实验弦振动的研究

实验弦振动的研究
实验弦振动的研究

实验 弦振动的研究

专业___________________ 学号___________________ 姓名___________________

一、预习要点

1.

了解振动,波动的含义; 2.

掌握弦线振动,横波,纵波的含义; 3.

掌握形成驻波的条件,并注意观察视频,实验时是如何调出驻波现象; 4. 在课前写好预习报告,上课时务必将预习报告和原始数据表格一并带来,否则扣分。

二、实验内容

1. 验证横波的波长与弦线张力的关系(固定波源振动的频率100Hz f =,改变砝码质量);

固定一个波源振动的频率,在砝码盘上添加不同质量的砝码,以改变同一弦上的张力。每改变一次张力(即增加一次砝码),均要左右移动可动滑轮的位置,使弦线出现振幅较大而稳定的驻波。用实验平台上的标尺测量波节的位置,即可根据实验原理算出波长。

利用坐标纸作M ln ln -λ图,求其直线斜率1k ,并由1

111ln ln ln C T k C M k '+=+=λ(1C 、1C '表示常数)说明λln 与T ln 的线性关系,验证横波的波长与弦线中的张力的关系。

2. 验证横波的波长与波源振动频率的关系(固定砝码质量M 225g =,改变波源振动的频率); 在砝码盘上放上一定质量的砝码,以固定弦线上所受的张力,改变波源振动的频率,同样用驻波法即可算出各相应的波长。

利用坐标纸作ln ln f λ-图,求其直线斜率2k ,并由22ln ln k f C λ=+(2C 表示常数)说明λln 与ln f 的线性关系,验证横波的波长与波源振动频率的关系。 三、实验注意事项

1. 注意砝码盘本身也有质量;

2. 实验时要防止机械共振;

①刚开机时出现的50Hz 就是易共振的频率,所以开机前先关小振幅,等开机后,调节好适当的频率,再把振幅调节到最大;

②在验证横波的波长与弦线中的张力的关系实验中,加减砝码时,应把振幅调节到最小;

3. 要准确求得驻波的波长,必须在弦线上调出振幅尽可能大且稳定的驻波。在固定频率和张力的 条件下,可沿弦线方向左、右移动可动滑轮的位置,找出“近似驻波状态”,在调节移动可动滑轮附近平台上铺一张白纸作为背景(以利观察波节或波腹),然后仔细移动可动滑轮位置,逐步逼近,最终使弦线出现振幅较大且稳定的驻波。注意防止假象的出现。

4. 注意各波节点的读数。 四、思考题

1. 形成相干波的条件是什么?

2. 驻波节点间距与波长的关系?

五、数据处理注意事项

1. 画图时,λln 为纵坐标,M ln 、f ln 为横坐标,作为对数值,不用标注单位;

2.

110k110100%k k E k -=?,220k220

100%k k E k -=?,1020(0.5,1)k k ==

六、原始数据记录表格

成绩__________ 教师签字_______________组号________ 同组人姓名____________________ 表1 固定频率100Hz f =,改变张力T 即砝码质量M 表2 固定砝码质量225g M =,改变频率f

注:0L ——弦振动起始位置;1L ——第一个波节点所在位置;2L ——第二个波节点所在位置;3L ——第三个波节点(即反射点)所在位置。

七、数据处理要求

1. 建议使用Excel 进行数据处理,利用各波节点读数与波长的关系进行计算,完成以下数据处理,

将结果直接填入表中;

()1102L L λ=-,()220L L λ=-,()3302

3L L λ=- ? 123

3λλλ

λ++=

表1 固定频率100Hz f =,改变张力T 即砝码质量M

表2 固定砝码质量225g M =,改变频率f

2. 利用Excel 作图,并求直线斜率1;

3. 利用Excel 作f ln ln -λ图,并求直线斜率2k ;

4. 1k 、2k 实验结果应在误差允许范围内(相对误差E ≤10%,参考公式见数据处理注意事项)符合

理论值,否则需分析误差原因。

弦振动实验报告

弦振动的研究 '、实验目的 1、观察固定均匀弦振动共振干涉形成驻波时的波形,加深驻波的认识。 2、了解固定弦振动固有频率与弦线的线密p、弦长L和弦的张力T的关系,并进行测 量。 、、实验仪器 弦线,电子天平,滑轮及支架,砝码,电振音叉,米尺 、实验原理 为了研究问题的方便,认为波动是从A 点发出的,沿弦线朝E端方向传播,称为入射波,再由E端反射沿弦线朝A端传播,称为反射 波。入射波与反射波在同一条弦线上沿相反方向传 播时将相互干涉,移动劈尖E 到适合位置?弦线上 的波就形成驻波。这时, 弦线上的波被分成几段形 成波节和波腹。驻波形成如图(2)所示。 设图中的两列波是沿X轴相向方向传 播的振幅相等、频率相同振动方向一致的简谐波。向右传播的用细实线表示,向 图(2)左传播的用细虚线 表示,它们的合成驻波用粗 实线表示。由图可见,两个 波腹间的距离都是等于半 个波长,这可从波动方程推

导出来。 下面用简谐波表达式对驻波进行定量描述。设沿X轴正方向传播的波为入射 波,沿X轴负方向传播的波为反射波,取它们振动位相始终相同的点作坐标原点 “0”,且在X二0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们的波动方程分别为: Y i = Acos2 (ft —x/ ) Y2 = Acos[2 (ft + x/ "+ ] 式中A为简谐波的振幅,f为频率,为波长,X为弦线上质点的坐标位置。两波 叠加后的合成波为驻波,其方程为: Y i + 丫2 = 2Acos[2 (x/ ) + /2]Acos2 ft ① 由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动, 它们的振幅为丨2A cos[2 (x/ )+ /2] | ,与时间无关t,只与质点的位置 x有关。 由于波节处振幅为零,即:丨cos[2 (x/ ) + /2] | =0 2 (x/ ) + /2 = (2k+1) / 2 (k=0. 2. 3. …) 可得波节的位置为: x = k /2 ②而相邻两波节之间的距离为: X k+1 —X k = (k + 1) 12—k / 2 = / 2③又因为波腹处的质点振幅为最大,即I cos[2 (x/ ) + /2] | =1

