近红外单光子计数器的应用

近红外单光子计数器的应用
近红外单光子计数器的应用

近红外单光子计数器的应用

随着以单个光子作为信息载体的量子通信和量子加密技术的兴起,近红外单光子探测技术受到了广泛关注.近红外单光子探测系统具有极高的灵敏度,所以它还可以胜任探测其它近红外波段微弱光信号的任务.

以下具体讨论几个近红外单光子计数器的实际应用:

单光子计数器在量子密钥分配(QKD)系统的应用

量子密钥分配是保障光通讯网络安全,不可破解的加密方案。不同于传统的基于算法的加密方法,量子密钥分配利用量子力学的物理属性作为传输密钥,保障通信的绝对安全。信息加密利用在原始信号中混入带有噪声的随机信号,将其作为加密解密信号的数字钥。信息在光纤中传输,用作加密密匙的光信号是衰减到最低能量的单个光子。密匙由一连串随机的代表0或者1的单个光子组成,0和1分别用光子的两个状态来区分。光子状态的选择是的他们在背景噪声中不易被识别。一旦有窃密者侵入,光子的状态会发生改变,在接收端就会探测到量子误码率的错误。这样,第三方就不可能窃取密匙因为对于光子的测量会引入可检测到的异常。

在整个量子密钥分配系统中最关键的部分就是高灵敏度的单光子计数器,它用作接收密匙防范“黑客”的入侵。

法国AUREA公司的SPA_A_M1单光子计数器针对量子加密应用特别设计。采用SPD_A_M1单光子计数器,对于通信有保密要求的政府机构,金融机构,数据中心或者公司,可以实现超过100公里的最高级别的加密通信网络。

时间相关单光子计数在生命科学,药品分析和纳米技术的应用

时间相关单光子计数用作分析分子从激发态到较低能级状态的状态。样本用脉冲激光激发,最终的发射状态用高灵敏度的探测器记录。在时间相关单光子计数中,可以用一个或者两个光子探测器记录分子或者样本的特性:

如果只用一个光子探测器,时间幅度转换器(TAC)和激光脉冲发射器同步。时间幅度转换

器的停止信号从探测到经样本激发的单光子时获得。

如果使用两个光子探测器,则将脉冲激光分为两束,其中一束直接传输到其中一个光子探测器,另外一束光传输路径则通过样本。第一束光被第一个探测器直接探测到,从而激活时间幅度转换器电路,用第二个探测器测量单个分子发射的光子。

记录脉冲激光激发和光子发射关系的柱状统计图。柱状统计图显示衰弱曲线,分析后可以发现事件的衰减率。比如,时间相关单光子计数可以用于高效荧光寿命成像(FLIM)和双光子激光共焦扫描显微(2PLSM)。

来自法国AUREA公司的单通道单光子计数器SPD_A_M1和双通道单光子计数器SPD_A_M2是任何运用时间相关单光子计数测量光子相互关系的理想选择。SPD-A_M2的其中一个优势是它拥有两个独立的单光子探测器,更重要的是这两个探测是在生产时是成对加工的,因此,他们有几乎相同的量子效率(Quantum Efficiency)和暗计数率(Dark Count Rate)

单光子计数器在LIDAR的应用

LIDAR(激光雷达)是一种远程光遥感技术,用来测量远距离目标的散射光属性。一般LIDAR 系统由以下几个部分组成:

?能发射短脉冲的激光器

?能接收散射光的高灵敏探测器

?能将发射光聚焦到目标物体和收集散射光到探测器的光学器件

LIDAR技术有很多应用,如气象学,环境监测,考古学和地理学。例如,在研究气候变化和空气质量方面,高灵敏度的LIDAR系统能够获取海拔,气溶胶密度,边界层高度,时间演变和粒子浓度各方面的信息。

由于在大气中的传播,发射出去和反射回来的信号都极大程度的减弱,再加上大气中的散射和色散,反射回来的信号强度被减弱到只有单光子的程度。基于如此,在高性能的LIDAR系统中,

时间相关器需要集成一个高灵敏度的单光子探测器才能处理低能量的激光脉冲信号。在这种情况系,单光子计数探测器和发射激光脉冲同步,能最大程度的接收数据。

法国AUREA公司的SPD_A_M1近红外单光子计数器能够自由的调整量子效率(Quantum Efficiency),门持续时间(gate duration)等参数,适应LIDAR系统的应用并提高其性能。

单光子计数

鲁东大学物理与光电工程学院——近代物理实验(Ⅱ)学号 姓名 班级 日期 单光子计数实验系统 1.实验目的 (1)了解单光子计数器的结构和工作原理; (2)学习用单光子计数系统检验微弱光信号的方法; (3)研究鉴别电压对系统性能的影响,确定最佳鉴别电压(阈值); (4)了解光子计数器的信噪比,测试光子计数器的最低暗计数率和最小可检测光计数率; 2.实验原理 2.1光子流量和光流强度 光具有波粒二像性,其粒子性特征物理量(能量E 和动量p )与波动性特征物理量(频率ν和波长λ)的关系是 /;//E hv hc p h E c λλ==== (1) 式中h 是普朗克常量,c 是光速。 在弱光情况下,光的量子性特征明显,即光子。一束单色光可以看成是光子流,光子流量R (CPS )定义为单位时间内通过某一截面的光子数(单位:秒-1,或Hz),光流强度是单位时间内通过某一截面的光能量E ,用光功率P 表示。单色光的光功率P 等于光子流量R 乘以单光子能量(本实验所用单色光500nm ,光子能量E=4×10-19J),即 P RE = (2) 测得入射光子流量R ,即可计算出相应的入射光功率P 。 表1光子流量R(CPS)和光功率P(W)之间的对应数值关系及检测方法 2.2单光子计数 在量子通讯、量子光学、生物化学发光分析等领域中,辐射光强度极其微弱,光子流量 为1~103,光电管的阴极受光照射产生光电子,经过多级倍增在阳极产生一系列分立的尖脉冲(光电子脉冲),再对脉冲进行放大、甄别后进行脉冲计数。脉冲的平均数量与光子流量成正比,在一定的时间内对光脉冲计数,便可检测到光子流量,这种测量光强的方法称为光子计数。实际的光电管中,入射光子是以一定概率(量子效率η)产生光电子,考虑到光电倍增管的量子效率η,可由脉冲计数率R p (CPS)换算出光子流量R /p R R η= (CPS) (3) 光子计数器主要由光源、光阑筒、光电倍增管、放大器、甄别器、计数器等组成,图1. 图1单光子计数器原理

