一阶微分方程的解的存在定理

一阶微分方程的解的存在定理
一阶微分方程的解的存在定理

第三章 一阶微分方程的解的存在定理

研究对象

初值问题(Cauchy Problem)

?????==(3.2)

3.1) 00)((),(y x y y x f dx dy 1 基本概念

1)利普希兹(Lipschitz)条件

函数),(y x f 称为在闭矩形区域 b y y a x x D ≤-≤-00,:上关于y 满足利普希兹条件,如果存在常数0>L 使得不等式

2121),(),(y y L y x f y x f -≤-

对所有D y x y x ∈),(),,(21都成立。其中L 称为利普希兹常数。

2 )局部利普希兹条件

称函数),(y x f 在区域2R G ?内关于y 满足局部利普希兹条件,如果对区域G 内的每一点,存在以其为中心的完全含于G 内的矩形域D ,在D 上),(y x f 关于y 满足利普希兹条件。

注意:对G 内不同的点,矩形域D 大小和常数L 可能不同。

3)一致利普希兹条件

称函数),,(λy x f 在区域{}βλαG y x λy x G λ<<∈=,),(),,(R R ??2内一致地关于y 满足局部利普希兹条件,如果对λG 内的每一点),,(λy x 都存在以),,(λy x 为中心的球λG S ?,使得对任何),,(1λy x ,S λy x ∈),,(2成立不等式

2121),,(),,(y y L y x f y x f -≤-λλ

其中L 是与λ无关的正数。

4)解的延拓

设方程(3.1)右端函数),(y x f 在某一有界区域G 中有意义,

],[),(b a x x y ∈=?是初值问题(3.1)、(3.2)的解,若],[),(11b a x x y ∈=ψ也是初值问题的解,且],[],[11b a b a ?,

当],[b a x ∈时,)()(x x ψ?≡,则称解)(x ψ是解)(x ?在区间],[b a 上的一个延拓。

5)包络和奇解

曲线族的包络是指这样的曲线,它本身并不包含在曲线族中,但过这条曲线上的每一点,有曲线族中的一条曲线与其在此点相切。

奇解 在有些微分方程中,存在一条特殊的积分曲线,它并不属于这个方程的积分曲线族,但在这条特殊的积分曲线上的每一点处,都有积分曲线族中的一条曲线与其在此点相切,这条特殊的积分曲线所对应的解称为方程的奇解。

注意:

1)奇解上每一点都有方程的另一解存在。

2)通解中不一定包含方程的所有解,例如奇解。

3)一般的曲线族并不一定有包络,如同心圆族,平行线族等都是没有包络的。

2 基本定理

1)存在性与延拓性定理

定理3.1 (皮卡(Picard )解的存在唯一性定理)如果函数),(y x f 在闭矩形域

b y y a x x D ≤-≤-00,:

上连续且关于y 满足利普希兹条件,则方程(3.1)存在唯一的连续解)(x y ?=,定义在区间h x x ≤-0上, 且满足初始条件00)(y x y =,这里),(max ),,

min(),(y x f M M

b a h D y x ∈==。 证明分五个步骤完成。 步骤 1 求解微分方程的初值问题等价于求解一个积分方程;

步骤 2 构造一个连续的逐步逼近序列;

步骤 3 证明此逐步逼近序列一致收敛;

步骤 4 证明此收敛的极限函数为所求初值问题的解;

步骤 5 证明唯一性。

注意:定理3.1中的条件是解存在唯一的充分条件而非必要条件。

定理3.2(皮亚诺(Peano )解的存在性定理)

如果微分方程(3.1)的右端函数),(y x f 在某区域G 内连续,任给点G y x ∈),(00,则满足初始条件00)(y x y =的解在含0x 的某区间上存在。

定理 3.3 对于隐式方程0),,(='y y x F ,如果在点),,(0

00y y x '的某一邻域中, ),,()y y x F a ' 对所有的变元),,(y y x '连续,且存在连续的偏导数;

0),,()0

00='y y x F b ; 0),,()000≠'

?'?y y y x F c 。 则方程0),,(='y y x F 存在唯一的解)(x y y =,h x x ≤-0(h 为足够小的正数)且满足

条件0

000)(,)(y x y y x y '='=。 定理3.4 如果方程(3.1)右端的函数),(y x f 在有界区域G 中连续,且在G 内满足局部利普希兹条件,那么方程(3.1)通过G 内任何一点),(00y x 的解)(x y ?=可以延拓。直到点))(,(x x ?任意接近区域G 的边界。以向x 增大一方的延拓来说,如果)(x y ?=只能延拓到区间m x x <≤0 上,则当m x →时,))(,(x x ?趋近于区域G 的边界。

推论 如果G 是无界区域,在解的延拓定理的条件下, 则方程(3.1)的通过点),(00y x 的解)(x y ?=可以延拓,以向x 增大一方的延拓来说,有下面的两种情况:

a ) 解)(x y ?=可以延拓到区间),[0+∞x ,

b ) 解)(x y ?=可以延拓到区间),[0m x ,

其中m 为有限数,当m x →时,)(x y ?=或者无界,或者))(,(x x ?趋于区域G 的边界。

定理3.5 第一比较定理

若函数),(),,(y x F y x f 都在平面区域G 上连续,且有不等式

G y x y x F y x f ∈<),(),,(),( 成立,则方程),(y x f dx dy =满足初始条件00)(y x y =的解)(x ?和方程),(y x F dx

dy =满 足初始条件00)(y x y =的解)(x φ在它们共同存在的区间上,满足不等式:

),()(x x φ?<当0x x >时,

),()(x x φ?>当0x x <时。

2)解对初值的连续性与可微性定理

定理3.6 假设函数),(y x f 于区域G 内连续且关于y 满足局部利普希兹条件,

G y x ∈),(00,),,(00y x x φy =是初值问题?????==0

0)(),(y x y y x f dx dy 的解,它于区间 b x a ≤≤有定义,其中b x a ≤≤0,那么,对任意给定的0>ε,必存在正数),,(b a εδδ=,使得当

