物理化学：第01章_气体
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物理化学 第一章 气体
b) 所求初始体积为V
nRT nA RT nB RT V p pA pB 31.30 8.315 300 3 3 m 24.65 m 3 3.167 10
4. 阿马加定律 理想气体混合物的总体积V 为各组分分体积 VB*之和：V= VB*
nRT V p nB R T VB p
即 ： pV = nRT = ( nB)RT 及 pV = (m/Mmix)RT
式中：m 混合物的总质量，Mmix 混合物的摩尔质量
Mmixdef yBMB
式中：MB 组分 B 的摩尔质量
又∵ m=mB=nBMB =nyBMB=nMmix Mmix=m/n=mB / nB 即混合物的摩尔质量又等于混合物的总质 量除以混合物的总的物质的量
即理想混合气体的总压等于各组分单独存在 于混合气体的T、V 时产生的压力总和 道尔顿分压定律
例1.2.1 ：今有300 K、104.365 kPa 的湿烃类混合气体（含水蒸气的烃类 混合气体），其中水蒸气的分压为 3.167 kPa ，现欲得到除去水蒸气的 1 kmol干烃类混合气体，试求： a) 应从湿混合气体中除去水蒸气的物 质的量； b) 所需湿烃类混合气体的初始体积
g’2 g’1
p / [p]
C l2 l1 l
T4 T3 g2 g1 g Tc T2 T1
g1: 饱和蒸气摩尔体积Vm(g) l1: 饱和液体摩尔体积Vm(l) g1l1线上，气液两相共存
Vm / [Vm]
图1.3.1 真实气体p-Vm等温线示意图
nn (g) n( l) n (g)Vm(g) n (l)Vm(l) Vm n n
液相线l1l1: p,Vm很少，反映出液体 的不可压缩性
物理化学 第一章 绪论气体
6. 界面与胶体科学：界面与高分散系统的热力学规 律
物理化学讲课的内容
第一章 气体的pVT关系 第二章 热力学第一定律 第三章 热力学第二定律 第四章 多组分热力学 第五章 相平衡
3-10周 讲课 40 h
第六章 化学平衡 第七章 电化学 第八章 化学动力学 第九章 界面现象与
描述真实气体的 pVT 关系的方法： 1）引入压缩因子Z，修正理想气体状态方程 2）引入 p、V 修正项，修正理想气体状态方程 3）使用经验公式，如维里方程，描述压缩因子Z 它们的共同特点是在低压下均可还原为理想气体状态方程
1. 真实气体的 pVm - p 图及波义尔温度
T > TB
pVm - p曲线都有左图所示三种
c
T4
说明Vm(g) 与Vm(l)之差减小。
l2 l1
l
g2 g1
T3
Tc
TT12gg´´12 g
T = Tc时， l – g 线变为拐点c c：临界点 ；Tc 临界温度； pc 临界压力； Vm,c 临界体积
Vm
临界点处气、液两相摩尔体积及其它性质完全相同，界
面消失气态、液态无法区分，此时：
V p m Tc 0 ,
类型。
pVm
T = TB T < TB
(1) pVm 随 p增加而上升； (2) pVm 随 p增加，开始不变， 然后增加
p 图1.4.1 气体在不同温度下的 pVm－p 图
(3) pVm 随 p增加，先降后升。
T > TB T = TB
对任何气体都有一个特殊温度 -
波义尔温度 TB ，在该温度下，压
（密闭容器）
水
乙醇
苯
t / ºC 20 40 60 80 100 120
物理化学讲课的内容
第一章 气体的pVT关系 第二章 热力学第一定律 第三章 热力学第二定律 第四章 多组分热力学 第五章 相平衡
3-10周 讲课 40 h
第六章 化学平衡 第七章 电化学 第八章 化学动力学 第九章 界面现象与
描述真实气体的 pVT 关系的方法： 1）引入压缩因子Z，修正理想气体状态方程 2）引入 p、V 修正项，修正理想气体状态方程 3）使用经验公式，如维里方程，描述压缩因子Z 它们的共同特点是在低压下均可还原为理想气体状态方程
1. 真实气体的 pVm - p 图及波义尔温度
T > TB
pVm - p曲线都有左图所示三种
c
T4
说明Vm(g) 与Vm(l)之差减小。
l2 l1
l
g2 g1
T3
Tc
TT12gg´´12 g
T = Tc时， l – g 线变为拐点c c：临界点 ；Tc 临界温度； pc 临界压力； Vm,c 临界体积
Vm
临界点处气、液两相摩尔体积及其它性质完全相同，界
面消失气态、液态无法区分，此时：
V p m Tc 0 ,
类型。
pVm
T = TB T < TB
(1) pVm 随 p增加而上升； (2) pVm 随 p增加，开始不变， 然后增加
p 图1.4.1 气体在不同温度下的 pVm－p 图
(3) pVm 随 p增加，先降后升。
T > TB T = TB
对任何气体都有一个特殊温度 -
波义尔温度 TB ，在该温度下，压
（密闭容器）
水
乙醇
苯
t / ºC 20 40 60 80 100 120
