流体力学实验_第七章
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流体力学实验第七章

kl 来表示. k h
29
〔2〕定床模型和动床模型
按照模型河床能否变形可把模型分成定床和动 床两类.
定床模型:模型河床不随水流作用而改变,其河 床常用水泥沙浆制作,模型水流是清水.
动床模型:模型河床随水流作用而改变,其河床 常用天然沙或轻质沙〔如煤粉、木屑、塑料沙、胶 木粉等〕制作,模型水流也常挟沙.当河床变形显著 或要了解河道冲淤情况时,需采用动床模型,动床模 型一般都是动态模型.
水洞可进行常规水动力学实验、空泡实验、 边界层机理和水噪声实验等.
17
小型水洞
18
重力式水洞的结构示意图如下所示:
水泵将地下水池中 的水泵入高位的水 箱中,水箱内的溢 流板使水箱中的水பைடு நூலகம்位保持恒定.水箱 内还插有多孔阻尼 板作为稳流装置, 用来消除进水所引 起的波动.水在管 道内经过扩压段、 整流网和收缩段后 进入实验段,然后 流入回流渠道,集 中到水池中.
32
Settling Chamber
Exit Section
小型水槽
Motor Assembly
9
大型水槽
10
船舶试验水槽〔400m〕
11
其它水槽 〔1〕拖曳水槽:船模实验、分层流实验等
12
〔2〕波浪水槽 在普通水槽上装上造波器和消波器,造波器用来模
拟海浪,有多种形式.在水槽的另一端,消波器使水波 以及模型产生的船波不再反射.
以及满足实验所需的流量要求,水槽实验装 置的供水不直接与自来水管道连接,而要通 过一独立的水箱管路系统,典型的由有一定 水头高度的水箱、连接管道、水渠道和水 泵组成.
水箱的溢流板使水箱中的水位在实验过程
中保持恒定,水箱内还可以插有几块多孔阻
尼板作为稳流装置,用来消除进水所引起的
29
〔2〕定床模型和动床模型
按照模型河床能否变形可把模型分成定床和动 床两类.
定床模型:模型河床不随水流作用而改变,其河 床常用水泥沙浆制作,模型水流是清水.
动床模型:模型河床随水流作用而改变,其河床 常用天然沙或轻质沙〔如煤粉、木屑、塑料沙、胶 木粉等〕制作,模型水流也常挟沙.当河床变形显著 或要了解河道冲淤情况时,需采用动床模型,动床模 型一般都是动态模型.
水洞可进行常规水动力学实验、空泡实验、 边界层机理和水噪声实验等.
17
小型水洞
18
重力式水洞的结构示意图如下所示:
水泵将地下水池中 的水泵入高位的水 箱中,水箱内的溢 流板使水箱中的水பைடு நூலகம்位保持恒定.水箱 内还插有多孔阻尼 板作为稳流装置, 用来消除进水所引 起的波动.水在管 道内经过扩压段、 整流网和收缩段后 进入实验段,然后 流入回流渠道,集 中到水池中.
32
Settling Chamber
Exit Section
小型水槽
Motor Assembly
9
大型水槽
10
船舶试验水槽〔400m〕
11
其它水槽 〔1〕拖曳水槽:船模实验、分层流实验等
12
〔2〕波浪水槽 在普通水槽上装上造波器和消波器,造波器用来模
拟海浪,有多种形式.在水槽的另一端,消波器使水波 以及模型产生的船波不再反射.
以及满足实验所需的流量要求,水槽实验装 置的供水不直接与自来水管道连接,而要通 过一独立的水箱管路系统,典型的由有一定 水头高度的水箱、连接管道、水渠道和水 泵组成.