2200200)()(δ≤-+-y y x x 时,初值问题?????==0

0)(),(y x y y x f dx dy 的解),,(00y x x φy =在区间b x a ≤≤也有定义,并且

εy x x φy x x φ<-),,(),,(0000,b x a ≤≤ 。

定理3.7 假设函数),(y x f 于区域G 内连续且关于y 满足局部利普希兹条件,则初值问题?????==0

0)(),(y x y y x f dx dy 的解 ),,(00y x x y ?=作为00,,y x x 的函数在它的存在范围内是连续的。 定理3.8 对于方程

),,(λy x f dx

dy = (λE ) 用λG 表示区域{}βλαG y x λy x G λ<<∈=,),(),,(。

假设函数),,(λy x f 于区域λG 内连续,且在λG 内关于y 一致地满足局部利普希兹条 件,),,,(,),,(000000λy x x φy G λy x λ=∈是方程0λE 通过点),(00y x 的解,在区间b x a ≤≤有定义,其中b x a ≤≤0, 那么,对任意给定的0>ε,必存在正数),,(b a εδδ=,使得当

220200200)()()(δλλy y x x ≤-+-+-

时,方程λE 满足条件00)(y x y =的解),,,(00λ?y x x y =在区间b x a ≤≤也有定义,并且

ελ?λ?<-),,,(),,,(00000y x x y x x ,b x a ≤≤。

定理3.9 假设函数),,(λy x f 于区域λG 内连续,且在λG 内关于y 一致地满足局部利

普希兹条件,则方程λE 的解),,,(00λ?y x x y =作为λ,,,00y x x 的函数在它的存在范围内是连续的。

定理3.10 若函数),(y x f 以及y f ??都在区域G 内连续,则初值问题?????==0

0)(),(y x y y x f dx dy 的解),,(00y x x y ?=作为00,,y x x 的函数在它的存在范围内是连续可微的。

3 基本计算

1) 近似计算和误差估计

第n 次近似解的计算公式

?????+≤≤+==?-x x n n

h x x x d f y x y x 0001000,))(,()()(ξξ?ξ?? 。 第n 次近似解的误差公式

1)!

1()()(++≤-n n

n h n ML x x ??。 2)求奇解(包络线)的方法

a ) 自然法

找出方程不满足唯一性条件的点集合L ,例如}),{(∞=??=y

f y x L ,再验证它是否是奇解或是否包含有奇解。

b ) C -判别曲线法

结论1 通积分作为曲线族的包络线(奇解)包含在下列方程组 ???='=0

),,(0),,(C y x C y x C φφ 消去C 而得到的曲线0),(=y x ?中,有的因式可能是奇解。

c ) P -判别曲线法

结论2 方程0),,(='y y x F 的奇解包含在下列方程组

???='=0),,(0),,(p y x F p y x F p

第三章 一微分方程的解的存在定理

第三章 一阶微分方程的解的存在定理 教学目的 讨论一阶微分方程的解的存在与唯一性定理,解的延拓定理,解对初值的连续性与可微性定理,解对参数的连续性定理 教学要求 掌握存在与唯一性定理及其证明,会用皮卡逼近法求近似解,理解解对初值的连续性与可 微性定理,解对参数的连续性定理,了解奇解及其求法。 教学重点 几个主要定理的条件及其证明 教学难点 逐次逼近法的应用及其思想;应用存在与唯一性定理及解的延拓定理来研究方程的解;奇解及其求法 教学方法 讲练结合教学法、提问式与启发式相结合教学法。 教学手段 传统板书与多媒体课件辅助教学相结合。 课题导入 在上一章我们讨论了一阶方程的解的初等积分法。解决了几个特殊的方程。但是,对许多微分方程,为22'y x y +=,不可能通过初等积分法求解,这就产生了一个问题,一个不能用初等积分法求解的微分方程是否意味着没有解呢?或者说,一个微分方程的初值问题在何种条件下一定有解呢?当有解时,农的解是否是唯一的呢?毫无疑问,这是一个很基本的问题,不解决这个问题对微分方程的进一步研究,就无从谈起,本章将重点讨论一阶微分方程的解存在问题的唯一定理, §3.1解的存在唯一性定理与逐步逼近法 教学目的 讨论Picard 逼近法及一阶微分方程的解的存在与唯一性定理,解的延拓定理,解对初值的连续性与可微性定理。 教学要求 熟练掌握Picard 逼近法,并用它证明一阶微分方程初值问题解的存在与唯一性定理及其证明,会用Picard 逼近法求近似解, 教学重点 Picard 存在唯一性定理及其证明

教学难点 逐次逼近分析法的应用及其思想. 教学方法 讲练结合教学法、提问式与启发式相结合教学法。 教学手段 传统板书与多媒体课件辅助教学相结合。 一. 存在唯一性定理 1.定理1,考虑初值问题 ),(y x f dx dy = (3.1) 00)(y x y = 其中f(x,y)在矩形区域 R : b y y a x x ≤-≤-||,||00 (3.2) 上连续,并且对y 满足Lipsthits 条件:即存在常数L>0,使对所有 R y x y x ∈),(),,(21常存成立, |||),(),(|2121y y L y x f y x f -≤- 则初值问题(cauchy 问题)(3.1)在区间h x x ≤-||0上解存在唯一,这里 |),(|max ),, min(),(y x f M M b a h R y x ∈== 证明思路:1.初值问题(3.1)的解存在等价一动积分方程?+=x x dy y x f y y 0 ),(0(3.5)的连续解。 2.构造( 3.5)所得解函数序列{)(x n ?} 任取一连续函数)(0x ?,b y x ≤-|)(|00?代入(3.5)左端的y ,得 ?+=x x dx x x f y x 0 ))(,()(01??)(x n ?)(x n ? Λ2,1,))(,()(0 01=+=?+n dx x x f y x x x n n ?? 3.函数序列{)(x n ?}在|,|00h x h x +-上一致收敛到)(x ?。这里为3 ?∞→∞ →+x x n n n dx x x f y x 0 ))(,(lim )(lim 0?

