电磁场学习资料
高中物理电磁场基础知识学习笔记

高中物理电磁场基础知识学习笔记电磁场是高中物理中的一个重要概念,理解和掌握电磁场的基础知识对于学生的物理学习至关重要。
本文将通过分析性论述的方式,结合具体操作方法和实例,深入探讨高中物理电磁场基础知识的学习笔记。
一、电磁场的概念与特性在学习电磁场的基础知识时,首先需要了解电磁场的概念和特性。
电磁场是由电荷和电流所产生的物理现象,它包括静电场和磁场两个方面。
静电场是由静止电荷所产生的场,而磁场则是由运动电荷所产生的场。
电磁场具有电场线和磁力线两种方式来表示。
学生可以通过实验来直观地了解电磁场的概念和特性。
例如,可以通过将一个带正电的塑料棒靠近一个小金属球,观察小金属球受到的吸引力,从而感受到电场的作用;又如,可以通过将一个带电流的螺线管靠近一个小磁针,观察小磁针的偏转情况,从而感受到磁场的作用。
二、电场的性质和计算了解电场的性质和计算方法对于学生掌握电磁场的基础知识至关重要。
电场具有电势、电场强度和电场线三个重要性质。
1. 电势:电势是用来描述电场中每个位置的电位能的大小。
学生可以通过计算电荷在电场中的电势差来理解电势的概念。
例如,可以计算一个带正电的点电荷在两个位置之间的电势差,从而了解电势的计算方法。
2. 电场强度:电场强度是描述电场中电荷受力大小和方向的物理量。
学生可以通过计算电荷在电场中受到的力大小和方向来理解电场强度的概念。
例如,可以计算一个带正电的点电荷在某一位置上的电场强度,从而了解电场强度的计算方法。
3. 电场线:电场线是用来表示电场的方向和强度的曲线,它的方向与电场强度方向相一致。
学生可以通过绘制电场线图来了解电场的分布情况和特点。
例如,可以绘制一个带正电的点电荷所产生的电场线图,从而了解电场线的绘制方法。
三、磁场的特性和计算在掌握了电场的基础知识后,学生还需要学习磁场的特性和计算方法。
磁场具有磁感应强度、磁通量和安培力三个重要性质。
1. 磁感应强度:磁感应强度是描述磁场中磁力大小和方向的物理量。
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4 电磁场的边界条件
学习使用电磁场的势函数来简化电磁场问 题的求解。
探索电磁场的边界条件,在不同介质之间 的反射和折射现象。
电磁场的应用领域
通信技术
了解电磁场在无线通信、卫 星通信和光纤通信等技术中 的应用。
医学影像学
探索电磁场在核磁共振成像 (MRI)和放射线成像等医 学影像学中的应用。
能源技术
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电磁场是电荷和电流产生的物理现象,它包括电场和磁场。本课程将深入探 讨电磁场的基础概念、产生与作用以及数学描述。
电磁场的产生与作用
1 电荷与电流
2 电磁感应
了解电荷和电流如何产生电磁场,并探索 它们对电磁场的作用。
探索电磁感应原理,包括法拉第电磁感应 定律和楞次定律。
教科书
推荐一些经典的电磁场教科书,供学习和 参考。
学术论文
介绍一些相关的学术论文,用于深入研究 特定领域的电磁场问题。Fra bibliotek在线资源
分享一些免费的在线资源,如课程网站和视频教程,用于扩展知识和实践。
3 电磁波的衍射和干涉
4 电磁波的偏振
了解电磁波的衍射和干涉现象,以及它们 在实际应用中的重要性。
探索电磁波的偏振现象,以及偏振光的应 用。
电磁场的数学描述
1 麦克斯韦方程组
2 电磁场的矢量分析
学习麦克斯韦方程组,这是描述电磁场行 为的基本方程。
了解如何使用矢量分析工具来求解和分析 电磁场问题。
3 电磁场的势函数
3 安培环路定理
4 洛伦兹力
学习如何利用安培环路定理计算电磁场的 磁感应强度。
了解电荷在电磁场中受到的洛伦兹力的作 用。
电磁波的特性与传播
1 电磁波的频率和波长
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2
当 =0时 2 0
泊松方程 拉普拉斯方程
2
—拉普拉斯算子 2 2 2 2 x2 y 2 z 2
➢所有静电场问题的求解都可归结为在一定条件下寻求
泊松方程或拉普拉斯方程的解的过程。
1.4.2 边值问题(Boundary Problem)
微分 方程
泊松方程 2=- / 拉普拉斯方程 2=0
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1.2.2 静电场中的电介质
无极性分子
电介质的极化
有极性分子
➢电介质在外电场作用下发生极化,形成有向排列的电偶极子,
并在电介质内部和表面形成极化电荷。
用极化强度 P 表示电介质的极化程度,即
P
lim
V 0
p
V
C/m2 电偶极矩体密度
式中, p为体积元 V内电偶极矩的矢量和,P 的方向从负极化电荷指向
代入通解
图1.5.3 接地金属槽内
(x, y) 4U0 1 sin( nπ x)sh( nπ y) 的等位线分布
π n1 nshnπ a
a
n=奇数
例1.5.2 垂直于均匀电场 E 放置 一根无限长均匀介质圆柱棒 , 试求
圆柱内外 和 E 的分布。
解:1)取圆柱坐标系,边值问题
均匀电场中的介质圆柱棒
给定空间某一区域内的电荷分布(或无电荷),
同时给定该区域边界上的电位或电场(边值,或称边
界条件),在这种条件下求该区域内的电位或电场强
度分布。
y
100V
例:试求长直接地金属槽内 电位的分布。
接地金属槽的截面
1.4.1 泊松方程与拉普拉斯方程
E 0
E
DE
D
E E E
高二物理电磁学知识点总结大全

高二物理电磁学知识点总结大全电磁学是物理学中重要的分支之一,它研究电荷和磁荷之间相互作用的规律,涉及到许多重要的概念和定律。
下面是对高二物理电磁学知识点的总结,希望能够对同学们的学习有所帮助。
一、静电场1. 电荷和电场电荷:原子中的负电子和正电子之间存在着相互作用力,当电子和质子数目相等时,物质是电中性的,否则就带有电荷。
电荷有正负之分,同性相斥,异性相吸。
电场:电荷周围存在着电场,电场是指电荷感受到的力的作用范围。
2. 电场强度电场强度E是指单位正电荷所受到的电场力F与正电荷之间的比率,用公式E=F/q表示,单位是N/C。
