Unlock-热力学第一定律

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第1章热力学第一定律

1.1 重要概念

1.状态函数与过程量

这是两类完全不同的物理量。状态函数是系统的性质,如温度(T),压力(p),体积(V),内能(U),焓(H)和定压热容(C V)等,而过程量是指功(W)和热(Q),它们是过程的属性。状态函数与过程量主要区别如下:

(1)状态函数决定于系统的状态,而过程量取决于过程。所以状态函数用来描述系统状态,而过程量用于描述过程。

(2)当系统中发生变化时,状态函数的变化只取决于系统的初末状态,而与变化的具体方式(过程)无关。因而在计算状态函数变化时,若给定过程不能或不易求得,可通过设计途径进行计算,与此相反,过程量则不可以设计途径进行计算,因为对于不同途径,它们的值可能不同。过程量,即功和热是在系统和环境之间的两种能量传递方式,在系统内部不能讨论功和热。可见在计算W和Q时,首先要明确系统是什么,其次要搞清过程的特点。

(3)若y代表某个状态函数,任意一个过程的状态函数变为?Y,功和热为W和Q。假设该过程在相反方向进行时上述各量分别为?Y逆、W逆和Q逆,则

必有? Y=一?Y逆

一般W ≠一W逆

Q≠一Q逆

2.等温过程

环境温度恒定不变的情况下,系统初态和末态温度相同且等于环境温度的过程,即

T l=T2=T环=常数

所谓等温过程,是指上式中三个等号同时成立的过程。有人认为等温过程是系统温度始终不变的过程,这是一种误解。诚然,在某一过程中如果系统温度始终不变,则过程必是等温过程,因为该过程服从上式。但这并非等温过程的全部,只不过是等温过程的一种特殊情况。

3.等压过程

外压(即环境压力)恒定不变的情况下,系统初态和末态的压力相同且等于外压的过程,即

p1=p2=p外=常数

所谓等压过程,是指式中三个等号同时成立的过程。有人把等压过程说成是系统压力始终不变的过程,这是一种不全面的理解,因为这只是等压过程的一种特殊情况。在热力学中会遇到p1=p2的过程,称为初末态压力相等的过程,还会遇到p

外=常数的过程,称为恒外压过程,但它们都不是等压过程。对于多相系统,若各相的压力不完全相同(例如相间有刚性壁隔开时),且各相均服从上式,则整个系统经历的过程仍属于等压过程。

4.可逆过程

它由一连串无限接近于平衡的状态所组成,所以可逆就意味着平衡。可逆过程是并非能够具体实现的过程。一切能够实际发生的过程都是不可逆的。与实际过程相比,可逆过程具有如下特点

(1)若以Q r和W r分别代表任一可逆过程的热和功,Q逆和W逆代表该可逆过程在相反方向上进行时的热和功,则

Q r=- Q逆

W r =- W 逆

而实际过程中这两个等式均不成立。可逆过程的这个特点称为“双复原”,即当一个可逆过程逆向返回之后,系统和环境能够同时恢复到原来状态。所以可逆过程进行之后,在系统和环境中所产生的后果能够同时得以完全消除。

(2)可逆过程进行的速度无限缓慢,而任何实际过程的速度都是有限的。

(3)若在系统的初末态之间存在多个等温过程,则其中的等温可逆过程的功值最大,即

W T,r >W T,ir

5.绝热过程(绝热膨胀或绝热压缩)

(1) 由于系统与环境不交换热量,所以在绝热过程中系统内能的增加与它从环境中所得到的功等值,即

?U=- W

(2)一般说来,在绝热过程中系统的pVT 同时变化。

(3)从同一状态出发,不同的绝热过程具有不同的末态。即在相同的初末态之间不会有多种绝热途径。

(4)一个实际的绝热过程发生之后,系统不可能循任何绝热途径恢复到原来状态。

(5)从同一初态出发,经多种绝热过程后,系统到达同一压力(或同一体积),则其中绝热可逆过程的功值最大。即

W r,Q =0>W ir Q =0

(6)与等温可逆过程相比,绝热可逆过程的压力对体积的变化更敏感。所以在 —V 图上,绝热线比等温线要陡,即

T Q V p V p ?????

???>????????=0 6.理想气体

理想气体严格遵守pV =nRT 。该方程只是实际气体在 p →o 时的极限情况,因此理想气体只是一个科学的抽象,实际上并不存在ο

但为了处理问题方便,在生产及科研实践中,人们均把低压下的气体近似当作理想气体。

(1)理想气体的微观特征:理想气体分子间没有相互作用,分子体积为零

(2)关于理想气体的重要结论:

①理想气体的U,H,C V 和C P 只是温度的函数,即

0=????????T

V p 0=????????T P H 0=????????T V V C 0=???????

???T p p C 所以,在等温过程中,理想气体的内能、焓和热容均不发生变化。

?理想气体的定压摩尔热容(C p,m )与定容摩尔热容(C V,m )之差等于常数R,即 C p,m -C V,m =R

理想气体无Joule—Thomson 效应,即

o

T J =?μ 其中 是

Joule—Thomson 系数。因为节流过程是等烩过程,对于理想气体等焓就意味着等温,所以理想气体节流膨胀之后,温度不发生变化。

J ?μT

1.2 主要公式

1. dU=δQ-δW

或 ?U=Q-W

式中?U 为系统的内能变,Q 代表系统所吸收的热量,W 代表系统所做的功。此式是热力学第一定律的数学表达式,它适用于宏观静止且无外场作用的非敞开系统的任意过程。

2. δW=p 外dV

若系统发生明显体积变化且p 外是连续函数,则

∫=2

1V V dV p W 外其中W 为体积功,p 外是环境的压力,V 为系统的体积。此式是计算体积功的通式,它可用于任何过程体积功的计算。在应用此公式时,右端的被积函数必须是环境压力。只有在可逆过程中(此时系统内部及系统与环境之间均处于力学平衡),由于p 外等于系统的压力p,才可用p 代替p 外。在某些常见的特定条件下,此通式演变成以下更具体的几种形式:

(1)对于恒外压过程

W=p 外?V

(2)对于等压过程

W=p ?V

(3)对于自由膨胀过程

W=0

(4)对于等容过程

W=0 (5)理想气体的等温可逆过程

2

1

12ln ln p p nRT V V nRT W == 3. H=U+pV

此式是焓的定义式,它适用于任意系统的平衡状态。对于任意系统中的任意过程,均满足

)

(pV U H ?+?=?'

W H Q p +?=此式反映等压热与焓变的关系。其中Q p 是等压热,W’是等压过程中的非体积功。此式适用于任意等压过程。对于没有非体积功的等压过程,此式变为 Q p ?=H dp p H dT C dH T p ??????????+= 5.

此式适用于任意简单物理过程(系统中只发生简单的pVT 变化)。式中C p 为定压热容,其定义为 V

Q 代表焓随压力伪变化,其值可由状态方程求得,也可由公式 p ???????p T H C ??????=p T H ??? 计算,其中 是系统的Joule —Thomson 系数。 J ?μCp p H T J T ??=???????

???μT 6. 此式适用于等压简单变温过程。对于理想气体,此式可用于任意简单物理过程。

=?21T T p dT C H U Q V ?= 7.

式中 为等容热。此式适用于等容且没有非体积功的过程。 V V T U C ????????=Θ?H 质的 (298.15K)可从手册中查到,所以此式为各种反应提供了一种计算 m

f 8. 此式适用于任意简单物理过程。.式中C V 为定容热容,其定义为

dV V U dT C dU T V ????????+= 叫做内压,是分子间相互作用力大小的标志,其值可由状态方程求得. V U ????????T 9. 此式适用于等容简单变温过程。对于理想气体,此式可用于一切简单物理过程. 1∫=?2T T V dT C U P T V p T V p V U C C ??????????????+????????=? 10.

