既取决于自身反馈又取决于环境的选择。假如社会环境变化总采取突变式,或者说环境选择的跳跃变化总大于自我反馈的能力,那么这样的反馈机制就可能遭到破坏。所以在社会学中人自我的反馈机制往往具有强烈的环境依赖性。 假如构成社会的人,都具有极强的适应能力,都在不断的变通;那么这个社会是不稳定的,比如可能社会缺乏诚信、缺乏价值判断等等。所以社会本身是人社会适应性与社会稳定性的妥协。而在生态学中生物与环境本身就是一个整体,是协同进化的。一个物种的进化,

曲面积分精解

第一节 第一类曲面积分 内容要点 一、 第一类曲面积分的概念与性质 定义1 设曲面∑是光滑的, 函数),,(z y x f 在∑上有界, 把∑任意分成n 小块i S ?(i S ?同时也表示第i 小块曲面的面积),在i S ?上任取一点),,,(i i i ζηξ作乘积 ),,2,1(),,(n i S f i i i i =??ζηξ 并作和 ,),,(1 ∑=??n i i i i i S f ζηξ 如果当各小块曲面的直径的最大值0→λ时, 这和式的极限存在, 则称此极限值为),,(z y x f 在∑上第一类曲面积分或对面积的曲面积分,记为 ∑??=→∑ ?=n i i i i i S f dS z y x f 10 ),,(lim ),,(ζηξλ (4.2) 其中),,(z y x f 称为被积函数,∑称为积分曲面. 二、对面积的曲面积分的计算法 .),(),(1)],(,,[),,(22 ????++=∑xy D y x dxdy y x z y x z y x z y x f dS z y x f (4.3) 例题选讲 例 1 计算曲面积分,??∑z dS 其中∑是球面2222a z y x =++被平面)0(a h h z <<=截出的顶部. 解 ∑的方程为.222y x a z --= ∑在xOy 面上的投影区域:xy D {} .),(2222h a y x y x -≤+ 又,12 2 2 22 y x a a z z y x --= ++利用极坐标 故有 ?? ?? -=∑ xy D r a adxdy z dS 22 220 202 22 2r a rdr d a r a ardrd h a D xy -=-=? ? ?? -θ θ π 2 20 22)(212h a r a In a -??????--=π .2h a aIn π= 例2(E01)计算,)(??∑ ++dS z y x 其中∑为平面5=+z y 被柱面252 2=+y x 所截得的部分. 解 积分曲面 ∑-=,5:y z 其投影域},25),({22≤+=y x y x D xy

