威尔逊与国会

威尔逊与国会
威尔逊与国会

伍德罗·威尔逊

众所周知:托马斯·伍德罗·威尔逊(Thomas Woodrow Wilson,1856年12月28日-1924年2月3日),美国第28任总统。作为进步主义时代的一个领袖级知识分子,他曾先后任普林斯顿大学校长,新泽西州州长等职。1912年总统大选中,由于西奥多·罗斯福和威廉·塔夫脱的竞争分散了共和党选票,以民主党人身份当选总统。迄今为止,他是唯一一名拥有哲学博士头衔的美国总统(法学博士衔除外),也是唯一一名任总统以前曾在新泽西州担任公职的美国总统。1962年历史学家对31位总统的投票排名,威尔逊高居前4位,仅次于乔治·华盛顿、亚伯拉罕·林肯和富兰克林·罗斯福。

早年经历:伍德罗·威尔逊生于弗吉尼亚州斯汤顿的一个牧师家庭。威尔逊的父亲生于俄亥俄州的斯托本维尔,在那里他的祖父出版一份名为西部先锋报(Western Herald and Gazette)的报纸。报纸立场偏征关税和废奴主义。威尔逊的父母于1851年移居南方,并认同南部邦联。他的父亲为废奴主义辩护,持有奴隶,并为他们建立了一所主日学校。他们还在教堂中照顾伤兵。此外,他的父亲还曾于联盟军中短暂担任过随军牧师。威尔逊最早的记忆—大约是他三岁时—就是听到亚伯拉罕·林肯当选总统,并且战争即将到来的消息。他还总是回忆起自己曾站在罗伯特·李的身旁并仰视他面庞的情景。

对于国会的看法:威尔逊相信美国复杂的政治制衡系统是美国

式政治的问题之源。他认为分散的权力导致选民无法看清到底谁应该为错误负责。当政府举措失当时,威尔逊这样质问,

……校长,也就是国家,如何知道哪个小子该挨鞭子呢?构成一个好政府的核心因素就是权力及对使用这种权力的问责机制……这样一来,我们联邦系统中的一个重大缺陷,即分割权力而又混淆责任,就显得很明显了。1787年宪法的主要目的看来也是在于实现这个严重的错误。关于权力制衡的“字面理论”不过是一个针对我国宪法制定者所作事情的一致性记述。而这些制衡措施的危害性在于它们仅恰好确保它们自身的确立……制宪者们将是最早发现权力分治的唯一后果就是使分治变得不可能的人、与国会的关系:关于美国外交政策,总统与国会谁主沉浮一直是个争执不下的问题。即如威尔逊与洛奇在国联问题上的纷争如此典型,也只显露了美国外交争权的冰山一角。在两人的矛盾背后,分权制衡原则才是真正的主角。无论政治家个人具有多么强大的领导力和政治手腕,他们也要被宪法限制、为政党服务、受利益集团影响、为理念所牵引,并且在历尽种种纷繁复杂的斗争后,总统与议员终要通过行政、立法机构行使权力,而这些权力又会归宗于政治制度,接受分权制衡原则的定夺。威尔逊和洛奇在国联问题上的争端是随着两人对国联态度的转变而引起的。最初,洛奇与威尔逊对国联均持肯定态度,不同的是,威尔逊对国联的态度始终如一。而洛奇则在1917年初突然改变了初衷,认为美国参与其中会在国家间的拉锯中耗尽力气。在威尔逊将国

联计划提交国会后,洛奇充分利用了他外交关系委员会主席的职权,成功将国联计划拖延了两个月,使决不妥协派和保留意见派赢得时间对威尔逊的国联方案进行攻击。较之洛奇的积极进攻,威尔逊的应对策略则显得不够成熟,最终酿成了国联计划失败的苦果。在国联问题上的争斗,威尔逊与洛奇是关键人物,却不是引起这一问题的主导因素。行政、立法机构的矛盾是由两人引起,却又被宪法、党派、理念、机构价值观等因素左右。美国历史上任何一次府院之争都不会是单纯的权力之争,其中总会涉及形形色色的因素,将问题变得更为复杂。也正因如此,行政、立法机构的外交权之争才总会呈现出不同的面貌。不过,无论外交权之争表现得多么激烈,行政、立法机构也不会越界太远,斗争之后会尽量保持政治、权力上的平衡。行政、立法机构经过纷繁复杂的斗争后,仍能保持政治上的平衡应归功于美国的分权制衡原则,并且分权与制衡缺一不可。分权是防止滥权的保证,制衡则是防止权力分散的保证。美国能够取得巨大的成就,是与一个合理的政治制度分不开的。但美国的政治制度并非无懈可击,它同样无法根除政治中的徇私舞弊、也无法实行真正的广泛民主。