弦振动研究试验(教材)

弦振动研究试验 传统的教学实验多采用音叉计来研究弦的振动与外界条件的关系。采用柔性或半柔性的弦线,能用眼睛观察到弦线的振动情况,一般听不到与振动对应的声音。 本实验在传统的弦振动实验的基础上增加了实验内容,由于采用了钢质弦线,所以能够听到振动产生的声音,从而可研究振动与声音的关系;不仅能做标准的弦振动实验,还能配合示波器进行驻波波形的观察和研究,因为在很多情况下,驻波波形并不是理想的正弦波,直接用眼睛观察是无法分辨的。结合示波器,更可深入研究弦线的非线性振动以及混沌现象。 【实验目的】 1. 了解波在弦上的传播及弦波形成的条件。 2. 测量拉紧弦不同弦长的共振频率。 3. 测量弦线的线密度。 4. 测量弦振动时波的传播速度。 【实验原理】 张紧的弦线4在驱动器3产生的交变磁场中受力。移动劈尖6改变弦长或改变驱动频率,当弦长是驻波半波长的整倍数时,弦线上便会形成驻波。仔细调整,可使弦线形成明显的驻波。此时我们认为驱动器所在处对应的弦为振源,振动向两边传播,在劈尖6处反射后又沿各自相反的方向传播,最终形成稳定的驻波。 图 1

为了研究问题的方便,当弦线上最终形成稳定的驻波时,我们可以认为波动是从左端劈尖发出的,沿弦线朝右端劈尖方向传播,称为入射波,再由右端劈尖端反射沿弦线朝左端劈尖传播,称为反射波。入射波与反射波在同一条弦线上沿相反方向传播时将相互干涉,在适当的条件下,弦线上就会形成驻波。这时,弦线上的波被分成几段形成波节和波腹。如图1所示。 设图中的两列波是沿X轴相向方向传播的振幅相等、频率相同、振动方向一致的简谐波。向右传播的用细实线表示,向左传播的用细虚线表示,当传至弦线上相应点时,相位差为恒定时,它们就合成驻波用粗实线表示。由图1可见,两个波腹或波节间的距离都是等于半个波长,这可从波动方程推导出来。 下面用简谐波表达式对驻波进行定量描述。设沿X轴正方向传播的波为入射波,沿X轴负方向传播的波为反射波,取它们振动相位始终相同的点作坐标原点“O”,且在X =0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们的波动方程分别为:Y1=Acos2π(ft-x/ λ) Y2=Acos2π(ft+x/ λ) 式中A为简谐波的振幅,f为频率,λ为波长,X为弦线上质点的坐标位置。两波叠加后的合成波为驻波,其方程为: Y1+Y2=2Acos2π(x/ λ)cos2πft ······①由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动,它们的振幅为|2Acos2π(x / λ) |,只与质点的位置X有关,与时间无关。 由于波节处振幅为零,即|cos2π(x / λ) |=0 2πx / λ=(2k+1) π / 2 ( k=0.1. 2. 3. ······) 可得波节的位置为: X=(2K+1)λ /4 ······②而相邻两波节之间的距离为: X K+1-X K =[2(K+1)+1] λ/4-(2K+1)λ / 4)=λ / 2 ·····③又因为波腹处的质点振幅为最大,即|cos2π(X / λ) | =1 2πX / λ=Kπ ( K=0. 1. 2. 3. ······) 可得波腹的位置为: X=Kλ / 2= 2kλ / 4 ·····④这样相邻的波腹间的距离也是半个波长。因此,在驻波实验中,只要测得相邻两波节(或相邻两波腹)间的距离,就能确定该波的波长。 1

弦振动实验报告

弦振动的研究 一、实验目的 1、观察固定均匀弦振动共振干涉形成驻波时的波形,加深驻波的认识。 2、了解固定弦振动固有频率与弦线的线密ρ、弦长L和弦的张力Τ的关系, 并进行测量。 三、 波,沿X轴负方向传播的波为反射波,取它们振动位相始终相同的点作坐标原点“O”,且在X=0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们的波动方程

分别为: Y1=Acos2π(ft-x/ λ) Y2=Acos[2π (ft+x/λ)+ π] 式中A为简谐波的振幅,f为频率,λ为波长,X为弦线上质点的坐标位置。两波叠加后的合成波为驻波,其方程为: Y1+Y2=2Acos[2π(x/ λ)+π/2]Acos2πft ① 由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动,它们的振幅为|2A cos[2π(x/ λ)+π/2] |,与时间无关t,只与质点的位置x有关。 由于波节处振幅为零,即:|cos[2π(x/ λ)+π/2] |=0 2π(x/ λ)+π/2=(2k+1) π/ 2 ( k=0. 2. 3. … ) 可得波节的位置为: x=kλ /2 ② 而相邻两波节之间的距离为: x k+1-x k =(k+1)λ/2-kλ / 2=λ / 2 ③ 又因为波腹处的质点振幅为最大,即|cos[2π(x/ λ)+π/2] | =1 2π(x/ λ)+π/2 =kπ( k=0. 1. 2. 3. ) 可得波腹的位置为: x=(2k-1)λ/4 ④ 这样相邻的波腹间的距离也是半个波长。因此,在驻波实验中,只要测得相邻两波节或相邻两波腹间的距离,就能确定该波的波长。 在本实验中,由于固定弦的两端是由劈尖支撑的,故两端点称为波节,所以,只有当弦线的两个固定端之间的距离(弦长)等于半波长的整数倍时,才能形成驻波,这就是均匀弦振动产生驻波的条件,其数学表达式为: L=nλ/ 2 ( n=1. 2. 3. … ) 由此可得沿弦线传播的横波波长为: λ=2L / n ⑤ 式中n为弦线上驻波的段数,即半波数。 根据波速、频率及波长的普遍关系式:V=λf,将⑤式代入可得弦线上横波的

