单光纤光栅实现窄带全光纤反射器的分析
光纤光栅的原理以及在电力系统中的运用
光纤光栅的原理以及在电力系统中的运用1.光纤光栅的原理光纤布拉格光栅（简称FBG）是在单模光纤的纤芯内通过紫外刻写技术在光纤上产生周期性折射率的调制而形成的一种全光纤器件(图1）。
图1 光纤光栅制备当宽带光波通过光纤光栅时，对满足Bragg条件的入射光产生强烈的发射，并沿原传输光纤返回，而其他波长的光波可以无损耗的通过。
透射过去的其他波长光波可以继续传输给其他具有不同中心波长的光纤光栅阵列，其中相应中心波长的窄带光系列将被逐一发射，全部沿原传输光纤返回，由此可实现多个光纤光栅传感器的波分复用，实现分布式测量。
光纤光栅反射的中心波长由光栅周期决定，反射光谱如图2所示；当外界物理量引起光栅周期改变时，反射光谱中心波长随之变化，由此光纤光栅可以作为传感元件。
光纤光栅可以串联或并联，通过解调仪进行解调。
图2光纤光栅反射谱光纤光栅反射的中心发射波长值随光纤光栅所受环境温度和应力的变化而变化，并具有一定良好的线性关系。
同时光纤光栅温度/应变传感器是以光的波长为最小计量单位的，而目前对光纤光栅Bragg波长移动的探测达到了pm量级的高分辨率，因而具有测量灵敏度高的特点，而且只需要探测到光纤中光栅波长分布图中波峰的准确位置，与光强无关，对光强的波动不敏感，比一般的光纤传感器具有更高的抗干扰能力。
使用光纤布拉格光栅这一光纤传感技术来实现输电线杆塔倾斜、舞动、覆冰、负荷监测温度对比等状态监测时，利用光纤布拉格光栅上应力变化引起的波长位移信息，得到光栅所感应到的应力变化信息，从而对应得到杆塔的倾斜状态信息，实现对杆塔倾斜状态的检测。
为了使光纤布拉格光栅能够准确地反映输电线杆塔的倾斜状态变化，必须使光纤布拉格光栅与杆塔同步变形。
所以需要对光栅进行封装，即用金属材料对光栅进行封装，使得金属封装所感应的应力变化能够反应在光栅上。
为了使封装以后的传感器更加方便地固定在输电线塔杆的表面，在金属封装的两端各留钻孔，这样可以用螺母将封装好的光栅固定在输电线杆塔的表面，而且能够保证两者之间同步变形，使得有效地实现倾斜监测成为可能。
光纤光栅的特性分析
一、 实验要求对光纤光栅进行特性分析；分析，光栅长度、分层数、谱宽等参数对反射光谱的影响； 利用MATLAB 进行程序设计，通过软件仿真的形式实现二、 实验原理光纤光栅是利用光纤中的光敏性而制成的。
光敏性是指当外界入射的紫外光照射到纤芯中掺锗的光纤时，光纤的折射率将随光强而发生永久性改变。
人们利用这种效层内折射率看成不变利用00exp()0=0exp()i i LAYER i i jk n d Mjk n d ⎛⎫⎪-⎝⎭。
最后利用矩阵的叠成得到光纤光栅总的传输矩阵应可在几厘米之内写入折射率分布光栅，称为光纤光栅。
光纤光栅最显著的优点是插入损耗低，结构简单，便于与光纤耦合，而且它具有高波长选择性。
光纤光栅有很多种分析法，但目前技术都不太理想。
由于反射率是反映光纤光栅特性的一个重要参数。
这里利用分层的思想将光纤光栅分层处理，每一层看做折射率n 恒定不变，层与层之间折射率不同利用，n n n n i ji j INTERFACE i ji j n n M n n +-⎛⎫=⎪-+⎝⎭11122122M M M M ⎛⎫⎪⎝⎭。
光纤光栅的反射系数()()121111r E z M E z M -+==，反射率R=2r 。
根据不同的入射光波长有不同的反射率，最后绘出反射率与入射光波长的图谱。
以此实现对光纤光栅的特性分析。
三、 实验方案 我们取得是48.645*10^(-4)的光纤长度，15000的分层数，350个点。
1、程序：clear; nn=15000;a=48.636*10^(-4)/nn; di=a; i=1;for z=0:a:48.636*10^(-4)n(i)=1.452+0.75*10^(-3)*((sin(pi*z/(535*10^(-9))))^2); i=i+1; endwl=1.5541*10^(-6); t=1;for k0=1550*10^(-9):0.02*10^(-9):1557*10^(-9) M=[1 0;0 1];for i=1:1:nnM1=[n(i)+n(i+1),n(i)-n(i+1);n(i)-n(i+1),n(i)+n(i+1)]/(2*n(i));M2=[exp(j*((2*pi)/k0*n(i)*di)),0;0,exp(j*(-1)*(2*pi)/k0*n(i)*di)];M=M*M2*M1;endr=M(2,1)/M(1,1);R(t)=(abs(r))^2;t=t+1;endplot(R)2、结果截图：图一、按步进画图的结果图二、按波长画图的结果四、 数据分析通过对参数的修改我们可得到以下结论： 1.反射率与光栅长度的关系反射率是光纤光栅的一个重要参数2.14和2.15直接描述了反射率R 和光栅长度L 的关系。
