函数的幂级数展开
教案
函 数 的 幂 级 数 展 开
复 旦 大 学 陈纪修 金路
1. 教学内容
函数的幂级数(Taylor 级数)展开是数学分析课程中最重要的内容之一,也是整个分析学中最有力的工具之一。通过讲解将函数展开成幂级数的各种方法,比较它们的优缺点,使学生在充分认识函数的幂级数展开的重要性的基础上,掌握如何针对不同的函数选择最简单快捷的方法来展开幂级数,提高学生的计算与运算能力。
2.指导思想
(1)函数的幂级数(Taylor 级数)展开作为一个强有力的数学工具,在分析学中占有举足轻重的地位。通常的数学分析教科书往往注重于讲解幂级数的理论,而忽视了讲解将函数展开成幂级数的方法,这样容易造成学生虽然掌握了幂级数的基本理论,但在实际计算中,即使对于一个很简单的函数,在求它的幂级数展开时也会感到很困难,这种状况必须加以改变。
(2)求函数的幂级数展开是每个数学工作者时时会碰到的问题,虽然我们有函数的幂级数展开公式(见下面的(*)式),但一般来说,直接利用(*)式来求函数的幂级数展开往往很不方便,因此有必要向学生介绍一些方便而实用的幂级数展开方法,提高学生的实际计算能力,这也是我们在数学分析课程中推行素质教育的一个不可忽视的环节。
3. 教学安排
首先回顾在讲述幂级数理论时已学过的相关内容:设函数f (x )在 x 0 的某个邻域O (x 0, r )中能展开幂级数,则它的幂级数展开就是f (x ) 在x 0 的Taylor 级数:
(*) ).,(,)(!)
()(00
00)(r x O x x x n x f x f n n n ∈-=∑∞
=
另外我们已得到了以下一些基本的幂级数展开式:
(1) f (x ) = e x
= ∑∞
=0!
n n n x
!!3!2132n x x x x n
+++
+=+ …, x ∈(-∞, +∞)。 (2) f (x ) = sin x = ∑∞
=++-01
2!
)12()1(n n n x
n )!
12()
1(!5!31253+-+-+-=+n x x x x n n
+ …, x ∈(-∞, + ∞)。
(3) f (x ) = cos x = ∑∞
=-02!
)2()1(n n
n x n
)!2()1(!4!21242n x x x n
n -+-+-= + …, x ∈(-∞, + ∞)。 (4) f (x ) = arctan x = ∑∞
=----11
211
2)1(n n n x
n 1
2)1(531
253+-+-+-=+n x x x x n n + …, x ∈[-1, 1]。 (5) f (x ) = ln (1 + x ) = ∑∞
=+-1
1)1(n n
n x n
n
x x x x x n
n 1432)1(432--++-+-= + …, x ∈(-1, 1]。 (6) f x x ()()=+1α,α≠0是任意实数。
当α是正整数m 时,
f (x ) = (1 + x )m = 1 + mx +
2
2
)1(x m m -+ … + 1-m mx + x m ,x ∈(-∞, +∞) 即它的幂级数展开就是二项式展开,只有有限项。 当α不为0和正整数时,
∑∞=α???? ??α=+0)1(n n x n x , ??
?
??><<--≤-∈-∈-∈.
0,01,1],1,1[],1,1(),1,1(ααα当当当x x x 其中 ???? ??n α= !)1()1(n n +-α-αα , (n = 1,2,…) 和10=???
? ??α。
设函数f (x )在 x 0 的某个邻域O (x 0, r )中任意阶可导,要求它在O (x 0, r )中的幂级数展开,一开始就考虑利用公式(*)往往不是明智之举。下面我们通过具体实例介绍幂级数展开的一些方便而实用的方法:
1. 通过各种运算与变换,将函数化成已知幂级数展开的函数的和。
例1 求 2
2531
)(x
x x f -+= 在0=x 的幂级数展开。 解 利用部分分式得到
??? ??+?+?
?????
?
?-?=x x x f 21172311211)( ,
再利用(6)式(1-=α),得到
()n n n n x x f ∑∞=++??
?
???--=01123171)(, ).21,21(-∈x
例2 求x x f 3sin )(= 在6
π
=x 的幂级数展开。
解 )6
(3c o s 41)6(6s i n 433s i n 41s i n 43s i n )(3
πππ--?
