Banach空间一类奇异脉冲微分方程的多解存在性

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Banach空间中混合型积分-微分方程解的存在性

第15卷第1期2013年3月应用泛函分析学报A C T A A N A L Y SI S FU N C T I O N A L I S A PPL I C A T AV01．15，N o．1M ar．，2013D O I：10．3724／SP．J．1160．2013．00001文章编号：1009-1327(2013)01-0001—06B anach空间中混合型积分一微分方程解的存在性周文学，一，刘海忠，1．兰州交通大学数理学院，兰州7300702．复旦大学数学科学学院，上海200433摘要：将微分方程初值问题转化为等价的积分方程，近来此方法被应用于讨论非线性微分方程初值问题解的存在性．利用凸幂凝聚算子的不动点定理，研究了Bana ch空间中混合型非线性二阶积分一微分方程的初值问题解的存在性．关键词：B a nac h空间；积分-微分方程；解的存在性；初值问题中图分类号：0175．81引言在本文中，我们利用凸幂凝聚算子的不动点定理研究了B a nach空间E中混合型非线性二阶积分一微分方程的初值问题u”(t)=f(t，u(￡)，(K札)(t)，(H札)(砒t∈I=【0，n】，、沁)：训，(0h。

u’解的存在性，其中I=【0，0】(o<o)，，：J×E×E×E_E为非线性映射，X O，X l∈E，且广t广8(K u)(t)=／k(t，s)u(s)ds，(H u)(t)=／h(t，s)u(s)ds(2)30j0在(2)中，k(t，8)∈C[D o，R+】，h(t，s)∈c[△，R+】，D o={(t，8)∈R×R：0≤8≤t≤n)，△={(t，8)∈豫×R：(t，s)∈I×J)，R+=【0，+。

)，R=(一。

，+D。

)．该问题是含时间t的偏微分方程的初边值问题的抽象模型，许多数学物理方程的初边值问题及C auchy问题都可以转化为适当函数空间中方程(1)的形式，参见文献fI-2]．关于积分一微分方程的解的存在性，极值解以及解的其他讨论已取得许多丰富的成果，如文献【3—8】．特别地，在文献【3-5】中，借助混合单调技巧，作者得到了有序B anach空间中混合型非线性一阶积分一微分方程的初值问题的解．但是对初值问题(1)的解的讨论比较少．最近，在文献【6]中，在非线性项，不包括微分项u’的特殊情形下，作者讨论初值问题(1)的极小解和极大解，并且在比较强的条件下，得到了单调迭代序列．在文献【71中，在非线性项厂不包括算子日u的特殊情形下，并且在比较强的条件下，作者讨论初值问题(1)的极小解或极大解，借助下解或上解和混合单调迭代技巧得到了唯一解．在文献【8】中，借助一些新的比较定理和M5nch不动点定理，并且在更一般混合型情形下，作者获得了初值问题(1)的整体解和唯一解．本文将利用凸幂凝聚算子的不动点定理，在更广泛的条件下，来研究更一般的初值问题(1)解的存在性．因此本文的结果不能由文献【3—8】得到，而且本文的方法也与文献【3’81中的方法有本质不同．收稿日期：20l O-12-02资助项目：国家自然科学基金(11161027，11262009)作者简介：周文学(1976～)，男，汉族，甘肃天水人，副教授，博士，研究向：非线性分析理论及其应用，Em ai l：w xzhou 2006@126．c om．2应用泛函分析学报第15卷设C(1，E)为定义于，取值于E的抽象连续函数按范数I l ul l。

