数学分析ch14-1第一类曲线积分与第一类曲面积分

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数学分析课件第一型曲线积分

数学分析课件第一型曲线积分
保守力场与势函数是描述物体在力场中运动的数学工具。
详细描述
保守力场是指一种特殊的力场,其中存在一个势函数,使得力场沿任意路径的积分等于势函数在该路径起点和终 点的差值。这种力场的特点是,物体在其中运动时,其路径与起点无关,只与势函数有关。因此,保守力场与势 函数是描述物体在力场中运动的数学工具。
流量与流速场
速度场与线积分
总ห้องสมุดไป่ตู้词
速度场与线积分在物理中有着密切的联系,它们描述了物体 在空间中移动的规律。
详细描述
在物理中,速度场指的是物体在空间中移动的速度分布。线 积分则用于计算在给定路径上的速度场中,物体所经过的位 移量。因此,速度场与线积分共同描述了物体在空间中的运 动轨迹和规律。
保守力场与势函数
总结词
积分路径的无关性
曲线积分与路径无关的条 件
如果对于某个函数f(x,y),有 ∮L[Pdx+Qdy]=0,则称曲线积分 ∫[a,b]Pdx+Qdy与路径无关。
证明方法
通过构造一个新的函数F(x,y),并证明F(x,y) 满足偏微分方程组{∂F/∂y=Q, ∂F/∂x=-P},
从而证明曲线积分与路径无关。
总结词
流量与流速场是描述流体运动的数学工具。
详细描述
流量是指单位时间内流过某一截面的流体量,而流速场则描述了流体在空间中的流动速度分布。在流 体力学中,流速场和流量是描述流体运动的两个重要参数,它们之间存在密切的联系和相互影响。通 过对流速场和流量的研究,可以深入了解流体运动的规律和特性。
05
第一型曲线积分的性质 与定理
如果曲线由参数方程$x=x(t), y=y(t)$表示,其中$t$是参数,则该 曲线称为参数曲线。
参数的选择

曲线积分和曲面积分论文 (2)

曲线积分和曲面积分论文 (2)

曲线积分和曲面积分论文引言曲线积分和曲面积分是微积分中重要的概念,具有广泛的应用领域。

本论文旨在介绍曲线积分和曲面积分的概念和计算方法,并讨论在实际应用中的一些应用情况。

曲线积分在微积分中,曲线积分用于计算沿一条曲线的函数的积分。

曲线积分有两种类型:第一类是沿曲线的弧长对函数进行积分,称为第一类曲线积分,第二类是对曲线上的函数在曲线元素上积分,称为第二类曲线积分。

第一类曲线积分第一类曲线积分表示为:$$ \\int_C f(x, y) ds $$其中,f(f,f)是曲线上的函数,ff表示沿曲线元素的弧长。

计算第一类曲线积分的方法通常包括参数化曲线和坐标变换两种。

例如,计算函数f(f,f)=f2+f2在曲线 $C: x = \\cos(t), y = \\sin(t), 0 \\leq t \\leq 2\\pi$ 上的第一类曲线积分。

首先,通过参数化得到曲线的弧长元素:$$ ds = \\sqrt{\\left(\\frac{dx}{dt}\\right)^2 +\\left(\\frac{dy}{dt}\\right)^2} dt $$代入曲线方程得到:$$ ds = \\sqrt{\\left(-\\sin(t)\\right)^2 +\\left(\\cos(t)\\right)^2} dt = dt $$然后,将函数和弧长元素代入积分得到:$$ \\int_C f(x, y) ds = \\int_0^{2\\pi} (1) dt = 2\\pi $$第二类曲线积分第二类曲线积分表示为:$$ \\int_C \\mathbf{F} \\cdot d\\mathbf{r} $$其中,$\\mathbf{F}$ 是曲线上的向量函数,$d\\mathbf{r}$ 表示曲线元素。

计算第二类曲线积分的方法通常包括参数化曲线和曲线方程两种。

例如,计算向量函数 $\\mathbf{F}(x, y) = (x, y)$ 沿曲线 $C: x = \\cos(t), y = \\sin(t), 0 \\leq t \\leq 2\\pi$ 的第二类曲线积分。

曲线积分与曲面积分-第一类曲面积分

曲线积分与曲面积分-第一类曲面积分

D yz = {( y , z ) y ≤ R, 0 ≤ z ≤ H }.
o
x
Σ1 R y
dS dS = 2 I = ∫∫ 2 ∫∫ R2 + z 2 2 R +z Σ1 Σ
2 d S = 1 + x 2 + xz d y d z y
= 1+ ( = R
y R y
2 2 2
)2 + 0 d y d z
Σ
Σ1 Σ2
(3) 对称性:
对面积的曲面积分
∫∫ f ( x , y , z ) d S,
Σ
对称性的利用类似于三 重积分 .
如:若 f ( x , y , z ) 在 Σ 上连续, Σ 关于 yoz 面对称, 则 f ( x, y, z) = f ( x, y, z) 0, ∫∫ f ( x, y, z)d S = 2∫∫ f ( x, y, z)d S, f ( x, y, z) = f ( x, y, z) Σ
dS , 其中 ∑是介于平面 I = ∫∫ 2 2 2 x + y +z Σ
Σ = Σ1 + Σ 2
2 2
z = 0 , z = H 之间的圆柱面 x 2 + y 2 = R 2 .
解 (方法1)
Σ1 : x =
z
H
Σ2
R y ,
( y , z ) ∈ D yz
( y , z ) ∈ D yz
Σ 2 : x = R2 y 2 ,
∫∫ f ( x , y )dσ
D Ω
I是空间闭区域Ω→∫∫∫ f ( x , y , z )dv I是曲线 Γ → I是曲线 Σ →
∫ f ( x , y, z )ds