弦振动实验报告

实验13 弦振动的研究 任何一个物体在某个特定值附近作往复变化,都称为振动。振动是产生波动的根源,波动是振动的传播。均匀弦振动的传播,实际上是两个振幅相同的相干波在同一直线上沿相反方向传播的叠加,在一定条件下可形成驻波。本实验验证了弦线上横波的传播规律:横波的波长与弦线中的张力的平方根成正比,而与其线密度(单位长度的质量)的平方根成反比。 一. 实验目的 1. 观察弦振动所形成的驻波。 2. 研究弦振动的驻波波长与张力的关系。 3. 掌握用驻波法测定音叉频率的方法。 二. 实验仪器 电动音叉、滑轮、弦线、砝码、钢卷尺等。 三. 实验原理 1. 两列波的振幅、振动方向和频率都相同,且有恒定的位相差,当它们在媒质内沿一条直线相向传播时,将产生一种特殊的干涉现象——形成驻波。如图3-13-1所示。在音叉一臂的末端系一根水平弦线,弦线的另一端通过滑轮系一砝码拉紧弦线。当接通电源,调节螺钉使音叉起振时,音叉带动弦线A 端振动,由A 端振动引起的波沿弦线向右传播,称为入射波。同时波在C 点被反射并沿弦线向左传播,称为反射波。这样,一列持续的入射波与其反射波在同一弦线上沿相反方向传播,将会相互干涉。当C 点移动到适当位置时,弦线上就形成驻波。此时,弦线上有些点始终不动,称为驻波的波节;而有些点振动最强,称为驻波的波腹。 2. 图3-13-2所示为驻波形成的波形示意图。在图中画出了两列波 在T=0,T/4,T/2时刻的波形,细实线表示向右传播的波,虚线表示 向左传播的波,粗实线表示合成波。如取入射波和反射波的振动相位 始终相同的点作为坐标原点,且在X=0处,振动点向上到达最大位移时开始计时,则它们的波动方程分别为:

均匀弦振动实验报告

实验八 固定均匀弦振动的研究 XY 弦音计是研究固定金属弦振动的实验仪器,带有驱动和接收线圈装置,提供数种不同的弦,改变弦的张力,长度和粗细,调整驱动频率,使弦发生振动,用示波器显示驱动波形及传感器接收的波形,观察拨动的弦在节点处的效应,进行定量实验以验证弦上波的振动。它是传统的电子音叉的升级换代产品。它的优点是无燥声污染,通过函数信号发生器可以方便的调节频率,而这两点正好是电子音叉所不及的。 [实验目的] 1. 了解均匀弦振动的传播规律。 2. 观察行波与反射波互相干涉形成的驻波。 3. 测量弦上横波的传播速度。 4. 通过驻波测量,求出弦的线密度。 [实验仪器] XY 型弦音计、函数信号发生器、示波器、驱动线圈和接收线圈等。 [实验原理] 设有一均匀金属弦线,一端由弦码A 支撑,另一端由 弦码B 支撑。对均匀弦线扰动,引起弦线上质点的振动, 假设波动是由A 端朝B 端方向传播,称为行波,再由B 端 反射沿弦线朝A 端传播,称为反射波。行波与反射波在同 一条弦线上沿相反方向传播时将互相干涉,移动弦码B 到 适当位置。弦线上的波就形成驻波。这时,弦线就被分成 几段,且每段波两端的点始终静止不动,而中间的点振幅 最大。这些始终静止的点称为波节,振幅最大的点称为波 腹。驻波的形成如图4-8-1所示。 设图4-8-1中的两列波是沿x 轴相反方向传播的振幅相等、频率相同的简谐波。向右传播的用细实线表示,向左传播的用细虚线表示,它们的合成驻波用粗实线表示。由图4-8-1可见,两个波腹间的距离都是等于半个波长,这可以从波动方程推导出来。 下面用简谐表达式对驻波进行定量描述。设沿x 轴正方向传播的波为行波,沿x 轴负方向传播的波为反射波,取它们振动位相始终相同的点作坐标原点,且在x =0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们的波动方程为: )(2cos 1λπx ft A y -= )(2cos 2λ πx ft A y += 式中A 为简谐波的振幅,f 为频率,λ为波长,x 为弦线上质点的坐标位置。两波叠加后的合成波为驻波,其方程为: 图 4-8-1

弦振动实验-报告

弦振动实验-报告

实验报告 班级姓名学号 日期室温气压成绩教师 实验名称弦振动研究 【实验目的】 1.了解波在弦上的传播及驻波形成的条件 2.测量不同弦长和不同张力情况下的共振频率 3.测量弦线的线密度 4.测量弦振动时波的传播速度 【实验仪器】 弦振动研究试验仪及弦振动实验信号源各一台、双综示波器一台 【实验原理】 驻波是由振幅、频率和传播速度都相同的两列相干波,在同一直线上沿相反方向传播时叠加而成的特殊干涉现象。 当入射波沿着拉紧的弦传播,波动方程为 ()λ πx =2 y- cos A ft 当波到达端点时会反射回来,波动方程为 ()λ πx cos =2 y+ A ft

式中,A 为波的振幅;f 为频率;λ为波长;x 为弦线上质点的坐标位置,两拨叠加后的波方程为 ft x A y y y πλπ2cos 2cos 22 1=+= 这就是驻波的波函数,称为驻波方程。式中,λπx A 2cos 2是各点的振幅 ,它只与x 有关,即各点 的振幅随着其与原点的距离x 的不同而异。上式表明,当形成驻波时,弦线上的各点作振幅为λ πx A 2cos 2、频率皆为f 的简谐振动。 令02cos 2=λπx A ,可得波节的位置坐标为 () 412λ +±=k x Λ2,1,0=k 令12cos 2=λπx A ,可得波腹的位置坐标为 2λ k x ±= Λ 2,1,0=k 相邻两波腹的距离为半个波长,由此可见,只要从实验中测得波节或波腹间的距离,就可以确定波长。 在本试验中,由于弦的两端是固定的,故两端 点为波节,所以,只有当均匀弦线的两个固定端之间的距离(弦长)L 等于半波长的整数倍时,才能形成驻波。 既有 2λ n L = 或 n L 2=λ Λ2,1,0=n

