激光原理及应用-激光核聚变
新激光ppt课件第十三章 新激光在科技前沿中的应用
13.1.3 激光压缩点燃核聚变的原理
1.压缩点燃的方式有两种：一种是直接照射方式— —多束激光以球对称方式直接照射在靶丸表面；一 种是间接照射方式——将靶丸放入由金等重金属制 成的空腔中，通过激光照射空腔内表面产生的X射 线再照射靶丸。
拉曼效应的量子解释：当能量为 Eh0 的光子作用 于物体的分子时，可以产生两类碰撞，一类为“弹 性碰撞”，能量不变，散射频率与入射频率相同， 这属于瑞利散射；另一类为“非弹性碰撞”，在这 种碰撞过程中，入射光子可能把一部分能量转移给 分子。此时，散射后的光子的频率变小，即：
＝0－hE
即所谓谱线斯托克斯位移；另外，也有可能从 分子获得一部分能量。此时，散射后的频率变 大，即： ＝0＋hE
线圈构成（如图）。
13.3 激光操纵微粒
13.3.1 光捕获
1.光捕获法是利用光的力学作用，对微米以下的 微小物体，用激光束夹住并使其移动的技术 2.光子具有一定的动量，当光入射到微粒上时，光 动量将随着与微粒的相互作用中所产生的反射、折 射、吸收等过程而变化。而力又由动量的变化所产 生，如果在Δt时间内动量的变化量为ΔP，那么其产 生的力F可由下式表示：
h
Mc
原子吸收光子动量减小
温度也就降低了。由于这种减速实现时必须考虑入 射光子对运动原子的多普勒效应，所以这种减速就 叫多普勒冷却。
3.由于原子速度可正可负，就用两束方向相反的 共振激光束照射原子.这时原子将优先吸收迎面 射来的光子而达到多普勒冷却的结果。
方向相反的两束激光照射原子
4.实际上，原子的运动是三维的。1985年贝尔实验室 的朱棣文小组就用三对方向相反的激光束分别沿x，y， z三个方向照射钠原子（如图），在6束激光交汇处的 钠原子团就被冷却下来，温度达到了240ºK。
激光原理与应用word版本
入射光子
E1
E1
受激辐射光子 入射光子
受激辐射跃迁 粒子数反转
要想使受激辐射占优势，必须使处在高能级E2的粒子数大于处在低能级E1的 粒子数，这种 分布正好与平衡态时的粒子分布相反，称为粒子数反转分布，简称粒子数反转，实现粒子数反 转是产生激光的必要条件。
晶体腔：工作物质，谐振腔，激发源
• 工作物质：使受激辐射成为介质中的主导过程，必要条件是在介质中造成离子数反 转分布，即使介质激活。例如：掺钕钇铝石榴石（Nd:YAG）YAG激光晶体。
激光产生理论介绍:
激光在产生过程中始终伴随着以下三种状态：
受激吸收（简称吸收）：处于较低能级的粒子在受到外界的激发，吸收了能量时，跃 迁到
与此能量相对应的较高能级。
E2
E2
入射光子
E1
E1
受激吸收跃迁
自发辐射：粒子受到激发而进入的激发态，不是粒子的稳定状态，如存在着可以接纳 粒子
的较低能级，即使没有外界作用，粒子也有一定的概率，自发地从高能级激发态 （E2）向
平行平面腔的优点是制作简单、方 便。缺点是易偏移，稳定性差。
激光器内部分解图
Q-Switch 半反镜
晶体腔 光纤耦合器
激光器内部分解图
Q-Switch 半反镜
晶体腔 光纤耦合器
f-θ透镜
f-θ透镜(平面场镜)：是一组结合的凸面镜， 聚焦的同时，还有修正焦平面的作用
LINOS 聚焦镜头
Nd：YAG激光棒
激励装置——能使激活介质发生粒子数反转分布的能源
• 光激励： 光源来照射工作介质（闪光灯、LD）； • 电激励： 用气体放电的办法来利用具有动能的电子去激发介质原子； • 化学激励：应用化学反应方法； • 热激励： 超音速绝热膨胀法；
激光的发明与应用
激光的发明与应用激光是在1960年正式问世的。
但是，激光的历史却已有100多年。
确切地说，远在1893年，波尔多中学物理教师布卢什就已经指出，两面靠近和平行镜子之间反射的黄钠光线随着两面镜子之间距离的变化而变化。
