FLUENT数值模拟离散笔记
fluent学习笔记
fluent技术基础与应用实例fluent数值模拟步骤简介主要步骤：1、根据实际问题选择2D或3Dfluent求解器从而进行数值模拟。
2、导入网格（File→Read→Case,然后选择有gambit导出的.msh文件）3、检查网格（Grid→Check）。
如果网格最小体积为负值，就要重新进行网格划分。
4、选择计算模型。
5、确定流体物理性质（Define→Material）。
6、定义操作环境（Define→operating condition）7、制定边界条件（Define→Boundary Conditions）8、求解方法的设置及其控制。
9、流场初始化（Solve→Initialize）10、迭代求解（Solve→Iterate）11、检查结果。
12、保存结果，后处理等。
具体操作步骤：1、fluent2d或3d求解器的选择。
2、网格的相关操作（1）、读入网格文件（2）、检查网格文件文件读入后，一定要对网格进行检查。
上述的操作可以得到网格信息，从中看出几何区域的大小。
另外从minimum volume 可以知道最小网格的体积，若是它的值大于零，网格可以用于计算，否则就要重新划分网格。
（3）、设置计算区域在gambit中画出的图形是没有单位的，它是一个纯数量的模型。
故在进行实际计算的时候，要根据实际将模型放大或缩小。
方法是改变fluent总求解器的单位。
（4）、显示网格。
Display→Grid3、选择计算模型（1）、基本求解器的定义Define→Models→SolverFluent中提供了三种求解方法：·非耦合求解segregated·耦合隐式求解coupled implicit·耦合显示求解coupled explicit非耦合求解方法主要用于不可压缩流体或者压缩性不强的流体。
耦合求解方法用在高速可压缩流体fluent默认设置是非耦合求解方法，但对于高速可压缩流动，有强的体积力（浮力或离心力）的流动，求解问题时网格要比较密集，建议采用耦合隐式求解方法。
fluent学习笔记
fluent学习笔记单/双精度解算器1，如果⼏何体为细长形的，⽤双精度的；2，如果模型中存在通过⼩直径管道相连的多个封闭区域，不同区域之间存在很⼤的压差，⽤双精度。
3，对于有较⾼的热传导率的问题和对于有较⼤的⾯⽐的⽹格，⽤双精度。
Cortex 是fluent为⽤户提供接⼝和图形的⼀个过程。
边界条件被记录后，如果以后再读⼊的话，是按照相应的区域的名字来对照的。
如果⼏个名字相似的区域想使⽤相同的边界条件，那么在边界条件⽂件中应该编辑该边界条件对应的区域名为name-*，就是要使⽤通配符！⽹格类型的选择：1。
建模时间2。
计算花费⼀般对于同⼀⼏何体三⾓形/四⾯体⽹格元素⽐四边形/六⾯体的数⽬要少。
但是后者却能允许较⼤的纵横⽐，因此对于狭长形的⼏何体选择该种⽹格类型。
3 数字发散。
引起发散的原因是由于系统的截断误差，如果实际流场只有很⼩的发散，这时的发散就很重要。
对于fluent来说，⼆次离散有助于减少发散，另外优化⽹格也是降低发散的有效途径。
如果流动和⽹格是平⾏的话，对于⽹格和⼏何体的要求：1，对于轴对称的⼏何体，对称轴必须是x轴。
2，gambit 能⽣等⾓的或⾮等⾓的周期性的边界区域。
另外，可以在fluent中通过make-periodic⽂本命令来⽣成等⾓的周期性的边界区域。
⽹格质量：1．节点密度和聚变。
对于由于负压强梯度引起的节点脱离，以及层流壁⾯边界层的计算精度来说，节点浓度的确定是很重要的。
对于湍流的影响则更重要，⼀般来说任何流管都不应该⽤少于5个的⽹格元素来描述。
当然，还要考虑到计算机的性能。
2．光滑性。
相邻⽹格元素体积的变化过⼤，容易引起较⼤的截断误差，从⽽导致发散。
Fluent 通过修正⽹格元素的体积变化梯度来光滑⽹格。
3．元素形状。
主要包括倾斜和纵横⽐。
⼀般纵横⽐要⼩于5：1。
4．流场。
很倾斜的⽹格在流动的初始区域是可以的，但在梯度很⼤的地⽅就不⾏。
由于不能实现预测该区域的存在，因此要努⼒在整个区域划分优良的⽹格。
