均匀布拉格光栅的原理及MATLAB反射谱仿真

均匀布拉格光栅的原理及MATLAB反射谱仿真
均匀布拉格光栅的原理及MATLAB反射谱仿真

MATLAB 反射谱仿真

张睿

一、 前言

光纤光栅是纤芯折射率受到周期性微扰而形成的一种全光纤无源器件,自问世以来,由

于其与光纤通信系统兼容、体积小、插入损耗低、结构简单、成本低等等,广泛应用于光纤通信、光纤传感、光信息处理等领域,对于光纤光栅的分析,通常主要用耦合模理论、付立叶变换理论与传输矩阵理论,本文主要得用传输矩阵理论对均匀布拉格光栅的反射谱进行理论分析和仿真。

二、 均匀布拉格光栅的原理

假设光纤光栅的模型如下:

z i

Z i+1

A B

图 光纤光栅的输入与输出

如图可知输入为:()i A z 、()1i B z +;输出为:()i B z 、()1i A z +,但是为了表示方便,输入为:()i A z 、

()i B z ,输出为:()1i A z +、()1i B z +。

利用麦克斯韦方程组可以得到光波在光波导中的耦合模方程:

()

()(2)(2)*j z j z dA j Be dz

dB j Ae dz

δδκκ-?=????=-?? (3)

其中:π

δβ=-Λ

由边界条件:

()()1

i i A z B z =???=?? (4)

可以得到相移光栅的传输矩阵:

()()()()111i i i i z z i i A z A z F B z B z +++????

=???

?????

(5) 其中:

1

11

1221

22i i z z s s F s s +??

=????

(6)

11111212112211cosh(())sinh(()))sinh(()))sinh(()))cosh(())sinh(()))i i i i i i i i i i i i s s z z j s z z s s j s z z s s j s z z s s s z z j s z z s δκκδ++++++???=-+-?????????=--??????

?

??

?=-?????

?

???=---??????

(7) 22s κδ=-,κ为光纤的耦合系数。

整个相移光栅的传输矩阵可以表示为:

1121...i i i i z z z z z z F F F +- (8)

其反射率可以表示成:

2

(2,1)(1,1)

F R F = (9)

三、 MATLAB 反射谱仿真

仿真所用的参数为:布拉格光栅的中心波长1550nm, 光栅有效折射率1.47。 1、 在kl 相同情况下的反射谱

在kl=5的情况下,当l=2mm 、5mm 、10mm 、20mm 时,其反射谱如下:

由以上图片可知,在l越长的情况下,光栅的反射谱越来越窄,在中心波长的反射率最高,此特性对于光纤通信器件,光纤传感器件具有很高的实用价值。

2、在kl不同情况下的反射谱

由图可知,k越大,即耦合系数越高时,反射谱的带宽越宽,中心波长的反射率都能达到100%,但是边缘波长的反射率也越来越高,因而选择较低的耦合系数,可以得到较窄的带宽的波长。

四、MATLAB源程序

%-----------------传输矩阵的功能函数------------------------------ function [f] =tansmit_fiber(L,kappa,num,n_eff,lambda,lambda_Brag)

delta(num)=2*pi* n_eff *(1./lambda(num)-1./lambda_Brag);

s(num)=sqrt(kappa.^2-delta(num).^2);

s11(num)=cosh(s(num)*L)-i*(delta(num)/s(num))*sinh(s(num)*L);

s12(num)=-i*(kappa/s(num))*sinh(s(num)*L);

s21(num)=i*(kappa/s(num))*sinh(s(num)*L);

s22(num)=cosh(s(num)*L)+i*(delta(num)/s(num))*sinh(s(num)*L);

f=[s11(num) s12(num);s21(num) s22(num)];

end

function FBG_TransferMatix(n_eff,L,lambda_Brag)

%-------------变量定义-------------------------------

% n_eff ----------------光栅有效折射率

% L ----------------光栅长度

% lambda_Brag ----------光栅中心波长

% kappa ----------------光波模式互耦合系数

% delta ----------------模间失谐量

%----------------------------------------------------

disp('输入的参数如下');

disp('光栅有效折射率为:');disp(n_eff);

disp('布拉格光栅的中心波长为');disp(lambda_Brag);

disp('布拉格光栅的长度为:');disp(L)

lambda=1e-9*linspace(1308,1312,500);

kappa_L=5;

kappa=kappa_L/L;%交流耦合系数

F=[1 0;0 1];

for num=1:500

f=tansmit_fiber(L,kappa,num,n_eff,lambda,lambda_Brag); f=f*F;

r3(num)=f(2,1)/f(1,1);

R3(num)=(abs(-r3(num)))^2;%反射率

end

subplot(2,1,1)

plot(lambda*1e9,R3,'r');

hold on

subplot(2,1,2)

plot(lambda*1e9,1-R3,'b')

hold on

end

光栅布拉格光栅及其传感特研究

光栅布拉格光栅及其传感特研究

光栅布拉格光栅及其传感特性研究2 一光纤光栅概述3 1.1 光纤光栅的耦合模理论3 1.2 光纤光栅的类型4 1.2.1 均匀周期光纤布拉格光栅4 1.2.2 线性啁啾光纤光栅4 1.2.3 切趾光纤光栅5 1.2.4 闪耀光纤光栅5 1.2.5 相移光纤光栅5 1.2.6 超结构光纤光栅5 1.2.7 长周期光纤光栅6 二光纤布拉格光栅传感器6 2.1 光纤布拉格光栅应力传感器6 2.2 光纤布拉格光栅温度传感器7 2.3 光纤布拉格光栅压力传感器8 2.4 基于双折射效应的光纤布拉格光栅传感器8 三光纤光栅传感器的敏化与封装11 3.1 光纤光栅传感器的温度敏化11 3.2 光纤光栅传感器的应力敏化11 3.2 光纤光栅传感器的交叉敏感及其解决方法11 四光纤光栅传感网络与复用技术11 4.1 光纤光栅传感网络常用的波分复用技术12 4.1.1 基于波长扫描法的波分复用技术14 4.1.2 基于波长分离法的波分复用技术15 4.1.3 基于衍射光栅和CCD阵列的复用技术15 4.1.4 基于码分多址(CDMA)和密集波分复用(DWDM)技术15 4.2光纤光栅传感网络常用的空分复用技术16 4.3光纤光栅传感网络常用的时分复用技术17 4.4 光纤光栅传感网络的副载波频分复用技术19 4.4.1 光纤光栅传感副载波频分复用技术19 4.4.2 FBG传感网络的光频域反射复用技术19 4.5 光纤光栅传感网络的相干复用技术19 4.6 混合复用FBG传感网络19 4.6.1 WDM/TDM混合FBG网络19 4.6.2 SDM/WDM混合FBG网络19 4.6.3 SDM/TDM混合FBG网络19 4.6.4 SDM/WDM/TDM混和FBG网络19 4.6.5 光频域反射复用/波分复用混合FBG传感网络19五光栅光栅传感信号的解调方法19六激光传感器19