3. 受力与受力分析带电粒子在电场中受到电场力的影响,当电荷体系中存在多个电荷时,合力等于各个电荷的叠加。
二、恒定磁场1. 磁场与磁感线磁场:指物体周围存在的磁力作用范围。
磁场包括磁场强度B 和磁感应强度。
磁感线:是描述磁场的一种图示方法,磁感线的方向是磁力线的方向,磁感线的密度表示磁场的强弱。
2. 洛伦兹力当一个带电粒子以速度v进入磁场时,将受到垂直于速度和磁感应强度方向的洛伦兹力F。
洛伦兹力公式为F=qvBsinθ,其中q是电荷量,v是粒子速度,B是磁感应强度,θ是v和B夹角。
3. 荷质比的测定荷质比是指带电粒子的电荷量和质量之比,可以通过在磁场中测定带电粒子的运动轨迹来进行测定。
三、电磁感应和电动势1. 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律是描述电磁感应现象的定律,它表明当一个导体中的磁通量发生变化时,该导体两端会产生感应电动势。
法拉第电磁感应定律的数学表示为ε=-dΦ/dt,其中ε是感应电动势,Φ是磁通量,t是时间。
2. 楞次定律和自感现象楞次定律:当电路中的电流发生变化时,由于电路的自感作用,电路中会产生感应电动势,其方向与变化前的电流方向相反。
自感现象:由于导线本身存在自感作用,当电流发生变化时,导线两端会产生感应电动势,导致电路中电流的改变。
3. 电磁感应定律的应用电磁感应定律的应用包括发电机、变压器等重要的实际应用,它们都是基于电磁感应现象的原理。
电磁场基础知识

磁悬浮列车由于地面导轨中排列的线圈磁场和车身下部的超导线圈磁场之间的磁力作用而悬浮在导轨之上约1cm处.列车前进的动力则是通过地面导轨线圈中磁场极性的交替变化来获得的.磁悬浮列车具有无噪音、高速度、节能等优点.第11章变化的电磁场静止电荷在周围空间激发静电场,运动的电荷则既产生电场也产生磁场.在电场和磁场都恒定不变的情况下,电场和磁场相对独立,可以分别研究.电场和磁场的实质是统一的电磁场,电场变化必然激发磁场,同样,磁场的变化也会激发电场.历史上,人们对于电场和磁场的联系首先是通过法拉第电磁感应定律认识到的,在此基础上麦克斯韦提出了涡旋电场和位移电流假说,并进一步总结出电磁学的基本规律──麦克斯韦方程组.这一理论在爱因斯坦建立狭义相对论的过程中起了桥梁作用,反过来,又使人们认识到了电磁场的相对性与统一性.电磁感应现象在实际中有着广泛的应用.例如变压器、电动机、发电机以及磁卡的刷卡设备、无线通讯中电磁波的发射和接收等都利用了电磁感应原理.§11-1 电磁感应11-1-1 法拉第电磁感应定律1820年丹麦物理学家奥斯特发现通电导线周围存在磁场,即电流会产生磁场.按照对称性的思想,人们自然要问,反过来,磁场是否可以产生电流呢?显然,这会是获得电流的一种实际方法.为此,英国实验物理学246 第11章 变化的电磁场 家法拉第进行了长达十年的研究,最终在1831年发现了电磁感应现象并总结出电磁感应定律.如图11−1所示.法拉第的实验可以归结为两类:一类是磁铁(或载流线圈)与不含电源的闭合线圈之间发生相对运动;另一类是线圈之间无相对运动,但载流线圈中有电流变化.在这两类实验中,都会在其附近的不含电源的闭合回路(称为探测线圈A )中产生电流.法拉第发现这两类实验的共同特点是:只要通过回路面积的磁通量的变化ΔΦ (而不是磁通量Φ )不为零,则探测线圈中就有电流产生.这个电流称为感应电流,这类现象称为电磁感应现象(这一名称是法拉第类比静电感应得来的).感应电流的产生,说明回路中有电动势存在,称为感应电动势.由于感应电动势与回路的开闭状态以及回路的电阻无关,所以感应电动势比感应电流更能反映电磁感应的本质.上述实验结果表明,回路中感应电动势的大小与穿过回路面积的磁通量(常常简称为回路的磁通量)的时间变化率成正比(k 为比例系数)ε=k td d Φ 仔细分析以上实验结果,还可以得出感应电动势方向的规律:闭合回路中感应电流的方向,总是使它所产生的磁通量反抗回路中磁通量的变化.这就是楞次定律.如果规定了回路的绕行正方向,并按右手螺旋法则确定该回路面积的法线方向,则由定义,穿过该回路的磁通量为Φ=⋅∫∫B S d S.由此可知B 的数值、回路面积S 的大小以及B 与回路面积的法线方向e n 之间夹角的改变,都将引起Φ 变化.考虑到楞次定律,ε 的方向是与d Φ /d t 相反的,如图11−2所示.在SI 制中,法拉第电磁感应定律表示成下面的数学形式图11-1 两类电磁感应现象图11-2 楞次定律确定电动势的方向§11-1 电磁感应 247 ε=−d d Φt (11−1) 式中的“-”号表达了楞次定律.应当注意,式(11−1)中的Φ 是闭合回路总的磁通量,如果回路由多匝线圈组成,则Φ 应是所有线圈的磁通量的总和:Φ=∑ϕi i .通常也把ϕi i ∑称为通过线圈的磁通链.若闭合回路中电阻为R ,则回路中感应电流为I R R ti ==−ε1d d Φ 由此可算出一定时间内回路中流过的感应电量ΦRΦR t I q ΦΦt t i i ٛ−=−==∫∫1d 1d 2121 可见,感应电量与磁通量的改变成正比,而与磁通量变化的快慢无关.磁通计原理就是通过已知R 和从实验中测出q i 获得磁通量的变化量ΔΦ =Φ1−Φ2的.楞次定律实际上是能量守恒定律在电磁感应现象中的体现.如图11−3 所示,均匀磁场B 中有一导线框.我们取abcda 为绕行正方向,则当ab 以速度v 向右移动时,线框面积增大,磁通量要增加.根据楞次定律,感应电流产生的磁场方向应反抗磁通的增加,即感应电流方向应为badcb ,则ab 段将受到一个与v 反向的磁场力作用.要使ab 保持以速度v 运动,则必须有与v 同向的外力反抗磁场力做功.反之,如果感应电流方向是abcda ,则磁场力将使ab 沿v 加速运动,结果又使感应电流越来越大,如此就会不断获得电能而不消耗别的能量.这是违背能量守恒定律的,当然是不可能的.同样的道理可以解释磁悬浮现象.如图11-4所示,小磁体受重力作用下落,在下面的超导体中引起感生电流.按照楞次定律,感应电流产生的磁场对小磁体的作用是斥力,而超导体所产生的磁场足以使斥力与重力平衡而悬浮.事实上,在超导体内不允许有磁场,磁力线被完全排斥在超导体外,或者说感生电流的磁场与外磁场在超导体内完全抵消.