大学物理化学01章气体ppt课件
第一章 气体pVT的性质
1.1 理想气体状态方程 1.2 理想气体混合物 1.3 气体的液化及临界参数 1.4 真实气体状态方程 1.5 对比状态原理及普通化压缩因子图
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2020/6/13
1-1 理想气体状态方程
1. 理想气体状态方程
pV nRT
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阿马加定律
定义：V=∑V*B
理想气体混合物的总体积为各组分分体积之和。 式中V*B=nBRT/p
进一步中得：
yB= V*B /V
即理想气体混合物中某一组分B的分体积与总体 积之比等于该组分的摩尔分数yB。
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2020/6/13
1-3气体的液化及临界参数
1 液体的. 维利方程Virial equation (纯经验方程)
pVm RT
(1 B2 Vm
B3 Vm2
)
pVm RT
(1 B2 ' p B3 ' p2
)
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2020/6/13
其它重要方程举例
R - K equation (Redlich and Kwong)
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2020/6/13
对应状态原理
临界压缩因子(critical compression factor )
zc
pcVm,c RTc
物质 He Ar
N2 O2 CO CO2 CH4
zc 0.299 0.291 0.289 0.294 0.288 0.274 0.289
对于大多数物质，用上式计算的zc的值约在0.26~0.29 。
1.1 理想气体状态方程 1.2 理想气体混合物 1.3 气体的液化及临界参数 1.4 真实气体状态方程 1.5 对比状态原理及普通化压缩因子图
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1-1 理想气体状态方程
1. 理想气体状态方程
pV nRT
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阿马加定律
定义：V=∑V*B
理想气体混合物的总体积为各组分分体积之和。 式中V*B=nBRT/p
进一步中得：
yB= V*B /V
即理想气体混合物中某一组分B的分体积与总体 积之比等于该组分的摩尔分数yB。
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1-3气体的液化及临界参数
1 液体的. 维利方程Virial equation (纯经验方程)
pVm RT
(1 B2 Vm
B3 Vm2
)
pVm RT
(1 B2 ' p B3 ' p2
)
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其它重要方程举例
R - K equation (Redlich and Kwong)
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对应状态原理
临界压缩因子(critical compression factor )
zc
pcVm,c RTc
物质 He Ar
N2 O2 CO CO2 CH4
zc 0.299 0.291 0.289 0.294 0.288 0.274 0.289
对于大多数物质，用上式计算的zc的值约在0.26~0.29 。
《大学物理化学》知识点总结
第一章 理想气体1、理想气体：在任何温度、压力下都遵循PV=nRT 状态方程的气体。
2、分压力：混合气体中某一组分的压力。
在混合气体中，各种组分的气体分子分别占有相同的体积(即容器的总空间)和具有相同的温度。
混合气体的总压力是各种分子对器壁产生撞击的共同作用的结果。
每一种组分所产生的压力叫分压力，它可看作在该温度下各组分分子单独存在于容器中时所产生的压力B P 。
P y P B B =，其中∑=BBB B n n y 。
分压定律：∑=BB P P道尔顿定律：混合气体的总压力等于与混合气体温度、体积相同条件下各组分单独存在时所产生的压力的总和。
∑=BB V RT n P )/(3、压缩因子ZZ=)(/)(理实m m V V 4、范德华状态方程 RT b V V ap m m=-+))((2 nRT nb V Van p =-+))((225、临界状态(临界状态任何物质的表面张力都等于0)临界点C ——蒸气与液体两者合二为一，不可区分，气液界面消失； 临界参数：(1)临界温度c T ——气体能够液化的最高温度。