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均匀布拉格光栅的原理及 MATLAB 反射谱仿真 张睿 一、 前言 光纤光栅是纤芯折射率受到周期性微扰而形成的一种全光纤无源器件,自问世以来,由 于其与光纤通信系统兼容、体积小、插入损耗低、结构简单、成本低等等,广泛应用于光纤通信、 光纤传感、光信息处理等领域,对于光纤光栅的分析,通常主要用耦合模理论、付立叶变换理论与 传输矩阵理论,本文主要得用传输矩阵理论对均匀布拉格光栅的反射谱进行理论分析和仿真。 二、 均匀布拉格光栅的原理 假设光纤光栅的模型如下: A B z i Z i+1 图 光纤光栅的输入与输出 如图可知输入为: A z i 、 B z i 1 ; 输出为: B z i 、A z i 1 ,但是为了表示方便, 输入为: A z i 、 B z i ,输出为: A z i 1 、 B z i 1 。 利用麦克斯韦方程组可以得到光波在光波导中的耦合模方程: dA j Be j ( 2 z) dz (3) dB j * Ae j (2 z) dz 其中: 由边界条件: A z i 1 ( 4) B z i 可以得到相移光栅的传输矩阵: A z i 1 A z i (5) B z i 1 F z i z i 1 B z i

其中: F z i z i 1 s 11 s 12 (6) s 21 s 22 s 11 cosh(s( z i 1 z i )) j sinh( s( z i 1 z i ))) s s 12 j sinh( s( z i 1 s s 21 j sinh( s(z i 1 s s 22 cosh(s( z i 1 z i )) z i ))) ( 7) z i ))) j sinh( s( z i 1 z i ))) s s 2 2 为光纤的耦合系数。 , 整个相移光栅的传输矩阵可以表示为: F z i z i 1 F z i z i 1 ...F z 2 z 1 (8) 其反射率可以表示成: 2 R F (2,1) (9) F (1,1) 三、 MATLAB 反射谱仿真 仿真所用的参数为:布拉格光栅的中心波长 1550nm, 光栅有效折射率。 1、 在 kl 相同情况下的反射谱 在 kl=5 的情况下,当 l=2mm 、 5mm 、 10mm 、 20mm 时,其反射谱如下:

胆甾相液晶可见光布拉格反射实验

胆甾相液晶可见光布拉格反射实验 阮 亮 丁慎训 杨秀珍 (清华大学现代应用物理系,北京 100084) 摘 要 胆甾相液晶可见光反射行为,在某种意义上与晶体粉末样品X光衍射相似,本文主要提供一个巧妙而又直观的布拉格反射实验方法,并测量胆甾相结构周期——螺距与温度的关系,进而揭示胆甾相液晶热色效应的机理. 关键词 胆甾相液晶;布拉格反射 分类号 O 734.2 研究布拉格反射规律通常是使用X射线或微波,本文则提供了一个更直观的实验来达到这一目的.实验用胆甾相的多畴螺旋结构代替晶体粉末样品,由胆甾相螺旋结构的周期——半螺距P/2代替晶体的晶格常数a,用可见光来代替X射线或微波,既可用肉眼观察,又可用实验装置定量的测量. 为了进一步阐明实验原理,有必要对物质中介态——液晶态作一简单介绍.某些具有各向异性的分子(如棒状、板状、盘状)组成的有机化合物可以为液晶,它是一个介于固相和液相之间的中介相,加热过程中液晶有一个固相到液晶相转变的温度T m(熔点),继而有一个液晶相到各向同性液相的转变温度T c(清亮点——由混浊的液晶相变为清彻透明的液相而得名),因此,仅在T m~T c温度范围内为液晶相.它具有晶体的各向异性,又具有液体的流动性,此类液晶属热致液

晶,其结构可分为三大类:近晶型、向列型、胆甾型,分别如图1的(a)、(b)、(c).向列相中长棒状分子的位置是无序的, 图1 液晶的分子排列 但分子取向是有序的,沿某一从优方向取向,此从优方向用一单位矢量n(称为指向矢)来描述,液晶相中n和-n是不可区别的.胆甾相可以认为是螺旋向列相,指向矢n在空间不是恒定的,沿螺旋轴(光轴)螺旋状旋转.胆甾相结构沿光轴呈周期变化,由于n和-n的等价性,所以其重复周期为半螺距P/2.由于其结构的特征,胆甾相光学性质是独特的,指向矢n旋转上千圈/mm;又由于半螺距的典型值约为 3 000,它远大于分子的线度,与可见光波长相当,所以这种周期结构可以产生可见光的布拉格反射.当然,胆甾相螺距由材料本身的组分确定,并随外界温度(电场、磁场等因素)而变化,产生色彩鲜明的布拉格反射谱,形成有趣而实用的胆甾相热色(温度)效应(电光、磁光效应),较固定晶格常数的晶体具有更丰富、更奇妙的性质.