读者可以试想,当超导体和小磁体的位置颠倒或者互换时又会怎样?例题11-1 如图所示.一空心螺绕环,单位长度匝数为n =5000匝/米,环的截面S =2×10−3m 2,在环上再绕一线圈A,总匝数为N =5,线圈A 的电阻为R =5Ω,螺绕环上的电流可通过变阻器调节,使电流每秒减少2A.求(1) 线圈A 中的感应电流;(2) 2秒内通过线圈A 的感应电量.解: (1) 螺绕环中通以电流I 时,其内的磁感应强度B 为图11-3 楞次定律的解释图11-4 超导磁悬浮248 第11章 变化的电磁场 B nI =μ0 线圈A 中的磁通量即螺绕环内的磁通量.取绕行方向如图,则 Φ==⋅==∫∫N N NBS N nIS ϕμB S d 0 于是线圈A 的感应电动势为 εμπi t N nS I t =−=−=−××××××−=×−−−d d d d ().(V)Φ073454105000210212610 I R i i==×−ε25105.(A)ε i (以及I i )>0表示其方向与设定的绕行方向一致.本题也可以先求出εi (以及I i )的大小,再由楞次定律判定 εi (以及I i )的方向.(2) q I t I t i i i ===×∫−d 5105(C)注意:本例中线圈A 上各点并没有磁场,可是线圈中却能产生感应电流!例题11−2 交流发电机原理.如图所示,矩形线框abcd 面积为S ,使其在匀强磁场B 中绕固定轴OO ′以匀速度ω 转动,B 与OO ′轴垂直,求线圈中的感应电动势.解: 设在某一瞬时,线圈平面矢量e n 与B 夹角为θ =ω t ,则通过线圈的磁通量为ΦΦ=⋅==−=−∫∫B S d cos d d sin S i BS tt BS tωεωω本例结果表明,在匀强磁场中,转动线圈内产生的电动势随时间按正弦关系变化,周期为2π /ω .这种电动势叫做交变电动势.这就是交流发电机的基本原理.感应电动势取决于磁通的时间变化率.而d Φ =B ⋅d S ,所以不论是B 变化还是闭合回路形状变化,或者磁场与闭合回路的相对运动都将引起感应电动势.通常把由于磁场B 的改变所引起的感应电动势称为感生电动例题11−1图 螺绕环例题11-2图 磁场中线框的转动§11-1 电磁感应 249 势;而把导体相对磁场移动(平动或转动,此时导体将“切割”磁力线)所产生的感应电动势称为动生电动势.下面分别讨论这两种情况..11-1-2 感生电动势 涡旋电场如图11-5所示的电磁感应实验中,把一闭合导体回路放置在变化的电磁场中时,穿过此闭合回路的磁通量发生变化,从而在回路中要激起感应电流.这个迫使电荷做定向移动的电场显然不是静电场,而是一个非静电场.由于线圈不动,线圈上的电荷不会受到磁力的作用,麦克斯韦意识到,线圈中的非静电力来源于变化的磁场,即变化的磁场周围存在一种非静电场,称为感生电场,用符号E K 表示.正是这个感生电场产生了感生电动势.感生电场E K 即使在真空中也是存在的,与是否存在闭合回路无关.于是,沿任意闭合回路的感生电动势为tΦL d d d K −=⋅=∫l E ε (11-2) 这就是说只要穿过空间某一闭合回路所围面积的磁通量发生变化,那么此闭合回路上的感生电动势总是等于感生电场E K 沿该闭合回路的环流.可见,感生电场与静电场不同,它沿闭合回路的环流一般不等于零,这就是说感生电场不是保守场,数学上称为有旋场.感生电场的场线是无头无尾的闭合曲线,故感生电场也称为涡旋电场.显然对于感生电场有0=⋅∫∫S ES d K (11-3)可见,与静电场是由源无旋场不同,涡旋电场是无源有旋场.由于磁通量∫∫⋅=SΦS B d ,所以式(11-2)式也可写成t L d d d K −=⋅=∫l E ε∫∫⋅SS B d若闭合回路是静止的,它所围的面积S 不随时间变化,故上式也可写成S B l E d d d d K ⋅−=⋅=∫∫∫t s L ε (11-4)式中d B /d t 是闭合回路所围的面积内某点的磁感应强度随时间的变化率.式(11-4)表明,只要存在着变化的磁场,就一定会有感生电场,而且(-d B /d t )与E K 遵从右手螺旋关系.例题11−3.已知长直螺线管的电流随时间线性增大,因而管内的磁场亦随时间增大,求涡旋电场分布.图11-5250 第11章 变化的电磁场 解:由于长直螺线管内nI B 0μ=,所以当I 线性增大时,(0d d >tB ,方向与B 一致,且其值为常量).因为B 以及d d B t的分布具有轴对称性,空间的涡旋电场E K 也具有轴对称性.所以管内、外半径为r 的圆周上各点E K 的大小相等,方向沿圆周切线方向,E K 与(−d d B t )成右手螺旋关系,如图所示.选取L 为积分环路,则E K 的环流为r E L K π2d ⋅=⋅∫K l E由(11−4)式 ⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧>−<−=⋅−=⋅∫∫R r R tB R r r t B S t B r E S K 22d d d d d d d 2πππ 即⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧>−<−=R r tB r R R r t B r E K d d 2d 2d 2 图中画出了E K ~r 曲线.本例可见,在某些具有一定对称性的情况下,可由d d B t 求E K , 例题11−4.均匀的磁场B 被限制在半径为R 的无限长圆柱形空间,其变化率为0d d >tB (B 的方向不变),现垂直于磁场放置长为l 的金属棒如图所示(俯视图).求棒中感生电动势.解: 由电动势定义,设ε 由A 指向B ,则∫∫=⋅=B A BA AB cos d d αεl l E k k E 由于 22)2/(,cos ,d d 2l R h r h t B r E k −===α,故εAB A B d d d d d (/)d d ===−∫r B t h r l hl B t l R l B t222222 A 端电势高于B 端.由以上发现分析可见,由于非静电场E K 的存在,即使不形成闭合回路,也存在电动势.