高于这个温度，无论如何加压 气体都不可能液化；(2)临界压力c p ——气体在临界温度下液化的最低压力； (3)临界体积c V ——临界温度和临界压力下的摩尔体积。
6、饱和蒸气压：一定条件下，能与液体平衡共存的它的蒸气的压力。
取决于状态，主要取决于温度，温度越高，饱和蒸气压越高。
7、沸点：蒸气压等于外压时的温度。
8、对应状态原理——处在相同对比状态的气体具有相似的物理性质。
对比参数：表示不同气体离开各自临界状态的倍数 (1)对比温度c r T T T /= (2)对比摩尔体积c r V V V /= (3)对比压力c r p p p /= 9、rr r c r r r c c c T Vp Z T V p RT V p Z =⋅=10、压缩因子图：先查出临界参数，再求出对比参数r T 和r p ，从图中找出对应的Z 。
《物理化学》第一章 气体
K
l C
图1-1 CO2 定温p-Vm,c 图
图中，每条曲线称为 p-V 等温线，K点所处状态称为临界状态。
以温度T1为例，曲线分为三段： {p}Leabharlann T1T2TcT3 c
加压
g(气体)
体积缩小
a(饱和气体) l
定压 a(饱和气体)体积显著缩小 b(饱和液体) 加压 b(饱和液体) 体积缩小(较小) l(液体)
ni ni 摩尔分数xi n ni
(2)Amagat分体积定理：V= Vi
（恒温、恒压下混合气体总体积等于组成混合气体的各个气 体的体积之和）
T,p相同，某一气体的体积为 Vi=xi V
压力分数、体积分数和摩尔分数的相互关系
pi Vi ni yi p V n
适用于理想气体与低压下的真实气体
对应状态：两种气体的Tr，pr和Vr中有两个参数相等，称这
两种气体处于对应状态。
Z f Tr , pr
各种气体处于对应状态下，它们对理想行为的偏离程度相同 压缩因子图: 在相同Tr下, 不同气体的Z对pr作图基本上都在一条 曲线上, 称为压缩因子图。对于除H2，He，Ne以外 的其它物质都适用。 H2，He，Ne等的Tr，pr需按下式定义后才能适用
p /kPa pr pC /kPa 810 .6 kPa
T /K Tr TC /K 8
实际气体物态方程
pVm ZnRT
理想混合气体的物态方程
(1)Daolton分压定理：P=pi
（恒温、恒容下混合气体总压P等于组成混合气体的各个气 体 的压力之和） T,V相同，某一气体的压力为 pi=xi P
在Tc下使气体液化所施加的最小压力。
临界体积Vc，m (Critical molar volume)
物理化学第一章气体
3、电动势的测定及应用 4、乙酸乙酯皂化反应速率常数的测定
17
18
第一章 气体的pVT关系
1.了解理想气体的微观模型，能熟练使用理 想气体的状态方程 2.理解气体的液化和临界参数 3.了解真实气体的状态方程及对应状态原理 与压缩因子图 重点： 理想气体的状态方程、微观模型、 临界参数。 难点：对应状态原理与压缩因子图。
1
问题：1.理想气体的状态方程式主要有哪些 应用？ 2.何为理想气体混合物？在理想气体混合物中 某组分的分压是如何定义的？其物理意义如何，如 何计算？ 3.何为纯液体的饱和蒸气压？它与哪些因素
有关？
2
3
1.分子之间无相互作用力 2.分子本身不占有体积
状态方程 理想气体 分压及分体积定律 气体 液化及临界现象 实际气体 对应状态原理及压缩因子图 状态方程
如何变成理 想气体？
4
1.1 理想气体的状态方程
pV nRT
导出公式：
M mRT / pV
pM / RT
例：六氟化铀UF6是密度很大的一种气体，求在
适合条件:理想气体或低压下的真实气体
6
1.分子之间无相互作用力 2.分子本身不占有体积
状态方程 理想气体 分压及分体积定律 气体
液化及临界现象
实际气体 状态方程 对应状态原理及压缩因子图
7
1.3 气体的液化及临界参数
饱和蒸气压：指定温度下，密闭系统中某物质处 于气液平衡共存时其蒸气的压力。
临界参数：
9
b.求真实气体的压缩因子Z
真实气体的pVT关系： 对比参数： 对比压力: pr =p/pc
pVm ZRT
对比温度: Tr =T/Tc
对比体积: Vr =Vm/ Vm，c
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第一章 气体的pVT关系
1.了解理想气体的微观模型，能熟练使用理 想气体的状态方程 2.理解气体的液化和临界参数 3.了解真实气体的状态方程及对应状态原理 与压缩因子图 重点： 理想气体的状态方程、微观模型、 临界参数。 难点：对应状态原理与压缩因子图。
1
问题：1.理想气体的状态方程式主要有哪些 应用？ 2.何为理想气体混合物？在理想气体混合物中 某组分的分压是如何定义的？其物理意义如何，如 何计算？ 3.何为纯液体的饱和蒸气压？它与哪些因素
有关？
2
3
1.分子之间无相互作用力 2.分子本身不占有体积