光纤布拉格光栅(FBG)的光学传感技术

光纤布拉格光栅(FBG)的光学传感技术 电子传感器数十年来一直作为测量物理与机械现象的标准机制。尽管具有普遍性,却因为种种限制,在许多应用中显得缺乏安全、不切实际或无法使用。基于光纤布拉格光栅(FBG)的光学传感技术,利用“光”作为介质取代“电”,使用标准光纤替代铜线,从而克服种种的挑战:由于光纤不导电且电气无源的良好特性,可以消除由电磁干扰(EMI)引起的噪声影响,并且能在少量损耗乃至不损耗信号完整性的前提下远距离传输数据。此外,多个FBG传感器可沿一根光纤通过菊花链(daisy chain)方式连接,极大减少了测量系统的尺寸、重量和复杂性。 1.FBG 光学传感器基础 1.1概述 近几十年以来,电气传感器一直作为测量物理与机械现象的标准设备发挥着它的作用。尽管它们在测试测量中无处不在,但作为电气化的设备,他们有着与生俱来的缺陷,例如信号传输过程中的损耗,容易受电磁噪声的干扰等等。这些缺陷会造成在一些特殊的应用场合中,电气传感器的使用变得相当具有挑战性,甚至完全不适用。光纤光学传感器就是针对这些应用挑战极好的解决方法,使用光束代替电流,而使用标准光纤代替铜线作为传输介质。 在过去的二十年中,光电子学的发展以及光纤通信行业中大量的革新极大地降低了光学器件的价格,提高了质量。通过调整光学器件行业的经济规模,光纤传感器和光纤仪器已经从实验室试验研究阶段扩展到了现场实际应用场合,比如建筑结构健康监测应用等。 1.2光纤传感器简介 从基本原理来看,光纤传感器会根据所测试的外部环境参数的变化来改变其传播的光波的一个或几个属性,比如强度、相位、偏振状态以及频率等。非固有型 (混合型) 光纤传感器仅仅将光纤作为光波在设备与传感元件之间的传输介质,而固有型光纤传感器则将光纤本身作为传感元件使用。 光纤传感技术的核心是光纤–一条纤细的玻璃线,光波能够在其中心进行传播。光纤主要由三个部分组成:纤芯(core),包层(cladding)和保护层(buffer coating)。其中包层能够将纤芯发出的杂散光波反射回纤芯中,以保证光波在纤芯中具有最低的传输损耗。这个功能的实现原理是纤芯的光折射率比包层的折射率高,这样光波从纤芯传播到包层的时候会发生全内反射。最外面的保护层提供保护作用,避免外界环境或外力对光纤造成损坏。而且可以根据需要要强度和保护程序的不同,使用多层保护层。

光纤布拉格光栅自致啁啾效应的研究

第28卷 第9期光 学 学 报 Vol.28,No.92008年9月 A CTA OPTICA SINICA Septe mber ,2008 文章编号:025322239(2008)0921671204 光纤布拉格光栅自致啁啾效应的研究 刘长军 张伟刚 姜 萌 涂勤昌 赵天明 (南开大学现代光学研究所,天津300071) 摘要 根据耦合模理论,采用传输矩阵法分析了相位掩模法制作的光纤布拉格光栅的反射谱特性。设计了一种新的写制光纤光栅的光路,利用高斯激光光束写制出具有短波自致啁啾效应的切趾光栅(栅长0.015m)。对具有短波自致啁啾效应的光纤光栅进行了物理切割(剩余光栅的长度分别取0.007m 和0.0055m),得到了一种新型的具有长波自致啁啾效应的光纤光栅,原本的自致啁啾光栅反射谱中旁瓣分布在短波长方向,而得到的新型自致啁啾光栅的反射谱中长波长方向的旁瓣更为明显。基于对光纤布拉格光栅自致啁啾效应的分析,提出一种新型类高斯切趾函数,以此函数对自致啁啾效应进行数值模拟,得到了与实验结果相一致的光谱图。关键词 光纤光学;光纤布拉格光栅;切趾光栅;自致啁啾;传输矩阵法 中图分类号 TN253 文献标识码 A doi :10.3788/A OS 20082809.1671 Study on Self 2In du ced Ch ir pin g for F iber Bra gg Gr at in g Liu Changjun Zhang Weigang Jiang Meng Tu Qinchang Zhao Tianming (Instit ut e of Moder n Opt ics ,Na nka i Univer sity ,Tia njin 300071,China ) Abstr a ct Based on coupled mode the ory,the r eflection pr oper tie s of the fibre Br agg gr ating fabricated with phase mask ar e analysed by transfer matrix method.A ne w beam path is designed to fabricate fiber gr atings and a new shor t 2wave length se lf 2induced chir ping apor dized gr ating with length of 0.015m is fabr icate d by G aussian ultraviolet (UV)beam.Further more ,a new long 2wave length self 2induce d chir ping grating is obtained by cutting the original fiber gr ating shor ter to 0.007m and 0.0055m separ ately.By contr ast with the or iginal gr ating,the new one has more side lobes on the long 2wavele ngth side of the re flection spectr um and the side 2lobe s on the short 2wavelength side ar e suppr essed.On the basis of analysis of the new self 2induced chir ping grating,a new type of Gaussian 2like apodization function is pr esented and used to simulate the self 2induced chirping of the fiber gr ating.The theor etical results accor d with the experimental re sults. Key wor ds fiber optics;fiber Br agg gr ating;apodised gr ating;self 2induced chir ping;tr ansfer matrix method 收稿日期:2007212224;收到修改稿日期:2008201221 基金项目:国家自然科学基金(10674075,60577018)资助课题。 作者简介:刘长军(1981-),男,硕士研究生,主要从事光子技术及光通信等方面的研究。E 2mail:liuchangjun@https://www.360docs.net/doc/e215413118.html, 导师简介:张伟刚(1959-),男,教授,博士生导师,主要从事光子技术与现代光传感、新型光电子器件等方面的研究。E 2mail:zhangwg@nanka https://www.360docs.net/doc/e215413118.html, 1 引 言 光纤布拉格光栅是一种新型光纤无源器件,具有体积小、重量轻、成本低、易于集成、插入损耗低、抗干扰能力强、结构简单、可重复性强等诸多优点,现已广泛应用于光纤通信和光纤传感领域 [1~3] 。它 既可作为窄带滤波器用于波分复用,也可作为高反镜构成光纤激光放大器,同时也可作为传感探头用于各种传感器。 均匀的光纤布拉格光栅的谱形在长波长和短波 长方向都会有非常大的旁瓣,而大的旁瓣会给相邻的信道产生极大的串扰,因此在实际应用中,要发挥光纤光栅的诸多功能就必须制作出性能优良的光纤光栅,而制作性能优良的光纤光栅需采用有效的切 趾技术[4],某些光栅经切趾后具有自致啁啾效应[4,5],即在短波长方向仍存在一系列较明显的旁瓣。本文介绍了产生自致啁啾效应的光纤光栅写制实验装置,然后进行理论分析,引入一种新型类高斯切趾函数进行数值模拟,提出了一种物理切割方法,

