第五章 9(声波在管道中传播)
第5章_声波在管道中的传播
n 1, 2,3,....
17
——管口阻抗为零——短路！
——管口阻抗为无限——开路！如 果管口是一个声源，将导致声源 的制动而声辐射停止！
例：闭箱式扬声器，辐射的高频
特性常出现谷点！——x=l处加
吸声材料——低频：能保持容性；
高频：相当于无限长管道！
x=0
x=l
管道末端开口且开口在无限大障板上：Za(l)=？
1/4波长的奇数倍
l (2n 1)
4
Za (0)
0c0
S2
0c0
Za (l)
Za (0)
0c0
S2
0c0
Ra (l) iX a (l)
(0c0 )2
S2
Ra (l) iX a
Ra2 (l)
X
2 a
(l) (l)
(0c0 )2 Ra (l) iX a (l)
S2
X
2 a
(l
)
Ra (0)
v
pi 0
0c0
eikx
|
rp
| ei(kx ) eit
x=0处的声阻抗率
Zs
|x0
p v x0
1 1
| |
rp rp
| ei | ei
0c0
或者声阻抗
U=vS 体积速度 (單位時間 的體積流)
Za
|x
0
p U
x0
p vS
x0
1 1
| |
rp rp
| ei | ei
0c0
S
6
设负载的声阻抗为Za
(0c0 )2
S2
Ra (l)
X
2 a
(l
)
第五章9(声波在管道中传播)解析
第3章 声波在管道传播
3.4.2有限长封闭管旁支
旁支管口的声阻抗可表示为
显然，假如: 即旁支管长度等于声波波长1/4的奇数倍时,管口产生强烈 驻波共振使声波在旁支产生短路导致声波透射为零，全部 被旁支所阻断
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第3章 声波在管道传播
3.5 管中阻尼与声阻
在前面讨论管中声传播，没有考虑管中存在阻尼，认为 声波在管中传播时不会出现声的耗损． 虽然我们可以认为管中介质是理想的，或者说在频率不 太高的音频范围，介质本身对声波的吸收并不大而可以忽略 由于声波是在管道中传播的，管壁对介质运动要产生影 响．管子较细或者频率较高时，管中各层之间的质点速度会产 生速度梯度引起摩擦从而导致管中声波产生显著摩擦阻尼，造 成声传播过程的热耗损．
声抗表现一声质量抗
将该声阻抗率除以管子的面积S ，可得细短管的声阻抗:
声抗表现一声质量抗
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 3 细管的声阻抗
细短管的声阻与管长L ，管径a ，声波频率f 等都有关 管子愈长，管子愈细，频率愈高，声阻就愈大
在工程应用中常常是在一个板中穿有很多孔，组成穿孔结构． 设在板上每单位面积上穿有长为L的N 个小孔．每个孔的面积 为S0，可以定义b=NS0为穿孔面积比．
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 5毛细管声阻抗
其中声阻与声质量分别为 ：
从上面结果可以看出，多孔吸声材料的声阻通常是与毛细 孔长L成正比，与毛细孔面积S0 的平方，穿孔面积比，成反 比．
这就是说在同样面积时，材料愈厚或孔隙愈少，其声阻愈 大．
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第3章 声波在管道传播
3 . 6声波导理论及平面波截止频率
管道声学入门知识点总结
管道声学入门知识点总结一、管道声学基础知识1. 声波的基本概念声波是一种机械波，属于纵波。
声波的传播需要介质，它通过介质的震动来传播能量。
声波的基本特性包括频率、波长、声速等。
2. 声压、声强和声级声压是声波引起的介质内部的压力变化，单位为帕斯卡（Pa）。
声强是单位面积内传播的声波功率，单位为瓦特/平方米。
声级是声音的强度，以分贝（dB）为单位。
3. 管道声学基本原理管道中的声波传播是一种复杂的声学现象。
管道中的声波传播受到管道内部介质的影响，包括管道材质、形状、尺寸等因素的影响。
二、管道声学数学模型1. 管道声波方程管道中的声波传播符合一维波动方程，包括声波的时间和空间变化。
波动方程描述了声波在管道中的传播规律，是管道声学研究的基础数学模型。
2. 管道声学参数管道声学参数包括声阻抗、声导纳、声透射系数等。