弦线上的振动研究实验

弦线上的振动研究实验 一、实验目的 1.了解弦振动时驻波形成的过程; 2.利用弦振动形成的驻波研究振动的基频与张力、弦长的关系,测量在弦线上 横波的传播速度。 二、实验内容 1. 调整实验装置,观察弦线上形成的驻波 (1) 将漆包线两端去漆,使其能导电。漆包线一端接到黑色电极上,并穿过板上小孔绕到滑轮上,另一端接到红色的电极上,同时将砝码系上。磁铁置于弦线下适当位置,并用支架在刻度尺上支撑住漆包线。将电路接入电源,当交变电流通过漆包线时,它周围的磁场与磁铁的相互作用使得漆包线产生波动.调节信号发生器的输出频率和幅度,使弦线上产生驻波。 (2) 观察弦线上的驻波,将弦长L设置一定长度,在砝码钩上增减砝码,仔细调节信号频率和信号强度,使弦线上产生数个波形清晰、稳定的驻波。 2. 测量弦线上横波的传播速度v (1) 取弦线上的张力F为一定值(例如此时砝码质量为20g)。 (2) 弦长L不变,张力F不变,调节弦线振动频率 ,要求取5个不同的信号频率值,测量驻波的波长λ 。由驻波波长λ与弦线振动频率 ,计算弦线上横波的传播速度V。 3. 选作内容:研究驻波波长与弦线上张力的关系 (1) 将弦线振动频率 取一定值,改变砝码质量3次,微调弦线长度,使弦线产生稳定的驻波。此时有L=n λ /2, 在每一固定张力F的作用下,重复5次测量n 个半波长的弦线长度L,根据公式计算弦线振动频率,与仪器的读数值比较,并取其中一组数据计算不确定度。其中,弦线的线密度为0.31g/m。

(2) 用作图法研究驻波波长与弦线上张力的关系,自拟数据表格和选取坐标参量。 三、思考题 教材第一册125页1,3题

弦振动实验报告

弦 振动的研究 一、实验目的 1、观察固定均匀弦振动共振干涉形成驻波时的波形,加深驻波的认识。 2、了解固定弦振动固有频率与弦线的线密ρ、弦长L 和弦的张力Τ的关系,并进行测量。 三、波。示。轴负方向传播的波为反射波,取它们振动位相始终相同的点作坐标原点 “O ”,且在X =0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们的波动方程分别为: Y 1=Acos2(ft -x/ ) Y 2=Acos[2 (ft +x/λ)+ ]式中A 为简谐波的振幅,f 为频率,为波长,X 为弦线上质点的坐标位置。两波叠加后的合成波为驻波,其方程为: Y 1 +Y 2=2Acos[2(x/ )+/2]Acos2ft ① 由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动,它们的振幅为|2A cos[2(x/ )+/2] |,与时间无关t ,只与质点的位置x 有关。 由于波节处振幅为零,即:|cos[2(x/ )+/2] |=0

2(x/ )+/2=(2k+1) / 2 ( k=0. 2. 3. … ) 可得波节的位置为: x=k /2 ②而相邻两波节之间的距离为: x k+1-x k =(k+1)/2-k / 2= / 2 ③ 又因为波腹处的质点振幅为最大,即|cos[2(x/ )+/2] | =1 2(x/ )+/2 =k ( k=0. 1. 2. 3. ) 可得波腹的位置为: x=(2k-1)/4 ④ 这样相邻的波腹间的距离也是半个波长。因此,在驻波实验中,只要测得相邻两波节或相邻两波腹间的距离,就能确定该波的波长。 在本实验中,由于固定弦的两端是由劈尖支撑的,故两端点称为波节,所以,只有当弦线的两个固定端之间的距离(弦长)等于半波长的整数倍时,才能形成驻波,这就是均匀弦振动产生驻波的条件,其数学表达式为: L=n / 2 ( n=1. 2. 3. … ) 由此可得沿弦线传播的横波波长为: =2L / n ⑤ 式中n为弦线上驻波的段数,即半波数。 根据波速、频率及波长的普遍关系式:V=f,将⑤式代入可得弦线上横波的传播速度: V=2Lf/n ⑥ 另一方面,根据波动理论,弦线上横波的传播速度为: V=(T/ρ)1/2 ⑦ 式中T为弦线中的张力,ρ为弦线单位长度的质量,即线密度。 再由⑥⑦式可得 f =(T/ρ)1/2(n/2L) 得 T=ρ / (n/2Lf )2 即ρ=T (n/2Lf )2 ( n=1. 2. 3. … ) ⑧ 由⑧式可知,当给定T、ρ、L,频率f只有满足以上公式关系,且积储相应能量时才能在弦线上有驻波形成。 四、实验内容 1、测定弦线的线密度:用米尺测量弦线长度,用电子天平测量弦线质量,记录数据 2、测定11个砝码的质量,记录数据

弦振动实验报告

实验13 弦振动得研究 任何一个物体在某个特定值附近作往复变化,都称为振动。振动就是产生波动得根源,波动就是振动得传播。均匀弦振动得传播,实际上就是两个振幅相同得相干波在同一直线上沿相反方向传播得叠加,在一定条件下可形成驻波。本实验验证了弦线上横波得传播规律:横波得波长与弦线中得张力得平方根成正比,而与其线密度(单位长度得质量)得平方根成反比、 一、 实验目得 1、 观察弦振动所形成得驻波。 2、 研究弦振动得驻波波长与张力得关系、 3. 掌握用驻波法测定音叉频率得方法。 二。 实验仪器 电动音叉、滑轮、弦线、砝码、钢卷尺等。 三。 实验原理 1、 两列波得振幅、振动方向与频率都相同,且有恒定得位相差,当它们在媒质内沿一条直线相向传播时,将产生一种特殊得干涉现象——形成驻波、如图3—13—1所示。在音叉一臂得末端系一根水平弦线,弦线得另一端通过滑轮系一砝码拉紧弦线。当接通电源,调节螺钉使音叉起振时,音叉带动弦线A端振动,由A 端振动引起得波沿弦线向右传播,称为入射波。同时波在C 点被反射并沿弦线向左传播,称为反射波。这样,一列持续得入射波与其反射波在同一弦线上沿相反方向传播,将会相互干涉、当C 点移动到适当位置时,弦线上就形成驻波。此时,弦线上有些点始终不动,称为驻波得波节;而有些点振动最强,称为驻波得波腹。 2、 图3—13-2所示为驻波形成得波形示意图。在图中画出了两 列波在T=0,T/4,T/2时刻得波形,细实线表示向右传播得波,虚线表示 向左传播得波,粗实线表示合成波。如取入射波与反射波得振动相位 始终相同得点作为坐标原点,且在X=0处,振动点向上到达最大位移时开始计时,则它们得波动方程分别为:

弦振动实验的研究.

