电动力学习题解答3(精品文档)
第三章 静磁场
1. 试用A 表示一个沿z 方向的均匀恒定磁场0B ,写出A 的两种不同表示式,证明二者之差为无旋场。
解:0B 是沿 z 方向的均匀恒定磁场,即 z B e B 00=,由矢势定义B A =??得
0//=??-??z A y A y z ;0//=??-??x A z A z x ;0//B y A x A x y =??-??
三个方程组成的方程组有无数多解,如:
○
10==z y A A ,)(0x f y B A x +-= 即:x x f y B e A )]([0+-=; ○20==z x A A ,)(0y g x B A y += 即:y y g x B e A )]([0+= 解○1与解○2之差为y x y g x B x f y B e e A )]([)]([00+-+-=? 则 0)//()/()/()(=??-??+??+?-?=???z x y y x x y y A x A z A z A e e e A 这说明两者之差是无旋场
2. 均匀无穷长直圆柱形螺线管,每单位长度线圈匝数为n ,电流强度I ,试用唯一性定理
求管内外磁感应强度B 。
解:根据题意,取螺线管的中轴线为 z 轴。本题给定了空间中的电流分布,故可由
??=
'43
0dV r r
J B πμ 求解磁场分布,又 J 只分布于导线上,所以
??=3
04r Id r l B πμ
1)螺线管内部:由于螺线管是无限长理想螺线管,所以其内部磁场是均匀强磁场,故只须求出其中轴 线上的磁感应强度,即可知道管
内磁场。由其无限长的特性,不z y x z a a e e e r ''sin 'cos ---=φφ, y x ad ad d e e l 'cos ''sin 'φφφφ+-= )''sin 'cos ()'cos ''sin '(z y x y x z a a ad ad d e e e e e r l ---?+-=?φφφφφφ
z y x d a d az d az e e e '''sin '''cos '2φφφφφ+--=
取''~'dz z z +的一小段,此段上分布有电流'nIdz
?++--=∴2
/3222
0)
'()'''sin '''cos '('4z a d a d az d az nIdz z y x e e e B φφφφφπμ ???+∞
∞
-+∞
∞
-=+=+=z z I n a z a z d nI nI z a dz a d e e 02/3202/3222200
])/'(1[)
/'(2)'('
'4μμφπ
μπ
2)螺线管外部:由于螺线管无限长,不妨就在过原点而垂直于轴线的平面上任取一点
)0,,(φρP 为场点,其中a >ρ。
222')'sin sin ()'cos cos ('z a a r +-+-=-=φφρφφρx x
)'cos(2'222φφρρ--++=a z a
z y x z a a e e e x x r ')'sin sin ()'cos cos ('+-+-=-=φφρφφρ
y x ad ad d e e l 'cos ''sin 'φφφφ+-=
z y x d a a d az d az d e e e r l ')]'cos([''sin '''cos '2φφφρφφφφ--+--=?
??
????--+-+-=∴??????+∞∞-+∞∞-+∞∞-')'cos('''sin ''''cos ''432
203203200
dz r a a d dz r az d dz r az d nI z y x φφρφφφφφπ
μπππe e e B 0=
3. 设有无限长的线电流I 沿z 轴流动,在z<0空间充满磁导率为μ的均匀介质,z>0区域为真空,试用唯一性定理求磁感应强度B ,然后求出磁化电流分布。
解:设z>0区域磁感应强度和磁场强度为1B ,1H ;z<0区域为2B ,2H ,由对称性可知1H
和2H 均沿θe 方向。由于H 的切向分量连续,所以θe H H H ==21。由此得到
021==n n B B ,满足边值关系,由唯一性定理可知,该结果为唯一正确的解。
以 z 轴上任意一点为圆心,以 r 为半径作一圆周,则圆周上各点的H 大小相等。根
据安培环路定理得:I rH =π2,即r I H π2/=,()θπe H H r I 2/21== ()θπμμe H B r I 2/0111==∴,(z >0);
()θπμμe H B r I 2/222==,(z <0)。
在介质中 ()()θμμπμe H B M 1/2//0202-=-=r I 所以,介质界面上的磁化电流密度为:
()()()()r z r I r I e e e n M α1/2/1/2/00-=?-=?=μμπμμπθ
总的感应电流:()()()1/1/2/020
-=?-=?=
??μμ?μ
μππ
θθI rd r I d I e e l M ,