此式描述定压热容与定容热容的关系,它适用于处在平衡状态的任意系统。

11. γγγγγγγγ????===12211122111

22111p T p T V p V p V T V T 或 或

此三式叫做绝热过程方程,其中多或少 称绝热指数。绝热过程方程只适用于理想气体的绝热、可逆、不做非体积功且γ 为常数的过程。公式常用于计算绝热过程的末态。 C C =γ m V m

P ,, 12. 此式是Joule —Thomson 系数的定义式,它表示在节流过程中温度随压力的变化率。 J ?????? 13. 式中 是物质B 的化学计量数,ξ为反应进度。此式适用于任意化学反应。在处理化学反应问题时,人们常利用此式将参与反应物质B 的物质的量的变化用反应进度的变化来表示。

B ν

H T p T ?????=μB

B

dn d νξ=ΘΘ∑?=?B

m B f B m r H H ,ν 14.

式中 为化学反应的标准摩尔焓变, 为物质B 的标准摩尔生成焓。由于各种物 Θ?f H

Θ?H

(298.15K)的简单方法。 Θ?H 15.

式中 是化学反应的标准摩尔焓变, 为物质B 的标准摩尔燃烧焓。此式用于由

燃烧焓计算反应热。

Θ?H Θ?f H ΘΘ∑

??=?B

m B c B m r H H ,νB m ,m r m r m r B m ,

缺89页内容

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外p V U T =???????? 此结论对否?如不对,错在何处?

5.为真空。气缸的筒壁内侧装有多个排列得几乎无限紧密的销卡。当自下而上地逐个拔除销卡时,活塞将:几乎无限缓慢地上移,气将几乎无限缓慢地膨胀。试问这一过程是不是可逆膨胀过程?为什么? 6.认为在298.15K 及标准压力下各不同元素的稳定单质的焓的绝对数值都相等,这是有道理的吗?为什么把它们全部规定为零是可行的? 7.原子蜕变反应及热核反应能不能用“产物生成焓之总和减去反应物生成焓之总和”来求得热效应?为什么? 8.因为Q p =?H ,Q V =?U ,能否作如下结论:Q p 和Qv 是状 态函数。 9.1mol 理想气体在等温和恒定外压条件下由V 1膨胀到V 2,此过程Q =p 外(V 2一V 1

11.100℃,l0l325Pa 的水向真空蒸发成100℃,101325Pa 的水蒸气。此过程?H =?U 十p ?V ,p ?V =W 。而此过程的W =0,所以上述过程?H =?U ,此结论对吗?为什么?

12.在(a),(b)图中,

为理想气体的等温可逆过程,

A 图(a),如果从A 经过一个绝热不可逆过程膨胀到p 2,则终态在C 之左、

B 之右、还是二者之间?见图(b),如果从A 经过一个绝热不可逆过程膨胀到V 2,则终态将在

C 之下、B 之上、还是B 和C 之间?

13.有一铝制的密闭容器,容积为1升。预先将此容器抽成真空,后在其上面穿一小孔,于是外面101325Pa 的空气徐徐流入容器,直至容器内空气达101325Pa 为止(假设空气为理想气体)。(1)因为空气流入真空,所以此过程无功。又因为空气进入容器后温度没变,即?U =O ,于是由第一定律可知,此过程没有热效应;(2)因为在空气流入过程中,容器内压力逐渐增大,于是后进入的空气必克服容器内的压力而做功,而且做功越来越大,此功值无法计算。由于此过程?U =0,所以热也无法计算。以上两种推理得出的结论不同。你如何看待以上两种推理?

14.已知在标准状态下 ()()()()()()()()()()()()l O H g O g H g O H g O g H g CO g O s CO g CO g O s C 22222222222212121→+→+→+→+ Θ?1H Θ?2H Θ?3H Θ?4H (1) , , , 是否分别为CO(g),CO 2(g),H 20(g)和H 20(1)的标准摩尔生成焓?

Θ?Θ?Θ?

Θ?1H 2H 3H 4H (2) , , 是否分别为C ,CO 和H 2的标准摩尔燃烧焓? Θ?Θ?Θ? 15.某反应 ,且为放热反应。根据 有人说当温度升高时,该反应放出的热量将减少。这种说法对吗?为什么? 0

1,m p r

16.对理想气体的等容过程,其?H 为什么可用公式 计算?其等压过程的?U 可用公式 来计算吗? dT C ∫

=?2 17.如果一个系统放热,其内能是否一定减少?其焓是否一定减少?

U T T V 1 18.在一个绝热的系统中,水向真空蒸发成水蒸气,此过程Q =O ,W =o ,所以?U =0。但我们曾计算过,水变气的过程?U >0。两种说法究竟哪个对?

19.在孤立系统中,初果发生一个变化过程,?U 是否一定等于0? ?H 是否一定等于0?

20.在等压且无非体积功的条件下,?H =Q p ,反之,若某过程无非体积功且?H =Q ,是否说明该过程一定等压?为什么?

21.有一电炉丝浸于水中,以未通电时为初态。以通电一指定时间后为终态,如果按下列几种情况选择系统,问?U ,Q 和W 之值为正、为负、还是为零?(假定电池在放电过程中没有热效应)

(1)以电池为系统;

(2)以电炉丝为系统;

(3)以水为系统;

(4)以水和电炉丝为系统;

(5) 以电池和电炉丝为系统.

22.设有一装置如图所示:

(1)将隔板抽去后,?U,Q 和W 是正、是负、还是零?

(2)如果右方小室内也有空气,压力较左方小,将隔板抽去后?U ,Q 和W 是正、是负还是零?(以上均以容器内的空气为系统)。

(3)以上两小题中的系统是否为孤立系统?

23.下述说法是否正确?并说明理由:

(1)系统的焓等于等压热;

(2)系统的焓变等于等压热;

(3)系统的焓等于系统的热量。

24.等压过程的焓变等于热效应,非等压过程有无焓变?若有,如何计算?

25.任何系统的焓H 是否一定大于内能U?任一变化过程的?H 是否一定大于?U?理想气体的等温化学反应过程中?H 是否一定大于?U?

26.判断下列过程的?U ,?H ,Q 和W 是正、是负、还是零?

(1)理想气体等温膨胀;

(2)理想气体绝热膨胀;

(3)理想气体快速自由膨胀。

27.对理想气体的任意绝热过程,?U =一W 是否均适用? 是否均适用?对实际气体绝热过程上述二式是否适用?

r r V p V p =2

21128.将一蓄电池与一电扇连上,电扇开动时需要0.697A 的电流及6V 的电压,现将电池及电扇一起放在一个绝热箱中,开动电扇,问1分钟后此系统的内能改变多少?

29.盖斯定律的内容如何?它能解决什么问题?“化学反应热只决定于反应前后的状态,而与反应的具体途径无关”。这句话有无条件限制?

30.什么叫生成焓和燃烧焓?利用二者计算反应热的方法有什么不同?

31.Kirchhoff 公式的适用条件是什么?它能否用来计算不同温度下的相变热?

32.在什么情况下,我们可以近似认为一个化学变化或相变化的?H 不随温度而变化?

33.在一绝热恒容容器中,有一绝热隔板用销钉固定。隔板两边均装1molN 2(g),状态如图.拔掉销钉后隔板移到一个新的平衡位置。以容器内的N 2为系统,求此过程的W ,Q ,?U 和?H 。

第33题

34.一个化学反应在电池中等温等压进行,放热50kJ ,同时做电功50kJ 。如果该反应过程中的体积功可忽略不计,试问该反应的?U 和?H 各为多少?

