提高压杆稳定性的措施

提高压杆稳定性的措施
提高压杆稳定性的措施

提高压杆稳定性的策略

首先援引课本中的“压杆稳定性的概念”:

“在第二章研究受压直杆时,认为其之所以破坏是由于强度不够造成的,即当横截面上的正应力达到材料的极限应力时,压杆就发生破坏。实践表明,这对于粗而短的压杆是正确的,但对于细长的压杆,情况并非如此。细长压杆的破坏并不是由于强度不够,而是由于荷载增大到一定数值后,不能保持其原有的直线平衡形式而失效。”

故“提高压杆稳定性”即“令受压杆件能够更好地保持其原有的直线平衡形式”,表观上体现为“提高压杆临界力”。由临界力公式

()22cr L EI F μπ=

其中

π为圆周率

E 为压杆材料的弹性模量

I 为压杆截面的形心主惯性矩

μ为长度因数

L 为压杆长度

杆件又分细长杆(大柔度杆)、中长杆(中柔度杆)、和短杆(小柔度杆)短杆实际上发生的是强度破坏。

故要使cr F 增大,可以采取以下措施:

①采用合理的材料制作压杆(选择合适的E )。选择弹性模量高的材料,如优质钢,各种复合材料等。但是由于各种钢材的弹性模量相差不大,所以当细长压杆要选用钢材时,仅仅出于稳定性的要求而选用高强度钢材制作细长压杆是不经济的;对于中长杆采用高强度材料才能够比较明显地提高稳定性。 ②采用合理截面形式(使m in I 增大)。由于杆件一般处于空间受力状态或双向平面受力状态,故压杆稳定性总是受限于稳定性最差的一个方向,即决定于截面的m in I 。当截面面积不变时,可改变截面形状,尽量使其形心主惯性矩相等或相近,这样压杆在各个方向就具有相近的稳定性,下面举例说明:

由两个槽型钢组成的截面,左边的截面形式若间距控制得不好,会使得Y Z I I ≠,若将其换成右边的形式则可使得Y Z I I ≈,更有利于维稳。

z

Y

Y

而在截面形心主惯性矩相等或相近的前提下,可保持截面面积不变,增大I 值。如将实心圆截面改为面积相等的空心圆截面就更合理。

而从截面角度出发提高整体稳定性的方法还有:添加缀条。

使用添加缀条的方法提高组合压杆的整体稳定性时,需要注意使每个分支都和整体具有相同的稳定性,设计才是合理的。否则,由于分支也是压杆,若某一分支稳定性较弱,发生失稳,将会导致整体失效。

③减小相当长度和增强杆端约束(使L减小,μ减小)。压杆的稳定性随杆长的增加而降低,因此应尽量降低杆的相当长度,例如在杆中间设置中间支承。另,将杆端约束增强,可减小长度因数μ值,亦可增强杆件稳定性。例如在支座处焊接或铆接支撑钢板;将固定铰支座增强为固定端;在不同受力方向采用相同约束等。

工程上,有许许多多重大事故就是因为工程师在设计结构时没有对压杆稳定性有足够的认识或重视造成的。当今,由于钢结构建筑的各种优异性能,世界各地大范围地采用各种钢结构设计、建造各种钢结构建筑,如鸟巢等。然而,稳定问题是钢结构最突出的问题。长期以来,许多工程技术人员对强度概念认识清晰,对稳定概念认识淡薄,并且存在着强度重于稳定的错误思想。因此,人们在大量的、连接不断的、令人措手不及的钢结构失稳事故中付出了惨痛的代价,得到了严重的教训。钢结构的失稳事故分为整体失稳事故和局部失稳事故两大类,其各自产生的原因如下:

整体失稳事故原因:

1.设计错误

设计错误主要与设计人员的水平有关。如缺乏稳定概念;稳定验算公式错误;只验算基本构件稳定从而忽视整体结构稳定验算;计算简图及支座约束与实

际受力不符,设计安全储备过小等等。

2.制作缺陷

制作缺陷通常包括构件的初弯曲、初偏心、热轧冷加工以及焊接产生的残余变形。各种缺陷将对钢结构的稳定承载力产生显著影响。

3.临时支撑不足

钢结构在安装过程中,当尚未完全形成整体结构之前,属几何可变体系,构件的稳定性很差。因此必须设置足够的临时支撑体系来维持安装过程中的整体稳定性。若临时支撑设置不合理或者数量不足,轻则会使部分构件丧失稳定,重则造成整个结构在施工过程中倒塌或倾覆。

4.使用不当

结构竣工投入使用后,使用不当或意外因素也是导致失稳事故的主因。例如:使用方随意改造使用功能,改变构件受力,由积灰或增加悬吊设备引起的超载,基础的不均匀沉降和温度应力引起的附加变形,意外的冲击荷载等。