他虽然不能解释这一点，但为未来发明激光发现了一个极为重要的现象。
1917年爱因斯坦提出“受激辐射”的概念，奠定了激光的理论基础。
1958年美国科学家肖洛和汤斯发现了一种奇怪的现象：当他们将闪光灯泡所发射的光照在一种稀土晶体上时，晶体的分子会发出鲜艳的、始终会聚在一起的强光：由此他们提出了“激光原理”，受激辐射可以得到一种单色性、亮度又很高的新型光源。
1958年，贝尔实验室的汤斯和肖洛发表了关于激光器的经典论文，奠定了激光发展的基础。
1960年，美国人梅曼发明了世界上第一台红宝石激光器。
梅曼利用红宝石晶体做发光材料，用发光度很高的脉冲氙灯做激发光源，获得了人类有史以来的第一束激光。
1965年，第一台可产生大功率激光的器件——二氧化碳激光器诞生。
1967年，第一台X射线激光器研制成功。
1997年，美国麻省理工学院的研究人员研制出第一台原子激光器。
激光的出现带动了多学科的发展，如量子光学、量子电子学、激光光谱学、非线性光学、集成光学、海洋光学等等。
这里我们只列举一些与日常生活相关的激光应用科学的发展。
激光光盘制作技术1877年世界上第一台留声机在爱迪生的手上诞生了!它是声像技术发展的开端。
而1972年荷兰菲利浦公司研制出用激光器录音的彩色电视录像盘。
这就是现代激光光盘的诞生!激光光盘的诞生，激光在音响设备上的应用，是音响上的一次革命。
人们利用激光，以“光针”代替钢针、宝石针，制成激光唱片。
激光唱片不仅能够录音，而且能够录像。
激光唱片用来记录、存储声音和图像，可以说，这是声像技术上的一次革命，一个伟大的创举。
1983年，美国和日本分别研制成崭新的数字录音唱片。
这种唱片完全摆脱了传统唱片的制作和重播方式，为唱片开辟了一个全新的境界。
激光原理及应用---激光核聚变
激光原理及应用---激光核聚变激光核聚变激光核聚变（laser nuclear fusion）是以高功率激光作为驱动器的惯性约束核聚变。
在探索实现受控热核聚变反应过程中，随着激光技术的发展，1963年苏联科学家N.巴索夫和1964年中国科学家王淦昌分别独立提出了用激光照射在聚变燃料靶上实现受控热核聚变反应的构想，开辟了实现受控热核聚变反应的新途径激光核聚变。
激光核聚变要把直径为1毫米的聚变燃料小球均匀加热到1亿度，激光器的能量就必须大于1亿焦，这在技术上是很难做到的。
直到1972年美国科学家J.纳科尔斯等人提出了向心爆聚原理以后，激光核聚变才成为受控热核聚变研究中与磁约束聚变平行发展的研究途径。
1、基本原理激光核聚变中的靶丸是球对称的。
球的中心区域（半径约为3毫米）充有低密度（≤1克/厘米3）的氘、氚气体。
球壳由烧蚀层和燃料层组成：烧蚀层的厚度为200—300微米，材料是二氧化硅等低Z（原子序数）材料；燃料层的厚度约300微米，材料是液态氘、氚，其质量约5毫克。
有的靶丸的中心区域是真空，球壳由含有氘、氚元素的塑料组成。
有的靶丸则用固体氘、氚燃料，球壳由玻璃组成。
当激光对称照射在靶丸表面上时，烧蚀层表面材料便蒸发和电离，在靶丸周围形成等离子体。
激光束的部分能量在临界密度层处（该处的等离子体频率与入射的激光频率相等）被反射掉，另一部分能量则被等离子体吸收并加热等离子体。
等离子体的热量通过热传导穿过临界密度层向烧蚀层内传递，烧蚀层材料蒸发并向四周飞散产生反作用力（类似火箭推进原理），将靶丸球壳向靶心压缩（爆聚）产生传播的球形激波，使靶丸内氘、氚燃料的密度和温度增加，这种效应称为向心爆聚。
如果激光脉冲的波形选得合适，则向心传播的球形激波可会聚到靶丸球心区域，使球心区域一部分氘、氚燃料优先加热，形成热斑。
当热斑中的温度高到足以产生聚变反应时，则释放出的聚变能量就可驱动通过靶丸径向向外传播的超声热核爆炸波，并在靶丸物质移动之前就能将燃料层的聚变燃料加热并产生聚变反应，最后将烧蚀层毁掉。
激光聚变
