最新光纤零色散附近的自相位调制不稳定研究工学本科毕业

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光纤零色散附近的自相位调制不稳定研究工学本科毕业

学位论文

光纤零色散附近的自相位调制不稳定性研究

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3)其它

光纤零色散附近的自相位调制不稳定性研究

摘要

从光纤中包含高阶色散的扩展非线性薛定谔方程出发,解析并计算研究了只有二阶和只有四阶色散时的调制不稳定性条件和增益谱。讨论了增益谱谱宽和谱峰随相关参数的变化规律。研究表明,在最小群速度色散附近时,四阶色散对光纤的调制不稳定性起决定性作用。当只有二阶色散时,随二阶色散系数的增大,谱宽变窄,谱峰变化不大;随着非线性系数和入纤功率的增大,谱峰变大,谱宽变宽;当只有四阶色散时,随着四阶色散系数的增大,谱宽变窄,谱峰变大;随着非线性系数和入纤功率的增大,谱峰变大,谱宽变宽,这一点与二阶色散的情形一样。而三阶色散对调制不稳定性不起作用。

关键字:调制不稳定性;高阶色散;增益谱;自相位调制

Study on Self-phase Modulation Instability in the Vicinity of Zero-dispersion Regime of an Optical Fiber

Abstract

Starting from the extended nonlinear Schr?dinger equation including high-order dispersion in the fiber, the condition and gain spectrum of modulation instability are calculated and analyzed in case of only the second-order or fourth-order dispersion effect. And the variation of the spectral width and spectral peak with the relative parameters is also discussed. The results show that, the fourth-order dispersion effect dominates modulation instability in the vicinity of minimum group-velocity regime. When there exists only the second-order dispersion, with the increase of the disper- sion parameter, the spectra width narrows while the spectral peak keeps nearly unchanged. However, both the spectral width and the spectral peak increase with the nonlinear coefficient and the input optical power. When there exists only the fourth-order dispersion, with the increase of the dispersion parameter, the spectra width narrows while the spectral peak increases. However, both the spectral width and the spectral peak increase with the nonlinear coefficient and the input optical power, which is the same as the case of second-order dispersion. The third-order dispersion does not influence the modulation instability.

Key words: modulation instability; high-order dispersion; gain spectra; self-phase modulation

目录

论文总页数:17页

1 引言 (1)

2 影响光脉冲在光纤中传输的各种因素 (1)

2.1 光纤的基本特性 (1)

2.2 光纤损耗 (2)

2.3 光纤的非线性特性 (2)

2.4 光纤色散 (3)

3 光脉冲在光纤中传输的基本理论 (3)

3.1 麦克斯韦方程组 (3)

3.2 非线性薛定谔方程 (4)

3.3 不同的传输区域 (8)

4 光纤零色散附近的自相位调制不稳定性分析 (10)

4.1 线性稳定性分析 (10)

4.2 计算结果及讨论 (11)

4.2.1 只有二阶时的增益谱变化规律 (11)

4.2.2 只有四阶时的增益谱变化规律 (13)

结论 (14)

参考文献 (15)

致谢 (16)

声明 (17)

