对流传热基本方程牛顿冷却定律共90页文档
第13章 对流传热
第13章对流传热对流传热又称对流换热，是指流体流过表面时的热量传输过程。
研究目的：求对流传热量。
13.1 对流传热的基本概念1．对流传热系数对流传热量计算采用牛顿冷却公式： W 或W/m2式中—流体及表面温度，℃；A —传热面积，m2；—对流传热系数（1）单位：℃（2）物理意义：单位时间、通过单位面积、在单位温差下的对流传热量，表征流体对流传热作用。
（3）影响因素：影响对流传热作用的因素如流体流动的起因、流动的性质、流体的物性、表面几何特性等。
研究对流传热的关键：确定不同条件下的对流传热系数。
确定方法：（1）精确解法F-K 方程、N-S 方程、连续性方程、边界给热微分方程联立求解。
适用简单问题。
（2）近似积分法取控制体建立能量积分方程，求得温度场的近似关系后，求解积分方程。
适用简单问题。
（3）相似理论-模型实验法是应用最广，最实用的方法。
适用复杂的实际问题。
（4）类比法热量传输与动量传输的类似性。
在一定程度上有效。
2．热附面层及对流传热机理 热附面层的定义：流体流过表面并与之发生对流传热时，靠近表面形成的具有温度梯度的流体薄层。
热附面层的基本特征：与动量附面层类似，如图13-3 P211；热附面层有层流和紊流之分；热附面层外的温度梯度为零，可视为等温区。
在流动的法向上，紊流附面层可分为紊流层、过渡层和层流底层。
紊流层紊流扰动强烈，流体法向掺混作用大，热阻极小，温度梯度为零。
对流 过渡层紊流拢动减弱，流体法向掺混作用减弱，热阻明显增加，温度梯度不可忽略。
()At t h w f -=φ()w f t t h q -=wf t t h ⋅2/m W α↑↑t x δ对、导层流底层流体法向掺混作用可忽略，热阻大，温度梯度大。
导热对流传热简化模型：流体与表面进行对流传热时，只存在温度均一、温度梯度为零的紊流核心区和集中全部热阻、温度线性分布的层流底层区。
紊流核心区与层流底层区假想温度分布线的交点至表面的停滞流体层，称为有效热附面层，其厚度以表示。
牛顿冷却定律
牛顿冷却定律牛顿冷却定律牛顿冷却定律（Newton's law of cooling)：温度高于周围环境的物体向周围媒质传递热量逐渐冷却时所遵循的规律。
当物体表面与周围存在温度差时，单位时间从单位面积散失的热量与温度差成正比，比例系数称为热传递系数。
牛顿冷却定律是牛顿在1701年用实验确定的，在强制对流时与实际符合较好，在自然对流时只在温度差不太大时才成立。
是传热学的基本定律之一，用于计算对流热量的多少。
如图所示：温差Δt＝|tw-tf|q＝hΔtΦ＝qA＝AhΔt＝Δt/(1/hA)其中的1/hA 称为对流传热热阻字母代码：q为热流密度h为物质的对流传热系数Φ为传热量A为传热面积冷却定律对于同一物体温度下降的速率,牛顿做过研究,并发现同一物体在外部介质性质及温度相同,本身性质及表面积相同时,物体冷却的速率只与外部与物体的温差有关.一个较周围热的物体温度为T,忽略表面积以及外部介质性质和温度的变化.它的冷却速率(dT/dt)与该物体的温度与周围环境的温度C的差(T-C)成正比.即dT/dt=-k(T-C).其中,t为时间,k为一个常数.计算方法是:对 dT/dt=-k(T-C) 进行积分,得ln(T-C)=-kt+B(B为积分常数)(T-C)=e^(-kt+B) (1)设t=0,也就是物体的初温,(1)变成(T0-C)=e^B然后代入 (1) 得T=C+(T0-C)^(-kt)算出B与k,代入t的值,就可以算出某个时间物体的温度.冷却定律推导出来,在忽略表面积以及外部介质性质和温度的变化,物体温度变化是越来越慢的.一、对权威的牛顿冷却定律提出挑战中学生姆潘巴的精心观察对权威的牛顿冷却定律提出挑战我（姆潘巴）在坦桑尼亚的马干巴中学读三年级时，校中的孩子们做冰淇淋总是先煮沸牛奶，待到冷却后再倒入冰盘，放进电冰箱。
为了争得电冰箱的最后一只冰盘，我决心冒着弄坏电冰箱的风险而把热牛奶放进去了。
一个多小时以后，我们打开电冰箱，里面出现了惊人的奇迹：我的冰盘里的热牛奶已结成坚硬的冰块，而他们的冰里还是稠稠的液体。
第四节对流传热
含义
Nu
Re Pr Gr
L
lu
表示对流传热系数的准数
流体的流动状态和湍动程 度对对流传热的影响
Re
Cp
普兰特数 (Prandtl number)
格拉斯霍夫数 (Grashof number)
Pr
2