论文题目来源: 国家自然科学基金项目 编号: 四川省自然科学研究项目 编号: 校级自然科学研究项目 编号:

弦振动实验的研究 学生:王彬 指导老师:吴英 摘要:弦振动实验存在着诸多困难,弦的张力会因弦的振动发生变化,弦的线密度会发生微小变化,当波腹数增多时现象不明显,低频信号器共振频率读取不准确等。本研究通过文献综述、理论研究、比较研究等方法,针对上述原因,利用实验室的装置验证弦振动理论采集相应数据并进行结果处理,通过在体验实验过程和数据处理方面的困难,对本实验装置提出切合实际的改进方法,以克服主观和客观方面的困难,使实验现象更加明显。 关键字:弦振动;共振;波腹;张力;线密度

The Research of String Vibration Experiment Undergraduate:Wang Bin Supervisor:Wu Ying Abstract:String vibration experiment is an important experiment of college physics. The experiment is also a deep exploration and application of string vibration knowledge. There are many difficulties in the experiment. For example, string tension will change because of the vibration of the string. And the linear density of the string will inevitably have subtle change. Besides, we can not get precise data of the resonance frequency of low frequency signal generator when the increase of the wave loop is not obvious. As for the above reasons, this research, with the following methods, such as literature review, theoretical research and comparative approach and so on, uses the equipments in the lab to prove the theory of string vibration and collects relevant data and then deal with the data. After knowing the difficulties in the experiment and in dealing with the data, I will propose some practical methods to improve and reform the experiment equipments so that we can overcome subjective and objective difficulties and so that the experimental phenomenon can become more obvious. Key words:string vibration; resonance frequency; wave loop; string tension; linear density.

弦振动实验_报告

弦振动的研究报告 班级:工程力学二班 学号:120107020045 姓名:康昕程

实 验 报 告 【实验目的】 1. 了解波在弦上的传播及驻波形成的条件 2. 测量不同弦长和不同张力情况下的共振频率 3. 测量弦线的线密度 4. 测量弦振动时波的传播速度 【实验仪器】 弦振动研究试验仪及弦振动实验信号源各一台、双综示波器一台 【实验原理】 驻波是由振幅、频率和传播速度都相同的两列相干波,在同一直线上沿相反方向传播时叠加而成的特殊干涉现象。 当入射波沿着拉紧的弦传播,波动方程为 ()λπx ft A y -=2cos 当波到达端点时会反射回来,波动方程为 ()λπx ft A y +=2cos 式中,A 为波的振幅;f 为频率;λ为波长;x 为弦线上质点的坐标位置,两拨叠加后的波方程为 ft x A y y y πλ π 2cos 2cos 221=+= 这就是驻波的波函数,称为驻波方程。式中,λ π x A 2cos 2是各点的振幅 ,它只与x 有关, 即各点的振幅随着其与原点的距离x 的不同而异。上式表明,当形成驻波时,弦线上的各点作振幅为λ π x A 2cos 2、频率皆为f 的简谐振动。 令02cos 2=λ π x A ,可得波节的位置坐标为 ()4 12λ +±=k x 2,1,0=k 令12cos 2=λ π x A ,可得波腹的位置坐标为 2 λ k x ±= 2,1,0=k 相邻两波腹的距离为半个波长,由此可见,只要从实验中测得波节或波腹间的距离,就可以确定波长。 在本试验中,由于弦的两端是固定的,故两端点为波节,所以,只有当均匀弦线的两个固定端之间的距离(弦长)L 等于半波长的整数倍时,才能形成驻波。

弦振动的研究

实验四弦振动的研究 【实验目的】 1.观察弦振动时形成的驻波; 2.用两种方法测量弦线上横波的传播速度,比较两种方法测量的结果; 3.验证弦振动的波长与张力的关系。 【实验仪器和用具】 电振音叉(频率约为100Hz),弦线,分析天平,滑轮,砝码,低压电源,米尺【实验原理】 如图12-1所示,将细弦线的一端固定在 电振音叉上,另一端绕过滑轮挂上砝码。当音 叉振动时,强迫弦线振动(弦振动的频率应与 音叉的频率f相等),形成一系列向滑轮端前 进的横波,在滑轮处反射后沿相反的方向传播,在音叉与滑轮间往返传播的横波的叠加形成一定的驻波。适当调节砝码的重量或弦长(音叉到滑轮间的弦线距离),在弦上将出现稳定的、强烈的振动,即弦线与音叉的共振。弦线共振时,驻波的振幅最大,音叉端为振动的节点(非共振时,音叉端不是驻波的节点),若此时弦上有n个半驻波,则有n l/ 2 = λ,弦上的波速υ则为 υfλ = (12-1) 或 2l υf n = (12-2) 根据波动理论,横波在弦线上的传播速度υ与弦线张力T及弦线的线密度ρ之 间的关系为 υ=(12-3) 将式(12-3)代入(12-1)得: (124) f==- 式(12-4)表示,以一定频率振动的弦,,其波长λ将随张力T及线密度ρ的变化而变

