同步辐射科普

同步辐射及其应用

一、同步辐射

世间万物都是由原子组成的，而原子是由原子核和核外电子构成的。原子核带正电荷，核外电子带负电荷，并且正电荷和负电荷的数值相等，因此原子是呈中性的。原子中的电子以很快的速度绕原子核旋转，如同行星绕太阳运动一样。原子的尺寸是很小的，只有一亿分之一厘米；原子核的尺寸更小，只有十万亿分之一厘米，但原子的绝大部分质量都集中在原子核中。

原子的激发会产生光。红外光、可见光、紫外光，是原子的外层电子受到激发后产生的；X 光是原子的内层电子受到激发后产生的；伽傌光是原子核受到激发后产生的。由于每一种元素的原子发出的光都有它自己的特征光谱，因此可以根据物体发射的光谱来分析它的化学组分。

运动着的电子具有加速度时，它会放出电磁辐射，或者说它会发光。因为光也是一种电磁辐射。当电子在磁场中作圆周运动时，因为有向心加速度，所以也会发光。电子在同步加速器中绕着磁场作圆周运动时发出的电磁辐射叫同步加速器辐射，简称同步辐射，或叫同步光。其实电子在电子感应加速器，或电子回旋加速器中作圆周运动时也会发出这种电磁辐射。但是因为这种辐射是1947年在美国通用电器公司的一台70MeV的电子同步加速器上首先发现的，所以大家都叫它同步辐射，而不叫它感应辐射，或回旋辐射。

现代的同步辐射光源是一台电子储存环。电子储存环也是一种同步加速器，因此它也能发出同步辐射，而且是一种更稳定、性能更好的同步辐射。接近光速的电子在储存环中作回旋运动，同时不断的发出同步光。电子储存环并不能直接把电子从很低的速度加速到接近光速，而需要一台、有时需要两台较低能量的加速器把电子的速度提高到接近光速，然后注入到储存环中。譬如我们合肥光源（HLS）就有一台200MeV的电子直线加速器作为注入器，把电子从80keV（速度为0.5倍的光速，光速为每秒30万公里）加速到200MeV（速度达到0.999997倍的光速），再注入到储存环中，然后电子再在储存环中从200MeV加速到800MeV（速度达到0.9999998倍的光速）。加速器其实是加能器，速度越高的电子能量也越高。粒子的速度可以无限地接近光速，但永远不会等于光速。当电子的能量很低时（几十keV到1MeV），速度随能量的变化很明显；但电子的能量很高时（几百MeV以上），电子在加速过程中，能量增长很快而速度变化不大。因此人们常常喜欢用能量代替速度来表示电子加速的情况。电子在储存环中运行时，能量是保持不变的（也就是速度保持不变）。我们的合肥光源，电子在储存环中每回旋一圈要辐射16.3keV的能量，因此在储存环中有一个高频加速腔给它每圈补充16.3keV的能量，使它的能量始终维持不变。在加速器和高能物理领域中，粒子的能量常用电子伏作单位来表示，1电子伏为电子经过1伏特的电位差所获得的能量，用符号eV 表示，keV（103电子伏）表示千电子伏，MeV（106电子伏）表示兆电子伏，GeV（109电子伏）表示吉电子伏。

一台能量较高的加速器，一般都是由几台加速器串联组成的。如我们合肥光源，是由电子直线加速器和电子储存环组成的。有时在电子直线加速器和电子储存环之间还有一台增强器（增强器也是同步加速器）。在同步辐射加速器中，增强器的最高能量（通常说加速器的能量都是指它的最高能量）和储存环的能量是相同的，这样就可以做到满能量注入，以提高同步辐射光源的性能。此外在每两台加速器之间还有一段束流输运线，它的作用是把电子束从一台能量较低的加速器传输到一台能量较高的加速器中去。如合肥光源，从电子直线加速器

到电子储存环之间就有一条长88米的束流输运线。

电子直线加速器主要由电子枪、加速管、微波功率系统、真空系统等组成。电子枪是产生被加速电子的电子源；加速管是加速电子的地方，沿着加速管的轴线方向有微波电场，电子在微波电场中得到加速，获得能量；微波功率系统由速调管和调制器组成，它的作用是产生微波功率，并通过波导饋送到加速管中建立起微波电场，供加速电子之用；真空系统由真空泵及其电源组成，它的功能是抽掉加速管中的气体，使加速管处在高真空状态，以便电子在其中作加速运动不致丢失。因为在电子直线加速器中电子是走直线轨道的，所以人们称它为电子直线加速器。