Banach空间一类二阶脉冲微分方程解的存在性

ｓａｅｗａｂａｎｄｂｓｎｈｏｃｉｅ－ｏｎｈｏｅｉｈｏｄｔｏｆａｃｒａｎｎｎｃｍｐｃｉｅｐｃｓｏｔｉｅｙｕｉｇｔｅＭｎｈｆｘｄｐｉｔｔｅｒｍｎｔｅｃｎｉｉｎｏｅｔｉｏ－ｏａｔｖ
问题解的存在性．关键词：非紧性测度；冲；周期边值问题脉
中图分类号：７．０１５８文献标识码：Ａ
Ｅｘｓｅｃｆｓｕｉｎｓｔｌｓｆｓｃｎｄｏｄｒｉｐｕｌｉｅｉｔｎｅｏｏｌｔｏｏａｃａｓｏｅｏ－ｒｅｍｓｖｄｉｆｒｎｔａｑｕｔｏｓｉｎａｈｐｃｆｅｅｉｌｅａｉｎｎＢａｃｓａｅ
（）１
出Ｐ［，在范数ｌＰ—ｓｐｌ（ｌＣＪ明ｌｌＣｕｚ￡下为Ｂ — ｌｚｌ）ｌａｎｃ空间，Ｃ［，］ｌ一ｍａ｛ｌ，ａｈＰ，ＪＥ在ｌｌｌＸｘｌｌｌｘ
．
一
Ｉｕ一Ｉ（（），ｌＡ：ｋ￡）Ｉ
【０Ｕ（）一（，Ｕ（）一Ｕ（２）０２）
ｌ，ｌ）ｌｌ下亦为Ｂｎｃ空间．ｘａａｈ
以下谈到问题（）解是指Ｕ∈ＰＣ［Ｅ］ｎ１的，Ｊ，ＯＥＥ且满足问题（）Ｊ，］１中各式．
解的存在性．式中：Ｊ一［，，＞００ｔ＜￡＜Ｌ＜ｔ＜２，０２］Ｍ，＜１２ｖｎ
Ｊ一八｛１ｔ，ｔ）ｆ（，）Ｊ× Ｅ— Ｅ，， ∈ ￡，Ｌ，，ｔｓ：２Ｐ

Banach空间中一阶混合型脉冲积分微分方程周期边值问题解的存在性

Ｊｎ２０ｕ．０８
文章编号：６３５０（０８０－１９０１７－５２０）３０６－５０
Ｂｎｃａａｈ空问中一阶混合型脉冲积分微分方程周期边兴，郑建，王国涛
（国石油大学数学与计算科学学院，东东营２７６）中山５０１
Ｌｎｊａ，ＳＮｕｎ —ｉｇＺＥＧＪｎＷＡＧＧｏｔｏ１Ｗｅ－ｎＯＧＧａｇｘ，ＨＮｉ，ｕｎａＮｕ— ａ
（ｏｅｅｏｔｅｔｓａｄＣｍｕｔｎｌｃｎｅｉｈａＵｉｒｔｅｏｕＤｎｙｎ５０１ＣｌｇＭａｈｍａｃｎｏｐｔｉａｉｃＣｉｎｖｓｙｏＰｔｌｍ，ｏｇｉ２７６，ｌｆｉａｏＳｅｎｎｅｉｆｒｅｇ
摘要：利用不动点理论，证明了实Ｂｎｃａａｈ空间中一阶混合型脉冲积分微分方程周期边值问题解的存在性定理，已对有结果作了推广和改进。关键词：脉冲方程；周期边值问题；非紧性测度；不动点指数理论
中图分类号：７．１Ｏ１７９文献标识码：Ａ
维普资讯
２００８年第３２卷第３期
中国石油大学学报（自然科学版）
ＪｕｎｌｏｈｎｎｖｒｉｆＰｔｌｕｏｒａｆＣｉａＵｉｅｓｔｏｅｒｅｍｙｏ
Ｖｏ１３２Ｎｏ．．３
ＳａｏｇＰｏｉｃ，Ｃｉａｈｎｎｒｎｅｈｎ）ｄｖ
Ａｂｓｒｔ：Ｓｍｅｅｉｔｎｃｈｏｅｍｓｏｕｔｐｌｏｉｉｅｓｌｉｎｆｐｅｉｄｃｂｏｄａｙｖｌｅｐｒｂｅｏｈｅｆｒｔｏｄｅｍｐ — ｔａｃｏｘｓｅｅｔｅｒｆｍｌｉｅｐｓｔｖｏｕｔｏｓｏｒｏｉｕｎｒａｕｏｌｍｆｒｔｓｒｒｉｕｌｉｓｖｎｔｇｏｄｆｅｅｉｌｅｕａｉｎｎＢａｃｈｓａｅｗｅｅｐｒｖｄｂｉｈｆｘｄｏｎｔｉｄｅｈｅｒ，ｗｈｉｈｉｒｖｄａｄｉｅｉｅｒ — ｉｆｒｎｔａｑｔｏｓｉｎａｐｃｒｏｅｙｕｓｎｇｔｅｉｅｐｉｎｘｔｏｙｃｍｐｏｅｎｇｎｒｌｚｄｔｅｓｌｓｏｔｉｅｙｏｈｒ．ｅｅａｉｅｈｅｒｕｔｂａｎｄｂｔｅｓ