局部失稳事故原因分析

局部失稳主要针对构件而言,失稳的后果虽然没有整体失稳严重,但对以下原因也应引起足够重视。

1.设计错误

设计人员忽视甚至不进行构件的局部稳定验算,或者验收方法错误,致使组成构件的各类板件宽厚比和高厚比大于规范限值。

2.构造不当

通常在构件局部受集中力较大的部位,原则上应设置构造加劲肋。另外,为了保证构件在运转过程中不变形也须设置横隔、加劲肋等,但实际工程中,加劲肋数量不足、构造不当的现象比较普遍。

3.原始缺陷

原始缺陷包括钢材的负公差严重超规,制作过程中焊接等工艺产生的局部鼓曲和波浪形变形等。

4.吊点位置不合理

在吊装过程中,尤其是大型的钢结构构件,吊点位置的选定十分重要,由于吊点位置不同,构件受力状态不同。有时构件内部过大的压应力将会导致构件在吊装过程中局部失稳。因此,在钢结构设计中,针对重要构件应在图纸中说明起吊方法和吊点位置。

失稳事故的防范

一.设计人员应强化稳定设计理念

防止钢结构失稳事故的发生,设计人员肩负着最重要的职责。强化稳定设计理念十分必要。

二.制作单位应力求减少缺陷

在常见的众多缺陷中,初弯曲、初偏心、残余应力对稳定承载力影响最大,因此,制作单位应通过合理的工艺和质量控制措施将缺陷减低到最小程度。

三.施工单位应确保安装过程中的安全

施工单位只有制定科学的施工组织设计,采用合理的吊装方案,精心布置临时支撑,才能防止钢结构安装过程中失稳,确保结构安全。

四.使用单位应正常使用钢结构建筑

一方面,使用单位要注意对已建钢结构的定期检查和维护,另一方面,当需要进行工艺流程和使用功能改造时,必须与设计单位或有关专业人士协商,不得擅自增加负荷或改变构件受力。

总之,通过各方的共同努力,钢结构失稳事故可以从根本上得到解决。

典型事故实例

加拿大魁北克大桥因失稳而坠毁

1907年,在加拿大境内首次建造跨越Quebec河的三跨悬臂桥,该桥的两个边跨各长152.4m,中跨长548.64m,中跨包括了由两个边跨各悬伸出的长度为714.45m的杆系结构。岂料在架桥过程中,悬伸出的由四部分分肢组成的格构式组合截面的下弦压杆,因新设置的角钢缀条过于柔弱,四个角钢缀条总的截面积只占构件全截面面积的 1.1%。因此缀条不能有效地将四部分分肢组成具有足够抗弯刚度的受压弦杆,组装好的钢桥在合龙之前,挠度的发展已无法控制,分肢屈曲在先,随之弦杆整体失稳,9000t中的钢桥全部坠入河中,有75名员工遇难。该桥重建时,曾于1916年因施工问题又一次发生倒塌事故。

影剧院网架屋盖失稳事例

一.工程概况

乌恰县影剧院是由门厅、观众厅和舞台三部分组成(图7.8、7.9),观众厅屋盖为平面尺寸27m×24m、高度2.667m的正放四角锥螺栓球节点网架,观众厅外墙由柱距为3.0m的钢筋混凝土柱和砖砌体组成,柱顶标高为10.5m,观众厅屋盖网架在轴线②的一端与舞台屋面大梁支承于同一水平,且共同位于台口大梁上的小立柱上(图7.10),而网架在轴线⑧的一端则位于门厅框架之上。