状态方程 理想气体 分压及分体积定律 气体 液化及临界现象 实际气体 对应状态原理及压缩因子图 状态方程
如何变成理 想气体？
4
1.1 理想气体的状态方程
pV nRT
导出公式：
M mRT / pV
pM / RT
例：六氟化铀UF6是密度很大的一种气体，求在
适合条件:理想气体或低压下的真实气体
6
1.分子之间无相互作用力 2.分子本身不占有体积
状态方程 理想气体 分压及分体积定律 气体
液化及临界现象
实际气体 状态方程 对应状态原理及压缩因子图
7
1.3 气体的液化及临界参数
饱和蒸气压：指定温度下，密闭系统中某物质处 于气液平衡共存时其蒸气的压力。
临界参数：
9
b.求真实气体的压缩因子Z
真实气体的pVT关系： 对比参数： 对比压力: pr =p/pc
pVm ZRT
对比温度: Tr =T/Tc
对比体积: Vr =Vm/ Vm，c
《物理化学1气体》课件
04 气体反应动力学 与速率方程
气体反应速率的概念
反应速率
单位时间内反应物浓度减 少或产物浓度增加的量。
反应速率常数
反应速率与反应物浓度的 乘积，表示反应速率与浓 度的关系。
活化能
反应速率与温度的关系， 表示反应所需的最低能量 。
速率方程的建立与求解
质量作用定律
反应速率与反应物浓度的幂次方 成正比。
《物理化学1气体》ppt课 件
目 录
• 气体的基本性质 • 气体定律与热力学基础 • 气体混合物与分压定律 • 气体反应动力学与速率方程 • 气体化学反应平衡常数与计算
01 气体的基本性质
气体的定义与分类
总结词
气体的定义、分类及特性
详细描述
气体是物质的一种聚集状态，具有无固定形状和体积、流动性强等特性。根据气 体分子间相互作用力的不同，气体可分为理想气体和实际气体。理想气体忽略了 气体分子间的相互作用力，而实际气体则考虑了这种相互作用力。
理想气体定律
理想气体假设
理想气体状态方程，即PV=nRT，其 中P表示压强，V表示体积，n表示摩 尔数，R表示气体常数，T表示温度。
理想气体是一种假设的气体模型，其 分子之间没有相互作用力，分子本身 的体积可以忽略不计。
理想气体状态方程的应用
用于计算气体的压力、体积、温度等 物理量之间的关系，以及气体的热力 学性质。
热力学第一定律
热力学第一定律
01不
能消失，只能从一种形式转化为另一种形式。
内能和热量
02
内能是系统内部能量的总和，热量是系统与外界交换能量的量
度。
热力学第一定律的应用
03
用于计算系统的内能、热量、功等物理量之间的关系，以及系
物理化学01章_气体
R = lim( pVm )T / T
p →0
= 2494.35J ⋅ mol −1 / 300K = 8.3145J ⋅ mol −1 ⋅ K −1
• （2）同一气体，不同温度 ）同一气体，
波义耳温度:在此温度下， 波义耳温度 在此温度下， 在此温度下 当压力趋于零时， 当压力趋于零时， pVm-p 的斜率为零。 的斜率为零。波义耳温 度一般为气体临界温度 的2－2.5倍。 － 倍
pV
m
∂( pVm ) lim p =0 p →0 气体在不同温度下的pV 气体在不同温度下的 ∂p TB
示意图 m-p示意图
对于真实气体，靠近器壁的气体分子和 对于真实气体，靠近器壁的气体分子和 不靠近器壁的气体分子受力情况不同。 不靠近器壁的气体分子受力情况不同。 的气体分子受力情况不同
第一章 气体
§1.1 理想气体状态方程
• 1.理想气体状态方程 理想气体状态方程
波义耳(Boyle R)定律 波义耳 定律
pV = C( n, T一定） 一
盖-吕萨克(Gay J—Lussac J)定律 V / T = C( n, p一定） 吕萨克 定律 一 阿伏加德罗(Avogadro A)定律 阿伏加德罗 定律 整理可得如下状态方程
pVm = ZRT
• 例题：温度为273K，在容积分别为（1） 22.4 dm3, (2) 0.2 dm3 (3) 0.05 dm3 的容器 中，分别加入1 mol 的CO2气体，试分别用 理想气体状态方程和范德华方程计算其压 力。
• 4.阿马加分体积定律（Amagat’s law of 阿马加分体积定律（ 阿马加分体积定律 partial volume） ）
对于理想气体混合物， 对于理想气体混合物，有
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• 真实气体并不严格符合理想气体状态方程 pV=nRT
也就是说 R = pV/nT = pVm/T 中的R不为常数。
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2020/11/12
§1.2 摩尔气体常数
pVm/T /(J.mol-1.K-1)
R=8.31 8
6
4
2
理 想气 体
T3(531K) T2(410K)
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2020/11/12
§1.4 理想气体混合物