电子直线加速器中被加速的电子是从一个电子枪中发射出来的。电子枪是由阴极、栅极和阳极构成的电子源。阴极用发射电子好、并能耐高温的材料做成，如钨、钼、硼化镧、氧化钡、氧化鍶等。因为要使阴极发射电子，需要把它加热到上千度甚至几千度，使电子获得足够大的动能以克服逸出功从阴极表面释放出来；栅极是用来控制电子束的；阳极的作用是把电子从阴极表面拉出来，并使电子加速到合适的初始速度，以便注入到直线加速器的加速管中。我们合肥光源所用的电子枪中，阳极和阴极之间的电位差是80千伏（kV）。也就是说，电子从电子枪出来时已被加速到能量为80keV。实际上电子枪也可看成是一台小小的加速器。

电子储存环是储存高速运行的电子束流的设备。它主要由磁铁系统、真空系统和高频系统等组成。磁铁系统由电磁铁及其电源构成。储存环的磁铁主要有二极磁铁（弯转磁铁）、四极磁铁。所有的二极磁铁、四极磁铁都被安装在一个环形的轨道上。二极磁铁的二极磁场用来弯转电子束，使电子束走环形的闭合轨道；四极磁铁的四极磁场用来聚焦电子束，使电子束沿着设计的电子轨道运动。所有的二极磁铁、四极磁铁都有相应的电源供电，以产生相应的磁场。真空系统由真空室和抽气泵组成。真空室是环形的管道，也被安装在设计的电子轨道上，插入磁铁的间隙中。真空室是电子束运行的通道，如同运动场上的跑道一样，运动员只能在跑道上跑步，电子也只能在束流轨道上运动。为了使束流在真空室中运动不会因为与真空室中的气体碰撞而丢失，要把真空室中的气体抽掉，使真空室成为超高真空状态。一般要求储存环真空室中的气压达到1万亿分之一的大气压。真空室中的气体是靠沿真空室安装的超高真空泵抽掉的。高频系统由高频腔和高频发射机组成。高频腔也是安装在束流轨道上的，它在沿电子轨道方向产生高频电场用来加速电子。当电子束流储存时，用来补充电子由于同步辐射而损失的能量。高频腔中的高频电场是由高频发射机馈送到高频腔中的高频功率建立起来的。

光是我们认识世界的重要手段。人们认识世界是靠他们的观察、聆听、触摸、嗅闻、品尝，其中用眼睛的观察得到的信息最多。人们借助光来观察世界，首先是用波长为400纳米-800纳米（1纳米=10-9米）的可见光来观察世界，最常用的就是太阳光了。人的肉眼借助太阳光在远处能看到山峦、河流、房舍、车船；近处能看见桌椅、书画、文字，最细小也只能看到毛发。1609年望远镜的发明，使人类能把视野延伸到广袤的宇宙空间；1590年显微镜的发明，使人们把视觉深入到微生物世界。无论是望远镜，还是显微镜，所使用的光都是可见光。一个重要的原理是：人们使用光来观察微小物体时，所用光的波长应当大致与被观察的对象的尺度相同。可见光的最短波长为0.4微米（1微米=10-6米），这就是说人们利用可见光，最小的也只能看见微米量级的物体。生物细胞的尺度是20-30微米，细胞里的细胞核的尺度是5微米，细胞器的尺度是1微米。因此人们用光学显微镜也只能看到细胞的结构。如果要深入到分子、原子领域，可见光就无能为力了。X光的发现，使人们能够把视野扩展到微观世界，人们借助仪器利用X光可以观察到分子的结构、生物遗传基因及其结构。因为生物大分子的尺度是几十纳米，X光的波长为纳米的量级甚至更短，所以用X光可以研究生物分子。

人类文明的进步使得光源经历了几次重大的变革。1879年爱迪生发明了白炽灯，出现了电光源；1895年伦琴发现了伦琴射线（X光），出现了X光光源；1960年梅曼制成了第一台激光器，出现了激光光源。当人们仔细分析这些光源的波长时，就会发现它们的波长几乎都是不连续的，并且是固定不变的，因为它们的发光几乎都是由于光源的原子状态发生改变而引起的，或者说由于原子的能级跃迁而产生的。这对我们用这些光源的光来观察和研究物质时就有许多局限性。自从1947年波洛克在美国通用电器公司的一台70MeV的电子同步加速器上发现同步辐射后，同步辐射光源出现了。这是一种历史上带来革命性影响的新光源。和以往的各种光源相比，同步辐射具有很多优异的性能。