曲线积分和曲面积分

曲线积分和曲面积分

第八章 曲线积分和曲面积分我们前面已学过定积分和重积分,当一个函数定义在空间的曲线或曲面时,则要求我们计算曲线积分或曲面积分。

由于物理背景的不同,我们还须区别曲线或曲面的方向性,因此我们要分别研究两种不同类型的积分。

§1 第一型曲线积分与曲面积分1. 第一型曲线积分我们研究如下的一个理想问题,给定空间的一条曲线物体L ,L 上每点有线密度,现在我们要求它的质量。

我们对此问题作如下限制,设L 是空间的可求长曲线,端点为A 和B ,密度函数(,,)f x y z 在L 上定义。

为了求质量,象定积分一样,我们对L 作一分割,01,,,,(,1,2,,,)n j A A A A B A j n L ===L L 在上,这样我们就将L 分成n 小段,设每段的长度为j s V 。

在每段弧长上任取一点ξηςjjj(,,),作和式,1(,)nj jj j j f s ξης=∑V以此作为L 质量的近似值。

最后我们令1max{}0j j ns λ≤≤=→V ,即可得到L 质量的精确值M ,即,01lim (,)nj j j j j M f s λξης→==∑V由此我们可得到以下定义 定义设L 是空间可求长曲线,(,,)f x y z 在L 上连续,L 的两个端点为A,B ,依次用分点01,,,n A A A A B ==L 将L 分成n 小段。

每小段弧及弧长均记为j s V ,在j s V 上任取一点(,,)j j j j P ξης=,作和式,1(,)nj jj j j f s ξης=∑V如果当1max{}0j j ns λ≤≤=→V 时,上述和式的极限存在,且不依赖于L 的分法及j P 的选取,则称这一极限值为(,,)f x y z 。

在L 上的第一型曲线积分,记作(,,)Lf x y z ds ∫。

第一型曲线积分也有类似于定积分的一些性质,如关于被积函数的线性及关于曲线的可加性,它与定积分的一个差别是第一型曲线积分与曲线的方向无关。

曲线积分与曲面积分的概念与计算

曲线积分与曲面积分的概念与计算

曲线积分与曲面积分的概念与计算在数学中,曲线积分和曲面积分是两个重要的概念,用于描述曲线和曲面上的各种物理量的计算。

本文将详细介绍这两个概念的定义以及计算方法。

1. 曲线积分的概念与计算曲线积分用于计算曲线上的矢量场或标量场沿曲线的积分值,常用于求解沿路径的功、电磁感应等问题。

曲线积分可以分为第一类和第二类,下面将分别介绍。

1.1 第一类曲线积分第一类曲线积分可以用于计算矢量场沿曲线的积分值,其计算公式如下:∮C F·ds其中,C表示曲线,F表示矢量场,ds表示曲线C上的一小段投影长度,F·ds表示矢量场F与ds的点积。

要计算第一类曲线积分,首先需要确定曲线C的参数方程,并对其进行参数化。

然后,将参数方程代入上述公式,并对参数范围进行积分即可得到结果。

1.2 第二类曲线积分第二类曲线积分用于计算标量场沿曲线的积分值,其计算公式如下:∮C f ds其中,C表示曲线,f表示标量场,ds表示曲线C上的一小段投影长度。

要计算第二类曲线积分,同样需要确定曲线C的参数方程,并对其进行参数化。

然后,将参数方程代入上述公式,并对参数范围进行积分即可得到结果。

2. 曲面积分的概念与计算曲面积分用于计算曲面上的矢量场或标量场通过曲面的通量或质量的计算。

曲面积分同样可以分为第一类和第二类,下面将一一介绍。

2.1 第一类曲面积分第一类曲面积分用于计算矢量场通过曲面的通量,其计算公式如下:∬S F·dS其中,S表示曲面,F表示矢量场,dS表示曲面S上的一小块面积,F·dS表示矢量场F与dS的点积。

要计算第一类曲面积分,首先需要确定曲面S的参数方程,并对其进行参数化。

然后,将参数方程代入上述公式,并对参数范围进行积分即可得到结果。

2.2 第二类曲面积分第二类曲面积分用于计算标量场通过曲面的质量,其计算公式如下:∬S f dS其中,S表示曲面,f表示标量场,dS表示曲面S上的一小块面积。

第十四章曲线积分与曲面积分PPT课件

第十四章曲线积分与曲面积分PPT课件
第十四章 曲线积分与曲面积分
§14.1 曲线积分 §14.2 曲面积分
1
整体概况
概况一
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01
概况二
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02
概况三
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03
2
§14.1 曲线积分
• 一、第一型曲线积分
• 定义 设f (x, y)在 x y 平面上一条可求长曲线
• C ( A, B)有定义. 用任意分法 T 将曲线 C 依次
6
二、第二型曲线积分
• 定义 设f (x, y)在平面上有光滑曲线 C ( A, B)
• 有 小 弧定弧Ak义1AA0k在.A用1 ,x 任A轴1A意与2,分 y 轴法An上 T1A将的n,曲投A0线影A区,CAn依间B次.的设分长Ak(n带1 A个k的有
符号)分别为 x k 与y k .

