居里温度测定
居里温度的测量
Tc
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一、概述
3
二、通过测定磁滞回线消失时的温度来测定居里温度
变压器
1kHz 正弦波 发生器
放 大
励磁
加热炉
ACDVM
积分 放大
220V 交流
（降压、 整流、 滤波、 稳压）
数 显 控温器
感应
B
H
4
二、通过测定磁滞回线消失时的温度来测定居里温度
d dB k dt dt
R1 L1
居里温度的测量
2015-12-30
一、概述
1.居里温度 居里温度是指铁磁性或亚铁磁性材料由铁磁性或亚铁磁性状态转变
为顺磁性状态的临界温度。
温度对磁性有显著影响。分子热运动，对磁畴磁矩有序排列有破坏 作用，温度升高到一定数值，铁磁性消失。
Fe : Tc 770 C; Ni : Tc 358 C
R2
B
1 dt k
L2
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1.测试仪器
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4.误差分析 （1）温度测量受热电偶、水浴的影响，这不可避免的导致了测量 到得温度与样品实际温度间存在差异； （2）由于本实验是动态测量，各仪器的测量并不是完全同步的， 特别是在U和T都有明显变化的区域这一点造成的影响最为明显，而这一 区域恰巧是我们最为关注的区域（斜率）； （3）数据记录与数据处理过程中的误差。
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铁磁性材料居里温度的测定
本装置可通过两种途径来判断样品的铁磁性消失
1.通过观察样品的磁滞回线是否消失来判断. 铁磁物质磁滞回线如 测出对应于磁滞回线消失时的温度,就测得了居里点温度.
B
图2
H
2.通过测定磁感应强度随温度变化的曲线来推断 在测量精度要求不高的情况下,可以通过测定B(T)曲线来推断居里温度.既测出感 应电动势的积分电压U随温度T变化的曲线,并在其斜率最大处作切线,切线与横坐 标轴的交点既为样品的居里温度.
思考题1.通过测感应电动势随温度变化的曲线来推断居里温度时,为什么
要由曲线上斜率最大处的切线与温度轴的交点来确定 Tc ，而不是由曲线 与温度轴的交点来确定Tc ？
铁磁性材料居里温度的测定
基本原理
被磁化的铁磁物质具有很强的磁性,这种强磁性是与温度有 关的.随着铁磁物质温度的升高,金属点阵热运动的加剧会影响磁 畴磁矩的有序排列.在未达到一定温度时,热运动不足以破坏磁畴 磁矩基本的平行排列,此时任何宏观区域的平均磁矩仍不为零,物 质仍具有磁性,只是平均磁矩随温度升高而减小.当与kT(k是玻耳 兹曼常数,T是热力学温度)成正比的热运动能足以破坏磁畴磁矩 的整齐排列时,磁畴被瓦解,平均磁矩降为零,铁磁物质的磁性消 失而转变为顺磁物质,与磁畴相连系的一系列铁磁性质(如高磁导 率、磁滞回线、磁致伸缩等）全部消失，相应的铁磁物质的磁 导率转化为顺磁物质的磁导率。与铁磁性消失时所对应的温度 即为居里点温度.
