化工热力学第三版课后答案完整版朱自强
第二章 流体的压力、体积、浓度关系:状态方程式
2-1试分别用下述方法求出400C 、4.053MPa 下甲烷气体的摩尔体积。(1)理想气体 方
程;(2) RK 方程;(3)PR 方程;(4)维里截断式(2-7)。其中B 用Pitzer 的普遍化 关联法计算。
[解](1)根据理想气体状态方程,可求出甲烷气体在理想情况下的摩尔体积 V id 为
(2)用RK 方程求摩尔体积
将RK 方程稍加变形,可写为
RT b a(V b) p T 0.5 pV (V b)
其中
从附表1查得甲烷的临界温度和压力分别为T c =190.6K, p c =4.60MPa ,将它们代入a, b 表达式得
以理想气体状态方程求得的V id
为初值,代入式(E1)中迭代求解,第一次迭代得到y 值为
第二次迭代得V 2为
1.3897 10 3m 3 mol
V 1和V 2已经相差很小,可终止迭代。故用 RK 方程求得的摩尔体积近似为
(E1)
V 2
3
1.381 10
2.9846 10
3
5
3.2217 (1.3896 10
2.9846 10 )
0 5
6
3
3
5
673.15 . 4.053 10 1.3896 10 (1.3896 10 2.9846 10 )
1.381 10
2.9846 10
2.1120 10
(3)用PR方程求摩尔体积
将PR方程稍加变形,可写为
V RT b a(^—
(E2)
p pV(V b) pb(V b)
R1 2? 3
式中a 0.45724—-
P c
从附表1查得甲烷的=0.008。
将T c与代入上式用P c、T c和求a和b,以RK方程求得的V值代入式(E2),同时将a和b 的值也代入该式的右边,藉此求式(E2) 左边的V值,得
V &4 5615 2.68012 10 5 4.053 106
0.10864 (1.390 10 3 2.68012 10 5)
6 3 3 5 5 3 5
4.053 10 [1.390 10 (1.390 10 2.68012 10 ) 2.68012 10 (1.390 10 2.68012 10 )]
1.381 10 3
2.68012 10 5 1.8217 10 5
1.3896 10 3m3mol 1
再按上法迭代一次,V值仍为1.3896 10 3m3 mol 1,故最后求得甲烷的摩尔体积近似为
3 3 1
1.390 10 m mol 。
(4)维里截断式求摩尔体积
根据维里截断式(2-7)
B c B 0 B
1
RT c
B 0 0.083 0.422/T r 1.6 (E5)
1 4 2
B 0.139 0.172/TJ (E6)
其中
已知甲烷的偏心因子 =0.008,故由式(E4)?(E6)可计算得到
从式(E3)可得
因 Z ■pV
,故
RT
四种方法计算得到的甲烷气体的摩尔体积分别为 1.381 10 3
> 1.390 10 3
> 1.390 10 3
和
1.391 10 3
m 3
mol 1
。其中后三种方法求得的甲烷的摩尔体积基本相等,且与第一种方法 求得的值差异也小,这是由于该物系比较接近理想气体的缘故。
2-2含有丙烷的0.5 m 3
的容器具有2.7Mpa 的耐压极限。出于安全考虑,规定充进容器 的
丙烷为127C ,压力不得超过耐压极限的一半。试问可充入容器的丙烷为多少千克 ?
