高分子的力学性能
高分子物理高分子的力学性能
高分子物理高分子的力学性能引言高分子是由大量重复单元组成的长链聚合物，具有广泛的应用领域。
高分子材料的力学性能是评估其性能和应用范围的重要指标之一。
本文将重点介绍高分子物理高分子的力学性能，包括拉伸性能、弯曲性能和压缩性能。
拉伸性能拉伸性能是衡量高分子材料抵抗拉伸变形的能力。
引伸模量是评估高分子材料刚度的指标，反映了材料在受力下沿着拉伸方向的抗弯刚度。
拉伸模量越大，材料刚度越高，说明材料越难被拉伸变形。
另一个重要的指标是断裂伸长率，即材料在断裂前所能延伸的长度与原始长度之比。
断裂伸长率越大，材料的延展性越好，能够在受力下更好地承受高应变。
弯曲性能弯曲性能是评估高分子材料在受力下的弯曲变形能力。
弯曲模量是衡量材料刚度和弯曲抗弯能力的指标，它反映了材料在弯曲过程中所需的力和弯曲程度之间的关系。
弯曲模量越大，材料的刚度越好，弯曲变形能力越低。
另一个重要的指标是弯曲强度，即材料在抵抗内部应力下断裂弯曲的能力。
弯曲强度越高，材料越能够承受弯曲应力而不断裂。
压缩性能压缩性能是评估高分子材料在受力下的抗压能力。
压缩模量是衡量材料在受压过程中抗弯刚度的指标，它反映了材料在压缩过程中所需的力和压缩程度之间的关系。
压缩模量越大，材料的刚度越高，抗压变形能力越低。
另一个重要的指标是压缩强度，即材料在抵抗内部应力下断裂压缩的能力。
压缩强度越高，材料越能够承受压缩应力而不断裂。
影响高分子材料力学性能的因素高分子材料的力学性能受多种因素影响。
其中，聚合度是一个重要的因素，即聚合物链的长度。
聚合度越高，链段之间的力学相互作用越多，因此材料的力学性能越好。
另一个重要因素是材料的结晶度。
高结晶度的材料通常具有更好的力学性能，因为结晶区域可以提供更多的强度和刚度。
此外，材料的处理方式和加工工艺也会对力学性能产生影响。
高分子物理高分子的力学性能是评估其应用潜力和性能表现的关键指标。
拉伸性能、弯曲性能和压缩性能是评估高分子材料力学性能的重要指标。
高分子材料性能测试力学性能
3.1.2 高分子经典应力－应变曲线 I
3.1 拉伸性能
(c)旳特点是硬而强。拉伸强度和弹性模量大，且有合适旳伸长率，如硬聚氯乙烯等。(d)旳特点是软而韧。断裂伸长率大，拉伸强度也较高，但弹性模量低，如天然橡胶、顺丁橡胶等。
3.1 拉伸性能
3.1.2 高分子经典应力－应变曲线 III
(e)旳特点是硬而韧。弹性模量大、拉伸强度和断裂伸长率也大，如聚对苯二甲酸乙二醇酯、尼龙等
塑性(Plasticity)：外力作用下，材料发生不可逆旳永久性变形而不破坏旳能力。
Mechanical properties of materials
应 力
应 变
Mechanical properties of materials
3.1 拉伸性能
3.1.1 应力－应变曲线
Байду номын сангаас
高分子应力-应变过程
3.1 拉伸性能
电子万能试验机
3.1 拉伸性能
3.1 拉伸性能
3.1.5 拉伸性能测试原理 拉伸试验是对试样延期纵轴方向施加静态拉伸负荷，使其破坏，经过测量试样旳屈服力、破坏力和试样标距间旳伸长来求得试样旳屈服强度拉伸强度和伸长率。
3.1 拉伸性能
3.1.6 测量方法即实验环节 ①试样旳状态调节和试验环境按国家原则规定。②在试样中间平行部分做标线，示明标距。③测量试样中间平行部分旳厚度和宽度，精确到0.01mm，II型试样中间平行部分旳宽度，精确到0.05mm，测3点，取算术平均值。④夹具夹持试样时，要使试样纵轴与上下夹具中心连线重合，且松紧适宜。⑤选定试验速度，进行试验。⑥记录屈服时负荷，或断裂负荷及标距间伸长。试样断裂在中间平行部分之外时，此试样作废，另取试样补做。
高分子材料的力学性能
高分子材料的力学性能
01 高聚物的抗拉强度
02 长期强度
高分子材料的力学性能
抗拉强度：
在规定的温度、湿度和加载速度下，在试样上沿轴 向施加拉力直到试样被拉断为止，断裂前试样所承受的 最大载荷与试样截面之比称为抗拉强度。