?? ??-+=-==x x x x x x f
)6
(3cos 41)6cos(83)6sin(833π
ππ---+-=
x x x , 利用(2)式与(3)式,即得到
).,(,)6
)(132()!2()1(83)6()!12()1(833)(21
20012+∞-∞∈--?---+-=-∞=∞=+∑∑x x n x n x f n n n n n n n ππ 例3 求 )0(,ln )(>=x x x f 关于变量1
1
+-x x 的幂级数展开。
解 令,11+-=
x x t 则)10(,11<<-+=t t
t
x 。利用(5)式,即得到 )1ln()1ln(11ln ln t t t t x --+=-+= n
n n n n t n t n ∑∑∞=∞
=++-=1111)1(
.0,)11(121212121
121
21>+-?+=?+=∑∑∞
=++∞=x x x n t n n n n n
2.对已知幂级数展开的函数进行逐项求导或逐项积分。
例4 求21
)(x
x f = 在1=x 的幂级数展开。
解 由于∑∞
=-=-+==0
)1()1(11
1)(n n x x x x g ,利用逐项求导,即可得到
).2,0(,)1)(1()
1()(')(10
1
∈-+=-=-=∑∑∞
=∞
=-x x n x n x g x f n n n n
例 5 求 f (x )= arcsin x 在0=x 的幂级数展开。
解 利用(6)式 )2
1
(-=α,可知当x ∈(-1,1)时,
2
11x - = 212)1(--x = ∑∞=-?
??? ??-0221)(n n x n = 1 +
221x + 483x + … + n
x n n 2!
)!2(!)!12(-+ …,
对等式两边从0到x 积分,利用幂级数的逐项可积性与
?-x t t
021d = arcsin x ,
即得到
arcsin x = x + ∑∞
=++-1
1
212!)!2(!)!12(n n n x n n , x ∈[-1, 1]。
其中关于幂级数在区间端点x = ±1的收敛性,可用Raabe 判别法得到。 特别,取x = 1,我们得到关于π的一个级数表示:
2π = 1 + ∑∞
=+?-0121!)!
2(!)!12(n n n n 。 3.对形如)()(x g x f ,)
()
(x g x f 的函数,可分别用 Cauchy 乘积与“待定系数法”。
设 f (x ) 的幂级数展开为∑∞=0
n n
n x a ,收敛半径为R 1,g(x ) 的幂级数展开为∑∞
=0
n n n x b ,
收敛半径为R 2,则f (x )g(x )的幂级数展开就是它们的Cauchy 乘积:
f (x )g(x ) = (∑∞
=0
n n
n x a )(∑∞
=0
n n
n x b ) =
∑∞
=0
n n n
x c
,
其中c n =
∑=-n
k k
n k b
a 0
,
∑∞
=0
n n n
x c
的收敛半径≥R min {R 1,R 2}
。 当b 0 ≠ 0时,我们可以通过待定系数法求
)
()
(x g x f 的幂级数展开:设 )
()
(x g x f = ∑∞
=0n n n
x c
,
则
(∑∞
=0
n n
n x b ) (∑∞
=0
n n
n x c )=
∑∞
=0
n n n
x a
,
分离x 的各次幂的系数,可依次得到
b 0
c 0 = a 0 ? c 0 =
b a , b 0
c 1 + b 1 c 0 = a 1 ? c 1 = 0
011b c
b a - ,
b 0
c 2 + b 1 c 1 + b 2 c 0 = a 2 ? c 2 = 0
2112b c b c b a --,
……
一直继续下去,可求得所有的c n 。 例6 求e x sin x 的幂级数展开( 到x 5 )。
解 e x
sin x = ( !4!3!21432x x x x +++++ …)( -+-!5!353x x x ) = x + 5
3230
131x x x -
+ + …, 由于x e 与x sin 的收敛半径都是∞=R ,所以上述幂级数展开对一切x ∈(-∞, + ∞)都成立。
例7 求tan x 的幂级数展开( 到x 5 )。 解 由于tan x 是奇函数,我们可以令
tan x = x
x
cos sin = c 1 x + c 3 x 3 + c 5 x 5 + …,
于是
(c 1 x + c 3 x 3 + c 5 x 5
+ …)( -+-
!4!2142x x ) = -+-!
5!353x x x , 比较等式两端x , x 3与x 5
的系数,就可得到
c 1 = 1, c 3 = 31, c 5 =15
2
,
因此
tan x = x + 31x 3 + 15
2 x 5
+ …。
4. “代入法”
对于例7,我们还可采用如下的“代入法”求解:在
u -11
= ∑∞
=0
n n u = 1 + u + u 2 + … 中,以u =
+-!