水箱的溢流板使水箱中的水位在实验过程
中保持恒定,水箱内还可以插有几块多孔阻
尼板作为稳流装置,用来消除进水所引起的
流体力学专题课程第七章孔口、管嘴出流与有压管流

ε=0.6f4 0.82
ε=1
(3) 与孔口的对比: 1> 公式形式相同,但系数不同: 2> H0 相同时,若A 也相同,则管嘴出流是孔口出流 量的1.32倍。
二、 收缩断面的真空
与自由出流一致
结论 1、流量公式:
QA 2gH0
2、自由式与淹没式对比: 1> 公式形式相同;
2> φ、μ基本相同,但 H0不同;
3> 自由出流与孔口的淹没深度有关, 淹没出流与上、下游水位差有关。
H v0
z
v0
v2
自由式:
H0 = H +
v02 2g
淹没式:
H0 =
z
+
v02 2g
-
v22 2g
pg AzA2 vg A 2 pg CzC2 vC g 22 vC g 2
pC pa
zAzCpA gpa2 vg A 2 12 vC g 2
H0——自由出流的作用水头
H0
1
vC2
2g
物理意义:促使流体克服阻力,流入大气的全部能量
特例 自由液面:PA=Pa,液面恒定:vA=0
H 0zAzCH
收缩断面流速
一、概念
1、孔口出流 ——容器壁上开孔,流体经容器壁上所开 小孔流出的水力现象,称孔口出流。
2、管嘴出流 ——在孔口上对接长度为3-4倍孔径的短管, 流体经容器壁上所接短管流出的水力 现象,称管嘴出流。
二、任务: 计算过流量Q。 三、依据:
(1)能量方程; (2)总流的连续性方程; (3)能量损失计算式。
vC
1
1
2gH 0 2gH 0
φ——孔口的流速系数,φ=0.97。
流体力学第7章 孔口 管嘴出流和有压管流

孔 A1 2 gh1 嘴 A2 2 g (h2 h3 )
4 4 0.000992 h1 0.000738 h2 h3 0.62
0.042 2 gh1 0.82
0.032 2 g (h2 h3 )
0.000992 h1 0.000738 h2 h3
主要内容:
薄壁孔口的恒定出流 液体经管嘴的恒定出流
孔口、管嘴的非恒定出流
短管的水力计算 长管的水力计算 管网的水力计算
7.1 薄壁孔口的恒定出流
在装有液体的容器壁上开一孔口,液流经过孔口流出的水力现 象称为孔口出流。 (1)孔口出流分类: d/H<0.1 小孔口出流 侧壁孔 按孔口断面上各点所受 d/H>0.1 大孔口出流 的作用水头是否相同分 底孔,小孔口出流 按孔口壁面厚度和形 状对出流的影响分 按液体出流时与周 围介质关系分 按作用的总水头是 否改变分 薄壁孔口出流 厚壁孔口出流 孔口自由出流 孔口淹没出流 孔口恒定出流
工程实际中,大孔口出流的计算可以近似采用小孔口的计算公 式。 Q A 2 gH 0
式中H0取为大孔口形心的水头,流量系数可以查表得到。
7.2 液体经管嘴的恒定出流
(1)定义、分类及流动特点:
管嘴实际上是以某种方式连接于薄壁孔口上的具有一定长度 的短管。 液体经由容器外壁上安装的长度约(3~4)倍管径的短管出流, 或容器壁的厚度为(3~4)孔径的孔口出流,称为管嘴出流。
(5)大孔口出流 大孔口出流断面上的流速分布不 均匀,流速系数φ较小,且大多 数属于不完善的非全部收缩,流 量系数较大。 大孔口可看成由很多小孔口组成。
利用小孔口出流计算公式,宽为dh的小孔口流量为 dQ μbdh 2gh
流体力学7气体的一维定常流动

(蓝金-许贡纽公式)。
第三节 正激波
气流经过激波时,部 分动能不可逆转变为 热能,气流受到剧烈 加热,温度增高,从 而使压强突跃引起的 密度突跃受到限制。
例题
• 设长管中静止空气参数p1=1.013×105Pa, T1=288K,γ=1.4。用活塞压缩气体以产生 激波,波后压强p2=1.1143×105Pa。求ρ2 ,T2,c2以及vs、vg。
• 激波出现时,另当考虑。
第四节 变截面管流
• 一、气流速度与通道截面的关系
dA dv dr 0 Av r
动量方 rvdv dp 程 c p / r
dp r vdv Ma2 dv
pp
v
p
r
C, dp dr pr
p / r RT , dp dr dT prT
气流加速必然伴随气体压 强、密度和温度的降低。
第三节 正激波
• 二、激波的形成和厚度
由于速度、温度等参数是连续变化的,实际的激波 是有厚度的。
Ma=2时,激波厚度为2.54×10-4mm,只有几个分 子平均自由行程。
第三节 正激波
• 三、正激波的传播速度
连续性方程
r2
r1 Ax
t
r2
Avs
0
vs x t
r2 r1 vs r2vg 0
vcr
ccr
12
2 1
cT
12
11 vmax