激光核聚变激光核聚变，是利用超强激光束压缩燃料靶丸，使之达到“点火”条件从而引发的核聚变，是人类实现可控热核聚变的重要方式。
由于该核聚变过程需要1亿度以上的极高温和1千亿倍大气压的极高压条件才能触发，能否成功“点火”是关键和难点所在，科学家们至今尚未攻克。
目前的美国的国家点火装置NIF，尽管其在2014年初宣布实验中释放的能量首次超过燃料吸收能量，但“点火”仍未能实现。
中国的卓红斌团队提出了一种高能电子束定向准直理论，并构建了新物理方案，简单说分“两步走”，即先用单束长脉冲激光打到靶背面，在靶背面形成一个由等离子体构成的内嵌环形磁场；约0.4纳秒后，在靶正面辐照一束短脉冲激光，当由短脉冲激光产生的高能电子束向背面传输时，笼罩在外的环向磁场构成一具“透镜”，对电子束运动方向进行约束，使得发散角降低，从而实现发散电子束的有效聚焦。
惯性约束核聚变是一种产生核聚变能量的方法，其操作原理是利用高功率激光束辐照氘氚等热核燃料组成的微型靶丸，在极短时间里靶丸表面会发生电离和消融而形成包围靶芯的高温等离子体。
等离子体膨胀向外爆炸的反作用力会产生极大的向心聚爆压力，在压力的作用下，氘氚等离子体被压缩到极高的密度和温度，引起氘氚燃料的核聚变反应。
一直以来，人们希望能通过惯性约束核聚变产生既干净又经济的能量，但是技术限制等因素让相关工作面临许多困难。
其中，美国劳伦斯·利弗摩尔国家实验室教授Omar Hurricane及其科研团成功克服了障碍，实现了总增益超过初始功率的实验。
他们使用192支激光，替一颗燃料芯块进行加热和压缩至核聚变反应发生。
据悉，NIF可以把200万焦耳的紫外线能量，通过192条激光束聚焦到一个2毫米大的冷冻氢气球上，从而产生1亿摄氏度的高温和约为地球大气压1000亿倍的高压，类似恒星和巨大行星的内核以及核爆炸时产生的温度和压力。
在此基础上，科学家可进行此前在地球上无法进行的许多试验。
首先，研究人员沿反应室四周搅动熔铅，创造出中间有空隙的涡流；在空隙中，他们点燃聚变燃料“紧凑环形线圈”。
超强激光的研究进展与应用
超强激光的研究进展与应用随着科技的不断进步，激光技术被广泛应用于医学、材料加工、光通信等领域。
而其中又以超强激光最为引人注目，其强度可达数千万至数万亿倍的常规激光强度，具有极高的能量密度和超快速度，因此在科学研究和工业应用中都有着广泛的应用前景。
一、超强激光的研究进展1. 激光短脉冲技术超强激光中的激光脉冲时间极短，常常只有几百飞秒，这种超短脉冲在物理学和化学等领域中有着广泛的应用。
比如，高能物理学中利用激光脉冲产生高能电子束，进行物理学实验；化学中利用激光脉冲抓拍瞬态反应。
2. 制备高质量二维材料超强激光在制备二维材料中也有着广泛的应用。
二维材料作为一种新型的材料，具有独特的电学、光学和物理特性，对电子元件、传感器、储能装置等具有良好的应用前景。
超强激光等技术可以制备高质量的二维材料，并利用二维材料进行光电器件的制备。
3. 激光聚变技术激光聚变是指利用超强激光进行核聚变反应研究的技术。
核聚变是一种将轻元素合成为重元素的核反应，能够释放出巨大的能量。
利用超强激光进行核聚变研究，不仅可以丰富我们对宇宙起源的认识，还可以利用核聚变技术进行丰富、廉价、清洁的能源开发。
二、超强激光的应用前景1. 医学领域超强激光被广泛应用于医学领域，比如激光手术、激光治疗等。
超强激光可以精确打击病变组织，减少手术出血，大大提高手术治疗的效果。
此外，超强激光还可以用于医学诊断，比如超强激光可用于成像检查、组织切割等操作。
2. 工业材料加工超强激光可用于工业材料加工，比如激光切割、激光打标、激光焊接等。
激光加工具有高精度、高效率、污染小等特点，可以大大提高工业生产效率。
超强激光的应用使得激光加工得以更加精细化，减少了工业制造中的浪费。
3. 光通信领域超强激光也被广泛应用于光通信领域。