4!24
2x x 代入,可得到 x cos 1= 1 + (
+-!4!242x x ) + ( +-!
4!24
2x x )2 + … = 1 + x 2 + 24
5x 4
+ …,
然后求sin x 与x
cos 1
的Cauchy 乘积,同样得到上述关于tan x 的幂级数展开。
需要向学生指出的是,利用“待定系数法”与“代入法”求幂级数展开,我们目前无法得到它的收敛范围,而只能知道在x =0x 的小邻域中,幂级数展开是成立
的(事实上,tan x 的幂级数展开的收敛范围是 (-2π, 2
π
),它的证明需要用到复
变函数的知识)。
“代入法”经常用于复合函数,例如形如e f (x ),ln(1 + f (x ))等函数的求幂级数展开问题。
例8 求x e x f sin )(= 在0=x 的幂级数展开( 到x 4 )
解 以 +-=+-==+∞
=∑6)!12()1(sin 3
120
x x x n x u n n n 代入
+++++===∑∞
=x x x x n x e x f n n x
4320
sin sin 241sin 61sin 21sin 1!sin )(,
即可得到
),(,8
1
211)(42sin +∞-∞∈+-++==x x x x e x f x 。
注 对于求函数x e x f cos )(=在0=x 的幂级数展开问题,我们不能采用以
-+-==42241211cos x x x u 代入∑∞
==0
!cos )(n n n x
x f 的方法,请学生思考为什
么,并思考应该怎样正确使用“代入法”。
例9 求ln x x sin 的幂级数展开( 到x 4 ),其中函数x
x
sin 应理解为
f (x ) = ?????=≠.
01,
0,sin x x x x ,
解 首先,利用sin x 的幂级数展开,可以得到
x x sin = -+-
!
5!314
2x x 。
令u = -+-
!5!342x x 代入ln (1 + u ) = u - -+3
23
2u u ,即得
ln x x sin = ( -+-
!5!342x x ) - 21( -+-!
5!34
2x x )2 + … = ---
180
64
2x x 。 利用例9,我们可以得到一些有趣的结果。在前面我们已得到等式
x x sin = ∏∞
=π-1
222
)1(n n x , 两边取对数,再分别将ln )1(222
π-n x 展开成幂级数,
ln x x sin = ∑∞=π-1222)1ln(n n x = - ∑∞
=+π+π
14
44222)21(n n x n x 。 将上式与本例中的结果相比较,它们的x 2系数,x 4系数都对应相等,于是就得到等式
∑∞
=12
1n n
= 62π, ∑∞
=14
1n n
= 904π。 如果我们在计算时更精细些,也就是将ln x
x
sin 的幂级数展开计算到x 6,x 8,…,
还可以获得∑∞=161n n ,∑∞
=181
n n
,…的精确值。
注意点
1. 如果)(x f 在0x 邻域的幂级数展开存在,则幂级数必然是它在 x 0 的Taylor
级数(*);但反之则不然。事实上,我们举出过在0x x = 任意阶可导的函数)(x f ,它在0x 的Taylor 级数并不收敛于)(x f 。但一般来说,对于有解析表达式的初等函数)(x f ,只要它在0x x = 任意阶可导,则它在0x 的Taylor 级数就是它在0x 邻域的幂级数展开。
2. 要让学生知道,遇到求函数的幂级数展开问题,不要首先想到用(*)式。事实上,上面我们介绍的求幂级数展开的一些方法,比起直接利用公式(*)来都要方便,而学生应该学会如何在上述方法中选择一种最方便最快捷的方法。
3. 一般来说,利用“待定系数法”与“代入法” 求幂级数展开,我们往往只
能求出幂级数的初始几项,而不易求出幂级数的一般项,也不易求出幂级数的收敛半径。但是对于许多具体问题,只要求出幂级数的初始几项就够了,例如例9中的问题。关于幂级数的收敛半径,等学生学习了复变函数课程后就很容易确定。
【精品完整版】解析函数展开成幂级数的方法分析
解析函数展开成幂级数的方法分析 姓名:媛媛 学号:201100171431 专业:物理教育 指导教师:莉莉