分析原因提出问题:

1. 威尔逊对于国会的看法是否与他的成长经历有关,他

对于国会是怎样的态度与看法,这导致了他在作出决

策时对于国会意见的采纳或听取与否。

2. 国会与他的对立态度,对于他的决策的执行,起到了

怎样的影响。威尔逊与国会的对立洛奇在其中起到了

怎样的影响,他是代表整个国会的态度,还是仅仅是

政治上的站队问题。

3. 作为民主党的总统威尔逊与两会多数党的不同党派

问题,对他的领导风格以及政策的推行有着怎样的影

基团贡献方法UNIFAC估算局部组成模型NRTLWILSONUNIQUAC的二元参数

基团贡献方法(UNIFAC)估算局部组成模型(NRTL\WILSON\UNIQUAC)的二元参数 结合海友的问题给出详细步骤:https://www.360docs.net/doc/b8138767.html,/thread-581160-1-1.html 海友的问题:在模拟时,选用NRTL热力学方法时,二元交互作用参数中没有丙酮和2-甲基戊烷,但在文献中说二者能共沸,常压下组成为丙酮:44%,2-甲基戊烷:56%(质量分数),共沸温度为47摄氏度。 请教高手,如何在ASPEN中设置?

问题: 1. 在第五步中的Method为什么选Unif-DMD,而没有选其他的方法,比如UNIF-LBY、UNIF-R4等,这些方法有什么本质上的区别吗 UNIFAC-DMD,LBY等没有本质区别,只是修正模型不同而已。你找我发的那个A+10说明书看下,有详细介绍是什么修正。 2. 如果我不想使用Aspen自带的unifac基团交互参数,而是用自己的unifac基团交互参数(基团参数rq仍旧采用软件自带的),来进行楼主帖子中这样的估算,如何操作? 另外,除了上面的问题外,还有一问,那就是如果我自己定义了Aspen中没有的新基团(有时候想把一个物质自己来进行拆分),而且通过别的途径得到了新基团的基团参数RQ以及所需要的相关基团交互参数,那么在这种情况下,在Aspen中怎么样来定义新基团,然后进行楼主帖子中的估算操作呢? 还请楼主解答。 今天研究了一下,你的这两个问题应该都可以解决: 1、当你选择UNIFAC方法的时候,A+默认使用数据库中参数,但也可以修改。你只需要在parameters→unifac group binary→GMUFB-1中输入参数即可。但这前提是你在components中有定义unifac groups,否则gmufb-1是灰色。 2、a+ components的UNIFAC group支持定义新的基团。号码可以自己定义。关键是你能定义官能团(方法有很多,bondi、unifac等等),这一步在分子结构中实现,并可以求的q、r的值。同样你可以在参数中输入。这个时候你不需要在进行回归了。 上面的关键是如何定义官能团(新或者旧)。