基于液晶空间光调制器相位调制的波面转换

?激光元件与器件? 基于液晶空间光调制器相位调制的波面转换 范君柳1,冯秀舟2,方建兴2,朱爱敏1 1.苏州科技学院数理学院物理实验中心,苏州 215009; 2.苏州大学物理科学与技术学院,苏州 215006 提要:本文介绍了一种基于液晶空间光调制器(LCS LM )相位调制特性的波面转换方法,可将入射光变换成任意波面。测量了液晶空间光 调制器相位调制特性,得到相位和灰度的对应关系;分别以几何理论和G-S 算法为基础计算出衍射光学元件(DOE )的表面相位分布;将DOE 表面的相位分布转换为灰度分布显示在LCS LM 上,使得LCS LM 具有波面实时转换功能;并以高斯激光为入射光对其进行波面转换实验,实验结果证明了设计方法的准确性及可行性。 关键词:液晶空间光调制器;相位调制;波面转换中图分类号:O439,O436.1,O438 文献标识码:A 文章编号:0253-2743(2009)06-0007-02 Conversion of w ave front based on phase modulation of liquid crystal spatial light modulator FAN Jun -liu 1,FE NG X iu -zhou 2,FANGJian -xing 2,ZHU Ai -m in 1 1.Center of Physics Laboratory ,School of M athematical and Physical Sciences ,University of Science and T echnology of Suzhou ,Suzhou 215009,China ; 2.School of Physical Science and T echnology ,S oochow University ,Suzhou 215006,China Abstract :A method of wave -front conversion based on phase m odulation of liquid crystal spatial light m odulator (LCS LM )is proposed.W e obtain the rela 2tion between phase and scale through measuring the phase -m odulation characteristics of LCS LM.Phase distribution of diffractive optical element ’s (DOE )are calculated using geometrical theory and G-S alg orithm ,the LCS LM is capable of wave -front conversion by changing phase distribution into gray distribution which is displayed on LCS LM.Experiments of G auss beam ’s wave -front conversion prove the accuracy and feasibility of the design method. K ey w ords :liquid crystal spatial light m odulator ;phase m odulation ;wave -front conversion 收稿日期:2009-08-13 基金项目:苏州科技学院教学质量工程建设项目(2008YK A -03)资助。 作者简介:范君柳(1983-),男,助理实验师,主要从事信息光学和衍射光学的研究。 在激光技术的许多应用领域中,光束质量至关重要。例 如在激光加工、光学信息处理、存储与记录以及惯性约束核聚变(ICF )中往往需要使用形状各异甚至大小可变的激光光斑,而经常使用的单模激光光束的横截面上光强呈高斯分布,因此在实际应用中,根据不同的要求,人们常常需要将激光束波面进行转换,以达到改变激光束强度分布的目的。 目前主要有这样几种典型的光束波面变换方法:光楔列 阵(SW A )聚焦光学系统〔1〕、双折射透镜组〔2〕 、随机相位板及 二元光学元件(BOE )〔3〕 等方法。其中二元光学元件对入射光进行波面变换具有衍射效率高,光斑轮廓可调等优点,但是其质量水平受微精细加工技术发展水平的制约,且它的激光损伤阈值较低,在强激光系统的应用上还有困难。在本文中我们提出利用液晶空间光调制器(LCS LM )的相位调制特性〔4-8〕结合几何理论〔9,10〕和G-S 算法〔11,12〕实现对入射激光的波面变换,得到了预期的实验结果,该方法不仅成本、功耗低,尺寸小,重量轻,而且具有更大的设计自由度,通过算法的改变可以将入射光变换成任意波面。 1 理论分析 1.1 波面转换理论 波面转换通常需要衍射光学器件(Diffraction Optical E le 2ment -DOE )来实现,为了达到目标光强分布,需要设计器件表面的相位分布。而该设计过程是一个逆向过程,即已知输入光强分布和输出光强分布,来求解DOE 的相位分布,在这里我们主要利用几何理论和G-S (G erchberg -Saxton )算法来计算DOE 表面的相位分布。 我们首先运用这两种算法分别计算出DOE 的表面相位分布,然后在计算机上模拟入射高斯光经过具有如此表面相位分布的DOE 后的衍射结果(见图1)。其中图1(b )为运用几何理论将入射高斯光的波面转换成正方框形光束,图1(c )为运用G-S 算法将入射高斯光转换成椭圆光。模拟过程中,主要参数选取为:波长λ=532nm ,DOE 所在处光腰半径ω(z )=3.0mm ,DOE 衍射焦距选取为f =250mm ,物面与像面抽样点数均为800×800。1.2 LCS LM 的相位调制特性 对于由扭曲向列型液晶构成的液晶空间光调制器(Liq 2uid Crystal S patial Light M odulator -LCS LM )(结构如图2),运用 琼斯矩阵方法〔13〕 可得 T =cos γ〔cos (Ψ1-Ψ2+α)〕+αγ sin γ×sin (Ψ1-Ψ2+α)2 + β γsin γcos (Ψ1+Ψ2- α)(1)图1 计算模拟结果 图2 液晶空间光调制器结构图 7 范君柳等:基于液晶空间光调制器相位调制的波面转换 《激光杂志》2009年第30卷第6期 LASER JOURNA L (V ol.30.N o.6.2009)