学习fluent (流体常识及软件计算参数设置)
luent中一些问题----(目录)1 如何入门2 CFD计算中涉及到的流体及流动的基本概念和术语2.1 理想流体（Ideal Fluid）和粘性流体（Viscous Fluid）2.2 牛顿流体（Newtonian Fluid）和非牛顿流体（non-Newtonian Fluid）2.3 可压缩流体（Compressible Fluid）和不可压缩流体（Incompressible Fluid）2.4 层流（Laminar Flow）和湍流（Turbulent Flow）2.5 定常流动（Steady Flow）和非定常流动（Unsteady Flow）2.6 亚音速流动(Subsonic)与超音速流动（Supersonic）2.7 热传导（Heat Transfer）及扩散（Diffusion）3 在数值模拟过程中，离散化的目的是什么？如何对计算区域进行离散化？离散化时通常使用哪些网格？如何对控制方程进行离散？离散化常用的方法有哪些？它们有什么不同？3.1 离散化的目的3.2 计算区域的离散及通常使用的网格3.3 控制方程的离散及其方法3.4 各种离散化方法的区别4 常见离散格式的性能的对比（稳定性、精度和经济性）5 流场数值计算的目的是什么？主要方法有哪些？其基本思路是什么？各自的适用范围是什么？6 可压缩流动和不可压缩流动，在数值解法上各有何特点？为何不可压缩流动在求解时反而比可压缩流动有更多的困难？6.1 可压缩Euler及Navier-Stokes方程数值解6.2 不可压缩Navier-Stokes方程求解7 什么叫边界条件？有何物理意义？它与初始条件有什么关系？8 在数值计算中，偏微分方程的双曲型方程、椭圆型方程、抛物型方程有什么区别？9 在网格生成技术中，什么叫贴体坐标系？什么叫网格独立解？10 在GAMBIT中显示的“check”主要通过哪几种来判断其网格的质量？及其在做网格时大致注意到哪些细节？11 在两个面的交界线上如果出现网格间距不同的情况时，即两块网格不连续时，怎么样克服这种情况呢？12 在设置GAMBIT边界层类型时需要注意的几个问题：a、没有定义的边界线如何处理？b、计算域内的内部边界如何处理（2D）？13 为何在划分网格后，还要指定边界类型和区域类型？常用的边界类型和区域类型有哪些？14 20 何为流体区域（fluid zone）和固体区域（solid zone）？为什么要使用区域的概念？FLUENT是怎样使用区域的？15 21 如何监视FLUENT的计算结果？如何判断计算是否收敛？在FLUENT中收敛准则是如何定义的？分析计算收敛性的各控制参数，并说明如何选择和设置这些参数？解决不收敛问题通常的几个解决方法是什么？16 22 什么叫松弛因子？松弛因子对计算结果有什么样的影响？它对计算的收敛情况又有什么样的影响？17 23 在FLUENT运行过程中，经常会出现“turbulence viscous rate”超过了极限值，此时如何解决？而这里的极限值指的是什么值？修正后它对计算结果有何影响18 24 在FLUENT运行计算时，为什么有时候总是出现“reversed flow”？其具体意义是什么？有没有办法避免？如果一直这样显示，它对最终的计算结果有什么样的影响26 什么叫问题的初始化？在FLUENT中初始化的方法对计算结果有什么样的影响？初始化中的“patch”怎么理解？27 什么叫PDF方法？FLUENT中模拟煤粉燃烧的方法有哪些？30 FLUENT运行过程中，出现残差曲线震荡是怎么回事？如何解决残差震荡的问题？残差震荡对计算收敛性和计算结果有什么影响？31数值模拟过程中，什么情况下出现伪扩散的情况？以及对于伪扩散在数值模拟过程中如何避免？32 FLUENT轮廓（contour）显示过程中，有时候标准轮廓线显示通常不能精确地显示其细节，特别是对于封闭的3D物体（如柱体），其原因是什么？如何解决？33 如果采用非稳态计算完毕后，如何才能更形象地显示出动态的效果图？34 在FLUENT的学习过程中，通常会涉及几个压力的概念，比如压力是相对值还是绝对值？