[解]从附表1查得丙烷的P c > T c 和,分别为4.25MPa, 369.8K 和0.152。贝U
用普遍化压缩因子关联求该物系的压缩因子 乙根据T r > p r 值,从附表(7-2 ), (7-3 )插 值
求得:
Z 1虫
RT
BP c ( P r \
RT
(E3)
(E4)
Z(0)0.911 , Z⑴0.004,故
丙烷的分子量为44.1,即丙烷的摩尔质量M为0.00441 kg
所以可充进容器的丙烷的质量m为
从计算知,可充9.81 kg的丙烷。本题也可用合适的EOSt和其它的普遍化方法求解。
2-3根据RK方程、SRK方程和PR方程,导出其常数a、b与临界常数的关系式。
[解](1)RK方程式,
RT
P V b T0.5V(V b)
利用临界点时临界等温线拐点的特征,即
(^)T T C0
将式(E1)代入式(E2)得到两个偏导数方程,即
临界点也符合式(E1),得
RT C a
V c b T C0.5V C(V C b) (E1) (E2)
(V^7 诜7)0(E3) 為言亡血)0 (E4)
(E5)
式(E3) ~ (E5)三个方程中共有a 、b 、p c 、T c 和乂五个常数,由于V 的实验值误差较大, 通常将其消去,用p c 和T c 来表达a 和b 。解法步骤如下:
式(E3)~( E5),且整理得
对式(E8)整理后,得
式(E9)减去(E10),得
令吐Z c (临界压缩因子),
RT c
即V c
乙RT c
。 P
同理,令a
住,b
P c
b
RT
P c
b
为两个待定常数。将a 、b 、V c 的表达式代入
a
(2Z c
b
) 2 2"
Z c (Z c b ) (Z c
1 b7
(E6)
a
(3Z c 2 3 b Z c
b 2
) __
Z c 3
(Z c~~忆
(E7)
Z c ( Z c
——1 b )
乙 b
(E8)
式(E6)除以式 (E7),式(E6)
除以式(E8)得 Z c 3
3
2 2
b Z
c
3 b Z c
b
3
(E9)
2Z c 3
2 2
Z c 3 b Z c 2
b Z
c
b
2
b
3
(E10)
乙(Z c
b
)(1 Z c
a
Z c b
b
)
(E11)
2 2
(1 3ZJ( b 2 b Z c Z c ) 0 (E12) 由式(E12)解得
Zc 3,或
b ( -2 1)Z
c (此解不一定为最小正根),或
b i)Z
c (b不能为负值,宜摒
弃)
1
再将Z c 3代入式(E9)或式(E1。),得
3 2 1 1
(E13)
b b b '
3 27
解式(E13),得最小正根
为
1
将 Z c—和b 0.08664 代入式(E11),得a 0.42748,故
3
0.42748R2T c2.5
a
(E14)
P c
b 0.08664 RT c
(E15) P c
式(E14)和式(E15)即为导出的a、b与临界常数的关系式。
(2)SRK方程
立方型状态方程中的a、b与临界常数间的通用关系式可写为
SRK方程的是T c与的函数,而RK方程的T r0.5,两者有所区别。至于a与b的求算
方法对RK 和SRK 方程一致。因此就可顺利地写出 SRK 方程中a 、b 与临界常数间的关系式
0.42748R 2T c 2
P c
b
0.08664 RT c
P c
(3) PR 方程
由于PR 方程也属于立方型方程,a 、b 与临界常数间的通用关系式仍然适用, 的值却与方程的形式有关,需要重新推导
PR 方程由下式表达
因(加=0
经简化,上式可写为
RT c
2aJV c b)
2
2 2 2 2 2
(V c b) (V c b ) 4bV c (V c b )
把V c
、a c -aRT
^、b -bRTc
代入式(E19)中,化简得出
p
c
P c
p
c
(E16)
(E17)
Vi
RT c
2a
V c b
2 2a
c
2
(V b)
[V (V b) b(V b)]
(E18)
(E19)
1 ________
(Z c b )2 (Z c 2
a (Z c
b
)
b
2
) 4Z c b (乙2
b
2
)
(E20)
对式(E18)再求导,得
将上式化简后得出
(E22)
4 3 2
2
3
4
、
c 12
b Z
c
14b Z
c 4
b
乙 5
b ) _____________________________
b
2
Z c 6
—
(E23)
PR 方程的Z c =0.3074,将其分别代入式(丘21)和(E23)后,就可联立解出
a
与b ,得
到a =0.45724和 b =0.0778。最后得到
2
(p
)
2R 兀 2a c [(V c 7 8 b 2)2 4b 乂(V c 2 b 2) (V c b)(4V 『 4b 2V c 12b 乂2 4b 9
)]
V^T T c
(V c b)3
[(V c 2 b 2)2 4bV c (V c 2 b 2)]2
(E21) 再将V c
乙RT 、a
c
P c
空、b
P c
bRTc
代入式(E22)中,化简得出
P c
a
(3Z
Z c 8 8 b Z c 7 20 jZ
再求乙醇在该状态下的摩尔体积,V 按R-K 方程求算压力,有
8.314 (227 273.15) 28.039
1.229 10 10 11 5.828 1012 500.150.5 1.229*10 3 (1.229 10 3 5.828 10 5) ( 2) (3.5519 0.7925) 1013
2.759 106 Pa 2.759MPa
用SRK 方程计算
为0.635。 SRK 方程中的a 和b 分别计算如下:
1.229 10 3m 3 mol 1,将上述有关数值代入 SRK 方程,得
(3)用PR 方程计算
将上述数值代入PR 方程,得
8.314 500.151.229 10 3 5.2334 10
1.37203
( 3)
3
3
5
5
3
°丿
1.229 10 (1.229 10
5.2334 10 ) 5.2334 10 (1.229 10 5.2334 10 )
13
(3.5339 0.83848) 10 Pa 2.695MPa 用普遍化维里系数法计算
根据临界常数和以RK 方程求出的p 为初值,求出对比温度和对比压力,即
P r
p 2.759 P c
6.38
0.4324, T r
T 500.15
T c 516.2
0.9689
从附表1查得乙醇的
在给定条件下乙醇摩尔体积为
所以
因2.784和2.759比较接近,不需再迭代。
将4种方法计算得到的结果列表比较。
由上表知,所用四种方法的计算误差都不大,但以RK方程法求得的值和实验值最为接近。其余的方法稍差。第一和第四种方法得到的是负偏差,而第二和第三种方法却是正偏差。
2-5某气体的p-V-T关系可用RK方程表述,当温度高于T c时,试推导出以下两个极限斜率的关系式:(1)limj -Z)T;(2)[im(-Z)T。两式中应包含温度T和RK方程的常数a
[解]根据压缩因子的定义
pV
RT
将式(E1)在恒T下对p求偏导,得
(E1)
RT RT(
RT
(E2)
根据RK方程
可求出导,
(_P)RT a(2V b)
(V)T(V b)2 T0.5V2(V b)2
(E3) 将(E3)代入(E2),得
厶V RT a(2V b) ] !