这些参数用于描述管道中声波的传播特性，是管道声学研究的重要数学工具。
3. 声波的反射和透射管道中的声波在遇到管道的壁面时会发生反射和透射。
反射和透射的特性受到管道几何形状和材质的影响，是管道声学研究的重点内容。
三、管道声学实验方法1. 管道声学测量管道声学测量方法包括实验室测量和现场测量两种。
实验室测量通常采用声学测试仪器对管道中的声音进行测量和分析；现场测量通常采用声学传感器和数据采集系统对实际工程管道中声波进行测量。
2. 管道声学模拟管道声学模拟是一种通过计算机技术对管道中声波传播进行模拟和分析的方法。
通过建立管道声波传播的数学模型，可以对管道声学特性进行定量分析和预测。
3. 管道声学试验验证管道声学试验验证是一种通过实验来验证管道声学模型的方法。
通过对实际管道进行声学试验，可以验证管道声学模型的准确性和可靠性。
四、管道声学在工程应用中的意义1. 管道噪声控制石油化工、航空航天、交通运输等工程领域中，管道噪声是一个常见的问题。
通过管道声学研究，可以对管道进行噪声控制，减少对环境和人体健康的影响。
声波在管中的传播讲稿(二)
; ;
p b = p ab e
jω t
2. 边界条件
i) 分支处声压连续条件 ii) 分支处声压连续条件
pi + pr = pt = pb
Ui + Ur = Ut + Ub
(9a )
(9b)
3. 声压透射系数
将式(8)代入 将式 代入(9b)式得 代入 式得 将式(9a)代入 代入(10)式得 将式 代入 式得 由上两式解出声压 反射系数
par S21 1 rp = ; = pai S21 + 1
S1 S21 = S2
S2<S1, rp > 0, 声波相当于遇到“硬边界”； 波相当于遇到“硬边界” S2>S1， rp < 0,声波相当于遇到“软边界”； 声波相当于遇到“软边界” S2<< 1， rp 1, 声波相当于遇到“刚性”边界； <<S 波相当于遇到“刚性”边界； S2>>S1， rp －1, 声波相当于遇到“真空”边界； >> 波相当于遇到“真空”边界；
(ii) 声压透射系数
t I = 1 rp2 tI = 4
( 1 + S12 )
2
;
(5)
可得声功率透射系数
I t S2 4 S12 tw = = I i S1 ( 1 + S12 ) 2
声压反射系数和声压透射系数均与两均匀截面管的面积 有关。 有关。
2. 带中间插管的突变管
研究如图所示的在传 声主管中插有面积扩张管 (或收缩管 的传声特性。 或收缩管)的传声特性 或收缩管 的传声特性。
or D = (2n + 1)
λ
4
声音在管道中的传播
管道中的声传播5.1 均匀的有限长管道设有一平面声波在一根有限长的、截面积均匀的管子中传播，管的截面积为S 。
如果管子末端有一任意声学负载，它的表面法向声阻抗为Z a ( 或法向声阻抗率为) ，( ) 。
由于管端有声负载，一部分声波要受到反射，一部分声波要被负载所吸收。
因此，管中的原始平面行波声场就要受到负载的影响。
5.1.1 有限长管道声场5.1.2 声负载吸声系数5.1.3 共振吸声结构5.1.1 有限长管道声场为了处理方便，我们把坐标原点取在管末端的负载处，如图( 5-1-1 ) 所示。
设入射波与反射波的形式分别为( 5( 5的产生是由管端的声学负载引起的，它同入射波之间( 5这里称为声压的反射系数 , 表示表示( 5-1-4 )其中( 5-1-5 )为总声压振幅，为引入的一个固定相位，它对声场的能量大小没有影响，这里就不予讨论。
分析( 5-1-5 ) 式可以发现，当时，总声压有极小值，当？时，总声压有极大值。
我们用G 来表示声压极大值与极小值的比值，称为驻波比，可得( 5-1-6 )或写成如下形式( 5，或。
这时管中只存在入射的平面波，驻波比。
如，，这时管中出现了纯粹的驻波 ( 我们曾经称它为定波 ) ，即驻波比。
对之间射系数或称吸声系数，参见（5 -1- 13 ）式。
公式 (5-1-7) 就是声学中常采用的驻波管测量吸声材料反射系数与吸声系数方法的理论依据。
从 (5-1-5) 式我们还可以确定管中声压极小值的位置，由( 5-1-8 )这里x 前面引入一负号，是因为我们坐标原点取在管的末端，所以管中的任意位置 x 都是负值，而就对应( 5。
