衍射光栅的基本原理

衍射光栅的基本原理
衍射光栅的基本原理

衍射光栅的基本原理

1 光栅方程 (1)

2光栅的基本特性 (2)

3 衍射光栅的应用 (3)

1 光栅方程

图1光束斜入射到反射光栅上发生的衍射

决定各级主极大位置的方程称为光栅方程βλ±± dsin =m (m=0,1,2,),它是正入射时设计和使用光栅的基本方程,下面以反射光栅(见图1)为例,导出更为普遍的斜入射情形的光栅方程。设平行光束以入射角α斜入射到反射光栅上,并且所考察的衍射光与入射光分别处于光栅法线的两侧或者同侧。当光束到达光栅时,两支相邻光束的光程差为

d s i n d s i n αβ?±= (1)

因此,光栅方程的普遍形式可写为

d s i n d s i n m m =01αβλ±=±± (,,)

(2) 在考察与入射光同一侧的衍射光谱时,上式取正号;在考察与入射光异侧的

衍射光谱时,方程2取负号。

2光栅的基本特性

光栅主要有四个基本性质:色散、分束、偏振和相位匹配,光栅的绝大多数应用都是基于这四种特性。

光栅的色散是指光栅能够将相同入射条件下的不同波长的光衍射到不同的方向,这是光栅最为人熟知的性质,它使得光栅取代棱镜成为光谱仪器中的核心元件。光栅的色散性能可以由光栅方程推导出来,这个问题我们将在后面作更为详细的分析,推导出光栅的广义色散公式。

光栅的分束特性是指光栅能够将一束入射单色光分成多束出射光的本领。应用领域有光互连、光藕合、均匀照明、光通讯、光计算等。其性能评价指标有:衍射效率、分束比、压缩比、光斑非均匀性以及光斑模式等。目前较常用的光栅分束器有:Dammann 光栅分束器、Tablot 光栅分束器、相息光栅分束器、波导光栅分束器等。另外,位相型菲涅耳透镜阵列分束器、Gbaor 透镜分束器等透镜型的分束器也是相当常用的。

在标量领域范围内,光栅的偏振特性往往被忽略,因此,光栅的偏振性在以前不被人广知。但是理论和实验都证明,一块设计合理、制作优良的光栅可以被用来做偏振器、1/2波片、1/4波片和位相补偿器等。光栅的偏振特性需要用光栅的矢量理论才能分析得到,我们将在后面章节对光栅的偏振特性进行理论分析。

光栅的相位匹配性质是指光栅具有的将两个传播常数不同的波祸合起来的本领。最明显的例子是光栅波导祸合器,它能将一束在自由空间传播的光束祸合到光波导中。根据瑞利展开式,一束平面波照射在光栅上会产生无穷多的衍射平面波,相邻衍射波的波矢沿x 方向的投影之间的距离是个常数,等于光栅的波矢,即i x k k -i2/T 0=平面波可以看作是电磁波在无源、均匀媒质中的一种模式,因此光栅有能力把波矢沿着固定方向而投影相差光栅波矢整数倍的不同平面波耦合起来。

3 衍射光栅的应用

衍射光栅是一种分光元件,也是光谱仪器的核心元件。1960年代以前,全息光栅,刻划光栅,作为色散元件,广泛用于摄谱仪光谱分析,是分析物质成分、探索宇宙奥秘、开发大自然的必用仪器,极大地推动了包括物理学、天文学、化学、生物学等科学的全面发展。随着科学技术的发展,其应用早已不局限于光谱学领域,在计量学、天文学、集成光学、光通信、原子能等方面已被广泛应用。因此,对光栅制作技术的研究从来没有间断过。

衍射光栅的经典概念虽然简单,但其内涵却极为丰富。在过去的二十多年里,光栅的用途远远超过传统意义上的应用范围,在科研和技术等诸多领域成为无可替代的及其重要的工具。例如,衍射光栅应用于集成光学、光学全息、光谱分析、模糊处理、数模转换、相关存储、光束耦合、光束扩束、光束偏转、光束取样、光束分光、光学逻辑、数据储存、光学测试、模式转换、位相共轭、脉冲整形与压缩、调Q、锁模、信号处理、太阳能聚焦、空间光调制、光学开关、诊断测量、图像识别等等,同时光栅还在不断在新领域得到应用。

近年来,一系列新型光栅的出现对科学技术的发展和工业生产技术的革新也发挥着越来越大的作用:把光栅做在光纤里面,产生了光纤光栅,促进了光纤通信产业的发展;光栅和波导的结合,产生了阵列波导光栅,是非常重要的光纤通信的波分复用器件;光栅的飞秒脉冲啁啾放大技术促进了强激光的产生; 大尺寸的脉冲压缩光栅是激光核聚变装置不可缺少分束器; Dammann光栅应用于光电子阵列照明技术;体全息光栅在光存储及波分复用方面的已快进入实用化阶段。