宽度b
厚度d
P
t
p bd
p A0
抗拉强度越大，说明材料越不易断裂、越结实
高分子材料的力学性能
高分子材料的力学性能
玻璃纤维是将玻璃材料通过拉丝形成的纤维状的玻璃， 没有固定的熔点。是一种综合性能优异的无机非金属材料， 通常作为复合材料增强基材、电绝缘材料、耐热绝热材料、 光导材料、耐蚀材料和过滤材料等，广泛应用于国民经济各 个领域。
玻璃纤维
高分子材料的力学性能
玻璃纤维对高聚物的增强：
短玻璃纤维可以提高热塑性塑料的强度，还可以用玻璃纤维与其 他织物复合而制成玻璃钢。
玻璃钢的性能优越，其强度高于钢，是以玻璃纤维制成玻璃布，
以不同的角度排列，以环氧树脂、酚醛树脂、呋喃树脂的顺序形成涂 层，经加热、层压、固化而成。
材料
拉伸强度/MPa
未增强
23
聚乙烯
右表为一些热塑性
增强
76
塑料用玻璃纤维增
未增强
58
聚苯乙烯
强后其拉伸强度的
增强
96
变化
未增强
62
聚碳酸酯
增强
140
未增强
在高分子材料中长期强度指一定时间后，高分子材料 不发生断裂时的强度值。
长期
t
谢谢！
高分子材料的力学性能
2、应力和缺陷：
缺陷的存在将使材料受力时内部压力分布不平均， 缺陷附近范围内的应力急剧地增加，远远超过压力平均 值，这种现象称为应力集中，缺陷就是应力集中物，包 括裂缝、空隙、缺口、银纹和杂质等，缺陷成为材料的 薄弱环节，材料的破坏就从这些缺陷处开始而扩展到 整个体系，严重降低材料的强度。
高分子材料的结构与力学性能研究
高分子材料的结构与力学性能研究高分子材料是一类重要的工程材料，具有广泛的应用领域。
它们的性能很大程度上取决于其结构与力学性能之间的关系。
因此，对高分子材料的结构与力学性能进行深入研究是十分必要的。
一、高分子材料的结构高分子材料的结构是指其中分子的组成和排列方式。
其主要由聚合物链的排列方式、分子量分布以及分子内外力结构等因素决定。
首先，聚合物链的排列方式对高分子材料的性能有显著影响。
一种常见的排列方式是线性结构，即聚合物链呈直线排列。
这种结构能够使高分子材料更加柔软、可拉伸，并具有较高的延展性。
相反，如果聚合物链呈无规则状或高度交织状排列，则高分子材料的强度和硬度会明显提升。
其次，分子量分布也是高分子结构的重要方面。
分子量分布越广，高分子材料的性能越稳定。
这是因为分子量越大，高分子材料的强度和硬度越高。
然而，如果分子量分布过窄，容易导致性能不均匀，从而影响材料的应用。
最后，分子内外力结构对高分子材料的结构和性能同样起着关键作用。
分子内的键长、键角和二面角等结构参数决定了高分子材料的刚性和柔软性。
而分子之间的力结构包括范德华力、静电力和氢键等，可以影响材料的粘合性和熔融性。
二、高分子材料的力学性能高分子材料的力学性能包括强度、硬度、韧性以及流变性等方面。
这些性能与材料的结构密切相关。
首先，强度是衡量材料抵抗外力破坏能力的重要指标。
高分子材料的强度主要取决于其内部的结构以及分子内外的各种力作用。
一般来说，高分子材料强度较低，但具有较好的拉伸性能和延展性。
其次，硬度是衡量材料抵抗表面刮擦、磨损和压缩的能力。
高分子材料的硬度主要由分子链的排列方式和分子量分布来决定。
线性排列和较窄的分子量分布会导致高分子材料较好的硬度。
韧性是衡量材料断裂前出现塑性变形的能力。
高分子材料的韧性与其延展性有关，而延展性又与聚合物链的排列方式和分子结构有关。
流变性是指高分子材料在外力作用下的变形行为。
它与材料的粘弹性和塑性变形有关。
高分子物理----高分子的力学性能
一般刻痕试样的冲击强度小于这一数值为脆性断裂，大
于这一数值时为韧性断裂。但这一指标并不是绝对的，
例如玻璃纤维增强的聚酯塑料，甚至在脆性破坏时也有
很高的冲击强度。
7.1 玻璃态与结晶态聚合物的力学性质
2. 高聚物的理论强度 从分子结构的角度来看，高聚物的断裂要破坏分子 内的化学键，分子间的范德华力与氢键。
7.2 高弹态聚合物的力学性质