(p)T RT RT[ (V b)2 T0.5V2(V b)2]
(E4)
卫也用RK方程来表达,即
RT
p 1 _____ a
RT V b RT1.5V(V b)
(E5)
将(E5)代入
(E4),
得
(1) 当p 0,V ,故
(2) 当p
V b,故
(1)、(2)两种情况下得到的结果即为两个极限斜率的关系式
2-6试分别用普遍化的RK 方程、SRK 方程和PR 方程求算异丁烷蒸气在350K 1.2Mpa
下的压缩因子。已知实验值为 0.7731
[解](1)将RK 方程普遍化,可见原书中的(2-20C )和(2-20d ),即
式(E2)的右边的Z 以1为初值代入进行迭代,直至得到一收敛的 Z 值。由附表1查得异
丁烷的 p c 、T c 分别为 p c =3.65MPa , T c =408.1K ,则
T r -卫竺 0.8576,
P r —丄2 0.3288
T c 408.1
p c 3.65
以Z=1代入式(E2)右边,得
把m 代入式(E1)右边,得
再把Z 1 =0.8346代入式(E2),解得h ?,代入式(E1),得 按此方法不断迭代,依次得
Z 3 =0.7965, 乙=0.7948, Z 5=0.7944
Z 5和乙已非常接近,可终止迭代。异丁烷蒸气的压缩因子为 Z=0.7944
(2) SRK 的普遍化形式如下(见原书式(2-21 ))
h=
4.9340( T r 1.5
0.08664P ZT r
(E1)
(E2)
1 4.9340Fh
1 h 1 h
1 F 評1 m (1 T ;5
) ]2
(E4)
I r
2
0.176 (E5)
(E6)
取Z 0=1 求h 值循环迭代求Z 值得收敛的Z 值
0.176,故根据式(E5)和式(E4)可得
以Z 0=1代入式(E6)右边,得
再由式(E3)可得
按上述方法,依次可得
乙=0.7947,Z 3 =0.7864,乙=0.7843,Z 5=0.7839,Z 6 =0.7837
Z 6和Z 5已非常接近,可终止迭代。故 Z =0.7837
(3)用普遍化的PR 方程计算
若要按例2-4的思路来计算,必先导出类似于式(2-21 )的普遍化的PR 方程。
令h -,则
V
V b (1 h )b
, V b (1 h )b
, p 吟1
h h
b
(E3)
0.480 1.574
0.08664 p r
迭代的过程为:求m 和F 值 查得异丁烷的偏心因子,
将上述4式代入式(2-18 ),并简化后,得
RT __________ a
b b b b
h) (1 h)- b(1 h)- h h h
h
Z 2=0.7824,Z 3=0.7731,乙=0.7706,乙=0.7699,Z 6=0.7697。由于前后 两次迭代出的Z 值已很接近,从而得出异丁烷的 Z=0.7697,与实验值0.7731相比,误差
为 0.44%。
由RK 和SRK 方程计算得到的异丁烷的Z 分别为0.7944和0.7837,它们与实验值的计 算误差分别为-2.76%和-1.37%。可见,三种方法中,普遍化 PR 方程计算结果显得更好些
P — (1 hZRT ,即
[hRT Z
RTh1 h (1 h)b (1 h)b ]
bRT [
(1 h) "(1 h)h ]
(E7
)
h 2
将PR 方程中的 a 、b 代入式 (E7,
5.8771 『 h ]
T r [(1 h) (1 h)h ]
(E8)
令 F 丄[1 k(1 T,5)]2
T
r 丄[1 (0.37464 1.54226
0.26992 T
r
2)(1 T r 0'5)]2,则
—5.8771F[ h (1 h) (1 h)h ]
(E9)
b 0.0778RT
c / p c 0.0778 RT ;/p c
ZRT/ p
0.0778
p r
(E10)
通过式(E9)和 (E10)就可迭代求得乙
第一次迭代, 设Z 0 =1,则
继续迭代,依次可得
2-7 试用下列三种方法计算 250C 、2000Kpa 水蒸气的Z 和V 。( 1)维里截断式(2-8 ),
已知 B 和 C 的实验值分别为 B
0.1525 m 3 kmol 1 和 C 0.5800 10 2m 6 kmol 2 ;( 2)式