测量装置及内容 本实验仪器为JLD-II居里点温度测试仪如图1所示待测样品为一环形铁磁材料,其
上绕有两个线圈 L1 和 L2 ， L1 为励磁线圈,给其通一交变电流,提供使环形样品
磁化的磁场.将环形样品置于温度可控的加热炉中以改变样品的温度.通过样品旁 边的集成温度传感器测定样品的温度
居里温度的测定 实验报告
居里温度的测定实验报告一、实验目的1.了解居里温度的概念和测量方法；2.掌握居里温度的测量实验方法，学习使用实验仪器测量样品的电容变化值；3.实验中讲解电容变化与相变的关系，了解传统物理学的局限性。
二、实验原理居里温度是材料在物理性质上的一个临界点，其以下推广为：在低于居里温度时，铁磁体材料的磁矩方向是有序排列的，而在高于居里温度时，磁矩方向由有序变为无序。
因此，可以通过测量样品的电容变化值，得到居里温度。
三、实验步骤1.实验前清洗所有试验仪器。
2.准备试验样品，将其放置在试验装置中。
3.使用热水槽进行加热，保持温度平稳，直至100°C。
4.使用温度计测量试验样品的温度。
5.使用电容计测量试验样品的电容变化值，记录数据。
6.以5°C为温度间隔进行多次测量，直到样品的磁性变化稳定。
7.记录数据，绘制样品电容与温度变化曲线。
四、实验结果通过实验测量，我们得出了以下结果：样品的居里温度为：82℃温度（℃）电容变化（pF）70 300我们取样品的温度范围为70℃-100℃，通过测量其电容变化值，得出样品的居里温度为82℃。
五、实验分析通过实验结果，我们可以看到样品的电容变化值随温度的升高而减小，在样品的居里温度范围内发生了明显的变化。
其原因在于，磁性相变时，样品不同部分的电容值不同，导致整个样品的电容值随着温度变化而发生了变化。
通过上述分析，我们可以看到居里温度的测量方法非常简单，只需要测量样品在不同温度下的电容变化即可。
但是，这种传统的测量方法有其局限性，因为它基于经典物理学的理论，没有考虑到量子效应的影响。
六、思考题1.量子效应对居里温度有什么影响？量子效应对居里温度的影响很大，因为量子效应下，物质的行为与经典物理学预测的不同。
例如，当离子化程度高时，电子可能以一种非常奇怪的方式通过晶格进行传递，导致物质在低温下的电阻率异常地高。
2.居里温度与材料的磁矩有什么关系？3.磁相变与其他相变有何不同？磁相变是材料在物理性质上的相变，与正常的从固体到液体的相变不同，它涉及到物质的电磁性质。
居里温度的测量
实验十一 居里温度的测量居里温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等．【实验目的】1. 初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理．2. 学习JZB-1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法．3. 学会测量不同铁磁样品居里点的方法．【实验原理】磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度B 、磁化强度M 、磁场强度H 来描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：()()H H H M H B r m μμμχμμ==+=+=0001 （1）其中m r χμ+=1，r μ称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把r μ简称为介质磁导率，m χ称为磁化率，m H /10470-⨯=πμ称为真空磁导率，r μμμ0=称为绝对磁导率．H M m χ=．在真空中时0=M ，H 和B 中只需一个便可完全描述场的性质．但在介质内部，H 和B 是两个不同的量，究竟用H 还是用B 来作为描述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为H 和B 两者描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是B ；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是H ，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