Ak 1

• C ( A ,B )P d x Q d y u ( x 2 ,y 2 ) u ( x 1 ,y 1 ) u ( x ,y )( ( x x 1 2 ,,y y 1 2 ) )
16
§14.2 曲面积分
• 一、第一型曲面积分
定义 设函数 f(x,y,z)在光滑或逐片光滑的

分n
个小弧
A
0A
1
,A1A2,An1An.其中A0A,An B.
• 设它们的弧长分别为s1,,sn. 在小弧
• 上任取一点 Pk(k,k) k1,,n .作和数
n

f (k ,k )sk
(1)
k 1
3
• 令(T)ma s1 x , ,s0.若当 (T) 时0二元函数

数学分析ch14-1第一类曲线积分与第一类曲面积分

数学分析ch14-1第一类曲线积分与第一类曲面积分

弧段 Pi1Pi 上的振幅均小于 s 。于是成立
I
n
i 1
ti ti 1
f (x(i ), y(i ), z(i )) f (x(t), y(t), z(t))
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt s 。
s
s
从而得到
点 Pi (x(ti ), y(ti ), z(ti )) (i 1,2, , n 1) , 并 设 P0 ((x( ), y( ), z( )) 。记小弧段 Pi1Pi 的长度为 si ,那么它的弧长为
si
ti ti1
x2 (t) y2(t) z2(t)dt 。令
n
i 1
ti ti 1
f (x(i ), y(i ), z(i )) f (x(t), y(t), z(t))
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt s 。
s
s
从而得到
f (x, y, z)ds lim I 。 0 L
在 L 上的第一类曲线积分存在,且
f (x, y, z)ds
f (x(t), y(t), z(t))
x2(t) y2 (t) z2(t)dt 。
L
证记
I
f (x(t), y(t), z(t))
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt 。
作区间[, ] 的划分 P : t0 t1 t2 L tn ,在 L 上顺次插入分
为 f (x, y)ds 。
L
第一类曲线积分具有以下性质:
性质 1 (线性性)如果函数 f , g 在 L 上的第一类曲线积分存在,