5.2 非均匀管道5.2.1 突变截面管道声传播5.2.2 旁支管道声传播5.2.1 突变截面管道声传播声波在两根不同截面的管中传播：假设声波从一根截面积为S 1 的管中传来，在该管的末端装着另一根截面积为S 2 的管子，如图 5-2-l 所示。
一般说，后面的S 2 管对前面的S l 管是一个声负载。
声呐检测管道原理
声呐检测管道原理概述声呐检测是一种利用声波传播特性来检测管道的非破坏性检测方法。
它通过发射声波信号并接收反射回来的信号，根据信号的传播时间和强度变化来确定管道的位置、形状和缺陷等信息。
声呐检测广泛应用于石油、天然气、水利等行业的管道检测中，具有快速、准确、经济的优势。
声波传播原理声波是一种机械波，是由物体振动引起的，通过介质的分子间相互碰撞传递能量。
声波在介质中传播的速度与介质的密度和弹性系数有关。
在管道中，声波可以沿着管道的壁面传播，也可以通过管道内的介质传播。
声波的发射和接收声呐检测系统中的发射器会产生高频声波信号，并将其发送到管道中。
发射信号的频率可以根据需要进行调整，一般在几十千赫兹到几兆赫兹之间。
接收器则用于接收从管道反射回来的信号，并将其转化为电信号。
接收到的信号经过放大和滤波处理后，可以通过计算和分析得到管道的相关信息。
声波的传播和反射声波在管道中传播时，会遇到介质的界面、管道的弯曲、缺陷等，从而发生折射、反射、散射等现象。
这些现象会导致声波的传播路径和传播时间发生变化，从而可以通过分析传播信号的特点来推测管道的形状和缺陷情况。
声波的传播速度和衰减声波在介质中的传播速度与介质的物理性质有关，一般情况下，声波在固体中的传播速度要高于液体和气体。
此外，声波在传播过程中会受到介质的吸收、散射和衰减等因素的影响，导致信号的强度逐渐减弱。
因此，在声呐检测中，需要对信号进行补偿和处理，以提高检测的准确性和可靠性。
声波的反射和散射当声波遇到管道的界面或缺陷时，会发生反射和散射现象。
反射是指声波从界面发生反射，并沿着原来的传播路径返回的现象。
散射是指声波在碰到不规则表面或缺陷时，发生多次反射和传播方向的改变的现象。
通过分析反射和散射信号的特点，可以确定管道的位置、形状和缺陷等信息。
声呐检测的应用声呐检测广泛应用于石油、天然气、水利等行业的管道检测中。
它可以用于检测管道的腐蚀、磨损、裂纹、变形等缺陷，以及管道的位置和形状。
八年级物理第五六章知识整理
八年级物理第五六章知识整理第五章：声音的传播与听觉标题：我与世界的对话——声音的传播与听觉引言：在我们的日常生活中，声音无处不在。
它是我们与世界进行沟通交流的重要手段之一。
然而，你是否曾想过声音是如何传播的？又是如何被我们的耳朵捕捉到的呢？接下来，我将为大家详细介绍声音的传播与听觉的相关知识。
一、声音的传播声音是由物体振动产生的，通过介质传播。
当物体振动时，会产生一系列的气压变化，这些气压变化以波的形式向四周传播，形成声波。
声波通过空气、水、固体等介质传播，直到遇到障碍物或者被吸收、散射等。
二、声音的传播速度声音的传播速度取决于介质的性质。
一般来说，在空气中，声音的传播速度约为343米/秒。
而在水中，声音的传播速度约为1482米/秒。
不同介质对声音的传播速度会产生影响，这也是为什么声音在水中传播速度比在空气中快的原因之一。
三、声音的特性声音有三个基本特性：音调、音量和音色。
1. 音调：音调是声音高低的属性，由声源振动的频率决定。
频率越高，音调越高；频率越低，音调越低。
2. 音量：音量是声音的强弱程度，由声源振动的振幅决定。
振幅越大，音量越大；振幅越小，音量越小。
3. 音色：音色是声音的品质特征，由声源振动的波形决定。
不同声源振动的波形不同，因此产生的声音音色也不同。
四、听觉的原理听觉是人类通过耳朵感知声音的过程。
人的耳朵由外耳、中耳和内耳三部分组成。
当声波传播到外耳时，会通过耳廓和外耳道进入中耳。
中耳中的鼓膜会受到声波的作用而振动，进而传递给中耳内的听小骨。
听小骨的振动会放大声音，并传递到内耳中的耳蜗。
耳蜗中的感觉细胞会将声音转化为神经信号，通过听神经传递给大脑，我们才能感知到声音。
五、保护听力的重要性听觉是我们与外界交流的重要方式之一，因此保护听力非常重要。
长时间暴露在高音量的声音环境中，或者频繁使用耳机听音乐等都会对听力造成损害。
因此，我们要注意合理使用耳机，避免长时间暴露在嘈杂的环境中，以保护我们的听力健康。