本题也可用法拉第电磁感应定律求,但需假想一个回路,在该回路中,除AB段外最好其它部分的感应电动势为零或已知.我们选取OABO 三角形回路(如图所示),由于在OA 或OB 段上,E K ⋅d l =0,故OA 、OB 段上电动势为零,于是整个回路的感生电动势为:εεAB dd d dd d ==−⋅=∫∫∫∫i t t B S B S例题11-4图 例题11-3图§11-1 电磁感应 251 图11-6 电子感应加速器 ==⋅∫∫d d d d dB t S Bt S 由于 S lh lR l ==−122222(/)所以 εAB (/)d d =−l R l Bt 2222可见,若能找到合适的回路,用法拉第电磁感应定律往往更简单.涡旋电场的存在,已被许多实验直接证实,并在现代科技中得到广泛应用.电子感应加速器就是一例.如图11−6所示,电子感应加速器由上下一对极性相反的电磁铁构成,电子束被射入处于它们之间的面包圈状的陶瓷真空室里,在电磁铁线圈中通以交变电流,从而在环形真空室里产生沿切线的涡旋电场来加速电子.与此同时,电磁铁形成的磁场还提供了使电子沿半径恒定的圆形轨道绕行所需的法向力.用电子感应加速器已能把电子加速到400MeV .加速后的电子束可以用来轰击金属靶,以获得X 射线.这种方法常用于工业上,也常用于放射性医学及肿瘤治疗上.当大块的金属导体处于随时间变化的磁场中时,由于涡旋电场的作用,在块状导体的各个薄层中会形成了一系列涡旋状的感应电流,这就是涡电流,简称涡流.涡流现象为涡旋电场的存在提供了直接的证据.由于大块金属的电阻很小,涡电流的强度往往很大,从而在金属内释放大量的焦耳热.现代科技中利用这种热效应来冶炼金属的高频感应电炉,其结构如图11−7所示.当在坩埚外侧环绕的线圈中通以大功率高频交流电时,坩埚里块状金属中产生强大的涡流,释放大量焦耳热而使自身熔化.不过涡流的热效应也有危害的一面.大家知道,在电机和变压器等电器中,线圈都缠绕在铁芯上,当通以交变电流时,铁芯中产生的涡流不仅浪费电能,而且可使电器设备烧毁.为了减小涡流,常采用电阻率较高的硅钢片,相互绝缘地多层叠合在一起,这样涡电流限制在各硅钢片很小的截面之内从而使涡流大为降低.由于铁氧体的电阻率很大,所以用铁氧体材料做成的软磁性铁芯,可以大大减小涡流损耗.电器的金属外壳可以屏蔽静电和静磁,也能屏蔽外来变化的磁场.这是因为变化的磁场在壳体上引起涡电流,按照楞次定律,其磁场是要削弱甚至(在高频情况下)完全抵消外界变化磁场的影响.涡电流还会引起电磁阻尼现象.如图11−8所示,金属摆在电磁铁两极间摆动.没有通电时电磁铁间无磁场,摆动受阻尼很小;通电后在电磁铁间形成磁场,金属摆摆动时由于电磁感应产生涡流,涡流在磁场中受到磁 图11-7 高频感应电炉示意图 图11-8 电磁阻尼摆252 第11章 变化的电磁场 力作用产生一个阻力矩,称为电磁阻尼.电气列车和电车中所用的电磁制动器,利用的就是这个原理.在电流计等装置中也常利用电磁阻尼效应来减小电表指针的摆动,使它迅速地停留在平衡位置上.涡电流还会引起均匀导体中电流密度的变化.如图11−9所示,当一根导线中有电流I 0通过时,在它周围产生环形磁场B.当I 0增大时,B 也随之增大从而产生如图11−8所示的涡电流I 1,在轴线附近,I 1和I 0方向相反,在表面附近I 1与I 0方向相同,于是在导线截面上电流密度分布呈现边缘大中心小的情形.当I 0减小时的情况请读者自行分析.11-1-3 动生电动势产生感生电动势的非静电场可以归结为变化磁场产生的涡旋电场.那么,磁场恒定时,由于导体运动产生的动生电动势的非静电场又从何而来呢?如图11−10所示,一段长为L 的导体以速度v 在均匀磁场B 中运动,导体中的自由电子将受到洛伦兹力的作用)(B F ×−=υe正是洛伦兹力提供了AB 内的非静电场力E KB F E ×=−=υe K (11−5) 其方向由A 到B ,即B 端为电源正极,A 端为负极,则动生电动势为 BL l B L i v v ==⋅×=⋅=∫∫∫B A BA k d d )(d lB l E v ε如果再设想AB 与另一部分不动的导体构成回路,那么由法拉第电磁感应定律也可以得到完全相同的结果.上述结果可以推广到任意形状导体在非均匀磁场中运动的一般情形.此时取导体中某一线元d l ,设其速度为v ,B 为d l 处的磁场,则E K = v ×B 为d l 处由洛伦兹力提供的非静电场,在该线元中的电动势为l B d d ⋅×=)(υi ε (11−6) 对一段有限长的运动导线来说,总的动生电动势即为l B d ⋅×=∫)(υL i ε(11−7)电动势的方向由E K = v ×B 决定;或者我们可以选定d l 的方向,若由上式求得的εi >0,表明ε i 与选定方向相同;反之则相反.由(11−7)式可见,当出现v =0,或者v //B 或 (v ×B )⊥d l 三种情况之一时,εi =0.即导线不动,或者没有切割磁力线时,都不会产生动生电动势.可见,动生电动势只有当导线“切割”磁力线时才会产生.图11-9 涡电流对电流分布的影响图11-10 动生电动势§11-1 电磁感应 253由(11−7)式,利用矢量混合积公式有(v ×B )⋅d l = (d l ×v )⋅B ,而 d l ×v = d l ×d r /d t )= −d S /d t 为d l 扫过的面积速度矢量,有l B d ⋅×=∫)(υL i εtt L d d d d Φ−=⋅−=∫S B 这正是法拉第电磁感应定律的表示式,这说明两者是等价的.因此,我们既可以用(11−7)式也可以用法拉第电磁感应定律来求动生电动势.洛伦兹力是不做功的.那么,动生电动势是怎样产生的呢?仔细分析可知,导体中电子的速度等于导体速度v 和电子相对于导体的定向运动(漂移)速度u 的矢量和.如图11−11 所示,电子所受的总的洛伦兹力为 B F ×+−=)u υ(e F ⊥(v +u ),故不做功.而分力F 1= −e v ×B 做功,形成了电子的漂移运动和感应电流,其作用只是转换能量.即F 1提供了动生电动势的非静电力;另一分力F 2=−e u ×B 来源于电子的漂移运动,受力方向沿−v ,它是阻碍导体运动的,对电子做负功.两个分力所做功的代数和(即总的洛伦兹力F 做功)为零.