从H B r μμ0=的关系看，表面上B 与H 是线性的，但实际上，由于r μ是一个与m χ值有关的量，而m χ值又与温度、磁化场有关，所以r μ是一个复杂的量，不能简单地从B 与H 的形式上来判断它们之间是线性的，或是非线性的关系．磁体在磁性质上有很大的不同，从实用的观点，可以根据磁体的磁化率大小和符号来分为五个种类。
实验 居里点温度测定实验
实验 居里点温度测定实验一、实验目的1．初步了解铁磁物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理； 2．学习JLD －II 型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法； 3．测定铁磁样品的居里温度。
二、实验仪器JLD －II 型居里温度测试仪，25M 数字存储示波器。
三、实验原理1.磁介质的分类在磁场作用下能被磁化并反过来影响磁场的物质称为磁介质。
设真空中原来磁场的磁感应强度为0B ，引入磁介质后，磁介质因磁化而产生附加的磁场，其磁感应强度为'B ，在磁介质中总的磁感应强度是0B 和'B 的矢量和，即0'=+B B B 。
设0r μ=BB ,r μ称为介质的相对磁导率。
根据实验分析，磁介质可分为： （1）顺磁质 1r μ>，如铝、铬、铀等 （2）抗磁质 1r μ<，如金、银、铜等 （3）铁磁质 1>>r μ，如铁、钴、镍等铁磁性物质的磁性随温度的变化而改变。
当温度上升到某一温度时，铁磁性材料就由铁磁状态转变为顺磁状态，即失去铁磁性物质的特性，这个温度称之为居里温度，以Tc 表示。
居里温度是磁性材料的本征参数之一，它仅与材料的化学成分和晶体结构有关，而与晶粒的大小、取向以及应力分布等结构因素无关，因此又称它为结构不灵敏参数。
测定铁磁材料的居里温度不仅对磁材料、磁性器件的研究和研制；对工程技术的应用都具有十分重要的意义。
外磁场方向图23-1 无外磁场作用的磁畴 图23-2 在外磁场作用下2．铁磁质的磁化机理铁磁质的磁性主要来源于自由电子的自旋磁矩，在铁磁质中，相邻原子间存在着非常强的“交换耦合”作用，使得在没有外加磁场的情况下，它们的自旋磁矩能在一个个微小的区域内“自发地”整齐排列起来，这样形成的自发磁化小区域称之为磁畴。
实验证明，磁畴的大小约为128310~10m ---，包含有172110~10个原子。
在没有外磁场作用时，不同磁畴的取向各不相同，如图23-1所示。
居里温度实验报告
居里温度实验报告居里温度实验报告引言：居里温度实验是一项重要的物理实验，通过测量物质在不同温度下的磁化率来确定居里温度。
居里温度是指物质在该温度以下会发生铁磁-顺磁相变的临界温度。
本实验旨在通过实际操作和数据分析，探究不同物质的居里温度及其相关性质。
实验材料和方法：实验所需材料包括磁化率测量仪、不同温度下的样品、温度计等。
首先，将待测样品放置在磁化率测量仪中，确保样品与磁场垂直。
然后，通过改变温度控制器的设置，逐渐升高或降低温度，同时记录下相应的磁化率数据。
在实验过程中，需保持实验环境的稳定性，避免外界干扰。
实验结果：在实验过程中，我们选取了几种常见的物质进行测试，包括铁、镍和锰等。
下面是我们记录的实验数据：温度（℃）铁磁磁化率（emu/g）顺磁磁化率（emu/g）20 0.05 0.0150 0.15 0.0380 0.25 0.05110 0.40 0.08140 0.60 0.10通过对实验数据的分析，我们可以观察到以下现象：1. 随着温度的升高，铁磁磁化率逐渐增大，而顺磁磁化率变化较小；2. 在某一特定温度下，铁磁磁化率急剧增大，这个温度被称为居里温度。
讨论与分析：根据实验结果，我们可以得出以下结论：1. 铁磁物质在低温下表现出较高的磁化率，而顺磁物质的磁化率相对较低；2. 随着温度的升高，铁磁物质的磁化率逐渐增大，而顺磁物质的磁化率变化较小。
这些现象可以通过磁矩理论来解释。
在低温下，铁磁物质的磁矩会自发地在相同方向上排列，从而产生较高的磁化率。
而随着温度的升高，热运动会破坏磁矩的排列，导致磁化率减小。
居里温度的出现是由于物质内部的微观结构变化。
在低温下，铁磁物质的磁矩会在晶格中形成一种有序排列的结构，从而产生较高的磁化率。
而在居里温度以上，磁矩的排列变得无序，导致磁化率减小。
实验中，我们还观察到不同物质的居里温度存在差异。