• 理想气体混合物的总体积等于各个组分以与混合物相 同的温度和压力单独存在时的分体积之和。
V VO2 VN2
VO2 VN2
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§1.4 理想气体混合物
例题 空气中氧气的体积分数为0.29，求 101.325kPa、25℃时的1m3空气中氧气的摩尔分 数、分压力、分体积，并求若想得到1摩尔纯氧 气，至少需多少体积的空气。（将空气近似看成 理想气体）
nB nB nA n
A
显然
xB 1
B
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yB 1
B
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§1.4 理想气体混合物
• 用质量分数表示:
wB
mB mB mA m
A
wB 1
B
单位为1
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§1.4 理想气体混合物
• 用体积分数表示:
Mmix混合物的摩尔质量
Mmix yB MB
B
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§1.4 理想气体混合物
m mB nBM B n yBMB nM mix
B
B
B
M mix
m n
B
yB M B
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§1.4 理想气体混合物
pO2 yO2 p
p yO2 p yN2 p
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pN2 yN2 p
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§1.4 理想气体混合物
4.阿马格(Amagat)定律（分体积定律）（19页）
V VB*
B
VB*
nB
RT p
V
nRT p
B
nB RT
p
B
nB
RT p
VB*
B
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第一章 气体
§1.1 理 气想 体气 分体 子的动状理态论 §1.2 摩尔气体常数 §1.3 理想气体的状态图 §1.4 理想气体混合物 §1.5 实际气体 §1.6 气液间的转化—气体的液化
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§1.1 理想气体的状态方程
1.理想气体的状态方程
pV=nRT
××
×
×
×× ×
×
× ×
×
××
可无限压缩
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§1.1 理想气体的状态方程
• 理想气体的状态方程是理想气体的宏观外在 表现 • 理想气体的微观模型反映了理想气体的微观 内在本质
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§1.2 摩尔气体常数
T1(333K)
上一内容
10
20
30
40
50
p/100kPa
CO2在不同温度下的实验结果
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§1.2 摩尔气体常数
pVm/T /(J.mol-1.K-1)
8.6
8.4 R=8.31
8.2
8.0
H2
理 想气 体
N2 CO
7.8 O2
10
20
30
40
p/100kPa
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2020/11/12
§1.1 理想气体的状态方程
2.理想气体的模型
• 真实气体微观模型：分子间有相互作用，分子 本身有体积。
E
不 可
0
无
0
分子间距
限
压
缩
分子势能曲线
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2020/11/12
§1.1 理想气体的状态方程
• 理想气体微观模型：分子间无相互作用，分子 本身无体积。
在同一温度下不同气体的实验结果
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§1.2 摩尔气体常数
• 真实气体只在温度不太低、压力不太高的情况 下近似符合理想气体状态方程。 • 理想气体是真实气体在 p→ 0 情况下的极限 状态。
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2020/11/12
§1.3 理想气体的状态图
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2020/11/12