纯相位空间光调制器动态控制光束偏转

文章编号:025827025(2006)0720899204 纯相位空间光调制器动态控制光束偏转 刘伯晗,张 健 (哈尔滨工业大学超精密光电仪器工程研究所,黑龙江哈尔滨150001) 摘要 提出并设计了一个采用液晶空间光调制器(L CSL M )作为光束动态偏转器件的无机械光束扫描系统,实现了光束的方向和强度的可编程控制,解决了远场任意图形的激光光束动态逼近问题。逼近方法采用纯相位调制技术和傅里叶迭代优化算法结合的衍射图形相位优化设计方法。介绍了点阵图形发生原理并给出实验装置图。实验结果显示,用该方法产生的二维阵列式光束,其光斑强度偏差度小于8%,图形发生响应时间小于100ms ,该实验结果能够满足多光束准确动态偏转的要求。该系统具有精确、响应快、无机械惰性等特点,在激光寻的、制导以及多目标威胁预警和反击中有着重要的研究价值。 关键词 激光应用;空间光调制器;光束偏转;优化算法;相位调制中图分类号 TN 249 文献标识码 A Dynamical Laser Beams Steering with Phase 2Only Spatial Light Modulator L IU Bo 2han ,ZHAN G Jian (I nstitute of Ult ra 2Precision O ptoelect ronic I nst rument Engineering ,H arbin I nstitute of Technology ,H arbin ,Heilong j iang 150001,China ) Abstract A non 2mechanical beam steering system is proposed and designed to resolve the problem of approaching the far 2field diff ractive pattern with laser beams.A beam steering method based on the phase only modulation with a liquid crystal spatial light modulator (L CSL M )is studied and described to control the light beams programmably.The Fourier iterative optimal algorithm is adopted to design the optimal phases approaching the expected far 2field diffractive pattern.The schematic diagram and the experimental set 2up are given.Results show that the method can generate 22D spots arrays with the intensity error rate less than 8%.The response time of generating the dynamical diffractive pattern is less than 100ms.With the merits of lightness ,precision and quick response ,this scanning system is of value in the fields of multi 2object tracing ,laser guiding and multi 2object defense.K ey w ords laser application ;spatial light modulator ;beam steering ;optimal algorithm ;phase modulation 收稿日期:2005210231;收到修改稿日期:2006202224 作者简介:刘伯晗(1977—),男,吉林人,哈尔滨工业大学博士研究生,主要从事光电测试、空间光信息处理方面的研究。E 2mail :hit_bohanliu @https://www.360docs.net/doc/b92936182.html, 导师简介:张 健(1944— ),男,江苏无锡人,哈尔滨工业大学教授,博士生导师,主要从事光电精密测量及信息处理方面的研究。E 2mail :zjlab @https://www.360docs.net/doc/b92936182.html, 1 引 言 目前,传统的激光雷达因采用万向节等具有机械惯性的扫描装置而使其性能受到限制,迫切需要一种精确、快速响应的无机械惯性的扫描元件来代替[1]。基于光学相位阵列技术的液晶空间光调制器,作为具有克服以上诸多缺点潜力的新型可编程衍射光学元器件正在得到广泛应用[1,2]。由于纯相位液晶空间光调制器可以实现相位的连续调制,这一点使其非常适用于空间光束偏转,因而其在激光 相控阵雷达和自由空间光互连等领域有广阔的应用前景[3,4]。据现有资料,国内对液晶空间光调制器 的研究尚处于起步阶段[5~8]。本文设计了一个能够发射任意衍射点阵图形的系统装置。设计中的一个核心部件是液晶空间光调制器(L CSL M ),是美国BNS (Boulder Nonlinear Systems )公司的专利产品,是近年发展起来的微电子机械(M EMS )领域的最新研究成果[9]。该系统采用液晶空间光调制器,通过对一组激光束的相位进行控制和波束合成,成   第33卷 第7期2006年7月 中 国 激 光 C H IN ESE J OU RNAL O F L ASERS Vol.33,No.7 J uly ,2006