参考压力有何作用？如何设置和利用它？35 在FLUENT结果的后处理过程中，如何将美观漂亮的定性分析的效果图和定量分析示意图插入到论文中来说明问题？36 在DPM模型中，粒子轨迹能表示粒子在计算域内的行程，如何显示单一粒径粒子的轨道（如20微米的粒子）？37 在FLUENT定义速度入口时，速度入口的适用范围是什么？湍流参数的定义方法有哪些？各自有什么不同？38 在计算完成后，如何显示某一断面上的温度值？如何得到速度矢量图？如何得到流线？39 分离式求解器和耦合式求解器的适用场合是什么？分析两种求解器在计算效率与精度方面的区别43 FLUENT中常用的文件格式类型：dbs，msh，cas，dat，trn，jou，profile等有什么用处？44 在计算区域内的某一个面（2D）或一个体（3D）内定义体积热源或组分质量源。
Fluent笔记及实例要点
Fluent 重要说明摘记第01章fluent简单算例21FLUENT是用于模拟具有复杂外形的流体流动以及热传导的计算机程序。
对于大梯度区域，如自由剪切层和边界层，为了非常准确的预测流动，自适应网格是非常有用的。
FLUENT解算器有如下模拟能力：●用非结构自适应网格模拟2D或者3D流场，它所使用的非结构网格主要有三角形/五边形、四边形/五边形，或者混合网格，其中混合网格有棱柱形和金字塔形。
（一致网格和悬挂节点网格都可以）●不可压或可压流动●定常状态或者过渡分析●无粘，层流和湍流●牛顿流或者非牛顿流●对流热传导，包括自然对流和强迫对流●耦合热传导和对流●辐射热传导模型●惯性（静止）坐标系非惯性（旋转）坐标系模型●多重运动参考框架，包括滑动网格界面和rotor/stator interaction modeling的混合界面●化学组分混合和反应，包括燃烧子模型和表面沉积反应模型●热，质量，动量，湍流和化学组分的控制体源●粒子，液滴和气泡的离散相的拉格朗日轨迹的计算，包括了和连续相的耦合●多孔流动●一维风扇/热交换模型●两相流，包括气穴现象●复杂外形的自由表面流动上述各功能使得FLUENT具有广泛的应用，主要有以下几个方面●Process and process equipment applications●油/气能量的产生和环境应用●航天和涡轮机械的应用●汽车工业的应用●热交换应用●电子/HV AC/应用●材料处理应用●建筑设计和火灾研究总而言之，对于模拟复杂流场结构的不可压缩/可压缩流动来说，FLUENT是很理想的软件。
当你决定使FLUENT解决某一问题时，首先要考虑如下几点问题：定义模型目标：从CFD模型中需要得到什么样的结果？从模型中需要得到什么样的精度；选择计算模型：你将如何隔绝所需要模拟的物理系统，计算区域的起点和终点是什么？在模型的边界处使用什么样的边界条件？二维问题还是三维问题？什么样的网格拓扑结构适合解决问题？物理模型的选取：无粘，层流还湍流？定常还是非定常？可压流还是不可压流？是否需要应用其它的物理模型？确定解的程序：问题可否简化？是否使用缺省的解的格式与参数值？采用哪种解格式可以加速收敛？使用多重网格计算机的内存是否够用？得到收敛解需要多久的时间？在使用CFD分析之前详细考虑这些问题，对你的模拟来说是很有意义的。
完整word版,FLUENT中的求解器、算法和离散方法
FLUENT中的求解器、算法和离散方法作为一个非科班出身的CFD工程师，一开始常常被CFD软件里各种概念搞的晕头转向。
最近终于静下心来看了看CFD 理论的书，理清了一些概念。
就此写一遍博文，顺便整理一下所学内容。
I 求解器：FLUENT中求解器的选择在如下图所示界面中设置：FLUENT中的求解器主要是按照是否联立求解各控制方程来区分的，详见下图：II 算法：算法是求解时的策略，即按照什么样的方式和步骤进行求解。
FLUENT中算法的选择在如下图所示的界面中设置：这里简单介绍一下SIMPLE、SIMPLEC、PISO等算法的基本思想和适用范围。
SIMPLE算法：基本思想如前面讲求解器的那张图中解释分离式求解器的例子所示的一样，这里再贴一遍：1.假设初始压力场分布。
2.利用压力场求解动量方程，得到速度场。