RTcr 1 2
2
1
RTT
12
Tcr 2
TT 1
pcr pT
2
1
1
1
rcr rT
2 1
1
第二节 气体特定状态和参考速度
速度系数
气流速度与临界音速之比称为速度系数,用M* 表示,即
第三节 正激波
气流经过激波时,部 分动能不可逆转变为 热能,气流受到剧烈 加热,温度增高,从 而使压强突跃引起的 密度突跃受到限制。
例题
• 设长管中静止空气参数p1=1.013×105Pa, T1=288K,γ=1.4。用活塞压缩气体以产生 激波,波后压强p2=1.1143×105Pa。求ρ2 ,T2,c2以及vs、vg。
• 激波出现时,另当考虑。
第四节 变截面管流
• 一、气流速度与通道截面的关系
dA dv dr 0 Av r
动量方 rvdv dp 程 c p / r
dp r vdv Ma2 dv
pp
v
p
r
C, dp dr pr
p / r RT , dp dr dT prT
气流加速必然伴随气体压 强、密度和温度的降低。
第三节 正激波
• 二、激波的形成和厚度
由于速度、温度等参数是连续变化的,实际的激波 是有厚度的。
Ma=2时,激波厚度为2.54×10-4mm,只有几个分 子平均自由行程。
第三节 正激波
• 三、正激波的传播速度
连续性方程
r2
r1 Ax
t
r2
Avs
0
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r2 r1 vs r2vg 0
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12
2 1
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12
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RTcr 1 2
2
1
RTT
12
Tcr 2
TT 1
pcr pT
2
1
1
1
rcr rT
2 1
1
第二节 气体特定状态和参考速度
速度系数
气流速度与临界音速之比称为速度系数,用M* 表示,即
流体力学 第7章 不可压缩流体管道运动

在节点4与大气(相当于另一节点)间,存在1— 4管段、3—4管段两根并联的支管。通常以管段 最长,局部构件最多的一支参加阻力叠加。而另外 一支则不应加入,只按并联管路的规律,在满足流 量要求下,与第一支管路进行阻力平衡。
图7-16 枝状管网
管网计算基础
管网计算基础
(7-49)
求出管径d,并定出局部构件型式及尺寸。 最后进行校核计算,计算出总阻力与已知水头核对。
图7-2 孔口收缩与位置关系
2.孔口淹没出流
,求解得 ,则出流流量为
孔口淹没出流
2—2断面比C—C 断面大得多,所以
图7-5 孔板流量计 μ值
孔口淹没出流
【例7-3】 房间顶部设置夹层,把处理过的清洁空 气用风机送入夹层中,并使层中保持300Pa的压强。 清洁空气在此压强作用下,通过孔板的孔口向房间流 出,这就是孔板送风 (见图7-6)。求每个孔口出流的 流量及速度。孔的直径为1cm。
图7-1 孔口自由出流
孔口自由出流
由于水在容器中流动的沿程损失甚微,故仅在孔口处发生能量损失。图7-1所示 具有锐缘的孔口,出流与孔口壁接触仅是一条周线,这种条件的孔口称为薄壁孔口。 若孔壁厚度和形状促使流股收缩后又扩开,与孔壁接触形成面而不是线,这种孔口称 为厚壁孔口或管嘴。
无论薄壁、厚壁孔口或管嘴,能量损失都发生在孔与嘴的局部,称其为局部损失, 对比管路流动而言,这正是该流动的特点。
(7-39)
管路的串联与并联
将式(7-40)和式(7-38)代入式(7-37)中得到
(7-41)
(7-43)
管路的串联与并联
以上两式即为并联管路流量分配规律。 式(7-43)的意义在于,各分支管路的管段几何尺寸、局部构件确定后,按 照节间各分支管路的阻力损失相等的原理来分配各支管的流量,阻抗S大的支 管流量小,S小的支管流量大。
流体力学第七章(旋转流体动力学)

特征长度尺度:
L
特征速度尺度:
U
特征时间尺度:
T
重力加速度特征量:
g
密度特征量:
0
旋转参考系的自转角速度特征量:
.
17
特征压力差可以取两种不同的尺度:
0U2、02L2
考虑到讨论 U/L 1的极限情形,通常选取最大 有效尺度 02L2 作为压力差的尺度。
.
18
二、旋转流体运动的无量纲方程
d d V trg r 1 p 2V r2 k rV r
d a V radV r r r r rV r r r r
d t
d t
da V radV r2 r V r r( rr r) dt dt
.