一阶常微分方程的奇解

摘要.................................................... 错误!未定义书签。 1.何谓奇解.............................................. 错误!未定义书签。 2.奇解的产生............................................ 错误!未定义书签。 3.包络跟奇解的关系...................................... 错误!未定义书签。 4.理论上证明C-判别曲线与P-判别曲线方法................. 错误!未定义书签。 克莱罗微分方程 ..................................... 错误!未定义书签。 5.奇解的基本性质........................................ 错误!未定义书签。 定理1 ............................................. 错误!未定义书签。 定理2 ............................................. 错误!未定义书签。 定理3 ............................................. 错误!未定义书签。 6.小结.................................................. 错误!未定义书签。参考文献:.............................................. 错误!未定义书签。

解的存在唯一性

解的存在唯一性定理证明及其研究 专业名称:数学与数学应用 组长:赵亚平 组员:刘粉娟、王蓓、孙翠莲 指导老师:岳宗敏

解的存在唯一性定理证明及其研究 摘要 线性微分方程是常微分课本中的重要组成部分,线性微分方程组解的存在唯一性是最重要,也是不可或缺的一部分,通过课本所学知识运用逐步逼近法以及压缩映射原理分别对一阶,高阶线性微分方程组解的存在唯一性进行的详细的论述证明。对于线性方程组解的情况,主要是通过对增广矩阵进行初等行变换,了解其秩的情况,在运用克莱默法则,从而得出其解的存在唯一性的情况。 关键词:解的存在唯一性 线性微分方程组 线性方程组 (一)一阶微分方程的解的存在唯一性定理与逐步逼近法 存在唯一性定理 考虑初值问题 ),(y x f dx dy = 00)(y x y = (1) 其中f(x,y)在矩形区域R : b y y a x x ≤-≤-||,||00 (2) 上连续,并且对y 满足Lipschits 条件:即存在常数L>0(L 为利普

希茨常数),使不等式 |||),(),(|2121y y L y x f y x f -≤- 对所有R y x y x ∈),(),,(21都成立,则初值问题(1)在区间h x x ≤-||0上解存在且唯一,这里 |),(|max ),, min(),(y x f M M b a h R y x ∈== 证明思路: 1.初值问题(1)的解存在等价于求积分方程 ?+=x x dy y x f y y 0),(0 (3) 的连续解。 2.构造(3)所得解函数序列{)(x n ?},任取一连续函数)(0x ?, b y x ≤-|)(|00?代入(3)右端的y ,得 …… 2,1,))(,()(0 01=+=?+n dx x x f y x x x n n ?? 3.函数序列{)(x n ?}在|,|00h x h x +-上一致收敛到)(x ?。这里为 )(x n ?=dx x x f y n x x n ))(,(lim 1-00 ??∞ →+ dx x x f y x x f y x x x x n ??+ =+=∞ →0 ))(,()) (,(lim 01-n 0?? 4.)(x ?为(3)的连续解且唯一。首先在区间],[00h x x +是讨论,在错误!未找到引用源。上类似。 证明过程: 命题1 :初值问题(1)等价于积分方程

总结一阶常微分方程奇解的求法

总结一阶微分方程奇解的求法 摘要:利用有关奇解的存在定理,总结出求一阶微分方程奇解的几种方法,并通过一些具体的例题说明这几种方法的应用 Using relevant theorems to develop several methods of finding singular solution of ordinary differential equation. In addition, illustrate the application of these methods through the concrete examples. 关键词:常微分方程 奇解 c-判别式 p-判别式 方法一:利用c-判别式求奇解 设一阶微分方程0, ,=?? ? ?? dx dy y x F ① 可求出方程①的通解为()0,,=c y x φ ② 如果()()???==0 ,,0,,' c y x c y x c φφ ③ 是微分方程①的解,且对③式满足:()()02 '2 '≠+y x φφ ④ 则③是微分方程①的奇解,且是通解②的包络。 例1:方程() 2 2 2 x x y dy dx dy dx + -= 的奇解 解:首先,本具题意求出该微分方程的通解为2 2 2 c cx y x ++= 与4 2 x y = 其中c 为任意常数 当时2 2 2 c cx y x ++= , ()y c cx x c y x -++= 2 2 2 ,,φ 其相应的c -判别式为 ? ??=+=-++02022x 2 c x y c cx 易得到: ? ??=-=2 2c y c x

代入原微分方程,可知? ??=-=2 2c y c x 不是原微分方程的解; 当4 2 x y = 时,易求出2 ,1''x y x ==φφ,则有()()02 '2 '≠+y x φφ 故4 2 x y = 为原微分方程的奇解 例2:试求微分方程() () y y dy dx 9 42 2 1= -的奇解 解:首先,根据题意求出微分方程的通解为:()()0322=---y y c x 其中c 为任意常数 再由相应的c-判别式: ()()()? ??=--=---020 322c x y y c x 易求出:? ??==0y c x 或 ???==3y c x 当???==0y c x 时,代入原微分方程成立; 所以? ??==0y c x 为原微分方程的解 且有()02'=--=c x x φ;()()93232 '-=---=y y y y φ 满足(Φ‘ x )2 +(Φ‘ y )2≠0 易验证???==3y c x 不是原微分方程的解 故x=c, y=0 是元微分方程的奇解。 方法二:利用p-判别法求奇解 在微分方程①中,设y ′=p,则此方程的p-判别式为: ()()?????==0,,0 ,,' p y x F p y x F p ⑤ 消去p 之后得到的函数y=?(x)是微分方程①身为解,

Peano定理解的存在性定理的应用主讲范进军

第二讲 Peano 定理(解的存在性定理)的应用 (主讲:范进军) 例 利用 Peano 存在定理证明如下隐函数存在定理: 设D 是空间 n R R ′ 内的一个区域,函数 :?(,)(,) n F D R t x F t x ?? 是连续可微的, 而且满足条件 00 (,)0 F t x = 和 00 det{(,)}0, x F t x 1 其中初值 00 (,) t x D ? 。 则方程 (,)0 F t x = 确定一个满足条件 00 () x t x = 的隐函数 () x x t = 。 证明 由条件 00 det{(,)}0 x F t x 1 (其中 00 (,) t x D ? )知,存在充分小的矩形区域 { } 00 (,):||,||||(,0) n Q t x R R t t a x x b a b =?′-£-£> , 使得当(,) t x Q ? 时矩阵 00 (,) x F t x 是可逆的. 因此函数 1 (,){(,)}(,) x t f t x F t x F t x - =- 在区域Q 上是连续的。 根据 Peano 定理知,初值问题 00 (,), () dx f t x dt x t x ì = ? í ? = ? 存在一个局部解 00 (),[,](0) x t t t h t h h j =?-+> 。 从而 1 () {(,())}(,()) x t d t F t t F t t dt j j j - =- , 0 || t t h -£ 。 它等价于 () (,())(,()) 0 t x d t F t t F t t dt j j j += , 0 || t t h -£ , 即 (,()) 0 dF t t dt j = , 0 || t t h -£ 。