2 相位调制器的结构

2 相位调制器的结构 2.1 “lxl”形式的光相位调制器 传统的光学相位调制器 (体相位调制器或波导相位调制器),只有一条基本的光路,仅考虑单频光通过一个相位调制器的基本结构,即如图3所示的形式,我们称之为“lxl”形式的光相位调制器。 图3 相位调制器的基本结构图 当光信号通过相位调制器之后,输出光场的表达式为公式为: () () 0+2+=A =A m j t jf t j f t jf t LW LW out E e e ωπ (4) 本论文中,假设f(t)是单频正弦波信号,即: ()()() 00sin 2sin RF RF m m f t A f t A t π?ω?=+=+ (5) 2.1.1 体相位调制器 我们知道单轴晶体妮酸铿晶体 (3LiNbO ) 以及与之同类型的 3L iT aO 、3 BaTaO 酸铿等晶体,属于同一类晶体点群。它们光学均匀性好,不潮解,因此在光电子技术中经常使用。并且此类晶体在被施加外加电场之后,其折射率椭球就会发生“变形”。 以妮酸铿电光材料为例,将该晶体用于相位调制器,可以有以下几种基本的应用方式: 情况1:入射光沿 1 x 方向入射 精况1.l :入射光沿3x 方向偏振 情况1.2:入射光沿 2 x 方向偏振 情况2:入射光沿3x 方向入射 这里只讨论情况1.1,如下图(图4)所示:

图4 体相位调制器的基本结构图 如果入射光是万方向的线偏振光,外加电场信号V(t),则在该方向上的折射率变为: ' 3 23333 12 e e n n n n E γ==- (7) 光通过该调制器后的相位变化为: ()3 23312z e e V t n l n n l c c d ω ω?γ? ?= = - ??? (8) 体相位调制器是一种电光调制器,具有较大体积的分离器件。为了使通过的光波受到调制,需要改变晶体的光学性质,而这需要给整个晶体施加外加相当高的电压。 2.1.2 波导相位调制器 光波导相位调制器件可以把光波限制在微米量级的波导区中,并使其沿一定的方向传播。 光波导相位调制器是通过使用电光材料(如 lithium niobate(LN), lithium tantalate(LT),gallium arsenide(GaAs)等等)的电光特性以及一定的光波导结构,来实现光的相位调制的。 光波导相位调制器能使介质的介电张量(折射率)产生微小的变化,从而使两传播模式之间有一定的相位差,并且由于外场的作用导致波导中本征模传播特性的变化以及两不同模式之间的藕合。 以 3 LiNbO 晶体为例子,实际应用中常见的光波导相位调制器结构如下图(图5)所示:

光纤通信仿真知识分享

光纤通信仿真

光纤通信仿真实验 光纤模型实验:自相位效应姓名:万方力 学号:2013115030305 班级:1303班 指导老师:胡白燕 院系:计算机科学与技术学院

光纤模型实验:自相位效应 一、实验目的 1、通过进行本次实验,加深光纤结构以及特性的理解,通过实验现象的分析,结合理论知识获得进一步的认识。 2、本次实验是对自相位调制在脉冲传播上的模型进行模拟和验证,是基于光纤性质上的实验,通过本次实验,了解自相位效应的产生及影响,加深光纤相关知识的理解。 二、实验原理 1、光纤的色散特性 色散(Dispersion)是在光纤中传输的光信号,由于不同成分的光的传输时间不同而产生的一种物理效应。色散一般包括模式色散、材料色散和波导色散。 1)模式色散 光纤的模式色散只存在于多模光纤中。每一种模式到达光纤终端的时间先后不同,造成了脉冲的展宽,从而出现色散现象。 2)材料色散