表示流体物性对对流传热 的影响
表示自然对流对对流传热 的影响
Gr
l g t
l —特征尺寸
基本因次：长度L，时间 ，质量 M，温度T 变量总数：8个 由定律（8-4）=4，可知有4个无因次数群。
l
lu C p l g t K 2
3 2 a b c
Nu K Re Pr Gr
☺思考：与u、d有何比例关系？
0 . 023
d ( du
)
0 .8
(
cp
u
0 .8 0 .2
) 0 . 023
n
u d
0 .8 0 .2
0 .8
cp
0 .8
n
1 n
di
提高管内对流传热系数的措施： • u,u0.8 • d, 1/d0.2 • 流体物性的影响，选大的流体 •强化措施：增大流速，减小管径
第四节
给热系数
一、对流传热速率方程—牛顿冷却定律
Q At t 1 A
—牛顿冷却定律
热流体：
Q T A T TW
冷流体： Q t A t W t
牛顿冷却定律存在的问题：
Q
对流换热概念及牛顿冷却公式
Φ hAt
或
Φ
t 1
t RW
hA
表明：
: 热流量，W；
A : 换热面积，m2；
tf流体平
均温度
h : 表面传热系数，W/（m2K）；
△t : 对流换热温差， △t=tw-tf，℃; RW : 对流换热热阻， RW =1/hA，K/W; R : 单位面积对流换热热阻， R =1/h，m2 K/W
同一流态，流体流速增加时，传热速率加快。
影响因素
3.流体的物理性质
• 热导率
RW
A
越大，流体与壁面间的热阻就越小，换热就越强烈；
• 密度
• 比定压热容cp
、 cp越大，单位质量携带的热量越多，传热能力越大；
• 动力黏度
越大，黏滞力越大，加大了层流底层的厚度，不利于
对流换热。
影响因素
冷、热空气的流动。
由于流体中各部分的密度不同而引起。
• 强制对流
如水泵驱动空调装 置中的冷媒水
流体的流动由动力机械的作用造成。
流体的热对流总是伴随着导热。
2.对流换热
如空气掠过 房间空调器
流体与固体壁之间既直接接触又相对运动时的热量传 递过程称为对流换热。
对流换热是由热对流和导热共同作用的复合换热形式。
表13-1 表面传热系数h的大致范围 W/（m2K）
对流换热方式
空气自然对流 空气强制对流 水自然对流 水强制对流
h
5～12 12～100 200～1000 1000～15000
对流换热方式
高压水蒸气强制对流 水沸腾 蒸汽膜状凝结 蒸汽珠状凝结
h
500～3500 600～50000 4500～18000 45000～140000
对流传热
表示自然对流影 响的准数
4、流体无相变时的对流传热系数 对在圆形直管内作强制湍流且无相变，其 粘度小于2倍常温水的粘度的流体，可用 下式求取给热系数。
0.8 n Nu=0.023Re Pr
0.023d Re
0.8
Pr
n
式中 n值随热流方向而异，当流体被加热 时，n＝0.4；当流体被冷却时，n＝0.3。 应用范围：Re>10000， 0.7 < Pr < 120， L/di ≥60 。 若L/di <60，需将上式算得的α乘以 [1+(di/L)0.7]加以修正。
沸腾: 沸腾时，液体内部有气泡产生，
气泡产生和运动情况，对α 影响极大。 沸腾分类： ① 按设备尺寸和形状不同 池式沸腾（大容积饱和沸腾）； 强制对流沸腾（有复杂的两相流）。 ② 按液体主体温度不同
液体主体
t
液体主体
t < ts
过冷沸腾：液体主体温度t < ts，
气泡进入液体主体后冷凝。 饱和沸腾：t≥ts动，沿壁面法向没 有质点的移动和混合，即没有对流传热，传热 方式仅是热传导。因为液体导热系数小，因此 热阻较大，温度梯度大。 2、缓冲层：流体流动介于滞流和湍流之间，热 传导和对流传热同时起作用，热阻较小。 3、湍流主体：质点剧烈运动，完全混合，温度 基本均匀，无温度梯度。 因此，对流传热的热阻主要集中在滞流内层， 减薄其厚度是强化传热过程的关键。
2) 大容积饱和沸腾曲线 曲线获得：
实验，并以 t 作图
（t tw ts，即过热度）
实验条件: 大容积、饱和沸腾。
自然对流
h
核状沸腾
C
膜状沸腾
不稳 定膜 状
稳 定 区
热工基础知识 第十章 对流换热
2v y2
cp
t
u
t x
v t y
2t x2
2t y2
23
对流换热微分方程组简化为
u v 0 x y
dp dx
u
du dx
u
u x
v
u y
1
dp dx
2u y 2
6
5）体胀系数V，K－1。
V