偏微分方程理论的归纳与总结

偏微分方程基本理论的归纳与总结 偏微分方程是储存自然信息的载体,自然现象的深层次性质可以通过数学手段从方程中推导出来.最为一种语言,微分方程在表达自然定律方面比文字具有更强的优越性.微分方程是一个庞大的体系,它的基本问题就是解的存在性和唯一性.该学科的主要特征是不存在一种可以统一处理大多数偏微分方程的适定性问题的普适的方法和理论.这是与常微分方程有显著差异的地方.这种特性使得我们将方程分为许多种不同类型,这种分类的依据主要来自数学与自然现象这两个方面.从数学的角度,方程的类型一般总是对应于一些普遍的理论和工具.换句话讲,如果能建立一个普遍性的方法统一处理一大类方程问题,那么这个类型就被划分出来.而从自然现象的角度,我们又可以根据不同的运动类型以及性质将方程进行分类.当然这两种方式常常不能截然区分,通常它们是相互关联的,这就造成方程的概念有许多重叠现象. 根据数学的特征,偏微分方程主要被分为五大类,它们是: (1)线性与拟微分方程,研究这类方程的主要工具是Fourier分析方法; (2)椭圆型方程,它的方法是先验估计+泛函分析手段; (3)抛物型方程,主要是Galerkin方法,算子半群,及正则性估计; (4)双曲型方程,对应于Galerkin方法; (5)一阶偏微分方程,主要工具是数学分析方法. 从自然界的运动类型出发,偏微分方程可分为如下几大类: (1)稳态方程(非时间演化方程); (2)耗散型演化方程,这类方程描述了时间演化过程中伴有能量损耗与补充的自然运动.相变与混沌是它们的主要内容; (3)保守系统,如具有势能的波方程.该系统控制的运动是与外界隔离的,及无能量输入,也无能量损耗.行波现象与周期运动是它们的主要特征; (4)守恒律系统,这类方程是一阶偏微分方程组,它们与保守系统具有类似的性质,可视为物质流的守恒.激波行为是由守恒律系统来控制. 下面具体来介绍三类经典方程: 三类典型方程:椭圆型方程,抛物型方程,双曲型方程,即偏微分方程模型的建立,解问题的解法以及三类典型方程的基本理论. 关于三类典型方程定解问题的解题方法,它们主要是分离变量法、积分变换法、特征线法、球面平均法、降维法和Green 函数方法. 关于三类典型方程的基本理论——极值原理和能量估计,并由此给出了解的唯一性和稳定性的相关结论. 具体来说,关于二阶线性椭圆形方程,我们研究它的古典解和弱解.前者主要介绍了基本解、调和函数的基本性质、Green 函数、极值原理、最大模估计、能量方法和变分原理;而后者的研究则需要知道Sobolev空间的相关知识再加以研究;关于二阶线性抛物型方程,主要研究它的Fourier 变换、特殊的求解方法、基本解、方程式和方程组的最大值原理以及最大模估计、带有非经典边界条件和非局部项的方程式的最大值原理及能量方法;关于二阶线性双曲型方程,主要研究初值问题的求解方法、初值问题的能量不等式与解的适定性、以及混合问题的能量模估计与解的适定性. 椭圆、抛物和双曲这三类线性偏微分方程解的适定性问题,它们分别以拉普拉斯方程、热传导方程和波动方程作为代表.具体地说,对于某些规则的求解区域试图求出满足特定线性偏微分方程和定解条件的具体解,这就决定了存在性问题;再利用方程本身所具有的特殊性质,将证明所求解是唯一的,也就解决了唯一性问题;关于连续依赖性问题,需要在不同函数空

一阶常微分方程解法总结

页脚内容1 第 一 章 一阶微分方程的解法的小结 ⑴、可分离变量的方程: ①、形如 )()(y g x f dx dy = 当0)(≠y g 时,得到 dx x f y g dy )()(=,两边积分即可得到结果; 当0)(0=ηg 时,则0)(η=x y 也是方程的解。 例1.1、xy dx dy = 解:当0≠y 时,有xdx y dy =,两边积分得到)(2ln 2为常数C C x y += 所以)(11212 C x e C C e C y ±==为非零常数且 0=y 显然是原方程的解; 综上所述,原方程的解为)(1212 为常数C e C y x = ②、形如0)()()()(=+dy y Q x P dx y N x M 当0)()(≠y N x P 时,可有dy y N y Q dx x P x M ) ()()()(=,两边积分可得结果; 当0)(0=y N 时,0y y =为原方程的解,当0(0=) x P 时,0x x =为原方程的解。 例1.2、0)1()1(22=-+-dy x y dx y x

页脚内容2 解:当0)1)(1(22≠--y x 时,有dx x x dy y y 1 122-=-两边积分得到 )0(ln 1ln 1ln 22≠=-+-C C y x ,所以有)0()1)(1(22≠=--C C y x ; 当0)1)(1(22=--y x 时,也是原方程的解; 综上所述,原方程的解为)()1)(1(22为常数C C y x =--。 ⑵可化为变量可分离方程的方程: ①、形如)(x y g dx dy = 解法:令x y u = ,则udx xdu dy +=,代入得到)(u g u dx du x =+为变量可分离方程,得到)(0),,(为常数C C x u f =再把u 代入得到)(0),,(为常数C C x x y f =。 ②、形如)0(),(≠+=ab by ax G dx dy 解法:令by ax u +=,则b du adx dy +=,代入得到)(1u G b a dx du b =+为变量可分离方程,得到)(0),,(为常数C C x u f =再把u 代入得到)(0),,(为常数C C x by ax f =+。 ③、形如 )(222111c y b x a c y b x a f dx dy ++++= 解法:01、02211 =b a b a ,转化为)(by ax G dx dy +=,下同①; 02、0221 1 ≠b a b a ,???=++=++00222111c y b x a c y b x a 的解为),(00y x ,令???-=-=00y y v x x u