图7.8 影剧院平面

图7.9 影剧院剖面

图7.10 舞台边网架支座构造示意

压杆的稳定性验算

建筑力学行动导向教学案例教案提纲

模块七压杆稳定性 7.1压杆稳定的概念 为了说明问题,取如图 7-2 (a)所示的等直细长杆,在其两端施加轴向压力 F ,使杆在直 线状态下处于平衡,此时,如果给杆以微小的侧向干扰力, 使杆发生微小的弯曲,然后撤去干扰 力,贝9当杆承受的轴向压力数值不同时, 其结果也截然不同。当杆承受的轴向压力数值 F 小于某 数值 F cr 时,在撤去干扰力以后, 杆能自动恢复到原有的直线平衡状态而保持平衡, (a)、(b)所示,这种原有的直线平衡状态称为稳定的平衡; 压力F 小于匚 时,杆件就能够保持稳定的平衡,这种性能称为压杆具有稳定性;而当压 F cr 杆所受的轴向压力 F 等于或者大于 F cr 时,杆件就不能保持稳定的平衡而失稳。 压杆经常被应用于各种工程实际中,例如脚手架立杆和基坑支护的支撑杆,均承受压力, 此时必须考虑其稳定性,以免引起压杆失稳破坏。 7.2临界力和临界应力 7.2.1细长压杆临界力计算公式一一欧拉公式 从上面的讨论可知,压杆在临界力作用下,其直线状态的平衡将由稳定的平衡转变为不稳 定的平衡,此时,即使撤去侧向干扰力,压杆仍然将保持在微弯状态下的平衡。当然,如果压力 超过这个临界力,弯曲变形将明显增大。 所以,使压杆 在微弯状态下保持平衡的最小的轴向压力, 即为压杆的临界压力。下面介绍不同约束条件下压杆的临界力计算公式。 一、两端铰支细长杆的临界力计 算公式一一欧拉公式设两端铰支长度 为z 的细长杆,在轴向压力/ cr 的作 用下保持微弯平衡状态,如图 7-3所示。杆在小变形时其挠曲线近似微分方程为: 图7-2 到某一数值匚时,即使撤去干扰力,杆仍然处于微弯形 F cr 状,不能自动恢复到原有的直线平衡状态,如图 7-2 (c)、 (d)所示,则原有的直线平衡状态为 不稳定的平衡。如果力 F 继续增大,则杆继续弯曲, 产生显著的变形,甚至发生突然破坏。 上述现象表明,在轴向压力 F 由小逐渐增大的过程中,压 杆由稳定的平衡转变为不稳定的平衡,这种现象称为压杆 丧失稳定性或者压杆失稳。显然压杆是否失稳取决于轴向 压力的数值,压杆由直线状态的稳定的平衡过渡到不稳定 的平衡时所对应的轴向压力,称为压杆的临界压力或临界 力,用表示 / cr 当压杆所受的轴向 图7-2 如图7-2 图 7-1 F 逐渐增大 当杆承受的轴向压力数值 图7-1

《压杆稳定》问答题

压杆稳定 【例1】 压杆的压力一旦达到临界压力值,试问压杆是否就丧失了承受荷载的能力? 解:不是。压杆的压力达到其临界压力值,压杆开始丧失稳定,将在微弯形态下保持平衡,即丧失了在直线形态下平衡的稳定性。既能在微弯形态下保持平衡,说明压杆并不是完全丧失了承载能力,只能说压杆丧失了继续增大荷载的能力。但当压杆的压力达到临界压力后,若稍微增大荷载,压杆的弯曲挠度将趋于无限,而导致压溃,丧失了承载能力。且在杆系结构中,由于某一压杆达到临界压力,引起该杆弯曲。若在增大荷载,将引起结构各杆内力的重新分配,从而导致结构的损坏,而丧失其承载能力。因此,压杆的压力达到临界压力时,是其承受荷载的“极限”状态。 【例2】 如何判别压杆在哪个平面内失稳?图示截面形状的压杆,设两端为球铰。试问,失稳时其截面分别绕哪根轴转动? 解:(1)压杆总是在柔度大的纵向平面内失稳。 (2)因两端为球铰,各方向的μ=1,由柔度知l i μλ= (a )x y i i =,在任意方向都可能失稳。 (b ),x y i i <失稳时截面将绕x 轴转动。 (c )x y i i >,失稳时截面将绕y 轴转动。 【例3】 细长压杆的材料宜用高强度钢还是普通钢?为什么? 解:对于细长压杆,其临界压力与材料的强度指标无关,而与材料的弹性模量E 有关。由于高强度钢与普通钢的E 大致相等,而其价格贵于普通钢,故细长压杆的材料宜用普通钢。 【例4】 图示均为圆形截面的细长压杆(λ≥λp),已知各杆所用的材料及直径d 均相同,长度如图。当压力P 从零开始以相同的速率增加时,问哪个杆首先失稳?

1.6a P P 1.3a a P 解:方法一:用公式P lj = π2 EI /(μl )2 计算,由于分子相同,则μl 越大,P lj 越小,杆件越先失稳。 方法二:运用公式P lj =σlj A =π2 EA /λ2 ,分子相同,而λ=μl /i ,i 相同,故μl 越大,λ越大,P lj 越小,杆件越先失稳。 综上可知,杆件是否先失稳,取决于μl 。 图中,杆A :μl =2×a =2 a 杆B :μl =1×1.3a =1.3a 杆C :μl =0.7×1.6a =1.12a 由(μl )A >(μl )B >(μl )C 可知,杆A 首先失稳。 【例5】 松木制成的受压柱,矩形横截面为b ×h =100mm ×180mm ,弹性模量E =10GPa , λP =110,杆长l =7m 。在xz 平面内失稳时(绕y 轴转动),杆端约束为两端固定(图a ),在xy 平面内失稳时(绕z 轴转动),杆端约束为两端铰支(图b )。求木柱的临界应力和临界力。