光通信中的光纤光栅技术
光通信中的光纤光栅技术光通信发展至今已有数十年的历史，伴随着技术的不断进步，光通信系统的带宽逐渐加大，距离变得更远。
在这个过程中，光纤光栅技术（Fiber Bragg Grating，FBG）应运而生，成为实现光通信高效稳定传输的重要手段之一。
本文将从光纤光栅技术的原理、制备和应用等方面进行分析探讨。
一、光纤光栅技术的原理光纤光栅技术是一种光纤传感技术，基于Bragg衍射原理实现。
Bragg衍射原理是指当光波垂直入射到一个具有等间隔折射率变化的介质中时，在该介质内部会发生衍射现象。
此时，入射光波的一部分将被反射回来，反射光波与入射光波形成了一条干涉光路，呈现出若干个互相衬托的衍射峰，这些峰的形成与介质参数的均匀性有关。
在光纤光栅的情景中，光纤轴向周期性发生折射率的变化，形成了光栅的结构。
当光波进入光栅结构后，其中一部分光波将被反射回来，其反射光波的频率满足：λB=2neΛ其中，λB为Bragg衍射波长，ne为折射率，Λ为光栅垂直于光纤轴向的周期。
这种原理下，可以通过微调光栅的周期、折射率的变化及光栅长度，通过制备FBG，将其应用于光通信技术中。
二、光纤光栅技术的制备FBG的制备需要先制备光栅。
制备光栅的方法主要有两种，一种是光刻法，另一种是相机法。
光刻法制备FBG：使用光刻技术，在光学玻璃片表面形成光刻胶图案，然后通过电子束曝光、显影、重复处理，形成光栅。
相机法制备FBG：使用激光将光栅图案投影到硅片上，再通过化学腐蚀方式取下硅片表面非光栅部分来制得光栅。
制备好的光栅需要粘在光纤的端面或裸露部位，然后在光栅表面对准波长和幅值调节等进行校准，形成FBG。
三、光纤光栅技术的应用1. 光通信光栅的反射波长可以通过不同波长的传输来进行制备，这样可以实现在光通信系统中的复用。
同样，FBG技术也可以实现线性、瞬态及非线性光学特性的研究。
2. 压力、温度等环境监测FBG结构在纤维力学传感中可使用。
比如，在火山岩浆或区域板块中进行温度或压力的监测。
光纤布拉格光栅(FBG)
多功能FBG
研发具有多参量感知能力 的FBG，如同时感知温度 和应变，提高FBG在实际 应用中的多功能性。
耐久性和稳定性
提高FBG的长期稳定性和 耐久性，使其在恶劣环境 下仍能保持可靠的传感性 能。
FBG在物联网领域的应用前景
智能交通
工业自动化
利用FBG传感器监测道路状况、车辆 速度和流量等信息，提高交通管理效 率和安全性。
光纤布拉格光栅(FBG)
contents
目录
• 引言 • FBG的基本原理 • FBG的制造工艺 • FBG的应用案例 • FBG的未来发展与挑战 • 结论
01 引言
FBG的定义与特性
定义
光纤布拉格光栅是一种特殊的光纤结 构，通过在光纤中产生周期性的折射 率变化，实现对特定波长光的反射。
特性
FBG具有窄带反射特性，反射光谱范 围窄、精度高、稳定性好，且易于与 光纤系统集成，适用于长距离、高可 靠性的光信号传输和传感应用。
写入技术
目前最常用的写入技术是 采用紫外激光干涉法，通 过在光纤上产生干涉图案 来形成光栅。
写入速度与精度
提高写入速度和精度是关 键技术难点，这有助于提 高生产效率和降低成本。
FBG的性能参数与测试方法
性能参数
01
光纤布拉格光栅的性能参数包括反射光谱、温度稳定性、机械
稳定性等。
测试方法
02
对光纤布拉格光栅的性能参数进行测试，可以采用光谱分析仪、
优势
FBG具有高灵敏度、高精度、抗电磁干扰等优势，使其在许多领域 中成为理想的选择。
未来发展前景
随着科技的不断发展，FBG的应用前景将更加广阔，其在各个领域 中的价值也将得到更充分的体现。
FBG的未来发展方向与挑战
光纤光栅虚拟实验报告