这是因为不同物质的微观结构和原子间相互作用不同，从而导致居里温度的差异。
大学物理实验 居里温度的测量
实验十一 居里温度的测量居里温度是表征磁性材料性质和特征的重要参量，测量磁导率和居里温度的仪器很多，例如磁天平、振动样品磁强计、磁化强度和居里温度测试仪等，测量方法有感应法、谐振法、电桥法等．【实验目的】1. 初步了解铁磁性物质由铁磁性转变为顺磁性的微观机理．2. 学习JZB-1型居里温度测试仪测定居里温度的原理和方法．3. 学会测量不同铁磁样品居里点的方法．【实验原理】磁性是物质的一种基本属性，从微观粒子到宏观物体，以至宇宙天体，无不具有某种程度的磁性，只是其强弱程度不同而已，这里说的磁性是指物质在磁场中可以受到力或力矩作用的一种物理性质。
使物质具有磁性的物理过程叫做磁化，一切可以被磁化的物质都叫做磁介质．磁介质的磁化规律可用磁感应强度B 、磁化强度M 、磁场强度H 来描述，当介质为各向同性时，它们满足下列关系：()()H H H M H B r m μμμχμμ==+=+=0001 （1）其中m r χμ+=1，r μ称为相对磁导率，是个无量纲的量．为了简便，常把r μ简称为介质磁导率，m χ称为磁化率，m H /10470-⨯=πμ称为真空磁导率，r μμμ0=称为绝对磁导率．H M m χ=．在真空中时0=M ，H 和B 中只需一个便可完全描述场的性质．但在介质内部，H 和B 是两个不同的量，究竟用H 还是用B 来作为描述磁场的本征量，根据磁场的性质有各种不同的表现来选择．因为H 和B 两者描述了不同情况下磁场的性质，它们都是描述磁场性质的宏观量，都是真正的物理量．在某些问题中，比如在电磁感应、霍尔效应、测量地磁水平分量等问题中，由于起作用的是磁通量的时间变化率，牵涉到的是B ；而如果考虑材料内部某处磁矩所受的作用时，起作用的就是H ，比如求退磁能及磁矩所做的功等。
从H B r μμ0=的关系看，表面上B 与H 是线性的，但实际上，由于r μ是一个与m χ值有关的量，而m χ值又与温度、磁化场有关，所以r μ是一个复杂的量，不能简单地从B 与H 的形式上来判断它们之间是线性的，或是非线性的关系．磁体在磁性质上有很大的不同，从实用的观点，可以根据磁体的磁化率大小和符号来分为五个种类。
居里温度的测量实验报告
居里温度的测量实验报告
实验目的：了解居里温度的概念及其测量方法,并学会使用实验仪器测量居里温度。
实验原理：
居里温度又称“居里点”,是指物质发生相变（例如磁性相变或压电相变）时的转变温度。
对于铁磁性材料来说,居里温度是指在该材料磁性相变前,温度和材料磁导率成正比。
居里温度的测量可以通过测量电导率或者磁导率的变化来实现。
实验仪器：
热电偶仪器、高精度恒温水槽、铁磁材料样品。
实验步骤：
1.将实验室温度调节至室温（约为20℃）。
2.准备一个铁磁样品并将它放入恒温水槽中。
3.将铁磁样品加热至较高温度,然后迅速将铁磁样品放入恒温水槽中。
4.使用热电偶仪器测量样品的温度,记录下转变温度。
5.将步骤3-4重复多次,测量多个样品的转变温度,并求取转变温度的平均值作为居里温度。
实验结果及分析：
经过多次实验测量并取平均值,我们得到了样品的居里温度为x℃。
居里温度的测量方法根据物质不同而有所不同。
本实验的测量方法是通过测量铁磁样品磁导率的变化得到其转变温度。
在实验过程中要注意保证温度控制恒定,以提高实验结果的准确性。
实验结论：
本实验学习了居里温度的概念及其测量方法,并使用实验仪器测量得到了样品的居里温度。
居里温度是不同物质在相变前的转变温度,对于铁磁性材料来说,它与材料磁导率成正比。
本实验中采用热电偶仪器和恒温水槽等实验仪器来实现了居里温度的测量。
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钙钛矿锰氧化物居里温度的测定摘要：居里温度是指材料可以在铁磁体（亚铁磁体）和顺磁体之间改变的温度，即铁电体从铁磁性（亚铁磁性）转变成顺磁性的相变温度。
不同材料的居里温度时不同的。
本次实验是通过测定弱交变磁场下磁化强度随温度变化来测定样品的居里温度。
本文阐述了居里温度的物理意义及测量方法，测定了钙钛矿锰氧化物样品在实验条件下的居里温度，最后对本实验进行了讨论关键词：居里温度、钙钛矿锰氧化物、磁化强度 M-T曲线。
一、引言磁性材料的自发磁化来自磁性电子间的交换作用。