光栅推动了科学技术的发展,世界上对光栅的需求越来越大。

衍射光栅实验

衍射光栅实验 【实验目的】 1.了解分光计的原理与结构。 2.学习掌握分光计的调节方法。 3. 观察光通过光栅后的衍射现象。 4. 测透射光栅的光栅常数。 5. 用透射光栅测光波波长 【仪器用具】 分光计、光源、平面反射镜、汞灯光源、透射光栅 【实验原理】 1.分光计 分光计是一种用来精确测量角度的仪器,如测量反射角、折射率和衍射角等。通过测量有关角度,可以确定测定材料的折射率、光波波长和色散率等,其用途十分广泛。近代摄谱仪、单色仪等精密光学仪器也是在分光计的基础上发展起来的。 分光计结构复杂、构件精密、调节要求高,对初学者有一定难度。但只要了解了其结构和光路,严格按要求步骤耐心调节,就能掌握。 (一)仪器描述 图1 JJY型分光仪 1狭缝体锁紧螺钉;2 狭缝体锁紧螺钉;3 狭缝宽度调节手轮;4 狭缝体高低调节手轮; 5 平行光管部件;6平行光管水平调节螺钉;7载物台;8载物台调平螺钉;9 望远镜部件;10望远镜水平调节螺钉;11目镜组锁紧螺钉;12目镜组;13目镜调节手轮;14望远镜光轴高低调节螺钉;15支臂;16望远镜微调螺钉;17转座;18度盘止动螺钉;19载物台锁紧螺钉;20制动架;21望远镜止动螺钉;22度盘;23底座;24立柱;25游标盘微调手轮;26游标盘止动螺钉。 分光计的种类繁多,但构造基本相同。分光计主要由望远镜、平行光管、载物台、光学游标刻度盘四部分组成,其外形如图1所示。 分光计的下部是金属底座,底座中央装有竖直的固定轴,望远镜、载物台、主刻度盘和游标刻度盘都可绕这一固定竖轴旋转,此轴为分光计主轴(中心轴)。 (1)望远镜它由物镜、阿贝目镜、分划板三部分组成。分划板上刻有双十字准线(“╪”),在分划板的右下方紧贴一块45°全反射小三棱镜,其表面涂不透明薄膜,薄膜上刻有一个空心十字透光窗口,反射棱镜另一光学面上涂有绿色,当小电珠光从管侧射入后成为

大学物理光栅衍射习题

光栅衍射 一、选择题 1、 一衍射光栅对某波长的垂直入射光在屏幕上只能出现零级和一级主极大,欲使屏幕上出现更高级次的主极大,应该 ( A ) (A) 换一个光栅常数较大的光栅; (B) 换一个光栅常数较小的光栅; (C) 将光栅向靠近屏幕的方向移动; (D) 将光栅向远离屏幕的方向移动。 2、某单色光垂直入射到每厘米有5000条狭缝的光栅上,在第四级明纹中观察到的最大波长小于 ( B ) (A )4000? (B) 4500 ? (C) 5000 ? (D) 5500 ? 3、某元素的特征光谱中含有波长分别为1λ=450nm 和2λ=750nm 的光谱线,在光栅光谱中,这两种波长的谱线有重叠现象,重叠处的谱线2λ主极大的级数将是 ( D ) (A) 2、3、4、5…; (B) 2、5、8、11…; C) 2、4、6、8…; (D) 3、6、9、12…。 4、 已知光栅常数为d =×10-4cm ,以波长为6000 ?的单色光垂直照射在光栅上,可以 看到的最大明纹级数和明纹条数分别是 ( D ) (A) 10,20; (B) 10,21; (C) 9,18; (D) 9,19。 二、填空题 1、 用纳光灯的纳黄光垂直照射光栅常数为d =3μm 的衍射光栅,第五级谱线中纳黄光的 的角位置5 = 79o 。 2、 若波长为6250 ?的单色光垂直入射到一个每毫米有800条刻线的光栅上时,则该光 栅的光栅常数为 μm ;第一级谱线的衍射角为 30o 。 3、 为了测定一个光栅的光栅常数,用波长为的光垂直照射光栅,测得第一级主极大的衍 射角为18°,则光栅常数d= μm _,第二级主极大的衍射角θ= 38°。 4、在夫琅和费衍射光栅实验装置中,S 为单缝,L 为透镜,屏幕放在L 的焦平面处,当把光栅垂直于透镜光轴稍微向上平移时,屏幕上的衍射图样 不变 。 三、计算题 1. 用=600 nm 的单色光垂直照射在宽为3cm ,共有5000条缝的光栅上。问: (1) 光栅常数是多少 (2) 第二级主极大的衍射角θ为多少 (3) 光屏上可以看到的条纹的最大级数

光栅的结构及工作原理

光栅的结构及工作原理 光栅是利用光的透射、衍射现象制成的光电检测元件,它主要由标尺光栅和光栅读数头两部分组成。通常,标尺光栅固定在机床的活动部件上(如工作台或丝杠),光栅读数头安装在机床的固定部件上(如机床底座),二者随着工作台的移动而相对移动。在光栅读数头中,安装着一个指示光栅,当光栅读数头相对于标尺光栅移动时,指示光栅便在标尺光栅上移动。当安装光栅时,要严格保证标尺光栅和指示光栅的平行度以及两者之间的间隙(一般取或要求。 1.光栅尺的构造和种类 光栅尺包括标尺光栅和指示光栅,它是用真空镀膜的方法光刻上均匀密集线纹的透明玻璃片或长条形金属镜面。对于长光栅,这些线纹相互平行,各线纹之间距离相等,我们称此距离为栅距。对于圆光栅,这些线纹是等栅距角的向心条纹。栅距和栅距角是决定光栅光学性质的基本参数。常见的长光栅的线纹密度为25,50,100,125,250条/mm。对于圆光栅,若直径为70mm,一周内刻线100-768条;若直径为110mm,一周内刻线达600-1024条,甚至更高。同一个光栅元件,其标尺光栅和指示光栅的线纹密度必须相同。 2.光栅读数头 图4-7是光栅读数头的构成图,它由光源、透镜、指示光栅、光敏元件和驱动线路组成。读数头的光源一般采用白炽灯泡。白炽灯泡发出的辐射光线,经过透镜后变成平行光束,照射在光栅尺上。光敏元件是一种将光强信号转换为电信号的光电转换元件,它接收透过光栅尺的光强信号,并将其转换成与之成比例的电压信号。由于光敏元件产生的电压信号一般比较微弱,在长距离传递时很容易被各种干扰信号所淹没、覆盖,造成传送失真。为了保证光敏元件输出的信号在传送中不失真,应首先将该电压信号进行功率和电压放大,然后再进行传送。驱动线路就是实现对光敏元件输出信号进行功率和电压放大的线路。