一、实验目的1. 理解光纤光栅的基本原理和特性。
2. 学习光纤光栅在光学通信系统中的应用。
3. 通过虚拟实验，掌握光纤光栅的测试方法。
4. 提高对光纤光栅技术在实际工程中应用的理解。
二、实验原理光纤光栅是一种在光纤中引入周期性折射率分布结构的光学元件，其主要原理是利用光在光纤中的全反射和干涉现象。
当光波在光纤中传播时，如果入射角大于临界角，光波将在光纤内发生全反射。
当光波在光纤中传播一段距离后，反射光波与入射光波之间发生干涉，形成特定的干涉条纹。
通过改变光纤的折射率分布，可以实现对光波波长的选择和调节。
光纤光栅具有以下特性：1. 带宽窄，频率分辨率高。
2. 选择性好，抗干扰能力强。
3. 稳定性好，寿命长。
4. 可集成化，易于与光纤通信系统结合。
三、实验仪器1. 光纤光栅仿真软件（如FiberSim、OptiSystem等）。
2. 光纤通信系统仿真软件（如OPNet、NS2等）。
四、实验步骤1. 光纤光栅结构设计使用光纤光栅仿真软件，根据实验需求设计光纤光栅的结构参数，如周期长度、纤芯直径、折射率分布等。
2. 光纤光栅性能分析在仿真软件中，对设计的光纤光栅进行性能分析，包括反射率、透射率、带宽、选择性和稳定性等参数。
3. 光纤通信系统仿真将设计的光纤光栅集成到光纤通信系统中，进行系统仿真。
主要分析系统性能，如误码率、信噪比等。
4. 实验结果分析对实验结果进行分析，验证光纤光栅在光纤通信系统中的应用效果。
五、实验结果与分析1. 光纤光栅结构设计设计了一种周期长度为10μm，纤芯直径为50μm，折射率分布为周期性变化的三角形光纤光栅。
2. 光纤光栅性能分析仿真结果显示，该光纤光栅的反射率为99.9%，透射率为0.1%，带宽为100nm，选择性为±0.1nm，稳定性良好。
3. 光纤通信系统仿真将设计的光纤光栅集成到光纤通信系统中，仿真结果显示，系统误码率为10^-9，信噪比为20dB，满足实际应用需求。
光纤光栅技术简介
光纤光栅技术简介1.1光纤光栅传感原理光纤的材料为石英，由纤芯、包层和涂覆层（树脂涂层）构成，单模光纤纤芯直径一般为4um～10um，包层直径一般为125um。
光纤光栅技术于1978年问世，当用紫外激光光束照射光纤，被照射区间段纤芯的折射率将发生周期性的变化，称此折射率变化区域为空间相位光栅（空间相位周期性分布的光栅），其实质类似一个窄带滤波器或反射镜，对入射的宽带光进行选择性反射，反射一个中心波长与光栅区调制相位相匹配的窄带光（带宽通常约为0.1～0.5nm），如图1所示。
反射光波的中心波长（布拉格波长）满足布拉格定律：其中，n为光栅的有效折射率（折射率调制幅度大小的平均效应），Λ为光栅条纹周期（折射率调制的空间周期），布拉格波长与n、Λ成正比。
光纤光栅中心波长与温度和应变的关系为：Page 1 of 21.2 光纤光栅测温原理温度测量：由于热胀冷缩Λ会发生变化，由于热光效应n 会发生变化，通过监测光栅反射光的波长变化，就可以知道光栅处的温度场变化。
在无应变的影响下，光纤布拉格光栅温度变化作用下的波长变化数学表达式为：TB B Δ×+=Δ)(ξαλλ其中：α — 光纤的热膨胀系数，一般为0.55×10-6/℃；ξ — 光ΔT — 纤光栅的热光系数，常温下约6.3×10-6/℃；温度变化可以看出，光纤光栅对温度的传感特性系数基本上为一与材料系数相关的常数，这就从理论上保证了光纤光栅作为温度传感器有很好的线性输出。
1.3 FBG 监测的特点z 抗干扰能力强：光纤只传光，不导电，不受电磁场的作用，在其中传输的光信号不受电磁场的影响，对电磁干扰、工业干扰有很强的抵御能力； z 被动光器件，监测现场无需供电，本质安全；z 单根光纤集传感与传输一体化，节约成本；z 全天候不间断在线监测，从根本上杜绝人员疏忽导致的事故 ；z 传感器设计采用了优异的封装 ，防腐防潮，适宜于多尘和含有腐蚀性物质的空气中；z 施工方便，潜在故障点大大低于传统技术，可维护性强；z 准分布式监测系统，因为光纤布喇格光栅分布式传感系统难以做到连续分布，而是点式分布，但布喇格光栅的长度可以做到毫米量级，实际应用的空间分辨率高于基于时域技术的连续分布系统。
光纤光栅结构
光纤光栅结构
光纤光栅结构：光纤纤芯、光纤包层、外包层以及折射率周期变化;它们是构造光纤光栅的主要结构。