对称性原理在物理学中的表现形式

对称性原理在物理学中的表现形式 在近代科学的开端,哥白尼对日心说的数学结构做了美学说明和论证,他从中看到令人惊异的“对称性”与“和谐联系”——这可以说是科学美学的宣言书.开普勒醉心于宇宙的和谐,他在第谷的庞杂数据中清理出具有美感的行星运动三定律,并由衷地感到难以置信的狂喜和美的愉悦.伽利略对落体定律的揭示,在纷繁的事实多样性中求得统一的定律.牛顿的严整而简单的力学体系把天地间的万物运动统摄在一起,他推崇和倡导节约原理,并认为上帝最感兴趣的事情是欣赏宇宙的美与和谐.这一切,谱写了近代科学的美的协奏曲.以相对论和量子力学为代表的现代科学,更是把科学审美发挥到了极致.撇开这些理论的抽象的理性美和雅致的结构美不谈,令人叫绝的是,数学实在和物理实在之间的(神秘的)一致是由群的关系保证的,科学理论中审美要素的存在是由群的真正本性决定的——对称性或不变性(协变性,invariance)之美跃然纸上! (1)经典物理学中的对称性原理 在原始的意义上,对称是指组成某一事物或对象的两个部分的对等性.物理是研究客观世界的最基本规律的一美科学,而它们在很多方面存在着对等性,例如:正电荷和负电荷、电荷的负极与正极、光速的可逆性、空间与时间、正功与负功、质子与中子、电子与正电子等均具有对称性.万有引力公式F=GMm/r2与静电力公式F=KQ1Q2/r2,弹性势能公式E=0.5kx2与动能公式E=0.5mv2,凸透镜成象公式1/u+1/v=1/f与并联电阻公式1/R1+1/R2=1/R、弹簧串联公式1/k1+1/k2=1/k,欧姆定律公式I=U/R与压强公式P=F/S、密度公式ρ=m/V 、电场强度E=F/Q、电压U=W/Q与电容C=Q/U,安培力F=BIL与电功W=Uit,重量G=ρgV与热量Q=cm Δt等均具有相似性根据这些相似性.开普勒用行星轨道的椭圆对称性代替了古希腊人所坚持的圆形对称性, 开普勒第一定律:每个行星都沿椭圆轨道运行,太阳就在这些椭圆的一个焦点上. 物理学中有一些规律属于基本定律,它们具有支配全局的性质,掌握它们显然是极端重要的.例如力学中的牛顿定律是质点、质点组机械运动(非相对论)的基本定律,电磁学的麦克斯韦方程组是电磁场分布、变化的基本定律,物理学中还有另外一种基本定律的表述形式,这就是最小作用原理(变分原理),它可表述为系统的各种相邻的经历中,真实经历使作用量取极值.可以看出最小作用原理的表述形式与牛顿定律、麦克斯韦方程组的表述形式极不相同.牛顿定律告诉我们,质点此时此刻的加速度由它此时此刻所受的力和它的质量的比值决定;麦克斯韦方程组告诉我们,此时此刻的电场分布由此时此刻的电荷分布以及此时此刻的磁场的变化决定,此时此刻的磁场分布由此时此刻的电流分布以及此时此刻的电场

对称性在各种积分中的定理

对称性在积分计算中的应用 定理2.1.1[3] 设函数),(y x f 在xoy 平面上的有界区域D 上连续,且D 关于 x 轴对称.如果函数),(y x f 是关于y 的奇函数, 即),(),(y x f y x f -=-,D y x ∈),(, 则(,)0D f x y d σ=??;如果),(y x f 是关于y 的偶函数,即),(),(y x f y x f =-, D y x ∈),(,则1 (,)2(,)D D f x y d f x y d σσ=????. 其中1D 是D 在x 轴上方的平面区域. 同理可写出积分区域关于y 轴对称的情形. 则由定理2.1.1知32sin 0D y xd σ=??. 由定理2.1.1可得如下推论. 推论2 设函数),(y x f 在xoy 平面上的有界区域D 上连续,若积分区域D 既关于x 轴对称,又关于y 轴对称,则 ⑴ 若函数),(y x f 关于变量y x ,均为偶函数,则1 (,)4(,)D D f x y d f x y d σσ=????. 其中1D 是区域D 在第一象限的部分,{}1(,)|0,0D x y D x y =∈≥≥. ⑵ 若函数),(y x f 关于变量x 或变量y 为奇函数,则(,)0D f x y d σ=??. 当积分区域关于原点对称时,我们可以得到如下的定理. 定理 2.1.2[]4 设函数),(y x f 在xoy 平面上的有界区域D 上连续,且D 关于 原点对称.如果),(),(y x f y x f -=--,(,)x y D ∈,则(,)0D f x y d σ=??;如果),(),(y x f y x f =--,(,)x y D ∈,则1 2(,)2(,)2(,)D D D f x y d f x y d f x y d σσσ==??????,其中{}1(,)|0D x y D x =∈≥,{}2(,)|0D x y D y =∈≥. 为了叙述的方便,我们给出区域关于y x ,的轮换对称性的定义. 定义 2.1.1 设D 为一有界可度量平面区域(或光滑平面曲线段),如果对于任意(,)x y D ∈,存在(,)y x D ∈,则称区域D (或光滑平面曲线段)关于y x ,具

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