计数器在实际生活中的应用

计数器在实际生活中的应用 华中科技大学文华学院10环境工程2班 100205021126 黄丹 【关键词】计数器生活应用发展 【内容摘要】计数器除了计数功能外,计数器产品还有一些附加功能,可以方便地用我们可以得到的计数器来构成任意进制的计数器。智能计数器是未来计数器发展的方向。 计数是一种最简单基本的运算,计数器就是实现这种运算的逻辑电路,计数器在数字系统中主要是对脉冲的个数进行计数,以实现测量、计数和控制的功能,同时兼有分频功能,计数器是由基本的计数单元和一些控制门所组成,计数单元则由一系列具有存储信息功能的各类触发器构成,这些触发器有RS触发器、T触发器、D触发器及JK触发器等。 如果按照计数器中的触发器是否同时翻转分类,可将计数器分为同步计数器和异步计数器两种。如果按照计数过程中数字增减分类,又可将计数器分为加法计数器、减法计数器和可逆计数器,随时钟信号不断增加的为加法计数器,不断减少的为减法计数器,可增可减的叫做可逆计数器。另外还有很多种分类方法。 计数器除了计数功能外,计数器产品还有一些附加功能,如异步复位、预置数(有同步预置数和异步预置数两种。前者受时钟脉冲控制,后者不受时钟脉冲控制)、保持(有保持进位和不保持进位两种)。虽然计数器产品一般只有二进制和十进制两种,有了这些附加功能,我们就可以方便地用我们可以得到的计数器来构成任意进制的计数器。 计数器在数字系统中应用广泛,如在电子计算机的控制器中对指令地址进行计数,以便顺序取出下一条指令,在运算器中作乘法、除法运算时记下加法、减法次数,又如在数字仪器中对脉冲的计数等等。计数器可以用来显示产品的工作状态,一般来说主要是用来表示产品已经完成了多少份的折页配页工作。它主要的指标在于计数器的位数,常见的有3位和4位的。很显然,3位数的计

单光子探测器技术原理

单光子探测器技术原理简介 1. 工作原理 单光子探测器是一种对微弱光信号进行探测的设备,输入光强度最低可到单光子水平。以通信最常用的1550nm和1310nm光波长为例,单个光子的能量分别为1.28*10-19焦耳和1.52*10-19焦耳,这意味着输入信号能量极其微弱,必须使用特殊的光子检测器件探测输入光子脉冲事件。不同种类的雪崩管服务于不同的探测应用目的,例如基于Si的雪崩管适用于可见光波段检测,InGaAs或InP 的雪崩管更适合近红外波段。 薄结工艺标准CMOS工艺厚结工艺 常见的SACM型InGaAs/InP APD的半导体结构

数据来自Micro Photon Devices公司数据来自Perkin Elmer公司 单光子探测器的工作原理是利用工作于盖革模式(Geiger Mode)下的InGaAs/InP雪崩光电二极管(APD)进行单光子探测。所谓盖革模式是指APD 工作时要加反向偏压,偏压幅度略微超过雪崩阈值电压,盖革模式与线性模式的区别在于能够将微弱光生载流子放大产生宏观电流。根据对APD施加偏压的波形,将探测器分为门控工作模式和自由运行模式两类。光子入射到APD内部引发雪崩,产生微弱雪崩电流脉冲。探测器内部处理电路采用跨导放大器将微弱电流脉冲转换成电压脉冲并放大、整形,再经过甄别、死时间处理后输出电平、宽度固定的数字脉冲,探测器有脉冲输出表示检测到了输入单光子或微弱光脉冲,而脉冲前沿位置代表光子输入时刻。光子输入事件及其发生事件正是量子信息、单光子雷达等应用关注的最重要内容,单位时间内计数值则反映了输入光强度。入射光子引发雪崩发生后,必须尽快将雪崩淬灭,一方面避免雪崩管过度放电,更重要的是将雪崩管恢复到可用状态,能够及时检测下一个入射光子事件。根据淬灭方式的不同,将探测器分为主动淬灭和被动淬灭两类。

用单光子计数器检测微弱光

项目四用单光子计数器检测微弱光 I、项目简介 光子计数也就是光电子计数,是微弱光(低于10-14W)信号探测中的一种新技术。它可以探测弱到光能量以单光子到达时的能量。目前已被广泛应用于喇曼散射探测、医学、生物学、物理学等许多领域里微弱光现象的研究。 [项目对象] 本项目可面向理、工、农、林各专业。 [项目目的] 1、介绍微弱光的检测技术,使学生了解SGD-1实验系统的构成原理; 2、了解单光子计数的基本原理、基本实验技术和弱光检测中的一些主要问题以及了解 微弱光的概率分布规律。 [项目任务] 使用SGD-1型单光子计数器实验系统检测微弱光,观察不同强度的光线入射时光电倍增管的输出波形分布并推算出相应的光功率。 [项目成果要求] 最后以项目论文形式给出结论(注:论文中需包含检测所得的图像)。

II、实验讲义 单光子计数也就是单光电子计数,是微弱光(低于10-14W)信号探测中的一种新技术。它可以探测弱到光能量以单光子到达时的能量。目前已被广泛应用于喇曼散射探测、医学、生物学、物理学等许多领域里微弱光现象的研究。单光子计数方法,是利用弱光照射下光电倍增管输出电流信号自然离散化的特征,采用了脉冲高度甄别技术和数字计数技术。与模拟检测技术相比有以下优点: 1、测量结果受光电倍增管的漂移、系统增益的变化及其它不稳定因素影响较小。 2、基本上消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增级的热发射噪声的影响,提高了 测量结果的信噪比。可望达到由光发射的统计涨落性质所限制的信噪比值。 3、有比较宽的线性动态范围。 4、光子计数输出是数字信号,适合与计算机接口作数字数据处理。 所以采用光子计数技术,可以把淹没在背景噪声中的微弱光信息提取出来。目前一般光子计数器的探测灵敏度优于10-17W,这是其它探测方法所不能比拟的。 一、项目任务 使用SGD-1型单光子计数器实验系统检测微弱光,观察不同强度的光线入射时光电倍增管的输出波形分布并推算出相应的光功率。 二、仪器介绍 本实验使用的是SGD-1型单光子计数器。 主要由光电倍增管、电源、放大系统、光源 组成,采用USB接口。 光信号输入器————————————— (内含光电倍增管) 单光子计数器电源 (内含放大系统、甄别器等)—————— USB接口—————————— 高压输入————————————————— Y轴输入————————————————