大学物理实验讲义实验13分光计的调节与应用光栅

实验 10 分光计的调节与应用——光栅衍射法测光波波长 分光计是一种精确测量角度的光学仪器。利用它不但能测出反射角、透明介质的折射角、光栅的 衍射角、棱镜的顶角、劈尖的角度,从而确定与这些角度有关的物理量,如折射率、光波波长、 色散率、光栅常数等,而且它的结构和调节方法与其它一些光学仪器(如摄谱仪、单色仪等)相 类似。因此,有必要掌握分光计的调整和使用方法。 【实验目的】 1.了解分光计的主要构造及各部分的作用。 2.掌握分光计的调节要求和使用方法。 3.观察光栅衍射现象,测量汞灯在可见光范围内几条强光光谱线的波长。 【仪器用具】 JJY 型分光计、汞灯及电源、透射式平面刻痕光栅、平面反射镜 【实验原理】 1.光栅衍射的原理 光的衍射现象是光的波动性的一种表现,它说明光的直线传播是衍射现象不显著时的近似结果。研究光的衍射不仅有助于加深对光的波动特性的理解,也有助于进一步学习近代光学实验技 术,如光谱分析、晶体结构分析、全息照相、光学信息处理等。 光栅是根据多缝衍射原理制成的一种分光元件,它能产生谱线间距较宽的匀排光谱。光栅不 仅适用于可见光,还能用于红外和紫外光波,常用在光谱仪上。光栅在结构上有平面光栅、阶梯 光栅和凹面光栅等几种,从观察的方向又分为透射式和反射式两类。 本实验选用透射式平面刻痕光栅。 透射式平面刻痕光栅是在光学玻璃片上刻划大量相互平行、宽度和间 隔相等的刻痕而制成的。光栅上的刻痕起着不透光的作用,光线只能在刻 痕间的狭缝中通过,因此,光栅实际上是一排密集、均匀而又平行的狭缝, 刻痕间的距离称为光栅常数。 如图 15-1 所示,设有一光栅常数d AB的光栅G,一束平行光以入 射角 i (入射光与光栅法线的夹角),入射于光栅上产生衍射, 衍射角为(衍射光与光栅法线的夹角) 。从B点作BC垂直于入射 线 CA ,作BD垂直于衍射线AD,则这两条相邻的入射光线的光程 差为 CA +AD。如果在这个方向上由于光振动的加强而在 F 处产生 一个明条纹,则光程差 CA +AD应等于波长的整数倍,即:图 15-1 光栅的衍射

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大|中|小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 ------实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2. 加深对分光计原理的理解。 3. 用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其

示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

,常用的是复制光栅和 的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵 全息光栅。图1中的为刻痕的宽度,为狭缝间宽度,为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹 数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射, 所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜, 在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 岀现明纹时需满足条件 (2) (2 )式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2 )式光栅方程,若波长已知,并能测岀波长谱线对应的衍射角,则可以求岀光栅常数 d。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的 两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同 的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm; 绿色2=546.1 nm; 黄色两条3=577.0nm 和4=579.1 nm 。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。

光栅衍射实验的MATLAB仿真

届.别.2012届 学号200814060106 毕业设计 光栅衍射实验的MATLAB仿真 姓名吴帅 系别、专业物理与电子信息工程系 应用物理专业 导师姓名、职称姚敏教授 完成时间2012年5月16日

目录 摘要................................................... I ABSTRACT................................................ II 1 引言 (1) 1.1 国内外研究动态 (1) 2理论依据 (2) 2.1 平面光栅衍射实验装置 (2) 2.2 原理分析 (3) 2.3 MATLAB主程序的编写 (6) 2.4 仿真图形的用户界面设计 (7) 3 光栅衍射现象的分析 (8) 3.1 缝数N对衍射条纹的影响 (8) 3.2 波长λ对衍射条纹的影响 (10) 3.3 光栅常数d对衍射光强的影响 (12) 3.4 条纹缺级现象 (13) 4 总结 (14) 参考文献 (16) 致谢 (17) 附录 (18)

摘要 平面光栅衍射实验是大学物理中非常重要的实验,实验装置虽然简单,但实验现象却是受很多因素的影响,例如波长λ,缝数N,以及光栅常数d。本文利用惠更斯一菲涅耳原理,获得了衍射光栅光强的解析表达式,再运用Matlab软件,将模拟的界面设计成实验参数可调gui界面,能够连续地改变波长λ,缝数N,光栅常数d,从而从这 3个层面对衍射光栅的光强分布和谱线特征进行了数值模拟,并讨论了光栅衍射的缺级现象,不仅有利于克服试验中物理仪器和其他偶然情况等因素给实验带来的限制和误差.并而且通过实验现象的对比,能够加深对光栅衍射特征及规律的理解,这些都很有意义。 关键词:平面光栅衍射;惠更斯-菲涅尔原理;gui;光强分布;Matlab

衍射光栅基本原

衍射光栅的基本原理 1 光栅方程 (1) 2光栅的基本特性 (2) 3 衍射光栅的应用 (3) 1 光栅方程 图1光束斜入射到反射光栅上发生的衍射 决定各级主极大位置的方程称为光栅方程βλ±±dsin =m (m=0,1,2,),它是正入射时设计和使用光栅的基本方程,下面以反射光栅(见图1)为例,导出更为普遍的斜入射情形的光栅方程。设平行光束以入射角α斜入射到反射光栅上,并且所考察的衍射光与入射光分别处于光栅法线的两侧或者同侧。当光束到达光栅时,两支相邻光束的光程差为 dsin dsin αβ?±= (1) 因此,光栅方程的普遍形式可写为 dsin dsin m m=012αβλ ±=±±(,,) (2) 在考察与入射光同一侧的衍射光谱时,上式取正号;在考察与入射光异侧的

