第二次讲义_热力学第一定律 ppt课件

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热学课件 第2章 热力学第一定律

热学课件 第2章 热力学第一定律

C Q
dT
常用的热容量是
① 定容热容量 Cv和定压热容量 Cp
Cv
Q
dT
v
Cp
Q
dT
p
②比热容 c:单位质量的热容量 . 单位: J mg1K 1
③摩尔热容 Cm :1 mol物质的热容. 单位: J mol1K 1
由此,系统在某一变化(n)过程中其传递热量则为
Qn
Tf Ti
CndT
由 PV RT
微分得:
p p1 1
p2 0V
1
PdV VdP RdT (1)

VV
2
对理想气体准静态绝热过程,根据笫一定律,有
Q dU - W CV ,mdT pdV 0 (2)
(1), (2)联立, 消去dT
绝热指数:
(CV ,m R) dV dp 0
CV ,m
V
p
C p,m CV ,m R
)T
V
( dp dV
)Q
p V
p p T
Q
0
>1, 绝热线比等温线陡.(为什么?)
A
等温线
绝热线
C
B
V
VV
1
2
归纳:多方过程的一般表示
对于一摩尔理想气体所进行的任一微小过程 , 有
dU CV ,mdT
Q CmdT 和 W pdV 代入热力学第一定律 Q dU pdV
得 (Cm Cv,m )dT pdV
U U (T ) --焦耳定律
实际上,焦耳实验及其得出焦耳定律对理想气体来说,作为 理想气体的定义条件是严格成立的。但对于实际气体,它的成 立不仅道理上无法接受,而且实验本身也是存在问题的。

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南京大学精品课程 物理化学→ 网络课程→辅导答疑→第几章→
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3
物理化学电子教案—第二章
ΔU=Q+W
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4
第二章热力学第一定律
2.1基本概念及术语 2.2热力学第一定律 2.3恒容热、恒压热及焓 2.4摩尔热容 2.5相变焓 2.7.化学反应焓 2.8标准摩尔反应焓的计算 2.10可逆过程与可逆体积功 2.11节流膨胀与焦耳-汤姆逊实验
物理化学
主讲: 化学学院 周建敏
祝大家学习愉快,天天进步!
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短号:69779 办电:2923571 宅电:2981088
电子邮箱: mmczjm@
QQ: 530018104
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1
热力学第一定律
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2
物理化学
/jingpin/wlhx/index.htm
(ⅲ)定容过程 V1=V2 (iv )绝热过程 Q=0
气体 真空
(v)循环过程 所有状态函数改变量为零
(vi) 对抗恒定外压过程 pamb=常数。
(vii)自由膨胀过程(向真空膨胀过程)。Pamb=0
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17
§2.1- 4功和热
功由于系统与环境间除热外而引起的能量传递形式。 用符号W 表示。单位:J KJ
环境对系统作功 W >0;系统对环境作功W <0
注意: W与变化的过程有关, W是途径函数,不能以全微
分表示,微小变化过程的功,不能用dW,用δW 表示
体积功 系统因体积变化时与环境传递的功;
功 非体积功
体积功以外的其它功, 以W' 表示 ,如,
电功,表面功等。
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课 堂
来解释.瓶中原有 CO2 气体的压强就比外面的大气压高些,



动 探
当开启瓶盖时,便要迅速膨胀,来不及与外界进行热交换.气
作 业

体对外做功必然要以减少它的内能为代价,所以温度下降,
出来的便是一股冷气.
菜单
新课标 ·物理 选修1-2
改变内能的两种方式


前 自
【审题指导】
堂 双


导 学
1.改变物体的内能有哪些方式?
达 标

3.热力学第一定律所涉及的三个物理量若其中某一物理


互 动
量不变时,分别是什么过程?
时 作



菜单
新课标 ·物理 选修1-2
1.热力学第一定律不仅反映了做功和热传递在改变内能 的效果上是相同的,而且给出了内能的变化量和做功与热传
课 递之间的数量关系.