banach空间中高阶常微分方程周期边值问题的解的存在性

banach空间中高阶常微分方程周期边值问题的解的存在性首先，关于常微分方程周期边值问题，需要先介绍它的定义、性质、以及各种参数。

在介绍它的定义之前，我们需要先介绍Banach 空间，这是一种非常抽象的数学概念，它会限定函数在各种极限中的行为。

Banach空间定义：给定一个复数数域X，X的子集M的定义为线性空间，如果：1.M是完全的，这意味着对于任意元素x∈M，如果(xn)是序列，且xn→x，则x∈M；2.M上有一个范数，即一个M[0,∞）函数，使得M上有正定义的欧式距离，且它具有三角不等式；3.如果x∈M，则存在常数c>0，使得它的范数最小；4.M上定义有完备的封闭性。

因此，Banach空间定义为M上满足以上条件的空间。

定义常微分方程周期边值问题：给定一个常微分方程组：y(t)=f(t,y), (t∈[0,T])给定一(T轴上的固定点)t1,...,tN, 以及一组边值y(t1)=y1, y(t2)=y2,..., y(tN)=yN对于对于Banach空间中的M，我们可以定义常微分方程周期边值问题，它的定义为：找出使得y(t)=f(t,y)， y(t1)=y1, y(t2)=y2,..., y(tN)=yN成立的函数y，使y∈M。

对于常微分方程周期边值问题，它具有一些重要的性质，分别是： 1.边值问题具有解的唯一性，即对于边值问题，只有一解满足所有条件，不存在其他解。

2.边值问题具有连续性，即对于边值问题，在给定边值时，只有一解与给定边值相连，并且解是连续的。

3.边值问题具有可导性，即对于边值问题，可以使用微分方法来求解，可以求出方程的导数，并使用导数来分析问题的变化规律。

在介绍完常微分方程周期边值问题以及Banach空间的定义以及性质之后，本文将讨论《Banach空间中高阶常微分方程周期边值问题的解的存在性》，即对于在Banach空间中的高阶常微分方程周期边值问题，存在什么样的条件可以保证它的解的存在性。

Banach空间中一阶非线性微分方程组边值问题解的存在性

Ｄ＝｛，）ｅＪ｝Ｒ＝［，。，后（ｏ（，Ｊ，，ｘ０＋。）令。
一
３Ｌ．１ＪＥ／
Ｉ（，），。ｍｘＩ（ｓＩｋｔ１
［关键词］微分方程组；边值问题；不动点定理；紧性测度非【中图分类号］０７．１１７９［文献标识码］Ａ［文章编号］１７２９（００００００６２— ５０２１）６— ０５— ５
１引言
考虑实Ｂｎｃ间中一阶非线性微分方程组边值问题（Ｖ）ａａｈ空ＢＰ
＝
（）１．２、
文［３用不同方法获得解的存在性，对先验估计有较强的限制性条件．［］１— ］但文４利用一个新的比较结果改进了上述结果．而关于一阶非线性微分方程组边值问题ＢＰ１１研究还鲜有文献提及，Ｖ（．）本文利用Ｍｎｈ不动点定理和一个新的比较结果，较宽松条件下，立了一般情形下一阶非线性微分方６ｃ在建
（．）１１
（（Ｊ（ｓ（ｄ（（上ｈ，（））Ｄｔ）ｓｓ））（ｓｓ￡，），ｆｋｔ））
（ｙ（）（ｙ（）ｒ）ｔ，Ｓ）ｔ有类似定义．中ｋｔｓ其（，）∈ＣＤ，］ｈｔｓＥＣＤ，］Ｄ＝｛ｔｓ ∈Ｊ×，ｓ｝［Ｒ，（，）［。Ｒ，（，）－ ≤ｔ，，
６
泰山学院学报
第３卷２
显然ｃ ‘Ｅ］［，在范数ｌｌ下构成一个Ｂｎｃ间．Ｘ＝ｃｊＥ］Ｘ．Ｅ，，ｌｊａａｈ空令［，，］定义范数Ｃ［，