衍射光谱时,方程2取负号。 2光栅的基本特性 光栅主要有四个基本性质:色散、分束、偏振和相位匹配,光栅的绝大多数应用都是基于这四种特性。 光栅的色散是指光栅能够将相同入射条件下的不同波长的光衍射到不同的方向,这是光栅最为人熟知的性质,它使得光栅取代棱镜成为光谱仪器中的核心元件。光栅的色散性能可以由光栅方程推导出来,这个问题我们将在后面作更为详细的分析,推导出光栅的广义色散公式。 光栅的分束特性是指光栅能够将一束入射单色光分成多束出射光的本领。应用领域有光互连、光藕合、均匀照明、光通讯、光计算等。其性能评价指标有:衍射效率、分束比、压缩比、光斑非均匀性以及光斑模式等。目前较常用的光栅分束器有:Dammann 光栅分束器、Tablot 光栅分束器、相息光栅分束器、波导光栅分束器等。另外,位相型菲涅耳透镜阵列分束器、Gbaor 透镜分束器等透镜型的分束器也是相当常用的。 在标量领域范围内,光栅的偏振特性往往被忽略,因此,光栅的偏振性在以前不被人广知。但是理论和实验都证明,一块设计合理、制作优良的光栅可以被用来做偏振器、1/2波片、1/4波片和位相补偿器等。光栅的偏振特性需要用光栅的矢量理论才能分析得到,我们将在后面章节对光栅的偏振特性进行理论分析。 光栅的相位匹配性质是指光栅具有的将两个传播常数不同的波祸合起来的本领。最明显的例子是光栅波导祸合器,它能将一束在自由空间传播的光束祸合到光波导中。根据瑞利展开式,一束平面波照射在光栅上会产生无穷多的衍射平面波,相邻衍射波的波矢沿x 方向的投影之间的距离是个常数,等于光栅的波矢,即i x k k -i2/T 0=平面波可以看作是电磁波在无源、均匀媒质中的一种模式,因此光栅有能力把波矢沿着固定方向而投影相差光栅波矢整数倍的不同平面波耦合起来。

VCD和DVD用全息光栅衍射效率的分析_梁万国

第22卷第6期半 导 体 学 报 V o l.22,N o.6 2001年6月 CHIN ESE JOU R NA L O F SEM I CO N DU CT O RS June ,2001 *国家“863”高技术计划资助项目.2000-06-19收到,2000-08-22定稿 ○ c 2001中国电子学会VCD 和DVD 用全息光栅衍射效率的分析 * 梁万国1  郑婉华1  谢敬辉2  梁恩主1  陈良惠1  李 卉1  刘 浩 1 (1中国科学院半导体研究所光电子器件国家工程研究中心,北京 100083) (2北京理工大学光电工程系,北京 100081) 摘要:在V CD 和DV D 中由于使用了全息光学元件,全息光学读出头的元件数量比传统光头的元件数量少.分析了光盘信号探测、聚焦、循迹原理.推出了光栅衍射效率的一般计算公式,并给出了光栅沟槽形状为“方波”时光栅衍射效率的计算公式,由此计算出了V CD 和DV D 实用的全息光学元件的蚀刻深度.关键词:全息光学元件;光学读出头;衍射效率 EEACC :4320J ;4270;4140 中图分类号:O 438.1 文献标识码A 文章编号:0253-4177(2001)06-0784-04 1 序言 八十年代末、九十年代初,夏普(SHARP) [1] 、松 下(M ATSU SHIT A )[2]等CD 唱机、CD -ROM 及其 元器件的主要生产厂家先后研制出集成了或部分集成了半导体激光器(LD )、光电集成电路(集成有半导体光探测器PD 和放大电路)和全息光学元件(HOE )的混合集成元件,以满足对CD 和CD -ROM 提出的小型化、高速度的要求.96至97年以来,随着DV D 的出现和迅速发展,几家大公司在原有CD 用OEIC 的基础上,推出了几种不同形式的DVD 用OEIC ,甚至DVD /CD 兼容的OEIC 组件. 从构成上看,这种OEIC 组件有的包括LD 、PD 、放大器和HOE,有的只包含上述部分元件.从集成方式上看,有两种典型方式.一种以夏普公司的产品为代表,另一种以松下公司的产品为代表. 夏普公司的组件中,LD 与OPIC 分别安装在底座不同位置上,由带有玻璃窗口的管帽封装.在玻璃窗口上方,是一个全息光学元件.该全息光学元件由玻璃制成,在其上、下两面,分别刻有全息光栅,光栅由标准的光刻工艺制造.OPIC 采用硅双极工艺制造,PD 与放大电路实现单片集成.夏普公司此类组件已成系列,从用于CD/CD-ROM 到97年推出的 用于2倍速DVD -ROM .其用于2倍速DVD 的组 件响应频率大于20MHz .最近,该公司正在开发用于4倍速DVD 的OPIC . 总之,经多方调查,DVD /CD 用OEIC 组件的 开发与研制已成为实现DVD/CD 系统高速度、高可靠性、小型化的关键,因而也成为各商家竞争的焦点之一. 本文研究各种沟槽形状光栅的衍射效率的计算方法. 2 全息光学头的结构和探测原理 2.1 全息激光头的结构 图1为SHARP 公司生产的传统光学读出头和全息光学读出头的结构示意图[1].在图1(a)传统的光头中,由激光器(Laser Diode )发出的激光经光栅 (Grating)衍射后分为0,±1,±2,…等衍射级,在光盘信号的读出、聚焦和循迹中,只用0,±1级衍射光(其它级的衍射光当杂散光处理),它们经分束镜(Beam -Splitter )反射后进入准直镜和物镜,经准直镜和物镜聚焦成很小的光斑入射到光盘上,经光盘反射后的诸光束再经准直镜、物镜后入射到分束镜上,经分束镜透射后入射到一凹面镜(Concave

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大| 中| 小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 --- ---实验日期:20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2.加深对分光计原理的理解。 3.用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为