§1.4 理想气体混合物
pV= nRT •等温时，得等温线 （isotherm) •等压时，得等压线 （isobar)
p1V1/T1 = p2V2/T2
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2020/11/12
§1.4 理想气体混合物
1.混合物组成表示：
• 用物质量的分数表示: (x表示液体，y表示气体）
对于物质B 单位为1
xB 或yB
R pV nT
[R] Pa m3 Pa m3 mol 1 K 1 mol K
J mol 1 K 1
{R}= 8.3145
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2020/11/12
§1.1 理想气体的状态方程 1.理想气体的状态方程
也可以写为 pVm=RT
或 pV m RT M
因为 Vm=V/n
3.道尔顿(Dalton)分压定律 （书18页）
pB = yB p = (nB/n)p = (nB/n) nRT/V 所以 pB=nBRT/V=(nB/n) nRT/V
pB yB p p
B
B
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2020/11/12
§1.4 理想气体混合物
• 理想气体混合物中某一组分 的分压等于这个组分以与混 合物相同的温度和体积单独 存在时的压力。
B
xBVm*, B xAVm*, A
nBVm*, B nAVm*, A
A
A
混合前纯 B体积 混合前各纯组分体积总
和
单位为1
显然 B 1
B
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§1.4 理想气体混合物
2.理气状态方程对理气混合物的应用
pV nRT nB RT B
pV m RT M mix
上一内容 下§1.1 理想气体的状态方程
例：计算25℃，101325Pa时空气的密度。
（空气的摩尔质量为29 gmol-1） 解：
n V
p RT
101325
8.315 273.15 25
mol m3
40.87 mol m3
d空气＝Vn M 40.87 29 g m3 1.185 kg m3
也就是说 R = pV/nT = pVm/T 中的R不为常数。
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§1.2 摩尔气体常数
pVm/T /(J.mol-1.K-1)
R=8.31 8
6
4
2
理 想气 体
T3(531K) T2(410K)
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§1.4 理想气体混合物
• 理想气体混合物的总体积等于各个组分以与混合物相 同的温度和压力单独存在时的分体积之和。
V VO2 VN2
VO2 VN2
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§1.4 理想气体混合物
例题 空气中氧气的体积分数为0.29，求 101.325kPa、25℃时的1m3空气中氧气的摩尔分 数、分压力、分体积，并求若想得到1摩尔纯氧 气，至少需多少体积的空气。（将空气近似看成 理想气体）
nB nB nA n
A
显然
xB 1
B
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yB 1
B
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§1.4 理想气体混合物
• 用质量分数表示:
wB
mB mB mA m
A
wB 1
B
单位为1
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§1.4 理想气体混合物
• 用体积分数表示:
Mmix混合物的摩尔质量
Mmix yB MB
B
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§1.4 理想气体混合物
m mB nBM B n yBMB nM mix
B
B
B
M mix
m n
B
yB M B
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§1.4 理想气体混合物
pO2 yO2 p
p yO2 p yN2 p
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pN2 yN2 p
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§1.4 理想气体混合物
4.阿马格(Amagat)定律（分体积定律）（19页）
V VB*
B
VB*
nB
RT p
V
nRT p
B