解析函数展开成幂级数的方法分析 姓名 某某大学物理与电气信息工程学院 摘要:将解析函数展开成幂级数的方法不一,且比较复杂。本论文着重介绍了将解析函数展开成幂级数的几种方法以及分析。 关键词:解析函数,幂级数,展开,奇点等。 一前言 解析函数的应用及现状:解析函数边值问题和广义解析函数边值问题在奇异积分方程方面有广泛的应用,它们在弹性力学、流体力学方面也有重要的应用。这些方面的理论及其应用,主要是由苏联学者建立和发展起来的。自20世纪60年代以来,中国的数学工作者在这些方面也做了不少工作。 关于解析函数的不同定义在20世纪初被证明是等价的。基于魏尔斯特拉斯的定义,区域上的解析函数可以看作是其内任一小圆邻域上幂级数的解析开拓,关于解析开拓的一般定义是,f(z)与g(z)分别是D与D*上的解析函数,若DÉD*,且在D*上f(z)=g(z)。则称f(z)是g(z)由D*到D的解析开拓。解析开拓的概念可以推广到这样的情形:f(z)与g(z)分别是两个圆盘D1与D2上的幂级数,在D1∩D2上f(z)=g(z)则也称f与g互为解析开拓,把可以互为解析开拓的(f(z),Δ)的解析圆盘Δ全连起来,作成一个链。它们的并记作Ω,得到了Ω上的一个解析函数,称它为魏尔斯特拉斯的完全解析函数,这里可能出现这样的情形,在连成一个链的圆盘中,有一些圆盘重叠在一起,但在这些重叠圆盘的每一个上的解析函数都是不一样的,它们的每一个都称为完全解析函数的分支。这样的完全解析函数实际是一个多值函数。黎曼提出将多值解析函数中的那些重叠的圆盘看作是不同的“叶”,不使他们在求并的过程中只留下一个代表,于是形成了一种称为黎曼面的几何模型。将多值函数看作是定义于其黎曼曲面上的解析函数,这样多值解析函数变成了单值解析函数。解析函数的基本性质:解析函数的导函数仍然是解析函数;单连通域内解析
06-函数展开成泰勒级数的方法--间接展开法PPT
函数展开成幂级数的间接展开法
一、基本初等函数的间接展开法根据唯一性,利用常见展开式,通过变量代换, 四则运算, 恒等变形, 逐项求导, 逐项积分等 方法,求展开式。 ?基本公式:).,( ,)!12()1(sin ). ,( , !).1,1( 1101 200 +∞-∞∈+-=+∞-∞∈=-∈=-∑∑∑∞=+∞=∞ =x n x x x n x e x x x n n n n n x n n ,
二、典型例题例1. )( 的幂级数展开成将x a x f x =由于令注意到解 . ln , ln a x u e a a x x ==).,( ,! 1!2112+∞-∞∈+++++=u u n u u e n u ),(!ln !2ln ln 122+∞-∞∈+++++=x x n a x a a x a n n x 代入上式得 将 ln a x u =
++-+-+-=+)! 12()1(!51!31sin 1253n x x x x x n n , ),( 时解:当+∞-∞∈x 例2、. cos )( 的幂级数展开成将x x x f =对上式逐项求导得 +-+-+-=)! 2()1(!41!211cos 242n x x x x n n
.11)( )1(:x x f +='解例3、. 的幂级数展开成将下列函数x ∑?? ∞ =-=+=+000)1(1)1ln( n x n n x dt t t dt x 则). 1,1( ,1 )1(10-∈+-=+∞=∑x x n n n n ).1,1( ,)1()(1111 0 -∈-=--=+∑∞=x x x x n n n 又.arctan )()2( ; )1ln()( (1)x x f x x f =+=板书
函数的幂级数展开
教案 函 数 的 幂 级 数 展 开 复 旦 大 学 陈纪修 金路 1. 教学内容 函数的幂级数(Taylor 级数)展开是数学分析课程中最重要的内容之一,也是整个分析学中最有力的工具之一。通过讲解将函数展开成幂级数的各种方法,比较它们的优缺点,使学生在充分认识函数的幂级数展开的重要性的基础上,掌握如何针对不同的函数选择最简单快捷的方法来展开幂级数,提高学生的计算与运算能力。 2.指导思想 (1)函数的幂级数(Taylor 级数)展开作为一个强有力的数学工具,在分析学中占有举足轻重的地位。通常的数学分析教科书往往注重于讲解幂级数的理论,而忽视了讲解将函数展开成幂级数的方法,这样容易造成学生虽然掌握了幂级数的基本理论,但在实际计算中,即使对于一个很简单的函数,在求它的幂级数展开时也会感到很困难,这种状况必须加以改变。 (2)求函数的幂级数展开是每个数学工作者时时会碰到的问题,虽然我们有函数的幂级数展,但一般来说,直接利用(*)式来求函数的幂级数展开往往很不因此有必要向学生介绍一些方便而实用的幂级数展开方法,提高学生的实际计算能力, 3. f (x )在 x 0 的某个邻域O (x 0, r )中能级数: (*).,(0r x O (1) x ∈(-∞, +∞)。 (2) =+0 !)12(n n )!12() 1(!5!31253+-+-+-=+n x x x x n n + …, x ∈(-∞, + ∞)。 (3) f (x ) = cos x = ∑∞ =-02! )2()1(n n n x n )! 2()1(!4!21242n x x x n n -+-+-= + …, x ∈(-∞, + ∞)。