声波在管道中的传播
管道中的声传播5.1 均匀的有限长管道设有一平面声波在一根有限长的、截面积均匀的管子中传播，管的截面积为S 。
如果管子末端有一任意声学负载，它的表面法向声阻抗为Z a ( 或法向声阻抗率为) ，一船应是复数，由声阻R a 与声抗X a ( 或声阻率R s 与声抗率X s ) 组成，即 ( 或) 。
由于管端有声负载，一部分声波要受到反射，一部分声波要被负载所吸收。
因此，管中的原始平面行波声场就要受到负载的影响。
▪ 5.1.1 有限长管道声场▪ 5.1.2 声负载吸声系数▪ 5.1.3 共振吸声结构5.1.1 有限长管道声场为了处理方便，我们把坐标原点取在管末端的负载处，如图( 5-1-1 ) 所示。
设入射波与反射波的形式分别为( 5-1-1 )( 5-1-2 )图( 5-1-1 )反射波的产生是由管端的声学负载引起的，它同入射波之间不仅大小不同，而且还可能存在相位差，一般可表示为( 5-1-3 )这里称为声压的反射系数, 表示它的绝对值，表示反射波与入射波在界面处的相位差。
把( 5-1-1 ) 和(5-1-2) 两式相加就得到管中的总声压( 5-1-4 )其中( 5-1-5 )为总声压振幅，为引入的一个固定相位，它对声场的能量大小没有影响，这里就不予讨论。
分析( 5-1-5 ) 式可以发现，当时，总声压有极小值，当？时，总声压有极大值。
我们用G 来表示声压极大值与极小值的比值，称为驻波比，可得( 5-1-6 )或写成如下形式( 5-1-7 )假设末端的声负载是全吸声体，把入射声波全部吸掉，则有，或。
这时管中只存在入射的平面波，驻波比。
如果声负载是一刚性反射面，把入射声波全部反射，则，于是有，这时管中出现了纯粹的驻波( 我们曾经称它为定波) ，即驻波比。
对于一般负载驻波比G 介于之间。
( 5-1-7 ) 式把G 与反射系数？？联系起来，这就启示我们，可以通过对驻波比的测量来确定声负载的声压反射系数。
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 5毛细管声阻抗
其中声阻与声质量分别为 ：
从上面结果可以看出，多孔吸声材料的声阻通常是与毛细 孔长L成正比，与毛细孔面积S0 的平方，穿孔面积比，成反 比．
这就是说在同样面积时，材料愈厚或孔隙愈少，其声阻愈 大．
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 4毛细管声波传播特性
因为管子很细吸收系数就很大，而声速却要 比无界空间的情况小很多。
常用的吸声材料，如矿渣棉，玻璃绵等，以及声阻材 料，如羊毛毡与金属网等．它们的内部结构可以看成 是由许多毛细管组成．声波在这些物质中传播时，将 近似地表现出毛细管中的声学特性．
吸声材料一般应该满足两方面的要求：一是这些材料的特性阻抗应尽量 与外界介质的特性阻抗相接近，这样能使人射到这些材料上的声波尽量 多地透人到材料中去，二是传人到这些材料中的声波应受到较强的吸 收． 多孔状材料都具备了．因为一般多孔状材料的有效密度虽然会比其 单位体积重量（容重）小，但总要比空气大，但毛细管中的声速却比无 界空间小，所以其总效果就可导致二者的特性阻抗互相接近，此外毛细 管中的声波吸收系数是很大的，这自然会对声波产生强烈的吸收
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第3章 声波在管道传播
3.4.1 共鸣器旁支
亥姆霍兹共鸣器可以相当于 电路中的一个电感和电容的 串联共振回路
通常声波就会在这一旁支通道中分流，而当此共振回路发生共振时，声 波就会在此通道中短路．从而全部阻断了声波向原主通道中传播
*旁支中的声阻是或多或少存在
它的存在使声强透射系数不会等于零，即不会阻断全部声波 的通过. 虽然会影响对某一很窄频带噪声的滤声效果，但却 可以适当展宽滤声频带宽度
显然（0 , 0 ）次波就是沿z 轴方向波阵面为平面的一维平面波模式． 现在看来，在管中这种平面波仅是可能存在的多种多样波中的一个，而 不是唯一的一个．再例如（0, 1）次波为 :
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第3章 声波在管道传播
3 . 6.1平面声波截止频率