自 主
2.对公式ΔU=Q+W 符号的规定
动 探
(3)物体对外做功时,内能一定减少.(×)
作 业

菜单
新课标 ·物理 选修1-2
3.探究交流 夏天取一瓶与室温相同的啤酒,用开瓶盖的起子将瓶盖
课 迅速打开,你手上就会觉得有一股比室温稍低的冷气冒出, 当


自 随之还有一些泡沫向外涌.这里为什么会降温呢?






【提示】 啤酒冒冷气的原因还是要用热力学第一定律 标


堂 互
2.热传递来改变系统的内能,是通过传导、对流、辐射
课 时
Байду номын сангаас

物理化学:热力学第一定律PPT课件

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要的热量为Q,则就定义
1 n
δQ p dT
为该物质在该温度
下的摩尔定压热容,以 C p , m 表示,
Cp,m
1 δQp n dT
对恒压过程
δ Q p d H p n d H m ,p
代入有
C p ,m
1H n Tp
H m Tp
—— C p , m 定义式
单位: Jm o l1K 1
(2) 应用——计算单纯pVT 过程H
第二章 热力学第一定律
热力学是自然科学中建立最早的学科之一
1. 第一定律:能量守恒,解决过程的能量衡算 问题(功、热、热力学能等)
2. 第二定律:过程进行的方向判据 3. 第三定律:解决物质熵的计算
热力学基本定律是生产经验和科学实验的总结,它们不 能用其它理论方法加以证明,但其正确性毋庸置疑。 需要指出: (1)经典热力学研究含有大量质点的宏观系统:其原理、 结论不能用于描述单个的微观粒子; (2)经典热力学只考虑平衡问题:只考虑系统由始态到末 态的净结果,并依此解决诸如过程能量衡算、过程的方向、 限度的判断等热力学问题,至于由始态到末态的过程是如何 发生与进行的、沿什么途径、变化的快慢等等一些问题,经 典热力学往往不予考虑。
W p a m b V 2 V 1p V 2 V 1 p 1 V 1 p 2 V 2 由热力学第一定律可得: Q p UW =U 2 p2V 2 U 1 p1 V 1
定义 : HdefU pV
H为焓,为状态函数,广延量,单位 J Qp H δQp dH
即恒压热与过程的焓能变在量值上相等
注:H 的计算的基本公式: H= U+ (pV) 恒压过程 H = Q
§2.1 基本概念和术语

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的两绝热活塞将汽缸分为f、g、h三部分,活塞与汽缸壁间没有摩擦。初
始时弹簧处于原长,三部分中气体的温度、体积、压强均相等。现通过电
阻丝对f中的气体缓慢加热,停止加热并达到稳定后(

A.h中的气体内能增加
B.f与g中的气体温度相等
C.f与h中的气体温度相等
D.f与h中的气体压强相等
6、如图,一竖直放置的汽缸上端开口,汽缸壁内有卡口a和b,a、b间距
1840年在英国皇家学会上宣布了电流通
过导体产生热量的定律,即焦耳定律。
焦耳测量了热与机械功之间的当量关系—
焦耳
—热功当量,为热力学第一定律和能量守
恒定律的建立奠定了实验基础。
焦耳的实验
绝热过程
系统只通过对外界做功或外界对它做功而与外界交换能量,它
不从外界吸热,也不向外界放热,这样的过程叫做绝热过程。
为h,a距缸底的高度为H;活塞只能在a、b间移动,其下方密封有一定质
量的理想气体。已知活塞质量为m,面积为S,厚度可忽略;活塞和汽缸
壁均绝热,不计它们之间的摩擦。开始时活塞处于静止状态,上、下方气
体压强均为p0,温度均为T0。现用电热丝缓慢加热汽缸中的气体,直至活
塞刚好到达b处。求此时汽缸内气体的温度以及在此过程中气体对外所做
增加,A 项正确;ab 过程发生等容变化,气体对外界不做功,
C 项错误;一定质量的理想气体内能仅由温度决定,bc 过程发
的功。(重力加速度大小为g)
7、如图所示,一定质量的理想气体由a状态变化到b状态,下列
说法正确的有(
)
A.外界对气体做功
B.气体对外界做功