同步辐射的波长分布是连续的

因为它是高能的自由电子在加速器的磁场作用下发出的。它的光谱的形状是由加速器中的电子的能量和弯转半径决定的。同步辐射光子的特征能量（特征能量是指光谱中光通量接近最大处的光子能量）与电子能量的3次方成正比，或者说同步辐射的特征波长与发射它的电子的能量的3次方成反比。电子的能量越高，同步辐射的特征波长越短。同步辐射的波谱不但连续，而且范围宽广，从红外线、可见光、紫外线、真空紫外线、X射线，直到伽傌射线，波长跨越9个数量级。同步辐射光源的这种性能在现有的光源中是绝无仅有的。同步辐射光谱的连续性，使我们可以方便的取用所需要的波长的光束来研究我们需要观察的事物。

同步辐射的亮度很高

一个光源的亮度定义为每秒钟从单位光源面积，向单位立体角发射的波长范围在光子波长的千分之一以内的光子数目。同步辐射光源的亮度比最强的X光管的特征线的亮度大一千倍以上，比最强的X光管的连续谱的亮度大一百万倍以上。这种高强度的光源使我们进行观察和研究的时间大大缩短，本来要几个星期的实验几分钟就可以完成。

同步辐射的准直性很好

因为同步辐射是电子在加速器中沿着环形轨道的切线方向，在一个很小的角度范围内发射出来的。电子的能量越高，发射的角度越小。如我们的合肥光源，同步光在垂直方向的张角只有1毫弧度，它已经可以和激光的发射角相比较了，能量更高的同步辐射光源的同步光的发射张角更小。

同步辐射是有时间结构的脉冲光

在储存环中作回旋运动的电子束是一团一团的。因此观察者看到的是有周期性的脉冲光。束团的长度只有几个厘米，甚至只有几个毫米。如合肥光源的束团长度为8厘米左右，因此光脉冲的宽度只有0.3纳秒（1纳秒=10-9秒）。合肥光源储存环周长为66米，全环有均匀分布的45个束团，所以每两个光脉冲之间的时间间隔是5纳秒。如果储存环里只有1个束团，那么每两个光脉冲之间的时间间隔是220纳秒。利用同步辐射的脉冲时间结构可以为动态过程的研究提供极好的条件。

同步辐射是很好的偏振光

在电子轨道平面内发出的同步光是百分之百的线偏振的，而在轨道平面两侧的同步光分别是左、右旋椭圆偏振光。利用不同偏振方向的同步辐射圆偏振光激发，可以非常有效地研究一些具有结构不对称的生物大分子的结构或一些磁性材料的磁性。而在X射线荧光分析中，则可利用同步光的偏振性抑制散射光的影响而提高分析的灵敏度。

同步辐射是一种极为干净的光

我们日常使用的普通光源都不是非常“干净”的光源：灯泡中灯丝会蒸发钨；气体放电灯需要稀薄的气体；而X光管中电子轰击金属靶中的杂质或管内的残余气体时，也会产生这些杂质或残余气体的特征谱线。同步辐射是高速电子在超高真空环境中产生的，因此它是一种十分洁净的光源。这样就可以使用它来做一些要求极高的研究，如进行材料的表面研究或含量极低的元素分析。

同步辐射的光谱分布及亮度可以准确计算

根据电子储存环的物理参数，可以准确计算同步辐射的光谱分布及亮度，因此它可以作为标准光源来校准光学仪器或标定其它光源。

产生和使用同步辐射的装置是很复杂的。主要包括储存环（加速器）、光束线、实验站三个部分。储存环储存高速运动的电子并产生同步辐射光；光束线的任务是把光源中某些特定波长的光挑选出来，并输送到实验站；实验站就是放样品做实验的地方了。