一类非线性微分方程耦合系统无穷边值问题解的存在性

一类非线性微分方程耦合系统无穷边值问题解的存在性张海燕;李耀红【摘要】在Banach空间中，利用Mönch不动点定理，结合一个新的比较结果，研究一类一阶非线性微分方程耦合系统无穷边值问题，其非线性项和边值条件均具有耦合性。

获得该问题解的存在性定理，并给出一个应用实例。

%By applyingthe Mönch fixed theorem and using a new comparison result,we study existence of so⁃lutions of infinte boundary value problems for a class of nonlinear coupled differential equations systems in Banach spaces,where the system is coupled not only in the differential system but also through the boundary conditions. A new existence theorem is established.As an application,we give an example to demonstrate our result.【期刊名称】《淮北师范大学学报（自然科学版）》【年(卷),期】2015(000)002【总页数】5页(P1-5)【关键词】Banach空间;边值问题;不动点定理;比较结果【作者】张海燕;李耀红【作者单位】宿州学院数学与统计学院，安徽宿州 234000;宿州学院数学与统计学院，安徽宿州 234000【正文语种】中文【中图分类】O177.91令（E，‖·‖）是Banach空间，考虑E中一阶非线性微分方程耦合系统无穷边值问题：这里J=[0 ,+∞),f,g ∈C[J × E ×E,E],α,β ＞ 1.近年来，微分方程耦合系统受到广泛关注，获得许多有价值的结果.如在无穷区间上，文［1-4］获得了微分方程耦合系统解的存在性或多解性；在分数阶情形下，文［5-8］也获得许多微分方程耦合系统的可解性结论.但上述文献中微分方程系统的耦合性主要是指非线性项中变量的耦合，对边值条件的耦合性研究相对较少.注意到耦合边值条件在反扩散问题、热学问题、流体力学等应用科学领域有着广泛的应用.本文将利用Mönch不动点定理，结合一个新的比较结果，研究非线性微分方程耦合系统无穷边值问题（1），其非线性项和边值条件均具有耦合性.1 预备知识和引理记C［J，E］={u：J→E|u（t）连续}，C1［J，E］={u：J→E|u（t）连续且一阶可微}.令BC［J，E］={u∈C［J，E］| X=BC[J,E]×BC[J,E], 则易知 BC[J,E]和 X 分别在范数和‖(u,v)‖X=‖ u‖B+‖ v‖B 下为一Banach空间.定义算子T：X→X 如下其中若（u，v）∈X且满足（1），则称（u，v）为边值问题（1）的解.对Banach空间中的有界集C，用α（C）衷示Ku⁃ratowski非紧性测度［9］.另记Br={(u,v)∈ X |‖ (u,v‖X≤ r}(r ＞ 0).为方便下文，给出几个需要用到的引理.引理1 若f,g ∈C[J×E×E,E]，则(u,v)∈BC[J,E]⋂C1[J,E]×BC[J,E]⋂C1[J,E]是耦合系统（1）的解有且仅当(u,v)是T(u,v)=(u,v)在X中的不动点.证明若(u,v)是耦合系统（1）的解，则直接对耦合系统（1）前两式两边直接从0到t积分，可知令t➝∞，则有将边值条件u(∞)=αv(0),v(∞)=βu(0)代入式（6），直接解方程组计算可知将式（7）（8）代入式（5），易知 u(t)=T1(u,v),v(t)=T2(u,v)，即 (u,v)是T(u,v)=(u,v)的不动点.反之，若(u,v)是T(u,v)=(u,v)的不动点，则对等式两边求导，容易验证(u,v)满足系统（1）.命题得证.引理2［2］若m(t),γ(t)∈C[J,J],m(t)是有界函数，，且有其中M1≥0,M2,M3 ＞0，则引理 3［9］若 H 是 C[J0,E](J0=[0,b]⊂J)中的可数可测集，对任给x∈H，存在ρ(t)∈L[J0,J]，使得‖ x(t)‖≤ρ(t),t ∈J0，则有α(H(t))∈L[J0,J]，且引理4［10］若 B={un}⊂C[J,E](n=1,2,…)，存在ρ(t)∈L[J,J]，使得‖u ‖n(t)≤ρ(t)(t ∈J,n=1,2,…)，则有α(B(t))在J上可积，并且引理5［10］设下文（A1）成立，H是E中的有界集，则，其中αE(TiH)表示TiH(i=1,2)在E中的非紧性测度.注1 由（2）式及引理5易知，αE(TH)≤αE(T1H)+αE(T2H).引理6［11］（Mönch定理）设E是Banach空间，Ω ⊂E 是有界开集，θ∈Ω,A:E →E 是一个连续算子，且满足下列条件：（1）x ≠ λAx,∀λ ∈[0,1],x ∈ ∂Ω ；（2）由 H ⊂可数及 H ⊂({θ}⋃A(H))可推出H为相对紧集.则A在Q中至少有一个不动点.