C.气体向外界放热
D.气体从外界吸热

BD

热力学第一定律 能量守恒定律 课件 (共22张PPT)

热力学第一定律 能量守恒定律 课件 (共22张PPT)
规律方法——应用能量守恒定律的思路方法(1)能量守恒的核心是总能量不变,因此在应用能量守恒定律时应首先分清系统中哪些能量在相互转化,是通过哪些力做功实现的,这些能量分别属于哪些物体,然后再寻找合适的守恒方程式.(2)在应用能量守恒定律分析问题时,应明确两点:①哪种形式的能量减少,哪种形式的能量增加.②哪个物体的能量减少,哪个物体的能量增加.
(3)应用①各种形式的能可以转化,但能量在转化过程中总伴有内能的损失.②各种互不相关的物理现象,可以用能量守恒定律联系在一起.
1.概念:不消耗任何能量而能永远对外做功的机器.2.结果:17~18世纪,人们提出了许多永动机设计方案,但都以失败而告终.3.原因:设想能量能够无中生有地创造出来,违背了热力学第一定律.4.启示:人类利用和改造自然时,必须遵循自然规律.
解析:(1)根据热力学第一定律表达式中的符号法则,知Q=2.6×105 J,ΔU=4.2×105 J.由ΔU=W+Q,则W=ΔU-Q=4.2×105 J-2.6×105 J=1.6×105 J.W>0,说明是外界对气体做了功.(2)Q=3.5×105 J,W=-2.3×105 J,则ΔU=Q+W=1.2×105 J,ΔU为正值,说明气体的内能增加1.2×105 J.答案:(1)外界对气体做功 1.6×105 J (2)增加了1.2×105 J
知识点二 能量守恒定律
(3)亥姆霍兹的贡献从理论上把力学中的能量守恒原理推广到热、光、电、磁、化学反应等过程,揭示了它们之间的统一性.4.能量守恒定律(1)内容:能量既不会消失,也不会创生,它只能从一种形式转化为另一种形式,或者从一个物体转移到另一个物体,而能量的总值保持不变.(2)意义:揭示了自然科学各个分支之间的普遍联系,是自然界内在统一性的第一个有力证据.
3.2 热力学第一定律3.3 能量守恒定律

物理化学课件热力学第一定律(二)

物理化学课件热力学第一定律(二)
V2 V1
自由膨胀过程,特点是psu=0:
W pSu dV 0
V2 V1
恒外压过程,特点是psu=常数:
W pSu dV pSu (V2 V1 ) pSu V
V2 V1
恒压过程,特点是p=psu=常数:
W pSu dV pSu (V2 V1 ) pSu V pV
定的状态下,是不存在热和功的。
概念说明:
•热与功是体系与环境之间能量传递的两种不同方 式。 •热与功总是与某一个热力学过程相联系,对于某 一特定状态,我们不能确定热和功是多少。 •热与功不是体系的性质,不是状态函数,只有过 程发生时才有意义,将其称为过程函数( Q , W )
体积功
体积功定义式:
C p CV ( H U )p ( )V T T
U V P V T T P
注:该公式对于封闭体系,非体积功为0,任何纯 物质均适用
理想气体
U m 0 V m T
Vm R T p p
功可分为体积功和非体积功两大类。
体积功(volume work): 体系发生体积变化与
环境传递的功其他功,如电功、表面功、磁场功等。
功的取号
环境对体系作功,W>0; 体系对环境作功,W<0
对微量的功用符号W
,表示W 的无限小量
Q和W都不是状态函数,其数值与变化途径有关。在确