同步辐射光源发展到今天已经经历了三代。第一代同步辐射光源是寄生在高能物理用的对撞机储存环上的，它们出现在上个世纪的60年代；第二代同步辐射光源是专门为同步辐射应用建造的，它们出现在上个世纪的70-80年代；第三代同步辐射光源出现在上个世纪的80年代末90年代初，它是性能更好的同步光源。目前我国一、二、三代光源各有一台，中国科学院高能物理所的北京同步辐射光源是第一代的，中国科学技术大学的合肥光源是第二代的，台湾新竹的同步辐射研究中心的光源是第三代的。目前世界上正在运行的大部分光源是第二代的。第一代、第二代同步光源的光是电子经过二极磁铁的弯转磁场时发射出来的；而第三代同步辐射光源，除了从弯转磁铁处发出来的同步光外，更多的同步光是来自储存环中的插入元件，并且亮度特别高。

所谓插入元件是指安装在储存环的长直线节中的扭摆器和波荡器，它们各是一组具有空间周期性磁场结构的磁铁装置，电子在周期磁场的作用下，沿一条近似正弦或螺旋曲线轨道运动。它不属于储存环中使电子回旋和聚焦的磁铁，所以把它们叫做插入元件。插入元件可以在储存环建成后再插入而不影响储存环的运行。

扭摆器是一组正、负极性交替变化的磁铁，电子在扭摆器里作近似正弦曲线的扭摆运动。扭摆器的磁场一般比储存环的弯转磁场强，因此它发出的同步光的波长比从弯转磁铁处发出来的同步光的波长短。为了得到更短波长的同步光，通常使用超导磁体做成扭摆器。如合肥光源的扭摆器就是用6万高斯的超导磁体做成的超导扭摆器，它发出的同步光的特征波长只有弯转磁铁（1.2万高斯）发出的同步光的特征波长的五分之一（弯转磁铁发出的同步光的特征波长为2.4纳米，超导扭摆器的同步光的特征波长为0.48纳米）。

波荡器也是一组正、负极性交替变化的磁铁，它与扭摆器不同的地方是它的磁场弱、周期长度短而周期数多，通常用永磁材料做成。电子在波荡器里也作近似正弦曲线的扭摆运动，不过它的振幅很小，有如微微的波荡，所以叫它波荡器。由于波荡器的磁场较弱，所以它产生的同步光的特征波长较长，但是它的周期很多，从不同周期上产生的光是部分相干地叠加在一起的，因此使得同步光的亮度成百上千倍的增加。如合肥光源的波荡器的磁场为600-4560高斯，同步光的波长为10-162纳米，亮度比弯转磁铁处发出来的同步光高三个数量级。

自由电子激光器有可能成为第四代同步辐射光源。自由电子激光（FEL）是电子在波荡器中同时与周期磁场和光场相互作用产生的受激辐射。由于电子和光场相互作用位相不同，一些电子失去能量，速度变慢，另一些电子则获得能量，速度变快，即电子产生能量调制从而形成以光波波长为周期的群聚。群聚的电子束和光场相互作用加强，适当选取电子能量可使电子束把能量交给光场，对光场进行放大。光场可以是波荡器的两端加上反射镜构成的谐振腔存储的辐射光产生的；也可以是外加的激光产生的；或者可以是长波荡器中的辐射光产生的。相应的自由电子激光器分别称为振荡器自由电子激光器；放大器自由电子激光器；自放大自

发辐射自由电子激光器。

虽然自由电子激光名为激光，但它与通常所说的激光的工作原理是不同的，只是因为两者产生的都是相干光。常规的激光是由于原子的能级跃迁产生的，而自由电子激光则是自由电子与波荡器的磁场和辐射光场相互作用使电子的动能转换成激光能量的结果。此外自由电子激光器比起普通的激光器来，还有它的波长连续可调、调谐范围宽的优点，波长可从远红外到硬X射线；而普通的激光器因为受原子能级跃迁的限制，只能工作在某些特定的波长上。

二、同步辐射的应用

我们已经知道，电子沿着储存环的圆形轨道运动时，在它的切线方向会产生同步辐射。同步辐射光是包含从红外到硬X射线的各种波长的光，这种光通常是不能直接使用的。为此我们需要采用一种叫做“光束线”的装置。它能通过各种光学元件，把储存环发出的原始的同步辐射光在真空室中“加工”成具有一定波长的单色光，来满足不同的科学实验的要求。

光束线是一种特殊设计的安装有各种光学元件和真空部件的设备，它包括前端、光学系统（前置光学系统，单色器，后置光学系统）和真空部件。光束线的一端与储存环相接，另一端与实验站相连。因为与光束线连接的储存环工作在超高真空状态，再者真空紫外和软X光波段的光子必须在真空中才能有效传输，此外还为了防止光学元件的表面污染，因此光束线也必须工作在超高真空中，这样光束线就包含了大量的真空获得和测量设备。