引理7［12］设D和F是E中的有界集，则α(D×F)=max{α(D),α(F)}，其中α和α 分别为E×E和E中的Kuratowski非紧性测度.2 主要定理为方便，先给出下列假设：（A1）f,g ∈C[J×E×E,E]，且存在ai(t),bi(t)∈L[J,J](i=1,2,3)，使得其中（A2）对∀t ∈J和H1,H2 ⊂Br，存在ci(t),di(t)∈ L[J,J](i=1,2)，使得这里定理1 若条件（A1）-（A2）成立，则耦合系统（1）在BC[J,E]⋂C1[J,E]×BC[J,E]⋂C1[J,E]中至少有一个解.证明由引理l知，只需证明算子T在X中至少有一个不动点.首先证明是X中的有界集.事实上，对任给的(u,v)∈Ω0，则相应地存在0≤λ0≤1，使得当t ∈J=[0,+∞)时，由式（3）（4）（9）及假设（A1）得令则m(t)∈C[J,E]且有界，于是结合式（10）（11）得故由引理2知因此，故Ω0 是 X 中的有界集.令 R ＞M，取则Ω 是X中的有界开集，且(θ,θ)∈Ω .由R的取法可知，对任何(u,v)∈∂Ω,(u,v)≠λT(u,v),∀λ ∈[0,1].即引理6的条件（1）满足.下面验证引理6 的条件（2）满足.设 H ⊂为可数集且由非紧性测度的性质，结合引理3-4，引理7及假设（A2），可知这里ρ(s)=c1(s)+c2(s),w(s)=d1(s)+d2(s).由H的定义及引理5有于是由引理l知，α(H(t))=0,t ∈J.即H 是Ω 中的相对紧集，于是引理6的条件（2）满足.又注意 f,g 的连续性，显然T是连续算子.故由引理6知，算子T 在Ω 内至少有一个不动点.从而耦合系统无穷边值问题（1）至少有一个解.证毕.例1 考虑一阶非线性微分方程耦合系统无穷边值问题：则耦合系统无穷边值问题（12）至少有一个解.证明令E={x=(x1,x2,…,xn,…)|xn ∈J,xn →0}，对x ∈E，令显然耦合系统（12）可转化为X中的系统其中而显然f,g ∈C[J×E×E,E].则可令显然，故条件（A1）满足.利用锥理论中常规方法容易知，存在，使得对任何t ∈J，有界集 H1,H2⊂E,α(f(t),H1,H2))＜c1(t)α(H1)+c2(t)α(H2),α(g(t,H1,H2))＜d1(t)α(H1)+d2(t)α(H2)，故条件（A2）满足.由定理1即知结论成立.参考文献：［1］CHEN Xu，ZHANG Xingqiu.Existence of positive solutions for singular impulsive differential equations with integral boundary conditions on an infinite interval in Banach spaces［J］.Electron J Qual Theory Differ Eq，2011（29）：1-18.［2］张海燕，张祖峰.Banach 空间中一阶非线性微分方程组无穷边值问题解的存在性［J］.华中师范大学学报（自然科学版），2011，45（4）：529-533. ［3］汤小松，王志伟，罗节英.Banach空间中一阶脉冲微分方程组的无穷边值问题解的存在性唯一性［J］.四川师范大学学报（自然科学版），2012，35（6）：802-808.［4］李耀红，张祖峰.无穷区间上一阶非线性脉冲微分方程组边值问题的多个正解［J］.华中师范大学学报（自然科学版），2014，48（2）：171-175.［5］LI Yaohong，WEI Zhongli.Positive solutions for a coupled systems of mixed higher-order nonlinear singular fraction⁃al differential equations ［J］.Fixed Point Theory，2014，15（1）：167-178.［6］申腾飞，宋文耀.一类分数阶微分方程系统边值问题正解的存在性［J］.常熟理工学院学报，2012，26（4）：28-34.［7］程玲玲，刘文斌.带有p-Laplace 算子分数阶微分方程耦合系统边值问题解的存在性［J］.湖北大学学报（自然科学版），2013（1）：48-51.［8］曹竞文，胡卫敏.两点分数阶微分方程耦合系统边值问题的解［J］.江汉大学学报（自然科学版），2014，42（3）：23-26.［9］GUO Dajun，LAKSHMIKANTHAM V，LIU Xinzhi.Nonlinear integral equations in abstract spaces［M］.Dordrecht：Kluwer Academic Publisher，1996.［10］刘振斌，刘立山.Banach 空间中一阶非线性微分方程组无穷边值问题解的存在性［J］.数学学报，2007，50（1）：97-104.［11］DEIMLING Klaus.Nonlinear functional analysis［M］.Berlin：Spring-Verlag，1985.［12］GUO Dajun，LAKSHMIKANTHAM V.Coupled fixed points of nonlinear operators with applications［J］.Nonlinear Analy⁃sis：TMA，1987，11（5）：623-632.。