光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入 射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜,在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 出现明纹时需满足条件 (2) (2)式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2)式光栅方程,若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角,则可以求出光栅常数d 。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色 1=435.8nm;绿色 2=546.1nm;黄色两条 3=577.0nm和 4=579.1nm。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。 角色散率D(简称色散率)是两条谱线偏向角之差Δ两者波长之差Δ之比: (3)

光栅光谱

光 栅 光 谱 仪 实 验 报 告 11级物理学01班

光栅光谱演示实验报告 光栅光谱仪系统 (Grating spectrum-meter system) 光谱分析方法作为一种重要的分析手段,在科研、生产、质控等方面,都发挥 着极大的作用。无论是穿透吸收光谱,还是荧光光谱,拉曼光谱,如何获得单波长 辐射是不可缺少的手段。由于现代单色仪可具有很宽的光谱范围(UV- IR),高光谱 分辨率(到0.001nm),自动波长扫描,完整的电脑控制功能极易与其他周边设备融 合为高性能自动测试系统,使用电脑自动扫描多光栅单色仪已成为光谱研究的首选。 实验目的:演示氦、氖、氢、汞、氮气体的光谱,并通过正交光栅观察这些光谱管的衍射图像。实验原理:光栅作为重要的分光器件,它的选择与性能直接影响整个系统性能。为 更好协助各位使用者选择,在此做一简要介绍。 光栅分为刻划光栅、复制光栅、全息光栅等。刻划光栅是用钻石刻刀在涂薄金属表 面机械刻划而成;复制光栅是用母光栅复制而成。典型刻划光栅和复制光栅的刻槽 是三角形。全息光栅是由激光干涉条纹光刻而成。全息光栅通常包括正弦刻槽。刻 划光栅具有衍射效率高的特点,全息光栅光谱范围广,杂散光低,且可作到高光谱 分辨率。 氦、氖、氢、汞、氮气体的放电管能显示出这些气体的特定波长的各种特征谱线。 气体放电管由储气室和毛细管构成,其一端为阳极,另一端为阴极。不同的气体放 电管充以不同的气体,例如氦气、氖气等。当放电管两级加上直流高压以后,放电 管中的气体开始放电,在气体放电过程中,带电粒子之间,以及带电粒子与中性粒 子(原子或分子)之间进行着频繁的碰撞。碰撞使中性粒子(原子或分子)由基态 跃迁到激发态。当原子或分子由激发态跃迁回到基态时发射光子。气体放电发射的 光谱与气体元素有关,因为不同原子(分子)的结构各不相同,能级也不相同,因 此发射的光谱也彼此各异。光谱分析方法作为一种重要的分析手段,在科研、生产、

光栅制作实验

全息光栅的制作及其参数测量 浏览次数:652次悬赏分:20 |解决时间:2010-12-16 23:14 |提问者:Dreamer成仙 请高人告诉我实验原理和方法。最好有图!!还有下列问题求助: 1.要拍摄一张优质的全息光栅要注意哪些主要环节? 2.为什么制作全息光栅的显影密度要比制作全息图像时要大,即显影后的颜色要深?显影密度的具体数值与光栅常熟的大小有什么关系? 3.拍摄全息光栅时,两束平行光的光程差大好还是小好?夹角大好还是小好? 4.评价一张全息光栅主要特性参数有哪些? 最佳答案 全息光栅的制作(实验报告)完美版 标签:光栅干片发散镜双缝白屏教育 设计性试验看似可怕,但实际操作还是比较简单的~ 我的实验报告,仅供参考~ 实验报告封面 全息光栅的制作 一、实验任务 设计并制作全息光栅,并测出其光栅常数,要求所制作的光栅不少于每毫米100条。 二、实验要求 1、设计三种以上制作全息光栅的方法,并进行比较。 2、设计制作全息光栅的完整步骤(包括拍摄和冲洗中的参数及注意事项),拍摄出全息光栅。 3、给出所制作的全息光栅的光栅常数值,进行不确定度计算、误差分析并做实验小结。 三、实验的基本物理原理 1、光栅产生的原理

光栅也称衍射光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散(分解为光谱)的光学元件。它是一块刻有大量平行等宽、等距狭缝(刻线)的平面玻璃或金属片。光栅的狭缝数量很大,一般每毫米几十至几千条。单色平行光通过光栅每个缝的衍射和各缝间的干涉,形成暗条纹很宽、明条纹很细的图样,这些锐细而明亮的条纹称作谱线。谱线的位置随波长而异,当复色光通过光栅后,不同波长的谱线在不同的位置出现而形成光谱。光通过光栅形成光谱是单缝衍射和多缝干涉的共同结果(如图1)。 图1 2、测量光栅常数的方法: 用测量显微镜测量; 用分光计,根据光栅方程d·sin =k 来测量; 用衍射法测量。激光通过光栅衍射,在较远的屏上,测出零级和一级衍射光斑的间距△x及屏到光栅的距离L,则光栅常数d= L/△x。 四、实验的具体方案及比较 1、洛埃镜改进法: 基本物理原理:洛埃镜的特点是一部分直射光和另一部分反射镜的反射光进行干涉,如原始光束是平行光,则可增加一全反镜,同样可做到一部分直射光和一部分镜面反射光进行干涉,从而制作全息光栅。 优点:这种方法省去了制造双缝的步骤。 缺点:光源必须十分靠近平面镜。 实验原理图: 图2 2、杨氏双缝干涉法: 基本物理原理:S1,S2为完全相同的线光源,P是屏幕上任意一点,它与S1,S2连线的中垂线交点S'相距x,与S1,S2相距为rl、r2,双缝间距离为d,双缝到屏幕的距离为L。 因双缝间距d远小于缝到屏的距离L,P点处的光程差: 图3 δ=r2-r1=dsinθ=dtgθ=dx/L sinθ=tgθ 这是因为θ角度很小的时候,可以近似认为相等。 干涉明条纹的位置可由干涉极大条件δ=kλ得: x=(L/d)kλ,