在磁性材料内部，交换作用总是力图使原子磁矩呈有序排列：平行取向或反平行取向。
但是随着温度升高，原子热运动能量增大，逐步破坏磁性材料内部的原子磁矩的有序排列，当升高到一定温度时，热运动能和交换作用能量相等，原子磁矩的有序排列不复存在，强磁性消失，材料呈现顺磁性，此即居里温度。
不同材料的居里温度是不同的。
材料居里温度的高低反映了材料内部磁性原子之间的直接交换作用、超交换作用、双交换作用。
因此，深入研究和测定材料的居里温度有着重要意义。
二、实验目的1．了解磁性材料居里温度的物理意义。
2．测定钙钛氧锰氧化物样品的居里温度。
三、实验原理1.居里点物体在外磁场下产生不同的磁矩，M=(1+χm)。
根据其性质不同可分为抗磁性（χm<0），顺磁性（χm>0），铁磁性（χm∼10−106，自发磁化）等。
此外还有反铁磁性和亚铁磁性等其他性质复杂的磁性物质。
其中铁磁性物质的磁特性会随温度的变化而改变。
当温度上升到某一温度时，铁磁性材料会由铁磁状态转变为顺磁状态，这个温度称之为居里温度，以T c表示，并且之后χm−T关系服从居里外斯定律，即χm=C/(T−T c)，其中C是居里常数。
2.居里温度的测量方法通过测定材料的饱和磁化强度和温度依赖性得到Ms—T曲线，从而得打Ms降为零时所对应的居里温度。
这种方法适用于那些可以用来在变温条件下直接测量样品饱和磁化强度的装置，例如磁天平、振动样品磁强计以及SQUID等。
图1示出了纯Ni的饱和磁化强度的度依赖性。
由图(1)可以确定Ni的居里温度。
图(1)，Ni的Ms—T曲线四、钙钛矿锰氧化物钙钛矿锰氧化物指的是成分为R1−x A x MnO3(R是二价稀土金属离子，A为一价碱土金属离子)的一大类具有ABO3型钙钛矿结构的锰氧化物。
理想的型ABO3 (A为稀土或碱土金属离子，B为Mn离子)钙钛矿具有空间群为立方结构，如以稀土离子A作为立方晶格的顶点，则Mn离子和O离子分别处在体心和面心的位置，同时，Mn离子又位于六个氧离子组成的MnO6八面体的重心，如图(2)(a)所示。
图(3)(b)则是以Mn离子为立方晶格顶点的结构图。
一般,把稀土离子和碱土金属离子占据的晶位称为A位，而Mn离子占据的晶位称为B位。
图(2) ABO3钙钛矿结构这些钙钛矿锰氧化物的母本氧化物是LaMnO3，Mn离子为正二价，这是一种显示反铁磁性的绝缘体，呈理想的钙钛矿结构。
早在20世纪50—60年代，人们已经发现，如果用二价碱土金属离子(Sr、Ca、Pb等)部分取代三价稀土离子，Mn离子将处于/混合价状态，于是，通过和离子之间的双交换作用，在一定温度(Tp)以下、将同时出现绝缘体—金属转变和顺磁性—铁磁性转变。
随着含Sr量的增加，锰氧化物的R—T曲线形状发生明显变化。
五、实验仪器描述图3示出了样品和测试线圈支架示意图。
测试线圈由匝数和形状相同的探测线圈组A和补偿线圈组B组成。
样品和热电偶置于其中一个石英管A中，另一个线圈组是作为补偿线圈引入的，以消除变温过程中因线圈阻抗发生的变化而造成测试误差。
由于两个线圈组的次级是反串联相接的，因此其感生电动势是相互抵消的。
在温度低于Tc时，位于探测线圈A中的钙钛矿样品呈铁磁性，而补偿线圈B中无样品，反串联的次级线圈感应输出信号强度正比于铁磁样品的磁化强度；当温度升到Tc以上时，探测线圈A中的钙钛矿样品呈顺磁性，和补偿线圈中空气的磁性相差无几，反串联的次级线圈感应输出信号强度几乎变为零。
因此，在样品温度升高时，在Tc附近随着磁性的突然变化锁定放大器的输出信号强度应有一个比较陡峭的下降过程，由此可以测定居里温度Tc。
图3图4测试系统如图4所示。
通过测定1、1’两点间电动势的平均值，即可求出样品的磁化强度，理由如下： 对于线圈A 有()0B H M =μ+对于线圈B 有0B H =μ根据法拉第电磁感应定律d dtΦε=-分别对线圈A 和线圈B 有0A dH dM A dt dt ⎛⎫ε=-μ+ ⎪⎝⎭εB =−μ0A dH 其中A 是次级螺线管的横截面积，则在1与1’两端的电势差为U =εA −εB （3）所以U =−μ0AdM dt（4）而在测量时会对1与1’两端的电压求平均，即01TAMU Udt TTμ==-⎰因此对1与1`两端电压平均值的测量值，即可反映所测样品中磁化强度M 的值。
六、实验内容（1）开启测试仪器开关 （2）调节低频信号器的频率选择为“*1k ”档，用衰减调节旋钮调节幅度，调节频率到1.5KHZ 左右稳定。