几类脉冲微分方程解的存在性

几类脉冲微分方程解的存在性几类脉冲微分方程解的存在性摘要：脉冲微分方程是一类带有脉冲信号的微分方程，其解的存在性是微分方程理论的重要问题之一。

本文将探讨几类常见的脉冲微分方程并讨论其解的存在性。

一、引言脉冲微分方程是在某些离散时间点发生突变或发生冲击的微分方程。

相比于普通微分方程，脉冲微分方程的求解更加困难，因为离散时间点的突变或冲击会使系统的动力学行为发生剧变。

因此，解脉冲微分方程的存在性成为研究的重要内容之一。

二、周期性脉冲微分方程周期性脉冲微分方程是一类具有周期性脉冲信号的微分方程，其在固定时间间隔内受到脉冲作用。

解周期性脉冲微分方程的存在性问题可以通过周期延拓方法来解决。

该方法通过将周期延拓后的方程转化为周期函数的微分方程，然后应用连续性和紧性定理，判断原始方程的解是否存在。

三、非线性脉冲微分方程非线性脉冲微分方程是指含有非线性项的微分方程，其解的存在性问题更为复杂。

对于非线性脉冲微分方程，通常可以通过构造适当的Lyapunov函数或应用不动点定理来解决。

Lyapunov函数可以用来刻画系统的稳定性，并通过其定义的正定性和严格增加性来推导解的存在性。

不动点定理则可以将微分方程转化为适当的积分方程，通过分析积分方程的不动点来判断方程的解是否存在。

四、时滞脉冲微分方程时滞脉冲微分方程是一类含有时滞项的微分方程，其解的存在性问题更具挑战性。

对于时滞脉冲微分方程，可以通过使用Lyapunov-Krasovskii函数和稳定矩阵方法来解决。

Lyapunov-Krasovskii函数是一类特殊的Lyapunov函数，通过引入时滞项和矩阵变量，可以刻画系统的稳定性，推导解的存在性。

稳定矩阵方法则通过构造适当的矩阵Lyapunov方程，将微分方程转化为矩阵的稳定性问题，从而判断解的存在性。

五、数值仿真数值仿真是解决脉冲微分方程存在性问题的常用方法之一。

通过将脉冲微分方程离散化为差分方程，然后利用数值计算方法求解差分方程，可以得到脉冲微分方程的数值解。

Banach空间一阶非线性微分方程终值问题解的存在性

引理２。设（）［ ¨ ＋且ｍ（）［ｔＥｃ１］ｔ是有界函数，（）［，＋且ｌｙｔｄ＜。．ｙｔ ∈ｃｘ＋］（）ｔ。
［稿日期］２０ —９】收０６０一３［金项目］国家自然科学基金（０７１７基１６１６）
紧集．Ｂｎｃ对ａａｈ空间中的有界集Ｃ，ａＣ）示其Ｋｕａｏｋ非紧性测度．文中，们分别用用（表ｒｔｗｓｉ本我
ａ）ａ（・，Ⅸ（・）表示Ｅ，ＥＥ空间中有界集的Ｋｕａｏｋ非紧性测度．ＢＣＪ，］ｒｔｗｓｉ有关非紧性测度的详细定义
对于任意，Ｅｃｙ，，义度量ＥＥ］定
，
其中ｌｔ一ｓｐｌ（）（）ｌ显然，［Ｅ在该度量ｄ意义下是Ｆ６ｈｔ间．Ｉ —ｙｌ．ｆｌｕｌｆ一￡Ｉ．ｃｊ，］ｒｃｅ空容易知道，Ｄ是空间ｃ［Ｅ中的相对紧集的充要条件是对于任意常数ｍ＞ＯＤ０ｙ，］，ｌ都是空问ｃｉ，，］的相对．ｌｏ］Ｅ中
（苏工业学院数理学院，苏常州２３６）江江１１４
［摘
要］在Ｆ６ｈｔ间中利用推广的Ｔｙｈｎｖ不动点定理研究了Ｂｎｃ间中一阶非线性微分方ｒｃｅ空ｃｏｏａａｈ空
程终值问题解的存在性．
一
｛ＥｃｊＥｌｕ “ ￡ｌ × ．ｕＣＪＥ，Ｉｌ、ｕ “ ￡ｌ易知（Ｃ［明，Ｉ・Ｉ为ｕ［，］ｓｐｌ（）ｌ３若６Ｂ［，］ｌ一ｓｐｌ（）ｌ，ｉ＜Ｃ｝ “ｌＨｌＢＪ，ＩＩ脏）