1.5μm单光子探测器在激光遥感中的应用

1.5μm单光子探测器在激光遥感中的应用 单光子探测器作为最精密的测量仪器,可探测到光的最小单元,单个光子。单光子检测技术己广泛应用在激光雷达、分布式光纤探测器、生物荧光检测、量子信息、光学成像等领域。目前,1.5 μm波段单光子探测器主要包括超导纳米线单光子探测器、频率上转换单光子探测器、InGaAs/InP单光子雪崩二极管。1.5 μm波段气溶胶激光雷达具有人眼安全,大气透过率高,受瑞利散射干扰小,太阳背景辐射弱的优点。 本论文针对这三个探测器的特点,分别研制了不同类型的激光遥感设备。本论文的主要工作如下:1.研制了基于上转换单光子探测器的人眼安全1.5μm微脉冲气溶胶激光雷达。采用高探测效率和超低噪声的上转换单光子探测器,实现了大气回波信号的高信噪比探测。在脉冲能量为110μJ,望远镜口径100mm,时间分辨率5分钟,激光雷达实现了水平距离7km的大气气溶胶探测。 在验证实验中,上转换气溶胶激光雷达实现了对大气能见度的昼夜连续24 小时的观测。2.研制了 1.5μm波段的全光纤、微脉冲、人眼安全的高光谱分辨测风激光雷达。通过采用基于扫描Fabry-Perot干涉仪的高光谱分辨率技术,以及单光子检测技术,同时获得了大气气溶胶谱的频移和谱宽信息。在验证实验中,当时间分辨率1分钟时,水平探测距离达到4km。 在距离为1.8km的位置,距离分辨率由30m变换到60m。对比实验中,高光谱分辨测风激光雷达的径向风速测量结果与超声风场传感器Vaisala所得测量结果吻合。根据经验公式,风速的标准偏差在1.8km处为0.76m/s,光谱展宽的标准偏差在1.8km处为2.07MHz。3.研制了基于1.5 μm波段的结构紧凑、人眼安全、双边缘直接探测多普勒测风激光雷达。 通过采用全光纤保偏结构,保证了光学耦合效率,提高了系统稳定性。通过采用时分复用技术,仅采用单通道Fabry-Peort干涉仪和单通道上转换单光子探测器,实现了双边缘探测技术。校准实验中,系统的相对误差低于0.1%。验证实验中,双边缘测风激光雷达实现了连续48小时的大气的风场和能见度探测。 该激光雷达的测量结果与超声测风传感器具有很好的一致性,速度的标准偏差为1.04 m/s,方向的标准偏差为12.3°。4.研制了基于自由运行InGaAs/InP 单光子探测器的1.5气溶胶激光雷达。针对激光雷达应用,对自由运转单光子探

光子计数成像技术及其应用

光子计数成像技术及其应用* 赵勋杰 (信息产业部电子第五十三研究所锦州121000) 石万山 (海军驻六一三厂军事代表室沈阳110003) 文摘随着微光像增强技术和弱光成像器件的发展,光子计数成像技术近年来发展很快并日趋成熟,光子计数成像在军事、天文学、物理学、化学、生物学、量子电子学等领域得到了广泛应用。介绍了光子计数成像的原理、技术特点及其应用。 关键词光子计数成像像增强器CCD MaMa Abstract:Follow ing the development of the faint image intensification technique and the faint imagery device,photon count im agery technique is developed rapidly in the recent years,and w hich is g etting more mature.Photon count imagery has been applied entensively in the m ilitary,astronomy, physics,chem ical,biolgy,quantum electrical etc.fields.Introduced the principle of the photon count imagery,technique character and application. Keywords:Photon count imagery;Image intensification;CCD;MaMa 1引言 由于国防、科研等方面的需要,微弱光探测技术越来越受到人们的重视。利用微光像增强技术,可以实现照度很低时的观察。第一代、第二代微光仪器的最低工作照度可达星光级(10-3lx)的水平;采用GaAs光阴极的第三代微光仪器,可在阴云密布夜空下(10-4lx)工作;一代、二代和三代微光管的等效背景照度为2@10-7~5@ 10-7lx,相当于夜空天光的二等星照度。对于更低的照度情况下应用,这些夜视仪器就满足不了需要,如天文观察、弱光波前传感器、拉曼效应和冷光发光等极弱光现象的研究。军事上也很需要微弱光的探测,例如导弹预警(或告警),卫星侦察。在这些探测中,已不能把光学图像当作模拟量处理,而需要通过探测单个光子的成像位置,并在图像采集卡中进行积累和处理后才能获得完整的图像。这些应用需要促成了光子计数成像计数技术的诞生和发展。 *收稿日期:2002-05-10 各国先后研究了几种类型的具有光子探测能力的仪器。例如,70年代英国首先研制成功了将四级极联磁聚焦像增强器通过光学系统与光导摄像管电视摄像机偶合而成的早期光子成像系统[1]。80年代开发了采用微通道板像增强器的光子计数成像系统[2,3]。日本滨松公司在80年代也研制了由三级微通道板(M CP)像增强器作为光子计数器件和四象限光子位敏传感器组成的光子计数图像采集系统[4]。美国在80年代后期发展了一种新型的多阳极微通道阵列(MaM a)式光子计数成像系统[5,6]。90年代初期法国发展了一种利用高速数字处理器实时探测光子坐标的光子计数成像系统[7,8]。 2光子计数成像特点 光子计数成像的主要特点是高光子增益(106~ 107)、宽动态范围(106)、高输出亮度(E 400cd/m2)、响应速度快、小畸变和高空间分辨率。 各类光子计数成像系统的共同特点都是采用 1