10
da V radV r2 r V r r( rr r)
dt dt
r ( r r r ) r ( r R r ) 2 R r
R
R e特 特征 征粘 惯 U U 性 性 2/L /2L 力 力 U L
Ek R 0 Re
.
23
3.旋转流体的弗雷德数
F r旋重 转力 惯 ( L 性 g )2/L力 g 2L
反映了旋转流体中旋转作用和重力作用的相对重要性
第七章 旋转流体动力学
前面讨论的流体运动,是在惯性坐标系下进行的,并没有 考虑地球的旋转效应。
地球自身以一定速度自转,而地球的旋转效应,将会对地 球大气、海洋等流体的运动产生很显著的影响。
假设考虑流体运动的参考系,本身是以一定的角速度绕轴 转动的;那么,这种参考系称为旋转参考系,而相对于旋转参 考系的流体运动则称之为旋转流体运动。大多数的地球物理流 体力学所关心的大量问题均属于旋转流体动力学问题。
流体力学 第七章

u2 h C 2
u2 dq d( ) 0 2 dp
等熵流动,dq=0
dp
u2 d( ) 0 2
积分形式
dp
u2 d( ) C 2
基本方程建立了速度、温度、压力、密度 的相互关系。即使用于可逆的绝热流动过 程,又适用于不可逆的绝热流动过程。
第三节 一元气体的流动特性
微分形式的可压缩气体总流的连续性方程 沿流管流体的速度、密度和流管的断面面积这 三者之间的相对变化量的代数和必然为0
二 可压缩气体的能量方程
由于气体的密度很小,所以质量力可以忽略不计。 气体是一维定常流动,则欧拉运动微分方程为
du dp u dx dx
积分
2
du 1 dp u 0 dx dx
以上分析表明:亚声速运动的点扰动源,扰动点始终 位于扰动波内,在足够长的时间以后,它的扰动总可 以传播到整个空间。因此亚声速运动的点扰动源的影 响域也是全流畅。 3)超声速运动的点扰动源的影响域 扰动点的运动速度 v大于声速c,设 t=0时刻点扰动位 于o点,在3t时刻 扰动到达半径为 3ct的o3球面上
( p dp) A PA dpA
沿活塞运动方向列动量方程
dpAdt cdtA(du 0)
dp du c
cd du d
dp cd c d
c
dp d (1 ) d
因为活塞速度很小,气体受到的扰动也很微弱, 其状态变化量很小,dρ/ρ可以忽略不计
C0 kRT0 1.4 287T0 20.1 273 20 343m / s
C1 kRT1 1.4 287T1 20.1 273 55 296m / s
u2 dq d( ) 0 2 dp
等熵流动,dq=0
dp
u2 d( ) 0 2
积分形式
dp
u2 d( ) C 2
基本方程建立了速度、温度、压力、密度 的相互关系。即使用于可逆的绝热流动过 程,又适用于不可逆的绝热流动过程。
第三节 一元气体的流动特性
微分形式的可压缩气体总流的连续性方程 沿流管流体的速度、密度和流管的断面面积这 三者之间的相对变化量的代数和必然为0
二 可压缩气体的能量方程
由于气体的密度很小,所以质量力可以忽略不计。 气体是一维定常流动,则欧拉运动微分方程为
du dp u dx dx
积分
2
du 1 dp u 0 dx dx
以上分析表明:亚声速运动的点扰动源,扰动点始终 位于扰动波内,在足够长的时间以后,它的扰动总可 以传播到整个空间。因此亚声速运动的点扰动源的影 响域也是全流畅。 3)超声速运动的点扰动源的影响域 扰动点的运动速度 v大于声速c,设 t=0时刻点扰动位 于o点,在3t时刻 扰动到达半径为 3ct的o3球面上
( p dp) A PA dpA
沿活塞运动方向列动量方程
dpAdt cdtA(du 0)
dp du c
cd du d
dp cd c d
c
dp d (1 ) d
因为活塞速度很小,气体受到的扰动也很微弱, 其状态变化量很小,dρ/ρ可以忽略不计
C0 kRT0 1.4 287T0 20.1 273 20 343m / s
C1 kRT1 1.4 287T1 20.1 273 55 296m / s
《流体力学》 第七章 不可压缩粘性流体的流动

应力与应变的关系--------本构关系
du
dy
对照牛顿实验
pyx
斯托克斯假设
(1). 应力与变形速率之间为线性关系(小变 形(各向同性假设) (3). 趋于零时, 应力状态退化为理想流体 的应力状态(当流体处于静止状态时,符合 静止流体的应力特征)
pyz pzy
pzx pxz
pyx
p y x y
dy 2
pyy
p y y y
dy 2
pxx
pxx x
dx 2
pxy
pxy x
dx 2
y x
pxx
pxx x
dx 2
pxy
pxy x
dx 2
pyx
p y x y
dy 2
pyy
p y y y
dy 2
p y x y
pzx z
)
将pxx pyx pzx 的表达式代入, 设不可压, 则有