均匀布拉格光栅的原理及MATLAB反射谱仿真教学内容

均匀布拉格光栅的原理及MATLAB 反射谱仿真 张睿 一、 前言 光纤光栅是纤芯折射率受到周期性微扰而形成的一种全光纤无源器件,自问世以来,由 于其与光纤通信系统兼容、体积小、插入损耗低、结构简单、成本低等等,广泛应用于光纤通信、光纤传感、光信息处理等领域,对于光纤光栅的分析,通常主要用耦合模理论、付立叶变换理论与传输矩阵理论,本文主要得用传输矩阵理论对均匀布拉格光栅的反射谱进行理论分析和仿真。 二、 均匀布拉格光栅的原理 假设光纤光栅的模型如下: z i Z i+1 A B 图 光纤光栅的输入与输出 如图可知输入为:()i A z 、()1i B z +;输出为:()i B z 、()1i A z +,但是为了表示方便,输入为:()i A z 、 ()i B z ,输出为:()1i A z +、()1i B z +。 利用麦克斯韦方程组可以得到光波在光波导中的耦合模方程: () ()(2)(2)*j z j z dA j Be dz dB j Ae dz δδκκ-?=????=-?? (3) 其中:πδβ=-Λ 由边界条件: ()()1 i i A z B z =???=?? (4) 可以得到相移光栅的传输矩阵: ()()()()111i i i i z z i i A z A z F B z B z +++???? =??? ????? (5) 其中: 1 11 122122i i z z s s F s s +?? =???? (6)

11111212112211cosh(())sinh(()))sinh(( ))) sinh(()))cosh(())sinh(()))i i i i i i i i i i i i s s z z j s z z s s j s z z s s j s z z s s s z z j s z z s δκκδ++++++???=-+-?????????=--?????? ??? ?=-????? ? ???=---?????? (7) 22s κδ=-,κ为光纤的耦合系数。 整个相移光栅的传输矩阵可以表示为: 1121...i i i i z z z z z z F F F +- (8) 其反射率可以表示成: 2 (2,1)(1,1) F R F = (9) 三、 MATLAB 反射谱仿真 仿真所用的参数为:布拉格光栅的中心波长1550nm, 光栅有效折射率1.47。 1、 在kl 相同情况下的反射谱 在kl=5的情况下,当l=2mm 、5mm 、10mm 、20mm 时,其反射谱如下:

基于大色散延迟量的啁啾布拉格光栅脉冲展宽与压缩研究

目录 中文摘要 ............................................................................................................................... I 第1章引言 . (1) 1.1皮秒脉冲激光 (1) 1.2啁啾脉冲放大技术 (2) 1.2.1 衍射光栅对 (3) 1.2.2 啁啾布拉格光栅 (5) 1.3论文研究内容 (7) 第2章啁啾布拉格光栅的衍射特性 (10) 2.1基本理论研究 (10) 2.1.1 F矩阵方法 (11) 2.1.2 传输矩阵方法 (17) 2.2带宽特性 (22) 2.3色散特性 (26) 2.4切趾技术 (29) 2.5本章小结 (34) 第3章啁啾布拉格光栅的制备技术 (36) 3.1光热敏折变效应 (36) 3.2光热敏折变玻璃的制备 (37) 3.3紫外干涉曝光工艺 (39) 3.4热处理工艺 (43) 3.5参数测量 (45) 3.5.1 测量方法 (45) 3.5.2 测量结果 (46) 3.6本章小结 (48) 第4章基于啁啾布拉格光栅的大色散设计 (50)

4.1单块光栅的色散 (50) 4.2级联光栅的色散 (51) 4.2.1 构型-I (53) 4.2.2 构型-II (61) 4.1本章小结 (63) 第5章基于对称级联光栅的脉冲展宽与压缩理论研究 (65) 5.1啁啾脉冲展宽与压缩 (65) 5.1.1 高斯型啁啾脉冲展宽与压缩 (66) 5.1.2 双曲正割型啁啾脉冲展宽与压缩 (69) 5.2对称级联光栅的设计 (73) 5.2.1 对称级联构型的色散能力 (77) 5.2.2 对称级联构型的空间啁啾 (80) 5.3四程展宽与压缩的数值模拟 (81) 5.3.1 双曲正割型脉冲的展宽与压缩 (82) 5.3.2 高斯型脉冲的展宽与压缩 (85) 5.4本章小结 (89) 第6章啁啾布拉格光栅展宽与压缩脉冲的实验研究 (90) 6.1单块光栅展宽与压缩脉冲的实验 (90) 6.1.1 单块光栅的脉冲展宽实验 (93) 6.1.2 单块光栅的脉冲压缩实验 (94) 6.1.3 单块光栅的脉冲展宽与再压缩实验 (95) 6.2级联光栅展宽脉冲的实验 (97) 6.2.1 两程展宽实验 (97) 6.2.2 四程展宽实验 (99) 6.2.3 空间啁啾的补偿 (103) 6.3本章小结 (104) 第7章啁啾布拉格光栅的阈值特性研究 (105)

线性啁啾对布拉格光纤光栅反射谱的影响

文章编号:1005-9490(2000)02-90-93 线性啁啾对布拉格光纤光栅反射谱的影响 ① 何瑾琳,孙小菡,张明德,丁东 (东南大学电子工程系,南京,210096) 摘要:以耦合模理论为基础,采用分段均匀和传输矩阵法,得到分析啁啾非均匀光纤光栅光谱特性的教学物理模型,讨论了啁啾系数对高斯型切趾光栅和相移光栅滤波特性的影响。 关键词:光纤光栅,滤波,啁啾 中图分类法:TN 25 文献标识码:A 1 引 言 1987年O uellette [1]首次提出用带啁啾的光纤光栅对长距离光通信系统进行色散补偿,并在理论上预计其性能将十分优越。此后,随着光栅制作工艺的发展,包括非相似波前干涉法、锥形法、温度梯度法等在内的各种啁啾光纤光栅制备方法[2]应运而生,促进了啁啾光纤光栅在色散补偿和脉冲压缩领域的广泛应用,研究重点一般也放在对色散谱的优化设计上。但啁啾的加入同时也影响了光栅的反射谱,因此在设计光纤光栅滤波器时,啁啾也是一个重。 本文从啁啾布拉格光纤光栅滤波应用的角度出发,以耦合模理论为基础,采用分段均匀和传输矩阵法,得到分析啁啾非均匀光纤光栅光谱特性的数学物理模型,讨论了啁啾系数对高斯型切趾光栅和相移光栅滤波特性的影响。 2 理论分析 光敏光纤置于光强随空间变化的紫外光曝照中,将引起纤芯折射率的微扰?n (x ,y ,z ),该微扰在光纤截面上是均匀的,沿光纤轴向(z 向)为正弦变化的量。包层中折射率改变量为零。因此可将其表示为: ?n (x ,y ,z )=?n (z )=?n -co (z )1+v co s 2Πz +Υ(z ) r ≤a 0 r >a (1)其中:?n -co (z )是芯层中折射率的平均变化量,v 是折射率的调制指数,+为光栅周期,Υ(z )是折射率变化的相位,通常用来描述光栅的啁啾量。线性啁啾光栅相移Υ的一阶导数是z 的线性函数,如下式表示: d Υd z =2C z L 2(2) 第23卷第2期2000年6月 电 子 器 件Jou rnal of E lectron D evices V o l .23,N o.2June .2000①来稿日期:1999-11-20