加入增塑剂虽然可以降低Tg，但有利条件，因此选
用增塑法来降低Tg必须考虑结晶速度增大和结晶形成的 可能性。
7.2 高弹态聚合物的力学性质
（2）共聚法
共聚法也能降低聚合物的Tg，如：PS的主链上带有体 积庞大的苯基，聚丙烯腈有强极性腈基存在，Tg都在室温 以上，只能作为塑料和纤维使用，如果用丁二烯分别与苯 乙烯和丙烯腈共聚可得丁苯橡胶和丁腈橡胶，使Tg下降。 例如：丁苯30，Tg=-53℃，丁腈26，Tg=-42℃。
7.1 玻璃态与结晶态聚合物的力学性质
（3）当温度升高到Tg以下几十度范围内，如曲线③，过
了屈服点后，应力先降后升，应变增大很多，直到C点断裂，
C点的应力称为断裂应力，对应的应变称为断裂伸长率ε 。
7.1 玻璃态与结晶态聚合物的力学性质
（4）当温度升至Tg以上，试样进入高弹态，在应力不大
时，就可发生高弹形变，如曲线④，无屈服点，而呈现一段
应力称为屈服应力或屈服强度。
7.1 玻璃态与结晶态聚合物的力学性质
屈服点之后，应力有所下降，在较小的负荷下即可产生形 变，称为应变软化。之后应力几乎不变的情况下应变有很大 程度的增加，最后应力又随应变迅速增加，直到材料断裂。
7.1 玻璃态与结晶态聚合物的力学性质
四、几类高聚物的拉伸行为 1. 玻璃态高聚物的拉伸
高分子材料的力学性能测试及其应用研究
高分子材料的力学性能测试及其应用研究高分子材料是一类重要的工程材料，主要用于纺织、建筑、电子、医药等领域。
高分子材料具有轻量、高强、高韧性、耐磨损、耐腐蚀等特点，因此广泛应用于各种领域。
在使用高分子材料的过程中，需要了解其力学性能，以便更好地设计、制造和使用。
本文将介绍高分子材料的力学性能测试方法和应用研究。
一、高分子材料的力学性能高分子材料的力学性能包括弹性性能、塑性性能和破坏性能。
其中弹性性能是指材料在受力后恢复原状的能力，主要包括弹性模量和泊松比。
塑性性能是指材料在受力后能够发生变形的能力，主要包括屈服强度和延伸率。
破坏性能是指材料在受到足够大的载荷后会发生破坏的能力，主要包括断裂韧性和破坏模式。
二、高分子材料的力学性能测试方法1、拉伸试验拉伸试验是最常用的高分子材料力学性能测试方法之一。
通过将试样拉伸至断裂点，测量其载荷与变形量的关系，可以得到材料的应力-应变曲线。
从应力-应变曲线中，可以计算出材料的弹性模量、屈服强度、断裂强度和断裂伸长率等重要参数。
拉伸试验可以使用单轴拉伸机、万能试验机等设备进行。
2、压缩试验压缩试验是评估材料抗压能力的一种方法。
该试验通常以轴向载荷进行，压缩试验结果可以用于确定材料的体积模量或多轴应力状态下的应变量。
根据材料应变分布的不同，可以得到不同的应力-应变曲线，从而得到压缩弹性模量和屈服应力等参数。
3、剪切试验剪切试验可以评估材料的剪切性能，通常使用剪切试验机进行。
在剪切试验中，试样被植入两个夹具中，夹具沿着对称面施加力，使试样发生沿切平面的剪切变形。
通过测量必要的载荷和位移，可以获得材料剪切应力和剪切应变，并从中得出剪切模量和剪切强度等重要参数。
4、冲击试验冲击试验是评估材料耐冲击能力的一种方法。
通常在低温下进行，使用冲击试验机施加冲击载荷，在断裂前测量材料的冲击强度和断裂韧性等参数。
这种试验可以评估大多数高分子材料的耐冲击性和脆性，在材料开发和制造中具有重要的应用价值。
高分子材料的力学性能模拟及分析
高分子材料的力学性能模拟及分析高分子材料是一种重要的材料类型，具有许多引人注目的优良性能。
它们具有很高的可塑性和韧性，可以成型为各种复杂形状，且可以在不同温度和湿度下使用。
在这篇文章中，我们将讨论高分子材料的力学性能模拟及其分析方法。
高分子材料的力学性能高分子材料的力学性能是指材料在受力时的反应，包括材料的弹性、塑性、断裂等性质。
这些性能对于材料的使用非常关键，因为它们决定了材料的强度、韧性和耐久性等方面。
在高分子材料中，弹性模量是衡量材料弹性性能的一项关键指标。
弹性模量可以定义为材料在受力时的弹性变形与应力的比值。