3.利用速度场求解连续性方程，使压力场得到修正。
4.根据需要，求解湍流方程及其他方程5.判断但前计算是否收敛。
若不收敛，返回第二步。
简单说来，SIMPLE算法就是分两步走：第一步预测，第二步修正，即预测－修正。
SIMPLC算法：是对SIMPLE算法的一种改进，其计算步骤与SIMPLE算法相同，只是压力修正项中的一些系数不同，可以加快迭代过程的收敛。
PISO算法：比SIMPLE算法增加了一个修正步，即分三步：第一步预测，第二步修正得到一个修正的场分布，第三步在第二步基础上在进行一侧修正。
即预测－修正－修正。
PISO算法在求解瞬态问题时有明显优势。
对于稳态问题可能SIMPLE或SIMPLEC更合适。
如果你实在不知道该如何选择，就保持FLUENT的默认选项好了。
因为默认选项可以很好解决70％以上的问题，而且对于大部分出了问题的计算来说，也很少是因为算法选择不恰当所致。
III 离散方法：离散方法是指按照什么样的方式将控制方程在网格节点离散，即将偏微分格式的控制方程转化为各节点上的代数方程组。
FLUENT中离散方法的选择在如下图所示的界面中设置：简单介绍常用的几种离散方法：一阶迎风格式/ Fisrst order upwind：一阶迎风格式考虑了流动方向，可以得到物理上看起来合理的解。
Fluent软件学习笔记
Fluent软件学习笔记一、利用Gambit建立计算区域和指定边界条件类型1)文件的创建及其求解器的选择软件基本知识:Geometry 绘制图形Mesh 网格划分Zones 指定边界条件类型和区域类型Operation绘图工具面板Tools 指定坐标系统等视图控制面板：全图显示(Fit to window）选择象限显示视图选择显示项目撤销或重复上一步鼠标键：左键单击——旋转模型中键单击——平移模型右键单击——放缩模型Shift+鼠标左键——选择点、边、面等①建立新文件：Flie New②选择求解器：Solver2)创建控制点：Operation-Geometry-Vertex创建边：Operation-Geometry-Edge创建面：Operation-Geometry-Face3)划分网格对边进行划分:对面进行划分：Operation-Mesh-Face-Mesh Faces注：打开的文本框中：Quad-四边形网格Elements- Tri-三角形网格Quad/Tri-混合型网格Map映射成结构化网络Submap分块/区映射块结构化网络Type- Pave平铺成非结构化网络Tri Primitive 将一个三角形区域分解为三个四边形区域在划分结构化网格Interval size:指定网格间距Interval count:指定网格个数4)边界条件类型的指定：Operation-ZonesAdd添加Name:为边界命名Action- Modify修改Type：指定类型Delete删除Entity :选择边/面5)Mesh网格文件的输出：File-Export-Mesh注:对于二维情况，必须选中Export2-D(X-Y)Mesh总结输出网格文件()二、利用Fluent求解器求解1)Fluent求解器的选择2d：二维、单精度求解器2ddp：二维、双精度求解器3d：三维、单精度求解器3ddp：三维、双精度求解器2)文件导入和网格操作①导入网格文件：File-Read-Case②检查网格文件：Grid-Check（若minimum volume即最小网格的体积的值大于0，则网格可以用于计算）③设置计算区域尺寸：Grid-ScaleFluent中默认的单位为m，而Gambit作图时候采用的单位为mm④显示网格：Display-Grid3)选择计算模型①Define-Models-Solver(压力基、密度基)②其他操作模型的选定Multiphase多相流模型Energy考虑传热与否Species反应及其传热相关Viscous层流或湍流模型选择Define-Models-Viscous：打开粘性模型Inviscid无粘模型Laminar层流模型Spalart-Allmaras单方程湍流模型（S-A模型）K-epsilon双方程模型（k-ε模型）K-omega双方程模型以及雷诺应力模型③操作环境的设置：Define-Operating