同理有
ax
fx
1
p x
(
2u x 2
2u y 2
2u z 2
)
ay
fy
1
p y
(
2v x 2
2v y 2
2v z 2 )
az
fz
1
p z
pzz
p
2
w z
相 加
1 3
(
pxx
pyy
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1
4. 专用设备 减压箱:研究空化空蚀机理的实验设备,空化是 常温下液体内部由于压力降低而形成的流体形态破 坏,产生空泡或空穴。 水轮机试验台
水泵试验台
5. 三维水力模型实验
水动力学实验设备可应用于:
水动力学和流体力学的基础性研究
工程性的模型实验研究
2
§7.2 水槽和水洞
水槽的结构:研究性实验水槽一般由储水箱及管路系统、 净水装置、水泵组和槽本体组成 净水装置:为了避免水中杂质对水槽的污染设置的,水 源在经过净水装置处理后才能进入回路。 动力系统:由一组泵组成,开启不同数量的水泵就可得 到不同流速的水流,水由泵组加压后流入集水箱,再通过导 水管路到达水槽的安定段。 安定段:其作用与风洞相仿,内部装有粗孔塑料泡沫层 和尼龙纱网,它们的作用是对水流进行整流。水流通过收缩 段加速,可采用较高的收缩比来降低水流的原始湍流度。 实验段:一般为很长的矩形槽。常用玻璃(或有机玻璃) 做水槽壁面,便于对流场进行观察拍照。 最后水流通过下游的排水阀门流回泵站。
5
溢流
出水
进水 平水箱(稳水箱)
6
实验流量可通过泵组和流量控制闸阀来调节, 也可利用变频器+泵来控制。 实验水深的调节可通过安装在水槽矩形槽出口 端的尾门开度来控制。 尾门的开度可由计算机自动控制,尾门开度 按一定周期变化,相应水槽的水位和流速也按一 定周期变化,可模拟潮流。 还可有其它的调节装置。
高速摄影是高速定常和非定常流动过程流动显 示的重要手段,可与各种流动显示方法结合使用。
21
பைடு நூலகம்
定常流动:拍摄典型瞬时情况下的单张高速照 片,高速快门控制曝光时间。
非定常流动:连续记录高速流场的运动过程, 高速摄影的拍摄频率(帧/秒)必须与流动变化速率 同步,变化越快的流动过程要求的拍摄频率越高。
22
§7.3 三维水力模型实验简介 实际河道、河口地区的水流运动非常 复杂,在水利工程、河流工程、港口和航 道工程等重大工程项目中,三维水力模型 试验是项目论证、规划、工程设计、实施、 动态管理和施工等方面的重要手段。 物理模型:水工模型 河工模型 港工模型
23
水利枢纽工程
24
长江口深水航道整治工程——导堤
25
长江口整体物理模型试验大厅外观效果图
(上海浦东)
水平缩尺为1:1000,垂直缩尺为1:125
26
长江口物理模型(南京水科院)
27
钱塘江河口(含杭州湾)整体模型 (杭州)
28
模型分类: (1)正态模型和变态模型
正态模型的长、宽、高按同一比尺缩小,其几 何形状与原型完全相似。
7
循环水槽结构示意图
8
Tunnel Assembly
Settling Chamber
Exit Section
Motor Assembly
9
小型水槽
大型水槽
10
船舶试验水槽(400m)
11
其它水槽 (1)拖曳水槽:船模实验、分层流实验等
12
(2)波浪水槽 在普通水槽上装上造波器和消波器,造波器用来 模拟海浪,有多种形式。在水槽的另一端,消波器使 水波以及模型产生的船波不再反射。
流体力学实验理论
第七章 水动力学实验设备
§7.1 水动力学实验设备的分类
水动力学的实验内容非常广泛,其设备种类繁多。 1.水槽:水槽是常用的流体力学实验设备,主要用 于有自由表面的水体流动规律。 按结构型式分为固定、变坡、陡坡等。按用途分 为清水常规水槽、浑水(泥沙)水槽、波浪水槽、风 水槽等。 2.水洞:水洞也是常用的流体力学实验设备,实验 段没有水的自由表面。 3.水池
19
图为在空化实验水洞 中用频闪光源拍摄到 的高速旋转螺旋桨的 空化现象照片,从照 片中可看到在螺旋桨 叶梢上产生的空泡形 成的螺旋线。 为了观察非定常流动 和高速运动流场的流 动图像和变化过程, 通常需要采用高速 摄影技术。
20
高速摄影在流动显示中的应用:
人眼的空间分辨率约为0.1mm,时间分辨率约 为0.1s。高速摄影是用“快摄慢现”的手段来扩展人 眼视力的极限。 高速摄影机和普通摄影机的区别是曝光时间和 摄影频率,摄影频率在102帧/秒的称为普通摄影(一 般电影摄影的标准频率为每秒24幅),而高速摄影 机的摄影频率可达每秒几千帧以上。
16
水洞简介:
水洞的结构和原理与回流式风洞相似,只不 过其中的介质是水而已。 水洞与风洞的不同之处是: (1)由于水的密度比空气大数百倍,推动水流 动的动力系统的功率一般很大; (2)水洞实验段是封闭的管路系统,一般不能 做成敞开式的; (3)水洞可以做成重力式的。即利用高水位下 落至低水位时位势能转变为动能的原理,获得实 验段一定速度的水流。 水洞可进行常规水动力学实验、空泡实验、 边界层机理和水噪声实验等。