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２预备知识和引理
设Ｇ为边值问题一＋Ｍｘ＝０（）（），０：１＝０的Ｇｒｅｅｎ函数，则
ｆ（１ｔｈｓ０￡，ｒ－）（）ｓ１ｃｎ）ｒ，ｈ（ｃｎ
Ｇ（ｓ
Ｌｍｓｍｈ＇０＜＜１． ’ 一一一～
一
（一０＝（（）＝，）亡）ｊ
（１１）
．
０（１２… ，）ｋ＝，，Ｐ
在锥中多解存在性，其中Ｍ＞０ｆｔ），（可能在ｔ，＝１，＝０ｔ附近具有奇异性，ｆ∈ ［，）（１× ０ＰＰ， ∈ ［ｊ］＝１２… ，．，］ｋＰＰ，／ｋ，，Ｐ
收稿日ｔｏ５１－８修订日ｔ０６１ —５期ｏ－ｏ１；２期０ — ２１２
Ｅ－ａｌｈｘ９５８￣１３．ｏｍｉ：ｚｑ１７０６ｃｍ
｝基金项目ｔ聊城大学科研启动基金（１０）３８５、国家自然科学基金（０７１７资助１６１６）
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１）
其中ｍ：／ｃ：－５，ｘ，、ｈ一ｓ＝竽，ｘ－－ｈ，－＋。－
，看出容易
（．２）２
ｖ（ｓｃ（，）０ｔｓ１ｔ），ｓｓ，，
经过简单计算可得
１
∞ ｊ）ｓ
为了（）， ∈（，） ∈Ｅ，中ｇ：０１一（，０连续，ｈ： — ＥＨＩＩｔ）ｆ，ｌ（ｌｘｌｔｏ１，）ｈｌ其（，）０Ｏ）Ｅ连续有界且满足ｃ（，）（）ｓ＜＋∞．ｓｓｇｓｄ（２对（Ｈ）Ｈ）中的ｈｘ（）有
ｔ６Ｊ
．
设Ｐ为Ｅ中的一个锥，它引入了Ｅ中的一个半序关系 “ ．Ｙ当且仅当ｙ ∈Ｐ， ” －同样由Ｐ引入Ｐ［Ｅ中的半序关系，，ＣＪ］，Ｙ∈Ｐ［Ｅ，Ｙ当且仅当对ＶｔｘｔＣＪ】， ∈ （（．）ｔ）本文考虑二阶脉冲奇异边值问题）（（）ｔ０１， ≠ｔ，＝ｆｔｔ， ∈（，），）ｔｋ
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２０，７４：３７００７Ａ（）５—６２７
数学物理学报
Ｂｎｃａａｈ空间一类奇异脉冲微分方程的多解存在性
张兴秋仲秋艳
（聊城大学数学科学学院聊城２２５）５０９
摘要：该文利用不动点指数理论讨论了Ｂａａｈ空间中一类带奇异性的脉冲微分方程Ｎｅ— ｎｃｕｍａｎ边值问题多解的存在性，并给出了应用．ｎ．