与储存环直接连接的部分叫前端。前端的第一个功能是规范光束线窗口，将储存环中产生的同步辐射光按需要分开，送到不同光束线的管道里。它的第二个功能是提供真空保护，即实验站或光束线的任何部件发生真空漏气时，安装在光束线上的传感器便会发出信号，令前端的快速真空阀关闭，保护储存环的真空。前端的第三个功能便是利用安装在它里面的安全光闸，阻挡同步辐射逸出管道伤害实验人员，并对光束线的光学元件和真空元件进行热屏蔽和保护。

光学系统是光束线的核心。同步辐射光从储存环中出来，经过前端后，首先要进入一个前置光学系统。前置光学系统的主要功能是对同步辐射光进行聚焦、准直或者偏转，它是由反射镜及相应的传动机构组成的。在同步辐射实验中使用最多的波长范围是X光，软X光和真空紫外光。因为在这个波长范围内，我们十分熟悉的透镜对光的吸收很强，已经不可能使用了，只有反射镜才可以胜任。在波长很短的情况下，反射镜还必须掠入射放置，以便提高反射率。因此光学元件长度尺寸会成倍增加，光束线的长度也相应地增加。光束线一般都在几米到几十米的长度。同步辐射波长短，要求相应的表面粗糙度小和面型精度高。这就增加了光学元件加工和检测方面的困难。

经前置反射镜出来的同步辐射光仍然是连续谱。为了将特定波长的光由连续谱中挑选出来，人们采用一种称为“单色器”的设备。“单色器”是光束线光学系统的心脏，它包括入射狭缝、分光元件和出射狭缝。经过入射狭缝的连续光，在具有周期性结构的分光元件上产生衍射，把不同波长的光在空间上分开，再通过出射狭缝成为单色光。通过分光元件的运动，就能在出射狭缝后得到不同波长的单色光。在真空紫外或软X射线波段，单色器的分光元件主要是用光栅做成的，人们称它为“光栅单色器”，它利用光栅衍射原理分光。与可见光的单色器不同，同步辐射光的单色器中所有的光学元件的运动和调节都是在真空中进行的。它在光学元件的制备、光路及结构设计中比可见光单色器要复杂得多，尤其是当入射光很强时，

单色器还必需有冷却装置。在硬X射线波段，由于波长更短，我们则仅能使用单晶作为分光元件，它利用晶体布喇格反射定律进行分光，故称其为“晶体单色器”。由单色器经出射狭缝出射的单色同步光，一般要经过一个后置光学系统聚焦到实验站样品处。后置光学系统也是由反射镜构成的。

光束线的出口与实验站相连。实验站是光束线的终点。实验站是为特定的科学实验而设计的实验装置。一般说来，同步辐射实验实际上是利用同步辐射光作为探针来探测物质的结构信息。物质在同步辐射的作用下，产生二次粒子，如光电子、光离子、荧光光子等。通过检测二次粒子去探测我们需要研究的对象的化学组成、原子结构和电子状态信息。我们研究的物质可以是固体，也可以是液体、气体或生物样品。

在同步辐射实验中，根据探测到的不同的二次粒子，可以把它们分为光电子谱、光离化谱、光谱等不同的实验方法。如出射粒子为电子则称为同步辐射光电子谱；出射粒子为离子，则称为同步辐射光电离质谱；出射粒子为光子（或X射线）则称为同步辐射光谱（或X射线谱）。在光谱（X射线）的实验中，又可分为光（X射线）吸收、光（X射线）荧光、光（X 射线）衍射和光（X射线）散射等。在实际的实验中，同步辐射光还有可能激发处于电场、磁场、加热或冷却状态下的样品。要真正懂得这些实验方法并知道如何利用同步辐射开展研究工作，我们第一步还是需要了解光与物质的相互作用。

让我们首先来了解当光入射到物质上时会发生什么现象。根据我们在光学中学到的知识，我们自然会想到，可能会产生光的吸收，也可能会产生光的散射。在可见光中存在的这两种现象，在同步辐射光中同样存在。只不过同步辐射光的波长更短，光子能量更大，其产生机理也更复杂罢了。我们最感兴趣的是波长比紫外光短的光，因为同步辐射光的最有用的波段是真空紫外光到X射线。为了把同步光入射到物质上时所发生的现象讲清楚，我们必须在原子、分子的水平上来谈论光与物质的相互作用。