常微分方程考研讲义第三章一阶微分方程解的存在定理

第三章一阶微分方程解的存在定理 [教学目标] 1.理解解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,掌握逐次逼近法,熟练近似解 的误差估计式。 2.了解解的延拓定理及延拓条件。 3.理解解对初值的连续性、可微性定理的条件和结论。 [教学重难点] 解的存在唯一性定理的证明,解对初值的连续性、可微性定理的证明。 [教学方法] 讲授,实践。 [教学时间] 12学时 [教学内容] 解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,解的延拓概念及延拓条件,解对初值的连续性、可微性定理及其证明。 [考核目标] 1.理解解的存在唯一性定理的条件、结论,能用逐次逼近法解简单的问题。 2.熟练近似解的误差估计式,解对初值的连续性及可微性公式。 3.利用解的存在唯一性定理、解的延拓定理及延拓条件能证明有关方程的某些性质。 §1 解的存在性唯一性定理和逐步逼近法 微分方程来源于生产实践际,研究微分方程的目的就在于掌握它所反映的客观规律,能动解释所出现的各种现象并预测未来的可能情况。在第二章介绍了一阶微分方程初等解法的几种类型,但是,大量的一阶方程一般是不能用初等解法求出其通解。而实际问题中所需要的往往是要求满足某种初始条件的解。因此初值问题的研究就显得十分重要,从前面我们也了解到初值问题的解不一定是唯一的。他必须满足一定的条件才能保证初值问题解的存在性与唯一性,而讨论初值问题解的存在性与唯一性在常微分方程占有很重要的地位,是近代常微分方程定性理论,稳定性理论以及其他理论的基础。 例如方程

2dy y dx = 过点(0,0)的解就是不唯一,易知0y =是方程过(0,0)的解,此外,容易验证,2y x =或更一般地,函数 2 0 0() c<1 x c y x c x ≤≤?=?-≤? 都是方程过点(0,0)而且定义在区间01x ≤≤上的解,其中c 是满足01c <<的任一数。 解的存在唯一性定理能够很好地解释上述问题,它明确地肯定了方程的解在一定条件下的存在性和唯一性。另外,由于能得到精确解的微分方程为数不多,微分方程的近似解法具有重要的意义,而解的存在唯一性是进行近似计算的前提,如果解本身不存在,而近似求解就失去意义;如果存在不唯一,不能确定所求的是哪个解。而解的存在唯一性定理保证了所求解的存在性和唯一性。 1.存在性与唯一性定理: (1)显式一阶微分方程 ),(y x f dx dy = (3.1) 这里),(y x f 是在矩形域:00:||,||R x x a y y b -≤-≤ (3.2) 上连续。 定理1:如果函数),(y x f 满足以下条件:1)在R 上连续:2)在R 上关于变量y 满足李普希兹(Lipschitz )条件,即存在常数0L >,使对于R 上任何一对点1(,)x y , 2(,)x y 均有不等式1212(,)(,)f x y f x y L y y -≤-成立,则方程(3.1)存在唯一的解()y x ?=,在区间0||x x h -≤上连续,而且满足初始条件 00()x y ?= (3.3)

一阶常微分方程解法总结

第 一 章 一阶微分方程的解法的小结 ⑴、可分离变量的方程: ①、形如 )()(y g x f dx dy = 当0)(≠y g 时,得到 dx x f y g dy )() (=,两边积分即可得到结果; 当0)(0=ηg 时,则0)(η=x y 也是方程的解。 例1.1、 xy dx dy = 解:当0≠y 时,有 xdx y dy =,两边积分得到)(2ln 2为常数C C x y += 所以)(112 12 C x e C C e C y ±==为非零常数且 0=y 显然是原方程的解; 综上所述,原方程的解为)(12 12 为常数C e C y x = ②、形如0)()()()(=+dy y Q x P dx y N x M 当0)()(≠y N x P 时,可有 dy y N y Q dx x P x M ) () ()()(=,两边积分可得结果; 当0)(0=y N 时,0y y =为原方程的解,当0(0=) x P 时,0x x =为原方程的解。 例1.2、0)1()1(2 2 =-+-dy x y dx y x 解:当0)1)(1(2 2 ≠--y x 时,有 dx x x dy y y 1 122-=-两边积分得到 )0(ln 1ln 1ln 22≠=-+-C C y x ,所以有)0()1)(1(22≠=--C C y x ; 当0)1)(1(2 2 =--y x 时,也是原方程的解; 综上所述,原方程的解为)()1)(1(2 2 为常数C C y x =--。 ⑵可化为变量可分离方程的方程: ①、形如 )(x y g dx dy = 解法:令x y u =,则udx xdu dy +=,代入得到)(u g u dx du x =+为变量可分离方程,得到

【典型例题】 第三章 一阶微分方程的解的存在定理

第三章 一阶微分方程的解的存在定理 例3-1 求方程 22y x dx dy += 满足初始条件0)0(=y 的解的逐次逼近)(),(),(321x y x y x y ,并求出h 的最大值,其中h 的意义同解的存在唯一性定理中的h 。 解 函数2 2 ),(y x y x f +=在整个平面上有意义,则在以原点为中心的任一闭矩形区域 b y a x D ≤≤,:上均满足解的存在唯一性定理的条件,初值问题?????=+=0 )0(22y y x dx dy 的解在],[h h -上存在唯一,其中)(max ),, min(22),(y x M M b a h D y x +==∈。 因为逐次逼近函数序列为 ?-+=x x n n dx x y x f y x y 0 ))(,()(10, 此时,2 200),(,0,0y x y x f y x +===,所以 0)(0=x y , ?=+=x x dx x y x x y 03 2 02 13 )]([)(, | 63 3)]([)(7 032 12 2x x dx x y x x y x +=+=?, ?? +++=+=x x dx x x x x dx x y x x y 0 14 1062 2 223)3969 18929()]([)( 59535 20792633151173x x x x +++=。 现在求h 的最大值。 因为 ),, min(2 2b a b a h += 对任给的正数b a ,,ab b a 22 2 ≥+,上式中,当 b a = 时, 2 2b a b +取得最大值