单光子计数

单光子计数 摘要:单光子计数是测量弱光信号最灵敏和有效的实验手段,采用光电倍增管作为光子到电子的变换器,通过分辨单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲,利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术,把光信号从热噪声中以数字话的方式提取出来。 关键词:光电倍增管光电子脉冲 一、引言 通常在一些基本的科研领域,特别是某些前沿学科,诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面,都会遇到极微弱的光信息(简称弱光)检测问题。所谓弱光是指光流强度比光电倍增管本身的热噪声(10-14W)还要低,以致用一般的直流检验方法已经很难从这种噪声中检测出信号。 与模拟检测技术相比,单光子计数技术有如下的优点: 1、消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响,提高了测量的信噪比。 2、时间稳定性好。在单光子计数系统中,光电倍增管漂移、系统增益的变化,零点漂移和其他因素对计数影响不大。 3、可输出数字信号,能够直接输出给计算机进行分析处理。 4、有比较宽的探测灵敏度,目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10-17W,这是其他探测方法达不到的。 二、实验原理 1、光子流量和光流强度 光是由光子组成的光子流,单个光子的能量ε与光波频率ν的关系是 (1) 式中c是真空中的光速,h是普朗克常数,λ是波长。 光子流量可用单位时间内通过的光子数R表示,光流强度是单位时间内通过的光能量,常用光功率P表示。单色光的光功率P与光子流量R的关系是 =(2) P Rε 如果光源发出的是波长为630nm的近单色光,可以计算出一个光子的能量ε为 ε = 3.13×10-19J 当光功率为P=10-16W时,这种近单色光的光子流量R为 R = 3.19×102s-1 当光流强度小于10-16W时通常称为弱光,此时可见光的光子流量可降到一毫秒内不到一个光子。因此实验中要完成的将是对单个光子进行检测,进而得出弱光的光流强度,这就是单光子计数。 2、测量弱光时光电倍增管的输出特性 当光子入射到光电倍增管的光阴极上时,光阴极吸收光子后将发射出一些光子,光阴极产生的光电子数与入射到阴极上的光子数之比成为量子效率。大多数材料的量子效率都在

稳态瞬态荧光光谱仪(FLS 920)操作说明书

稳态/瞬态荧光光谱仪(FLS 920)操作说明书 中级仪器实验室 一、仪器介绍 1.FLS 920稳态/瞬态荧光光谱仪具有两种功能 稳态测量:激发光谱(荧/磷光强度~激发波长)、发射光谱(荧/磷光强度~发射波长)、同步扫描谱(固定波长差、固定能量差、可变角)。 瞬态测量:荧光(磷光)寿命(100ps—10s)。 适合各类液体和固体样品的测试。 2.主要应用 高分子和天然高分子自然荧光的研究 溶液中大分子分子运动的研究 固体高分子取向的研究 高聚物光降解和光稳定的研究 光敏化过程的研究 3.主要性能指标 光谱仪探测范围:(光电倍增管, 190-870nm;Ge探测器,800-1700nm) 荧光寿命测量范围:100ps-10s 信噪比:6000:1(水峰Raman) 可以配用制冷系统,为样品提供变温环境 液氮系统(77K-320K) 使用Glan棱镜,控制激发光路、发射光路的偏振状态 使用450W氙灯和纳秒、微秒脉冲闪光灯做激发光源 F900系统软件:控制硬件,包括变温系统,数据采集、分析

4. 仪器主要部分结构图

5.仪器光路图 二、仪器测试原理(SPC) 时间相关单光子计数原理是FLS920测量荧光寿命的工作基础。 时间相关单光子计数法(time-correlated single photon counting)简称“单光子计数(SPC)法”,其基本原理是,脉冲光源激发样品后,样品发出荧光光子信号,每次脉冲后只记录某特定波长单个光子出现的时间t,经过多次计数,测得荧光光子出现的几率分布P(t),此P(t)曲线就相当于激发停止后荧光强度随时间衰减的I(t)曲线。这好比一束光(许多光子)通过一个小孔形成的衍射图与单个光子一个一个地通过小孔长时间的累计可得完全相同的衍射图的原理是一样的。

时间相关单光子计数荧光寿命测量中数据获取和处理

第18卷 第2期 核电子学与探测技术Vo l.18N o.21998年3月N uclear Electr onics &D etectio n T echno lo gy M ar ch 1998 时间相关单光子计数荧光寿命 测量中数据获取和处理 龚达涛 刘天宽 虞孝麒 沈广德 施朝淑 邓杰 杨炳忻 (中国科学技术大学近代物理系,合肥,230027) 本文介绍了时间相关单光子计数荧光寿命测量中的数据获取系统和数据分析方法。 关键词:时间相关单光子计数 荧光寿命 最小二乘曲线拟合 多指数函数拟合 1 引言 时间相关单光子计数技术[1]是测量纳秒级荧光寿命的一种方法,具有时间分辨好,灵敏度高等优点,在物理学、化学、生物医学等领域有广泛的应用。下面介绍我校物理系和近代物理系 合作建立的一套时间相关单光子计数荧光寿命测量系统中的数据获取系统和数据处理方法。图1 脉冲放电光源作为激发源的荧光谱仪的系统组成框图 2 数据获取系统 使样品产生荧光的激发源可以是激光、脉冲 放电光、同步辐射光、放射源等。图1是脉冲放电 光源作为激发源的荧光谱仪的系统组成框图。 激发光单色仪和荧光单色仪分别选取合适波 长的激发光和出射荧光。调节光通量使进入光电 倍增管的荧光为单光子。样品发射荧光经光电倍 增管、快放大器、恒比定时甄别器作为时幅变换器 (TAC )的启动信号(START ),脉冲光源的光经 光电倍增管、快放大器、恒比定时甄别器、延时器 作为TAC 的停止信号(ST OP)。用荧光作T AC 的启动信号可避免有激发光无荧光时T AC 超时 引起的死时间。模数变换器(ADC )、微机输入接 口卡和微计算机组成了计算机化的多道分析器, 用以测量样品的荧光衰变时间谱。微机输入接口卡还通过对两个恒比定时甄别器的输出信号计数来测量激发光和荧光的计数率,以监测样品的荧光激发效率。其中微机输入接口卡是我们自行研制的。 荧光谱仪的时间分辨主要由光电倍增管、快脉冲放大器、恒比定时甄别器、TAC 、ADC 等部件的时间晃动决定。测试表明,在其他部件仔细选择的情况下,该谱仪的时间分辨主要由光电倍增管的时间晃动决定[2]。119