ConditionsPascal（环境压强）、Gravity（重力影响）4)定义流体的物理性质：Define-MaterialsFluent Database中调出5)设置边界条件：Define-Boundary Conditions①设置Fluid流体区域的物质：Zone-Fluid--Set②设置Inlet的边界条件：Zone-Inlet-Set③设置Outlet的边界条件④设置Wall的边界条件6)求解方法的设置及控制①求解参数的设置：Solve-Controls-Solutions...Equations:需要求解的控制方程Pressure-Velocity Coupling:压力-速度耦合求解方式Discretization:所求解的控制方程Under-Relaxation Factor:松弛因子②初始化：Solve-Initialize-Initialize...设置Compute Form为Inlet，依次点击Init和Close图标完成对流场的初始化③打开残差监控图：Solve-Monitors-Residuai...④保存当前的Case文件：File-Write-Case...⑤开始迭代计算：Solve-Iterate...⑥保存计算后的Case和Date文件：File-Write-Case&Date...7)计算结果显示➢显示速度等值线图：Display Contours...Contous of-------选中Velocity...Surfaces-------指定平面Levels--------等值线数目(默认)Options-----------选中Filled绘制的是云图注：轴对称问题，可通过镜像选择显示整个圆管的物理量分布镜像选择显示的设置：Display-Views... 在Mirror Planes中选择axial为镜像平面，然后点击Apply图标接受设置➢绘制速度矢量图:Display-Vectors...Vectors of-------选中VelocityStyle----------箭头类型Scale---------矢量被放大倍数Skip----------矢量密集程度➢显示某边上速度的速度剖面XY点线图：Plot-XY Plot...注：Plot Direction：表示曲线将沿什么方向绘制➢显示迹线F ile—path lines在release from surface列表中选择释放粒子的平面设置step size和step的数目，step size设置长度间隔steps设置了一个微粒能够前进的最大步数单击display三、二维示例➢二维定常可压缩流场分析——NACA 0006翼型气动力计算➢二维定常不可压缩流场分析——卡门涡街动画的设置：Solve-Animate-Define三维定常可压缩流动示例第二章：流体力学基本方程及边界条件三大控制方程：质量守恒、动量守恒及能量守恒方程初始条件边界条件：速度入口三维定常速度场的计算1、内部网格的显示打开examine mesh对话框温度场的计算Fluent处理中选中能量方程求解器：define/models/energy设置wall边界条件时候，convection热对流边界条件多相流模型VOF模型的选择define/models/multiphase基本相及第二相的设置define/phase动画的设置。
Fluent的气固两相流中离散颗粒的数值模拟
颗粒群中颗粒 Reynolds 为：
ε Re =
ρf u
−υ dp
μf
式(12)、相间动量交换系数β及颗粒 Reynolds 计算式中的ε、ν均为网格内的平均值。
流场求解后，在式(12)基础上，根据牛顿第三定律，单颗粒所受曳力为：
Fd
= Vpβk 1−εk
(uk
−υk )
(13)
式中εk、βk 分别代表颗粒 k 的局部孔隙率、局部动量交换系数；uk 为颗粒 k 质心处的虚拟连续相速度。