曲面积分精解共14页word资料

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第一节 第一类曲面积分内容要点一、 第一类曲面积分的概念与性质定义1 设曲面∑是光滑的, 函数),,(z y x f 在∑上有界, 把∑任意分成n 小块i S ∆(i S ∆同时也表示第i 小块曲面的面积),在i S ∆上任取一点),,,(i i i ζηξ作乘积),,2,1(),,(n i S f i i i i Λ=∆⋅ζηξ并作和,),,(1∑=∆⋅ni i i i i S f ζηξ 如果当各小块曲面的直径的最大值0→λ时, 这和式的极限存在, 则称此极限值为),,(z y x f 在∑上第一类曲面积分或对面积的曲面积分,记为∑⎰⎰=→∑∆=ni i i i i S f dS z y x f 1),,(lim ),,(ζηξλ (4.2) 其中),,(z y x f 称为被积函数,∑称为积分曲面. 二、对面积的曲面积分的计算法.),(),(1)],(,,[),,(22⎰⎰⎰⎰++=∑xyD y x dxdy y x z y x z y x z y x f dS z y x f (4.3)例题选讲例1 计算曲面积分,⎰⎰∑zdS其中∑是球面2222a z y x =++被平面)0(a h h z <<=截出的顶部. 解 ∑的方程为.222y x a z --=∑在xOy 面上的投影区域:xy D {}.),(2222h a y x y x -≤+又,122222yx a a z z y x --=++利用极坐标故有⎰⎰⎰⎰-=∑xyD r a adxdy z dS 22 220202222r a rdr d ar a ardrd ha D xy-=-=⎰⎰⎰⎰-θθπ22022)(212h a r a In a -⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=π.2haaIn π=例2(E01)计算,)(⎰⎰∑++dS z y x 其中∑为平面5=+z y 被柱面2522=+y x 所截得的部分.解 积分曲面∑-=,5:y z 其投影域},25),({22≤+=y x y x D xy,2)1(011222dxdy dxdy dxdy z z dS y x =-++=++=故 ⎰⎰⎰⎰⎰⎰+=-++=++∑xyxy D D dxdy x dxdy y y x dS z y x )5(2)5(2)(.2125)cos 5(2520πθθπ=+=⎰⎰rdr r d例3(E02)计算,⎰⎰∑xyzdS 其中∑是由平面0,0,0===z y x 及1=++z y x 所围四面体的整个边界曲面.解 如图(见系统演示),.2341xyzdS xyzdS ⎪⎪⎪⎭⎫⎝⎛+++=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑∑∑注意到在321,,∑∑∑上,被积函数,0),,(==xyz z y x f 故上式右端前三项积分等于零. 在4∑上,,1y x z --=所以,3)1()1(112222=-+-+=++y x z z从而⎰⎰⎰⎰∑∑=4xyzdS xyzdS ⎰⎰--=xyD dxdy y x xy ,)1(3其中xy D 是4∑在xOy 面上的投影区域.=⎰⎰∑xyzdS ⎰⎰---=xdy y x y xdx 1010)1(3dx y y x x x-⎰⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=10103232)1(3dx x x ⎰-⋅=1036)1(3.1203)33(634312=-+-=⎰dx x x x x 例4计算,dS xyz ⎰⎰∑其中∑为抛物面).10(22≤≤+=z y x z解 根据抛物面22y x z +=对称性,及函数||xyz 关于yOz xOz 、坐标面对称,有dxdy y x y x xy xyzdS dS xyz xy D ⎰⎰⎰⎰⎰⎰'+++=∑=∑2222)2()2(1)(441⎰⎰⎰⎰+=+⋅=20125122220412sin 241sin cos 4ππdr r r tdt rdr r rt t r dt.420151254141512-=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎰du u u例5 计算,⎰⎰∑xdS 其中∑是圆柱面,122=+y x 平面2+=x z 及0=z 所围成的空间立体的表面.解 ,=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑+∑+∑∑321∑∑12,在xOy 面上得投影域.1:22≤+y x D xy于是⎰⎰⎰⎰∑==1,0xyD xdxdy xdS ⎰⎰⎰⎰∑=+=2,011xyD dxdy xxdS将)1:,(313223∑∑∑-±=x y 投影到zOx 面上,得投影域.10,11:+≤≤≤≤-x y x D xydxdz y y xxdS xdS xdS zxD z x ⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰++=∑+∑=∑221232313,12112211222π=-=-+=⎰⎰⎰⎰+-x D dz x xdxdz x x x xz所以 .00ππ=++=∑⎰⎰xdS例6(E03)计算 ,)(222⎰⎰∑++dS z y x ∑为内接于球面2222a z y x =++的八面体a z y x =++||||||表面.解 被积函数222),,(z y x z y x f ++=关于三个坐标面和原点均对称.积分曲面∑也具有对称性,故原积分⎰⎰⎰⎰∑∑=1,8其中),0,,(:1>=++∑z y x a z y x 1∑在xOy 面上的投影为,0:a x D xy ≤≤,0x a y -≤≤而,y x a z --=所以.3122dxdy dxdy z z dS y x =++=dS z y xdS z y x⎰⎰⎰⎰∑∑++=++1)(8)(222222dxdy y x a y x xy D 3])([8222⎰⎰--++=dy y x a y x dxxa a⎰⎰---++=022203])([8.324a =例7(E04)求球面2222a z y x =++含在圆柱体ax y x =+22内部的那部分面积.解 由对称性知,所求曲面面积A 是第一卦限上面积1A 的4倍.1A 的投影区域),0,(:22≥≤+y x ax y x D xy曲面方程,222y x a z --=故,122222yx a a z z y x --=++所以 ⎰⎰⎰⎰⎰⎰-=--=++=20cos 022222224414πθθa D D yxra rdr d a yx a adxdy dxdy z z A xyxy.42)1(sin 422202a a d a-=-=⎰πθθπ例8 设有一颗地球同步轨道卫星, 距地面的高度为36000=h km ,运行的角速度与地球自转的角速度相同. 试计算该通讯卫星的覆盖面积与地球表面积的比值(地球半径6400=R km).解 取地心为坐标原点,地心到通讯卫星重心的连线为z 轴,建立如图坐标系.卫星覆盖的曲面∑是上半球面倍半顶角为α的圆锥面所截得的部分. ∑的方程为,222y x R z --=它在xOy 面上的投影区域.sin :2222αR y x D xy ≤+于是通讯卫星的覆盖面积为).cos 1(22απ-=R A将h R R +=αcos 代入上式得 .21222h R h R h R R R A +⋅=⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=ππ 由此得这颗通讯卫星的覆盖面积与地球表面积之比为%.5.4242≈RAπ 由以上结果可知,卫星覆盖了全球三分之一以上的面积,故使用三颗相隔32π角度的通讯卫星就可以覆盖几乎地球全部表面. 课堂练习1.当∑是xOy 面内的一个闭区域时, 曲面积分⎰⎰∑dS z y x f ),,(与二重积分有什么关系?2.计算⎰⎰∑+dS y x )(22, 其中∑为锥面)(3222y x z +=被平面0=z 和3=z 所截得的部分..3. 求半径为a 的球的表面积.第二节 第二类曲面积分二、第二类曲面积分的概念与性质定义1 设∑为光滑的有向曲面, 其上任一点),,(z y x 处的单位法向量,cos cos cos k j i n ρρρργβα++= 又设k z y x R j z y x Q i z y x P z y x A ρρρϖ),,(),,(),,(),,(++=其中函数R Q P ,,在∑上有界, 则函数γβαcos cos cos R Q P n v ++=⋅ϖϖ则∑上的第一类曲面积分⎰⎰∑⋅dS n v ϖϖ.)cos cos cos (⎰⎰∑++=dS R Q P γβα (5.5)称为函数),,(z y x A ϖ在有向曲面∑上的第二类曲面积分.