压杆稳定性最新计算

停车库的受力分析计算 一、停车状态如下图所示 二、分析立柱受力并校核 已知:立柱截面为环形,令钢管厚度﹩=(D-d)/2为20mm 即D-d=0.02,材料选为45#, 屈服强度s σ≥355Mpa,安全系数n 取为1.5,弹性模量取为210Gpa ,泊松比取为0.26。 解:简化模型如图1所示,显然Mx>My,故按照Mx 情况进行校核。板自重m1=500Kg ,小车自重为m2=2000Kg 。分析立柱受力知其受压力和弯矩(包含风载), 故:需校核其强度 即,[]σσ≤ 1、起升载荷Q 的确定 起升载荷包括允许起升的最大汽车重量、以及载车板,因起 升高度<50米,故钢丝绳质量不计。 因起升速度≤R v 0.2m/s,故起升载荷动载系数2?05.1min ==? 故,()2221m ???+=?=g m Q F 2、 风载荷W P 的确定 qA CK P W h = C ——风力系数,用以考虑受风结构物体型、尺寸等因素对风压的影响 h K ——风力高度变化系数 q ——计算风压() 2/m N A ——立柱垂直于风向的迎风面积() 2m 正视图左视图

1) 计算风压q 风压计算公式为 2613.0q v = 风压按照沿海地区工作状态风压计算v=20m/s,故q=245.22 m /N 风压按照工作状态下的最大计算风压计算,此时q 取2502m /N ,故最终q 取250 2m /N 。 2) 风力系数C 因为离地面高度≤10m,按照海上及海岛2 .010?? ? ??h ,风压高度变化系数h K 取1.00 因为是圆管结构且10q 2≈d (q 为计算风压,d 为圆管直径),故C 取0.9 3) 迎风面积A t A A ψ= ψ——结构的充实率,t A A = ψ,钢管桁架结构ψ值取0.2-0.4,故0.3 t A ——结构或物品外形轮廓面积在垂直于风向平面上的投影() 2m h D A t =() 2m D ——立柱外径;h ——立柱高度 D D qA CK P W 675 325000.19.0h =????== 3、 强度校核1 []n s σσσ= ≤ 即[]σσ≤+= W M A F max cmax 令W M A F + = σ 2??=Q F ;()g m m Q 21+= () 22 4 d D A -= π 21M M M += M1——由重力引起的弯矩;M2——由风载引起的弯矩 ()3.121m 1?+=g m M ;h P M W *=2 1 2

工程力学第11章-压杆的稳定性问题答案

工程力学第11章-压杆的稳定性问题答案

工程力学(静力学与材料力学)习题详细解答(教师用书) (第11 章) 范钦珊唐静静 2006-12-18

2 第 11 章 压杆的稳定性问题 11-1 关于钢制细长压杆承受轴向压力达到临界载荷之后,还能不能继续承载有如下四 种答案,试判断哪一种是正确的。 (A )不能。因为载荷达到临界值时屈曲位移将无限制地增加; (B )能。因为压杆一直到折断时为止都有承载能力; (C )能。只要横截面上的最大正应力不超过比例极限; 正确答案是 C 。 (D )不能。因为超过临界载荷后,变形不再是弹性的。 11-2 今有两根材料、横截面尺寸及支承情况均相同的压杆.仅知长压杆的长度是短压 杆的长度的两倍。试问在什么条件下短压杆临界力是长压杆临界力的 4 倍?为什么? 解:只有当二压杆的柔度 λ ≥ λ 时,才有题中结论。这是因为,欧拉公式 F = π EI , 只有在弹性范围才成立。这便要求 P λ ≥ λP 。 Pcr (μl ) 2 11-3 图示四根压杆的材料及横截面(直径为 d 的圆截面)均相同,试判断哪一根最容易 失稳,哪一根最不容易失稳。

习题11-3 解:计算各杆之柔度:λ= μl ,各杆之i 相同 i

3 3 (a ) λa = 5l i (μ = 1) (b ) λb (c ) λ = 4.9l i = 4.5l (μ = 0.7) (μ = 0.5) c (d ) λd i = 4l i (μ = 2) 可见 λa > λb > λc > λd ,故(a )最容易失稳,(d )最 不容易失稳。 11-4 三根圆截面压杆的直径均为 d =160mm ,材料均为 A3 钢,E =200GPa ,σs = 240MPa 。已知杆的两端均为铰支,长度分别为 l 1、l 2 及 l 3,且 l 1=2l 2=4l 3 =5m 。试求各杆的临 界力。 解: i = d / 4 = 160 / 4 = 40mm , μ = 1 λ = μl 1 1 i = 5 ×10 40 = 1.25 3 λ = μl 2 2 i μl λ = 3 3 i = 2.5 ×10 40 = 1.25 ×10 40 = 62.5 = 31.5

压杆稳定计算.