35.1molH 2的状态变化情况如下:

试比较上述二过程中下列各量的大小:

(1)W 1与W 2; (2)Q 1

与Q 2;

(3)? U l 与?U 2; (4) ?H l 与?H 2

上述二过程的? U l 和?U 2相同吗? ?H l 和?H 2相同吗?

37.某系统由状态A 到达状态B 。沿途径1放热100J ,得功50J ,问:

(1)当沿途径E 完成变化A—B 时,做功80J ,其热量应为多少?

(2)若沿途径2由状态B 回到状态A ,得到50J 的功,系统吸热还是放热?Q 值等于多少?

38.理想气体的U 与p 和V 均无关,所以其内能U 与pV 无关。此结论正确吗?

物理化学热力学第一定律总结

热一定律总结 一、 通用公式 ΔU = Q + W 绝热: Q = 0,ΔU = W 恒容(W ’=0):W = 0,ΔU = Q V 恒压(W ’=0):W =-p ΔV =-Δ(pV ),ΔU = Q -Δ(pV ) → ΔH = Q p 恒容+绝热(W ’=0) :ΔU = 0 恒压+绝热(W ’=0) :ΔH = 0 焓的定义式:H = U + pV → ΔH = ΔU + Δ(pV ) 典型例题:3.11思考题第3题,第4题。 二、 理想气体的单纯pVT 变化 恒温:ΔU = ΔH = 0 变温: 或 或 如恒容,ΔU = Q ,否则不一定相等。如恒压,ΔH = Q ,否则不一定相等。 C p , m – C V , m = R 双原子理想气体:C p , m = 7R /2, C V , m = 5R /2 单原子理想气体:C p , m = 5R /2, C V , m = 3R /2 典型例题:3.18思考题第2,3,4题 书2.18、2.19 三、 凝聚态物质的ΔU 和ΔH 只和温度有关 或 典型例题:书2.15 ΔU = n C V , m d T T 2 T 1 ∫ ΔH = n C p, m d T T 2 T 1 ∫ ΔU = nC V , m (T 2-T 1) ΔH = nC p, m (T 2-T 1) ΔU ≈ ΔH = n C p, m d T T 2 T 1 ∫ ΔU ≈ ΔH = nC p, m (T 2-T 1)

四、可逆相变(一定温度T 和对应的p 下的相变,是恒压过程) ΔU ≈ ΔH –ΔnRT (Δn :气体摩尔数的变化量。如凝聚态物质之间相变,如熔化、凝固、转晶等,则Δn = 0,ΔU ≈ ΔH 。 101.325 kPa 及其对应温度下的相变可以查表。 其它温度下的相变要设计状态函数 不管是理想气体或凝聚态物质,ΔH 1和ΔH 3均仅为温度的函数,可以直接用C p,m 计算。 或 典型例题:3.18作业题第3题 五、化学反应焓的计算 其他温度:状态函数法 Δ H m (T ) = ΔH 1 +Δ H m (T 0) + ΔH 3 α β β α Δ H m (T ) α β ΔH 1 ΔH 3 Δ H m (T 0) α β 可逆相变 298.15 K: ΔH = Q p = n Δ H m α β Δr H m ? =Δf H ?(生) – Δf H ?(反) = y Δf H m ?(Y) + z Δf H m ?(Z) – a Δf H m ?(A) – b Δf H m ?(B) Δr H m ? =Δc H ?(反) – Δc H ?(生) = a Δc H m ?(A) + b Δc H m ?(B) –y Δc H m ?(Y) – z Δc H m ?(Z) ΔH = nC p, m (T 2-T 1) ΔH = n C p, m d T T 2 T 1 ∫

第四章 第2节 热力学第一定律

第2节热力学第一定律 一、改变物体内能的两种方式 1.改变内能的两种方式:做功和热传递。 2.做功:外力对物体做功,可以使物体的内能增加。 3.热传递:没有做功而使物体内能改变的物理过程。 4.做功和热传递对物体内能的改变是等效的,但本质不同。 二、热力学第一定律 1.定义:功、热量跟内能改变之间的定量关系。 2.数学表达式:ΔU=Q+W。 1.判断:(1)物体吸收热量,内能一定增大。() (2)物体对外做功,内能一定减小。() (3)物体吸收热量,同时对外做功,内能可能不变。() (4)物体放出热量,同时对外做功,内能可能不变。() 答案:(1)×(2)×(3)√(4)× 2.思考:运用所学物理知识分析古代人“钻木取火”的原理是什么? 提示:“钻木取火”即人对木头做功,使木头的内能增大,温度升高,当温度达到木头的着火点时,木头便开始燃烧,即利用做功的方式改变木头的内能。 1.

内能是由系统的状态决定的,状态确定,系统的内能也随之确定。要使系统的内能发生变化,可以通过热传递或做功两种方式来完成。热量是热传递过程中的特征物理量,和功一样,热量只是反映物体在状态变化过程中所迁移的能量,是用来衡量物体内能变化的。有过程,才有变化,离开过程则毫无意义。就某一状态而言,只有“内能”,不能谈到“热量”或“功”。 (1)内能是状态量,热量、功是过程量。 (2)热量、功、内能本质是不同的。 1.物体的内能增加了20 J,下列说法中正确的是() A.一定是外界对物体做了20 J的功 B.一定是物体吸收了20 J的热量 C.一定是物体分子动能增加了20 J D.物体分子的平均动能可能不变 解析:选D做功和热传递都可以改变物体内能,物体内能改变20 J,其方式是不确定的,因此A、B错误;物体内能包括所有分子的平均动能和分子势能,内能由分子数、分子平均动能、分子势能三者决定,故C错误。 1. (1)对ΔU=Q+W的理解:热力学第一定律将单纯的绝热过程和单纯的热传递过程中内能改变的定量表述推广到一般情况,既有做功又有热传递的过程,其中ΔU表示内能改变的数量,W表示做功的数量,Q表示外界与物体间传递的热量。 (2)与热力学第一定律相对应的符号法则:

第二章热力学第一定律

第二章热力学第一定律 思考题 1设有一电炉丝浸于水中,接上电源,通过电流一段时间。如果按下列几种情况作为系统,试问 A U , Q,W为正为负还是为零? (1) 以电炉丝为系统; (2 )以电炉丝和水为系统; (3)以电炉丝、水、电源及其它一切有影响的部分为系统。 2设有一装置如图所示,(1)将隔板抽去以后,以空气为系统时,AJ, Q, W为正为负还是为零?(2) 如右方小室亦有空气,不过压力较左方小,将隔板抽去以后,以所有空气为系统时,A U, Q , W为正为负还是为零? 作业题 1 (1)如果一系统从环境接受了160J的功,内能增加了200J,试问系统将吸收或是放出多少热?(2)一系统在膨胀过程中,对环境做了10 540J的功,同时吸收了27 110J的热,试问系统的内能变化为若干? [答案:⑴吸收40J; (2) 16 570J] 2在一礼堂中有950人在开会,每个人平均每小时向周围散发出4. 2xl05J的热量,如果以礼堂中的 空气和椅子等为系统,则在开会时的开始20分钟内系统内能增加了多少?如果以礼堂中的空气、人和其它所有的东西为系统,则其AU = ? [答案:1.3 M08J;0] 3 一蓄电池其端电压为12V,在输出电流为10A下工作2小时,这时蓄电池的内能减少了 1 265 000J,试求算此过程中蓄电池将吸收还是放岀多少热? [答案:放热401000J] 4体积为4.10dm3的理想气体作定温膨胀,其压力从106Pa降低到105Pa计算此过程所能作出的最大 功为若干? [答案:9441J] 5在25C下,将50gN2作定温可逆压缩,从105Pa压级到2X106Pa,试计算此过程的功。如果被压缩了的气体反抗恒定外压105Pa作定温膨胀到原来的状态,问此膨胀过程的功又为若干? [答案:-.33 X04J; 4.20 X03J] 6计算1mol理想气体在下列四个过程中所作的体积功。已知始态体积为25dm3终态体积为100dm3; 始态及终态温度均为100 Co (1) 向真空膨胀; (2) 在外压恒定为气体终态的压力下膨胀; (3) 先在外压恒定为体积等于50dm3时气体的平衡压力下膨胀,当膨胀到50dm3(此时温度仍为100C) 以后,再在外压等于100 dm3时气体的平衡压力下膨胀; (4) 定温可逆膨胀。 试比较这四个过程的功。比较的结果说明了什么问题? [答案:0; 2326J; 310l J; 4299J] 习