光纤光栅的原理：光纤光栅是通过光敏性材料将外界射入光纤内部的光线与内部的纤芯所含有的离子混杂，发生互相作用，使患上光纤线芯产生折射，致使其折射的变化周期有了波动(或者呈规律性波动，或者呈不规律性波动)，在光纤光栅的内部构成1个相对于而言的栅位，使其充当1个狭小的滤光器或者者反射器，至于究竟是反射器仍是滤光器，这要取决于这个窄带究竟起的是投射仍是反射的作用。
光纤光栅是1种通过必定法子使光纤纤芯的折射率产生轴向周期性调制而构成的衍射光栅，是1种无源滤波器件。
因为光栅光纤拥有体积小、熔接消耗小、全兼容于光纤、能埋入智能材料等优点，并且其谐振波长对于温度、应变、折射率、浓度等外界环境的变化比较敏感，因而在光纤通讯以及传感领域患上到了广泛的利用。
单频窄线宽光纤激光器研究
高质量种子源光纤激光器技术发展与研究现状连续光种子源光纤激光器的性能决定了高功率全光纤MOPA激光系统的激光输出光谱、线宽和频率稳定性等特性。
作为高质量的种子光源必须首先具有窄线宽、高稳定性和高信噪比，然后再追求可以满足不同应用需要的其他功能特性，如波长可调谐、单/双波长可切换以及双波长间隔可调谐等。
在过去的二十多年时间里，研究者们一直在寻求可以实现单频窄线宽激光输出的方法，也陆续提出了基于不同技术的单频窄线宽光纤激光器，尤其是在1.5μm波段的掺铒光纤激光器，因为其所在波段为光纤通信低损耗窗口，考虑到长距离通信和传感的需求，对于激光输出相干特性要求很高，需要激光具有较窄的线宽，使得掺铒光纤激光器在窄线宽方面发展比较迅速，线宽也达到了kHz量级的水平。
在近几年，研究者们开始对具有不同性能的单频窄线宽光纤激光器进行研究，也开始不断追求输出激光的高稳定性和高信噪比等特性。
1.1单频窄线宽光纤激光器研究与发展早在1986年，Jauncey等人就已经提出了窄线宽的概念，他们使用掺钕光纤结合光纤Bragg光栅在1084nm处得到了激光输出，经过使用Fourier转换Michelson干涉仪测量，得到激光输出线宽为16GHz；然而，由于只是使用了线腔结构，腔长较长，激光器没有实现单频运转。
直到1990年，Iwatsuki才首次真正地得到了单频窄线宽的激光输出，使用的是环形腔结构，配合一个1 nm谱宽带通滤波器，使用15m长掺饵光纤作为增益介质，成功得到了单频激光输出，并且首次使用延迟自外差干涉仪(Delayed Self-Heterodyne Interferometer, DSHI)对激光线宽进行了测量，线宽达到1.4 kHz，是截至当时线宽最窄的激光器，而且该激光器还提供2.8nm的波长可调谐范围。
1991年，Gowle等人提出了一种新型的环行腔光纤激光器，通过使用分布Bragg反射镜作为波长初选滤波器，在1552nm波长处得到了稳定的单频激光输出，使用延迟自外差法测量得到激光线宽小于10 Hz，测量分辨率受限于使用的25km延迟线长度。
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第32卷第3期 光电工程 Vol.32,No.3 2005年3月 Opto-Electronic Engineering March,2005
文章编号：1003-501X(2005)03-0089-04 单光纤光栅实现窄带全光纤反射器的分析
鲁怀伟1,2，章宝歌2，周 玲2，罗冠炜1 (1.兰州交通大学 数理与软件工程学院，甘肃 兰州 730070； 2. 兰州交通大学 光电技术与智能控制教育部重点实验室，甘肃 兰州730070)
摘要：提出了一种由单个光纤光栅和一个光纤方向耦合器组成的新型全光纤反射器，推导出了当光栅为均匀Bragg光栅、器件任意端口输入时,任何一端口的输出解析式。分析表明器件具有法布里－珀罗腔干涉仪的特点，耦合器的耦合比系数类似于法布里－珀罗腔的反射率, 耦合比系数越大,输出光谱半高全宽度(FWHM)越窄, 消光比越好。当耦合比系数大于0.8时，FWHM可以窄到0.02nm，消光比大于0.9。如果光栅是“强”耦合,器件具有均匀分布的多通道梳状输出特性；光栅为“弱”耦合时，则能实现FWHM小于0.02nm的单频输出。器件只需单个光栅，克服了制作两个完全相同光栅的困难。 关键词：光纤反射器；方向耦合器；光纤光栅；谱线宽度 中图分类号：TN253 文献标识码：A Analysis on all-fiber narrow bandwidth reflector using single fiber Bragg grating