第16章压杆稳定 16.1 压杆稳定性的概念 在第二章中,曾讨论过受压杆件的强度问题,并且认为只要压杆满足了强度条件,就能保证其正常工作。但是,实践与理论证明,这个结论仅对短粗的压杆才是正确的,对细长压杆不能应用上述结论,因为细长压杆丧失工作能力的原因,不是因为强度不够,而是由于出现了与强度问题截然不同的另一种破坏形式,这就是本章将要讨论的压杆稳定性问题。 当短粗杆受压时(图16-1a),在压力F由小逐渐增大的过程中,杆件始终保持原有的直线平衡形式,直到压力F达到屈服强度载荷F s(或抗压强度载荷F b),杆件发生强度破坏时为止。但是,如果用相同的材料,做一根与图16-1a所示的同样粗细而比较长的杆件(图16-1b),当压力F比较小时,这一较长的杆件尚能保持直线的平衡形式,而当压力F逐渐增大至某—数值F1时,杆件将突然变弯,不再保持原有的直线平衡形式,因而丧失了承载能力。我们把受压直杆突然变弯的现象,称为丧失稳定或失稳。此时,F1可能远小于F s(或F b)。可见,细长杆在尚未产生强度破坏时,就因失稳而破坏。 图16-1 失稳现象并不限于压杆,例如狭长的矩形截面梁,在横向载荷作用下,会出现侧向弯曲和绕轴线的扭转(图16-2);受外压作用的圆柱形薄壳,当外压过大时,其形状可能突然变成椭圆(图16-3);圆环形拱受径向均布压力时,也可能产生失稳(图16-4)。本章中,我们只研究受压杆件的稳定性。 图16-3 所谓的稳定性是指杆件保持原有直线平衡形式的能力。实际上它是指平衡状态的稳定性。我们借助于刚性小球处于三种平衡状态的情况来形象地加以说明。 第一种状态,小球在凹面内的O点处于平衡状态,如图16-5a所示。先用外加干

!第八章压杆稳定性

15-1 两端为球铰的压杆,当它的横截面为图示各种不同形状时,试问杆件会在哪个平面内失去稳定(即在失稳时,杆的截面绕哪一根轴转动)? 解:(a),(b),(e)任意方向转动,(c),(d),(f)绕图示Z 轴转动。 15-2 图示各圆截面压杆,横截面积及材料都相同,直径d =1.6cm ,杆材A 3钢的弹性模量E =200MPa ,各杆长度及支承形式如图示,试求其中最大的与最小的临界力之值。 解:(a) 柔度: 230 1500.4 λ?= = 相当长度:20.30.6l m μ=?= (b) 柔度: 150 1250.4 λ?== 相当长度:10.50.5l m μ=?= (c) 柔度: 0.770 122.50.4 λ?= = 相当长度:0.70.70.49l m μ=?= (d) 柔度: 0.590 112.50.4 λ?= = 相当长度:0.50.90.45l m μ=?= (e) 柔度: 145 112.50.4 λ?== 相当长度:10.450.45l m μ=?= 由E=200Gpa 及各柔度值看出:各压杆的临界力可用欧拉公式计算。即:() 22 cr EJ P l πμ=各压杆的EJ 均相同,故相当长度最大的压杆(a)临界力最小,压杆(d)与(e)的临界力最大,分别为: () 2948 2 2 2 320010 1.610640.617.6410cr EJ P l N π ππμ-??? ??= ==?

() 2948 2 2 2 320010 1.610640.4531.3010cr EJ P l N π ππμ-??? ??= ==? 15-3 某种钢材P σ=230MPa ,s σ=274MPa ,E =200GPa ,直线公式λσ22.1338-=cr ,试计算该材料压杆的P λ及S λ值,并绘制1500≤≤λ范围内的临界应力总图。 解: 92.6 33827452.5 p s s a λπσλ===--=== 15-4 6120型柴油机挺杆为45钢制成的空心圆截面杆,其外径和内径分别为,12mm 和10mm ,杆长为383mm ,两端为铰支座,材料的E =210GPa ,P σ=288MPa ,试求此挺杆的临界力cr P 。若实际作用于挺杆的最大压缩力P =2.33kN ,规定稳定安全系数W n =2~5。试校核此挺杆的稳定性。 解:(1)