a ab b 21 2= 。 此时,)21,min()2, min(a a ab b a h ==,当且仅当a a 21 = ,即22==b a 时,h 取得最大值为 2 2 。 评注:本题主要考查对初值问题的解的存在唯一定理及其证明过程的基本思想(逐次逼近方法)的理解。特别地,对其中的b y a x D y x f M M b a h D y x ≤≤==∈,:),,(max ),, min(),(等常数意义的理解和对逐次逼近函数列? -+=x x n n dx x y x f y x y 0 ))(,()(10的构造过程的理 解。 例3-2 证明下列初值问题的解在指定区间上存在且唯一。 1) 2 1 0,0)0(cos 2 2≤ ≤=+='x y x y y ,。 2) 32 2 )2 1 (0,0)0(≤≤=+='x y y x y , 。 | 证 1) 以原点为中心作闭矩形区域1,2 1 :≤≤ y x D 。 易验证2 2 cos ),(x y y x f +=在区域D 上满足解的存在唯一性定理的条件,求得 2cos m ax 22),(=+=∈x y M D y x ,则2 1 )21,21min(==h 。 因此初值问题 ?? ?=+='0 )0(cos 2 2y x y y 的解在]21,21[- 上存在唯一,从而在区间]2 1 ,0[上方程 cos 22, x y y +='满足条件0)0( =y 的解存在唯一。 2) 以原点为中心作闭矩形区域b y a x D ≤≤,:。 易验证x y y x f +=2 ),(在D 上满足解的存在唯一性定理的条件,并求得 22),(m ax b a x y M D y x +=+=∈,

偏微分方程理论学习-USTC

偏微分方程理论学习 一. 偏微分方程发展简介 1. 常微分方程 十七世纪微积分创立之后,常微分方程理论立刻就发展起来,当时应用常微分方程,解决几何与理学中的新问题。结果是在天体理学中不仅能得到并解释早先已经知晓的那些事实,而且得到了性的发现(例如,海王星的发现就是在对微分方程分析的基础上作出的)。 2. 偏微分方程 偏微分方程的研究要晚得多,对物理学中出现的偏微分方程研究在十八世纪中叶导致了分析学的一个新的分支------数学物理方程的建立。 J.达朗贝尔(D’Alembert )(1717-1783)、L.欧拉(Euler )(1707-1783)、D.伯努利(Bernoulli )(1700-1782)、J.拉格朗日(Lagrange )(1736-1813)、P.拉普拉斯(Laplace )(1749-1827)、S.泊松(Poisson )(1781-1840)、J.傅里叶(Fourier )(1768-1830)等人的工作为这一学科分支奠定了基础。它们在考察具体的数学物理问题中,所提出的思想与方法,竟适用于众多类型的微分方程,成为十九世纪末偏微分方程一般理论发展的基础。 十九世纪,偏微分方程发展的序幕是由法国数学家傅里叶拉开的,他于1822年发表的《热的解析理论》是数学史上的经典文献之一。傅里叶研究的主要是吸热或放热物体内部任何点处的温度随空间和时间的变化规律。在对物体的物理性状作出一定的限制(如均匀、各向同性)后,他根据物理原理推导出了三维空间的热传导方程 其中k 是一个参数,其值依赖于物体的质料。傅里叶当时解决的是如下特殊的热传导问题:设所考虑的物体为两端保持在温度0度、表面绝热且无热流通过的柱轴。在此情形下求解上述热传导方程,因为柱轴只涉及一维空间,所以这个问题也就是求解偏微分方程 ??? ????<<=>==??=??,0),()0,(,0,0),(,0),0(T T 222l x x f x T t t l T t T x k x , 其中后面两项分别是边界条件和初始条件。傅里叶为解这个方程用了分离变量法,他得到满足方程和边界条件的级数解为 为了满足初始条件,必须有

[整理]一阶微分方程解的存在定理.

第三章 一阶微分方程解的存在定理 [教学目标] 1. 理解解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,掌握逐次逼近法,熟练近似解的误差估计式。 2. 了解解的延拓定理及延拓条件。 3. 理解解对初值的连续性、可微性定理的条件和结论。 [教学重难点] 解的存在唯一性定理的证明,解对初值的连续性、可微性定理的证明。 [教学方法] 讲授,实践。 [教学时间] 12学时 [教学内容] 解的存在唯一性定理的条件、结论及证明思路,解的延拓概念及延拓条件,解对初值的连续性、可微性定理及其证明。 [考核目标] 1.理解解的存在唯一性定理的条件、结论,能用逐次逼近法解简单的问题。 2.熟练近似解的误差估计式,解对初值的连续性及可微性公式。 3.利用解的存在唯一性定理、解的延拓定理及延拓条件能证明有关方程的某些性质。 §1 解的存在性唯一性定理和逐步逼近法 微分方程来源于生产实践际,研究微分方程的目的就在于掌握它所反映的客观规律,能动解释所出现的各种现象并预测未来的可能情况。在第二章介绍了一阶微分方程初等解法的几种类型,但是,大量的一阶方程一般是不能用初等解法求出其通解。而实际问题中所需要的往往是要求满足某种初始条件的解。因此初值问题的研究就显得十分重要,从前面我们也了解到初值问题的解不一定是唯一的。他必须满足一定的条件才能保证初值问题解的存在性与唯一性,而讨论初值问题解的存在性与唯一性在常微分方程占有很重要的地位,是近代常微分方程定性理论,稳定性理论以及其他理论的基础。 例如方程 dy dx =过点(0,0)的解就是不唯一,易知0y =是方程过(0,0)的解,此外,容易验证,2 y x =或更一般地,函数 2 0 0() c<1x c y x c x ≤≤?=?-≤? 都是方程过点(0,0)而且定义在区间01x ≤≤上的解,其中c 是满足01c <<的任一数。 解的存在唯一性定理能够很好地解释上述问题,它明确地肯定了方程的解在一定条件下的存在性 和唯一性。另外,由于能得到精确解的微分方程为数不多,微分方程的近似解法具有重要的意义,而解的存在唯一性是进行近似计算的前提,如果解本身不存在,而近似求解就失去意义;如果存在不唯一,不能确定所求的是哪个解。而解的存在唯一性定理保证了所求解的存在性和唯一性。 1.存在性与唯一性定理: (1)显式一阶微分方程 ),(y x f dx dy = (3.1) 这里),(y x f 是在矩形域:00:||,||R x x a y y b -≤-≤ (3.2)