为了使导体保持以匀速v 运动,必须有外力作用于导体以克服分力F 2做功,并通过分力F 1(产生电动势的非静电场力)转化为感应电流的能量,即把机械能转化为电能.这也是水力发电机的原理.例题11−5.如图所示,长直导线中通有电流I ,长为l 的金属棒AB 垂直于长直导线,以速度v 平行于长直导线做匀速运动,棒的近端距直导线为a ,求棒中的电动势.解: 由于棒上各点磁场不同,必须把棒分成许多线元.如图建立Ox 轴坐标,则在x 处磁感应强度为B I x =μπ02 方向垂直向里.于是有 l B d d ⋅×=)(υi εi i x υB d ⋅−== -v B d x因而整个金属棒的动生电动势为:al a I dx x I Bdx a l a l i +−=−=−=∫∫+ln 2200πμπμεv v v “-”表示εi 指向x 轴负向,A 端电势高于B 端.本例也可由法拉第电磁感应定律来求.设想AB 与另一部分假想的固定轨道BCDA 构成回路,则某时刻通过回路(取正方向沿ABCDA )的磁通量为Φ=⋅==+∫∫∫∫B S d d d ln μπμπ0022I x x y I y a l a而图11-11 电子两种运动分析 a x d x例题11-5图 动生电动势254 第11章 变化的电磁场 εμπμπi tI y t a l a I v a l a =−=−+=−+d d d d ln ln Φ0022 εi 是整个回路的感应电动势,而假想的固定轨道上动生电动势为零,整个回路的电动势就是AB 段上的电动势,结果与前面相同.例题11−6 如图(a)所示,直角三角形金属框ABC 放在均匀磁场中,B 平行于AC 边,当框绕AC 边以ω 转动时,求回路及各边的动生电动势.设CB = a ,AB = l .解:由l B d ⋅×=∫)(υL i ε 容易计算出各边的动生电动势由于AC 边是转轴,即所以v AC =0所以 0=AC εv 在CB 边上各点方向相同,均垂直于B ,但大小不同,v = r ω,v ×B 方向是由C 指向B ,即沿d l 方向[参看其俯视图(b )],故 2B C B C CB 21d d )(Ba r B r ωωε==⋅×=∫∫l B v 再看AB 边,v ×B 沿径向,cos θ d l=d r 故∫⋅×=BB d )(A A l B v ε 20B A 21d d cos Ba r B r l B r a ωωθω∫∫=== 方向由A 到B . 整个回路总的电动势为εεεεεε=++=−=CB BA AC CB AB 0图中给出了等效的电路图.事实上,由于在转动中ABCA 回路的磁通量并不改变,由法拉第定律可以立即得到整个回路的电动势为零.*11-1-4 两种电动势的相对论实质实际上,把感应电动势的产生区分为由于磁场的变化或由于导线的运动,把非静电力区分为涡旋电场力或磁场力的一个分量,都只具有相对的意义.如图11−12所示是磁铁与线圈相对运动时的电磁感应现象.在随磁铁运动的甲看来,磁场不变而线圈运动,所以有动生电动势;而在静止不动的乙看来,线圈不动而空间磁场改变,所以会产生感生电动势.可见,不同参考系,对产生感生电动势的过程有不同的描述,但结论是一样的:都产生了电动势.从微观上看,电流即电荷的运动.在相对甲静止的参考系中,线圈运动,线圈中的自由电荷具有速度,从而受洛伦兹力作用而运动形成电流,例题11-6(a)图图11-12 两种感应电动势的相对性 B ωv例题11-6(b)图相应的电动势就是动生电动势;在相对乙静止的参考系中,甲运动使得磁场变化从而改变线圈中的电场,使得原有静电平衡被打破从而形成电流,相应的电动势就是变化的磁场激发的涡旋电场.可见涡旋电场可由电磁场的参考系变换直接得到.图11−1中的后一种情形,感生电动势则来源于加速运动(电流变化)电荷所带来的磁场变化.例题11-7 如图所示,在垂直于纸面的非均匀交变磁场B =kx cos ω t 中,有一弯成θ 的金属架COD ,一导体MN 垂直于OD 以恒定速度v 向右滑动,设t =0时x =0,求t 时刻框架内的感应电动势.解: 由法拉第定律,先求t 时刻穿过回路OMNO 的磁通量:Φ=⋅=⋅⋅=∫∫∫B S d cos d cos S xkx t xtg x kx tg t ωθθω0313 于是 εθωωθω=−=⋅−d d sin d d cos Φt kx tg t kx x ttg t 1332)cos 3sin (31 23t t t tg t k ωωωθ−=v 可以看出,式中第一项为感生电动势,第二项为动生电动势.在这种两种感应电动势同时存在的混合型问题中,直接运用法拉第定律计算最为简便,若分开计算则较繁杂也容易出错.§11-2 自感与互感当线圈中的电流变化时,会引起磁场变化;而磁场的变化又会在自身线圈或者邻近的线圈中引起电磁感应,这就是自感或互感现象.这些现象在实际问题中大量存在.11-2-1自感当回路中有电流通过时,电流所产生的磁感应线将穿过回路自身包围的面积.当回路中的电流变化时,通过回路的磁通量将发生变化,从而在回路自身产生感应电动势,这种现象称为自感现象,所产生的感应电动势叫做自感电动势.由毕奥-萨伐尔定律可知,当载流导体的形状及周围环境一定时,磁场与激发它的电流成正比,从而穿过线圈的磁通量也与电流成正比,即 Φ =LI (11−8) 式中比例系数L 仅与线圈形状、大小、匝数及周围介质有关,而与所通电例题11-7图流无关,称为线圈的自感系数(简称自感),在SI 制中,单位为亨利(H ). (11−8)式定义的L 又称为静态自感系数,它决定磁通,而所谓动态自感系数L ,它决定自感电动势εL ,可由下式定义εL L I t =−d d (11−9) 本书仅限于讨论不含铁磁介质、回路静止、几何形状等不变的情况,可以证明,在这种情况下,两种自感系数相等,我们不加区别地用L 统一表示它们.一般而言,除一些较简单的情况外,自感系数的计算是很复杂的,通常可由手册查阅有关计算公式.应当指出,只要回路中电流发生变化就必然同时伴随着自感现象;而自感的作用又总是力图反抗回路的电流变化的.自感的这种力图保持电路中原有电流不变的属性称为电磁惯性.自感L 就是电磁惯性的量度.式(11−9)表明,自感越大,或者电流的时间变化率越大,则反抗回路电流变化的自感电动势也越大.