高分子材料的弹性模量通常比金属和陶瓷等传统材料低，这是由于高分子材料的链状分子结构和较弱的相互作用力导致的。
除了弹性模量，高分子材料还表现出不同的塑性行为。
塑性行为主要由两个因素决定：分子在受力下的形变和传递形变的机制。
高分子材料通常表现出可塑性行为，这意味着他们可以在受到压力时变形而不会破裂。
分析高分子材料的力学性能分子动力学模拟是一种非常有效的方法，可以用来分析高分子材料的力学性能。
分子动力学模拟是一种计算机模拟技术，可以模拟分子之间相互作用的力学行为。
在分子动力学模拟中，分子被建模为一系列离散的质点，并通过牛顿运动定律来计算分子的位置和速度随时间的变化。
分子动力学模拟可以提供高分子材料的微观结构和力学性能的详细信息。
通过模拟，我们可以了解材料在受力时的分子间相互作用和变形，并且可以预测材料的力学性能，如弹性模量、塑性性质和断裂行为等。
另一种用于分析高分子材料的力学性能的技术是有限元方法。
有限元方法是一种数值分析技术，广泛应用于工程、物理学和其他学科。
有限元方法的基本思想是将大型问题分解为许多小型问题，然后使用计算机程序解决。
在有限元方法中，高分子材料被分解成数百万个小元素，然后通过数值方法来求解每个元素的力学行为。
这些小元素的行为可以被组合成整个材料的力学性能。
总结高分子材料是一种非常重要的材料类型，因为它们具有许多优良的性能。
高分子的力学性能
银纹如果不发展为裂纹，对材料的冲击强度提高 有贡献
-22-
（4） 增塑剂
增塑剂：具有低挥发性的低分子量有机物或柔性高 分子—— 酯类、醇类、聚酯、丙烯氰，丁二烯共聚 物、氯化石蜡等，能降低聚合物体系的黏度及聚合 物的玻璃化温度，弹性模量、屈服应力、抗张强度， 但断裂伸长与冲击强度则上升。
-5-
2. 压缩变形 P为单位面积上的静压力；
V为初始体积；△V为体 积变化。
P B V V
3. 剪切变形
σs为剪切应力； εs为剪切应变
s G s
-6-
模量：理想弹性体的应力与应变遵从虎克定律 E = σ / ε E 称为杨氏模量 G = σ/S/D G 称为切变模量
柔量：模量的倒数
3.1.2 强度与破坏
强度是指物质抵 抗破坏的能力
拉伸外力 弯曲力矩
压力 冲击载荷
拉伸强度 抗弯强度 压缩强度 冲击强度
拉伸模量 弯曲模量 硬度
材料的断裂方式分析
聚合物材料的破坏可能是高分子主链的化学键断裂或是 高分子分子间滑脱或分子链间相互论值
分子间滑脱
第3章 高分子结构与性能-2
高分子的力学性能
结构~性质关系——构效关系，可用类似拓扑 指数来表达，拓扑指数法是基于图形理论，从 图的不变量出发，利用各种算法算出一个数用 来描述化合物的性质。——计算化学，药物分 子设计较为成功。
特点：1.唯一性；2.相关性
-2-
如今已出现100余种指数，但各有优缺点。如Wienter, Randic指数相关性好，但唯一性差；Balaban的J指数唯一性 好，但相关性差。理想的拓扑指数是相关性、唯一性均好， 且计算简便的指数法。例如中科院长春应用化学所提出的 从邻接矩阵出发的EA系列指数。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
d
1
1 1 2 1d d 0
y
1 0
d d 1
在真应力-应变图上从横坐标点 = 1
向曲线上作切线，其切点就是屈服点， 对应的真应力就是屈服真应力。
Three types of true stress-strain curve
三种真应力-应变曲线
AB
0
1 0
1 0
1. 从横坐标点不能向曲线上作切线，这种聚合物拉伸时随负荷增大而均 匀伸长，但不能成颈。
c 2asE12
裂缝面积
单位面积裂 缝的表面能
Griffith Equation
Stress Intensity Factor 应力强度因子
Griffith Equation
c 2asE12
KIC
ca122 sE
> C 时破坏
KI > KIC 时破坏
K Ia12
应力强度因子