浅谈微分方程的起源与发展史

浅谈微分方程的起源与发展史 摘要:微分方程起源于17世纪,简单的微分方程分别是牛顿、莱布尼茨和伯努利从几何和力学问题上解决的问题。这些早期发现开始于1690年,这逐渐导致一些特殊的微分方程的“特殊技能”的发展。虽然这些特殊的技术只适用于相对较少的情况下,但是他们可以解决许多微分方程在力学和几何中的问题,所以,他们的研究具有非常重要的现实意义。这些特殊的方法和问题,将有助于我们解决很多问题。 引言:很多的科学问题是需要人们根据事物的变化率来确定事物的特征。比如,我们可以 试着用已知的速度或加速度来计算粒子的位置,又比如,一些放射性物质可能是已知的衰变率,这就要求我们在一个给定的时间内确定材料的总量。通过这些例子,我们可以发现,如果知道自变量、未知函数以及函数的导数(或者微分)组成的关系式,得到的就是微分方程。最后再通过微分方程求出未知函数。 关键字:微分方程起源发展史 一、微分方程的思想萌芽 微分方程就是联系着自变量,未知函数以及其导数的关系式。微分方程理论的发展是跟随着微积分理论的建立发展起来的,一般地,客观世界的时间要服从一定的客观规律,这种连接,用数学语言表达,即是抽象为微分方程,一旦获得或研究的解决方案是明确的空气动力学行为,变量之间的规律是一目了然的。例如在物体运动中,唯一的计算就与瞬间速度之间有着紧密的联系,其结果往往形成一个微分方程,一旦求出解或研究清楚气动力学行为,就明确的掌握了物体的运动规律。 1.1微分方程的起源:微分方程起源于17世纪,简单的微分方程分别是牛顿、莱布 尼茨和伯努利从几何和力学问题上解决的问题。这些早期发现开始于1690年,这逐渐导致一些特殊的微分方程的“特殊技能”的发展。 1.2微分方程在实际问题中的应用:运用微分方程理论解决一些实际问题,即根 据生物学,物理学,化学,几何学等学科的实际问题及相关知识建立微分方程,讨论该方程解的性质,并由所得的解或解的性质反过来解释该实际过程。物质运动和它的变化规律在数学上是用函数关系描述的,但是在实际问题中往往不能直接写出反映运动规律的函数,却比较容易建立这些变量与他们的导数之间的关系式,即微分方程。只有一个自变量的微分方程称为常微分方程,简称微分方程。 例1 传染病模型 传染病(瘟疫)经常在全世界各地流行,假设传染病传播期间其他地区的总 x,在t时的健康人数为)(t y,染病人数不变,为常数n,最开始的染病人数为 人数为)(t x。 因为总人数为常数n

一阶常微分方程的奇解

摘要 (2) 1.何谓奇解 (2) 2.奇解的产生 (3) 3.包络跟奇解的关系 (4) 4.理论上证明C-判别曲线与P-判别曲线方法 (5) 4.1 克莱罗微分方程 (9) 5.奇解的基本性质 (12) 5.1 定理1 (12) 5.2 定理2 (14) 5.3 定理3 (14) 6.小结 (14) 参考文献: (15)

一阶常微分方程的奇解 摘要 在常微分方程中,我们知道方程的解可以有多种,现在我们来讨论求奇解的方法。我们看到某些微分方程,会存在一些特殊的积分曲线,他并不属于这方程的积分曲线族,但是,在这些特殊的积分曲线上的每一点处,都有积分曲线族中的一条曲线和他在此处相切。从而我们引出了积分曲线族的包络,而为了求微分方程的奇解,,我们应先求出他的通解,然后求通解的包络。 关键词:奇解,包络,C-判别式,P-判别式 1.何谓奇解 设一阶隐式方程),,(,y y x F =0有一特解

)(:x y ψ=Γ,j x ∈ 如果对每一点Γ∈P ,在P 点的任何一个领域,方程),,(,y y x F =0都有一个不同于Γ的解在P 点与Γ相切,则称Γ是微分方程的),,(,y y x F =0的奇解 定义:如果一个一阶微分方程的一个特解的积分曲线上的每一点都至少和这个微分方程的不同的积分曲线相切,并且这相切的积分曲线在切点的任何邻域都不重合,则称这个特解为这个微分方程的奇解 2.奇解的产生 先看一个例子,求方程 033=-?? ? ??y dx dy (1) 或与它等价的方程 3y dx dy = 的解。 经分离变量后,可得(1)的通解 3)(27 1c x y += 容易看出,y=0也是原方程的一个解。现在来研究这个解y=0有什么特殊的地方。由图我们看到,在解y=0上的每一 点)0,(0x 处相切,这种特殊的积分曲线y=0 称为奇积分曲线,他所对应的解就是奇 解,这就是奇解的产生。 我们现在给出曲线族包络的定义 某些微分方程,存在一些特殊的积分 曲线,会存在一些特殊的积分曲线,他并 不属于这方程的积分曲线族,但是,在这些特殊的积分曲线上的每一点处,都有积分曲线族中的一条曲线和他在此处相切。在几何学里,这些特殊的积分曲线称为上述积分曲线族的包络,在微分方程里,这些特殊的积分曲线所对应的解酒称为方程的奇解。

(完整word版)微分方程稳定性理论简介

第五节 微分方程稳定性理论简介 这里简单介绍下面将要用到的有关内容: 一、 一阶方程的平衡点及稳定性 设有微分方程 ()dx f x dt = (1) 右端不显含自变量t ,代数方程 ()0f x = (2) 的实根0x x =称为方程(1)的平衡点(或奇点),它也是方程(1)的解(奇解) 如果从所有可能的初始条件出发,方程(1)的解()x t 都满足 0lim ()t x t x →∞ = (3) 则称平衡点0x 是稳定的(稳定性理论中称渐近稳定);否则,称0x 是不稳定的(不渐近稳定)。 判断平衡点0x 是否稳定通常有两种方法,利用定义即(3)式称间接法,不求方程(1)的解()x t ,因而不利用(3)式的方法称直接法,下面介绍直接法。 将()f x 在0x 做泰勒展开,只取一次项,则方程(1)近似为: 0'()()dx f x x x dt =- (4) (4)称为(1)的近似线性方程。0x 也是(4)的平衡点。关于平衡点0x 的稳定性有如下的结论: 若0'()0f x <,则0x 是方程(1)、(4)的稳定的平衡点。 若0'()0f x >,则0x 不是方程(1)、(4)的稳定的平衡点 0x 对于方程(4)的稳定性很容易由定义(3)证明,因为(4)的一般解是 0'()0()f x t x t ce x =+ (5) 其中C 是由初始条件决定的常数。