光子计数技术

光子计数技术 光子计数技术,是检测极微弱光的有力手段,这一技术是通过分辨单个光子在检测器(光电倍增管)中激发出来的光电子脉冲,把光信号从热噪声中以数字化的方式提取出来。这种系统具有良好的长时间稳定性和很高的探测灵敏度。目前,光子技术系统广泛应用于科技领域中的极微弱光学现象的研究和某些工业部分中的分析测量工作,如在天文测光、大气测污、分子生物学、超高分辨率光谱学、非线性光学等现代科学技术领域中,都涉及极微弱光信息的检测问题。 现代光子计数技术的优点是: 1.有很高的信噪比。基本上消除了光电倍增管的高压直流漏电流和各倍增极的热电子发射形成的暗电流所造成的影响。可以区分强度有微小差别的信号,测量精度很高。 2.抗漂移性很好。在光子计数测量系统中,光电倍增管增益的变化、零点漂移和其他不稳定因素对计数影响不大,所以时间稳定性好。 3.有比较宽的线性动态范围,最大计数率可达106s-1. 4.测量数据以数字显示,并以数字信号形式直接输入计算机进行分析处理。 一.实验的目 1.学习光子计数技术的原理,掌握光子计数系统中主要仪器的基本操作。 2.掌握用光子计数系统检测微弱光信号的方法。了解弱光检测中的一些特殊问题。 二.实验原理 (一)光子流量和光流强度 光是由光子组成的光子流,光子是一种没有静止质量,但有能量(动量)的粒子。一个频率为(或波长为)的光子,其能量为 (2-8-1)式中普朗克常量, 光速(m/s)。以波长=6.310m的氦—氖激光为例,一个光子的能量为: =(J) 一束单色光的功率等于光子流量乘以光子能量,即 (2-8-2) 光子的流量R(光子个数/S)为单位时间内通过某一截面的光子数,如果设法测出入射光子的流量R,就可以计算出相应的入射光功率P。 有了一个光子能量的概念,就对微弱光的量级有了明显的认识,例如,对于氦—氖激光器而言,1mW的光功率并不是弱光范畴,因为光功率P=1mW,则

光子探测器的应用及行业发展

光子计数探测器的应用 混合像素探测器,为您的实验室精心准备 PILATUS混合像素探测器的设计从理论到现实均达到最佳的数据质量X射线检测。他们带来了两项关键技术,单光子计数和混合像素技术相结合,同步到您的实验室。单光子计数消除所有探测器噪声,并提供卓越的数据。在收集数据时,读数无噪音和暗电流的消失特别具有优势:在实验室中的X射线光源比同步加速时要弱很多,需要更长的曝光时间,并导致较弱的信号。由于没有了暗电流和读数噪音, PILATUS探测器更加适合在实验室使用。混合像素技术可以直接检测X射线,与其他任何探测器技术相比实现了更清晰,更好地解决信号传输问题。加上读取时间短和连续采集的特点,PILATUS探测器可以高效提供优质数据。低功耗和冷却需求,给你一个无忧的、维护量极小探测器系统,。PILATUS探测器系列是专为您在实验室中的需求定制,并提供同步加速器的技术,有无与伦比的价值。利用PILATUS独特的功能,可以从你的最具挑战性的样品获得最佳的数据。 针对您的需求 PILATUS探测器成功推动和同步加速器光束线。PILATUS的独特功能在实验室和相关产业的优势也很明显。根据您在实验室的需求,现在PILATUS的产品阵容,辅以一系列的PILATUS探测器,。固定能量校准和简化的读数电子器件完美匹配了实验室相关要求而且PILATUS完全符合您的预算。混合像素技术和单光子计数,关键的技术,优质的数据和高效率,完全无障碍实施是PILATUS探测器的优势。越来越多的实验室和工业应用的仪器可配备或升级了PILATUS探测器。根据自己的设置或利益自由整合PILATUS,可以从一个现成的仪器变成一个PILATUS OEM合作伙伴

光子计数器原理

光子计数器原理 现代光测量技术已步入极微弱发光分析时代。在诸如生物微弱发光分析、化学发光分析、发光免疫分析等领域中,辐射光强度极其微弱,要求对所辐射的光子数进行计数检测。对于一个具有一定光强的光源,若用光电倍增管接收它的光强,如果光源的输出功率及其微弱,相当于每秒钟光源在光电倍增管接收方向发射数百个光子的程度,那么,光电倍增管输出就呈现一系列分立的尖脉冲,脉冲的平均速率与光强成正比,在一定的时间内对光脉冲计数,便可检测到光子流的强度,这种测量光强的方法称为光子计数。 光子计数器是主要由光电倍增管、电源、放大系统、光源组成。 1.电倍增管的工作原理 光电倍增管是一个由光阴极、阳极和多个倍增极(亦称打拿极)构成的特殊电子管。它的前窗对工作在可见光区及近紫外区的用紫外玻璃:而在远紫外区则必须使用石英。 (1)光阴极:光阴极的作用是将光信号转变成电信号,当外来光子照射光阴极时,光阴极便可以产生光电子。产生电子的多少与照射光的波长及强度有关。当照射光的波长一定时,光阴极产生光电流的强度正比于照射光的强度,这是光电倍增管测定光强度的基础。各种不同的光电倍增管具有不同的光谱灵敏度。目前很少用单一元素制作光阴极,常用的有AgOCs、Cs3Sb、BiAgOCs、Na2KSb、K2CsSb等由多元素组成的光阴极材料。 (2)倍增极:倍增极也称打拿极,所用的材料与阴极相同。倍增极的作用实质上是放大电流,即在受到前一级发出的电子的打击后能放出更多的次级电子。普通光电倍增管中倍增极的数目,一般为11个,有的可达到20个。倍增极数目越大,倍增极间的电位降越大,PMT的放大作用越强。

(3)阳极:大部分由金属网做成,置于最后一级打拿级附近,其作用是接受最后一个倍增极发出的电子。但接受后,不象倍增极那样再射出电子,而是通导线以电流的形式输出。 光电倍增管的工作原理如图1所示,在光电倍增管的阴极和阳极间加一高电压,且阳极接地,阴极接在高压电源的负端。另外,在阳极和阴极之间串接一定数目的固定电阻,这样在每个倍增级上都产生一定的电位降(一般为50V到90V),使阴极最负(图中假定为·400V),每一倍增极-300V,顺次增高,至阳极时为 Jf0”V。当一束光线照射阴极时,假设产生一个光电子,这个光电子在电场的作用下,向第一倍增极射去。由于第一倍增极的电位比光阴极要正100V,所以电子在此期间会被加速。当其撞击第一倍增极时,会溅射出数目更多的二次电子(图中假定为2个)。依此类推,电子数目越来越多。目前,一般光电倍增管的电子数总增益G约为106,有的甚至高达108~101~,由于其放大作用很强,所以适用于微弱光信号的测量。这里 G=dN (1) 式中d是每一个入射光电子能打出的二次电子的平均数,叫做二次发射系数。此二次发射系数与倍增级材料及倍增极间的电位降有关,式中n为倍增极的数目。