首先我们来讨论光的吸收。同步辐射光被物质吸收后，组成物质的原子的某一壳层的电子会被激发到较高的能级。当被激发的电子的动能足够高时，它可能脱离原有的原子和分子或逸出固体表面而成为自由电子，通常称为光电子，这就是所谓的“光电子发射”。如果我们测量发射出的光电子的能量分布，就可以得到原有物质中电子状态的信息，这就是“光电子能谱”。当电子从原子或分子中离化后，原子或分子就变成离子，其过程称为“光离化”。如果我们测量离子，就可得到原子分子结构或其激发态的信息，这就是“光电离质谱”。

壳层电子处于高激发态的原子、分子或失去电子的原子、分子处于激发状态，是不稳定的。它会把多余的能量释放出来才能回到稳定的基态。一种方式是激发态的壳层电子又回到基态并发射光子，这就是所谓的“荧光发射”。对发射的荧光进行分析，就称为“光发射谱”。另一种方式是激发态的壳层电子回到基态后并不直接发射光子，而是将能量传递给另一壳层的电子，使它受激发并发射出来，这种电子称为“俄歇电子”，这个过程称为“俄歇电子发射过程”。测量俄歇电子的能量分布，可得到组成物质的元素的信息，这就是“俄歇谱”。当然，物质受激发后，也可能将能量转变为分子或晶格内部的振动能并以热能的形式放出。

光被物质吸收后，光的强度就要下降，可用一个叫做吸收系数的量来描述它。X射线通过样品后也会被吸收，样品对X射线的吸收系数随入射的X射线的能量而改变。在经过某些特定能量时，吸收系数会有突然的变化，这些特定的能量被称为吸收边。吸收边的产生是因为当光子的能量正好等于物质的原子内某一壳层电子的束缚能时，会发生共振吸收，光子把能

量全部交给电子，这样光子便消失，而电子得到光子的能量后，就会离开原子而成为光电子，这就是物质对X光的吸收和光电子的发射过程。

现在我们来讨论光的散射。光的散射可以分为弹性散射和非弹性散射两种。在弹性散射过程中，光子的能量不会变化，而只有运动方向的改变。在非弹性散射过程中，光子不但改变它的运动方向，而且也改变它的能量。对于同步辐射光来说，光的散射主要是指X射线的散射。X射线入射到物质上时，大部分被物质吸收，但也有部分X射线在受到物质中的原子或电子碰撞后，会改变方向，其能量、相位都可能发生变化，这就是X射线的散射。如果入射的X射线与物质产生弹性散射，其散射光就能发生干涉，此类散射就称为相干散射。若入射的X射线与物质产生非弹性散射，其散射光就不能发生干涉，此类散射就称为非相干散射。当点阵型周期排列的晶体受到X射线的散射后，如果满足布喇格反射定律，其产生的相干散射即为X射线衍射。由于X射线的衍射效应，使散射光强度大大增强。

在搞清了光与物质相互作用的基本过程后，我们可以介绍同步辐射的应用。与常规光源比较，同步辐射具有无可比拟的优越性，因此它在物理学、化学、生命科学、材料科学、信息科学、能源和环境科学以及许多高科技领域都有广泛的应用。下面我们选择几个具体的例子，向大家说明我们是如何利用同步辐射开展研究工作的。

同步辐射在晶体学研究中的应用

在X射线发现之后不久，就开始了X光在晶体学研究中的应用，并取得了辉煌的成就。当一束X光入射到晶体表面时，如果满足布喇格反射条件，就会产生强烈的衍射光。由此发展了研究晶体结构的“X射线衍射”技术。它是测定晶体的结构类型和结构参数的唯一有效的方法。如果仔细分析衍射光斑中复杂的衬度明暗变化，我们又可以分析晶体内部的微细结构，如位错、应变、断裂、杂质等。这就是现代研究晶体微结构的“X射线形貌学”方法。同步辐射的出现，把X射线形貌学方法推进到一个新的阶段。同步辐射的准直性，大大提高了观察的空间分辨率；同步辐射的高通量，使得测量的时间变得很短，并可对晶体的生长过程中内部结构变化的动态过程作实时的观察研究。