二、 二阶(平面)方程的平衡点和稳定性 方程的一般形式可用两个一阶方程表示为 112212 () (,)()(,) dx t f x x dt dx t g x x dt ?=??? ?=?? (6) 右端不显含t ,代数方程组 1212 (,)0 (,)0f x x g x x =?? =? (7) 的实根0012 (,)x x 称为方程(6)的平衡点。记为00 012(,)P x x 如果从所有可能的初始条件出发,方程(6)的解12(),()x t x t 都满足 101lim ()t x t x →∞ = 20 2lim ()t x t x →∞ = (8) 则称平衡点00 012(,)P x x 是稳定的(渐近稳定);否则,称P 0是不稳定的(不渐 近稳定)。 为了用直接法讨论方法方程(6)的平衡点的稳定性,先看线性常系数方程 11112 22122 () ()dx t a x b x dt dx t a x b x dt ?=+??? ?=+?? (9) 系数矩阵记作 1122a b A a b ??=???? 并假定A 的行列式det 0A ≠ 于是原点0(0,0)P 是方程(9)的唯一平衡点,它的稳定性由的特征方程 det()0A I λ-= 的根λ(特征根)决定,上方程可以写成更加明确的形式: 2120()det p q p a b q A λλ?++=? =-+??=? (10) 将特征根记作12,λλ,则

[VIP专享]大学数学偏微分方程理论学习

偏微分方程理论学习 一.偏微分方程发展简介 1.常微分方程 十七世纪微积分创立之后,常微分方程理论立刻就发展起来,当时应用常微分方程,解决几何与理学中的新问题。结果是在天体理学中不仅能得到并解释早先已经知晓的那些事实,而且得到了性的发现(例如,海王星的发现就是在对微分方程分析的基础上作出的)。 2.偏微分方程 偏微分方程的研究要晚得多,对物理学中出现的偏微分方程研究在十八世纪中叶导致了分析学的一个新的分支------数学物理方程的建立。 J.达朗贝尔(D’Alembert )(1717-1783)、L.欧拉(Euler )(1707-1783)、D.伯努利(Bernoulli )(1700-1782)、J.拉格朗日(Lagrange )(1736-1813)、P.拉普拉斯(Laplace )(1749-1827)、S.泊松(Poisson )(1781-1840)、J.傅里叶(Fourier )(1768-1830)等人的工作为这一学科分支奠定了基础。它们在考察具体的数学物理问题中,所提出的思想与方法,竟适用于众多类型的微分方程,成为十九世纪末偏微分方程一般理论发展的基础。 十九世纪,偏微分方程发展的序幕是由法国数学家傅里叶拉开的,他于1822年发表的《热的解析理论》是数学史上的经典文献之一。傅里叶研究的主要是吸热或放热物体内部任何点处的温度随空间和时间的变化规律。在对物体的物理性状作出一定的限制(如均匀、各向同性)后,他根据物理原理推导出了三维空间的热传导方程,x k z y x ??=??+??+??T T T T 2222222其中k 是一个参数,其值依赖于物体的质料。傅里叶当时解决的是如下特殊的热传导问题:设所考虑的物体为两端保持在温度0度、表面绝热且无热流通过的柱轴。在此情形下求解上述热传导方程,因为柱轴只涉及一维空间,所以这个问题也就是求解偏微分方程 ??? ????<<=>==??=??,0),()0,(, 0,0),(,0),0(T T 222l x x f x T t t l T t T x k x ,其中后面两项分别是边界条件和初始条件。傅里叶为解这个方程用了分离变量法,他得到满足方程和边界条件的级数解为 ∑∞=-=1)/(.sin ),(T 2222n t l k n n l x n e b t x ππ 为了满足初始条件,必须有 ∑∞==1.sin )(n n l x n b x f π

一阶常微分方程的解法

一阶常微分方程的解法

一阶常微分方程的解法 摘要:常微分方程是微积分学的重要组成部分,广泛用于具体问题的研究中,在整个数学中占有重要的地位。本文对一阶常微分方程的解法作了简要的总结,并举例加以分析了变量可分离方程,线性微分方程,积分因子,恰当微分方程,主要归纳了一阶微分方程的初等解法,并以典型例题加以说明。 关键词:变量分离;积分因子;非齐次微分方程;常数变易法 Solution of first-order differential equation Abstract: Differential equations, important parts of calculus, are widely used in the research of practical problems, which also play important role in mathematics. The solution of a differential equation is summarized briefly, and illustrates the analysis of variable separable equation, linear differential equation, integral factor, exact differential equation, mainly summarizes the elementary solution of first

例1:求解方程2211y dy dx x -=-. 解:当1y ≠±时,方程的通积分为 2 2 11C y x =+--,即 arcsin arcsin y x C =+ 即 sin(arcsin )y x C =+. 另外,方程还有解1y =±,不包含在通解中. (2) 微分形式变量可分离方程的解法 方程 1122()()()()M x N y dx M x N y dy = (1.2) 是变量可分离方程的微分形式表达式.这时,x 和y 在方程中的地位是“平等”的,即x 和y 都可以被认为是自变量或函数[1]. 在求常数解时,若10()0N y =,则0y y =为方程(1.2)的解.同样,若 20()0M x =,则0x x =也是方程(1.2)的解. 当()()120N y M x ≠时,用它除方程(1.2)两端,分离变量,得 ()() ()() 2112N y M x dy dx N y M x = 上式两端同时积分,得到方程(1.2)的通积分 () () ()() 211 2N y M x dy dx C N y M x =+?? 例2:求解方程 ()() 22110x y dx y x dy -+-= 解:首先,易见1,1y x =±=±为方程的解.其次,当() 22(1)10x y --≠时,分离变量得 221 1 0ydy xdx x y --+ =

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