第一章热力学第一定律练习题

第一章 热力学第一定律练习题 一、判断题(说法对否): 1.道尔顿分压定律,对理想气体和实际混合气体来说关系式PB=Nb(RT/V)都成立。 2.在两个封闭的容器中,装有同一种理想气体,压力、体积相同,那么温度也相同。 3.物质的温度越高,则热量越多;天气预报:今天很热。其热的概念与热力学相同。 4.恒压过程也就是恒外压过程,恒外压过程也就是恒过程。 5.实际气体在恒温膨胀时所做的功等于所吸收的热。 6.凡是温度升高的过程体系一定吸热;而恒温过程体系不吸热也不放热。 7.当系统的状态一定时,所有的状态函数都有一定的数值。当系统的状态发生变化时, 所有的状态函数的数值也随之发生变化。 8.体积是广度性质的状态函数;在有过剩NaCl(s) 存在的饱和水溶液中,当温度、压力 一定时;系统的体积与系统中水和NaCl 的总量成正比。 9.在101.325kPa 、100℃下有lmol 的水和水蒸气共存的系统,该系统的状态完全确定。 10.一定量的理想气体,当热力学能与温度确定之后,则所有的状态函数也完全确定。 11.系统温度升高则一定从环境吸热,系统温度不变就不与环境换热。 12.从同一始态经不同的过程到达同一终态,则Q 和W 的值一般不同,Q + W 的值一般也 不相同。 13.因Q P = ΔH ,Q V = ΔU ,所以Q P 与Q V 都是状态函数。 14.封闭系统在压力恒定的过程中吸收的热等于该系统的焓。 15.对于一定量的理想气体,当温度一定时热力学能与焓的值一定,其差值也一定。 16.在101.325kPa 下,1mol l00℃的水恒温蒸发为100℃的水蒸气。若水蒸气可视为理想 气体,那么由于过程等温,所以该过程ΔU = 0。 17.1mol ,80.1℃、101.325kPa 的液态苯向真空蒸发为80.1℃、101.325kPa 的气态苯。已 知该过程的焓变为30.87kJ ,所以此过程的Q = 30.87kJ 。 18.1mol 水在l01.325kPa 下由25℃升温至120℃,其ΔH = ∑C P ,m d T 。 19.因焓是温度、压力的函数,即H = f (T ,p ),所以在恒温、恒压下发生相变时,由于 d T = 0,d p = 0,故可得ΔH = 0。 20.因Q p = ΔH ,Q V = ΔU ,所以Q p - Q V = ΔH - ΔU = Δ(p V) = -W 。 21.卡诺循环是可逆循环,当系统经一个卡诺循环后,不仅系统复原了,环境也会复原。 22.一个系统经历了一个无限小的过程,则此过程是可逆过程。 23.若一个过程中每一步都无限接近平衡态,则此过程一定是可逆过程。 24.若一个过程是可逆过程,则该过程中的每一步都是可逆的。 25.1mol 理想气体经绝热不可逆过程由p 1、V 1变到p 2、V 2, 则系统所做的功为 V p C C V p V p W =--=γγ,11122。 26.气体经绝热自由膨胀后,因Q = 0,W = 0,所以ΔU = 0,气体温度不变。 27.(?U /?V )T = 0 的气体一定是理想气体。 28.因理想气体的热力学能与体积压力无关,所以(?U /?p )V = 0,(?U /?V )p = 0。 29.若规定温度T 时,处于标准态的稳定态单质的标准摩尔生成焓为零,那么该温度下

第一章 热力学第一定律

第一章热力学第一定律 一、单选题 1) 如图,在绝热盛水容器中,浸入电阻丝,通电一段时间,通电后水及电阻丝的温度均略有升高,今以电阻丝为体系有:( ) A.W =0,Q <0,?U <0 B.W <0,Q<0,?U >0 C.W<0,Q<0,?U >0 D.W<0,Q=0,?U>0 2) 如图,用隔板将刚性绝热壁容器分成两半,两边充入压力不等的空气(视为理想气体),已 知p 右> p 左, 将隔板抽去后: ( ) A.Q=0, W=0, ?U=0 B.Q=0, W <0, ?U >0 C.Q >0, W <0, ?U >0 D.?U=0, Q=W≠0 3)对于理想气体,下列关系中哪个是不正确的:( ) A. (?U/?T)V=0 B. (?U/?V)T=0 C. (?H/?p)T=0 D. (?U/?p)T=0 4)凡是在孤立孤体系中进行的变化,其?U和?H的值一定是:( ) A.?U >0, ?H >0 B.?U=0, ?H=0 C.?U <0, ?H <0 D.?U=0,?H大于、小于或等于零不能确定。 5)在实际气体的节流膨胀过程中,哪一组描述是正确的: ( ) A.Q >0, ?H=0, ?p < 0 B.Q=0, ?H <0, ?p >0 C.Q=0, ?H=0, ?p <0 D.Q <0, ?H=0, ?p <0 6)如图,叙述不正确的是:( ) A.曲线上任一点均表示对应浓度时积分溶解热大小 B.?H1表示无限稀释积分溶解热 C.?H2表示两浓度n1和n2之间的积分稀释热 D.曲线上任一点的斜率均表示对应浓度时HCl的微分溶解热 7)?H=Q p此式适用于哪一个过程: ( ) A.理想气体从101325Pa反抗恒定的10132.5Pa膨胀到10132.5sPa B.在0℃、101325Pa下,冰融化成水 C.电解CuSO4的水溶液 D.气体从(298K,101325Pa)可逆变化到(373K,10132.5Pa ) 8) 一定量的理想气体,从同一初态分别经历等温可逆膨胀、绝热可逆膨胀到具有相同压力的终态,终态体积分别为V1、V2。( ) A.V1 < V2 B.V1 = V2 C.V1> V2 D.无法确定 9) 某化学反应在恒压、绝热和只作体积功的条件下进行,体系温度由T1升高到T2,则此过程的焓变?H:( )