含有不同波长的光脉冲通过光纤传输时,不同波长的电磁波会导致玻璃折射率不相同,传输速度不同就会引起脉冲展宽,导致色散。 3)波导色散 由光纤的几何结构决定的色散,其中光纤的横截面积尺寸起主要作用。光在光纤中通过芯与包层界面时,受全反射作用,被限制在纤芯中传播。但是,如果横向尺寸沿光纤轴发生波动,除导致模式间的模式变换外,还有可能引起一少部分高频率的光线进入包层,在包层中传输,而包层的折射率低、传播速度大,这就会引起光脉冲展宽,从而导致色散。 2、自相位调制 信号光强的瞬时变化引起其自身的相位调制,即自相位调制。 在单波长系统中光强变化导致相位变化时,自相位调制效应使信号频 谱逐渐展宽。这种展宽与信号的脉冲形状和光纤的色散有关。在光纤的正常色散区中,由于色散效应,一旦自相位调制引起频谱展宽,沿着光纤传输 的信号将经历暂时的较大展宽。但在异常色散区,光纤的色散效应和自相 位调制效应可能会相互补偿,从而使信号的展宽小一些。 在一般情况下,SPM效应只在高累积色散或超长系统中比较明显。受色散限制的系统可能不会容忍自相位调制效应。在信道很窄的多通道系统中,由自相位调制引起的频谱展宽可能在相邻信道间产生干扰。 在G.652光纤中的低啁啾强度调制信号的自相位调制效应将引起脉冲的压缩,但同时使传输光谱展宽。采用G.652光纤时,把信道设置在零色散波长附近将有利于减少自相位调制效应的影响。在长距离系统中,这种光 纤可采用以适当间隔作色散补偿的方法来控制自相位调制效应的影响,当然,也可通过减少输入光功率的方法来减少自相位调制效应的影响。

电光调制器

第三章电光调制器

内容 ?电光调制的基本原理 ?铌酸锂(LiNbO3)电光调制器?半导体电吸收调制器(EAM)

电光调制 电光调制:将电信息加载到光载波上,使光参量随着电参 量的改变而改变。光波作为信息的载波。 强度调制的方式 作为信息载体的光载波是一种电磁场:()() 0cos E t eA t ωφ=+r r 对光场的幅度、频率、相位等参数,均可进行调制。在模拟信号的调制中称为AM 、FM 和PM ;在数字信号的调制中称为ASK 、FSK 和PSK 。调制器:将连续的光波转换为光信号,使光信号随电信号的变化而变化。性能优良的调制器必须具备:高消光比、大带宽、低啁啾、低的偏置电 压。

电光调制的主要方式 直接调制:电信号直接改变半导体激光器的偏置电流,使输出激光强度随电信号而改变。 优点:采用单一器件 成本低廉 附件损耗小 缺点:调制频率受限,与激光器弛豫振荡有关 产生强的频率啁啾,限制传输距离 光波长随驱动电流而改变 光脉冲前沿、后沿产生大的波长漂移 适用于短距离、低速率的传输系统

电光调制的主要方式 外调制:调制信号作用于激光器外的调制器上,产生电光、热光或声光等物理效应,从而使通过调制器的激光束的光参量随信号 而改变。 优点:不干扰激光器工作,波长稳定 可对信号实现多种编码格式 高速率、大的消光比 低啁啾、低的调制信号劣化 缺点:额外增加了光学器件、成本增加 增加了光纤线路的损耗 目前主要的外调制器种类有:电光调制器、电吸收调制器