化的规律。同时也表示出,弦长l 、张力T 、线密度ρ一定的弦,其自由振动的频率不只一个,而是包括相当于 ,3,2,1=n 的 321,,f f f 等多种频率。其中1=n 的频率称作基频, 3,2=n 的频率称作第一、第二谐频,但基频较其它谐频强的多,因此它决定弦的频率,而各谐频决定它的音色。振动体有一个基频和多个谐频的规律不只在弦线上存在,而是普遍的现象。但基频相同的各振动体,其各谐频的的能量分布可以不同,所以音色不同。 当弦线在频率为f 的音叉策动下振动时,适当改变T l 、和ρ,和强迫力发生共振的不一定是基频,而可能是第一、第二、第三 、谐频,此时在弦线上出现2,3,4 ,个半波区。 【实验内容】 1.测量弦线的线密度 取2米长和所用的弦线相同的线,在分析天平上称出其质量m ,求出它的线密度ρ。 2.观察弦线上的驻波 根据已知音叉频率f (一般为100Hz )和已知的线密度ρ,求出弦长在20cm 30~附近,若要弦的基频与音叉共振时,弦的张力T 。 选取弦线长在130cm 左右,根据上述计算的张力T 值,选择适当的砝码挂在弦线上,给电振音叉的线圈通以50Hz ,电压为2~1V 的交流电,使音叉作受迫振动,进行以下观测: (1)使弦线长从20cm 左右开始逐渐增加(拉动音叉移动),当4,3,2,1=n 个半波区的几种情况下弦线共振时,分别测出弦长并计算出波长λ。 (2)使弦长l 大于1=n 共振时的弦长,小于2=n 共振时的弦长,从这种情况下振动的弦上,测出波长λ,并和上面的测量结果相比较(注意:此时音叉端点不是弦的节点)。 3.弦上横波的波长与张力的关系 增加砝码的质量,再细调弦线长使之出现共振,测出弦线长l ,算出波长λ。

《弦线振动法测定液体密度》

评分:大学物理实验设计性实验实验报告 实验题目:弦线振动法测定液体密度 班级:电信06--1 姓名:裴鸿刚学号:28 指导教师:方运良 茂名学院技术物理系大学物理实验室 实验日期:200 7 年11 月22 日

《弦线振动法测定液体密度实验》实验提要 实验课题及任务 《弦线振动法测定液体密度实验》实验课题任务是:研究弦线振动时波长λ的大小与弦线受到的张力T 有关,在其它条件不变的情况,改变弦线受到的张力即可改变波长λ,通过比较同一砝码在空气中与在待测液体中时分别产生的张力不同,而产生不同的波长λ,进一步求出待测液体的密度。 学生根据自己所学的知识,并在图书馆或互联网上查找资料,设计出《物体在液体中的运动研究》的整体方案,内容包括:写出实验原理和理论计算公式,研究测量方法,写出实验内容和步骤,然后根据自己设计的方案,进行实验操作,记录数据,做好数据处理,得出实验结果,按书写科学论文的要求写出完整的实验报告。 设计要求 ⑴ 通过查找资料,并到实验室了解所用仪器的实物以及阅读仪器使用说明书,了解仪器的使用方法,找出所要测量的物理量,并推导出计算公式,在此基础上写出该实验的实验原理。 ⑵ 选择实验的测量仪器,画出实验装置原理图,设计出实验方法和实验步骤,要具有可操作性。 ⑶ 写出浸入待测液体中的物体体积的测量可行方法; ⑷ 用最小二乘法进行线性拟合,计算出待测液体的密度ρ。 ⑸ 分析讨论实验结果。 实验仪器 弦振动实验仪一套、电子天平等主要仪器 实验提示 物体浸没在液体中受到的浮力大小为: V f 液ρ= 弦线在振动时频率ν、波长λ、张力T 及弦线的线密度μ有如下关系: μ νλT 1= 当频率ν与线密度μ一定时,上式左右两边同时取对数,得到下式后还可以进一步简化。

弦振动实验研究报告

弦振动地研究 一、实验目地 1观察固定均匀弦振动共振干涉形成驻波时地波形,加深驻波地认识? 2 了解固定弦振动固有频率与弦线地线密 p、弦长L和弦地张力T地关系, 并进行 测量? 二、实验仪器 弦线,电子天平,滑轮及支架,砝码,电振音叉,米尺 三、实验原理 为了研究问题地方便,认为波动是从A 点发 出地,沿弦线朝E端方向传播,称为入射波,再 由E端反射沿弦线朝A端传播,称为反射波.入 射波与反射波在同一条弦线上沿相反方向传播时 将相互干涉,移动劈尖E 到适合位置?弦线上地 波就形成驻波.这时,弦线上地波被分成几段形 成波节和波腹.驻波形成如图(2)所示.b5E2RGbCAP 设图中地两列波是沿X轴相向方向传播地振 幅相等、频率相同振动方向一致地简谐波.向右 传播地用细实线表示,向左传播地用细虚线表 示,它们地合成驻波用粗实线表示.由图可见, 两个波腹间地距离都是等于半个波长,这可从波 动方程推导出来QEanqFDPw 下面用简谐波表达式对驻波进行定量描述 .设沿X轴正方向传播地波为入射波,沿X轴负方向传播地波为反射波,取它们振 动位相始终相同地点作坐标原点 “0”,且在X二0处,振动质点向上达最大位移时开始计时,则它们地波动方程

分别为:DXDiTa9E3d Y i = Acos2二(ft — x/ ) 丫2= Acos[2 二(ft + x/ 入)+ -:] 式中A为简谐波地振幅,f为频率,■为波长,X为弦线上质点地坐标位置.两波叠加后地合成波为驻波,其方程为:RTCrpUDGiT Y i + 丫2 = 2Acos[2 二(x/ ■) + 二/2]Acos2二ft① 由此可见,入射波与反射波合成后,弦上各点都在以同一频率作简谐振动,它们地振幅为丨2A cos[27:(x/ ■) +二/2] 与时间无关t,只与质点地位置x有关.5PCzVD7HxA 由于波节处振幅为零,即:| cos[2二(x/ ■) +二/2] | = 0 2 二(x/ ■) + 二/2 = (2k+1)二/ 2 ( k=0. 2. 3. …) 可得波节地位置为: x = k /2 ② 而相邻两波节之间地距离为: X k +1 — X k= (k + 1)和./2 — k". / 2=和"/ 2 ③ 又因为波腹处地质点振幅为最大,即| cos[2二(x/ ■) +二/2] |=1 2二(x/ ) + 二/2= k二(k=0. 1.2. 3.…) 可得波腹地位置为: x = (2k-1) /4④ 这样相邻地波腹间地距离也是半个波长.因此,在驻波实验中,只要测得相邻两波节或相邻两波腹间地距离,就能确定该波地波长.jLBHrnAILg 在本实验中,由于固定弦地两端是由劈尖支撑地,故两端点称为波节,所以,只有当弦线地两个固定端之间地距离(弦长)等于半波长地整数倍时,才能形成驻波,这就是均匀弦振动产生驻波地条件,其数学表达式为:XHAQX74J0X L= n / 2 ( n=1.2. 3. …) 由此可得沿弦线传播地横波波长为: =2L/n ⑤ 式中n为弦线上驻波地段数,即半波数. 根据波速、频率及波长地普遍关系式:V = f,将⑤式代入可得弦线上横波地传播速度:

弦音震动实验报告

大学物理实验报告课程名称:普通物理实验(2) 实验名称:弦音震动 学院:专业班级: 学生:学号: 实验地点:座位号: 实验时间:

一、实验目的: 1、了解固定均匀弦振动的传播规律,加深对振动与波和干涉的概念。 2、了解固定均匀弦振动的传播形成驻波的波形,加深对干涉的特殊形式(驻波)的认识。 3、了解决定固定弦共有频率的因素,测量均匀弦线上恒博的传播速度及均匀弦线的线密度。 4、了解声音和频率的关系。 二、实验装置: 实验装置如图1所示。吉它上有四支钢质弦线,中间两支是用来测定弦线力,旁边两支用来测定弦线线密度。实验时,弦线3与音频信号源接通。这样,通有正弦交变电流的弦线在磁场中就受到周期性的安培力的激励。根据需要,可以调节频率选择开关和频率微调旋钮,从显示器上读出频率。移动劈尖的位置,可以改变弦线长度,并可适当移动磁钢的位置,使弦振动调整到最佳状态。 根据实验要求:挂有砝码的弦线可用来间接测定弦线线密度或横波在弦线上的传播速度;利用安装在力调节旋钮上的弦线,可间接测定弦线的力。

如图1所示,实验时,将弦线3(钢丝)绕过弦线导轮5与砝码盘10连接,并通过接线柱4接通正弦信号源。在磁场中,通有电流的金属弦线会受到磁场力(称为安培力)的作用,若弦线上接通正弦交变电流时,则它在磁场中所受的与磁场方向和电流方向均为垂直的安培力,也随之发生正弦变化,移动劈尖改变弦长,当弦长是半波长的整倍数时,弦线上便会形成驻波。移动磁钢的位置,将弦线振动调整到最佳状态,使弦线形成明显的驻波。此时我们认为磁钢所在处对应的弦为振源,振动向两边传播,在劈尖与吉它骑码两处反射后又沿各自相反的方向传播,最终形成稳定的驻波。 考察与力调节旋钮相连时的弦线3时,可调节力调节旋钮改变力,使驻波的长度产生变化。 为了研究问题的方便,当弦线上最终形成稳定的驻波时,我们可以认为波动是从骑码端发出的,沿弦线朝劈尖端方向传播,称为入射波,再由劈尖端反射沿弦线朝骑码端传播,称为反射波。入射波与反射波在同一条弦线上沿相反方向传播时将相互干涉,移动劈尖到适合位置.弦线上就会形成驻波。这时,弦线上的波被分成几段形成波节和波腹。如图2所示。

清华弦振动实验报告

竭诚为您提供优质文档/双击可除清华弦振动实验报告 篇一:弦振动试验实验报告 弦振动试验 一、实验目的 1.观察在弦线上形成的驻波 2.用弦驻波法测量张紧弦线上驻波的波长 3.研究弦线上张力与弦线上驻波波长之间的关系; 4.研究均匀弦线横波的传播速度与张力、弦线密度之间的关系 二、数据处理 1.在张力一定的条件下(加9个砝码),求波的传播速度 2.求横波的波长与弦线中的张力的关系 1 2 lgλ lgT

由以上可知,波长的对数和张力的对数成线性关,且相关的线性方程是:Y=0.0035x+1034543. 3 篇二:大学物理实验报告-弦振动 华南理工大学实验报告 课程名称:大学物理实验 理学院系数学专业创新班姓名任惠霞 实验名称弦振动20XX.9.6指导老师 (报告内容:目的、仪器装置、简单原理、数据记录及结果分析等) 一.实验目的 1.观察弦上形成的驻波 2.学习用双踪示波器观察弦振动的波形 3.验证弦振动的共振频率与弦长、张力、线密度及波腹数的关系 二.实验仪器 xY弦音计、双踪示波器、水平尺 三实验原理 当弦上某一小段受到外力拨动时便向横向移动,这时弦上的张力将使这小段恢复到平衡位置,但是弦上每一小段由于都具有惯性,所以到达平衡位置时并不立即停止运动,而是继续向相反方向运动,然后由于弦的张力和惯性使这一小

段又向原来的方向移动,这样循环下去,此小段便作横向振动,这振动又以一定的速度沿整条弦传播而形成横波。理论和实验证明,波在弦上传播的速度可由下式表示:??= ρ ??1 -------------------------------------------------------① 另外一方面,波的传播速度v和波长λ及频率γ之间的关系是: v=λγ --------------------------------------------------------② 将②代入①中得γ =λ 1 ?? -------------------------------------------------------③ρ1 又有L=n*λ/2或λ=2*L/n代入③得γ n=2L

弦振动的实验研究

弦振动的实验研究 弦是指一段又细又柔软的弹性长线,比如二胡、吉它等乐器上所用的弦。用薄片拨动或者用弓在张紧的弦上拉动就可以使整个弦的振动,再通过音箱的共鸣,就会发出悦耳的声音。对弦乐器性能的研究与改进,离不开对弦振动的研究,对弦振动研究的意义远不只限于此,在工程技术上也有着极其重要的意义。比如悬于两根高压电杆间的电力线、大跨度的桥梁等,在一定程度上也是一根“弦”,它们的振动所带来的后果可不象乐器上的弦的振动那样使我们们感到愉快。对于弦振动的研究,有助于我们理解这些特殊“弦”的振动特点、机制,从而对其加以控制。同时,弦的振动也提供了一个直观的振动与波的模型,对它的分析、研究是处理其它声与振动问题的基础。欧拉最早提出了弦振动的二阶方程,而后达朗贝尔等人通过对弦振动的研究开创了偏微分方程论。 本实验意在通过对一段两端固定弦振动的研究,了解弦振动的特点和规律。 预备问题 1. 复习DF4320示波器的使用。 2. 什么是驻波?它是如何形成的? 3. 什么是弦振动的模式?共振频率与哪些因素有关? 4. 张力对波速有何影响?试比较以基频和第一谐频共振时弦中的波速。 一、 实验目的: 1、了解驻波形成的条件,观察弦振动时形成的驻波; 2、学会测量弦线上横波传播速度的方法: 3、用作图法验证弦振动频率与弦长、频率与张力的关系。 二、实验原理 一根两端固定并张紧的弦,静止时处于水平平衡位置,当在弦的垂直方向被拉离平衡位置后,弦会有回到平衡位置的趋势,在这种趋势和弦的惯性作用下,弦将在平衡位置附近振动。令弦线长度方向为x 轴,弦被拉动的方向(与x 轴垂直的方向)为y 轴,如图1所示。若设弦的长度为L ,线密度为ρ,弦上的张力为T ,对一小段弦线微元dl 进行受力分析,运用牛顿第二定律定律,可得在y 方向的运动微分方程 ()2222t y dx dx x y T ??=??ρ (1) 若令ρ/2 T v =, 上式可写为 2222 21t y v x y ??=?? (2) y 图1