三、第二类曲面积分的计算法设光滑曲面∑:),(y x z z =,与平行于z 轴的直线至多交于一点,它在xOy 面上的投影区域为xy D , 则.⎰⎰⎰⎰±=∑yzD dxdy y x z y x R dxdy z y x R )],(,,[),,(. (5.9)上式右端取“+”号或“-”号要根据γ是锐角还是钝角而定. 例题选讲第二类曲面积分的计算法例1 (E01) 计算曲面积分,222⎰⎰∑++dxdy z dzdx y dydz x 其中∑是长方体}0,0,0|),,{(c z b y a x z y x ≤≤≤≤≤≤=Ω的整个表面的外侧.解 如图(见系统演示), 把有向曲面∑分成六部分.除43,∑∑外,其余四片曲面在yOz 面上的投影值为零,因此⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑+=34222dydz x dydz x dydz x .0222bc a dydz dydz a yzyzD D ⎰⎰⎰⎰=-=类似地可得,22ac b dzdx y ⎰⎰∑=.22ab c dxdy z =⎰⎰∑于是所求曲面积分为.)(abc c b a ++例2 (E02) 计算,⎰⎰∑xyzdxdy 其中∑是球面1222=++z y x 外侧在0,0≥≥y x 的部分.解 把∑分成1∑和2∑两部分,1:2211y x z --=∑,1:2222y x z ---=∑⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑+=12xyzdxdy xyzdxdy xyzdxdydxdy y x xy dxdy y x xy xyxyD D )1(12222------=⎰⎰⎰⎰dxdy y x xyxyD ⎰⎰--=2212利用极坐标.1521sin 222=-=⎰⎰θθrdrd r r xyD 例3 (E03) 计算,)(2⎰⎰∑-+zdxdy dydz x z 其中∑是旋转抛物面2/)(22y x z +=介于平面0=z 及2=z 之间的部分的下侧.解 .cos cos )(dS cos )()(222dxdy x z x z dydz x z ⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑+=+=+γαα 在曲面∑上,有.11cos cos x xz x -=-=-=γα ⎰⎰⎰⎰∑--+=-+∑dxdy z x x z zdxdy dydz x z ]))([()(22 dxdy y x x x y x xy D ⎰⎰⎭⎬⎫⎩⎨⎧+--⋅⎥⎦⎤⎢⎣⎡++-=)(21)()(412222.821cos )(212020222222πθθπ=⎪⎭⎫ ⎝⎛+=⎥⎦⎤⎢⎣⎡++=⎰⎰⎰⎰rdr r r d dxdy y x x xy D课堂练习1.当∑是xOy 面内的一个闭区域时, 曲面积分⎰⎰∑dxdy z y x f ),,(与二重积分有什么关系?2.计算曲面积分,⎰⎰∑++zdxdy ydzdx xdydz 其中∑为平面,0=x ,0=y 1=++z y x 所围成的空间区域的整个边界曲面的外侧.第三节 高斯公式 通量与散度内容要点 一、高斯公式定理1设空间闭区域Ω由分片光滑的闭曲面∑围成,函数),,(z y x P 、),,(z y x Q 、),,(z y x R 在Ω上具有一阶连续偏导数,则有公式⎰⎰⎰⎰⎰∑Ω++=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂Rdxdy Qdzdx Pdydz dv z R y Q x P (6.1)这里∑是Ω的整个边界曲面的外侧, γβαcos ,cos ,cos 是∑上点),,(z y x 处的法向量的方向余弦. (6.1)式称为高斯公式.若曲面∑与平行于坐标轴的直线的交点多余两个,可用光滑曲面将有界闭区域Ω分割成若干个小区域,使得围成每个小区域的闭曲面满足定理的条件,从而高斯公式仍是成立的.此外,根据两类曲面积分之间的关系,高斯公式也可表为.)cos cos cos (⎰⎰⎰⎰⎰∑Ω++=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂dS R Q P dv z R y Q x P γβα 二、通量与散度一般地,设有向量场k z y x R j z y x Q i z y x P z y x A ρρρρ),,(),,(),,(),,(++=,其中函数P 、Q 、R 有一阶连续偏导数,∑是场内的一片有向曲面,ορn 是曲面∑的单位法向量. 则沿曲面∑的第二类曲面积分⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑++=⋅=⋅=ΦRdxdy Qdzdx Pdydz S d n A S d A ρρρρρο称为向量场A ρ通过曲面∑流向指定侧的通量. 而zRy Q x P ∂∂+∂∂+∂∂ 称为向量场A ρ的散度,记为A div ϖ,即zR y Q x P A div ∂∂+∂∂+∂∂=ϖ. (6.5)例题选讲利用高斯公式计算例1(E01)计算曲面积分,)()(⎰⎰∑-+-xdydz z y dxdy y x 其中∑为柱面122=+y x 及平面3,0==z z 所围成的空间闭区域Ω的整个边界曲面的外侧(图10-6-2).解 ,)(x z y P -=,0=Q ,y x R -=,z y x P -=∂∂,0=∂∂y Q ,0=∂∂zR利用高斯公式,得原式=⎰⎰⎰Ω-dxdydz z y )((利用柱面坐标)⎰⎰⎰Ω-=dz rdrd z r θθ)sin (rdz z r dr d ⎰⎰⎰-=10320)sin (θθπ.29π-= 例2(E02)计算 ,)()(22⎰⎰∑-+-dxdy z x dzdx y z 其中∑为旋转抛物面221y x z --=在10≤≤z 部分的外侧.解 作辅助平面∑=1,0:z 则平面∑1与曲面∑围成空间有界闭区域,Ω 由高斯公式得⎰⎰∑-+-dxdy z x dzdx y z )()(22 ⎰⎰⎰⎰∑∑+∑-+---+-=11)()()()(2222dxdy z x dzdx y z dxdy z x dzdx y z⎰⎰⎰⎰⎰∑Ω---=1)()2(2dxdy z x dv⎰⎰⎰⎰⎰--=-xyD r d x rdz dr d σθπ22011022.434cos 0)1(42012212πππθθππ-=+-=⋅--=⎰⎰⎰rdr r d dr r r 例3(E03)计算,)cos cos cos (222⎰⎰∑++dS z y x γβα 其中∑为锥面222z y x =+)0(h z ≤≤, γβαcos ,cos ,cos 为此曲面外法线向量的方向余弦.解 补充平面),(:2221h y x h z ≤+=∑取1∑的上侧,则1∑+∑构成封闭曲面, 设其所围成空间区域为.Ω 于是⎰⎰∑+∑++1)cos cos cos (222dS z y x γβα ⎰⎰⎰Ω++=dv z y x )(2⎰⎰⎰+++=h y x D dz z y x dxdy xy22)(2⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰=-=--==+ππθ200422222.21)()(222h D D h yx h rdr r h d dxdy y x h zdz dxdy xyxy而 ⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑===++11,)cos cos cos (422222xyD h dxdy h dxdy z dS z y x πγβα故 .2121)cos cos cos (444222h h h dS z y x πππγβα-=-=++⎰⎰∑例4(E04)证明: 若∑为包围有界域Ω的光滑曲面, 则⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰Ω∑Ω⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+∂∂∂∂+∂∂∂∂-∂∂=∆dV z v z u y v y u x v x u dS n uvudV v 其中nu ∂∂为函数u 沿曲面∑的外法线方向的方向导数,u ,v 在Ω上具有一阶和二阶连续偏导数,符号222222zy x ∂∂+∂∂+∂∂=∆称为拉普拉斯算子. 这个公式称为格林第一公式.