将两个容量相等的容器,放在水浴 中,左球充满气体,右球为真空(如上 图所示)。打开活塞,气体由左球冲入 右球,达平衡(如下图所示)。
当实验中气体的压力较低时,水 浴温度没有变化,即Q=0;由于体 系向真空膨胀,所以体系没有对外 做功,W=0;根据热力学第一定律 得该过程的 Δ U =0

热力学第一定律 课件

热力学第一定律   课件
热力学第一定律 能量守恒定律
一、引入 改变物体内能的方式有哪些?
做功、热传递
(一)热力学第一定律
1.一个物体,它既没有吸收热量也没有放出热量, 那么: ①如果外界对它做的功为W,则它的内能如何变 化?变化了多少? ②如果该物体对外界做的功为W,则它的内能如 何变化?变化了多少?
●2.一个物体,如果外界既没有对它做功,它也 没有对外界做功,那么:
气体实验定律和热力学第一定律的综合应用 ● 气体实验定律和热力学第一定律的结合点是温度和
体积.注意三种特殊过程的特点: ●1.等温过程:内能不变,ΔU=0 ●2.等容过程:体积不变,W=0 ●3.绝热过程:Q=0
●【例】如图所示,倒悬的导热汽缸中封闭着一定质量的 理想气体,轻质活塞可无摩擦地上下移动,活塞的横截 面积为S,活塞的下面吊着一个重为G的物体,大气压 强恒为p0,起初环境的热力学温度为T0时,活塞到汽缸 底面的距离为L.当环境温度逐渐升高,导致活塞缓慢下 降,该过程中活塞下降了0.1L,汽缸中的气体吸收的热 量为Q.求:
● (1)汽缸内部气体内能的增量ΔU;
● (2)最终的环境温度T.
●答 案 ( 1 ) Q - 0 . 1 p 0S L + 0 . 1 L G ( 2 ) 1 . 1 T 0
解析 (1)密封气体的压强 p=p0-(G/S) 密封气体对外做功 W=pS×0.1L 由热力学第一定律 ΔU=Q-W 得 ΔU=Q-0.1p0SL+0.1LG (2)该过程是等压变化,由盖—吕萨克定律有 LTS0 =L+0T.1LS 解得 T=1.1T0
①如果该物体吸收热量Q,它的内能如何变化?
变化了多少?
②如果放出热量Q,它的内能如何变化?变化了 多少?
总结
●一个物体,如果它既没有吸收热量也没有放出 热量,那么,外界对它做多少功,它的内能就 增加多少;物体对外界做多少功,它的内能就 减少多少. ●如果外界既没有对物体做功,物体也没有对外 界做功,那么物体吸收了多少热量,它的内能 就增加多少,物体放出了多少热量,它的内能 就传递,则物体内能的
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状态函数的特性可描述为:异途同归,值变 相等;周而复始,数值还原。
状态函数在数学上具有全微分的性质。
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2020/9/8
状态方程
体系状态函数之间的定量关系式称为状态方 程(state equation )。
对于一定量的单组分均匀体系,状态函数 T,p,V 之间有一定量的联系。经验证明,只有两个 是独立的,它们的函数关系可表示为:
T=f(p,V) p=f(T,V) V=f(p,T)
例如,理想气体的状态方程可表示为: pV=nRT
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2020/9/8
三、过程与途径
常见的变化过程: (1)等温过程(isothermal process)
在变化过程中,体系的始态温度与终态温度 相同,并等于环境温度。
(2)等压过程(isobaric process) 在变化过程中,体系的始态压力与终态压力 相同,并等于环境压力。
3.1 热力学概论及基本概念
热力学的研究对象 热力学的方法和局限性 几个基本概念:
•体系与环境 •体系的分类 •体系的性质 •热力学平衡态 •状态函数 •状态方程 •热和功
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2020/9/8
热力学的研究对象
•研究热、功和其他形式能量之间的相互转换及 其转换过程中所遵循的规律; •研究各种物理变化和化学变化过程中所发生的 能量效应; •研究化学变化的方向和限度。
数量无关,不具有加和性,如温度、压力等。它 在数学上是零次齐函数。指定了物质的量的容量 性质即成为强度性质,如摩尔热容。
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2020/9/8
状态函数
体系的一些性质,其数值仅取决于体系所处 的状态,而与体系的历史无关;它的变化值仅取 决于体系的始态和终态,而与变化的途径无关。 on)。
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2020/9/8
热力学的方法和局限性
热力学方法 •研究对象是大数量分子的集合体,研究 宏观性质,所得结论具有统计意义。
•只考虑变化前后的净结果,不考虑物质 的微观结构和反应机理。
•能判断变化能否发生以及进行到什么程 度,但不考虑变化所需要的时间。
局限性 不知道反应的机理、速率和微观性