电流在 z<0 区域内,沿 z 轴流向介质分界面。 4. 设x<0半空间充满磁导率为μ的均匀介质,x>0空间为真空,今有线电流I 沿z 轴流动,
求磁感应强度和磁化电流分布。
解:假设本题中的磁场分布仍呈轴对称,则可写作
φπμe B )2/'(r I =
它满足边界条件:0)(12=-?B B n 及0)(12==-?αH H n 。由此可得介质中:
φπμμμe B H )2/'(/2r I ==
由 M B H -=02/μ得:
在x <0 的介质中 φμμμμπμe M 0
2'-=
r I ,
则: 0
020002)('02'μμμμμφφμμμμπμπππ
-=+-=?=???I d d r r I d I M l M 再由 φφπμπμe e B )2/'(2/)(0r I r I I M =+= 可得)/(2'00μμμμμ+=,所以
r I πμμμμφ)/(00+=e B ,)/()(00μμμμ+-=I I M (沿 z 轴)
5. 某空间区域内有轴对称磁场。在柱坐标原点附近已知)2/(2
20ρ--≈z C B B z ,其中
0B 为常量。试求该处的ρB 。
提示:用0=??B ,并验证所得结果满足0=??H 。
解:由于B 具有对称性,设z z B B e e B +=ρρ, 其中 )2/(2
20ρ--=z C B B z
0=??B ,0)(1=??+??∴
z B z B ρρρρ,即:02)(1=-??
cz B ρρρ
ρ, a cz B +=∴2ρρρ(常数)。
当0→ρ时,ρB 为有限,所以 0=a ;ρρcz B =,即:
z z c B cz e e B )]2/([220ρρρ--+= (1)
因为0=J ,0=D ,所以 0=??B ,即0)//(=??-??θρρρe B z B (2) 直接验证可知,(1)式能使(2)式成立,所以ρρcz B =,(c 为常数)
6. 两个半径为a 的同轴圆形线圈,位于L z ±=面上。每个线圈上载有同方向的电流I 。
(1)求轴线上的磁感应强度。
(2)求在中心区域产生最接近于均匀常常时的L 和a 的关系。 提示:用条件0/2
2
=??z B z
解:1) 由毕—萨定律,L 处线圈在轴线上 z 处产生的磁感应强度为
z z B e B 11=,
2
/3222
2/3222030
1])[(121])([4sin 4a L z Ia d L z a Ia r Id B z +-=-+=?=??
μθπμαπ
μr l 同理,-L 处线圈在轴线上 z 处产生的磁感应强度为:
z z B e B 22=,2/322202]
)[(121a L z Ia B z ++=
μ。 所以,轴线上的磁感应强度:
??????++++-=
=2/3222/32220])[(1]
)[(121a L z a L z Ia B z z μe B (1) 2)因为 0=??B ,所以 0)()(2
=?-???=????B B B ;
又因为0=??B ,所以 02
=?B ,0/2
2
=??z B z 。代入(1)式并化简得:
-
+++++--+-----2/72222/5222/7222])[()(5])[(])[()(5a z L z L a z L a z L z L 0]
)[(2
/522
=++--a z L
将 z=0 带入上式得:2
2
2
5a L L +=, 2/a L =∴
7. 半径为a 的无限长圆柱导体上有恒定电流J 均匀分布于截面上,试解矢势A 的微分方
程。设导体的磁导率为0μ,导体外的磁导率为μ。 解:矢势所满足的方程为:
?????>=?<-=?)
(,0)(,2
02a r a r 外内A J
A μ 自然边界条件:0→r 时,内A 有限。
边值关系:a
r a
r ===外
内
A A ;
a r a r ==??=
??|1
|1
外内A A μ
μ
选取柱坐标系,该问题具有轴对称性,且解与 z 无关。令
z r A e A )(内内=,z r A e A )(外外=, 代入微分方程得:
J r r A r r r 0))((1μ-=????内;0))
((1=????r
r A r r r 外 解得:212
0ln 4
1)(C r C Jr r A ++-=μ内;43ln )(C r C r A +=外
由自然边界条件得01=C ,
由 a r a r ==??=??|1|10外内A A μμ 得:232
Ja C μ
-=, 由 a r a
r ===外内A A 并令其为零,得:2
0241Ja C μ=,a Ja C ln 2
24μ=。 )(41220r a -=∴J A μ内;r
a
a ln 212J A μ=外
8. 假设存在磁单极子,其磁荷为m Q ,它的磁场强度为3
04/r Q m πμr H =。给出它的矢
势的一个可能的表示式,并讨论它的奇异性。 解:r
m m r
Q r Q e r H 20301
44πμπμ==
由 r
m
r Q e H B A 204πμ===?? 得: ??????