材料本身 的性质
Molecular Theory 断裂的分子理论
d>1.5nm时化学键破坏
高分子链
f E d 5 .1 8 .5 1 1 1 0 1 J 0 9 m /0 根 3 .9 1 9 0 N /根
的截面积
A0.2nm 2 根
破坏单位面积 化学键所需的力
单位面积的 高分子链数
N51108根 m 2
f 3 N . 9 1 9 N 根 0 5 1 1 根 8 m 0 2 2 1 1 N m 0 0 2
2. 从横坐标点可向曲线上作一条切线，切点即为屈服点，聚合物拉伸时 随负荷增大而均匀伸长，到切点时成颈，随后细颈逐渐变细，负荷下 降直至断裂。
3. 从横坐标点可向曲线上作二条切线，在A处达极大值，成颈，进一步拉 伸时沿曲线下降直至B点，之后应力稳定在B点。细颈稳定，试样被冷 拉，直至试样全部变成细颈，最后，进一步拉伸则继续发展直至断裂。
Polymer Physics
高分子物理
高分子的力学性能
Mechanical Properties of Polymers
Mechanical Properties
Tensile 拉伸
拉伸强度，拉伸（杨氏）模量，断裂伸长率， 屈服强度，100％定伸应力…
Impact 冲击
悬臂梁，简支梁，落锤… 缺口，无缺口
上出现与拉伸方向成约45角倾斜的
剪切滑移变形带（Shear band)，并
且逐渐生成对称的细颈
A
A
A0
cos
F//Fsin FFcos
F A A F 0co 2s0co 2s
F A
F//
F
F
A0
//F A //A F 0sic no 1 2 s0si2n
Analysis of the stress during tensile test
如果不考虑其他因素的影响，可以由微观角 度计算出聚合物的理论强度
为了简化问题，把聚合物断裂的微观过程归 纳为三种
化学键破坏 分子间滑脱 范德华力或氢键破坏
Chain scission 断链
断裂截面上所有高分子链的化学键同时破坏 化学键键能
破坏一根化学 键所需的力
E 3k 5 m J 0 5 .8 o 1 l 10 J 9 根
U'103 J/mol
134 230 218~222 230~243 318~335 180
Merry Christmas
9.4 Tensile Strength of Polymers
高分子的拉伸强度
Theoretical strength 理论强度
从分子结构的角度看，聚合物之所以有抵抗 外力破坏的能力，主要靠分子内的化学键和 分子间的范德华力和氢键
薄弱环节出现应力集中而产生局部的塑性形
银纹
变和取向，以至于在材料表面或内部垂直于
应力方向上出现的微细的空化条纹状形变区
银 纹 的 长 约 100m 、 宽 约 10m 、 厚 约 1m ， 外 形 与 裂 缝
（Crack）相似，但裂缝内部是空的，而银纹内部有许多高
度取向的聚合物微纤，这些微纤把银纹体的两个面连接起来
Mc，非晶态聚合物的分子量达到Mc以上时就会产生分 子间缠结，形成物理交联点 PS等脆性聚合物的Mc（19000）较大，缠结点密度低， 缠结链伸长的长度大，容易产生银纹 PC等韧性聚合物的Mc（2490）较小，缠结点密度高， 缠结链伸展较困难，容易发生应变硬化，这种情况下银 纹化形变不会得到充分发展，当应力增大到剪切屈服应 力时，试样即可产生剪切形变
I Elastic deformation
普弹形变
键长键角运动，可回复
II Forced rubber-like
Y
B
deformation
强迫高弹形变
链段沿外力方向取向
加热至Tg以上可恢复
III Viscous flow
I
II III
粘流形变
整链相互滑移或断链
不可回复
0
y
b
Types of stress-strain curve 应力
并沿外力方向取向，微纤之间为空隙隔开。银纹体中聚合物
的体积分数约为40~60%。银纹进一步发展，以至于微纤断
裂时，就成为裂缝
银纹形变导致的体积增加，而截面积基本不变