证 因为=∂∂n u γβαcos cos cos z u y u xu∂∂+∂∂+∂∂n u ρ⋅∇=,其中}cos ,cos ,{cos γβα=n ρ是∑在点),,(z y x 处 的外法线的方向余弦,于是⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑∑⋅∇=⋅∇=∂∂dS n u v dS n u v dS nuv)[()(ρρdS z u v y u v x u v ⎰⎰∑⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=γβαcos cos cos dv z u v z y u v y x u v x ⎰⎰⎰Ω⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂=.dv z v z u y v y u x v x u udv v ⎰⎰⎰⎰⎰⎰ΩΩ⎝⎛⎪⎭⎫∂∂∂∂+∂∂∂∂+∂∂∂∂+∆=将上式右端移至左端即得所要证明的等式. 通量与散度例5(E05)求向量场k z j y ix r ρρρρ++=的流量(1) 穿过圆锥)0(222h z z y x ≤≤≤+的底(向上); (2) 穿过此圆锥的侧表面(向外).解 设21,S S 及S 分别为此圆锥的面,侧面及全表面,则穿过全表面向外的流量Q ⎰⎰+⋅=S S d r ρρ⎰⎰⎰=Vdv r div ρ⎰⎰⎰=Vdv 3.3h π=(1) 穿过底面向上的流量1Q ⎰⎰+⋅=S S d r ρρ⎰⎰=≤+=hz z y x zdxdy 222⎰⎰≤+=222z y x hdxdy .3h π=(2) 穿过侧表面向外的流量2Q 1Q Q -=.0= 课堂练习1.利用高斯公式计算,)()()(222⎰⎰+-+-+-S dxdy xy z dzdx xz y dydz yz x其中+S 为球2222)()()(R c z b y a x =-+-+-面的外侧.第四节 斯托克斯公式 环流量与旋度斯托克斯公式是格林公式的推广,格林公式建立了平面区域上的二重积分与其边界曲线上的曲线积分之间的联系,而斯托克斯公式则建立了沿空间曲面∑的曲面积分与沿∑的边界曲线Γ的曲线积分之间的联系. 分布图示★ 斯托克斯公式★ 例1★ 例2★ 例3★ 空间曲线积分与路径无关的条件 ★ 三元函数的全微分求积 ★ 环流量与旋度★ 例4★ 例5★ 例6★ 斯托克斯公式的向量形式★ 向量微分算子 ★ 内容小结 ★课堂练习 ★ 习题11-7★返回内容要点一、斯托克斯公式定理1 设Γ为分段光滑的空间有向闭曲线,∑是以Γ为边界的分片光滑的有向曲面,Γ的正向与∑的侧符合右手规则,函数),,(),,,(),,,(z y x R z y x Q z y x P 在包含曲面∑在内的一个空间区域内具有一阶连续偏导数, 则有公式dxdy y P x Q dzdx x R z P dydz z Q y R ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂⎰⎰∑.⎰++=LRdz Qdy Pdx (7.1)公式(7.1)称为斯托克斯公式.为了便于记忆,斯托克斯公式常写成如下形式:⎰⎰⎰Γ∑++=∂∂∂∂∂∂Rdz Qdy Pdx RQ P zy x dxdydzdx dydz 利用两类曲面积分之间的关系,斯托克斯公式也可写成.cos cos cos ⎰⎰⎰Γ∑++=∂∂∂∂∂∂Rdz Qdy Pdx dS RQPzy x γβα二、空间曲线积分与路径无关的条件三、环流量与旋度 设向量场,),,(),,(),,(),,(k z y x R j z y x Q i z y x P z y x A ρρρρ++=则沿场A ρ中某一封闭的有向曲线C 上的曲线积分⎰++=ΓCRdz Qdy Pdx称为向量场A ρ沿曲线C 按所取方向的环流量. 而向量函数⎭⎬⎫⎩⎨⎧∂∂-∂∂∂∂-∂∂∂∂-∂∂y P x Q x R z P z Q y R ,, 称为向量场A ρ的旋度,记为A rot ρ,即.k y P x Q j x R z P i z Q y R A rot ρρρρ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂=旋度也可以写成如下便于记忆的形式:RQ Pz y x k j i A rot ∂∂∂∂∂∂=ρρρρ.四、向量微分算子:,k zj y i x ρρρ∂∂+∂∂+∂∂=∇例题选讲利用斯托克斯公式计算例1(E01)计算曲线积分,⎰Γ++ydz xdy zdx 其中Γ是平面1=++z y x 被三坐标面所截成的三角形的整个边界, 它的正向与这个三角形上侧的法向量之间符合右手规则.解 按斯托克斯公式,有,⎰⎰⎰∑++=++Γdxdy dzdx dydz ydz xdy zdx由于∑的法向量的三个方向余弦都为正,再由对称性知:,3⎰⎰⎰⎰=∑++xyD d dxdy dzdx dydz σ所以 .23=++⎰Γydz xdy zdx例2 计算曲线积分,)()()(222222dz y x dy x z dx z y -+-+-⎰Γ其中Γ是平面2/3=++z y x 截立方体:,10≤≤x ,10≤≤y 10≤≤z 的表面所得的接痕,从x 轴的正向看法,取逆时针方向.解 取∑为题设平面的上侧被Γ所围成部分,则该平面的法向量,3}3,1,1{=n ρ即,31cos cos cos ===λβα原式dS yx x y z y z y x z⎰⎰∑---∂∂∂∂∂∂=222222313131⎰⎰∑++-=dS z y x )(34.293322334-=-=∑⋅-=⎰⎰⎰⎰xyD dxdy dS 例3(E02)计算,)()()(222222⎰Γ+++++dz y x dy z x dx z y 式中Γ是).0,0(2,222222><<=+=++z R r rx y x Rx z y x此曲线是顺着如下方向前进的: 由它所包围在球面Rx z y x 2222=++上的最小区域保持在左方. 解 由斯托克斯公式,有原式⎰⎰∑-+-+-=dS y x x z z y ]cos )(cos )(cos )[(2γβαdS R z y x R y x z R x z y ⎰⎰∑⎥⎦⎤⎢⎣⎡-+-+⎪⎭⎫ ⎝⎛--=)()(1)( ⎰⎰∑-=dS y z )(2(利用对称性)⎰⎰⎰⎰∑=∑=dS R zdS γcos ..2222R r d R Rdxdy rx y x πσ==∑=⎰⎰⎰⎰≤+例4 求矢量场k z j xy i x A ρϖϖϖ222+-=在点()2,1,10M 处的散度及旋度.解 A div ρzA y A x A zy x ∂∂+∂∂+∂∂=z x x 2)2(2+-+=.2z =故0M A div ρ.4=A rot ρk y A x A j xA z A i z A y A x y zx x z ρρρ⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂-∂∂=k y j i ρρρ)02()00()00(--+-+-=.2k y ρ-= 故0M A rot ρ.2k ρ-= 例5(E03)设,32222yz xy y x u -+= 求grad u ; div(grad u );rot(grad u ). 解 gradu ⎭⎬⎫⎩⎨⎧∂∂∂∂∂∂=z u y u x u ,,}.6,4,2{yz xy xy -=div(gradu)⎭⎬⎫⎩⎨⎧∂-∂+∂∂+∂∂=z yz y xy x xy )6()4()2(y x y 642-+=).(4y x -=rot(gradu).,,222222⎭⎬⎫⎩⎨⎧∂∂∂-∂∂∂∂∂∂-∂∂∂∂∂∂-∂∂∂=x y u y x u z x u x z u y z u z y u 因为22232yz xy y x u -+=有二阶连续导数,故二阶混合偏导数与求导次序无关,故rot(gradu).0=注:一般地,如果u 是一单值函数,我们称向量场A ϖ=grad u 为势量场或保守场,而u 称为场A ϖ的势函数.例6(E04)设一刚体以等角速度k j i z y x ϖϖϖϖωωωω++=绕定轴L 旋转,求刚体内任意一点M 的线速度v ϖ的旋度.解 取定轴l 为z 轴,点M 的内径r ρOM =,k z j y i x ρρρ++=则点M 的线速度v ρr ρρ⨯=ωzy x kjiz y x ωωωρρρ=,)()()(k x y j z x i y z y x x z z y ρρρωωωωωω-+-+-=于是v ρrot xy z x y z z y x kj i y x x z z y ωωωωωω---∂∂∂∂∂∂=ρρρ)(2k j i z y x ρρρωωω++=.2ωρ=即速度场v ρ的旋等于角速度ωρ的 2 倍. 课堂练习1. 计算,)()()(222⎰-+-+-AmB dz xy z dy xz y dx yz x 其中AmB 是螺线πϕϕϕ2,sin ,cos h z a y a x ===从)0,0,(a A 到),0,(h a B 的一段曲线.2. 物体以一定的角速度ω依逆时针方向绕Oz 轴旋转, 求速度v ρ和加速度w ρ在空间点),,(z y x M 和已知时刻t 的散度和旋度.希望以上资料对你有所帮助,附励志名言3条: 1、宁可辛苦一阵子,不要苦一辈子。