SR400光子计数器

光子计数器-SR400 门控光子计数器(双通道) 双九位计数器 三个扫描鉴别器 200MHz计数率 5ns脉冲对分辨率 门控和连续计数方式 内置鉴别器 门和鉴别器输出 GPIB和RS—232接口 SR400 双通道门控光子计数器提供了一种简便、集成的计数方法,摒弃了老式计数系统的复杂操作及昂贵的价格。你不再需要将放大器、鉴别器、门发生器和计数器配在一起,SR400已经将这些模块组合到一个集成的、微处理控制的仪器中。使用SR400可以轻松地实现减小背景噪声、同步探测、光源补偿以及积存修正等复杂的测量。

计数器 SR400有两个独立通道,计数率可达200MHz。它提供了不同的计数模式:你可以设定固定的计数时间,直到达到一定的计数量;也可以设定固定的触发次数。它的每路计数通道都有各自的门发生器,最短5ns,最长达1s。门可以设定在与触发信号相关的固定位置、按测量寿命扫描或者恢复时变波形。 计数器的实际输入可通过鉴别器以NIM电平脉冲输出到前面板上进行观察。鉴别脉冲为0V-0.7V取负值。DISC输出对校准鉴别器域值或门定时非常有用。 信号输入和鉴别器 两路模拟信号输入(A和B)被截至到50Ω。可被接收的输入信号在正负300mV 之间并被±5V的直流电所保护。每路带直流电的信号输入到300MHz的放大器中,最小可探测到的脉冲为10mV。如果需要提高灵敏度则可以使用远程预放大器(如SR445A)。鉴别器为每路信号提供了-300mV到+300mV,步长为0.2mV的可选域值。脉冲对的分辨率为5ns,任一极上的脉冲都可能被探测到。可对每个域值进行编程以实现在任意方向、可选步长下的扫描。这样可以得到脉冲高度分析输出,有利于选择光电倍增管的偏置和鉴别器的电平。 计数周期 在一次扫描中,SR400可编程实现1到2000次计数周期的循环。在程控扫描结束时,计数器可能停止也可能重新启动扫描。连续的计数周期被“停留时间”所分开,你可设定停留时间从2ms到60s。在这段时间里,计数停止,你可以传输数据或改变外部参数。停留输出为TTL信号,它在整个停留时间内保持高电平,以便于在试验中连接其它设备。 输出 前面板的显示可达109。可以分别显示每个计数器也可以显示A+B或A-B。前面板的D/A输出给出了一个由技术模式决定的、与A,B,A-B或A+B成比例的模拟信号。比例可为对数的或是线性的。 计算机接口 内置的RS-232接口GPIB接口便于控制设备和取回数据。当SR400扫描时,计数器A和B的计数值将被存储于一个2000点的内部缓冲器中。这个缓冲器可以进行点对点的传输,也可通过任一接口一次清空。

单光子探测器应用

单光子探测技术典型应用 单光子探测是一种探测超低噪声的技术,增强的灵敏度使其能够探测到光的最小能量量子——光子。单光子探测器可以对单个光子进行计数,实现对极微弱目标信号的探测,因此也活跃在许多可获得的信号强度仅为几个光子能量级的新兴应用领域中。 人眼安全激光雷达 激光雷达是一种基于光学探测与测距的光学遥感技术,实用窄线宽短脉冲激光在大气中进行光子激射从而产生背向散射。接收这些微弱的背向散射信号需要用到单光子计数器等高灵敏度的光学探测设备。今天,激光雷达活跃在污染监测,空气质量分析,气候学等很多领域。 激光雷达典型应用 量子密码学/量子密钥分配 量子密码学/量子密钥分配是一种非常前沿的技术,它利用量子物理特性获得传统技术无法企及的安全传输保证。这种技术基于量子原理将秘钥安全保密的分配给通信双方。同光纤通信技术相结合,实现量子密钥分配需要将光信号能量降低至光子水平,因此,高精度的光子探测设备是必须的。在此类应用里,单光子源/双光子纠缠源,单光子计数器都需要用到。特别是单光子计数器,它不仅能够接收极低水平的量子密钥信号,还能够探测不明侵入,从而保障系统安全。 量子通信

光子源特性测试 随着量子物理技术、非线性技术和量子点技术的进步和发展,单光子源和光子纠缠源的开发需求日益增多。在这些设备的开发过程中,需要高灵敏度的检测手段来对其进行特性分析和测试,单光子计数器就是一种有效的手段。 荧光测量 莹光时间测量技术(Fluorescence Timing Measurement)被应用在很多科研和工业领域,例如:分子特性,纳米技术和成像显微技术等等。莹光信号是一种非常微弱的光信号,因此需要非常灵敏的光学探测器进行探测,单光子计数器就是不二之选。

单光子计数

单光子计数 摘要:本文简单介绍了单光子计数的原理、单光子计数器的主要性能及其操作方法,并用单光子计数器检测了微弱光信号。 关键词:单光子;单光子计数器;微弱光信号 1.引言 通常在一些基本的科研领域,特别是某些前沿学科,诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面,都会遇到极微弱的光信息(简称弱光)检测问题。所谓弱光是指光电流强度比光电倍增管本身的热噪声(10^-14W)还要低,以致用一般的直流检测方法已很难从这种噪声中检测出信号。 单光子计数是目前测量微弱光信号最灵敏和有效的实验手段,这种技术中,一般都采用光电倍增管作为光子到电子的变换器(近年来,也有用微通道板和雪崩光电二极管的),通过分辨单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲,利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术,把光信号从热噪声中以数字化的方式提取出来。与模拟检测技术相比,单光子计数技术有如下的优点: 1.消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响,提高了测量的信噪比。 2.时间稳定性好。在单光子计数系统中,光电倍增管漂移、系统增益的变化,零点漂移和其他不稳定因素的计数影响不大。 3.可输出数字信号,能够直接输出给计算机进行分析处理。 4.有比较宽的线性动态范围,最大计数率可达10^6s^-1。 5.有很高的探测灵敏度,目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10^-17W,这是其他探测方法达不到的。 2.实验目的 1.了解单光子计数工作原理。 2.了解单光子计数器的主要性能,掌握其基本操作方法。 3.了解用单光计数器系统结检测微弱光信号的方法。 3.实验原理 3.1光子流量和光流强度