银纹的产生与发展吸收了大量能量
Shear band and Craze
剪切带和银纹
银纹和剪切变形带是聚合物形变的两种主要形式 某种聚合物采取什么形式主要取决于其临界缠结分子量
脆性试样在最大切应力达到剪切强度之前，横截面上的法向正应力 已达到材料的拉伸强度，因此试样还来不及屈服就断裂了，而且断 面与拉伸方向相垂直。
Shear band and Craze
剪切带和银纹
Shear band 剪切带
剪切带是韧性聚合物在单向拉伸至屈 服点时出现的与拉伸方向成约45角倾 斜的剪切滑移变形带
9.2 Yielding of Polymer
聚合物的屈服
Cold drawing 冷拉
脆性聚合物在断裂前试样并没
有明显变化，断裂面一般与拉
伸方向垂直，而且很光洁
韧性聚合物在屈服后产生细颈 Nhomakorabea（neck），之后细颈逐渐扩展，
应变增加而应力不变，这种现
象称为冷拉（cold drawing），
直至细颈扩展到整个试样，应
A’
U0
A
B
Distance
Potential barrier of a chemical bond
Blue: without stress Red: with stress
Activation energy of fracture 断裂活化能
在拉伸应力作用下，材料寿命与应力的关系为
0expU0R T
9.3 Fracture Theory of Polymers
高分子的断裂理论
Griffith Fracture Theory
Griffith断裂理论
该理论由Griffith于60年前为解释玻璃纤维的 断裂强度而提出，目前广泛应用于金属和非 金属材料的断裂现象
Griffith认为，实际的脆性固体在受到外力作 用时，由于局部不均匀性，会在垂直于主应 力方向上产生裂缝，在裂缝的两端产生应力 集中。当局部应力超过材料的内聚力时，就 会导致裂缝增长并进而使材料断裂
真应力-应变曲线
True stress
真应力 F
A
无体积变化
且均匀变形
AA0l0 A0
l 1
y
F11
0
A 0
Considère drawing Considère作图法
How to find yield point in true stress-strain curve?
d 0 屈服点定义
拉伸应变
l0 l0
True stress
真应力
’ F
A
l0 l
l
F
Typical stress-strain curve
Y: yield point 屈服点
y: yield strength 屈服强度
y: elongation at yield 屈服伸长率 by
Y
B: break point 断裂点
剪切带的厚度约1m，在剪切带内部， 高分子链沿外力方向高度取向
剪切带内部没有空隙，因此，形变过 程没有明显的体积变化
剪切带的产生与发展吸收了大量能量。 同时，由于发生取向硬化，阻止了形 变的进一步发展
剪切带
Shear band and Craze
剪切带和银纹
Craze 银纹
裂缝
银纹是聚合物在应力作用下，于材料的某些
Y’
b: break strength 断裂强度 y: elongation at break 断裂伸长率
Tensile strength 拉伸强度
t y,b
Young's Modulus 杨氏模量 0 y Etan
Fracture energy 断裂能: OYB面积
B B’
b
Molecular motion during tensile test 拉伸过程中高分子链的运动
Stress Concentration 应力集中
在无限大的平板上刻一椭圆孔。在垂直于长轴方向施以均 匀张应力，则在椭圆孔附近存在应力集中，两端的应力最 大。Lnglis导得
m012ba
0
m
椭圆
a >> b
2b
m 20
a
裂缝
裂缝尖端 曲率半径
2a
0
Stress distribution near an ellipsoid