wilson法和newmark法的理论过程

第三章离散化结构动力方程的解法(2013.4.24) §3.1 绪言 对于一个实际结构,由有限元法离散化处理后,应用瞬时最小势能原理可导出动力方程 M &u& C &u K u F( t )( 3.1)这里,u&&、u& 、u 及F(t)分别表示加速度、速度、位移及所作用的外力矢量,他们都是与时间有关的。 从数学的角度来看,式( 3.1)是一个常系数的二阶线性常微分方程组,对于它的求解原则上并无困难。但是,由于M 、C 和K 的阶数非常高,使得式( 3.1)的求解必须花费很大的代价,便促使人们去寻求一些效率高的近似计算方法。目前,用于求解式( 3.1)的方法,大致可分为两大类。 一是坐标变换法,它是对结构动力方程式( 3.1),在求解之 前,进行模态坐标变换,实际上就是一种 Ritz 变换,即把原物理空间的动力方程变换到模态空间中去求解。现在,普遍使用的方法是模态(振型)迭加法,即用结构的前 q 阶实际主模态集(主振型阵)构成坐标变换阵进行变换。通过这一变换,实现降阶,求较好的近似解,而且,还用解除耦合的办法,简化方程的计算。还有一种所谓假设模态法,即是用一组假设模态,构成模态坐标变换阵进行变换,获得一组降阶的而不解耦的模态基坐标方程。显然,这种方法的计算精度,取决于所假设的模态。用 Ritz 矢量法求解的近似模态作为假设模态,可得到满足要求的精度。 二是直接积分法,它是对式( 3.1)在求解之前,不进行坐标变换,直接进行数值积分计算。这种方法的特点是对时域进行

离散,将式( 3.1)分为各离散时刻的方程,然后,将该时刻的加速度和速度用相邻时刻的各位移线性组合而成,于是,式(3.1)就化为一个由位移组成的该离散时刻上的响应值,通常又称为逐步积分法。线性代数方程组的解法与静力时刻的位移来线性组合,就导致了各种不同的方法。主要有中央差分法, Houbolt 方法,Wilson-。法和Newmark方法等。 3.2 模态(振型)迭加法 设有 n 个自由度的系统,在外力F(t)的作用下,常常被激起较低阶的一部分模态(即振型),而绝大部分高阶模态被激起的分量很小,一般可忽略不计。例如,在地震载荷作用下,通常,只有最低的二阶,三阶模态起主要作用。所以,对于这样的一些问题,采用模态迭加法是有效的。 设有式( 3.1)的 n 阶动力方程,起主要作用的是其前 q 阶模态,通常取q= n。按Ritz变换,则可将式(3.1)中的u用前 q 个模态的线性组合来表示,即 q {u} Y1{ 1} Y2{ 2} ... Y q{ q} { j }Y j j1 [ ]{Y} (3.2)其中,[]nq为结构的已知的保留主模态矩阵,而{Y}q R是维的模态基坐标矢量,它形成了一个 q 维的模态空间。它表示在 {Y } 中,各阶主模态所占有的成分的多少。 假定[ ] 已用第二章所述的某一方法解出,再将式(3.2)代入( 3.1),并左乘以[ ]T,可得 * oo * o * *