本文基于通用计算流体软件 FlUENT，通过用户自定义函数(User Defined Function) 实现了伪三维 DEM-CFD 耦合算法，其中连续相控制方程由通用计算流体软件 FLUENT 求解。构建空隙率标量场，重组基于局部平均并考虑 流-固耦合作用的连续相控制方程，提高了连续相控制方程的求解稳定性。将该算法用于球形颗粒的气固鼓泡床及 节涌工况模拟中，数值模拟计算结果与有关数值模拟及试验结果定性一致。
中国工程热物理学会
传热传质学
学术会议论文
编号：1 2 3 1 1 8
基于 Fluent 的气固两相流中离散颗粒的数值模拟
任立波 1 何海澜 2 韩吉田 1
1、 山东大学能源与动力工程学院，山东济南，250061 2、兰州兰石换热设备有限责任公司，甘肃兰州，730050 Tel：0531-88399060 Email：jthan@
1、 山东大学能源与动力工程学院，山东济南，250061 2、兰州兰石换热设备有限责任公司，甘肃兰州，730050 (TEL: 13173022361;Email: jthan@)
摘要：基于通用计算流体软件 FlUENT，通过用户自定义函数(User Defined Function) 实现了伪三维 DEM-CFD 耦合算法，其中连续 相控制方程由通用计算流体软件 FLUENT 求解。构建空隙率标量场，重组基于局部平均并考虑流-固耦合作用的连续相控制方程，提 高了连续相控制方程的求解稳定性。最后，将该算法用于球形颗粒的气固两相流数值模拟中，数值模拟计算结果与有关数值模拟及 试验结果定性一致。
FLUENT中离散相的设置(翻译FLUENT手册)
FLUENT除了可以计算连续相的输运方程，也可以求解拉格朗日坐标系下的离散的第二相。
计算离散相的轨迹、热量和质量的传递、相间耦合及对两相的影响。
提供以下的离散相模型：（1）利用拉格朗日方程计算离散相轨迹（利用其它模型求得轨迹与这个有什么不同）（2）连续相中的湍流对离散相分布的影响；（3）连续相对离散相的耦合计算（4）颗粒的碰撞和空隙率……..其他用不到的没记录1概述当前有三种求解多相流模型的数值方法：欧拉-拉格朗日、欧拉-欧拉及浓相离散相模型。
2局限（1）对于体积分数的限制由于离散相模型有一个假设前提：第二相要足够的稀以致于颗粒与颗粒的相互作用和颗粒对空气的影响可以忽略。
在实际的操作中，就要求颗粒相有足够低的体积分数，通常在10-12%。
如果你求解的问题的颗粒相的体积分数超过这个限制，可以考虑采用多相流模型。
比如浓离散相模型。
（2）局限于连续的颗粒悬浮模型具有稳定的拉格朗日方程的离散相并且具有颗粒相注入连续相的定义完善的入口和出口条件。
拉格朗日模型对于在连续相中不具有确定的悬浮是无效的，比如密闭的搅拌容器，混合容器和流化床等。
不稳定的颗粒离散相模型可以对于离散相的连续悬浮进行模拟。
（3）离散相模型与其它FLUENT模型的共用限制a.当并行追踪颗粒时，如果分享内存选项被选中，DPM模型不能与任何的多相流模型共用。
当进行并行处理时，记得使用信息传递选项，这样就可以使多相流模型和离散相模型并用。
b.当使用离散相模型时，不能获得沿流动方向的周期流动的参数（质量流量和压力降等）c.当使用预混合-燃烧模型时只能包含不反应颗粒。
d.如果使用滑移、移动和变形网格时，表面注入将随着网格一起变化，但是只有与边界有关的表面会重新计算。
剖面上的注入将不随网格移动，而会被删除当重画网格时。
e.cloud model对于不稳定的颗粒追踪是不可得的，或者，当对颗粒使用信息传递选项时，是不能够并行计算地。
f.当连同离散相使用多个坐标系时，颗粒的轨迹图是默认没有意义的。
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一旦使用了离散相模型，下面的模型将不能使用：
● 选择了离散相模型后，不能再使用周期性边界条件
● 可调整时间步长方法不能与离散相模型同时使用
● 预混燃烧模型中只能使用非反应颗粒模型
● 同时选择了多参考坐标系与离散相颗粒模型时，在缺省情况下，颗粒轨道的显示失却了其原有意义；同样，相间耦合计算是没有意义的。