调制器调制器连续光源 光传输 NRZ 调制格式 其他调制格式: ?相位调制 ?偏振调制 ?相位与强度调制想结合光传输RZ 调制格式 脉冲光源电光调制 折射率的改变通过 电介质晶体Pockels 效应和半导体材料 中的电光效应 光吸收的改变通过半导体材料中的Franz-Keldysh效应量子阱半导体材料中的量子限制的Stark 效应光与物质相互作用 相位调制 偏振调制 (双折射材料) 强度调制强度调制通过-干涉仪结构-定向耦合

PZT型相位调制器1

OPE A K ? PZT-LSM 型相位调制器是一款光纤缠绕在压电陶瓷(PZT ) 上,利用PZT 压电效应所构成的相位调制器件,采用独特的多层缠绕方法,使得该产品具有高稳定性、高速调制特性,可选配多种类型光纤(见订购信息),可应用于开环相位调制解调、可变光纤延迟线、光纤干涉仪、& OTDR 、光纤震动校准等光学传感领域。该模块外形紧凑小巧,方便客户进行系统集成。低的电压驱动能力,适用于标准信号源驱动能力。 ? 极小封装尺寸。 ? 多种光纤类型可选(SM/PM )。 ? 高速调制速率。 ? 低电压驱动能力。 ? 独特缠绕方式。 应用领域 ? 光学(光纤)干涉仪 ? 相位调制器 ? 光纤延迟线 ? &OTDR ? 光纤传感

测试图谱 性能参数 最小值 典型值 最大值 备 注 1注:插入损耗在单模时含连接器损耗,保偏时不含连接器损耗。 性能指标 图1搭建等臂长马赫曾德干涉仪测试图谱 测试数据 图2 驱动频率29KHz 时,驱动电压与光纤膨胀量

订购参数 ESD Protection The laser diodes and photodiodes in the module can be easily destroyed by electrostatic discharge. Use wrist straps, grounded work surfaces, and anti-static techniques when operating this module. When not in use, the module shall be kept in a static-free environment. Laser Safety The module contains class 3B laser source per CDRH, 21CFR 1040.10 Laser Safety requirements. The module is Class IIIb laser products per IEC 60825-1:1993. 外形尺寸

光学调制器

学院:物理与电子工程学院专业:电子信息科学与技术年级:2010级 学号:20100516007 姓名:曾艳

光学调制器 目前,对电介质光学性质及其应用的研究是电介质各种性质及其应用的研究中最为活跃的领域之一。电介质的光学性质主要包括三个最基本的光学效应—电光效应、弹光效应和非线性光学效应。 一、电光调制器 1 电光效应 电光效应也叫电致双折射效应。外加电场引起电介质折射率改变的现象称为电光效应。外加电场可以使单折射物质(光学各向同性)变为双折射物质(光学各向异性),也可使本来就具有双折射的物质进一步改变其各向异性性质,这类现象都属于电光效应。电光效应有克尔效应和泡克尔斯效应。 (1)克尔效应 ▲ 不加电场→液体各向同性→P2 不透光; ▲ 加电场→液体呈单轴晶体性质,光轴平行电场强度E → P2 透光

——二次电光效应 k —克尔常数,U —电压 克尔效应引起的相位差为: △φk=π时,克尔盒相当于半波片, P2 透光最强。 克尔盒的响应时间极短,每秒能够开关109 次。可用于高速摄影、光测距、光通讯等。 (2)泡克尔斯效应 光传播方向与电场平行,P1⊥P2,电极K 和K′透明,晶体是单轴晶体,光轴沿光传播方向。 泡克尔斯盒 ▲不加电场→ P2不透光。 ▲ 加电场→晶体变双轴晶体→原光轴方向附加了双折射效应→ P2透光。 克尔斯效应引起的相位差: ——线性电光效应