从此看出，对于（0 , 1 ）次波在垂直于z 轴的平面上振幅将随 y 的位置而变化． 为了加以区别我们称（0, 0 ）次波为主波，除（0, 0 ）次 以外的波称高次波． 从上面分析可以指出，只有当声源的激发频率f 比管中某个 简正频率f高时，才能在管中激发出对应的（nx , ny ）次波．
我们知道仅当k z为实数时，在z 方向才表现有波的传播．而从式可以看 到， k z并不在任何条件下都为实数，因此欲在z 方向传播声波就必须满足 如下条件:
由此我们可以把管中产生沿z 方向传播声波的条件归结为
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第3章 声波在管道传播
3 . 6声波导理论及平面波截止频率
我们知道仅当k z为实数时，在z 方向才表现有波的传播．而从式可以看 到， k z并不在任何条件下都为实数，因此欲在z 方向传播声波就必须满足 如下条件:
声强透射系数: 3.4.1 共鸣器旁支
设:声阻很小,可以忽略
声抗为
代入上式:
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第3章 声波在管道传播
3.4.1 共鸣器旁支
或表示成
当
即共鸣器共振时
(1)透射系数等于零表示人射声波被共鸣器旁支所阻拦 ,旁支起了滤波作用 (2)我们假定了旁支的声阻等于零，所以旁支并不消耗声能，而仅是对声波 起了阻拦作用
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 5毛细管声阻抗
毛细管的声阻抗为
因为声学材料是由许多毛细管组成，所以一根毛细管的声阻抗 还不能充分反映其声学特性 。 假定声学材料由许多平行的毛细管组成，声波人射方向与毛细 管轴平行，即声波垂直人射于材料表面．设每单位面积材料有N 根 毛细管，或称在单位表面材料上有N 个毛细孔数．每个毛细管的横 截面积为S=πa2 ． 因为每一毛细管都是入射声波体积流的一个分支流，这一材料 的声阻抗应该是各个毛细管声阻抗的并联结果，由此可得材料的声 阻抗为 ：
可以设想，如果声源的频率低于管中除零以外的最低一个 简正频率，那么管中所有的高次波都不能出现．因为（0 , 0 ） 次简正频率f0 =0 ，所以只要有声源存在任何频率都总是大于 零的
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第3章 声波在管道传播
3 . 6.1平面声波截止频率
我们称除零以外的一个最低简正频率为声波导管的截止频 率，简称管子的截止频率． 这就是说如果有一声管，已确定其截止频率，那么只要声 源的工作频率比它低，在这一管中就只能传播唯一的（0 , 0 ） 次波． 例如，有一矩形管内充空气，管子的宽度Lx =0.lm ，高 度Ly <Lx ，于是可确定声波导管的截止频率 :
第3章 声波ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ管道传播
3 . 5 . 1 管中黏滞运动 介质的切变黏滞系数
从此方程可以看到，介质质点速度不仅与轴向坐 标x 有关，而且也是径向坐标r 的函数 对整个截面取平均:
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 2 细管中传播特性
假定管子半径满足|Ka|>10或者:
阻尼系数
平均质点速度表示式
3 . 6声波导理论及平面波截止频率
设有如图所示的一矩形管，其宽度为Ly ，高为 Lx，管长用z 坐标表示．设管口取在z =0 处，另一 端延伸到无限远． 在这样的管中一般说来声压在x , y , z 方向是 不均匀的，因而声波应采用三维坐标的波动方程 为:
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第3章 声波在管道传播
3 . 6声波导理论及平面波截止频率
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第3章 声波在管道传播
3.5 管中阻尼与声阻
3 . 5 . 1 管中黏滞运动
设有一平面声波沿着半径为a 的圆柱形管的 x 方向传播． 假定管壁是刚性的，管壁附近的介质质点粘 附于管壁，速度为零，而愈离管壁，介质质 点受管壁的约束愈小，速度就愈大，于是管 中就产生速度梯度