Wilson_法两种积分格式的稳定性探讨

收稿日期:2006 09 21;修改稿收到日期:2007 04 06 基金项目:国家自然科学基金(50578066/E080507);福建省 自然科学基金(E0410023;E 0540005);厦门市科技计划项目(3502Z20074039)资助项目 作者简介:方德平*(1965 ),男,副教授 (E mail:fdp@https://www.360docs.net/doc/b8138767.html,); 王全凤(1946 ),男,教授,博士生导师 第25卷第4期2008年8月 计算力学学报 C hinese Journal of C omputational Mechanics V ol.25,N o.4Aug ust 2008 文章编号:1007 4708(2008)04 0539 03 Wilson 法两种积分格式的稳定性探讨 方德平*, 王全凤 (华侨大学土木工程学院,福建泉州362021) 摘 要:W ilso n 法分为加速度未经过和经过动力平衡方程修正的Wilson 法和W ilson 法;推导了单自由度体系的W ilson 、 法的状态传递算子,由传递算子的谱半径来判断W ilso n 、 法的稳定性。计算结果表明:W ilso n 法的稳定性是无条件的,Wilson 法的稳定性不是无条件的;并给出了W ilson 法的稳定范围。 关键词:W ilso n 法;稳定性;状态传递算子;谱半径中图分类号:T U 311 3 文献标识码:A 1 引言 Wilson 法通过建立在t + t 时刻的动力平衡方程求解出t+ t 时刻的位移,再结合t 时刻的位移、速度、加速度来计算t + t 时刻的位移、速度及加速度[1] 。该法是线性加速度法的一种修正形式。Wilso n 法的稳定性分析表明:当 !1 37时,它是无条件稳定的,在大多数情况下,取 =1 4左右,可望得出很好的结果[2]。无条件稳定的Wilson 法的时间步长不受结构周期长短的限制,因此得到广泛应用。同时还对该法作了种种的改进 [3 5] 。不过,在求t + t 时刻的加速度时,有两 种方法:未经过t + t 时刻的动力平衡方程修正,为Wilso n 法;经过t+ t 时刻的动力平衡方程修正,为Wilson 法。Wilson 法是无条件稳定的[5],但是许多文献错误地认为Wilso n 法也是无条件稳定的。本文证明了Wilson 法不再是无条件稳定的。多自由度体系可通过振型分解法解耦成各振型的单自由度体系的叠加,因此单自由度与多自由度体系的稳定性是相同的,为简化公式表达,本文只考虑单自由度体系。 2 W ilson 、 法的状态传递算子 各种各样的直接积分法最终可归结为如下的递推关系:x (t+ t) x ? (t+ t)x ?? (t+ t) =[A]x (t) x ?(t)x ?? (t) +f 1f 2f 3 F (t + t)(1) 式中x (t),x ? (t),x ?? (t)和x (t + t),x ? (t + t)和x ?? (t + t)分别为t 和t + t 时刻的位移、速度及加速度;f 1,f 2和f 3为荷载算子;F(t+ t)为动力荷载;[A ]为状态传递算子。直接积分法的稳定性仅依赖于[A]的谱半径 (A ), (A )=max |!i |,i =1,2,3,!i 为[A ]的特征值,由M atlab 中eig (A )命令求得, #1是积分法稳定的充要条件[3]。所以求出[A]和它的谱半径 ,就能判定直接积分法的稳定性。由式(1)可知,x (t+ t),x ? (t+ t)和x ?? (t+ t)表达为x (t)和x ? (t),x ?? (t)的函数,所以W ilson 法的计算步骤相应重写如下: (1)选择时间步长 t 及 值,计算?= t 和 常数#0=6/?2 ,#1=3/?,#2=6/?,#3=?/2, #4=#0/ ,#5=-#2/ ,#6=1-3/ ,#7= t/2, #8= t 2 /6。 (2)根据x (t)、x ?(t)、x ?? (t),刚度K 、阻尼C 、质量M 、动力荷载F(t+?),求有效刚度K ~ 和有效动力荷载F ~ (t +?)。 K ~ =K +#0M +#1C (2)

wilson法和newmark法地理论过程

第三章离散化结构动力方程的解法(2013.4.24) §3.1 绪言 对于一个实际结构,由有限元法离散化处理后,应用瞬时最小势能原理可导出动力方程 []{}[]{}[]{}{} ++=(3.1) M u C u K u F(t) 这里,{}u、{}u、{}u及{} F t分别表示加速度、速度、位移及所 () 作用的外力矢量,他们都是与时间有关的。 从数学的角度来看,式(3.1)是一个常系数的二阶线性常微分方程组,对于它的求解原则上并无困难。但是,由于[]M、[]C 和[]K的阶数非常高,使得式(3.1)的求解必须花费很大的代价,便促使人们去寻求一些效率高的近似计算方法。目前,用于求解式(3.1)的方法,大致可分为两大类。 一是坐标变换法,它是对结构动力方程式(3.1),在求解之前,进行模态坐标变换,实际上就是一种Ritz变换,即把原物理空间的动力方程变换到模态空间中去求解。现在,普遍使用的方法是模态(振型)迭加法,即用结构的前q阶实际主模态集(主振型阵)构成坐标变换阵进行变换。通过这一变换,实现降阶,求较好的近似解,而且,还用解除耦合的办法,简化方程的计算。还有一种所谓假设模态法,即是用一组假设模态,构成模态坐标变换阵进行变换,获得一组降阶的而不解耦的模态基坐标方程。显然,这种方法的计算精度,取决于所假设的模态。用Ritz矢量法求解的近似模态作为假设模态,可得到满足要求的精度。 二是直接积分法,它是对式(3.1)在求解之前,不进行坐标变换,直接进行数值积分计算。这种方法的特点是对时域进行