nB RT
p
B
nB
RT p
VB*
B
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第一章 气体
§1.1 理 气想 体气 分体 子的动状理态论 §1.2 摩尔气体常数 §1.3 理想气体的状态图 §1.4 理想气体混合物 §1.5 实际气体 §1.6 气液间的转化—气体的液化
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§1.1 理想气体的状态方程
1.理想气体的状态方程
pV=nRT
××
×
×
×× ×
×
× ×
×
××
可无限压缩
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§1.1 理想气体的状态方程
• 理想气体的状态方程是理想气体的宏观外在 表现 • 理想气体的微观模型反映了理想气体的微观 内在本质
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§1.2 摩尔气体常数
T1(333K)
上一内容
10
20
30
40
50
p/100kPa
CO2在不同温度下的实验结果
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§1.2 摩尔气体常数
pVm/T /(J.mol-1.K-1)
8.6
8.4 R=8.31
8.2
8.0
H2
理 想气 体
N2 CO
7.8 O2
10
20
30
40
p/100kPa
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§1.1 理想气体的状态方程
2.理想气体的模型
• 真实气体微观模型：分子间有相互作用，分子 本身有体积。
E
不 可
0
无
0
分子间距
限
压
缩
分子势能曲线
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§1.1 理想气体的状态方程
• 理想气体微观模型：分子间无相互作用，分子 本身无体积。
在同一温度下不同气体的实验结果
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§1.2 摩尔气体常数
• 真实气体只在温度不太低、压力不太高的情况 下近似符合理想气体状态方程。 • 理想气体是真实气体在 p→ 0 情况下的极限 状态。
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§1.3 理想气体的状态图
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§1.4 理想气体混合物
pV= nRT •等温时，得等温线 （isotherm) •等压时，得等压线 （isobar)
p1V1/T1 = p2V2/T2
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§1.4 理想气体混合物
1.混合物组成表示：
• 用物质量的分数表示: (x表示液体，y表示气体）
对于物质B 单位为1
xB 或yB
R pV nT
[R] Pa m3 Pa m3 mol 1 K 1 mol K
J mol 1 K 1
{R}= 8.3145
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§1.1 理想气体的状态方程 1.理想气体的状态方程
也可以写为 pVm=RT
或 pV m RT M
因为 Vm=V/n
3.道尔顿(Dalton)分压定律 （书18页）
pB = yB p = (nB/n)p = (nB/n) nRT/V 所以 pB=nBRT/V=(nB/n) nRT/V
pB yB p p
B
B
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§1.4 理想气体混合物
• 理想气体混合物中某一组分 的分压等于这个组分以与混 合物相同的温度和体积单独 存在时的压力。
B
xBVm*, B xAVm*, A
nBVm*, B nAVm*, A
A
A
混合前纯 B体积 混合前各纯组分体积总
和
单位为1
显然 B 1
B
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§1.4 理想气体混合物
2.理气状态方程对理气混合物的应用
pV nRT nB RT B
pV m RT M mix
上一内容 下§1.1 理想气体的状态方程
例：计算25℃，101325Pa时空气的密度。
（空气的摩尔质量为29 gmol-1） 解：
n V
p RT
101325
8.315 273.15 25
mol m3
40.87 mol m3
d空气＝Vn M 40.87 29 g m3 1.185 kg m3