1 v
v t
p
1
t
p
对于理想气体，pv=RT，代入上式，可得V =1/T。
体胀系数影响重力场中的流体因密度差而产生的浮
升力的大小，因此影响自然对流换热。
定性温度
对于同一种不可压缩牛顿流体，其物性参数的数
值主要随温度而变化。用来确定物性参数数值的温度。 称为定性温度。在分析计算对流换热时，定性温度的 取法取决于对流换热的类型。
u
u x
v u y
u
du dx
2u y 2
u t v t x y
a
2t y 2
25
10-3 外掠等壁温平板层流换热分析解简介
1. 对流换热特征数关联式 特征数是由一些物理量组成的量纲一（无量纲）的 数，例如毕渥数Bi和傅里叶数Fo。对流换热的解也可 以表示成特征数函数的形式，称为特征数关联式。
流场的划分:
主流区：y> 理想流体
边界层区: 0 y
u
速度梯度存在与粘性力的作用区。
对流传热基本方程——牛顿冷却定律
tm
t1
t2 2
50 30 2
40(c)
由上例可知,并流和逆流时,虽然两流体的进出口温度分别相同,但逆 流时Δtm 比并流时Δtm的大.当 （Δt1/Δt2）≤2时,算术平均温度差与对数平 均温度相差不大.
29
2. 错流和折流时的平均温度差：
t f (R, P)
R
WH 2O
Q
cH 2O t2
t1
4.176
30022
10 3 30
25
1.44(kg / s)
1.44 3600 5.184 (m3 / h) 1000
22
例4-2 某换热器用120kN/m的饱和水蒸气加热糖液,糖液走管内,蒸汽在
管外冷凝为饱和温度下的液体,150Bx的糖液流量为20000kg/h,从550C被
单位 W/m2。
传热速率＝ 传热推动力（温度差）＝ t 传热阻力（热阻） R
三、传热基本方程
换热器的传热速率Q与传热面积S和冷热两种流体的平均温差⊿tm
成正比;
即 Ｑ＝ＫS△tm
Q t m t m
1
R
KS
q Q t m tm
S
1
R'
K
说明
上式为传热速率方程或传热基本方程，是换热器传热计算的重要
wh
1.05 649000
2246.8 103
0.303（ 3 Kg / s)
1091.88(Kg / h)
24
第四节 传热平均温度差
一、恒温传热时的平均温度差
换热器的间壁两侧流体均有相变化时，例如在蒸发器中，间
5.4 对流传热
换热器任一截面 上与热流体相接 触一侧的壁温
10
二、热边界层及对流传热系数
因此有
T Tw(d dy t)w t(d dy t)w
对流传热系数的另一定义式，它表明了对流传 热系数与壁面温度梯度之间的关系。
11
二、热边界层及对流传热系数
当流体流过圆管进行传热时，管内热边界 层的形成和发展。
4A qm
Ref
P A
4qm
P
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一、蒸汽冷凝传热
单位长度润湿周边上的凝液质量流率
qm P
则
Re f
4
从层流到湍流的 R e f 临界值一般可取为1800。
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一、蒸汽冷凝传热
（3）水平管外膜状冷凝时的对流传热系数 对于蒸气在单根水平管外的层流膜状冷凝，努
赛尔特曾经获得下述关联式
0.725dro(2tsgt3w)14
应用范围：
Re104 0.7P r1700 L/di 60
特性尺寸：管内径。 定性温度：除μw取壁温外，均取流体进、出 口温度的算术平均值。
30
一、流体在管内作强制对流
2.流体在光滑圆形直管内作强制层流
N u1.86(R ePrd L i)13(W)0.14
应用范围：
Re2300 0 .7P r6 7 0 0 RePrdi/L100
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二、液体沸腾传热
液体沸腾 所谓液体沸腾是指在液体的对流传热过程中，伴 有由液相变为气相，即在液相内部产生气泡或气 膜的过程。
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二、液体沸腾传热
液体沸腾的方 式 池内沸腾 √
管内沸腾(流动沸腾或强制对流沸腾)
过冷沸腾 饱和沸腾√
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二、液体沸腾传热