光通信是指利用光来进行通信传输的技术，和电信技术相比，光通信具有更高的传输速度和更大的传输距离。
超强激光可以提高光通信中的传输速度和精度，为光通信技术的发展提供了新的方向和支持。
超强激光在物理实验中的应用
超强激光在物理实验中的应用超强激光是一种光强度极高的激光束，由于其超强的光强度和高可调性，使用超强激光装置进行物理实验已经成为当前物理研究中的热点和难点。
本文将从激光的基本原理、物理实验领域中超强激光的应用等方面阐述超强激光在物理实验中的应用，希望能为物理学爱好者对该领域有更深入的了解。
1.激光的基本原理激光是由物理激发的粒子(如电子、原子)释放能量时产生的强聚集光束。
激光产生的过程可以用三个阶段来描述：激发、自发辐射和受激辐射。
（1）激发阶段：在原子或分子中注入外部能量，使其激发至高能态。
（2）自发辐射阶段：由于外部注入的激发能量，物质原子或分子在它们的基态下有一定的概率自发地向低能态跃迁并释放能量，产生粒子的自发辐射。
（3）受激辐射阶段：当物质原子或分子中自发地释放一个能量的粒子与其他被激发的原子或分子相遇时，被激发原子或分子中同样能量的粒子也会被释放，并两者之间会自发地发生相互作用。
产生的这种同样能量、同样方向和相位的粒子集合成了一个与与自发辐射不同的、相干的光束，这就是激光。
2. 超强激光在物理实验领域的应用超强激光的光强度很高，比较适合一些刻画微观粒子的物理实验，如医学检测、材料加工等领域中清晰的成像和精细的加工都是这种激光的特点。
具体地说，超强激光在凝聚态物理、高能物理、核物理、等离子体物理、粒子加速器物理、化学动力学、分子和材料物理等领域都有广泛的应用。
超强激光技术的引入，使得凝聚态物理领域突飞猛进。
超强激光可以产生超短脉冲，可以通过研究光子-物质相互作用来发掘新的材料物理和化学性质，如超快动力学，光学计算机等。
（2）高能物理超强激光光子，由于其高能量、高频率特性，可以产生高能电子或高能离子束，在应用中可加速粒子以近光速，从而产生高能粒子束或偏振粒子，以研究物质的结构与性质。
（3）核物理超强激光设备进行核聚变实验是一种新的思路。
当激光达到极高的光强度时，可以产生极高的电场和磁场，这些电场和磁场可以用来控制离子束，从而引起离子与靶原子产生核反应，进而产生中子或目标原子核的反应。
激光原理与技术--第十章--激光在科学技术前沿问题中的应用
目前，该实验站已经开始科学实验，测量精度超过比利时 鲁汶大学同类型实验站。
脉冲强磁场实验装置拥有多学科前沿基础研究必需的实 验测量系统和技术支撑系统，能够满足我国前沿科学研究 对于脉冲强磁场极端实验条件的需要。
实验装置建成后，将成为面向国内外开放的公共实验平 台，并成为与美国、法国、德国脉冲强磁场实验室并列的 世界四大强磁场科学研究中心之一。
这是非常复杂的物理过程，通过多台高功率激光束几乎
同时对位于中心的核材料进行照射，通过激光的光压力使 得核材料满足劳森条件。经 过 10余年实际制造，美国的 “国家点火装置”(包括192束激光）在2009年投入试验， 下图为其外壳：
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5.黑洞靶（或称炮球靶）的引用
在激光向心压缩技术中重要的问题是如何使驱动能量 最有效地被吸收和产生最大压缩。所以有人提出，利用相 似于黑洞的原理来提高入射光能的利用率。原理图
的手，把它们拉到一起，从而放出巨大的能量。
在太阳上由于引力巨大，可以把粒子压缩到核力作用
的范围，氢的剧变可以自然而然地发生，但在地球自然条
件下无法实现自发的持续核聚变。但如果粒子的动能非常
大，足以克服静电排斥力，那么我们就可以人工实现核聚
变。要达到如此大的动能，需要把温度升高到上亿摄氏度，
所以剧变反应又叫“热核反应”，这个温度也叫“点火温
度”。