(2-7),其中的B 用Pitzer 普遍化关联法求出;(3)用水蒸气表计算。
[解](1)用维里截断式(2-8 )计算 先求出理想气体状态时的摩尔体积,V id
维里截断式(2-8 )为
以V id 为初值,即V 。V id ,代入上式右边,求得 V
将V 1再代入式(E1)右边得
3 3 1
同理,V 3 2.007 10 m mol 。5和V 3很接近,停止迭代,则水蒸气的摩尔体积为 V 2.007 10 3m 3 mol 1。所以
(2)用维里截断式(2-7)计算
维里截断式(2-7 )为
Z 1匹1坠严)
(E2)
RT RT c T r
pV RT
(2-8)
V 1 V °(1
V 。 C V 02
(E1)
根据Pitzer 的普遍化关联式,有
再由式(E3)和式(E2)得
(3)用水蒸气表计算
由于水的摩尔质量为18.02,故
同理 Z 2V 乂 迪 0.9232
RT V id 2.175
将三种方法计算得到的结果列表比较。
B P 1 B 0
B 1
RT c
(E3)
由附表1查得水蒸气的P c 、T c 和 分别为 22.05Mpa, 647.3K 和 0.344,则
p r — 0.0907 p c 22.05
,T r
T 250 273
?15
0.8082 T c
647.3
故 V ZRT ZV id 0.9319
P
2.175
3 3 3 . 1
10 2.027 10 m mol
从水蒸气表(附表3)查得250 C, 2000Kpa 时的水蒸气的比容为
计算结果表明,(1)、(3)两种方法所得的结果比较接近。(2)方法偏差较大,主要是忽略了第三维里系数之故。
2-8试用Magoulas等法、Teja等法、CG法和Hu等法等估算正十九烷的临界温度、临界压力(原书中有误,没有计算压缩因子的要求)。查阅其文献值,并与所得计算值进行比较。
[解]正十九烷的分子式为C19H40,故N c 19
(1)用Magoulas 等法
按式(2-36),
按式(2-37),
(2)用Teja等式
按式(2-38),
按式(2-39),
(3)用CG法
按式(2-40),
按式(2-41 ),
(4)用Hu等式
按式(2-42 ), 按式(2-43),
经查阅,T c、P c的手册值如下表所示:
从上表知,文献中的T c、P c手册值并不完全一致,特别6间的差值还有些大。由于Nikit in 等的数据和Poli ng B E等专着的手册值更为接近,以Nikitin 等的数据为基准手册值,计算出上述各法的误差列于下表。由表知,对 T c、p c的推算,分别以Magoulas等法和Hu等法为最好,且p c的推算误差比T c要大。
Nikitin 等也给出了人和P c 的推算方程如下:据此也可推算正十九烷的
兀和P c
误
差:
弋舄55 100
0.43%
由Nikitin 等法估算正十九烷的T c ,其误差仅比Magoulas 等法稍差,但比其它三种方 法都要优越些;相反,该法估算
P c 的误差却最小,比以上四种方法都好,误差要小近半个
数量级,甚至更好。由此可见经常查阅文献,与时俱进是很重要的。
2- 9试用Constantinou, Gani 和O Connell 法估算下列化合物的偏心因子和 298.15K
时液体摩尔体积。(1)甲乙酮,(2)环乙烷,(3)丙烯酸
误差:
756 754.61
756
0.18%
[解]此题如何计算?首先要查阅原书 P34脚注中的文献4。从该文献中知晓应用何种
方程、并查表(此两表已在附表9和附表10中给出)获得一阶和二阶的数据 “ !i 和2j
(1)甲乙酮
应注意到式(2-48)仅能用于正烷烃的偏心因子估算。对于甲乙酮则应从查阅的文献 中得出求算方程。先估算甲乙酮的偏心因子,查得一阶计算的方程为
exp ( )0.5050 1.1507
N i i (E1)
0.4085
式中,N i 为要估算化合物分子中基团i 出现的次数;1为i 的偏心因子一阶基团贡献值。 甲乙酮可分解为CH 3、CH 2和CH 3CO 三种基团,从附表9中可以查得1i 和1i ,并列表如 下:
将有关数据代入式(E1),得
0.376。
2j
等。
解得