因此,自感大的回路可以抑制电流的变化,这就是用大自感使电流稳定的原理;而当交变电流的频率增大时,εL 也正比地增大,起着削弱高频电流的作用,这就是用自感线圈“滤去”高频电流而仅让低频电流通过的滤波元件(称为“低通滤波器”)的原理.这与电容的“滤波”作用恰好相反.我们知道电容可以阻断直流电,而在交流电路中,电容器反复地充电和放电,因而交流电可以“通过”电容器,频率越高,“通过”的交变电流越强,即电容器起着“滤去”低频电流而让高频电流“通过”的“高通滤波器”作用.例题11−8 设有一无铁芯的密绕长直螺线管,长为l ,半径为R ,绕组的总匝数为N ,计算其自感系数L .解: 对于密绕的长直螺线管,可以忽略漏磁和两端边缘外磁场的不均匀性,把管中的磁场看作是均匀分布的 B NI l=μ0 而穿过N 匝线圈的磁通为 Φ==⋅NBS N I lR μπ022 由(11−8)式可得L I N R l==Φμπ022令n =N /l 为螺线管上单位长度的匝数,V =π R 2 l 为螺线管内空间体积,则有L n V =μ02本题亦可用式(11−9)求得.可见,L 仅与几何尺寸及匝数有关.例题11−9 如图所示,同轴电缆二圆筒间充满磁导率为μ 的介质,半径分别为R 1、R 2,二圆筒面上通过的电流大小相等方向相反.求单位长度的自感.解: 磁场仅存在于两圆筒面之间,在距轴心为r 处,磁场为B I r=μπ2 则穿过长为l ,宽为R 2− R 1构成的矩形截面的磁通量为 Φ=⋅=⋅=∫∫∫B S d d ln μπμπI r l r Il R R R R 221221 故单位长度的自感系数为L l Il R R ==Φμπ221ln 在应用公式L =Φ /I 时,注意磁感应线是与电流线互相套连的.本题中磁场线沿圆周,电流线沿轴向且闭合在无限远处,内、外筒间的磁感应线与电流I 相互套连.11-2-2 互感设有两个邻近的线圈1和2,分别通以电流I 1和I 2 ,如图11-13所示.则其中一个线圈的电流发生变化时所产生的变化磁场会在另一个线圈中引起磁通量的变化而产生感应电动势,这种现象称为互感现象,所产生的电动势称为互感电动势.考虑其中一个线圈例如线圈2,其磁通量由两部分组成:一部分是自身电流I 2产生的Φ 22,其变化将激发自感电动势;另一部分是由电流I 1产生的Φ 21,其变化将激发互感电动势.因此讨论互感时只有后者有贡献.当两线圈的相对位置及形状不变、周围亦无铁磁质时,线圈2中由线圈1的电流产生的磁场与I 1成正比,故Φ 21也应与I 1成正比Φ21211=M I (11−10a ) 式中M 21称为线圈1对线圈2的互感系数,单位也为亨利(H ).同理,线圈2激发的磁场通过线圈1的磁通量Φ 12,则有Φ12122=M I(11−10b )式中M 12为线圈2对线圈1的互感系数. 理论和实验都证明M M M 1221== (11−11) M 称为两个回路的互感系数,它只和两个回路的形状、相对位置及周围介质的磁导率有关.例题11-9图图11-13 互感现象。
电磁学的基础知识

电磁学的基础知识电磁学是物理学中的一个重要分支,研究电荷和电磁场之间的相互作用。
从静电学到电动力学,从麦克斯韦方程组到电磁辐射,掌握电磁学的基础知识对于理解电磁现象和应用电磁技术具有关键意义。
一、电荷和电场在电磁学中,最基本的概念是电荷和电场。
电荷是物质的基本属性,可以分为正电荷和负电荷。
正负电荷之间相互吸引,同类电荷之间相互排斥。
电场则是电荷周围所产生的力场,负责传递相互作用力。
二、库仑定律库仑定律描述了电荷之间的相互作用力。
根据库仑定律,电荷对之间的相互作用力与电荷之间的距离成正比,与电荷的大小成正比。
三、电场强度电场强度是电场中单位正电荷所受的力,用E表示。
对于点电荷,电场强度的大小与距离的平方成反比。
由于电荷的性质,电场是以向外的径向方向存在。
四、电势差和电位电势差是指电场中两点之间的电势能差,用V表示。
单位正电荷从一个点移动到另一个点时所做的功,就是电势差。
电势差与电场强度的积成正比。
五、电场线电场线是描述电场空间分布的图形。
电场线以电场强度方向为切线,线的密度表示电场强度的大小。
电场线从正电荷出发,进入负电荷或者无穷远。
六、电荷分布电荷分布可以分为均匀分布和非均匀分布。
对于均匀分布的电荷,可以通过积分来求解电场。
对于非均匀分布的电荷,则需要运用高斯定律或者数值计算来求解。
七、电场能量电场能量是指电荷在电场中所具有的能量。
电场能量与电荷的大小和电势差的平方成正比。
八、电场的叠加原理在多个电荷存在的情况下,各电荷所产生的电场可以叠加。
即总电场等于各电荷所产生的电场之和。
九、电流和电阻电流是指电荷在单位时间内通过导体的数量,用I表示。
电流的方向被约定为正电荷从正极流向负极。
电阻则是导体对电流的阻碍程度。
根据欧姆定律,电流与电压成正比,与电阻成反比。
十、电阻与电导率电阻与电导率成反比,电导率是导体的属性。
电导率越大,电阻越小。
常见的导体包括金属和电解质。
十一、麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是描述电磁场的基本方程。
电磁场 第1章 物理基础习

F21=q2E1
结论:电场力符合矢量叠加原理
第一章电磁场的物理基础
14
1.2.2 电场强度
定义:
E(x, y, z, t) lim F (x, y, z, t)
q0
q
电场强度(Electric Field Intensity ) E 表示单位正电荷
在电场中所受到的力(F ), 它是空间坐标的矢量函数, 定义
dv 1 V r 2 er 4 0
ds
S r 2 er
1
4
0
l
dl
r2
e
r
1
4
0
qk r2
e
r
实际工程问题并不知道电荷密度的分布函数,因此很难用上 式计算电场分布。
第一章电磁场的物理基础
18
例1-1
已知在x=0无限大平面均匀分布面电荷密
度,求其两侧真空中的电场强度。
•
无限大真空情况
(式中
0
109
36
8.85 1012
F/m)
可推广到无限大各向同性均匀介质中 (0 )
当真空中引入第三个点电荷 q3
时,试问
q1
与
q
相互间的
2
作用力改变吗? 为什么?