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2.劳森条件
引发核聚变是需要供给能量使燃料达到其点火温 度。但要建成一个有实用价值的反应器，就必须使热 核反应放出的能量至少要和加热燃料所用的能量相等。 这就得需要燃料能够充分反应。为了达到这一目的， 就必须增加核燃料的密度，同时，由于等离子体极不 稳定，所以还必须设法延长等离子体存在的时间。燃 料核的密度越大，它们之间碰撞的机会越多，反应也 就越充分。在一定燃料核密度下，稳定时间越长，反 应也越充分。反应越充分，释放的能量的密度也就越 多。计算表明要使热核反应器成为一个自行维持反应 的系统的条件是 n(离子数密度)×τ(稳定时间) ≥ 常数 —— 这一条件称为劳森判据。
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激光核聚变激光核聚变（laser nuclear fusion ）是以高功率激光作为驱动器的惯性约束核聚变。
在探索实现受控热核聚变反应过程中，随着激光技术的发展， 1963 年苏联科学家N.巴索夫和1964年中国科学家王淦昌分别独立提出了用激光照射 在聚变燃料靶上实现受控热核聚变反应的构想，开辟了实现受控热核聚变反应的 新途径激光核聚变。
激光核聚变要把直径为1毫米的聚变燃料小球均匀加热到 1 亿度，激光器的能量就必须大于1亿焦，这在 技术上是很难做到的。
直到1972 年美国科学家J.纳科尔斯等人提出了向心 爆聚原理以后，激光核聚变才成为受 控热核聚变研究中与磁约束聚变平行发展的研究途径。
1、基本原理激光核聚变中的靶丸是球对称的。
球的中心区域（半径约为3毫米）充有低 密度（W 1克/厘米3）的氘、氚气体。
球壳由烧蚀层和燃料层组成：烧蚀层的厚度为200— 300微米，材料是二氧化硅等低 Z （原子序数）材料；燃料层的厚度 约300微米，材料是液态氘、氚，其质量约5毫克。
有的靶丸的中心区域是真空, 球壳由含有氘、氚元素的塑料组成。
有的靶丸则用固体氘、氚燃料，球壳由玻璃 组成。
围形成等离子体。
激光束的部分能量在临界密度层处（该处的等离子体频率与入 射的激光频率相等）被反射掉，另一部分能量则被等离子体吸收并加热等离子体。
等离子体的热量通过热传导穿过临界密度层向烧蚀层内传递， 烧蚀层材料蒸发并 向四周飞散产生反作用力（类似火箭推进原理），将靶丸球壳向靶心压缩（爆聚） 产生传播的球形激波，使靶丸内氘、氚燃料的密度和温度增加，这种效应称为向 心爆聚。
如果激光脉冲的波形选得合适，则向心传播的球形激波可会聚到靶丸球 心区域，使球心区域一部分氘、氚燃料优先加热，形成热斑。
当热斑中的温度高 到足以产生聚变反应时，则释放出的聚变能量就可驱动通过靶丸径向向外传播的 超声热核爆炸波，并在靶丸物质移动之前就能将燃料层的聚变燃料加热并产生聚 变反应，最后将烧蚀层毁掉。
因此，激光束的能量仅用于产生向心爆聚和加热靶 心的热斑燃料上，不需将整个靶丸均匀加热到热核聚变温度， 从而降低了对激光 器功率的要求。
9 I (frween■s 激光保如烧蚀层表面材料便蒸发和电离，在靶丸周实现激光核聚变有直接驱动法和间接驱动法两种：①直接驱动法是将激光束直接照射在靶丸表面上，驱动器大多是钕玻璃激光器。
优点是激光束的能量利用效率高，运行可靠，且可进行时空控制。
缺点是必须要求激光束均匀照射在靶丸表面上，否则会造成向心爆聚的不对称，还可能在烧蚀层等离子体中产生不稳定性，使靶壳破坏，造成靶壳和核聚变燃料相互混合而降低压缩（爆聚）效果。
此外激光功率的耦合效率（5%^ 10%和重复发射脉冲的频率（每秒输出 1 —10 个激光脉冲）都不够高。
研究中的新型激光驱动器有 KrF准分子激光器及用激光二极管泵浦的固体激光器等。
KrF准分子激光器的优点是：波长较短，激光吸收效率高，波形整形能力强，输出脉冲幅度可变动范围大等。