???=??-??=??
-??=??-??0]([10)](sin 1[
14])(sin [sin 1
2
θφθπφθθθθ
φθφr
r m A rA r
r rA r A r r Q A A r (1) 令 0==θA A r ,得: r
Q A m πθθθφ4sin )(sin =??
?=∴θφθπθθ04sin sin d r Q A m , θ
θ
πφsin cos 14r Q A m -= (2)
显然 φA 满足(1) 式,所以磁单极子产生的矢势φθ
θ
πe A sin cos 14r Q m
-= 讨论: 当0→θ时,0→A ;
当2/πθ→时,r Q m πφ4/e A →;
当πθ→时,∞→A ,故A 的表达式在πθ=具有奇异性,此时A 不合理。
9. 将一磁导率为μ,半径为0R 的球体,放入均匀磁场0H 内,求总磁感应强度B 和诱导磁矩m 。(对比P49静电场的例子。)
解:根据题意,以球心为原点建立球坐标,取H 0的方向为z e ,此球体被外加磁场磁化后,
产生一个附加磁场,并与外加均匀场相互作用,最后达到平衡,呈现轴对称。 本题所满足的微分方程为:
?????>=?<=?)
(,0
)(,0022012R R R R m m ?? (1)
自然边界条件:0
1=R m ?为有限;θ?cos 02
R H R m -=∞
=。
衔接条件:在0R R =处满足 21m m ??= 及 R R m m ??=??//201?μ?μ 由自然边界条件可确定方程组(1)的解为:
∑∞==0
1)(cos n n n
n m P R a θ?; ∑∞
=+-+-=0
)1(02)(cos cos n n n n m P R d R H θθ?
由两个衔接条件,有:
∑∑∞
=+-∞
=+-=0
)1(00
)(cos cos )(cos n n n n n n n
n
P R d R H P R a
θθθ
∑∑∞
=+-∞
=-+--=0
)2(0000
1
)(cos )1(cos )(cos n n n n n n n n P R d n H P nR
a θμθμθμ
比较)(cos θn P 的系数,解得:)2/(30001μμμ+-=H a ;
)2/()(030001μμμμ+-=R H d ; 0==n n d a ,)1(≠n
即:)2/(cos 30001μμθμ?+-=R H m ,(0R R <)
20300002)2/(cos )(cos R R H R H m μμθμμθ?+-+-=,(0R R >) )2/(300011μμμ?+=-?=∴H H m
])(3[2)(30
503000022R
R R m H R R H H H -?+-+=-?=μμμμ?
??
?