光名词中英文

美国颐光科技有限公司是一家集开发、制造和销售光学元器件、光谱仪器、光电设备和与光学系统有关的仪器设备为一体的高新技术企业,同时也是多家美国、德国、英国、意大利、韩国等光学产品公司的中国区代理。 产品涉及单色仪,分光光度计,各种光谱仪器,时间相关荧光光谱测量,皮秒激光和皮秒光源,CCD,ICCD,红外面阵探测器,高速雪崩二极管探测器,光电倍增管,光学元器件,光学镀膜产品,各种光源,太阳模拟器,电光源及LED测量系统等。 一、光谱仪器 我公司光谱仪器,信噪比高,性能稳定,技术先进,对光谱测试过程实现计算机控制自动化,过程简单方便,测试结果在行业内也会具有一定的权威性和说服力。 凭借测试系统的高性价比以及全面的技术服务,我公司光谱测试系统已在国内很多单位的实验室投入使用,包括清华大学等知名大学、国家权威计量单位、中国科学院等研究机构以及众多的相关企业,经过大量客户对我公司光谱测试系统的使用,证明了我公司的光谱仪器及光谱测试系统的成熟。 1. 宽带光源,具有光谱范围宽,性能稳定,易于集成系统等优点。 卤钨灯,主要应用于可见到红外波段光谱测试。 氘灯,主要应用于紫外波段光谱测试。 氙灯,主要应用于紫外到红外波段光谱测试。 红外灯,主要应用于红外波段光谱测试。 混合光源,采用钨灯和氘灯混合,光谱范围可以覆盖185nm-2500nm. 积分球光源,通过配备积分球,使光源输出更均匀。 我公司宽带光源 2. 窄带光源,具有精度高,杂散光低,易于集成系统等优点。 波长连续可调卤钨灯光源 波长连续可调氘灯光源 波长连续可调氙灯光源 波长连续可调混合光源 波长连续可调其他光源 光谱校准灯

3. 单色仪,较同类产品具有计算机控制自动化,精度高,准确度高,重复性高,杂散光低,性能稳定,耐用等优点,性价比高也是我公司单色仪产品的突出优点。 CM110微型单单色仪 CM112微型双单色仪 CM系列微型单色仪附件 CM系列单色仪标准光栅 DK240 1/4米单单色仪 DK242 1/4米双单色仪 DK480 1/2米单色仪 DK系列单色仪附件 DK系列单色仪标准光栅 4. 分光光度计,波长涉及紫外,可见及红外波段,较同类产品具有精度高,杂散光低,性能稳定等优点,与计算机的数据传输采用USB口,使用方便,测量简单。 SM200 OEM CCD分光光度计 SM240 CCD分光光度计 SM241 红外分光光度计 SM242 分光光度计 SM520 高分辨率分光光度计 SM301 硫化铅/硒化铅分光光度计 SM302 铟稼砷分光光度计 5. 光度计 Spectroradiometers PR-670 SpectraScan PR-655 SpectraScan PR-705/715 SpectraScan PR-650 SpectraScan PR-1980B SpectraScan Photometers PR-524 –LiteMate PR-525 ColorMate

单光子探测器及其发展

单光子探测器及其发展 摘要:本文介绍了光电倍增管单光子探测器、雪崩光电二极管单光子探测器和真空单光子探测器以及它们的基本工作原理和特性,分析了它们各自的优缺点和未来的发展方向。 关键词:单光子探测;光电倍增管(PMT);雪崩光电二极管(APD);真空雪崩光电二极管(VAPD) 中图分类号:TP21.14 文献标识码:A 一、引言 单光子探测技术在高分辨率的光谱测量、非破坏性 物质分析、高速现象检测、精密分析、大气测污、生物 发光、放射探测、高能物理、天文测光、光时域反射、 量子密钥分发系统等领域有着广泛的应用。由于单光子 探测器在高技术领域的重要地位,它已经成为各发达国 家光电子学界重点研究的课题之一。 二、单光子探测器的原理及种类 单光子探测是一种极微弱光探测法,它所探测的光的光电流强度比光电检测器本身在室温下的热噪声水平(10-14W)还要低,用通常的直流检测方法不能把这种湮没在噪声中的信号提取出来。单光子计数方法利用弱光照射下光子探测器输出电信号自然离散的特点,采用脉冲甄别技术和数字计数技术把极其弱的信号识别并提取出来。这种技术和模拟检测技术相比有如下优点[1]: (1)测量结果受光电探测器的漂移、系统增益变化以及其它不稳定因素的影响较小; (2)消除了探测器的大部分热噪声的影响,大大提高了测量结果的信噪比;(3)有比较宽的线性动态区; (4)可输出数字信号,适合与计算机接口连接进行数字数据处理。 入射的光子信号打到光电倍增器件上产生光电子,然后经过倍增系统倍增产生电脉冲信号,称为单光子脉冲。计数电路对这些脉冲的计数率随脉冲幅度大小的分布如图1所示。脉冲幅度较小的脉冲是探测器噪声,其中主要是热噪声;脉冲幅度较大的是单光电子峰。V h为鉴别电平,用它来把高于V h的脉冲鉴别输出,以实现单光子计数。 可用来作为单光子计数的光电器件有许多种,如光电倍增管(PMT)、雪崩光电二极管(APD)、增强型光电极管(IPD)、微通道板(MCP)、微球板(MSP)和真空光电二极管(VAPD)等。 1、光电倍增管(PMT)单光子探测器 光电倍增管是利用光的外光电效应的一种光电器件,主要由光电阴极和打拿极构成。其工作原理如下:首先光电阴极吸收光子并产生外光电效应,发射光电子,光电子在外电场的作用下被加速后打到打拿极并产生二次电子发射,二次电子又