但还存在诸多技术问题，如激光器的效率、脉冲的重复频率、光学传输的复杂性、激光器的可靠性与耐用性及高成本等。
激光泵浦的固体激光器的优点是重复频率高、效率高，通过变频可使波长变短，获得高功率输出，运行可靠等。
存在的问题是激光二极管造价高，并需要找到长寿命荧光的激光材料。
②间接驱动法是将含有聚变燃料的靶丸悬在一个用高Z材料（如金）做成的小腔内，激光束通过腔壁上的小孔照射在腔的内壁上（不是直接照射在靶丸上）。
腔壁表面物质吸收激光束的能量温度升高，产生软X射线。
在薄壁层热材料内，辐射和材料之间几乎是热平衡的，因而形成软X射线的辐射场。
辐射热波向冷壁传输，高Z冷壁被加热并发射软X射线，成为软X射线的再发射区。
软X射线均匀地照射在腔内靶丸上将其烧蚀，经过向心爆聚等过程产生热核聚变反应。
间接法的优点是对激光束光斑的均匀性要求不高，且软X射线能均匀辐照在靶丸表面上，实现对称爆聚。
缺点是激光通过时等离子体会驱动参量不稳定性，而且激光束能量的利用效率不及直接驱动法高。
2、应用结果当今世界上最大的激光核聚变装置当属美国加州美国国家点火装置（NIF它从1997年工程正式开始建设，2009年基本竣工，投资约合24亿英镑，占地约一个足球场大小。
“国家点火装置”产生的激光能量将是世界第二大激光器、罗切斯特大学的激光器的60倍。
科学家希望该激光器能模仿太阳中心的热和压力，用以创造核聚变反应。
它在2010年10月完成了其首次综合点火实验，激光系统向低温靶室发射了 1兆焦激光能量，这已经是当时世界第二大的罗切斯特大学激光实验能量的30倍之多。
而在2012年3月22日整个装置所发射出的激光在经过最后一个聚焦透镜后，达到了 2.03兆焦，在一举打破纪录的同时，也成为世界上首个2兆焦能量的紫外激光，其最终投向靶室的192束激光束射出了1.875兆焦（MJ的能量。
尽管超过了其1.8兆焦的设计能力，但激光系统并未有多余的损坏。
然而，NIF的进展也并非一帆风顺，它在对氢同位素进行加温加压的过程麻烦不断。
在一个叫做间接传动的过程中，多束激光束会从橡皮擦大小的“辐射空腔”的两个开口射入，使其内部产生X射线。
之后，由X射线来加热并挤压辐射空腔内的核燃料（氢同位素标靶），触发核聚变。
然而，在辐射空腔内部，激光与等离子体之间发生了意料之外的涡流交互作用，吸收了来自激光束的能量。
这会抵消很多能量，使NIF的激光能量输出达不到点燃反应堆所必须的极限阈值，所以至今NIF的科研人员还在不断攻关中。
美国国家点火装置（NIF）尽管我国在ICF领域的研究起步较晚，但是自从 1964年王淦昌等科学家独立提出了惯性约束核聚变的概念以来，经过近半个世纪几代人的不懈努力，在惯性约束核聚变研究和高功率激光技术等方面取得了巨大的成就，先后建成了“六路装置”、“星光”、“天光”和“神光”等大型高功率激光装置（如下表所示）。
下面以我国的神光装置进行具体说明：神光-11964年,我国著名核物理学家王淦昌院士独立地提出激光聚变思想，并建议了具体方案•按照这一创议，在我国第一个激光专业研究所-中国科学院上海光机所开始了高功率激光驱动器的研制和应用并于1971年获得氘-氘碰撞中子. 1978年中国工程物理研究院和中国科学院携手合作，ICF研究进入了全面发展的新阶段。
近廿年来，致力于研制和应用钕玻璃激光驱动器-“神光”系列装置，取得了显著进展，推动了我国惯性约束聚变实验和理论研究，并在国际上占有一席之地。
1977年，上海光机所利用1千亿瓦的6束激光系统装置，对充气玻壳靶照射获得了近百倍的体压缩。
使我国的激光聚变研究进入了逐级论证向心聚爆原理的重要发展阶段，为以后长期的持续发展奠定了基础。