当前，生物大分子和蛋白质晶体的空间结构及其与生物功能关系的研究，已成为揭开生命现象的关键，并成为生命科学中最活跃的研究领域。然而，蛋白质晶体的结构要比普通晶体材料的结构复杂得多。由于蛋白质晶体分子量大、结晶困难、颗粒小，因此衍射强度弱、空间分辨率差。利用普通X射线研究蛋白质晶体结构，需要很长的时间。但长时间的X射线照射，会引起蛋白质晶体的损伤并影响其活性。而同步辐射X射线的高强度和高分辨率则大大推进了这方面的研究。以前数天或一星期才能完成的实验，利用同步辐射则仅需几分钟或几十分钟。由于同步辐射的优越性，它在结构生物学中得到越来越广泛的应用。

X射线吸收精细结构谱的研究

前面我们提到，对于某种元素，如果连续增加入射的单色X射线的能量，在经过某些特定能量时，吸收系数会产生突然的增加，这些特定的能量被称为元素的吸收边。在测量实验样品中任意一种元素的某个吸收边附近的吸收谱时，容易发现吸收系数随能量的增加并非是在吸收边上产生一个简单的陡变，而是在吸收边位置的前后1000电子伏特能量范围里有着很复杂的结构。在吸收边高能一侧，吸收系数并不是单调下降，而是出现若干个振荡峰，这就是所谓的X射线吸收谱的精细结构，人们把这种X射线吸收谱称为“X射线吸收精细结构谱”（XAFS）。为什么X射线吸收谱会有精细结构呢？原因是样品中的某种原子吸收X 射线后，会出射光电子。按照量子力学的观点，电子具有波粒二象性，因此，电子也是一种波，出射的光电子波与邻近原子作用后又会产生背散射波，出射的光电子波与背散射的光电子波会发生干涉，从而使吸收系数产生增强和减弱的振荡现象。元素的XAFS谱主要是反映了吸收X射线原子周围环境的结构信息，包括邻近原子的种类（原子序数）、数量（配位数）及邻近原子与吸收X射线原子的距离（键长）。为了获得物质的结构信息，需要对采集的

XAFS谱进行适当的数学分析处理。前面提到的X射线衍射技术仅能研究晶体的结构，但对于非晶态或无序度较大的物质，它就无能为力了。而XAFS技术就没有受到这样的限制，它能够研究几乎所有凝聚态物质的局域结构，因此XAFS技术在材料结构的研究中得到广泛的应用。二十世纪七十年代前，XAFS研究只能在实验室的旋转靶X光机上开展，这种机器提供的连续X射线谱亮度较弱，导致测量得到的XAFS谱信噪比低，并且一次实验需要数小时甚至几天的时间才能完成，这在很大程度上限制了XAFS方法的应用。随着同步辐射光源的出现，其光源亮度增加几个数量级，使得进行XAFS实验的时间大大缩短。从同步辐射光源的出现直到今天，XAFS技术一直是同步辐射研究的一个重要研究领域。

同步辐射软X光显微术的应用

十七世纪光学显微镜的发明和使用，使人类能深入到微生物的世界。但光学显微镜的空间分辨率与使用的光的波长有关，波长越短，分辨率越高。在可见光（400nm-800nm）范围内，最好的空间分辨率也只能达到微米的量级。为了提高显微镜的分辨率，则必须将波长缩短。由于电子波的波长很短，1932年人们设计出可使电子聚焦的“电子透镜”，并利用光学显微镜的原理发明了电子显微镜。电子显微镜的空间分辨率比光学显微镜好一千倍以上，可以达到十分之几纳米。光学显微镜和电子显微镜在生命科学中的应用是划时代的。可以说没有显微镜就没有现代生命科学中的实验研究。但是光学显微镜和电子显微镜都有它们先天性的缺点。光学显微镜的分辨率较低，且由于水和细胞中其它成分对可见光的吸收差别较小，要在大量的水的背景下观察细胞的结构很困难。因此通常需要对细胞染色，从而增加细胞其它成分和水的反差。电子显微镜虽然有很高的分辨率，但由于电子的特性使得所观察的样品必须超薄，而且需要在真空环境成象，因此含水量很高的活体生物样品是不能直接用电子显微镜来观察的，必须采取脱水的办法，把生物体中的水分去掉，这样生物也就变成死物了。随着同步辐射的广泛应用而迅速发展起来的软X射线显微术从根本上克服了这一缺点。人们发现波长在2.3纳米到4.4纳米之间的软X射线照到生物样品后，将主要被细胞中的有机物吸收，而水对它的吸收却很小。这就是说水分子对于这个波段的同步光来说几乎是透明的，生物物理学家把这段波长称为“水窗口”。软X射线显微术具有比光学显微镜更高的分辨率，其观察的生物样品厚度可以达到10微米，更重要的是它可以对自然状态下的含水的生物样品进行直接成象。另外，由于不同元素对同一波长X射线吸收存在明显的差异，因此可以利用同步光的X射线的吸收差成象进行样品微区元素分析。这在生命科学和材料科学研究中都具有重要的应用价值。