离散,将式(3.1)分为各离散时刻的方程,然后,将该时刻的加速度和速度用相邻时刻的各位移线性组合而成,于是,式(3.1)就化为一个由位移组成的该离散时刻上的响应值,通常又称为逐步积分法。线性代数方程组的解法与静力时刻的位移来线性组合,就导致了各种不同的方法。主要有中央差分法,Houbolt 方法,Wilson -θ法和Newmark 方法等。 §3.2 模态(振型)迭加法 设有n 个自由度的系统,在外力{}()F t 的作用下,常常被激起较低阶的一部分模态(即振型),而绝大部分高阶模态被激起的分量很小,一般可忽略不计。例如,在地震载荷作用下,通常,只有最低的二阶,三阶模态起主要作用。所以,对于这样的一些问题,采用模态迭加法是有效的。 设有式(3.1)的n 阶动力方程,起主要作用的是其前q 阶模态,通常取q n 。按 Ritz 变换,则可将式(3.1)中的{}u 用前 q 个模态的线性组合来表示,即 11221 {}{}{}...{}{}q q q j j j u Y Y Y Y φφφφ==+++=∑ []{}Y Φ= (3.2) 其中,[]n q Φ?为结构的已知的保留主模态矩阵,而×q 1{Y }是维的模 态基坐标矢量,它形成了一个q 维的模态空间。它表示在{Y }中,各阶主模态所占有的成分的多少。 假定[]Φ已用第二章所述的某一方法解出,再将式(3.2)代入(3.1),并左乘以[]T Φ,可得

结构动力学多自由度线性体系Wilson-θ法程序编写

多自由度线性体系Wilson -θ法程序编写 【摘要】本文主要介绍了通过使用Matlab 软件,Wilson-θ法编写多自由度线性 体系的程序的原理、流程图、具体算例以及使用注意事项。通过该程序可以得到剪切型结构在任意函数荷载作用下各质点的位移函数。 【关键词】Matlab ;多自由度;Wilson-θ法 1.wilson-θ法原理 wilson-θ法中最主要的步骤就是推导由t 时刻的状态求t t ?+时刻的状态的递推公 式,现推导如下: 对τ积分 解出 代入 整理,得 其中 本程序的核心就是对以上公式的循环使用。 {}{}{}{})(t t t t t y y t y y -?+=?++θτθτ t ?=θτ{}{}{}{}{})(22 t t t t t t y y t y y y -?++=?++θτθττ{}{}{}{}{}{})(623 2t t t t t t t y y t y y y y -?+++=?++θτ θτττ{}{}{}{}{})(21 t t t t t t t y y t y t y y -?+?+=?+?+θθθθ{}{}{}{}{})2(6 )(2 t t t t t t t y y t y t y y +?+?+=?+?+θθθθ{}{}{}{}{}t t t t t t t y y t y y t y 26 )()(62 -?--?=?+?+θθθθ{}{}{}{}{}t t t t t t t y t y y y t y 2 2)(3?---?=?+?+θθθθ[]{}[]{}[]{}{}t t t t t t t t P y k y C y m ?+?+?+?+=++θθθθ []{}[]{}[]{}{}P y k y C y m =++ []{}[] R y k t t =?+θ[] [][][] c t m t k k ?+?+ =θθ3 )(6 2 []{}{}{}[]{}{}{}[]{}{}{})223()26)(6()(2t t t t t t t t t t y t y y t c y y t y t m P P P R ?++?++?+?+-+=?+θθθθθ{}{}{}{}) (t t t t t t P P P P -+=?+?+θθ