光栅常数的实验报告

光栅常数的实验报告

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得分教师签名批改日期 一、实验设计方案 1、实验目的 1.1、了解光栅的分光特性; 1.2、掌握什么是光栅常数以及求光栅常数的基本原理与公式; 1.3、掌握一种测量光栅常数的方法。 2、实验原理 2.1、测量光栅常数 光栅是由许多等宽度a(透光部分)、等间距b(不透光部分)的平行缝组成 的一种分光元件。当波长为λ的单色光垂直照射在光栅面上时,则透过各狭缝的 光线因衍射将向各方向传播,经透镜会聚后相互干涉,并在透镜焦平面上形成一 系列间距不同的明条纹。根据夫琅和费衍射理论,衍射光谱中明条纹的位置由下 式决定: (a+b)sinφk=kλ(k=0,±1,±2,…)(2.1.1) 式中a+b=d称为光栅常数,k为光谱级数,φk为第k级谱线的衍射角。见图2.1.2, k=0对应于φ=0,称为中央明条纹,其它级数的谱线对称分布在零级谱线的两侧。 如果入射光不是单色光,则由式(2.1.1)可知,λ不同,φk也各不相同, 于是将复色光分解。而在中央k=0,φk=0处,各色光仍然重叠在一起,组成中 央明条纹。在中央明条纹两侧对称地分布k=1,2,…级光谱线,各级谱线都按波 长由小到大,依次排列成一组彩色谱线,如图2.1.2所示。 根据式(2.1.1),如能测出各种波长谱线的衍射角φk,则从已知波长λ的大 小,可以算出光栅常数d; 反之,已知光栅常数d, 则可以算出波长λ。本试 验则是已知波长λ求光 栅常数。 2.2、注意事项 2.2.1、光源必须垂直 入射光栅,否则会引起较 大的误差。 2.2.2、所有装置尽量 处于同一水平面上,这样 才能发生明显的衍射。 图2.1.2 光栅衍射谱

大学物理实验报告系列之衍射光栅.doc

大学物理实验报告 【实验名称】衍射光栅 【实验目的】 1.观察光栅的衍射光谱,理解光栅衍射基本规律。 2.进一步熟悉分光计的调节和使用。 3.学会测定光栅的光栅常数、角色散率和汞原子光谱部分特征波长。 【实验仪器】 JJY1′型分光计、光栅、低压汞灯电源、平面镜等 【实验原理】 1.衍射光栅、光栅常数 图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度,b为透明狭缝宽度。d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本参数之一。 图40-1 图40-2 光栅衍射原理图图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度,b为透明狭缝宽度。d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本参数之一。2.光栅方程、光栅光谱 由图40-1得到相邻两缝对应点射出的光束的光程差为: ? ?sin sin ) (d b a= + = ? 式中光栅狭缝与刻痕宽度之和d=a+b为光栅常数,若在光栅片上每厘米刻有n条刻 痕,则光栅常数 n b a 1 ) (= +cm。?为衍射角。 当衍射角?满足光栅方程: λ ?k d= sin( k =0,±1,±2…) (40-1) 时,光会加强。式中λ为单色光波长,k是明条纹级数。 如果光源中包含几种不同波长的复色光,除零级以外,同一级谱线将有不同的 衍射角?。因此,在透镜焦平面上将 出现按波长次序排列的谱线,称为 光栅光谱。相同k值谱线组成的光 谱为同一级光谱,于是就有一级光 谱、二级光谱……之分。图40-3为 低压汞灯的衍射光谱示意图,它每 一级光谱中有4条特征谱线:紫色 λ1= 435.8nm,绿色λ2=546.1nm, 黄色两条λ3= 577.0nm和λ4=579.1nm。 3.角色散率(简称色散率) 从光栅方程可知衍射角?是波长的函数,这就是光栅的角色散作用。衍射光栅的色散率定义为: λ ? ? ? = D 上式表示,光栅的色散率为同一级的两谱线的衍射角之差??与该两谱线波长差?λ的比值。通过对光栅方程的微分,D可表示成: 图40-3

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 【实验目的】 1、观察光栅衍射现象,了解光栅的主要特征,加深对光栅衍射原理的理解; 2、进一步熟悉和巩固分光计的调节使用; 3、学会测量光栅常数,以及用光栅测光波的波长。 【实验仪器】 光栅、分光计、氦灯 【实验原理】 实验装置如图4-16-1所示。光栅放置在分光计的载物台上,氦灯光经过分光计的平行光管垂直入射到光栅上,经光栅色散后,由分光计的望远镜光谱,由分光计的读数窗读出各衍射光谱的衍射角。 凡含众多全同单元,且排列规则、取向有序的周期结构,统称为光栅。一维多缝光栅是一个最简单也是最早被制成的光栅,如图4-16-2所

示,其透光的缝宽为a,挡光的宽度为b,即这光栅的空间周期为d =(a+b),亦称其为光栅常数。 其中d是光栅常数,j为衍射角,l为入射光波长,k为该明纹的级次。该式叫做光栅衍射方程。 如果用会聚透镜将衍射后的平行光会聚起来,透镜后焦面上将出现一系列亮线----谱线.在j= 0的方向上可以观察到零级谱线,其他级数的谱线对称分布在零级两侧. 【实验内容与步骤】 测量氦灯光经过光栅衍射后各个谱线的衍射角度,求出光栅的光栅常数。 1、仪器调节 本实验在分光计上进行.要使实验满足式(2)成立的条件,入射光应是平行光垂直入射,衍射后要用聚焦于无穷远的望远镜观察和测量。为了保证测量准确,衍射谱线的等高面应该与分光计转轴垂直。 所以,对分光计的调节要求是:

平行光管产生平行光; 望远镜聚焦于无穷远(即能接收平行光); 使平行光管和望远镜的光轴都垂直仪器的转轴。并要求光栅平面与平行光管光轴垂直;光栅的刻痕与仪器转轴平行。 视频介绍分光计的调整方法 (1)调节光栅平面(即刻痕所在平面)与平行光管光轴垂直 调节方法是:先用水银灯把平行光管的狭缝照亮,使望远镜目镜中分划板中心垂直线对准狭缝像。然后固定望远镜。把光栅放置在载物台上(如图六所示),根据目测尽可能做到使光栅平面垂直平分连线,而栅平面反射回来的亮“+”字像与分划板中心垂直线重合。此时光栅平面与望远镜光轴垂直应在光栅平面内,并使光栅平面大致垂直于望远镜。再用自准直法调节光栅平面,直到从光。再调节平行光管狭缝像与“+”字像重合,使光栅平面与平行光管光轴垂直,然后刻固定游标盘。 (2)调节光栅使其刻痕与仪器转轴平行

大学物理下答案习题14

习题14 选择题 (1)在夫琅禾费单缝衍射实验中,对于给定的入射单色光,当缝宽度变小时,除中央亮纹的中心位置不变外,各级衍射条纹[ ] (A) 对应的衍射角变小. (B) 对应的衍射角变大. (C) 对应的衍射角也不变. (D) 光强也不变. [答案:B] (2)波长nm(1nm=10-9m)的单色光垂直照射到宽度a=0.25mm的单缝上,单缝后面放一凸透镜,在凸透镜的焦平面上放置一屏幕,用以观测衍射条纹。今测得屏幕上中央明条纹一侧第三个暗条纹和另一侧第三个暗条纹之间的距离为d=12mm,则凸透镜的焦距是[ ] (A)2m. (B)1m. (C)0.5m. (D)0.2m. (E)0.1m [答案:B] (3)波长为的单色光垂直入射于光栅常数为d、缝宽为a、总缝数为N的光栅上.取k=0,±1,±2....,则决定出现主极大的衍射角的公式可写成[ ] (A) N a sin=k. (B) a sin=k. (C) N d sin=k. (D) d sin=k. [答案:D] (4)设光栅平面、透镜均与屏幕平行。则当入射的平行单色光从垂直于光栅平面入射变为斜入射时,能观察到的光谱线的最高级次k [ ] (A)变小。 (B)变大。 (C)不变。 (D)的改变无法确定。 [答案:B] (5)在光栅光谱中,假如所有偶数级次的主极大都恰好在单缝衍射的暗纹方向上,因而实际上不出现,那么此光栅每个透光缝宽度a和相邻两缝间不透光部分宽度b的关系为[ ] (A) a= (B) a=b (C) a=2b (D)a=3b [答案:B] 填空题 (1)将波长为的平行单色光垂直投射于一狭缝上,若对应于衍射图样的第一级暗纹位置的衍射角的绝对值为,则缝的宽度等于________________. λθ] [答案:/sin (2)波长为的单色光垂直入射在缝宽a=4 的单缝上.对应于衍射角=30°,单缝处的波面可划分为______________个半波带。 [答案:4] (3)在夫琅禾费单缝衍射实验中,当缝宽变窄,则衍射条纹变;当入射波长变长时,则衍射条纹变。(填疏或密)

光栅的衍射实验报告模板

实验时间:2019年月日 签到序号:【进入实验室后填写】 福州大学 【实验七】光栅的衍射 (206实验室) 学院 班级 学号 姓名 实验前必须完成【实验预习部分】 登录下载预习资料 携带学生证提前10分钟进实验室

【实验目的】 【实验仪器】(名称、规格或型号) 【实验原理】(文字叙述、主要公式、衍射的原理图)

【实验步骤和注意事项】

实验预习部分 一、巩固分光计的结构(P 197,图25-10) 载物台: 6 7 25 望远镜:11 12 15 16 17 平行光管:2 27 调节分光计,要求达到(调节步骤参阅实验25) ⑴望远镜聚焦于无穷远,且其光轴与仪器转轴垂直。 ⑵平行光管产生平行光,且其光轴与望远镜光轴同轴等高,狭缝 宽度在望远镜视场中约为1 mm(狭缝宽度不当应由教师调节)二、光栅位置的调节 1、光栅平面与平行光管轴线垂直: ①转动望远镜使竖直叉丝对准,然后固定望远镜位置。 ②放置光栅时光栅面要垂直。 ③调节螺丝直到望远镜中看到光栅面反射回来 的绿色十字叉丝像与重合。 2、光栅上狭缝与仪器转轴平行。 松开望远镜止动螺钉,向左(或向右)转动望远镜,观察各谱线, 调节螺丝使各谱线都被分划板视场中央的水平叉丝平分。 3、反复调节直到1和2两个要求同时满足!

数据记录与处理 【一】测定光栅常数: 测出第一级绿光谱线的衍射角 λ绿=546.1 nm k =1 ()=+= 21211--4 1 ββαα? ??=1′= rad (弧度) ==10sin ?λ绿k d =???=????λ11 2 cos sin 绿 k d =?±=d d d 0 【二】测定汞灯紫光谱线的波长: 测出第二级紫光谱线的衍射角 λ紫=435.8 nm k =2 ()=+= 21212--4 1 ββαα? ==k d 2 02sin ?λ == 紫紫λλλ-2B