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2020/9/8
体系分类
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2020/9/8
二、体系的状态和状态函数
体系的状态:当体系的诸性质不随时间而改变, 则体系就处于热力学平衡态,它包括下列几个 平衡:
热平衡(thermal equilibrium) 体系各部分温度相等。
力学平衡(mechanical equilibrium) 体系各部的压力都相等,边界不再移动。
体系与环境之间无物质交换,但有能量交换。
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2020/9/8
体系分类
根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类: (3)孤立体系(isolated system)
体系与环境之间既无物质交换,又无能量交换,故 又称为隔离体系。有时把封闭体系和体系影响所及的环 境一起作为孤立体系来考虑。
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2020/9/8
体系分类
根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类: (1)敞开体系(open system)
体系与环境之间既有物质交换,又有能量交换。
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2020/9/8
体系分类
根据体系与环境之间的关系,把体系分为三类: (2)封闭体系(closed system)
材料热力学—第三章
UQW
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2020/9/8
第三章 热力学第一定律及其应用
3.1 热力学概论及基本概念 3.2 热力学第一定律 3.3 功、可逆过程 3.4 热量、焓 3.5 热力学第一定律对理想气体的应用 3.6 热化学
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2020/9/8
体系放热,Q<0 。
(2)功(work)
体系与环境之间传递的除热以外的其它能量 都称为功,用符号W表示。
如有刚壁存在,虽双方压力不等,但也能保持 力学平衡。
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2020/9/8
体系的状态
相平衡(phase equilibrium) 多相共存时,各相的组成和数量不随时间而
改变。
化学平衡(chemical equilibrium ) 反应体系中各物的数量不再随时间而改变。
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(3)等容过程(isochoric process) 在变化过程中,体系的容积始终保持不变。
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2020/9/8
三、过程与途径
(4)绝热过程(adiabatic process) 在变化过程中,体系与环境不发生热的传递。
对那些变化极快的过程,如爆炸,快速燃烧, 体系与环境来不及发生热交换,那个瞬间可 近似作为绝热过程处理。
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2020/9/8
状态函数
用宏观可测性质来描述体系的热力学状态, 故这些性质又称为热力学变量。可分为两类:
广度性质(extensive properties) 又称为容量性质,它的数值与体系的物质的
量成正比,如体积、质量、熵等。这种性质有加 和性,在数学上是一次齐函数。
强度性质(intensive properties) 它的数值取决于体系自身的特点,与体系的
质,只讲可能性,不讲现实性。
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2020/9/8
一、体系与环境
体系(System)
在科学研究时必须先确定 研究对象,把一部分物质与其 余分开,这种分离可以是实际 的,也可以是想象的。这种被 划定的研究对象称为体系,亦 称为物系或系统。 环境(surroundings)
与体系密切相关、有相互 作用或影响所能及的部分称为 环境。
(5)循环过程(cyclic process) 体系从始态出发,经过一系列变化后又回到 了始态的变化过程。在这个过程中,所有状 态函数的变量等于零。
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2020/9/8
四、热和功
(1)热(heat)
体系与环境之间因温差而传递的能量称为
热,用符号Q 表示。 Q的取号:
体系吸热,Q>0;
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