wilson病

wilson病 威尔逊氏病(Wilson s disease,WD),是一种常染色体隐形遗传的铜代谢缺陷病,其基因定位于13q14. 3,编码1 个P 型ATP 酶,此酶参与铜跨膜转运的代谢过程。目前研究多认为由于WD 基因突变使其功能降低或丧失而导致铜代谢异常,肝合成铜蓝蛋白速度减慢,胆汁排铜明显减少,铜沉积于肝、脑、肾、角膜、血细胞和关节等组织中,引起了相应脏器损害的临床症状。铜蓄积可导致肝细胞坏死、肝纤维化;从坏死的肝细胞释放的大量铜可导致溶血,并逐渐沉积在脑、肾、角膜、骨关节部位,引起多器官受累。不同程度的肝细胞损害,脑退行性病变和角膜边缘有铜盐沉着(K-F环)为其临床特征。早期诊断和治疗可避免严重的不可逆的组织器官损害,常可以获得与健康人一样的生活和寿命。 肝豆状核变性有哪些表现及如何诊断? 临床表现 1.本病通常发生于儿童期或青少年期,以肝脏症状起病者平均约年龄11岁,以神经症状起病者约平均19岁,少数可迟至成年期。绝大多数患者先出现神经症状,少数先出现肝脏症状,也有少数患者首发症状为急性溶血性贫血、皮下出血、鼻衄、肾功能损害及精神症状等。起病缓慢,少数由于外伤、感染等原因呈急性发病,最终都会出现肝脏及神经损害症状。 2.本病突出的神经系统表现是锥体外系症状 (1)震颤是常见首发症状,自一侧手部开始,先为细小震颤,逐渐变为粗大震颤,随意运动时加重,可呈静止性、意向性或姿势性震颤,往往几种震颤形式合并出现,随病情进展震颤可波及四肢、头部及下颌等; (2)构音障碍也常见,表现讲话声音低沉、含糊或嘶哑,缓慢或断续,严重时发不出声来,是舌、唇、咽、喉和下颌运动减慢所致;流涎及吞咽困难也很常见,是咽喉肌、舌肌及面肌肌强直所致; (3)肌张力障碍累及面部及口腔肌肉时出现“面具脸”、苦笑貌、怪异表情或口面部不自主运动等,累及肢体和躯干出现肢体僵硬、动作迟缓、手指运动缓慢、屈曲姿势及变换姿势困难等,步态异常表现起步困难、步履僵硬、拖曳而行,严重者类似帕金森病慌张步态,肢体舞蹈样动作、手足徐动等也不少见;

Wilson-θ方法在结构动力分析中的应用研究

第!"卷第#期!""#年"$月工程数学学报%&’()*+&,-)./)--(/).0*12-0*1/34 5678!")68# !!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!!*9:8!""#文章编号:;""<=#"$<(!""#)"#=""$!="< >?7@6A=!方法在结构动力分析中的应用研究 "马小燕;,王一兵! (;=西安电力高等专科学校数学组 !=西安交通大学建筑工程与力学学院,西安B;""CD )摘要:介绍了逐步积分>?7@6A=!方法在砖混建筑结构动力分析中的应用。通过对单质点结构剪切模型 在正弦激励下的模拟计算,研究>?7@6A=!方法中各参数对该方法计算精度的影响。提出>?7@6A=!方法适合砖混建筑结构动力分析的最优参数选择。 关键词:>?7@6A=!方法; 逐步积分;剪切模型;精度;稳定性分类号:*04(!""")B"%#<中图分类号:1E;;<文献标识码:* ;前言 逐步积分方法在工程实际当中应用非常广泛。许多工程振动问题无法得到其精确解。例如在地震工程问题中,研究建筑结构在地震激励作用下结构的响应时,由于地震激励的复杂性(地震波的随机性,基础场地的个性等)无法得到其精确解。这种情况就需要用数值方法求解,逐步积分是求解复杂振动问题最常用的数值方法。研究逐步积分方法的求解精度,对工程实际应用是非常重要。本文采用>?7@6A=!方法, 对建筑结构动力分析模型(剪切模型),受正弦地震激励作用下,进行了模拟计算。并与精确解进行比较,分析研究>?7@6A=!方法的计算精度和稳定性。图;剪切模型!>?7@6A=!法 !8;数学模型和假设 结构动力分析的单质点剪切模型如图;所示。!为质点质量,"层间 侧向刚度,当地面有水平加速度#$%时质点运动方程为 (无阻尼)。!#$F "$G H #$%(;) 式中$表示质点相对地面的水平位移,#$表示质点相对地面的水平加速度, #$%为地面运动加速度 (地震加速度)。线性逐步积分方法是假设#$在&到&F !&时间段是线性变化,则在&F "时刻,质点相对地面的水平加速度#$&F "G #$ &F "(#$&F !&H #$&)I !&(!)"收稿日期:!""!="D="#8作者简介:马小燕(;DJC 年D 月生),女,学士,讲师 8万方数据

相关主题
相关文档
最新文档