光纤布拉格光栅

光纤光栅的发展历史 在光纤中掺入锗元素后光纤就具有光敏性,通过强激光照射会使其纤芯内的纵向折射率呈周期性变化,从而形成光纤光栅。光纤光栅的作用实际上是在纤芯内形成一个窄带滤波器。通过选择不同的参数使光有选择性地透射或反射。 1978年,Hill等首次发现掺锗光纤具有光敏效应,随后采用驻波法制造了可以实现反向模式间耦合的光纤光栅——布拉格光栅。但是它对光纤的要求很高——掺锗量高,纤芯细。其次,该光纤的周期取决于氩离子激的光波长,且反射波的波长范围很窄,因此其实用性受到限制。 1988年,Meltz等采用相干的紫外光形成的干涉条纹侧面曝光氢载光纤写入布拉格光栅的全息法制作光光栅技术。与驻波法相比,全息法可以通过选择激光波长或改变相干光之间的夹角在任意波段写入光纤布拉格光栅,推动了光纤光栅制作技术的发展。全息法对光源的相干性要求很严,同时对周围环境的稳定性也有较高的要求,执行起来较为困难。 1993年,Hill等使用相位掩膜法来制作光栅,即用紫外线垂直照射相位掩膜形成的衍射条纹曝光氢载光纤。由于这种方法制作的光栅仅由相位光栅的周期有关而与辐射光的波长无关,所以对光源的相干性的要求大大降低。该方法对写入装置的复杂程度要求有所降低,对周围环境也要求较低,这使得光栅的批量生产成为可能,极大地推动了光纤光栅在通信领域的应用。 自1978年首个光纤光栅问世以来,光纤光栅的制作方法和理论研究都获得了飞速发展,这促进了其在通信领域的推广和应用。在光纤布拉格光栅的基础上,人们研制出特殊光栅,比如啁啾光纤光栅,高斯变迹光栅升余弦变迹光栅,相移光纤光栅和倾斜光纤光栅等。1995年,光纤光栅实现了商品化。1997年,光纤光栅成为光波技术中的标准器件。 光栅光纤的应用 光想光上具有体积小,熔接损耗小,与光纤全兼容,抗电磁干扰能力强,化学稳定和电绝缘等特点,这使得它在光纤通信和光信息处理等领域得到了广泛的应用。在光纤通信中,光纤光栅可以用于光纤激光器、光纤放大器、光栅滤波器、色散补偿器、波分复用器,也可以用于全光波长路由和光交换等。它为全光通信中的许多关键问题提供了有效的解决方案。 光纤光栅用作激光器。光栅具有窄带滤波的功能,这可以使其实现稳定的高功率的线性腔和环形腔激光输出。光纤布拉格光栅的波长选择连续可调、调谐范围大、线宽窄、输出功率高和相对强度噪声低等优点。 光纤光栅用作干涉仪。将光纤布拉格光栅和光纤耦合器结合使用,可以构成干涉仪。其中比较常见的有法布利波罗干涉仪、萨格纳克干涉仪、马赫增德尔干涉仪和迈克尔逊干涉仪。法布里波罗干涉仪常用来制作激光器。 光栅光纤用作放大器。光纤放大器的研究主要集中在掺饵光纤上,但掺饵光纤放大器具有增益不平坦性,这导致不同频率的信号光的放大倍数不同,影响了信息的传输质量。可以使用布拉格光栅的反射或滤波特性来提高放大器的性能。把光栅写入掺饵光纤中,可以使增益谱线平坦的同时又不会影响放大器的噪声系数和饱和输出功率。 光栅光纤用于色散补偿。在阻带附近,普通光栅光纤的色散参量要比普通光纤高出几个数量级,该特性可以使其用于色散补偿。半极大全宽度为40ps的脉冲在长度为100km、波长为1550nm色散为-20ps2/km的光纤传输后,脉冲展宽为144ps,在经过长度为10cm、失谐量为9.9cm?1耦合系数为50cm?1的光栅补偿后脉冲宽度变为46ps。啁啾光栅的带宽和色散都很大,也可以用于色散补偿。但和普通光栅相比,啁啾光栅需要更复杂的设计,同时还须要增加一个光环行器或耦合器,这会增加系统的插入损耗。如果增加普通光栅的写入长度或增加光栅的强度,也可以达到提高压缩比率和增加带宽的目的。 光纤光栅用作滤波器。普通光栅在阻带内的反射率很容易超过90%,选取适当的参数甚

光纤布拉格光栅(FBG)介绍

光纤布拉格光栅(FBG)介绍 1 介绍 FBG是Fiber Bragg Grating的缩写,即光纤布拉格光栅。 在纤芯内形成的空间相位周期性分布的光栅,其作用的实质就是在纤芯内形成一个窄带的(透射或反射)滤波器或反射镜。利用这一特性可制造出许多性能独特的光纤器件。这些器件具有反射带宽范围大、附加损耗小、体积小,易与光纤耦合,可与其它光器件兼容成一体,不受环境尘埃影响等一系列优异性能。目前应用主要集中在光纤通信领域(光纤激光器、光纤滤波器)和光纤传感器领域(位移、速度、加速度、温度的测量)。 近年来,随光纤光栅的重要性被人们所认识,各种光纤光栅的制作方法层出不穷,这些方法各有其优缺点,下面分别进行评述。 2光纤光栅制作方法 2.1光敏光纤的制备 采用适当的光源和光纤增敏技术,可以在几乎所有种类的光纤上不同程度的写人光栅。所谓光纤中的光折变是指激光通过光敏光纤时,光纤的折射率将随光强的空间分布发生相应的变化,如这种折射率变化呈现周期性分布,并被保存下来,就成为光纤光栅。光纤中的折射率改变量与许多参数有关,如照射波长、光纤类型、掺杂水平等。如果不进行其它处理,直接用紫外光照射光纤,折射率增加仅为(10的负4次方)数量级便已经饱和,为了满足高速通信的需要,提高光纤光敏性日益重要,目前光纤增敏方法主要有以下几种:1)掺入光敏性杂质,如:锗、锡、棚等。2)多种掺杂(主要是B/Ge 共接)。3)高压低温氢气扩散处理。4)剧火。