实验十 弦振动特性的研究

实验十 弦振动特性的研究 一 实 验 目 的 1. 观察弦振动时形成的驻波。 2. 用两种方法测量弦线上横波的传播速度,比较两种方法测得的结果。 3. 验证弦振动的波长与张力的关系。 二 仪 器 和 用 具 电振音叉(约100Hz ),弦线分析天平,滑轮,砝码,低压电源,米尺。 三 实 验 原 理 1 弦线上横波传播速度(一),如图1所示,将细弦线的一端固定在电振音叉上,另一端绕过滑轮挂上砝码。当音叉振动量,强迫弦线振动(弦振动频率应当和音叉的频率ν等),形成列向滑轮端前进的横波,在滑轮处反射后沿相反方向传播。在音叉与滑轮间往反传播的横波的叠加形成一定的驻波,适当调节砝码 重量或弦长(音叉端到滑轮轴间的线长官,在弦上将 出现稳定的强烈地振动,即弦与音叉共振。弦共振 时,驻波的振幅最大,音叉端为稍许振动的节点(非 共振时,音叉端不是驻波的节点),若此时弦上有n 个半波区,则n l /2=λ,弦上的波速v 则为 n l v v 2γγλ ==或 (1) 2 弦线上横波传播速度(二),若横波在张紧的弦线上沿x 轴正方向传播,我们取 δd AB =的微元段加以讨论(图2)。设弦线的线密度(即单位长质量)为, 则此微元段弦线ds 的质量为ρds. 在A 、B 处受到左右邻段的张力分别为21,T T ,其方向为沿弦的切线方向,与x 轴交成1a 、2a 角。 由于弦线上传播的横波在x 方向无振动,所以作用在微元 段ds 上的张力的x 分量应该为零,即 0cos cos 1122=-a T a T (2) 又根据牛顿第二定律,在y 方向微元段的运动方程为 221122sin sin dt y d ds a T a T ρ=- (3) 对于小的振动,可取dx ds ≈,而1a 、2a 都很小,所以 221121sin ,sin ,1cos ,1cos tga a tga a a a ≈≈≈≈。 又从导数的几何意义可知dx x z dx dy tga dx dy tga +??? ??=??? ??=21, 式(2)将成为T T T T T ===-1212,0即表示张力不随时间和地点而变,为一定值。式(3)将成为 22dt y d pds dx dy T dx dy T z dx x =??? ??-??? ??+ (4)

弦振动研究

弦振动研究 【实验目的】 1.了解波在弦上的传播及驻波形成的条件。 2.测量不同弦长和不同张力情况下的共振频率。 3.测量弦线的先行密度。 4.测量弦振动时波的传播速度。 【实验仪器】 弦振动研究实验仪及弦振动实验信号源各一台、双踪示波器一台。 实验仪器结构描述见图3-23-1 【实验原理】 驻波是有振幅、频率和传播速度都相同的两列相干波,在同一直线上沿相反方向传播时叠加而成的特殊干涉现象。 当入射波沿着拉紧的弦传播时,波动方程为 )(2cos λ πx ft A y - = 当波到达端点时会反射回来,波动方程为 ) (2cos λ πx ft A y + = 式中,A 为波的振幅;f 为频率;λ为波长;x 为弦线上质点的坐标位置,两波叠加后的波方程为 ft x A y y y πλ π2cos 2cos 221=+= 这就是驻波的波函数,称之为驻波方程。式中,λ πx A 2cos 2是各点的振幅,它只与x 有关,即各点的振幅随着其与远点的距离x 的不同而异。上式表明,当形成驻波时,弦线上的各点作振幅为λ πx A 2cos 2、频率皆为f 的简谐振动。

由式(3-23-3)可知,另02cos 2=λ πx A ,可得波节的位置坐标为 4 ) 12(λ +±=k x ???=,,, 210k 另12cos 2=λπx A ,可得波腹的位置坐标为 2 λ k x ±= ???=,,, 210k 由式(3-23-4)、式(3-23-5)可得相邻两波腹(波节)的距离为半个波长,由此 可见,只要从实验中的测得波节或波腹间的距离,就可以确定波长。 在本实验中,由于弦的两端是固定的,故两端点为波节,所以,只有当均匀弦线的连个固定端之间的距离(弦长)L 等于半波长的整数倍时,才能形成驻波。 即有 2 λ = L 或 n L 2= λ ???=,,, 210n 式中,L 为弦长;λ为驻波波长;n 为半波数(波腹数)。 另外,根据波动理论,假设弦柔韧性很好,波在弦上的传播速度v 取决于线密度μ和弦的张力T ,其关系为 μ T v = 又根据波速、频率与波长的普遍关系式λf v =,可得 μ λT f v = = 由式(3-23-6)、式(3-23-8)可得横波传播速度 n L f v 2= 如果已知张力和频率,由式(3-23-6)、式(3-23-8)可得线密度 2 )2( Lf n T =μ 如果已知线密度和频率,则由式(3-23-10)可得张力 2 ) 2( n Lf T μ= 如果已知线密度和张力,则由式(3-23-11)可得张力 μ T L n f 2= 【实验内容】 一、实验前准备

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