17
小型水洞
18
重力式水洞的结构示意图如下所示:
水泵将地下水池中 的水泵入高位的水 箱中,水箱内的溢 流板使水箱中的水 位保持恒定。水箱 内还插有多孔阻尼 板作为稳流装置, 用来消除进水所引 起的波动。水在管 道内经过扩压段、 整流网和收缩段后 进入实验段,然后 流入回流渠道,集 中到水池中。 1.沟,2.磅秤,3.量水箱,4.切换机构,5.溢流箱,6.水池,7.水泵, 8.回水管,9.出水阀,10.实验装置; 11.进水阀,12.水箱, 13.多孔阻尼板,14.溢流坝
造波装置
13
波浪水槽防波堤模型实验
14
可用于: 波-流相互作 用 含沙水流运动
底泥起动
悬移质沉降 波流与不同底 质的相互作用
清浑水两用波流水槽
15
(3)风浪水槽 把水槽顶部封闭起来,并在两端留有进气口和 排气口,这样在水面上就形成了一条空气通路。 一般在下游端装上风机抽吸空气,把上游端做 成收缩段的形状,并将它作为空气的入口,风机的 抽吸使水面上的空气产生流动,就形成了风浪水槽。 风浪水槽可用来研究风生浪、风浪干扰、水面 油膜扩散等方面的研究。
3
1.净水器,2.阀门, 3.泵组, 4.集水箱, 5.安定段, 6.阻尼网,7.收缩段,8.工作段,9.出水阀, 10.储水箱
4
水槽流速和水位的调节:
要保证实验在严格定常的流动条件下进行以及 满足实验所需的流量要求,水槽实验装置的供水 不直接与自来水管道连接,而要通过一独立的水 箱管路系统,典型的由有一定水头高度的水箱、 连接管道、水渠道和水泵组成。 水箱的溢流板使水箱中的水位在实验过程中保 持恒定,水箱内还可以插有几块多孔阻尼板作为 稳流装置,用来消除进水所引起的波动。 水通过实验装置后流入回水渠道,集中到水池 里,由水泵再次泵入水箱,循环使用。
泥沙按运动形式分为推移质和悬移质,在进行 动床模型试验时一般分开考虑。
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推移质:
起动相似
输沙率相似
泥沙连续相似
悬移质: 沉降相似 挟沙相似 扬动相似 泥沙连续相似
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动床模型:模型河床随水流作用而改变,其河 床常用天然沙或轻质沙(如煤粉、木屑、塑料沙、 胶木粉等)制作,模型水流也常挟沙。当河床变形 显著或要了解河道冲淤情况时,需采用动床模型, 动床模型一般都是动态模型。
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模型设计: 满足相似率(相似准则)
动床模型设计:
动床模型中引进了泥沙,在选择模型比尺时, 要同时满足水流和泥沙运动的各种相似要求,往往 非常困难。 水流运动相似是泥沙运动相似的基础。
变态模型的水平方向上的比尺kl和水深方向上 的比尺kh不同,其几何形状与原型并不严格相似, 几何变形的程度可用变态率 kl kh 来表示。
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(2)定床模型和动床模型 按照模型河床能否变形可把模型分成定床和动 床两类。 定床模型:模型河床不随水流作用而改变,其 河床常用水泥沙浆制作,模型水流是清水。
4. 专用设备 减压箱:研究空化空蚀机理的实验设备,空化是 常温下液体内部由于压力降低而形成的流体形态破 坏,产生空泡或空穴。 水轮机试验台
水泵试验台
5. 三维水力模型实验
水动力学实验设备可应用于:
水动力学和流体力学的基础性研究
工程性的模型实验研究
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§7.2 水槽和水洞
水槽的结构:研究性实验水槽一般由储水箱及管路系统、 净水装置、水泵组和槽本体组成 净水装置:为了避免水中杂质对水槽的污染设置的,水 源在经过净水装置处理后才能进入回路。 动力系统:由一组泵组成,开启不同数量的水泵就可得 到不同流速的水流,水由泵组加压后流入集水箱,再通过导 水管路到达水槽的安定段。 安定段:其作用与风洞相仿,内部装有粗孔塑料泡沫层 和尼龙纱网,它们的作用是对水流进行整流。水流通过收缩 段加速,可采用较高的收缩比来降低水流的原始湍流度。 实验段:一般为很长的矩形槽。常用玻璃(或有机玻璃) 做水槽壁面,便于对流场进行观察拍照。 最后水流通过下游的排水阀门流回泵站。
5
溢流
出水
进水 平水箱(稳水箱)