第二章热力学第一定律练习题及答案

第一章热力学第一定律练习题 一、判断题(说法对否): 1.当系统的状态一定时,所有的状态函数都有一定的数值。当系统的状态发生 变化时,所有的状态函数的数值也随之发生变化。 2.在101.325kPa、100℃下有lmol的水和水蒸气共存的系统,该系统的状态 完全确定。 3.一定量的理想气体,当热力学能与温度确定之后,则所有的状态函数也完 全确定。 4.系统温度升高则一定从环境吸热,系统温度不变就不与环境换热。 5.从同一始态经不同的过程到达同一终态,则Q和W的值一般不同,Q + W 的值一般也不相同。 6.因Q P = ΔH,Q V = ΔU,所以Q P与Q V都是状态函数。 7.体积是广度性质的状态函数;在有过剩NaCl(s) 存在的饱和水溶液中,当温度、压力一定时;系统的体积与系统中水和NaCl的总量成正比。8.封闭系统在压力恒定的过程中吸收的热等于该系统的焓。 9.在101.325kPa下,1mol l00℃的水恒温蒸发为100℃的水蒸气。若水蒸气可视为理想气体,那么由于过程等温,所以该过程ΔU = 0。 10.一个系统经历了一个无限小的过程,则此过程是可逆过程。 11.1mol水在l01.325kPa下由25℃升温至120℃,其ΔH= ∑C P,m d T。12.因焓是温度、压力的函数,即H = f(T,p),所以在恒温、恒压下发生相变时,由于d T = 0,d p = 0,故可得ΔH = 0。 13.因Q p = ΔH,Q V = ΔU,所以Q p - Q V = ΔH - ΔU = Δ(p V) = -W。14.卡诺循环是可逆循环,当系统经一个卡诺循环后,不仅系统复原了,环境也会复原。 15.若一个过程中每一步都无限接近平衡态,则此过程一定是可逆过程。16.(?U/?V)T = 0 的气体一定是理想气体。 17.一定量的理想气体由0℃、200kPa的始态反抗恒定外压(p环= 100kPa) 绝热膨胀达平衡,则末态温度不变。 18.当系统向环境传热(Q < 0)时,系统的热力学能一定减少。

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第一章,热力学第一定律各知识点架构纲目图如下: 系统:隔离系统;封闭系统;敞开系统 环境:在系统以外与系统密切相关部分 状态:系统的所有物理性质和化学性质的综合体现系统及状态及状态函数类型:广度量;强度量 状态状态函数 (热力学性质 ) 特性:①改变值只与始、末态有关而与具体途径无关; ②不同状态间的改变值具有加和性。 即殊途同归,值变相等;周而复始,其值不变。热力学平衡:热平衡;力学平衡;相平衡;化学平衡 单纯的 pTV 变化 状态变化 溶解及混合 及过程 相变化 化学变化 系 统 状 态 变 简单的化 时 pTV 变化, 计 算 系 统 与 环 境 系统与环境 间 交间交换能量 换 的计算 (封闭 的 能 恒压过程 (p 始 =p 终 =p 环 ) 恒温过程 (T 始=T 终=T 环 ) 恒容过程 (V 始=V 终) 绝热过程 (Q = 0) 节流过程 (H = 0) 理想气体 (IG) 系统:U T2 C V ,m dT ; H n T2 n C p,m dT T2 T1 T1 Q p =△ H= n C p ,m dT ;W=-p外(V2-V1); 恒压过程:T1 △U=△ H -p△ V ( 常压下,凝聚相: W ≈ 0;△ U≈△ H) 理想气体焦尔实验: (1)结论: (?U/?V) T=0; (2)推论: U IG=f ( T); H IG=g (T) 恒温过程 △U=△H=0; W=-Q = V2 nRT lnV2 /V1 (可逆 ) V pdV 1 恒容过程:W=0; Q V =△ U= T2 n C V ,m dT ; T1 绝热过程: Q=0;△ U= W 不可逆(恒外压):nC V,m( T2 -T1)=- p2(V2-V1) 可逆:p1V1 1 1 T1 ) ( nC V , m (T2 1 1 1 ) >0 V 2 V1 致冷 节流膨胀: Q=0 ;△H=0;J-T=(d T/dp) H =0 T 不变 ( 例如理想气体 ) <0 致热 量系统, W 非 =0) 相变化Q p =△ H; W=-p△V △U= △H- p△ V =-nRT (气相视为IG) ≈0,△ U≈△ H (常压下凝聚态间相变化) 相变焓与温度关系:T2 H m (T2 )H m (T1 ) C p,m dT T1 热力学第一定律及焓函数 反应进度定义、标准摩尔生成焓和标准摩尔燃烧焓的定义。 摩尔反应焓的定义:△r H m=△ r H/△ 化学变化 标准摩尔反应焓的计算: ! B ! r H m (T1 ) f H m (B, T ) 恒压反应热与恒容反应热的关系:△r H m=△ r U m+∑νB(g)RT ! T2 基希霍夫公式:( r H m ) C ; H ! (T ) H ! (T ) C dT p r r r p, m T r p ,m m 2 m 1 T1 热(Q):系统与环境间由于温差而交换的能量。是物质分子无序运动的结果。是过程量。功 (W) :除热以外的,在系统与环境间交换的所有其它形式的能量。是物质分子有序运动的 结果,是过程量。 热力学能 (U):又称为内能,是系统内部能量的总和。是状态函数,且为广度量,但绝对值不知道。 热力学第一定律数学表达式:△ U=Q+W,在封闭系统, W 非 =0,恒容条件下,△ U=Q V。 焓函数 (H):定义, H≡ U+pV, 是状态函数,且为广度量,但绝对值不知道。在封闭系统, 1 W非 =0,恒压条件下,△H=Q p。

工程热力学第四章思考题答案

第四章思考题 4-1 容器被闸板分割为A、B两部分。A中气体参数为P A、T A,B为真空。现将隔板抽去,气体作绝热自由膨胀,终压将为P2,试问终了温 度T2是否可用下式计算?为什么? 1 2 2 () k k A A p T T p -= 答:气体作绝热自由膨胀是不可逆绝热过程,因此终了温度T2不可用上式计算。 4-2 今有任意两过程a-b,b-c,b、c两点在同一定熵线上,如图所示。试问:Δuab、Δuac哪个大?再设b、c 两点在同一条定温线上,结果又如何? 答:由题可知,因b、c两点在同一定熵 线上T b>T c, ub>uc. Δuab>Δuac。若b、 c两点在同一条定温线上,T b=T c, ub=u c. Δuab=Δuac。 4-3将满足下列要求的多变过程表示在p-v图和T-s图上(工质为空气)。

(1)工质又升压、又升温、又放热;(2)工质又膨胀、又降温、又放热; (3)n=1.6的膨胀过程,判 断q,w,Δu的正负; 答:n=1.6的压缩过程在p-v 图和T-s图上表示为1→2 过程。在此过程中q>0, w<0,Δu>0 (4)n=1.3的压缩过程,判断q,w,Δu的正负。

答:n=1.3的压缩过程在p-v图和T-s图上表示为1→2过程。在此过程中q<0,w<0,Δu>0 4-4将p-v图表示的循环,如图所示,表示在T-s图上。图中:2-3,5-1,为定容过程;1-2,4-5为定熵过程;3-4为定压过程。 答:T-s图如图 所示

4-5 以空气为工质进行的某过程中,加热量的一半转变为功,试问过程的多变指数n 为多少?试在p-v 图和T-s 图上画出该过程的大概位置(比热容比可视为定值)。 答:多变过程中,遵循热力学第一定律q u w =?+,由题可知12q u =?,由于v 21()1n -k q c T T n =--,所以() v 21v 21()()21n -k c T T c T T n -=--即: () 121n -k n =-,0.6n = 4-6如果采用了有效的冷却方法后,使气体在压气机汽缸中实现了定温压缩,这时是否还需要采用多级压缩?为什么?(6分) 答:还需要采用多级压缩,由余隙效率可知, 12111n v p c p λ??????=-- ????????? ,余隙使一部分气缸容积不能被有效利用,压力比越大越不利。因此,当需要获得较高压力时,必须采用多级压缩。