LU Huai-wei1,2, ZHANG Bao-ge2,ZHOU Ling2, LUO Guan-wei1 (1. School of Mathematics, Physics and software Engineering, Lanzhou Jiaotong University, Lanzhou 730070, China；2. Key Laboratory of Opto-Electronic Technology and Intelligent Control (Ministry of Education), Lanzhou Jiaotong University, Lanzhou 730070, China)
Abstract：A novel all-fiber reflector composed of single Bragg grating and a fiber directional coupler is proposed. For the case of uniform fiber Bragg grating with input from an grating arm, an analytical formulation of the output at any arm has been derived. The analysis shows that the reflection spectrum is the multiple beams interference, and the coupling ratio is similar to the reflection coefficient of Fabry-Perot cavity. The larger the ratio is, the finer the extinction ratio(Er) is and the narrower the full-width at half maximum (FWHM) will be. When the ratio is greater than 0.8, the FWHM can be narrowed down to 0.02nm and the extinction ratio will be more than 0.9. If grating is "strongly" coupled, the device features multi-channel comb output with uniform distribution. When grating is "weakly" coupled, then single frequency output with a FWHM less than 0.02nm can be obtained. The device only needs one single grating so the difficulties in making two entirely identical gratings disappear. Key words：Optical fiber reflectors；Directional coupler；Optical fiber grating；Spectral line width 引 言 光纤光栅近年来被广泛应用在光纤通信和光纤传感领域中[1]。光纤光栅一个非常重要的应用方面便 是利用其反射特性构造全光纤型反射器和光纤谐振腔，用于对光纤激光器进行调谐、选频等[2]。在已报道的这类器件中，大多数情况下需要写入两个完全一样的光纤光栅[3-4]，以获得最佳性能，否则两个光栅光谱特性的差异可能导致器件性能严重劣化，同时也增加了器件封装的复杂性。 收稿日期：2004-05-23； 收到修改稿日期：2004-11-27 基金项目：国家自然科学基金（50475109）、 兰州交通大学“青蓝”工程资助项目 作者简介：鲁怀伟(1959-)，男(汉族)，甘肃天水人，教授，主要研究工作是光纤无源器件. E-mail：luhw@mail.lzjtu.cn 光电工程 第32卷第3期 90