光栅衍射实验报告

由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件称为光栅(grating)。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成,刻痕为不透光部分,两刻痕之间的光滑部分可以透光,相当于一狭缝。精制的光栅,在1cm宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅,还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅,如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕,两刻痕间的光滑金属面可以反射光,这种光栅称为反射光栅。 衍射光栅: 衍射光栅是光栅的一种。它通过有规律的结构,使入射光的振幅或相位(或两者同时)受到周期性空间调制。衍射光栅在光学上的最重要应用是作为分光器件,常被用于单色仪和光谱仪上。 简介: 实际应用的衍射光栅通常是在表面上有沟槽或刻痕的平板。这样的光栅可以是透射光栅或反射光栅。可以调制入射光的相位而不是振幅的衍射光栅也能生产。 衍射光栅的原理是苏格兰数学家詹姆斯·格雷戈里发现的,发现时间大约在牛顿的棱镜实验的一年后。詹姆斯·格雷戈里大概是受到了光线透过鸟类羽毛的启发。公认的最早的人造光栅是德国物理学家夫琅禾费在1821年制成的,那是一个极简单的金属丝栅网。但也有人争辩说费城发明家戴维·里滕豪斯于1785年在两根螺钉之间固定的几根头发才是世界上第一个人造光栅。

通常所讲的衍射光栅是基于夫琅禾费多缝衍射效应工作的。描述光栅结构与光的入射角和衍射角之间关系的公式叫“光栅方程”。 波在传播时,波阵面上的每个点都可以被认为是一个单独的次波源;这些次波源再发出球面次波,则以后某一时刻的波阵面,就是该时刻这些球面次波的包络面(惠更斯原理)。 一个理想的衍射光栅可以认为由一组等间距的无限长无限窄狭缝组成,狭缝之间的间距为d,称为光栅常数。当波长为λ的平面波垂直入射于光栅时,每条狭缝上的点都扮演了次波源的角色;从这些次波源发出的光线沿所有方向传播(即球面波)。由于狭缝为无限长,可以只考虑与狭缝垂直的平面上的情况,即把狭缝简化为该平面上的一排点。则在该平面上沿某一特定方向的光场是由从每条狭缝出射的光相干叠加而成的。在发生干涉时,由于从每条狭缝出射的光的在干涉点的相位都不同,它们之间会部分或全部抵消。然而,当从相邻两条狭缝出射的光线到达干涉点的光程差是光的波长的整数倍时,两束光线相位相同,就会发生干涉加强现象。

光栅衍射实验

一、 实验名称:光栅衍射实验 核51 粟鹏文 2015011744 二、实验目的: (1)进一步熟悉分光计的调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 三、 实验原理: 衍射光栅简称光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件。它实际上是一组数目极多、平行等距、紧密排列的等宽狭缝,通常分为透射光栅和平面反射光栅。透射光栅是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成的,被刻划的线是光栅中不透光的间隙。而平面反射光栅则是在磨光的硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用的光栅是由上述原刻光栅复制而成的,一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐,分辨本领比棱镜高,所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器的分光元件,用来测定谱线波长、研究光谱的结构和强度等。另外,光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1.测定光栅常数和光波波长 光栅上的刻痕起着不透光的作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝的光线因衍射而向各方向传播,经透镜会聚相互产生干涉,并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 的光栅G ,有一束平行光与光栅的法线成i 角的方向,入射到光栅上产生衍射。从B 点作BC 垂直于入射光CA ,再作BD 垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成的夹角为?。如果在这方向上由于光振动的加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长的整数倍,即: ()sin sin d i m ?λ±= (1) 式中,λ为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时,(1)式括号内取正号, 在光栅法线两侧时,(1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(1)式变成: sin m d m ?λ= (2) 这里,m =0,±1,±2,±3,…,m 为衍射级次,?m 第m 级谱线的衍射角。 图1 光栅的衍射

光栅衍射(恢复)

光栅衍射实验 [实验目的] (1)进一步熟悉分光计的调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 [实验原理] 一、测定光栅常数和光波波长 光栅上的刻痕起着不透光的作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝的光线因衍射而向各方向传播,经过透镜会聚相互产生干涉,并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 的光栅G ,有一束平行光与光栅的法线成i 角的方向,入射到光栅上产生衍射。从B 点作BC 垂直于入射光CA ,再作BD 垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成的夹角为?。如果在这方向上由于光振动的加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长的整数倍,即: ()λ?k i d =±sin sin (4.10.1) 式中,λ为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时,(4.10.1)式括号内取正号,在光栅法线两侧时,(4.10.1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(4.10.1)式变成: λ?k d k =sin (4.10.2) 这里,k =0,±1,±2,±3,…,k 为衍射级次,?k 为第k 级谱线的衍射角。 图1 光栅的衍射 图2衍射光谱的偏向角示意图

2.用最小偏向角法测定光波波长 如图2所示,波长为λ的光束入射在光栅G 上,入射角为i ,若与入射线同在光栅 法线n 一侧的m 级衍射光的衍射角为沪,则由式(4.10.1)可知 ()λ?k i d =±sin sin (4.10.3) 若以△表示入射光与第m 级衍射光的夹角,称为偏向角, i ??=+ (4.10.4) 显然,△随入射角i 而变,不难证明i ?=时△为一极小值,记作δ,称为最小偏向角。并且仅在入射光和衍射光处于法线同侧时才存在最小偏向角。此时 2 i π ?== (4.10.5) 带入式(4.10.3)得 2sin 2 d m δ λ= m=0,±1,±2,… (4.10.6) 由此可见,如已知光栅常数d ,只要测出了最小偏向角δ,就可根据式(4.10.6)算出波长λ。 [实验仪器] 一、分光计 分光计的结构和调整方法见4.3节。在本实验的各项任务中,为实现平行光入射并测准光线方叫位角,分光计的调整应满足:望远镜适合于观察平叫行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 二、光栅 如前所述,光栅上有许多平行的,等距离的刻线。在本实验中应使光栅刻线与分光计主轴平行。如果光栅刻线不平行于分光计主轴,将会发现衍射光谱是倾斜的并且倾斜方向垂直于光栅刻痕的方图4.10.3光栅刻痕不平行于分光计向,但谱线本身仍平行于狭缝,如图4.10.3所示。显然这会影响测量结果。通过调整小平台,可使光栅刻痕平行于分光计主轴。为调节方便,放置光栅时应使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线,如图4.10.4所示。 三、水银灯、 1. 水银灯谱线的波长 水银灯谱线的波长

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