单光子计数

单光子计数 【摘要】本实验主要学习了以PMT 为探测器的光子计数技术的基本实验方法,测量出了以中心波长为500nm 的发光二极管作为光源时,系统最佳甄别电平为300mV ;在此甄别电平下研究了信噪比R SN 与测量时间t 和入射光光功率P 0的关系,得出了测量时间越大、入射光功率越小,信噪比越大的结论;最后研究了工作温度T 对暗计数率的影响,发现温度降低暗计数率减小至一定值后保持稳定的较小值,得出可以通过降温增大信噪比的结论。 【关键词】单光子计数,信噪比,甄别电平,暗计数率 一、引言 现代科学技术许多领域都会涉及微弱光信息的检测问题,微弱光信号是时间的上的比较分散的光子,因而由检测器(通常是光电倍增管,以下简称PMT )输出的将是自然离散化的电信号。针对这一特点发展起来的单光子计数技术,采用脉冲放大、脉冲甄别和数字计数技术,大大提高了弱光探测的灵敏度,一般可以优于10-17,这是其他弱信号探测方法所不能比拟的。 光子计数计数有如下优点:第一,有很高的信噪比,基本消除了PMT 的高压直流漏电流和各倍增极的热点子的发射形成的暗电流所造成的影响,可以区分强度有微小差别的信号,测量精度很高;第二:抗漂移性很好,在光子计数测量系统中,PMT 增益的变化/零点漂移和其他不稳定因素影响不大,所以时间稳定性好;第三:有比较宽的线性动态范围,最大计数率可单位多达107/s 。 本实验学习以PMT 为探测器的光子计数技术基本实验方法并通过实验了解光子计数方法和弱光检测中的一些特殊问题,确定了弱光测量需要的最佳甄别电平,研究了信噪比R SN 与积分时间t 和入射光功率P 0和的关系,以及工作温度T 对暗计数率的影响。 二、实验原理 (一)物理原理 1、光子流量与光流强度 光是由光子组成的光子流,单个光子的能量是E p 与光波频率ν的关系是 p hc E h νλ == (1) 其中,光子流量R 表示单位时间内通过的光子数,光流强度P 是单位时间内通过的光能量即光功率,且有 p P RE =(2) 当光流强度小于16 10 W -时通常称为弱光,此时可见光的光子流量可见到1ms 内不到一个光子,因此实 验中的要完成的将是对单个光子进行进检测,进而得出弱光的光流强度,这就是单光子计数。 2、PMT 输出的信号波形 PMT 是一种从紫外到近红外都有极高的灵敏度和超快时间响应的真空电子管类光探测器件,用于各种

单光子计数

单光子计数 物理学系刘录081120076 一、引言 通常在一些基本的科研领域,特别是某些前沿学科,诸如高分辨率光谱学、非线性光学、拉曼光谱学、表面物理学的研究方面,都会遇到极微弱的光信息(简称弱光)检测问题。所谓弱光是指光流强度比光电倍增管本身的热噪声(10-14W)还要低,以致用一般的直流检验方法已经很难从这种噪声中检测出信号。 单光子计数是目前测量弱光信号最灵敏和有效的实验手段,这种技术中,一般都采用光电倍增管作为光子到电子的变换器(近年来,也有微通道板和雪崩光电二极管),通过分辨率单个光子在光电倍增管中激发出来的光电子脉冲,利用脉冲高度甄别技术和数字计数技术,把光信号从热噪声中以数字话的方式提取出来。与模拟检测技术相比,单光子计数技术有如下的优点: 1.消除了光电倍增管高压直流漏电流和各倍增极的热发射噪声的影响,提高了测量的 信噪比。 2.时间稳定性好。在单光子计数系统中,光电倍增管漂移、系统增益的变化,零点漂 移和其他因素对计数影响不大。 3.可输出数字信号,能够直接输出给计算机进行分析处理。 4.有比较宽的探测灵敏度,目前一般的光子计数器探测灵敏度优于10-17W,这是其他 探测方法达不到的。 二、实验目的 1.了解单光子计数工作原理。 2.了解单光子计数器的主要功能,掌握其基本操作方法。 3.了解用单光子计数系统检验微弱光信号的方法。 三、实验原理 1.光子流量和光流强度 光是有光子组成的光子流,单个光子的能量ε与光波频率ν的关系是 ε=hν=hc/λ (1) 式中c是真空中的光速,h是普朗克常数,λ是波长。 光子流量可用单位时间内通过的光子数R表示,光流强度是单位时间内通过的光能量,常用光功率P表示。单色光的光功率P与光子流量R的关系是: P=Rε (2) 如果光源发出的是波长为630nm的近单色光,可以计算出一个光子的能量ε为 Ε=3.13×10-19J 当光功率为10-16W时,这种近单色光的光子流量为 R=3.19×102s-1 当光流强度小于10-16W时通常称为弱光,此时可见光的光子流量可降到一毫秒内不到一个,

单光子探测器

单光子探测器 单光子探测器是进行光子探测的实验设备,它通常只能探测光子的有或者没有,不能直接给出光量子态的完整信息,要想从探测结果来重构光量子态信息,需要结合其他的理论和实验手段。目前在可见和红外波段,单个光子的能量约为10-19 J,实现对如此低能量粒子的准确探测是很有挑战的工作。早期的单光子主要是光电倍增管,随着材料科学和量子信息科学的发展,单光子探测器的类型也逐渐丰富起来,这里主要介绍单光子探测器性能的主要指标:特征波长范围,死时间,暗计数,探测效率,时间抖动,光子数分辨能力。 探测器的特征波长范围指的是探测器能够响应的光谱频率范围。目前的单光子探测器都只对某一波段的光子敏感,这是由探测器的制作材料及加工工艺决定的,而探测器的光谱响应特性也决定了它的应用范围。例如对自由空间的量子通信来说,使用的光子波长主要集中在可见光波段400nm-1060nm或者近红外波段900nm-1700nm,需要对这一波段较敏感的探测器;而对于光通信来说,由于光纤在1550nm这个波长具有最小的损耗,所以对基于光纤的量子信息网络,探测器必须对1550nm光子有足够高的探测效率。 当探测器探测到一个光子之后,在一定的时间内,探测器不能响应新的光子,这一段时间称为探测器的死时间,一般来说死时间越短越好。在当前的技术条件下,死时间取决于探测器的电子学后处理系统而非探测器的感光材料。例如,对于基于雪崩二极管的单光子探测器,当探测器探测到一个光子之后,探测器需要抑制这个信号带来的后脉冲信号,这样就必须将探测器关断一段时间,等到前一个探测器的后脉冲信号基本消除之后才能重新开启,这一段时间就是雪崩二极管的单光子探测器的死时间,可见光波段400nm-1060nm探测器的死时间一般固定为33ns,近红外波段900nm-1700nm探测器的死时间一般从500ns到1ms可调,死时间决定了探测器的最大计数率。 当没有光子进入探测器时,探测器仍然有计数率,这就是暗计数。暗计数是由于感光材料的缺陷,电压偏置和外界环境的干扰比如温度,湿度,热噪声等因素引起的。暗计数对实验的信噪比有直接影响,因此降低暗计数是单光子探测器发展的重要目标。现在法国Aurea Technology的单光子探测器暗计数可以做到小于25cps(世界第一). 探测效率指的是当有光子进入探测器的时候,它被探测到的概率。目前商用探测器的最大探测效率约为70%,如Aurea Technology生产的SPD_A_VIS.提高探测效率在

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