??<-?+-+=<+==)(,])(3[2)()(,)2/(30305030000002
000001R R R R R R R H R R H H H H H B μμμμμμμμμμμμ 在R )2/()(4)3/4(003 0030μμμμππ+-===∴?H M M m R R dV V 10. 有一个内外半径为1R 和2R 的空心球,位于均匀外磁场0H 内,球的磁导率为μ,求空 腔内的场B ,讨论0μμ>>时的磁屏蔽作用。 解:根据题意,以球心为原点,取球坐标,选取H 0的方向为z e ,在外场H 0的作用下,空 心球被磁化,产生一个附加磁场,并与原场相互作用,最后达到平衡,B 的分布呈现轴对称。磁标势的微分方程为: 012=?m ? )(1R R < ;022=?m ? )(21R R R << ;032=?m ? )(2R R > 自然边界条件:0 1=R m ?为有限;θ?cos 03 R H R m -=∞ =。 衔接条件:1 211 R R m R R m ===?? ; 12110//R R m R R m R R ==??=???μ?μ; 2 3 2 2 R R m R R m ===??; 22230//R R m R R m R R ==??=???μ?μ 由轴对称性及两个自然边界条件,可写出三个泛定方程的解的形式为: ∑∞==0 1)(cos n n n n m P R a θ?; ∑∞ =+-+=0 )1(2)(cos ][(n n n n n n m P R c R b θ?; ∑∞ =+-+-=0 )1(03)(cos cos n n n n m P R d R H θθ? 因为泛定方程的解是把产生磁场的源H 0做频谱分解而得出的,分解所选取的基本函数系是其本征函数系)}(cos {θn P 。在本题中源的表示是: )(cos cos 100θθRP H R H -=- 所以上面的解中, 0====n n n n d c b a ,)1(≠n 解的形式简化为: θ?cos 11R a m =; θ?cos )(2112-+=R c R b m ; θθ?cos cos 2103-+-=R d R H m 代入衔接条件得:2 111111-+=R c R b R a , 2212022121--+-=+R d R H R c R b , )2(311110--=R c b a μμ, 32100032112)2(----=-R d H R c b μμμ。 解方程组得: 3 20031203 2 001)2)(2()(26R R R H a μμμμμμμμ++--=, 3 2 0031203 2 0001)2)(2()(2)2(3R R R H b μμμμμμμμμ++--+=, 3 2 0031203 2 310001)2)(2()(2)(3R R R R H c μμμμμμμμμ++---=, 3 2 0031203 2 03231001)2)(2()(2))()(2(R R R H R R d μμμμμμμμμμ++----+=。 从而,空间各点磁标势均可确定。空腔内: z r m a a a e e e H B 101110101sin cos μθθ?μμθ-=-=?-== 当0μμ>>时,01≈a ,所以01≈B 。即空腔中无磁场,类似于静电场中的静电屏蔽。 11. 设理想铁磁体的磁化规律为00M H B μμ+=,其中0M 是恒定的与H 无关的量。今将 一个理想铁磁体做成的均匀磁化球(0M 为常值)浸入磁导率为'μ的无限介质中,求磁感应强度和磁化电流分布。 解:根据题意,取球心为原点,建立球坐标系,以M 0的方向为z e ,本题具有轴对称的磁场 分布,磁标势的微分方程为: 012=?m ? )(0R R < ; 022=?m ? )(0R R > 自然边界条件:0 1=R m ?为有限;02 =∞ =R m ?。 衔接条件: 0 2 1 R R m R R m ===?? ; θμ?μ?μcos /'/000201M R R R R m R R m =??-??==; 由轴对称性及两个自然边界条件,可写出拉普拉斯方程通解的形式为: ∑∞==0 1)(cos n n n n m P R a θ?; ∑∞ =+-=0 )1(2)(cos n n n n m P R b θ?; 代入衔接条件,比较)(cos θn P 各项的系数,得: 0==n n b a ,)1(≠n ;)'2/(001μμμ+=M a ;)'2/(3 001μμμ+=R M b )'2/(cos 001μμθμ?+=∴R M m , )(0R R < 23 0002)'2/(cos R R M m μμθμ?+=,)(0R R > 由此 )'2/('20000101μμμμμμ+=+=M M H B ])(3['2''30 5 03 0022R R R m M R R M B -?+=?-=μμμμ?μ ?? ???>-?+<+=)(])(3['2')() '2/('2030 5 03 00000R R R R R R R M M R R M B μμμμμμμμ 又 )()(0012ααB B n +=-?M R μ,(其中0=α)将B 的表达式代入,得: )'2/(sin '300μμθμφ+-=M M e α 12. 将上题的永磁球置入均匀外磁场0H 中,结果如何? 解:根据题意假设均匀外场0H 的方向与M 0的方向相同,定为坐标 z 轴方向。磁标势的微 分方程为: 012=?m ? )(0R R < ; 022=?m ? )(0R R > 自然边界条件:0 1=R m ?为有限;θ?cos 02 R H R m -=∞ =。 