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弧段 Pi1Pi 上的振幅均小于 s 。于是成立
I
n
i 1
ti ti 1
f (x(i ), y(i ), z(i )) f (x(t), y(t), z(t))
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt s 。
s
s
从而得到
n
(i ,i , i )si 。
i 1
当对 L 的分割越来越细时,这个近似值的极限就是 L 的质量。
利用这一思想我们引入第一类曲线积分的概念。
定义 14.1.1 设 L 是空间 R3 上一条可求长的连续曲线,其端点 为 A 和 B ,函数 f (x, y, z) 在 L 上有界。令 A P0 , B Pn 。在 L 上从 A 到 B 顺 序地插入分点 P1, P2 ,, Pn1 ,再分别在每个小弧段 Pi1Pi 上任取一点 (i ,i , i ) ,并记第 i 个小弧段 Pi1Pi 的长度为 si ( i 1,2,, n ),作和式
LL即来自nLf (x, y, z)ds
lim 0
i 1
f (i ,i , i
) si

其中 f (x, y, z) 称为被积函数, L 称为积分路径。
这样,本节一开始所要求的曲线 L 质量就可表为
M (x, y, z)ds 。
L
在平面情形下,函数 f (x, y) 在平面曲线 L 上的第一类曲线积分记
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt s 。
s
s
从而得到
f (x, y, z)ds lim I 。 0 L
设 L 的弧长为 s 。由于 f (x, y, z) 在紧集 L 上连续,因此一致连续。
所以对任意给定的正数 ,当 max ( si )充分小时, f (x, y, z) 在每个
第十四章 曲线积分、曲面积分与场论
§1 第一类曲线积分与第一类曲面积分
第一类曲线积分
设 一 条 具 有 质 量 的 空 间 曲 线 L 上 任 一 点 (x, y,z) 处 的 线 密 度 为 (x, y, z) 。将 L 分成 n 个小曲线段 Li (i 1,2,, n ),并在 Li 上任取一点 (i ,i , i ) ,那么当每个 Li 的长度 si 都很小时, Li 的质量就近似地等于 (i ,i , i )si ,于是整条 L 的质量就近似地等于
这两条曲线在 Q 点的切向量分别为
ru
(u0 , v0
)
x u
(u0 , v0
)i
y u
(u0 , v0
)
j
z u
(u0 , v0
)k