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实验流量可通过泵组和流量控制闸阀来调节, 也可利用变频器+泵来控制。 实验水深的调节可通过安装在水槽矩形槽出口 端的尾门开度来控制。 尾门的开度可由计算机自动控制,尾门开度 按一定周期变化,相应水槽的水位和流速也按一 定周期变化,可模拟潮流。 还可有其它的调节装置。
高速摄影是高速定常和非定常流动过程流动显 示的重要手段,可与各种流动显示方法结合使用。
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பைடு நூலகம்
定常流动:拍摄典型瞬时情况下的单张高速照 片,高速快门控制曝光时间。
非定常流动:连续记录高速流场的运动过程, 高速摄影的拍摄频率(帧/秒)必须与流动变化速率 同步,变化越快的流动过程要求的拍摄频率越高。
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§7.3 三维水力模型实验简介 实际河道、河口地区的水流运动非常 复杂,在水利工程、河流工程、港口和航 道工程等重大工程项目中,三维水力模型 试验是项目论证、规划、工程设计、实施、 动态管理和施工等方面的重要手段。 物理模型:水工模型 河工模型 港工模型
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水利枢纽工程
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长江口深水航道整治工程——导堤
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长江口整体物理模型试验大厅外观效果图
(上海浦东)
水平缩尺为1:1000,垂直缩尺为1:125
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长江口物理模型(南京水科院)
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钱塘江河口(含杭州湾)整体模型 (杭州)
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模型分类: (1)正态模型和变态模型
正态模型的长、宽、高按同一比尺缩小,其几 何形状与原型完全相似。
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循环水槽结构示意图
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Tunnel Assembly
Settling Chamber
Exit Section
Motor Assembly
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小型水槽
大型水槽
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船舶试验水槽(400m)
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其它水槽 (1)拖曳水槽:船模实验、分层流实验等
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(2)波浪水槽 在普通水槽上装上造波器和消波器,造波器用来 模拟海浪,有多种形式。在水槽的另一端,消波器使 水波以及模型产生的船波不再反射。
流体力学实验理论
第七章 水动力学实验设备
§7.1 水动力学实验设备的分类
水动力学的实验内容非常广泛,其设备种类繁多。 1.水槽:水槽是常用的流体力学实验设备,主要用 于有自由表面的水体流动规律。 按结构型式分为固定、变坡、陡坡等。按用途分 为清水常规水槽、浑水(泥沙)水槽、波浪水槽、风 水槽等。 2.水洞:水洞也是常用的流体力学实验设备,实验 段没有水的自由表面。 3.水池
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图为在空化实验水洞 中用频闪光源拍摄到 的高速旋转螺旋桨的 空化现象照片,从照 片中可看到在螺旋桨 叶梢上产生的空泡形 成的螺旋线。 为了观察非定常流动 和高速运动流场的流 动图像和变化过程, 通常需要采用高速 摄影技术。
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高速摄影在流动显示中的应用:
人眼的空间分辨率约为0.1mm,时间分辨率约 为0.1s。高速摄影是用“快摄慢现”的手段来扩展人 眼视力的极限。 高速摄影机和普通摄影机的区别是曝光时间和 摄影频率,摄影频率在102帧/秒的称为普通摄影(一 般电影摄影的标准频率为每秒24幅),而高速摄影 机的摄影频率可达每秒几千帧以上。