本文报道了一种由单个光纤光栅和光纤方向耦合器构成的新颖的全光纤型反射器件，由于只需单个光纤光栅（实际上起到了两个光纤光栅的作用），克服了需要制作两个完全相同光纤光栅的困难，因而反射器性能更加稳定、制作简单、成本降低。
1 理论分析 1.1 模型结构 反射器结构如图1所示。它由一个光纤方向耦合器DC和单个光纤光栅FBG组成。光栅FBG连接在耦合器DC的端口1和端口2，其中，光栅FBG的一端到耦合器DC端口1的距离为l1，另一端到耦合器DC端口2的距离为l2。为分析简单，假设整个反射器由单模光纤构成，则光纤中传输的导模只有正、反向传输的基模，忽略传输损耗和耦合器插入损耗。用Eiin(i= 1，2)表示输入光场，Eiout为输出光场，下脚标i代表反射器端口号，光纤光栅为均匀Bragg光栅。 对于一个均匀Bragg光纤光栅，根据光纤光栅理论，当光通过光栅时，其反射率r和透射率t表达式为[5]
)sinh(cosh()sinh(22222222aiaair
δκδδκδκ
δκκ
−−−−−
= (1)
)sinh(cosh(22222222aiatδκδδκδκ
δκ
−−−−−
= (2)
其中 a为光栅的曝光区长度，κ=2πneff/λ为光栅的耦合系数，δ=2πneff(1/λ
－1/λD)为失调参量(neff 为光纤传导模的有效折射率，λD为光栅设计“布拉格波长”，λ为工作波长)。 1.2 输出特性 在图1中，设入射光波从端口1输入。根据光纤光栅理论可知，光纤光栅对其反射带宽以内的光波全部
反射，反射带宽以外的光波完全可以透过，即在光栅FBG的反射带宽内透射率|t|2=0|、反射率|r|2≈1，在反射
带宽外透射率|t|2≈1、反射率|r|2≈0，所以可以近似认为|t×r|2≈0。由(1)式、(2)式和近似条件|t×r|2≈0，并考虑
到光波在光纤l1和l2中传输产生的相移，经过推导可导出反射器两端口的输出光场表达式：
in12ii22out1)e)sin((1e)(cos1Ezir
zrEl
l
ββ
αα
−−
−= (3)
in1ii22ii22out2]e)sin(1e)(cos)e)sin((1)sin()e1([EzitztzirzriE
lll
l
ββββ
αααα
−−−−
−+−+
= (4)
其中 l=l1+l2，β为光纤中的模式传播常数，α为耦合器DC的耦合系数，z为耦合长度。如果将输入光波改从端口2输入，只需将(3)-(4)式中的下脚标i互换即可。 根据能量守恒原理，端口1和端口2的输出光强互补。这里主要分析反射器反射输出特性，反射率R=I1out/I1
in
=|E1out|2/|E1
in|2，进过简单的计算，R的表达式为
)2cos()(sin2)(sin1)(cos224442lzrzrzrR
βαα
α
++= (5)
取光栅参量与文献[3]相同，光栅周期Λ为536nm、折变∆n=7.6×10-3、长度a=2mm、光栅的“布拉格波长”λD=1550.0nm，有效折射率neff=1.452，对R进行数值分析，分析结果如图2所示。
图中实线对应公式(5)的计算结果，虚线对应文献[3]报道的干涉仪输出光的计算结果。很显然，图中的实线和虚线都将光栅的较宽反射谱等分成多通道窄带光谱，是一种梳状输出，且实线所表示的光谱谱宽要远远窄于虚线所代表的光谱谱宽，结果充分说明本文提出的反射器模型在输出光谱半宽度(FWHM)∆λ1/2以及信道隔离度等方面有了很大的提高。
图1由光纤光栅和Sagnac环组成的全光纤反射器示意图Fig.1 All-fiber reflector composed of the fiber bragg grating and Sagnac loop
12DC FBG
l2
l1
1548 1549 1550 1551 1552Wavelength/nm
图2干涉仪反射率R与波长λ的关系 实线:本文干涉仪;虚线:文献[3]模型 Fig.2 Relationship of reflectivity R vs. wavelength λ Solid: The reflector in this paper; Dot: The model in literature[3]
1.00.80.60.40.20.0
R