n o— o 光在晶体中的折射率;r —电光常数;U —电压。 时,P2透光最强。 应用:超高速开关(响应时间小于10-9s),显示技术,数据处理… 2 电光调制器的的原理 电光调制器是大容量光纤传输网络和高速光电信息处理系统中 的关键器件。电光调制的物理基础是电光效应,即某些晶体在外加电场的作用下,其折射率将发生变化,当光波通过此介质时,其传输特性就受到影响而改变。电光调制根据所施加的电场方向的不同,可分为纵向电光调制和横向电光调制。利用纵向电光效应的调制,叫做纵向电光调制,利用横向电光效应的调制,叫做横向电光调制。 3 电光调制器的应用 电光调制器有很多用途。相位调制器可用于相干光纤通信系统,在密集波分复用光纤系统中用于产生多光频的梳形发生器,也能用作激光束的电光移频器。电光调制器有良好的特性,可用于光纤有线电视(CATV)系统、无线通信系统中基站与中继站之间的光链路和其他的光纤模拟系统。电光调制器除了用于上述的系统中用于产生高重复频率、极窄的光脉冲或光孤子(Soliton),在先进雷达的欺骗系统中用作为光子宽带微波移相器和移频器,在微波相控阵雷达中用作光子时间延迟器,用于光波元件分析仪,测量微弱的微波电场等。 二磁光调制器 1 磁光效应

光调制器原理及设计

光调制器原理及设计 姓名:张歆怡 学号:20111101209 班级:物理1102

一、光调制器的原理 光调制器是高速、短距离光通信的关键器件,也是最重要的集成光学器件之一。光调制器按照其调制原理来讲,可分为电光、热光、声光、全光等,它们所依据的基本理论是各种不同形式的电光效应、声光效应、磁光效应、Franz-Keldysh效应、量子阱Stark 效应、载流子色散效应等。其中电光调制器是通过电压或电场的变化最终调控输出光的折射率、吸收率、振幅或相位的器件,它在损耗、功耗、速度、集成性等方面都优于其他类型的调制器,也是目前应用最为广泛的调制器。在整体光通信的光发射、传输、接收过程中,光调制器被用于控制光的强度,其作用是非常重要的。光调制的目的是对所需的信号或被传输的信息进行包括“去背景信号、去噪声、抗干扰”在内的形式变换,从而使之便于处理、传输和检测。根据将信息加载到光波上的位置,可将调制类型分为两大类:一类是用电信号去调制光源的驱动电源;另一类是直接对广播进行调制。前者主要用于光通讯,后者主要用于光传感。简称为:内调制和外调制。根据调制方式,调制类型又有:1强度调制;2相位调制;3偏振调制;4频率和波长调制。 1.1强度调制 光强度调制是以光的强度作为调制对象,利用外界因素使待测的直流或缓慢变化的光信号转换成以某一较快频率变化的光信号,这样,就可采用交流选频放大器放大,然后把待测的量连续测量出来。

1.2相位调制 利用外界因素改变光波的相位,通过检测相位变化来测量物理量的原理称为光相位调制。 光波的相位由光传播的物理长度、传播介质的折射率及其分布等参数决定,也就是说改变上述参量即可产生光波相位的变化,实现相位调制。 由于光探测器一般都不能感知光波相位的变化,必须采用光的干涉技术将相位变化转变为光强变化,才能实现对外界物理量的检测,因此,光相位调制应包括两部分:一是产生光波相位变化的物理机理;二是光的干涉。 1.3偏振调制 利用偏振光振动面旋转,实现光调制最简单的方法是用两块偏振器相对转动,按马吕斯定理,输出光强为 I=I0cos2α 其中:I0表示两偏振器主平面一致时所通过的光强;α表示两偏振器主平面间的夹角。 1.4频率和波长调制 利用外界因素改变光的频率或光的波长,通过检测光的频率或光的波长的变化来测量外界的物理量的原理,称为光的频率和波长调制。 二、光调制器的设计 根据所选课题设计要求设计一个降压斩波电路,可运用电力

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