幂级数展开的多种方法
幂级数展开的多种方法 摘要:本文通过举例论证的说明方法,系统地对幂级数展开的多种解法进行了详细地概括、分类及总结 关键词:幂级数;泰勒展式;洛朗展式;展开 在复变函数的学习过程中,我们涉及了对解析函数幂级数展开的学习.由课本的知识知道,任意一个具有非零收敛半径的幂级数在其收敛圆内收敛于一个解析函数.这个性质是很重要的,但在解析函数的研究上,幂级数之所以重要,还在于这个性质的逆命题也是成立的.即有下面的泰勒定理和洛朗定理: 定理 1(泰勒定理)设()z f 在区域D 内解析,D a ∈,只要圆R a z K <-:含于D ,则()z f 在K 内能展成幂级数()()∑∞ =-= n n n a z c z f ,其中系数 () () () () ! 21 1n a f d a f i c n n n = -= ?Γ+ζζζ π.(ρ=-Γa z : R <<ρ0 n=0,1,2 )且展式唯 一. 定理2(洛朗定理)在圆环R a z r H <-<: (0≥r +∞≤R )内解析的函数 ()z f 必可展成双边幂级数()() ∑ ∞ -∞ =-= n n n a z c z f ,其中系数() () ζζζ πd a f i c n n ?Γ+-= 121 ( 2,1,0±±=n ρ=-Γa z : R r <<ρ) 且展式唯一. 这两个定理的存在,使得在函数解析的范围内,我们可以通过幂级数展开的方法来更好的研究解析函数的性质.而这两个定理,也是我们后面研究幂级数展开的基础和前提. 接下来,我们将着重开始讨论幂级数展开问题的多种解法: 1、直接法. 即按照泰勒定理和洛朗定理中所给的幂级数展开的公式,直接将函数展开. 例1 求()z z f tan =在4 0π =z 点处的泰勒展开式. 解:用公式 () () ! 0n z f c n n = 求n c :;14tan 0==π c ()2 ,24 sec | tan 12 4 ==='= c z z π π ;
常用函数的幂级数展开式
目录 上页 下页 返回 结束 内容小结 1. 函数的幂级数展开法 (1) 直接展开法—利用泰勒公式; (2) 间接展开法—利用幂级数的性质及已知展开 2. 常用函数的幂级数展开式 x e ?1=) ,(∞+-∞∈x )1(ln x +?x =] 1,1(+-∈x x +2!21x +, ! 1 ΛΛ+++n x n 221x -331x +Λ+-441x 11 )1(++-+n n x n Λ+式的函数. 目录 上页 下页 返回 结束 Λ++-++! )12()1(1 2n x n n x sin ?x =!33x -!55x +Λ+-!77x x cos ?1=!22x - !44x +Λ+-!66x Λ+-+! )2()1(2n x n n m x )1(+?1=x m +2 ! 2)1(x m m -+Λ +ΛΛ++--+n x n n m m m ! )1()1(当m = –1 时x +11 ,)1(132ΛΛ+-++-+-=n n x x x x ) ,(∞+-∞∈x ) ,(∞+-∞∈x ) 1,1(-∈x )1,1(-∈x
目录上页下页返回结束 四、物体的转动惯量 设物体占有空间区域Ω, 有连续分布的密度函数.),, (z y x ρ该物体位于(x , y , z ) 处的微元v z y x y x d ),,()(2 2ρ+因此物体对z 轴的转动惯量: ???+=Ω ρz y x z y x y x I z d d d ),,()(2 2=z I d O x y z Ω对z 轴的转动惯量为 因质点系的转动惯量等于各质点的转动惯量之和, 故连续体的转动惯量可用积分计算. 目录上页下页返回结束 类似可得:???=Ω ρz y x z y x I x d d d ),,( ???=Ω ρz y x z y x I y d d d ),,( ???=Ω ρz y x z y x I O d d d ),,( )(22z y +)(22z x +)(222z y x ++对x 轴的转动惯量 对y 轴的转动惯量 对原点的转动惯量