第十一章压杆的稳定_工程力学

第十一章 压杆的稳定 承受轴向压力的杆,称为压杆。如前所述,直杆在轴向压力的作用下,发生的是沿轴向的缩短,杆的轴线仍然保持为直线,直至压力增大到由于强度不足而发生屈服或破坏。直杆在轴向压力的作用下,是否发生屈服或破坏,由强度条件确定,这是我们已熟知的。然而,对于一些受轴向压力作用的细长杆,在满足强度条件的情况下,却会出现弯曲变形。杆在轴向载荷作用下发生的弯曲,称为屈曲,构件由屈曲引起的失效,称为失稳(丧失稳定性)。本章研究细长压杆的稳定。 §11.1 稳定的概念 物体的平衡存在有稳定与不稳定的问题。物体的平衡受到外界干扰后,将会偏离平衡状态。若在外界的微小干扰消除后,物体能恢复原来的平衡状态,则称该平衡是稳定的;若在外界的微小干扰消除后物体仍不能恢复原来的平衡状态,则称该平衡是不稳定。如图11.1所示,小球在凹弧面中的平衡是稳定的,因为虚箭头所示的干扰(如微小的力或位移)消除后,小球会回到其原来的平衡位置;反之,小球在凸弧面上的平衡,受到干扰后将不能回复,故其平衡是不稳定的。 上述小球是作为未完全约束的刚体讨论的。对于受到完全约束的变形体,平衡状态也有稳定与不稳定的问题。如二端铰支的受压直杆,如图11.2(a )所示。当杆受到水平方向的微小扰动(力或位移)时,杆的轴线将偏离铅垂位置而发生微小的弯曲,如图11.2(b)所示。若轴向压力F 较小,横向的微小扰动消除后,杆的轴线可恢复原来的铅垂平衡位置,即图11.2(a ),平衡是稳定的;若轴向压力F 足够大,即使 (a ) 稳定平衡 图11.1 稳定平衡与不稳定平衡

微小扰动已消除,在力F 作用下,杆轴线的弯曲挠度也仍将越来越大,如图11.2(c)所示,直至完全丧失承载能力。在F =F cr 的临界状态下,压杆不能恢复原来的铅垂平衡位置,扰动引起的微小弯曲也不继续增大,保持微弯状态的平衡,如图11.2(b)所示,这是不稳定的平衡。如前所述,直杆在轴向载荷作用下发生的弯曲称为屈曲,发生了屈曲就意味着构件失去稳定(失稳)。压杆保持稳定与发生屈曲间的力F cr 称为压杆的临界载荷或临界压力。 建筑物中的立柱、桁架结构中的受压杆、液压装置中的活塞推杆、动力装置中的气门挺杆等都是工程中常见的压杆,细长压杆的稳定是设计中必需考虑的。 §11.2 两端铰支细长压杆的临界载荷 压杆是否能保持稳定,取决于压杆的临界载荷或临界压力F cr 。当F =F cr 时,压杆处于如图11.2(b)所示的微弯平衡状态。现将二端铰支的细长压杆重画于图11.3,用静力学的方法研究其平衡问题。 一、力的平衡 取任一截面,由力的平衡方程可知,杆在任一距原点o 为x 处的弯矩为: M (x )=-Fy 二、物理方程 讨论弹性小变形情况,有线弹性应力-应变关系: (a ) 图11.2 压杆稳定概念 (b) (c) 图11.3 二端铰支的细长压杆

压杆稳定性计算

第16章压杆稳定 压杆稳定性的概念 在第二章中,曾讨论过受压杆件的强度问题,并且认为只要压杆满足了强度条件,就能保证其正常工作。但是,实践与理论证明,这个结论仅对短粗的压杆才是正确的,对细长压杆不能应用上述结论,因为细长压杆丧失工作能力的原因,不是因为强度不够,而是由于出现了与强度问题截然不同的另一种破坏形式,这就是本章将要讨论的压杆稳定性问题。 当短粗杆受压时(图16-1a),在压力F由小逐渐增大的过程中,杆件始终保持原有的直线平衡形式,直到压力F达到屈服强度载荷F s(或抗压强度载荷F b),杆件发生强度破坏时为止。但是,如果用相同的材料,做一根与图16-1a所示的同样粗细而比较长的杆件(图16-1b),当压力F比较小时,这一较长的杆件尚能保持直线的平衡形式,而当压力F逐渐增大至某—数值F1时,杆件将突然变弯,不再保持原有的直线平衡形式,因而丧失了承载能力。我们把受压直杆突然变弯的现象,称为丧失稳定或失稳。此时,F1可能远小于F s (或F b)。可见,细长杆在尚未产生强度破坏时,就因失稳而破坏。 图16-1 失稳现象并不限于压杆,例如狭长的矩形截面梁,在横向载荷作用下,会出现侧向弯曲和绕轴线的扭转(图16-2);受外压作用的圆柱形薄壳,当外压过大时,其形状可能突然变成椭圆(图16-3);圆环形拱受径向均布压力时,也可能产生失稳(图16-4)。本章中,我们只研究受压杆件的稳定性。