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水洞简介:
水洞的结构和原理与回流式风洞相似,只不 过其中的介质是水而已。 水洞与风洞的不同之处是: (1)由于水的密度比空气大数百倍,推动水流 动的动力系统的功率一般很大; (2)水洞实验段是封闭的管路系统,一般不能 做成敞开式的; (3)水洞可以做成重力式的。即利用高水位下 落至低水位时位势能转变为动能的原理,获得实 验段一定速度的水流。 水洞可进行常规水动力学实验、空泡实验、 边界层机理和水噪声实验等。
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小型水洞
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重力式水洞的结构示意图如下所示:
水泵将地下水池中 的水泵入高位的水 箱中,水箱内的溢 流板使水箱中的水 位保持恒定。水箱 内还插有多孔阻尼 板作为稳流装置, 用来消除进水所引 起的波动。水在管 道内经过扩压段、 整流网和收缩段后 进入实验段,然后 流入回流渠道,集 中到水池中。 1.沟,2.磅秤,3.量水箱,4.切换机构,5.溢流箱,6.水池,7.水泵, 8.回水管,9.出水阀,10.实验装置; 11.进水阀,12.水箱, 13.多孔阻尼板,14.溢流坝
造波装置
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波浪水槽防波堤模型实验
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可用于: 波-流相互作 用 含沙水流运动
底泥起动
悬移质沉降 波流与不同底 质的相互作用
清浑水两用波流水槽
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(3)风浪水槽 把水槽顶部封闭起来,并在两端留有进气口和 排气口,这样在水面上就形成了一条空气通路。 一般在下游端装上风机抽吸空气,把上游端做 成收缩段的形状,并将它作为空气的入口,风机的 抽吸使水面上的空气产生流动,就形成了风浪水槽。 风浪水槽可用来研究风生浪、风浪干扰、水面 油膜扩散等方面的研究。
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1.净水器,2.阀门, 3.泵组, 4.集水箱, 5.安定段, 6.阻尼网,7.收缩段,8.工作段,9.出水阀, 10.储水箱
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水槽流速和水位的调节:
要保证实验在严格定常的流动条件下进行以及 满足实验所需的流量要求,水槽实验装置的供水 不直接与自来水管道连接,而要通过一独立的水 箱管路系统,典型的由有一定水头高度的水箱、 连接管道、水渠道和水泵组成。 水箱的溢流板使水箱中的水位在实验过程中保 持恒定,水箱内还可以插有几块多孔阻尼板作为 稳流装置,用来消除进水所引起的波动。 水通过实验装置后流入回水渠道,集中到水池 里,由水泵再次泵入水箱,循环使用。
泥沙按运动形式分为推移质和悬移质,在进行 动床模型试验时一般分开考虑。
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推移质:
起动相似
输沙率相似
泥沙连续相似
悬移质: 沉降相似 挟沙相似 扬动相似 泥沙连续相似
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动床模型:模型河床随水流作用而改变,其河 床常用天然沙或轻质沙(如煤粉、木屑、塑料沙、 胶木粉等)制作,模型水流也常挟沙。当河床变形 显著或要了解河道冲淤情况时,需采用动床模型, 动床模型一般都是动态模型。
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模型设计: 满足相似率(相似准则)
动床模型设计:
动床模型中引进了泥沙,在选择模型比尺时, 要同时满足水流和泥沙运动的各种相似要求,往往 非常困难。 水流运动相似是泥沙运动相似的基础。
变态模型的水平方向上的比尺kl和水深方向上 的比尺kh不同,其几何形状与原型并不严格相似, 几何变形的程度可用变态率 kl kh 来表示。
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(2)定床模型和动床模型 按照模型河床能否变形可把模型分成定床和动 床两类。 定床模型:模型河床不随水流作用而改变,其 河床常用水泥沙浆制作,模型水流是清水。