而是电通荷过之“间电的场力”不间是接超作距用作的用。,F12=q1E2
电E场1 E2
图1-8
抽象为“表面电流”。可看为密度为的面电荷,以速度v 运动
K=v 面电流密度是矢量,单位A/m
工程意义:
db
b
K n
• 同轴电缆的外导体可视为电流线密度分布 • 媒质表面产生磁化电流可用电流线密度表示
电磁场的源与边界条件

根据安培环路定理可得恒定磁场的磁感应强度 B 的旋度为
当有磁介质存在时,上式变为
B 0J B 0 (J JM )
式中 J 为传导电流密度, J M 为磁化电流密度。
(3)磁感应强度 B 的边界条件 将积分形式的麦克斯韦第三方程应用于如图 4 所示的圆
柱,易得
en (B1 B2 ) 0 上式表明磁感强度的法向分量是连续的。
球的极限当带电体的尺寸相对于观察点至带电体的距离可以忽略时,就可以认为电荷分布于
带电体中心上,即将带电体抽象为一个几何点。点电荷的电荷密度分布可以用数学上的 (r )
来描述。
二、 电流及电流分布
电荷做定向运动形成电流,通常以电流强度来描述其大小。在电磁理论研究中,常用到 体电流模型,面电流模型和线电流模型。 1、 体电流
移矢量的切向分量是不连续的(两种介质的 通常不等)。
3、磁感应强度 B 的散度、旋度和边界条件
(1)磁感应强度 B 的散度 根据磁通连续性原理的微分形式可知恒定磁场为无散场,故 B0
磁通连续性原理表明自然界无孤立的磁荷存在。上式即为麦克斯韦第二方程的微分形式。 (2)磁感应强度 B 的旋度
即
故有
(P1 P2 ) enS SPS
en (P1 P2 ) SP 上式表明极化强度的法向分量是不连续的。一般情况下,其切向分量也不连续。
7、磁化强度 M 的散度、旋度和边界条件
7/9
电磁场与电磁波
第二章 电磁场的基本规律
学习报告
(1)磁化强度 M 的散度
对于各向同性和线性磁介质, M m H ,由于 H 的散度为零,故
自然界中存在两种电荷:正电荷和负电荷。带电体上所带的电荷是以离散的方式分布的, 任何带电体的电荷量都是基元电荷的整数倍,但在研究宏观电磁现象时,人们关注的是大量 微观带电粒子的整体效应,因此可以认为电荷是以一定形式连续分布的,并用电荷密度来描 述电荷的分布。 1、 电荷体密度
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场与波… 场与波
场:物质的分布存在形态,主要探讨场的研究方法论。 物质的分布存在形态,主要探讨场的研究方法论。 存在形态 电磁场工程应用包括集总参数R 电磁场工程应用包括集总参数R、L、C、能量和电磁力等。 能量和电磁力等。
电场和磁场 静止电荷产生的场表现为对于带电体有力的作用, 静止电荷产生的场表现为对于带电体有力的作用,这种 场称为电场。不随时间变化的电场称为静电场。 场称为电场。不随时间变化的电场称为静电场。 运动电荷 电场 静电场 或电流产生的场表现为对于磁铁和载流导体有力的作用, 或电流产生的场表现为对于磁铁和载流导体有力的作用,这 种物质称为磁场。不随时间变化的磁场称为恒定磁场。 种物质称为磁场。不随时间变化的磁场称为恒定磁场。 磁场 恒定磁场
历史的回顾… 历史的回顾 公元前600年希腊人发现了摩擦后的琥珀能够吸引 公元前600年希腊人发现了摩擦后的琥珀能够吸引 600 微小物体;公元前300年我国发现了磁石吸铁的现象; 微小物体;公元前300年我国发现了磁石吸铁的现象; 300年我国发现了磁石吸铁的现象 后来,人们发现了地球磁场的存在。1785年法国科学家 后来,人们发现了地球磁场的存在。1785年法国科学家 库仑(1736-1806)通过实验创建了著名的库仑定律。 库仑(1736-1806)通过实验创建了著名的库仑定律。 1820年丹麦人奥斯特(1777-1851) 1820年丹麦人奥斯特(1777-1851)发现了电流产生 年丹麦人奥斯特 的磁场。同年法国科学家安培(1775-1836) 的磁场。同年法国科学家安培(1775-1836)计算了两 安培 个电流之间的作用力。1831年英国科学家法拉第 个电流之间的作用力。1831年英国科学家法拉第(1791 年英国科学家法拉第( -1867)发现电磁感应现象,创建了电磁感应定律,说 1867)发现电磁感应现象,创建了电磁感应定律, 明时变磁场可以产生时变电场。 明时变磁场可以产生时变电场。
场与波… 场与波
波:物质的运动形态,主要探讨波的研究方法论。电磁 物质的运动形态,主要探讨波的研究方法论。 运动形态 波工程主要包括电磁波的传播、辐射、导行和接收等。 波工程主要包括电磁波的传播、辐射、导行和接收等。 电磁波 如果电荷及电流均随时间改变, 如果电荷及电流均随时间改变,它们产生的电场及磁场也 是随时变化的,时变的电场与时变的磁场可以相互转化, 是随时变化的,时变的电场与时变的磁场可以相互转化,两者 不可分割,它们构成统一的时变电磁场 时变电磁场。 不可分割,它们构成统一的时变电磁场。时变电场与时变磁场 之间的相互转化作用,在空间形成了电磁波 电磁波。 之间的相互转化作用,在空间形成了电磁波。静电场与恒定磁 场相互无关、彼此独立,可以分别进行研究。因此, 场相互无关、彼此独立,可以分别进行研究。因此,本书先讨 论静电场和恒定磁场,然后再介绍时变电磁场。 论静电场和恒定磁场,然后再介绍时变电磁场。
场与媒质 当空间存在媒质时,在电磁场的作用下媒质中会发生极化 极化与 当空间存在媒质时,在电磁场的作用下媒质中会发生极化与磁 化现象,结果在媒质中又产生二次电场及磁场,从而改变了媒质中 现象,结果在媒质中又产生二次电场及磁场, 原先的场分布,这就是场与媒质的相互作用现象。 原先的场分布,这就是场与媒质的相互作用现象。为了研究方便起 相互作用现象 见,我们先介绍真空中的电磁场,然后再讨论媒质中的电磁场。 我们先介绍真空中的电磁场,然后再讨论媒质中的电磁场。 场与源 电荷及电流是产生电磁场惟一的源。至今, 电荷及电流是产生电磁场惟一的源。至今,人们尚未发现自 是产生电磁场惟一的源 然界中存在磁荷及磁流。然而, 然界中存在磁荷及磁流。然而,有时引入磁荷及磁流的概念是十 分有益的,但是,它们仅是假想的。 分有益的,但是,它们仅是假想的。研究场与源的关系是电磁理 论的基本问题之一。我们将要详述场与源, 论的基本问题之一。我们将要详述场与源,以及场与媒质之间的 关系,并且给予严格的数学描述。 关系,并且给予严格的数学描述。