第一章热力学第一定律答案

第一章 热力学练习题参考答案 一、判断题解答: 1.错。对实际气体不适应。 2.错。数量不同,温度可能不同。 3.错。没有与环境交换能量,无热可言;天气预报的“热”不是热力学概念,它是指温度,天气很热,指气温很高。 4.错。恒压(等压)过程是体系压力不变并与外压相等,恒外压过程是指外压不变化,体系压力并不一定与外压相等。 5.错。一般吸收的热大于功的绝对值,多出部分增加分子势能(内能)。 6.错。例如理想气体绝热压缩,升温但不吸热;理想气体恒温膨胀,温度不变但吸热。 7.第一句话对,第二句话错,如理想气体的等温过程ΔU = 0,ΔH = 0,U 、H 不变。 8.错,两个独立变数可确定系统的状态只对组成一定的均相组成不变系统才成立。 9.错,理想气体U = f (T ),U 与T 不是独立的。描述一定量理想气体要两个独立变量。 10.第一个结论正确,第二个结论错,因Q+W =ΔU ,与途径无关。 11.错,Q V 、Q p 是过程变化的量、不是由状态决定的量,该式仅是数值相关而已。在一定条件下,可以利用ΔU ,ΔH 来计算Q V 、Q p ,但不能改变其本性。 12.错,(1)未说明该过程的非体积功W '是否为零; (2)若W ' = 0,该过程的热也只等于系统的焓变,而不是体系的焓。 13.对。因为理想气体热力学能、焓是温度的单值函数。 14.错,这是水的相变过程,不是理想气体的单纯状态变化,ΔU > 0。 15.错,该过程的p 环 = 0,不是恒压过程,也不是可逆相变,吸的热,增加体系的热力学能。吸的热少于30.87 kJ 。 16.错,在25℃到120℃中间,水发生相变,不能直接计算。 17.错,H = f (T ,p )只对组成不变的均相封闭系统成立,该题有相变。 18.错,Δ(pV )是状态函数的增量,与途径无关,不一定等于功。 19.错,环境并没有复原,卡诺循环不是原途径逆向返回的。 20.错,无限小过程不是可逆过程的充分条件。如有摩擦的谆静态过程。 21.错,若有摩擦力(广义)存在,有能量消耗则不可逆过程,只是准静态过程。 22.对。只有每一步都是可逆的才组成可逆过程。 23.对。() ()()12m ,121122n n 1T T C C C C T T R V p V p W V V V p -=--=--= γ。该公式对理想气体可逆、 不可逆过程都适用。 24.错,若是非理想气体的温度会变化的,如范德华气体。 25.错,该条件对服从pV m = RT + bp 的气体(钢球模型气体)也成立。 26.错,(?U /?V )p ≠(?U/?V )T ;(?U /?P )V ≠(?U/?V )T ,因此不等于零。 27.错,U = H -pV 。PV 不可能为零的。 28.错。CO 2在1000K 的标准摩尔生成焓可以由298K 标准摩尔生成焓计算出:由基尔霍夫定律得出的计算公式:

第3章 热力学第一定律

第3章 热力学第一定律 3.1 基本要求 深刻理解热量、储存能、功的概念,深刻理解内能、焓的物理意义 理解膨胀(压缩)功、轴功、技术功、流动功的联系与区别 熟练应用热力学第一定律解决具体问题 3.2 本章重点 1.必须学会并掌握应用热力学第一定律进行解题的方法,步骤如下: 1)根据需要求解的问题,选取热力系统。 2)列出相应系统的能量方程 3)利用已知条件简化方程并求解 4)判断结果的正确性 2.深入理解热力学第一定律的实质,并掌握其各种表达式(能量方程)的使用对象和应用条件。 3.切实理解热力学中功的定义,掌握各种功量的含义和计算,以及它们之间的区别和联系,切实理解热力系能量的概念,掌握各种系统中系统能量增量的具体含义。 4.在本章学习中,要更多注意在稳态稳定流动情况下,适用于理想气体和可逆过程的各种公式的理解与应用。 3.3 例 题 例1.门窗紧闭的房间内有一台电冰箱正在运行,若敞开冰箱的大门就有一股凉气扑面,感到凉爽。于是有人就想通过敞开冰箱大门达到降低室内温度的目的,你认为这种想法可行吗? 解:按题意,以门窗禁闭的房间为分析对象,可看成绝热的闭口系统,与外界无热量交换,Q =0,如图3.1所示,当安置在系统内部的电冰箱运转时,将有电功输入系统,根据热力学规定:W <0,由热力学第一定律W U Q +?=可知, 0>?U ,即系统的内能增加,也就是房间内空气的内能增加。由于空气可视为理 想气体,其内能是温度的单值函数。内能增加温度也增加,可见此种想法不但不能达到降温目的,反而使室内温度有所升高。 若以电冰箱为系统进行分析,其工作原理如图3.1所示。耗功W 后连同从冰室内取出的冷量0Q 一同通过散热片排放到室内,使室内温度升高。

第五章热力学第一定律

第四章热力学第一定律 4-1 0.020Kg的氦气温度由升为,若在升温过程中:(1)体积保持不变;(2)压强保持不变;(3)不与外界交换热量,试分别求出气体内能的改 变,吸收的热量,外界对气体所作的功,设氦气可看作理想气体,且, 解:理想气体内能是温度的单值函数,一过程中气体温度的改变相同,所以内能的改变也相同,为: 热量和功因过程而异,分别求之如下: (1)等容过程: V=常量A=0 由热力学第一定律, (2)等压过程: 由热力学第一定律, 负号表示气体对外作功, (3)绝热过程 Q=0 由热力学第一定律 4-2分别通过下列过程把标准状态下的0.014Kg氮气压缩为原体积的一半;(1)等温过程;(2)绝热过程;(3)等压过程,试分别求出在这些过程中气体内能的改变,传递的热量和外界对气体所作的功,设氮气可看作理想气体,且 ,

解:把上述三过程分别表示在P-V图上, (1)等温过程 理想气体内能是温度的单值函数,过程中温度不变,故 由热一、 负号表示系统向外界放热 (2)绝热过程 由或 得 由热力学第一定律 另外,也可以由 及 先求得A

(3)等压过程,有 或 而 所以= = = 由热力学第一定律, 求之 也可以由 另外,由计算结果可见,等压压缩过程,外界作功,系统放热,内能减少,数量关系为,系统放的热等于其内能的减少和外界作的功。 4-3 在标准状态下的0.016Kg的氧气,分别经过下列过程从外界吸收了80cal 的热量。(1)若为等温过程,求终态体积。(2)若为等容过程,求终态压强。 (3)若为等压过程,求气体内能的变化。设氧气可看作理想气体,且 解:(1)等温过程

热学(秦允豪编)习题解答第四章-热力学第一定律

普通物理学教程《热学》(秦允豪编) 习题解答 第四章 热力学第一定律 4.2.1 解: ?-=21V V PdV W C T = (1)()RT b v P =- b v RT P -= ???? ??---=--=?b v b v dv b v RT W i f v v f i ln (2) ??? ??-=v B RT Pv 1 ??? ??-=v B RT P 1 ???? ??-+-=??? ??--=? i f i f v v v v BRT v v RT dv v B RT W f i 11ln 1 4.2.2 应用(4.3)式 ?-=21V V PdV W 且 k PiV PV i ==γγ γγ-=V V P P i i 故有:f i f v v i i V Vi i i V V P dV V V P W γ γ γγγ----=-=? 111 () ()i i f f i f i i V P V P V V V P --=--=--111 111γγγγγ (应用了γγf f i i V P V P =) 4.4.2 (1) 2v a b v RT P --= ???+--=-=dv v a dv b v RT Pdv W 2 a V V b V b V RT ???? ??--???? ??---=121211ln (2)d v a cT u +-=2当C V =时, V V V dt du dT dQ C ??? ??=??? ??= ∴C C V = T C CdT Q T T ?==?21 4.4.3 水蒸气的凝结热即为定压状况下单位质量物质相变时吸收(或释放)的热量,在等压下此值即为比焓变化,即: ()kJ h m H l V 4.244459.1000.2545-=--=?-=?= (系统放热)