rv
(u0
, v0
)
x v
(u0
, v0
)i
y v
(u0
, v0
)
j
z v
(u0
, v0
)k

先看一下这个假设的几何意义:对曲面上任一点
Q(x0 , y0 , z0 ) ( x0 x(u0 , v0 ), y0 y(u0 , v0 ), z0 z(u0 , v0 ) ), 曲线 r(u, v0 ) x(u, v0 )i y(u, v0 ) j z(u, v0 )k 就是曲面上过 Q 点的 u 曲线; 曲线 r(u0 , v) x(u0 , v)i y(u0 , v) j z(u0 , v)k 就是曲面上过 Q 点的 v 曲线。
成的过 Q 点的平面就是曲面∑在Q 点的切平面,向量
ru (u0 , v0 ) rv (u0 , v0 )
就是曲面∑在Q 点的法向量,它的模长
ru (u0 ,v0 ) rv (u0 ,v0 )
就是切平面上以 ru (u0 , v0 ) 和 rv (u0 , v0 ) 为邻边的平行四边形的面积。
现在利用微元法来计算曲面∑的面积。
解 由题意, L 在 (x, y, z) 点的线密度为
(x, y, z)
k
k,
x 2 y 2 z 2 2 e2t
其中 k 为常数。由 (1,0,1) 1得 k 2 ,所以 (x, y, z) e2t 。因此
M (x, y, z)ds e1 2t 3etdt 3 1et dt 3(1 e1) 。
设 L 的弧长为 s 。由于 f (x, y, z) 在紧集 L 上连续,因此一致连续。
所以对任意给定的正数 ,当 max ( si )充分小时, f (x, y, z) 在每个
弧段 Pi1Pi 上的振幅均小于 s 。于是成立
I
n
i 1
ti ti 1
f (x(i ), y(i ), z(i )) f (x(t), y(t), z(t))
x x u v
J
y
u
y
v
z z
u v
满秩,则曲面∑是光滑的。
先看一下这个假设的几何意义:对曲面上任一点
Q(x0 , y0 , z0 ) ( x0 x(u0 , v0 ), y0 y(u0 , v0 ), z0 z(u0 , v0 ) ), 曲线 r(u, v0 ) x(u, v0 )i y(u, v0 ) j z(u, v0 )k 就是曲面上过 Q 点的 u 曲线; 曲线 r(u0 , v) x(u0 , v)i y(u0 , v) j z(u0 , v)k 就是曲面上过 Q 点的 v 曲线。
Pn (x( ), y( ), z( )) 。记小弧段 Pi1Pi 的长度为 si ,那么它的弧长为
si
ti ti1
x2 (t) y2(t) z2(t)dt 。令
n
f (x(i ), y(i ), z(i ))si , i 1
其中 (x(i ), y(i ), z(i )) 为弧段 Pi1Pi 上任意一点。那么
它在每点的线密度与该点到原点的距离的平方成反比,而且在点 (1,0,1)处的线密度为 1。求它的质量 M。
例 14.1.2 已知一条非均匀金属线 L 的方程为 x et cost, y et sin t, z et , 0 t 1 ,
它在每点的线密度与该点到原点的距离的平方成反比,而且在点 (1,0,1)处的线密度为 1。求它的质量 M。
L
证记
I
f (x(t), y(t), z(t))
x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt 。
作区间[, ] 的划分 P : t0 t1 t2 tn ,在 L 上顺次插入分
点 Pi (x(ti ), y(ti ), z(ti )) (i 1,2,, n 1) , 并 设 P0 (x(), y(), z()) ,
解 由对称性得
x2ds y2ds z2ds 1 (x2 y2 z2 )ds 。
L
L
L
3L
由于在 L 上成立 x2 y2 z2 a2 ,且 L 是一个半径为 a 的圆周,因此
同理
(x2 y2 z2 )ds a2ds a2 ds 2πa3 。
L
L
L
于是
L
xds
L
yds
Q1 (x(u0 ,v0 ), y(u0 ,v0 ), z(u0 ,v0 )); Q2 (x(u0 u,v0 ), y(u0 u,v0 ), z(u0 u,v0 )); Q3 (x(u0 u,v0 v), y(u0 u,v0 v), z(u0 u,v0 v)); Q4 (x(u0 ,v0 v), y(u0 ,v0 v), z(u0 ,v0 v))。
s x2 (t) y2 (t) z2 (t)dt 。
定理 14.1.1 设 L 为光滑曲线,函数 f (x, y, z) 在 L 上连续。则 f (x, y, z)
在 L 上的第一类曲线积分存在,且
f (x, y, z)ds
f (x(t), y(t), z(t))
x2(t) y2 (t) z2(t)dt 。
I
n
f (x(i ), y(i ), z(i )) si f (x(t), y(t), z(t))
x2(t) y2(t) z2(t)dt
i 1
n
i 1
ti
ti 1
f
( x(i
),
y(i ),
z(i
))
f
(x(t),
y(t),
z(t))
x2(t) y2(t) z2(t)dt 。
AB
线段 OB 的方程为 y 0, 0 x a ,所以
A
e x2 y2 ds a ex dx ea 1。 0
a
OB
因此
I 2(ea 1) a ea 。
4
O
B
x
图14.1.2
例 14.1.2 已知一条非均匀金属线 L 的方程为 x et cost, y et sin t, z et , 0 t 1 ,
n
f (i ,i , i )si 。
i 1
如果当所有小弧段的最大长度 趋于零时,这个和式的极限存在,且 极限值与分点{Pi} 的取法及弧段 Pi1Pi 上的点 (i ,i , i ) 的取法无关,则称 这个极限值为 f (x, y, z) 在曲线 L 上的第一类曲线积分,记为
f (x, y, z)ds 或 f (P)ds 。
0
0
L
例 14.1.3 计算 I (x2 y2 2z)ds ,其中 L 为球面 x2 y2 z2 a 2
L
和平面 x y z 0 的交线。
例 14.1.3 计算 I (x2 y2 2z)ds ,其中 L 为球面 x2 y2 z2 a 2
L
和平面 x y z 0 的交线。
先考察 D 中一个小矩形 ,它的四个顶点为 P1 (u0 , v0 ), P2 (u0 u, v0 ), P3 (u0 u, v0 v), P4 (u0 , v0 v) 。
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