图16-3 所谓的稳定性是指杆件保持原有直线平衡形式的能力。实际上它是指平衡状态的稳定性。我们借助于刚性小球处于三种平衡状态的情况来形象地加以说明。 第一种状态,小球在凹面内的O点处于平衡状态,如图16-5a所示。先用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置,然后再把干扰力去掉,小球能回到原来的平衡位置。因此,小球原有的平衡状态是稳定平衡。 第二种状态,小球在凸面上的O点处于平衡状态,如图16-5c所示。当用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置后,小球将继续下滚,不再回到原来的平衡位置。因此,小球原有的干衡状态是不稳定平衡。 第三种状态,小球在平面上的O点处于平衡状态,如图16-5b所示,当用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置后,把干扰力去掉后,小球将在新的位置O1再次处于平衡,既没有恢复原位的趋势,也没有继续偏离的趋势。因此。我们称小球原有的平衡状态为随遇平衡。 图16-5

材料力学压杆稳定分析

第九章压杆稳定 9-1由五根圆截面钢杆组成的正方形平面桁架,杆的直径均为d=40mm,材料的弹性模量E=200GPa, a=1m,试求使结构到达临界状态时的最小荷载。如F力向里作用,则最小荷载又是多少? 答:F t=124kN, F c=350.2kN F 题 9 - 1 图解:当F的杆受压 由静力学平衡方程可知该杆所受压力为F 294 2 2 200100.04 124 () 124 cr t cr EI F kN l F F kN π π π μ ???? ===∴== 当F 为压力时,长为a的杆受压 由静力学平衡方程可知该杆所受压力为 2 F 294 2 22 200100.04 64248 ()(11) 248 2 350.7 cr c c EI F kN l F kN F kN π π π μ ???? === ? = ∴= 9-2 如图所示细长杆,试判断哪段杆首先失稳。 答:(d) 解:0.5 μ= a 0.7 μ= b 0.7 μ= c 2 μ= d 2 2 () π μ μμμμ = >=> cr d c b a EI F l

crd F ∴最小 ∴d 杆最容易失稳 9-3 试求图示压杆的临界力,材料是HPB235。 答:F cr =19.7kN 题 9 - 3 图 30X 30X 4 解:一端为自由端,一端为固定端,则2μ = 22 ()cr EI F l πμ= 查表可知: 8408 4 0 2.92100.7710x y I m I m --=?=? 因为最容易失稳的方向是惯性矩最小的方向 所以8400.7710y I I m -==? 298 2 210100.771019.7(20.45)cr F kN π-????∴= =? 9-4两端为球铰的压杆的横截面为图示各种不同形状时,压杆会在哪个平面内失稳(即失稳时,横截面绕哪根轴转动)?

压杆稳定性计算

第16章压杆稳定 16、1 压杆稳定性的概念 在第二章中,曾讨论过受压杆件的强度问题,并且认为只要压杆满足了强度条件,就能保证其正常工作。但就是,实践与理论证明,这个结论仅对短粗的压杆才就是正确的,对细长压杆不能应用上述结论,因为细长压杆丧失工作能力的原因,不就是因为强度不够,而就是由于出现了与强度问题截然不同的另一种破坏形式,这就就是本章将要讨论的压杆稳定性问题。 当短粗杆受压时(图16-1a),在压力F由小逐渐增大的过程中,杆件始终保持原有的直线平衡形式,直到压力F达到屈服强度载荷F s(或抗压强度载荷F b),杆件发生强度破坏时为止。但就是,如果用相同的材料,做一根与图16-1a所示的同样粗细而比较长的杆件(图16-1b),当压力F比较小时,这一较长的杆件尚能保持直线的平衡形式,而当压力F逐渐增大至某—数值F1时,杆件将突然变弯,不再保持原有的直线平衡形式,因而丧失了承载能力。我们把受压直杆突然变弯的现象,称为丧失稳定或失稳。此时,F1可能远小于F s (或F b)。可见,细长杆在尚未产生强度破坏时,就因失稳而破坏。 图16-1 失稳现象并不限于压杆,例如狭长的矩形截面梁,在横向载荷作用下,会出现侧向弯曲与绕轴线的扭转(图16-2);受外压作用的圆柱形薄壳,当外压过大时,其形状可能突然变成椭圆(图16-3);圆环形拱受径向均布压力时,也可能产生失稳(图16-4)。本章中,我们只研究受压杆件的稳定性。