第一章热力学第一定律

第一章 热力学第一定律 一、选择题 1.下述说法中,哪一种正确( ) (A)热容C 不是状态函数; (B)热容C 与途径无关; (C)恒压热容C p 不是状态函数;(D)恒容热容C V 不是状态函数。 2.对于内能是体系状态的单值函数概念,错误理解是( ) (A) 体系处于一定的状态,具有一定的内能; (B) 对应于某一状态,内能只能有一数值不能有两个以上的数值; (C) 状态发生变化,内能也一定跟着变化; (D) 对应于一个内能值,可以有多个状态。 3.某高压容器中盛有可能的气体是O 2 ,Ar, CO 2, NH 3中的一种,在298K 时由5dm3绝热可逆膨胀到6dm3,温度降低21K ,则容器中的气体( ) (A) O 2 (B) Ar (C) CO 2 (D) NH 3 4.戊烷的标准摩尔燃烧焓为-3520kJ·mol -1,CO 2(g)和H 2O(l)标准摩尔生成焓分别为-395 kJ·mol -1和-286 kJ·mol -1,则戊烷的标准摩尔生成焓为( ) (A) 2839 kJ·mol -1 (B) -2839 kJ·mol -1 (C) 171 kJ·mol -1 (D) -171 kJ·mol -1 5.已知反应)()(2 1)(222g O H g O g H =+的标准摩尔反应焓为)(T H m r θ ?,下列说法中不正确的是( )。 (A). )(T H m r θ?是H 2O(g)的标准摩尔生成焓 (B). )(T H m r θ ?是H 2O(g)的标准摩尔燃烧焓 (C). )(T H m r θ?是负值 (D). )(T H m r θ?与反应的θ m r U ?数值相等 6.在指定的条件下与物质数量无关的一组物理量是( ) (A) T , P, n (B) U m , C p, C V (C) ΔH, ΔU, Δξ (D) V m , ΔH f,m (B), ΔH c,m (B) 7.实际气体的节流膨胀过程中,下列那一组的描述是正确的( ) (A) Q=0 ΔH=0 ΔP< 0 ΔT≠0 (B) Q=0 ΔH<0 ΔP> 0 ΔT>0 (C) Q>0 ΔH=0 ΔP< 0 ΔT<0 (D) Q<0 ΔH=0 ΔP< 0 ΔT≠0 8.已知反应 H 2(g) + 1/2O 2(g) →H 2O(l)的热效应为ΔH ,下面说法中不正确的是( ) (A) ΔH 是H 2O(l)的生成热 (B) ΔH 是H 2(g)的燃烧热 (C) ΔH 与反应 的ΔU 的数量不等 (D) ΔH 与ΔH θ数值相等 9.为判断某气体能否液化,需考察在该条件下的( ) (A) μJ-T > 0 (B) μJ-T < 0 (C) μJ-T = 0 (D) 不必考虑μJ-T 的数值

热力学第二定律总结

第三章 热力学第二定律总结 核心内容: 不可逆或自发 02 1 < > -+ =?+?=?? amb r amb iso T Q T Q S S S δ 可逆或平衡 不可能 对于恒T 、V 、W ˊ=0过程: 不可逆或自发 0)(0,,> < ?-?=-?==?'S T U TS U A W V T 可逆或平衡 反向自发 对于恒T 、p 、W ˊ=0过程: 不可逆或自发 0)(0,,> < ?-?=-?=?='S T H TS H G W p T 可逆或平衡 反向自发 主要内容:三种过程(单纯pVT 变化、相变、化学反应)W 、Q 、ΔU 、ΔH 、△S 、△A 、△G 的计算及过程方向的判断。 一、内容提要 1、热力学第二定律的数学形式 不可逆或自发 ?<>?21T Q S δ 可逆或平衡 不可能 上式是判断过程方向的一般熵判据。将系统与环境一起考虑,构成隔离系统则上式变为: 不可逆或自发 02 1 < > -+ =?+?=?? amb r amb iso T Q T Q S S S δ 可逆或平衡 不可能

上式称为实用熵判据。在应用此判据判断过程的方向时,需同时考虑系统和环境的熵变。 将上式应用于恒T 、V 、W ˊ=0或恒T 、p 、W ˊ=0过程有: 不可逆或自发 0)(0,,> < ?-?=-?==?'S T U TS U A W V T 可逆或平衡 反向自发 此式称为亥姆霍兹函数判据。 不可逆或自发 0)(0,,> < ?-?=-?=?='S T H TS H G W p T 可逆或平衡 反向自发 此式称为吉布斯函数判据。 熵判据需同时考虑系统和环境,而亥姆霍兹函数判据和吉布斯函数判据只需考虑系统本身。熵判据是万能判据,而亥姆霍兹函数判据和吉布斯函数判据则是条件判据(只有满足下角标条件时才能应用)。 此外,关于亥姆霍兹函数和吉布斯函数,还有如下关系: r T W A =? r V T W A '=?, r p T W G '=?, 即恒温可逆过程系统的亥姆霍兹函数变化等于过程的可逆功;恒温恒容可逆过程系统的亥姆霍兹函数变化等于过程的可逆非体积功;恒温恒压可逆过程系统的吉布斯函数变化等于过程的可逆非体积功。 下面将△S 、△A 和△G 的计算就三种常见的过程进行展开。 2、三种过程(物质三态pVT 变化、相变、化学反应)△S 、△A 和△G 的计算 (1)物质三态(g 、l 或s 态)pVT 变化(无相变、无化学反应)

(完整word版)第 二 章 热力学第一定律练习题及解答

第 二 章 热力学第一定律 一、思考题 1. 判断下列说法是否正确,并简述判断的依据 (1)状态给定后,状态函数就有定值,状态函数固定后,状态也就固定了。 答:是对的。因为状态函数是状态的单值函数。 (2)状态改变后,状态函数一定都改变。 答:是错的。因为只要有一个状态函数变了,状态也就变了,但并不是所有的状态函数都得变。 (3)因为ΔU=Q V ,ΔH=Q p ,所以Q V ,Q p 是特定条件下的状态函数? 这种说法对吗? 答:是错的。?U ,?H 本身不是状态函数,仅是状态函数的变量,只有在特定条件下与Q V ,Q p 的数值相等,所以Q V ,Q p 不是状态函数。 (4)根据热力学第一定律,因为能量不会无中生有,所以一个系统如要对外做功,必须从外界吸收热量。 答:是错的。根据热力学第一定律U Q W ?=+,它不仅说明热力学能(ΔU )、热(Q )和功(W )之间可以转化,有表述了它们转化是的定量关系,即能量守恒定律。所以功的转化形式不仅有热,也可转化为热力学能系。 (5)在等压下,用机械搅拌某绝热容器中的液体,是液体的温度上升,这时ΔH=Q p =0 答:是错的。这虽然是一个等压过程,而此过程存在机械功,即W f ≠0,所以ΔH≠Q p 。 (6)某一化学反应在烧杯中进行,热效应为Q 1,焓变为ΔH 1。如将化学反应安排成反应相同的可逆电池,使化学反应和电池反应的始态和终态形同,这时热效应为Q 2,焓变为ΔH 2,则ΔH 1=ΔH 2。 答:是对的。Q 是非状态函数,由于经过的途径不同,则Q 值不同,焓(H )是状态函数,只要始终态相同,不考虑所经过的过程,则两焓变值?H 1和?H 2相等。 2 . 回答下列问题,并说明原因 (1)可逆热机的效率最高,在其它条件相同的前提下,用可逆热机去牵引货车,能否使火车的速度加快? 答?不能。热机效率h Q W -=η是指从高温热源所吸收的热最大的转换成对环境所做的功。