FLUENT 提供的离散相模型选择如下：
● 对稳态与非稳态流动，可以应用拉氏公式考虑离散相的惯性、曳力、重力
● 预报连续相中，由于湍流涡旋的作用而对颗粒造成的影响
● 离散相的加热/冷却
● 液滴的蒸发与沸腾
● 颗粒燃烧模型，包括挥发份析出以及焦炭燃烧模型（因而可以模拟煤粉燃烧）
● 连续相与离散相间的耦合
● 液滴的迸裂与合并
热泳力（热致迁移力或辐射力）
Saffman 升力
在附加力中也可以考虑由于横向速度梯度（剪切层流动）引致的Saffman 升力。
离散相边界条件
当颗粒与壁面发生碰撞时，将会发生下述几种情况：
l 颗粒发生弹性或非弹性碰撞反射
l 穿过壁面而逃逸（颗粒的轨道计算在此处终止）
l 在壁面处被捕集。
非挥发性颗粒在此处终止计算；颗粒或液滴中的挥发性物质在此处
被释放到气相中
l 穿过内部的诸如辐射或多孔介质间断面区域
！！如果选择了Spalart-Allmaras 湍流模型，那么，轨道计算中就不能包含颗粒的湍流扩散。
颗粒类型
l 惯性颗粒（``inert''）是服从力平衡（方程19.2-1）以及受到加热／冷却影响（由定律1 确定，请参阅19.3.2）的一种离散相类型（颗粒、液滴或气泡）。
在FLUENT 任何模型
中，惯性颗粒总是可选的。
2液滴（``droplet''）是一种存在于连续相气流中的液体颗粒。
它服从力的平衡并受到加热／冷却的影响（由定律1 确定）。
此外，他还由定律2 和3 确定自身的蒸发与沸腾（请参阅19.3.3、19.3.4）。
只有传热选项被激活并且至少两种化学组份在计算中是被激活的，或者已经选择了非预混燃烧或部分预混燃烧模型，液滴类型才是可选的。
当选择了液滴
类型之后，用户应该使用理想气体定律来定义气相密度（在Materials panel,面板里，可参阅19.25 节）。
3 燃烧（``combusting''）颗粒是一种固体颗粒，它遵从由方程19.2-1 所确定的受力平衡、
由定律1 所确定的加热冷却过程、由定律4 所确定的挥发份析出过程（19.3.5 节）以及
由定律5 所确定的异相表面反应机制（19.3.6 节）。
最后，当颗粒的挥发份完全析出之后，非挥发份的运动、变化由定律6 所确定。
在Set Injection Properties panel 面板中选
定Wet Combustion 选项，用户可以在燃烧颗粒中包含有可蒸发物质。
这样，颗粒的可
蒸发物质可在挥发份开始析出之前，经历由定律2、3 所确定的蒸发与沸腾过程。
只有在模
型中包含有热量的转移过程并且至少声明三种以上的化学组分或者使用了非预混燃烧模型，燃烧类型颗粒才是可选的。
选定燃烧类型颗粒之后，用户不需使用理想气体定律来定义气相密度（在Materials panel 面板里）
惯性颗粒inert-particle, 液滴droplet-particle, 和燃烧类型颗粒combusting-particle.
积分尺度（Length Scale）
控制颗粒运动方程中的积分时间步长。
此步长在FLUENT 中有一个长度标尺L 和颗粒速度（p u ）连续相速度（ c u ）确定：
●DPM Concentration 颗粒浓度
● DPM Mass Source 颗粒质量交换源项
● DPM X,Y,Z Momentum Source 颗粒坐标轴方向的动量交换源项
● DPM Swirl Momentum Source 颗粒角动量交换源项
● DPM Sensible Enthalpy Source 颗粒显焓4交换源项
● DPM Enthalpy Source 颗粒总焓交换源项
● DPM Absorption Coefficient 颗粒辐射吸收系数
DPM Emission 颗粒辐射发射率（黑度）
● DPM Scattering 颗粒辐射散射率
● DPM Burnout 颗粒燃尽率
● DPM Evaporation/Devolatilization 颗粒蒸发/析出量
● DPM (species) Source 颗粒组分源项
● DPM Erosion 颗粒磨蚀率
● DPM Accretion 颗粒沉积率。