2.2成栅的紫外光源 光纤的光致折射率变化的光敏性主要表现在244nm紫外光的错吸收峰附近,因此除驻波法用488nm可见光外,成栅光源都是紫外光。大部分成栅方法是利用激光束的空间干涉条纹,所以成栅光源的空间相干性特别重要。目前,主要的成栅光源有准分子激光器、窄线宽准分子激光器、倍频Ar离子激光器、倍频染料激光器、倍频OPO激光器等,根据实验结果,窄线宽准分子激光器是目前用来制作光纤光栅最为适宜的光源。它可同时提供193nm和244nm两种有效的写入波长并有很高的单脉冲能量,可在光敏性较弱的光纤上写人光栅并实现光纤光栅在线制作。2.3成栅方法光纤光栅制作方法中的驻波法及光纤表面损伤刻蚀法,成栅条件苛刻,成品率低,使用受到限制。 目前主要的成栅有下列几种。 1)短周期光纤光栅的制作 a)内部写入法内部写入法又称驻波法。将波长488nm的基模氛离子激光从一个端面耦合到错掺杂光纤中,经过光纤另一端面反射镜的反射,使光纤中的人射和反射激光相干涉形成驻波。由于纤芯材料具有光敏性,其折射率发生相应的周期变化,于是形成了与干涉周期一样的立体折射率光栅,它起到了Bragg反射器的作用。已测得其反射率可达90%以上,反射带宽小于200MHZ。此方法是早期使用的,由于实验要求在特制锗掺杂光纤中进行,要求锗含量很高,芯径很小,并且上述方法只能够制作布拉格波长与写入波长相同的光纤光栅,因此,这种光栅几乎无法获得任何有价值的应用,现在很少被采用。示。用准分子激光干涉的方法,Meltz等人首次制作了横向侧面曝光的光纤光栅。用两束相干紫外光束在接错光纤的侧面相干,形成干涉图,利用光纤材料的光敏性形成光纤光栅。栅距周期由∧=λuv/(2sinθ)给出。可见,通过改变人射光波长或两相干光束之间的夹角,可以改变光栅常数,获得适宜的光纤光栅。但是要得到高反射率的光栅,则对所用光源及周围环境有较高的要求。

光纤布拉格光栅理念原理与技术特征

光纤布拉格光栅理念原理与技术特征 利用硅光纤的紫外光敏性写入光纤芯内,从而在光纤上形成周期性的光栅,故称为光纤光栅。光纤光栅传感器属于光纤传感器的一种,基于光纤光栅的传感过程是通过外界物理参量对光纤布拉格波长的调制来获取传感信息,是一种波长调制型光纤传感器。 当今光纤光栅传感网络是集信号传感和传输双重作用于一体的网络结构形式,多个传感器需要按照一定的网络拓扑结构组合在一起,并通过同一个光电终端来控制和协调工作,从而实现多个传感信号的探测、识别和解调的功能。在此以光纤布拉格光栅传感器及其网络技术为典例作说明。 应用光纤布拉格光栅传感器对与温度和应变相关的物理量进行测量是目前监控领域中先进的传感技术之一。 目前,在结构变形和温度监测中,普遍采用周期 光纤布拉格光栅传感器的结构是利用紫外激光在光纤纤芯上刻写一段光栅,当光源发出的连续宽带光Li通过传输光纤射入时,在光栅处有选择的反射回一个窄带光Lr,其余宽带光Lt继续透射过去,在下一个具有不同中心波长的光栅处进行反射,多个光栅阵列形成光纤布拉格光栅(FBG)传感网络。各FBG反射光的中心波长为,=2n,式中,n 为纤芯的有效折射率;为纤芯折射率的调制周期。 作用在FBG传感器结构上有入射光谱与反射光谱及透射光谱等3种光谱。而反射回来的窄带光的中心波长随着作用于光纤光栅的温度和应变成线性变化,中心波长的变化量为。 对于光纤光栅反射中心波长(短周期光纤光栅)或透射中心波长(对长周期光纤光栅) 与介质折射率有关,在温度、应变、压强、磁场等一些参数变化时,中心波长也会随之变化。通过光谱分析仪检测反射或透射中心波长的变化,就可以间接检测外界环境参数的变化,即其变化量与应变量及温度变化相关。 基于FBG传感网络的分析仪可根据=2n,可以在反射光中寻址到每一个光栅传感器。根据变化量并利用参考光信息可以解调出被测量的温度和应变值。将FBG附着于材料性能和几何尺寸确定的机械结构上还可以制造基于应变的力传感器、位移传感器和振动传感器等。 采用FBG作为温度和应变测量的敏感元件最显而易见的优势就是实现全光测量,监测现场可以没有电气设备,不受电磁干扰。另一个最主要的优势是被测量用波长这种绝对量编码,不易受外部因素干扰,因而稳定性和可靠性极好。FBG传感器可以经受几十万次循环应变而不劣化,测量应变可以精确到。同时由于单路光纤上可以制作上百个光栅传感器,特别适合组建大范围测试网络,实现分布式测试。