物理化学知识点总结(热力学第一定律)

热力学第一定律 一、基本概念 1.系统与环境 敞开系统:与环境既有能量交换又有物质交换的系统。 封闭系统:与环境只有能量交换而无物质交换的系统。(经典热力学主要研究的系统) 孤立系统:不能以任何方式与环境发生相互作用的系统。 2.状态函数:用于宏观描述热力学系统的宏观参量,例如物质的量n、温度T、压强p、 体积V等。根据状态函数的特点,我们把状态函数分成:广度性质和强度性质两大类。 广度性质:广度性质的值与系统中所含物质的量成正 比,如体积、质量、熵、热容等,这种性质的函数具有加 和性,是数学函数中的一次函数,即物质的量扩大a倍, 则相应的广度函数便扩大a倍。 强度性质:强度性质的值只与系统自身的特点有关, 与物质的量无关,如温度,压力,密度,摩尔体积等。 注:状态函数仅取决于系统所处的平衡状态,而与此状态的历史过程无关,一旦系统的状态确定,其所有的状态函数便都有唯一确定的值。

二、热力学第一定律 热力学第一定律的数学表达式: ?U=Q+W 对于一个微小的变化状态为: dU=δQ+δW 公式说明:dU表示微小过程的内能变化,而δQ和δW则分别为微小过程的热和功。它们之所以采用不同的符号,是为了区别dU是全微分,而δQ和δW不是微分。或者说dU与过程无关 而δQ和δW却与过程有关。这里的W既包括体积功也包括非体积功 。 以上两个式子便是热力学第一定律的数学表达式。它们只能适用在非敞开系统,因为敞开系统与环境可以交换物质,物质的进出和外出必然会伴随着能量的增减,我们说热和功是能量的两种传递形式,显然这种说法对于敞开系统没有意义。 三、体积功的计算 1.如果系统与环境之间有界面,系统的体积变化时,便克服外力做功。将一定量的气体装 入一个带有理想活塞的容器中,活塞上部施加外压p 外 。当气体膨胀微小体积为dV时,活塞便向上移动微小距离dl,此微小过程中气体克服外力所做的功等于作用在活塞上推力F与活塞上移距离dl的乘积δW=?Fdl 因为我们假设活塞没有质量和摩擦,所以此活塞实际上只代表系统与环境 之间可以自由移动的界面。因此推力F实际上是作用于环境,而由p 外 产生的外力则作用于系统,两者属于作用力与反作用力,若A代表活塞的体积,则δW= ?p 外Adl=?p 外 dV,积分得到 2 1 外 d V V W p V =-? 2.如果系统体积膨胀对环境做功,则W<0。环境对系统做功体积压缩,则W>0。 3.若膨胀过程分为无穷多步完成,其中每一步都可以看成是一个平衡态,则可逆膨胀做功计算公式为: W=?∫pdV= V2 V1?∫ nRT V dV=?nRT ln V2 V1 V2 V1

第一章热力学第一定律

第一章热力学第一定律 本章主要内容 1.1热力学概论 1.2热力学第一定律 1.3 可逆过程和最大功 1.4 焓 1.5 热容 1.6 热力学第一定律对理想气体的应用1.7实际气体 1.8热化学 1.9化学反应热效应的求算方法 1.10反应热与温度的关系——基尔霍夫定律

§1.1热力学概论 1.1.1热力学的研究对象 (1)研究热、功和其他形式能量之间的相互转换及其转换过程中所遵循的规律; (2)研究各种物理变化和化学变化过程中所发生的能量效应; (3)研究化学变化的方向和限度。 1.1.2 热力学的方法和局限性 热力学方法: 热力学在解决问题是使用严格的数理逻辑推理方法,其研究对象是大量质点的集合体,所观察的是宏观系统的平均行为,并不考虑个别分子或质点,所得结论具有统计意义。 优点:只须知道宏观系统变化的始终态及外部条件,无须知道物质的微观结构和变化的细节即可进行有关的定量计算。 局限性: (1)对所得的结论只知其然而不知所以然; (2)不能给出变化的实际过程,没有时间的概念,也不能推测实际进行的可能性。 (3)只能适应用于人们所了解的物质世界,而不能任意推广到整个宇宙。 1.1.3 几个基本概念: 1、系统与环境 系统(System)——把一部分物质与其余分开作为研究对象,这这种被划定的研究对象称为系统,亦称为物系或系统。 环境(surroundings)——与系统密切相关、有相互作用或影响所能及的部分称为环境。 (1)敞开系统(open system) -系统与环境之间既有物质交换,又有能量交换。 (2)封闭系统(closed system)-系统与环境之间无物质交换,但有能量交换。

热力学第一定律基本概念和重点总结

本章内容: 介绍有关热力学第一定律的一些基本概念,热、功、状态函数,热力学第一定律、热力学能和焓,明确准静态过程与可逆过程的意义,进一步介绍热化学。 第一节热力学概论 ?热力学研究的目的、内容 ?热力学的方法及局限性 ?热力学基本概念 一。热力学研究的目的和内容 目的:热力学是研究热和其它形式能量之间相互转换以及转换过程中所应遵循的规律的科学。内容:热力学第零定律、第一定律、第二定律和本世纪初建立的热力学第三定律.其中第一、第二定律是热力学的主要基础。 把热力学中最基本的原理用来研究化学现象和化学有关的物理现象,称为化学热力学。 化学热力学的主要内容是: 1.利用热力学第一定律解决化学变化的热效应问题; 2.利用热力学第二律解决指定的化学及物理变化实现的可能性、方向和限度问题,建 立相平衡、化学平衡理论; 3.利用热力学第三律可以从热力学的数据解决有关化学平衡的计算问题 二、热力学的方法及局限性 方法: 以热力学第一定律和第二定律为基础,演绎出有特定用途的状态函数,通过计算某变化过程的有关状态函数改变值,来解决这些过程的能量关系和自动进行的方向、限度。而计算状态函数的改变只需要根据变化的始、终态的一些可通过实验测定的宏观性质,并不涉及物质结构和变化的细节。 优点: ?研究对象是大数量分子的集合体,研究宏观性质,所得结论具有统计意义。 ?只考虑变化前后的净结果,不考虑物质的微观结构和反应机理,简化了处理方法。局限性: 1.只考虑变化前后的净结果,只能对现象之间的联系作宏观的了解,而不能作微观的说 明或给出宏观性质的数据。 例如:热力学能给出蒸汽压和蒸发热之间的关系,但不能给出某液体的实际蒸汽压的数值是多少。 2.只讲可能性,不讲现实性,不知道反应的机理、速率. 三、热力学中的一些基本概念 1.系统与环境 系统:用热力学方法研究问题时,首先要确定研究的对象,将所研究的一部分物质或空间,从其余的物质或空间中划分出来,这种划定的研究对象叫体系或系统 (system)。 环境:系统以外与系统密切相关的其它部分称环境(surrounding 注意: 1.体系内可有一种或多种物质,可为单相或多相,其空间范围可以是固定或 随过程而变。 2.体系和环境之间有分界,这个分界可以是真实的,也可以是虚构的,既可 以是静止的也可以是运动的. 根据体系与环境的关系将体系区分为三种:

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