衔接条件: 0 2 1 R R m R R m ===?? ; θμ?μ?μcos //0002001M R R R R m R R m =??-??==; 解得满足自然边界条件的解是: θ?cos 11R a m =,)(0R R < θθ?cos cos 2102-+-=R d R H m ,)(0R R > 代入衔接条件,得:2 010001-+-=R d R H R a 0013010002M a R d H μμμμ=++- 解得: )2/()3(000001μμμμ+-=H M a )2/(])([03 000001μμμμμ+-+=R H M d )2/(cos )3(000001μμθμμ?+-=∴R H M m ,)(0R R < ])2/[(cos ])([cos 203 0000002R R H M R H m μμθμμμθ?+-++-=,)(0R R > )2/()3(000011μμμ?+--=-?=H M H m )2/(2)2/(3002 00000011μμμμμμμμμ+++=+=M H M H B ,)(0R R < 35022//)(3R R m m R R m H H -?+=-?=?, 其中 )2/(])([03 00000μμμμμ+-+=R H M m ]//)(3[3500202R R m R R m H H B -?+==μμ,)(0R R > 13. 有一个均匀带电的薄导体壳其半径为0R ,总电荷为Q ,今使球壳绕自身某一直径以角 速度ω转动,求球内外的磁场B 。 提示:本题通过解A 或m ?的方程都可以解决,也可以比较本题与§5例2的电流分布得到结果。 解:根据题意,取球体自转轴为 z 轴,建立球坐标系。磁标势的微分方程为: 012=?m ? )(0R R < ; 022=?m ? )(0R R > 自然边界条件:0 1 =R m ?为有限;02 =∞ =R m ?。 衔接条件: 00124/sin /)//(R Q R R R m m πθωσθ?θ?-=-=??-??= ; 02001//R R m R R m R R ==??=???μ?μ; 其中 04/sin R Q πθωσ= 是球壳表面自由面电流密度。 解得满足自然边界条件的解是: θ?cos 11R a m =,)(0R R < θ?cos 212-=R b m ,)(0R R > 代入衔接条件,得:0201014/R Q R b R a πω-=--; 023 011=+-R b a 解得: 016/R Q a πω-=, πω12/2 01R Q b = 016/cos R R Q m πθω?-=∴,)(0R R < 220212/cos R R Q m πθω?=,)(0R R > 0116/R Q m π?ωH =-?=∴ 001016/R Q πμμωH B ==,)(0R R < π?4/]//)(3[3522R R m m R R m H -?=-?=, 其中 3/2 0ωm QR = πμμ4/]//)(3[350202R R m R R m H B -?==,)(0R R > 14. 电荷按体均匀分布的刚性小球,其总电荷为Q ,半径为0R ,它以角速度ω绕自身某一 直径转动,求(1)它的磁矩;(2)它的磁矩与自转角动量之比(设质量M 0是均匀分布的)。 解:1)磁矩dV ??= )(2 1 x J x m 又 r R e R x ==,)()3/4()(3 R ωv x J ?= =R Q πρ φθθπωφθθπφd dRd R R Q d dRd R R Q r 2 430 230sin )(4321sin )(4321???=??=e e R ωR m 又 )sin cos (cos sin y x z r e e e e e e φφθθθφ--+=-=? ??? --+= ∴0 240 20 30 sin )sin cos (cos [sin 83R y x z dR R d d R Q θφφθθθφπω π π e e e m ωe 5sin 832 003 402030 0QR dR R d d R Q R z ==???θθφπωππ 2)自转动量矩: ??????=?=?==dV R M dm d d )(4330 R ωR v R P R L L π ???= φθθωπd dRd R R R M r z r sin )(432 230 0e e e ??-=φθθθωπφd dRd R R M z sin )sin (43430 0e e ?-=φθθθωπθd dRd R R M sin )(sin 43430 0e ???--+=002 402030 0sin )sin cos (cos [sin 43R y x z dR R d d R M θφφθθθφπωππe e e ωω52sin 432 0003 402030 00R M dR R d d R M R ==???θθφπππ 02//M Q =∴L m 15. 有一块磁矩为m 的小永磁体,位于一块磁导率非常大的实物的平坦界面附近的真空中, 求作用在小永磁体上的力F 。 解:根据题意,因为无穷大平面的μ很大,则在平面上所有的H 均和平面垂直,类比于静电 场,构造磁矩m 关于平面的镜像'm ,则外场为: m e ?μ?-=0B 而 2 34cos 4r m r m πθ π?=?=R m )sin cos 2(4)sin cos 2(43 0330θθθθπμθ θπμe e e e B +=---=∴r r e r m r r m m 受力为: z a r e a m e B m F )cos 1(643)(24 2 02απμα θ+-=??===