(整理)光栅布拉格光栅及其传感特研究

光栅布拉格光栅及其传感特性研究2一光纤光栅概述 3 1.1 光纤光栅的耦合模理论3 1.2 光纤光栅的类型4 1.2.1 均匀周期光纤布拉格光栅4 1.2.2 线性啁啾光纤光栅4 1.2.3 切趾光纤光栅4 1.2.4 闪耀光纤光栅5 1.2.5 相移光纤光栅5 1.2.6 超结构光纤光栅5 1.2.7 长周期光纤光栅6 二光纤布拉格光栅传感器6 2.1 光纤布拉格光栅应力传感器6 2.2 光纤布拉格光栅温度传感器7 2.3 光纤布拉格光栅压力传感器8 2.4 基于双折射效应的光纤布拉格光栅传感器8 三光纤光栅传感器的敏化与封装11 3.1 光纤光栅传感器的温度敏化11 3.2 光纤光栅传感器的应力敏化11 3.2 光纤光栅传感器的交叉敏感及其解决方法11 四光纤光栅传感网络与复用技术11 4.1 光纤光栅传感网络常用的波分复用技术12 4.1.1 基于波长扫描法的波分复用技术13 4.1.2 基于波长分离法的波分复用技术14 4.1.3 基于衍射光栅和CCD阵列的复用技术14 4.1.4 基于码分多址(CDMA)和密集波分复用(DWDM)技术15 4.2光纤光栅传感网络常用的空分复用技术15 4.3光纤光栅传感网络常用的时分复用技术17 4.4 光纤光栅传感网络的副载波频分复用技术19 4.4.1 光纤光栅传感副载波频分复用技术19 4.4.2 FBG传感网络的光频域反射复用技术19 4.5 光纤光栅传感网络的相干复用技术19 4.6 混合复用FBG传感网络19 4.6.1 WDM/TDM混合FBG网络19 4.6.2 SDM/WDM混合FBG网络19 4.6.3 SDM/TDM混合FBG网络19 4.6.4 SDM/WDM/TDM混和FBG网络19 4.6.5 光频域反射复用/波分复用混合FBG传感网络19

均匀布拉格光栅的原理及MATLAB反射谱仿真

MATLAB 反射谱仿真 张睿 一、 前言 光纤光栅是纤芯折射率受到周期性微扰而形成的一种全光纤无源器件,自问世以来,由 于其与光纤通信系统兼容、体积小、插入损耗低、结构简单、成本低等等,广泛应用于光纤通信、光纤传感、光信息处理等领域,对于光纤光栅的分析,通常主要用耦合模理论、付立叶变换理论与传输矩阵理论,本文主要得用传输矩阵理论对均匀布拉格光栅的反射谱进行理论分析和仿真。 二、 均匀布拉格光栅的原理 假设光纤光栅的模型如下: z i Z i+1 A B 图 光纤光栅的输入与输出 如图可知输入为:()i A z 、()1i B z +;输出为:()i B z 、()1i A z +,但是为了表示方便,输入为:()i A z 、 ()i B z ,输出为:()1i A z +、()1i B z +。 利用麦克斯韦方程组可以得到光波在光波导中的耦合模方程: () ()(2)(2)*j z j z dA j Be dz dB j Ae dz δδκκ-?=????=-?? (3) 其中:π δβ=-Λ 由边界条件: ()()1 i i A z B z =???=?? (4) 可以得到相移光栅的传输矩阵: ()()()()111i i i i z z i i A z A z F B z B z +++???? =??? ????? (5) 其中: 1 11 1221 22i i z z s s F s s +?? =???? (6)

11111212112211cosh(())sinh(()))sinh(()))sinh(()))cosh(())sinh(()))i i i i i i i i i i i i s s z z j s z z s s j s z z s s j s z z s s s z z j s z z s δκκδ++++++???=-+-?????????=--?????? ? ?? ?=-????? ? ???=---?????? (7) 22s κδ=-,κ为光纤的耦合系数。 整个相移光栅的传输矩阵可以表示为: 1121...i i i i z z z z z z F F F +- (8) 其反射率可以表示成: 2 (2,1)(1,1) F R F = (9) 三、 MATLAB 反射谱仿真 仿真所用的参数为:布拉格光栅的中心波长1550nm, 光栅有效折射率1.47。 1、 在kl 相同情况下的反射谱 在kl=5的情况下,当l=2mm 、5mm 、10mm 、20mm 时,其反射谱如下:

布拉格衍射解读

微波实验和布拉格衍射 一、 实验摘要 微波是种特定波段的电磁波,其波长范围大约为1mm ~1m 。与普通电磁波一样,微波也存在反射、折射、干涉、衍射和偏振等现象。但因为其波长、频率和能量具有特殊的量值,微波表现出一系列即不同于普通无线电波,又不同于光波的特点。 微波的波长比普通的电磁波要短得多,加此,其发生、辐射、传播与接收器件都有自己的特殊性。它的波长又比X 射线和光波长得多,如果用微波来仿真“晶格”衍射,发生明显衍射效应的“晶格”可以放大到宏观的尺度。 二、 实验原理 1. 了解微波的特点,学习微波器件的使用 2. 了解布拉格衍射的原理,利用微波在模拟晶体上的衍射验证布拉格公式并测定微波波长 3. 通过微波的单缝衍射和迈克尔逊干涉实验,加深对波动理论的解释 三、 实验原理 1. 晶体结构 晶体中原子按一定规律形成高度规则的空间排列,称为晶格。最简单的晶格可以是所谓的简单立方晶格,它由沿三个方向x ,y ,z 等距排列 的格点所组成。间距a 称为晶格常数。晶格在几何上的这种对称性也可 用晶面来描述。一个格点可以沿不同方向组成晶面,晶面取向不同,则晶面间距不同。 2. 布拉格衍射 晶体对电磁波的衍射是三维的衍射,处理三维衍射的办法是将其分解成两步走:第一步是处理一个晶面中多个格点之间的干涉(称为点间干涉); 第二步是处理不同晶面间的干涉(称为面间干涉)。研究衍射问题最关心的是衍射强度分布的极值位置。在三维的晶格衍射中,这个任务是这样分解的:先找到晶面上点间干涉的0级主极大位置,再讨论 各不同晶面的0级衍射线发生干涉极大的条件。 (1)点间干涉 电磁波入射到图示晶面上,考虑由多个晶格点A 1,A 2…;B 1,B 2…发出的子波间相干叠加,这个二维点阵衍射的0级主极强方向,应该符合沿此方向所有的衍射线间无程差。无程差的条件应该是:入射线与衍射线所在的平面与晶面A 1 A 2…B 1B 2…垂直,且衍射角等于入射角;换言之,二维点阵的0级主极强方向是以晶面为镜面的反射线方向。 (2)面间干涉 如图示,从间距为d 的相邻两个晶面反射的两束波的程差为 2dsinθ ,θ为入射波与晶面的折射角,显然,只有满足下列条件的 θ,即2dsinθ = k λ ,k =1,2,3…才能形成干涉极大,上式称为晶体衍射的布拉格条件。