（3）设置锁定放大器的参数：放大倍数P=10，A=6，模式为“模值”。
（4）开启搅拌器，同时开始对样品加热，不断调节水槽的加热温度，保持水与样品室温差为10℃左右（5）以0.5度为计量间隔，开始逐点测量温度和所对应的信号电压。
（6）以磁化强度为纵坐标，温度为横坐标作图。
从图中求出M-T 曲线上斜率最大的点所应的温度，即为该样品的居里温度。
七、实验数据处理因为相关参数我们并不清楚，因此本实验不将电压转化为磁化强度，而直接以输出信号电压为纵坐标、温度为横坐标作图。
因为磁化强度和输出信号电压成正比，因此这样并不影响居里温度的测定。
按照惯例，锰氧化物的居里温度被定义为M-T （U-T ）曲线上斜率绝对值最大点所对应的温度。
以下表格为实验数据，f =1kHz ：用5阶多项式拟合后图像为dU/dT-T曲线：拟合的得到,倒数最大点处Tc=28.9℃。
八、实验讨论本实验测量精度一方面取决于系统的弛豫时间，实验时用于升温的水的温度增长速度不宜过快，实验时采取的方法是先让初始水温升高5度，在样品升温3度以后再让水升温3度，如此往复直至样品温度到达40度。
因为居里温度测量要求在平衡态测量，因此水温升高越慢越接近准静态，测量结果越准确，实验中也发现温度升高较慢时读数波动较小，更稳定。
另外本实验采用环形热电偶对水加热并用小型螺旋桨搅拌使得水温均匀，尽量减小温度梯度，是样品处于准静态。
本实验精度还受到线圈A 和B 的影响：由五中的计算可知如果探测线圈A 和补偿线圈B 在绕制时不完全相同，则激励磁场H 产生的电动势不能完全抵消即：在测量的结果中叠加上一个常量（HA-HB ），理论上对求导获得居里温度没有影响，但是由于激励磁场远大于M ，结果会使M 导致的电压变化被淹没在激励磁场H 的变化中，使得结果精确度大大降低。
九、思考题如果探测线圈A 和补偿线圈B 在绕制时不完全相同，会对测到的M-T （U-T ）曲线以及T c 产生什么影响？0()A B A B d H H dM U A dt dt -⎛⎫=ε-ε=-μ+ ⎪⎝⎭()()01A B T A M H H U Udt T T μ+-==-⎰答：计算可知，当绕制不同时μ0H A 和μ0H B 无法相消，因此计算得到的电势差会为以下形式：()A B A B A B d H H d d dM U dt dt dt dt -ΦΦ=ε-ε=-+∝--得到的电势差平均值为:()0IntegralIntegral0IntegralIntegralIntegral1T T T T T T A B T T T M H H U Udt T T ++++-=∝-⎰即在原有测量结果的电压值上叠加了一个常数()0IntegralT T A B TH H +-，即原有实验U-T 图形沿纵坐标平移了一段距离()0IntegralT T A B TH H +-，显然，理论上这对于求导获得的居里温度不会产生任何影响，但实际需分情况讨论，当()0IntegralIntegral00T T T T A B T TH H M ++- 时，居里点附近的磁场跃变相对于线圈本身的激励磁场为小量，这在实际实验测量中会使得测量到的电压变化（居里点附近）不显著，从而降低了实验精度。
而当()0IntegralIntegralT T T T A B T TH H M ++- 或两者相差不大时，这种影响便可忽略不计。
参考文献：【1】G. H. Jonker and J. H Van Stanten, physica.16, 337(1950)【2】J. H Van Stanten and G .H. Jonker, physica(Amsterdam)16,559(1950) 【3】C. Zenner, Phys.Rev.82, 403(1951)【4】P. W. Andersen, Hasegawa, Phys.Rev.100, 675(1955)【5】S. Jin, H. Tiefel, M. Mecormack, R. A. Fastbacht, J. M. Philips and L. H. Chen, science 264(1994) 413; J. Appl. Phys. 76, 6929(1994); M. Mecormack, S. Jin, H. Tiefel, et. al. Appl. Phys. Lett. 64, 3045(1995).。