重大突破 1873年英国科学家麦克斯韦(1831-1879) 1873年英国科学家麦克斯韦(1831-1879)提出了 年英国科学家麦克斯韦 位移电流的假设,认为时变电场可以产生时变磁场, 位移电流的假设,认为时变电场可以产生时变磁场,并 以严格数学方程描述了电磁场与波应该遵循的统一规律, 以严格数学方程描述了电磁场与波应该遵循的统一规律, 这就是著名的麦克斯韦方程。 这就是著名的麦克斯韦方程。该方程说明了时变电场可 以产生时变磁场, 以产生时变磁场,同时又表明时变磁场可以产生时变电 场,因此麦克斯韦预言电磁波的存在,后来在1887年被 因此麦克斯韦预言电磁波的存在,后来在1887年被 1887 德国物理学家赫兹 1857-1894)的实验证实。 赫兹( 德国物理学家赫兹(1857-1894)的实验证实。在这个 基础上,俄国的波波夫及意大利的马可尼于19世纪末先 基础上,俄国的波波夫及意大利的马可尼于19世纪末先 19 后发明了用电磁波作为媒体传输信息的技术。 后发明了用电磁波作为媒体传输信息的技术。
课程内容
课程是技术基础课, 课程是技术基础课,内容层次主要是基础理论 技术基础课 (电磁理论 和工程应用 电磁工程 两个方面; 电磁理论)和工程应用 电磁工程)两个方面 电磁理论 和工程应用(电磁工程 两个方面; 课程模块主要包括数学和物理基础、静态电磁 课程模块主要包括数学和物理基础、 时变电磁场和电磁波等; 场、时变电磁场和电磁波等; 课程名《电磁场与电磁波》 课程名《电磁场与电磁波》,包括电磁场和电 磁波两个模块; 磁波两个模块;
物质属性 电磁场与电磁波虽然不能亲眼所见, 电磁场与电磁波虽然不能亲眼所见,但是客观存在的一 种物质,因为它具有物质的两种重要属性:能量、动量和 种物质,因为它具有物质的两种重要属性:能量、动量和质 量。但是,电磁场与电磁波的质量极其微小,因此,通常仅 但是,电磁场与电磁波的质量极其微小,因此, 研究电磁场与电磁波的能量特性。 研究电磁场与电磁波的能量特性。 电磁场与电磁波既然是一种物质, 电磁场与电磁波既然是一种物质,它的存在和传播无需 依赖于任何媒质。在没有物质存在的真空环境中, 依赖于任何媒质。在没有物质存在的真空环境中,电磁场与 电磁波的存在和传播会感到更加“自由” 电磁波的存在和传播会感到更加“自由”。因此对于电磁场 与电磁波来说,真空环境通常被称为“自由空间” 与电磁波来说,真空环境通常被称为“自由空间”。
电磁场原理
Principles of Electromagnetic Fields
课程性质、定位
课程是工科电气工程专业的技术基础课, 课程是工科电气工程专业的技术基础课,是电 技术基础课 气自动化专业平台课程重要组成部分; 气自动化专业平台课程重要组成部分;
电磁场原理》 电 《电磁场原理》 气 《电路原理》 电路原理》 《电 》 电 子 《 电 》 《 电 》 信 《 息 《 原理》 原理》 》
课程内容
第一章 矢量分析-6 第二章 静电场 -10 第三章 恒定电场-4 第四章 恒定磁场 -10 第五章 时变电磁场 -12 第六章 电磁波 -8 第七章 导行电磁波 -8 第八章 电磁辐射与天线 -6
工程应用
静电复印、静电除尘以及静电喷漆等技术都是基于 静电复印、静电除尘以及静电喷漆等技术都是基于 以及静电喷漆 静电场对于带电粒子具有力的作用。 静电场对于带电粒子具有力的作用。 电磁铁、磁悬浮轴承以及磁悬浮列车等 以及磁悬浮列车 电磁铁 、 磁悬浮轴承 以及 磁悬浮列车等 , 都是利 用磁场力的作用。 用磁场力的作用。 当今的无线通信、广播、雷达、遥控遥测、 当今的无线通信、广播、雷达、遥控遥测、微波遥 无线通信 无线因特网、无线局域网、卫星定位以及 以及光纤通信 感、无线因特网、无线局域网、卫星定位以及光纤通信 等信息技术都是利用电磁波作为媒介传输信息的。 等信息技术都是利用电磁波作为媒介传输信息的。
电磁波
电磁波能量的应用, 电磁波能量的应用,如:微波炉; 微波炉; 电磁信息的应用,如以无线通信系统为例,说明 电磁信息的应用,如以无线通信系统为例, 电磁波的产生、传输、传播和接收过程, 电磁波的产生、传输、传播和接收过程,同时给出 相关的电磁理论; 相关的电磁理论;
参考书目
冯慈璋,马西奎. 《工程电磁场导论》
课程是电气工程师必须具备知识结构的有机组 成部分; 成部分; 工程
《电磁场原理》 电磁场原理》 《电磁 》 理论 《电 》
课程性质、定位
课程在电磁学基础上, 课程在电磁学基础上,进一步阐述宏观电磁现象的基本规 工程应用方面的基本知识 介绍其在工程应用方面的基本知识, 律,介绍其在工程应用方面的基本知识,实现对电工领域 中的电磁现象、电磁过程进行定性判断以及进行定量分析 定性判断以及进行 中的电磁现象、电磁过程进行定性判断以及进行定量分析 能力; 能力; 培养学生能应用电磁场的观点和方法分析电工领域中的电 磁现象与过程,其理论性和逻辑性强, 磁现象与过程,其理论性和逻辑性强,对培养学生正确的 思维方法和严谨的科学态度也大有帮助 和严谨的科学态度也大有帮助; 思维方法和严谨的科学态度也大有帮助; 课程关系到后续课程的学习,已广泛渗入到许多交叉领域、 课程关系到后续课程的学习,已广泛渗入到许多交叉领域、 信息学科和新兴学科,是学习《电机电磁场》 信息学科和新兴学科,是学习《电机电磁场》、《微波技 天线》等课程所必备的基础。 术》、《天线》等课程所必备的基础。
世界首辆载人高温超导磁悬浮试验车
磁 场 力 的 应 用 Stable! Stable!
西南交通大学应用超导研究所研制
反 射 定 律 的 应 用
B2 隐形轰炸机
Байду номын сангаасθi
θ i =θ r
θr
全
信 息 载 体 的 应 用
球
定 位
系
统
Global Positioning System(GPS)
电磁场
电阻模型:比较导线通直流和交流电流时, 电阻模型:比较导线通直流和交流电流时,导线 表现的电阻特性; 表现的电阻特性; 电感模型:感抗与频率成正比关系, 电感模型:感抗与频率成正比关系,实质电感也 随工作频率的不同而改变; 随工作频率的不同而改变; 平行板电容器电场力计算方法; 平行板电容器电场力计算方法; 电磁能量的传输过程。 电磁能量的传输过程。