啁啾波导光栅

啁啾波导光栅 摘要:本文简述了光纤的色散以及啁啾波导光栅色散补偿原理,并简单介绍了目前波导光栅以及可调谐特性的研究现状,并对波导光栅的调谐技术进行了对比分析,最后进行总结。 关键词:色散、延时、光栅、调谐 一、研究背景 光纤光栅是一种通过一定的方法使光纤纤芯的折射率发生轴向周期性调制而形成的衍射光栅是一种无源滤波器件,其实质是改变光纤芯区折射率,随着光纤光栅制作技术的日益成熟,利用不同的方法可制作出各种各样的光纤光栅,这些光纤光栅可以用来制作光纤激光器、色散补偿器、波长转换器、上/下话路复用器、EDFA增益均衡器等。 近年来,随着互联网业务的迅速增长,多种新型宽带业务应运而生,对宽带通信业务容量与速率的要求也越来越高。但迄今为止,商用光纤通信系统的传输速率仍被限制在几十G bit / s 以下,这从根本上阻碍了光纤通信的发展。限制光纤中光信号传输的两个重要因素是损耗和色散。损耗限制了光信号传输的距离,色散限制了通信容量。虽然损耗问题随着1990 年掺铒光纤放大器的出现得到了较好的解决,但却加剧了色散的累积,使得色散问题更加突出,因此如何有效地控制光纤色散成为国内外研究的热点问题。 色散是由于光纤中所传送信号的不同频率成分或不同模式成分的群速度不同,而引起传输信号畸变的一种物理现象。在光纤中,脉冲色散越小,它所携带的信息容量就越大。其链路的色散累积直接影响系统的传输性能,这在波分复用系统中尤为重要。因此,研究宽带多波长色散补偿具有重要意义。 目前,色散补偿的技术有:1.啁啾光栅法2.预啁啾技术3.光孤子传输4.编码(DB码)5.微环、光子晶体。 1982年,F. Ouellette首先提出采用啁啾Bragg光栅作为反射滤波器实现色散补偿的理论,但直到20世纪90年代制造工艺的进一步发展才使其得到实际应用。啁啾光纤光栅补偿法的特点是器件小型化、结构紧凑、插入损耗低和非线性效应小,具有对偏振不敏感等技术优势,而且可以通过应力或者温度进行动态调谐。因此光纤啁啾光栅成为了对色散进行有效补偿的器件之一。另外,光纤光栅的制备工艺也日趋成熟,短波长损耗、温度补偿封装、PMD的减小与消除以及光纤光栅的使用寿命等问题也先后被解决,因此啁啾光纤光栅作为色散补偿方案具有良好发展前景,是色散补偿技术发展的重要方向。 啁啾光纤光栅可以用来补偿色散,可以实现很小的器件补偿大的色散,并且最近可调谐的啁啾光栅也在被广泛的研究,可以实现对不同波长的调谐。有很好的应用前景。

一布拉格光纤光栅原理

一.布拉格光纤光栅原理 布拉格光纤光栅(FBG)是一种使用强烈的紫外线激光以空间变化的方式而刻录在标准、单模光纤中心的光学传感器。 UV Beam -- 紫外线激光束; FBG Region -- 布拉格光纤光栅区域; Fibre Core -- 光纤中心; FBG period Λ-- 布拉格光纤光栅周期; Fibre Cladding -- 光纤覆层; Polymer fibre coating -- 聚合物光纤涂层 短波长紫外线光子具有足够的能量打破高稳定度的氧化硅粘结料,破坏光纤的结构并轻微增加其折射率。两条连续的激光束之间或光纤与其遮罩物的干涉,会使紫外线光产生强烈的空间周期性变化,从而导致光纤的折射率相应地产生周期性的变化。在发生此变化的光纤区域形成的光栅会变为一个波长选择镜像:光沿着光纤往下传播并在每个微小变化处发生反射,但这些反射会在大多数波长上产生破坏性的干涉,并沿着光纤连续传播。然而,在某个特定的窄带波长范围内,会产生有用的干涉,这些干涉会沿着光纤返回。 布拉格波长λΒ由下式决定: λΒ=2neff Λ (1) 这里,neff 为激光在光纤内传播的有效折射率;Λ为布拉格光栅的周期。 从等式(1)可以看出,反射波长λΒ会受到光栅区域的物理或机械特性的变化的影响。例如,由于弹光效应,光纤上的应变会改变Λ和neff. 类似地,由于热光效应,温度的变化会导致neff 的改变;对于非约束光纤,Λ会受到热膨胀和热收缩的影响,如等式(2)所示。其中,等式右边的第一项描述应变对λΒ的影响,第二项描述温度对λΒ的影响。 ΔλΒ = λΒ(1-ρα)Δε + λΒ(α+ξ)ΔT (2) 式中,ΔλΒ为布拉格波长的变化,ρα, α和ξ分别表示弹光系数、热膨胀系数和热光系数,Δε表示应变的变化,ΔT表示温度的变化。对于刻录在二氧化硅上波长为λB ≈ 1550 nm的典型光栅,应变和温度的灵敏度分别约等于1.2 pm/με和10 pm/oC。 尤为重要的是,等式(2)的两项条件是独立的,这意味着布拉格光纤光栅(FBG)可通过将光纤与应变隔离,从而进行温度的测量;而具有温度补偿的应变测量可在温度确定的情况下进行,这种温度的确定通常来源于另一种应变隔离式布拉格光纤光栅(FBG)。 布拉格光纤光栅(FBG)除了可用于应变和温度测量外,还可通过植入换能器,用于压力、加速度、位移等测量。Smart Fibres公司不仅生产FBG传感器和换能器,还研发生产用于照射光纤以及调制解调布拉格反射的设备。 变化 ·可使用一种倾斜滤光片(可以是另一种布拉格光栅)直接将波长变化转换为光强变化。如果此滤光片随波长变化的透光比已知,那么,单模光栅上反射的窄带波长可通过测量和比较穿过和阻挡的光波的强度即可确定。对于具有如下左下图所示的透射谱的滤光器,当布拉格波长从λ1增加到λ2时,减少的透射强度及反射或阻挡的光波强度Ir 会相应地增加。这是对布拉格光纤光栅进行解调的最简

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