同步辐射心血管造影术---同步辐射在医学中的应用

同步辐射心血管造影是利用碘的K吸收边进行的。首先把造影剂碘通过静脉血管注入人或动物的血液中，通过血液循环，在心血管中就有含碘的血液流过。这时用同步光照射人的心脏部位，在透过人体的后方用仪器测量同步光的强度。因为碘的吸收边能量为33.16keV，当同步光的能量从稍小于33.16keV变到稍大于33.16keV时，它在碘上的吸收有一个不连续的、很大的增加，而在软组织和骨骼上因为没有碘，它的吸收不会有什么变化。如果我们用两种能量的同步光进行两次造影，其中一次同步光的能量比碘的K吸收边能量低（33.16keV-0.05keV），另一次同步光的能量比碘的K吸收边能量高（33.16keV+0.05keV），然后把两个图象用计算机进行数值化，再把这些数值作减除。对于肌肉和骨骼来说，由于在这样小的能量差的两种X光的吸收差不多，所以在数值化后由两个图象得到的数值也差不多，在减除后基本上完全消掉；但这两种能量的X光在碘上的吸收却有很大的不同，在数值化后由两个图象得到的数值很不一样，不能减除掉。因此两个图象数值化减除后留下的数值，基本上完全是碘吸收的贡献。这样得到的“数值化照片”再经过标准的计算机图象处理，便可得到普通的图象，也就是对碘拍摄的X光照片。因为碘只存在于血管之中，所以它实际上是心血管的照片。因为同步辐射光的强度比普通X光大几千倍，可以在纳秒的时间内拍完一张照片，大大短于心脏的搏动周期（心脏的跳动周期为1秒左右），因此不会因为心脏的跳动而导致图象的模糊。根据这种方法得到的照片，医生们就可诊断患者的心血管是否有病变。

同步辐射在微电子机械加工中的应用---LIGA技术

微电子机械一般泛指尺度在纳米至毫米范围的机件或装置（如米粒大小的机器人）。但是微电子机械并不只是传统机械在尺度上的缩小，与传统机械相比，除了在尺度上很小外，它还是一种高度智能化、高度集成化（机械-电子集成，机械-电子-光学集成）的系统。而这正是微电子机械的特性。同时，在用材上微电子机械突破了原来的以钢铁为主，而采用硅、砷化鎵、陶瓷以及纳米相材料，具有较高的性能价格比，而且使用寿命长。微电子机械产品在各个领域都得到广泛的应用，例如，微型马达和微型照明灯具已被应用于人体内部的外科手术中；微米结构的同位素分离喷嘴已被用于核燃料铀的富集生产中。由于微电子机械的尺寸较小，不能用常规的机械加工的方法来制作。微电子机械的加工方法一般采用制作集成电路的硅工艺和LIGA技术等。

LIGA技术是80年代在德国发展起来的一种制作微电子机械的新方法。LIGA一词来源于德文的光刻、电铸成型、塑铸成型三个字的字头，合起来的名称为“微机械加工的同步辐射深层光刻、电铸成型和塑铸成型技术”，简称为LIGA技术。用LIGA技术制造微机械产品的步骤是：第一步用同步辐射光光刻的方法在光刻胶(一种对X射线感光的材料)上制造出微机械或微器件的三维结构。第二步是通过电铸从光刻胶的三维结构上产生金属模。第三步是使用金属模作大批量的塑铸生产，得到所需要的器件。在这三步中，最关键的还是第一步。在LIGA技术中，要求在光刻胶中的刻蚀深度达到几十到几百微米。由于X射线在光刻胶中的穿透深度随光子能量的变大而增加，在这样的刻蚀深度下，则必须使用波长在0.2-1纳米的同步辐射光。要进行X射线的深度光刻，对同步辐射光除了波长的要求外，还要求有足够大的功率密度和足够好的准直性。使用同步辐射的LIGA技术是微机械加工的一个极重要的方向，有着巨大的应用前景。