1980年，王淦昌提出建造脉冲功率为1万亿瓦固体激光装置的建议，称为激光12号实验装置（神光I）o 激光12号实验装置是建立在中国科学院上海光机所的一台大型高功率激光实验装置，位于上海市嘉定区清河路 390号光机所内，1983年由上海光机所设计，总建筑面积4612平方米，为4层钢筋混凝土框架结构，总高度15米。
该装置输出两束口径为200mm 勺强光束，每束激光的峰功率达1万亿瓦，脉冲宽度有1ns 和100ps两种，波长为1.053卩m的红外光，可倍频到0.53卩m绿光。
实验室内配有物理实验靶室及全套诊断测量设备，能开展激光加热与压缩等离子物理现象的研究和激光X光谱等基础研究工作。
1985年7月，激光12号装置按时建成并投入试运行。
试运行中成功地进行了三轮激光打靶试验，取得了很有价值的结果，达到了预期目标。
该装置是中国规模最大的高功率钕玻璃激光装置，在国际上也是为数不多的大型激光工程。
它由激光器系统、靶场系统、测量诊断系统和实验环境工程系统组成。
输出激光总功率达1万亿瓦量级，而激光时间只有一秒钟的十亿分之一到百亿分之一。
可用透镜聚焦到50毫微米的尺寸上，能产生10万亿亿瓦/厘米2的功率密度。
将这样的光束聚焦在物质的表面，可以产生上千万度的高温，并由此产生强大的冲击波和反冲击压力。
该装置的高精度靶场系统，能适应0.1毫米量级的微球靶、黑洞靶、台阶靶、各类X 光靶等多种靶型的实验需要，并具有单束、双束及两路并束激光打靶的功能，为进行激光核聚变新能源研究及其他多种物理研究得供了重要实验手段。
1987年6月通过国家级的鉴定。
它的建成为进行世界前沿领域的激光物理试验提供了有利的手段，对尖端科研和国民经济建设均具有重要意义。
1986年夏天，张爱萍将军为激光12号实验装置亲笔题词“神光”。
于是，该装置正式命名为神光 -I。
1989年起，神光I 直接驱动获5000000中子产额，间接驱动获 10000中子产额，冲击波压强达 0.8TPa,获近衍射极限类氖锗 X光激光增益饱和。
1990年，神光I获得国家科技进步奖一等奖。
神光-n1993年，国家“ 863”计划确立了惯性约束聚变主题，进一步推动了国家惯性约束聚变研究和高功率激光技术的发展。
1994年，神光-I退役。
神光-I连续运行8年，在激光惯性约束核聚变和X射线激光等前沿领域取得了一批国际一流水平的物理成果。
1994年5月18日，神光n装置立项，工程正式启动，规模比神光-I 装置扩大4倍。
神光n装置采用了国产高性能元器件，独立自主解决了一系列的科学技术难题,达到国际最先进的高功率固体激光驱动器水平，实现我国这一领域新的跨越。
该系统由激光器系统、靶场系统、能源系统、光路自动准直系统、激光参数测量系统以及环境、质量保障等系统组成，集成了数百台套的各类激光单元或组件，在空间排成8路激光放大链，技术参数与当今世界上最先进的在运行的美国 OMEG装置相当。
2000年，神光n装置8路基频功率达到8万亿瓦，开始试运行打靶。
2000年起，直接驱动获40亿中子产额，间接驱动获1亿中子产额，直接驱动冲击波压强达1.5TPa，间接驱动冲击波压强达3.7TPa。
2001年8月，神光n装置建成，总输出能量达到6千焦耳/纳秒，或8万亿瓦/ 100皮秒，总体性能达到国际同类装置的先进水平。
“神光n”的数百台光学设备集成在一个足球场大小的空间内。
神光n能同步发射8束激光，在约150米的光程内逐级放大：每束激光的口径能从5毫米扩为近240毫米，输出能量从几十个微焦耳增至 750焦耳/束。
当8束强激光通过空间立体排布的放大链聚集到一个小小的燃料靶球时，在十亿分之一秒的超短瞬间内可发射出相当于全球电网电力总和数倍的强大功率，从而释放出极端压力和高温，辐照充满热核燃料气体的玻璃球壳，急速压缩燃料气体，使它瞬间达到极高的密度和温度，从而引发热核聚变。
神光n已实现“全光路自动准值定位”，实验中能及时纠正因震动和温度变化而带来的仪器微偏，使输出激光经聚焦后可精确穿过一个约0.3毫米的小孔，仅比一根头发丝略粗一点。