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声抗表现一声质量抗
将该声阻抗率除以管子的面积S ，可得细短管的声阻抗:
声抗表现一声质量抗
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 3 细管的声阻抗
细短管的声阻与管长L ，管径a ，声波频率f 等都有关 管子愈长，管子愈细，频率愈高，声阻就愈大
在工程应用中常常是在一个板中穿有很多孔，组成穿孔结构． 设在板上每单位面积上穿有长为L的N 个小孔．每个孔的面积 为S0，可以定义b=NS0为穿孔面积比．
α 声波衰减系数或称细管黏滞吸收系数,愈大声波随x 距离衰 减得愈快,细管吸收系数与管子的半径a 成反比，与频率的平 方根成正比．管子愈细或者频率愈高，这种由黏滞产生的吸 收效应就愈显著．
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 3 细管的声阻抗 短管的声质量元件还具有声阻特性．这种声阻由两方面原因所 引起：一是由于介质运动时管内发生内摩擦；二是由于介质运 动向管外辐射声波
第3章 声波在管道传播
3.4 旁支的管传播
设旁支管的声阻抗为: 声压连续条件:
体积速度连续条件:
声压反射系数:
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第3章 声波在管道传播
3.4 旁支的管传播
声强透射系数: 3.4.1 共鸣器旁支
设:声阻很小,可以忽略
声抗为
代入上式:
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第3章 声波在管道传播
3.4 旁支的管传播
由此我们可以把管中产生沿z 方向传播声波的条件归结为
声波导管的简正频率
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第3章 声波在管道传播
3 . 6.1平面声波截止频率
分析上式可知，对于不同的一组（nx,ny ）数值将得到不同波的模 式．我们称对应于（nx,ny ）的波为（nx,ny ）次的简正波．例如对应于nx =0 , ny =0 的波称为（0 , 0 ）次波，其声压表示为 :
所以只要声源的频率低于1715Hz ,在管中就能产生唯一的 沿z 轴的平面波。一旦工作频率高于f0 ，在管中除了一维平面 波外，还会有其他高次波产生，管内声场就变得十分复杂．
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穿孔板的声阻抗就可表示为
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第3章 声波在管道传播
3 . 5 . 4毛细管声波传播特性
如果管子非常细，以致满足: 从此关系可解得毛细管中的吸收系数与声速分别为:
管子必须很细,例如对于空气在20 0C 时, 那么半径那么半径a应小于15*10-5m
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第3章 声波在管道传播
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第3章 声波在管道传播
3.4.2有限长封闭管旁支
旁支管口的声阻抗可表示为
显然，假如: 即旁支管长度等于声波波长1/4的奇数倍时,管口产生强烈 驻波共振使声波在旁支产生短路导致声波透射为零，全部 被旁支所阻断
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第3章 声波在管道传播
3.5 管中阻尼与声阻
在前面讨论管中声传播，没有考虑管中存在阻尼，认为 声波在管中传播时不会出现声的耗损． 虽然我们可以认为管中介质是理想的，或者说在频率不 太高的音频范围，介质本身对声波的吸收并不大而可以忽略 由于声波是在管道中传播的，管壁对介质运动要产生影 响．管子较细或者频率较高时，管中各层之间的质点速度会产 生速度梯度引起摩擦从而导致管中声波产生显著摩擦阻尼，造 成声传播过程的热耗损．