图16-3 所谓的稳定性就是指杆件保持原有直线平衡形式的能力。实际上它就是指平衡状态的稳定性。我们借助于刚性小球处于三种平衡状态的情况来形象地加以说明。 第一种状态,小球在凹面内的O点处于平衡状态,如图16-5a所示。先用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置,然后再把干扰力去掉,小球能回到原来的平衡位置。因此,小球原有的平衡状态就是稳定平衡。 第二种状态,小球在凸面上的O点处于平衡状态,如图16-5c所示。当用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置后,小球将继续下滚,不再回到原来的平衡位置。因此,小球原有的干衡状态就是不稳定平衡。 第三种状态,小球在平面上的O点处于平衡状态,如图16-5b所示,当用外加干扰力使其偏离原有的平衡位置后,把干扰力去掉后,小球将在新的位置O1再次处于平衡,既没有恢复原位的趋势,也没有继续偏离的趋势。因此。我们称小球原有的平衡状态为随遇平衡。 图16-5 图16-6 通过上述分析可以认识到,为了判别原有平衡状态的稳定性,必须使研究对象偏离其原有的平衡位置。因此。在研究压杆稳定时,我们也用一微小横向干扰力使处于直线平衡状态的压杆偏离原有的位置,如图16-6a所示。当轴向压力F 由小变大的过程中,可以观察到: 1)当压力值F1较小时,给其一横向干扰力,杆件偏离原来的平衡位置。若去掉横向干扰力后,压杆将在直线平衡位置左右摆动,最终将恢复到原来的直线平衡位置,如图16-6b所示。所以,该杆原有直线平衡状态就是稳定平衡。 2)当压力值F2超过其一限度F cr时,平衡状态的性质发生了质变。这时,只要有一轻微的横向干扰,压杆就会继续弯曲,不再恢复原状,如图16-6d所示。因此,该杆原有直线平衡状态就是不稳定平衡。

压杆稳定

1、( )材料相同的压杆,柔度越大,稳定性越差,故它所能承受的外压力就越小。 1、( )压杆的临界应力是压杆处于临界状态维持直线平衡形式时横截面上的正应力。 2、( )材料相同,柔度相等的压杆,空心杆比实心杆的稳定性好,即空心杆所能承受的压力大。 3、对于压杆稳定,下面错误的伦述是( )。 A 、压杆的临界压力是保持稳定直线平衡的最大载荷。 B 、压杆的柔度越大,压杆越不稳定。 C 、大柔度压杆可以使用欧拉公式计算临界压力。 D 、矩形截面细长压杆,已知Iz>Ir ,计算临界载荷时,应取值Iz 为妥。 5、临界应力是压杆失稳时横截面上的应力( ) 6、示Q235钢压杆,截面为矩形,面积为3.2*103mm 2, 已知E=200GPA ,σs =235MPA ,λp=100,λs=61.6,试计算其临界载荷。(15分) 7、( )压杆的稳定性主要与压杆的截面大小和压杆的长度有关。 一、是非判断题 9.1 所有受力构件都存在失稳的可能性。 ( × ) 9.2 在临界载荷作用下,压杆既可以在直线状态保持平衡,也可以在微弯状态下保持平衡。 ( × ) 9.3 引起压杆失稳的主要原因是外界的干扰力。 ( × ) 9.4 所有两端受集中轴向力作用的压杆都可以采用欧拉公式计算其临界压力。 ( × ) 9.5 两根压杆,只要其材料和柔度都相同,则他们的临界力和临界应力也相同。 ( × ) 9.6 临界压力是压杆丧失稳定平衡时的最小压力值。 ( ∨ ) 9.7 用同一材料制成的压杆,其柔度(长细比)愈大,就愈容易失稳。 ( ∨ ) 9.8 只有在压杆横截面上的工作应力不超过材料比例极限的前提下,才能用欧拉公式计算其 临界压力。 ( × ) 9.9 满足强度条件的压杆不一定满足稳定性条件;满足稳定性条件的压杆也不一定满足强度 条件。 ( ∨ ) 9.10 低碳钢经过冷作硬化能提高其屈服极限,因而用同样的方法也可以提高用低碳钢制成 的细长压杆的临界压力。 ( × ) 二、填空题 9.1 压杆的柔度λ综合地反映了压杆的 对临界应力的影响。 9.2 柔度越大的压杆,其临界应力越 小 ,越 容易 失稳。 9.3 影响细长压杆临界力大小的主要因素有 E , I , μ , l 。 长度(l ),约束(μ),横截 面的形状和大小(i ) 有应力集中时 2 2)(l EI F cr μπ=

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