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７４５
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Ｖ１７０２ｌ．Ａ
以下谈及问题（．的解是指 ∈Ｐ［Ｅ并且满足（．式，正解是指非负且非平１）１ＣＪ］，１）１
凡解．
设（：０１一Ｅ连续，如果极限ｌｘｔｔ￡（，））毋．（ｄ存在，）则称抽象积分ｘｔｔ（ｄ收敛，）类似可定义其他各种广义积分的敛散性．令：｛ ∈Ｅ：ｌｒ， ∈ＰＪＥ，ｌｃｒ（＞０，ｌｌ｝Ｂ：｛ｌＣ［］ｌｌ｝，ｌＰｒ）对于ＤｃＰ［Ｅ，ＣＪ］，记Ｄ（：｛（） ∈Ｊ｝ＣＥ（∈Ｊ，表示Ｋｕａｏｋ非紧性测度．有关非紧性测度的定ｔ）￡：［ｔ）Ｏ）Ｌｒｔｗｓｉ义和性质参见文献『３．１］－
关键词：奇性；脉冲；多解．
ＭＲ（００２０）主题分类：４２；５０中囝分类号：１５；１５５文献标识码ｔ３Ｇ０４Ｊ５Ｏ７．Ｏ７．８１Ａ文章编号：０３３９（０７０—５— １０—９８２０）４７３０８
１引言
脉冲微分方程及抽象空间微分方程理论都是微分方程理论的重要分支．由于它们广泛的应用背景，近年来得到了充分的发展［３对两者的结合，１】－．郭大钧教授在文献ｆ中进行了深入３］的讨论．另外，常微分方程奇异边值问题的研究也日趋活跃［引对于方程一 ”ｔ＋Ｍｔ＝．（）（）ｆｔ（）（ｔ文献【１】，）８０在不同的边界条件下进行了研究． — 最近，文献【在ｆ∈ ｏ１×【Ｏ）４】ｃ［】０Ｏ，，边界条件为（），）０即Ｎｕｎ０＝（＝１ｅｍａｎ边界下进行了研究，得到了边值问题的正解．到目前为止，抽象空间奇异边值问题，尤其是带奇异性的具脉冲作用的边值问题的多解，还很少有人进行研究．本文利用锥理论中不动点指数理论讨论了Ｂｎｃ间中带奇异性的具脉ａａｈ空冲作用的Ｎｕｎｅｍａｎ边值问题多解的存在性，并给出了应用．设（［ＩＥ，．ｆＩ）是Ｂｎｃ空间，令Ｊ＝ｆ１０＝ｔａａｈ０】，，０＜ｔｌ＜ … ＜ｔｐ＜ｔ＋ｐ１＝１设，Ｐ［ＥＣＪ］＝｛Ｉｔ — Ｅ在ｔ≠ 处连续，在ｔ＝ｔ，（）：，ｋ处左连续，（）ｔ存在，ｋ，，，）显然，Ｐ［Ｅ在范数Ｉ＝１２… ｐ．ＣＪ】，Ｐｃ＝ｓｐＩ（ｌｕｔＩＩ）下成为Ｂｎｃｘａａｈ空间．