第5讲高次谐波与阿秒脉冲
高次谐波光谱
高次谐波光谱
高次谐波光谱（high harmonic spectroscopy）是一种先进的科学技术，它利用强力激光照射物质，让物质中的电子变得非常活跃，以此来研究物质的微观结构和性质。
高次谐波光谱呈现速降区、平台区和截止频率特征，即随谐波次数的增加其强度先后出现快速降低区、几乎不变的平台区域，之后在某一阶次谐波附近谐波谱强度突然下降，出现截止（Cut-off）现象。
高次谐波光谱具有多种应用前景。
例如，在物理学界对物质微观领域的控制和探测尺度逐渐减小的过程中，高次谐波辐射可以得到相干性、脉冲持续时间短的辐射源。
利用只有几个光学周期的超短超强激光脉冲与惰性气体互相作用，可以获得“水窗”波段（2.33~4.37nm）的谐波，这可以实现在分子水平上观察活体生物，对活的生物细胞和亚细胞结构的三维全息成像或显微成像，这在生物制药方面具有重要意义。
此外，高次谐波辐射具有脉冲持续时间短、波长可调、频带窄等特点，非常适合应用于高时间与空间分辨的微观快过程研究领域中。
如需了解更多高次谐波光谱相关的知识，可以查阅物理领域相关的专业书籍或咨询物理学专业人士。
高次谐波阿秒脉冲序列 -回复
高次谐波阿秒脉冲序列-回复什么是高次谐波阿秒脉冲序列？高次谐波阿秒脉冲序列，也被称为高次谐波阿秒脉冲列或者高次谐波阿秒脉冲序列，是一种光学脉冲序列，其特点是具有高度相干的、宽频谱的超短脉冲。
它由于其特殊的光学特性，被广泛应用于光谱测量、光学频率梳、超快成像、超快化学动力学等领域。
高次谐波阿秒脉冲序列的原理是基于一种称为高次非线性光学效应的现象，该现象可将光子倍频至高次谐波，并产生微米级别以下波长尺寸的脉冲。
阿秒脉冲是一种极短的光脉冲，其时间长度处于飞秒和飞秒之间，通常是几十飞秒至几百飞秒的数量级。
一个阿秒脉冲序列是由一系列重复的阿秒脉冲构成的，这些脉冲之间的时间间隔通常是几十纳秒到几百纳秒。
高次谐波阿秒脉冲序列的产生过程是一个非常精密的过程。
首先，一个高度相干的激光被聚焦到一个高度非线性材料中，例如氩气或氙气等。
当激光与材料中的原子或分子相互作用时，将产生非线性光学效应。
这种效应会导致光子的倍频，并且在材料中形成高次谐波光谱。
接下来，产生的高次谐波光会经过一系列光学元件，如反射镜和光学延迟器等，进行调整和控制。
最后，通过一个光谱分析仪或者探测器，就可以获取到高次谐波阿秒脉冲序列的光学特性。
高次谐波阿秒脉冲序列的应用非常广泛。
首先，它可以用于光谱测量。
由于阿秒脉冲具有宽频谱特性，可以通过光谱分析获得物质的光电激发谱。
其次，阿秒脉冲序列被广泛应用于光学频率梳。
光学频率梳是一种精密的光学工具，可提供非常精确的频率标准，用于测量光的频率和时间特性。
此外，高次谐波阿秒脉冲序列还可以用于超快成像和超快化学动力学，帮助科学家们观察和研究物质的微观和快速变化。
总结起来，高次谐波阿秒脉冲序列是一种具有高度相干的、宽频谱的超短光脉冲序列。
通过一系列非线性光学过程和光学元件的处理，可以生成和控制这种脉冲序列。
由于其独特的光学特性，高次谐波阿秒脉冲序列在光谱测量、光学频率梳、超快成像和超快化学动力学等领域具有广泛的应用前景。
高次谐波阿秒脉冲序列 -回复
高次谐波阿秒脉冲序列-回复题目：高次谐波阿秒脉冲序列：科学研究中的一次突破引言：随着科技的发展，人类对于光的研究越来越深入。
高次谐波阿秒脉冲序列是近年来光学研究领域的一项重要突破。
本文将逐步回答有关高次谐波阿秒脉冲序列的问题，介绍其定义、产生方式、应用领域以及前景展望。
第一部分：高次谐波阿秒脉冲序列的定义高次谐波阿秒脉冲序列是一种由阿秒脉冲引起的高次谐波信号的集合。
阿秒脉冲是一种时间极短、频率极高的光脉冲，其脉冲宽度约为10^-15秒。
高次谐波则是当阿秒脉冲与介质相互作用时，产生的频率是入射光频率的整数倍的谐波信号。
第二部分：高次谐波阿秒脉冲序列的产生方式高次谐波阿秒脉冲序列的产生方式可以通过激光与气体相互作用产生。
当高强度激光束穿过气体时，激光与气体分子相互作用，导致谐波信号的产生。
随着相互作用时间的增加，越多的高次谐波信号被产生出来，形成了一个高次谐波阿秒脉冲序列。
第三部分：高次谐波阿秒脉冲序列的应用领域1. 光谱学研究：高次谐波阿秒脉冲序列在光谱学研究中起到了重要作用。
通过谐波阿秒脉冲序列的分析，可以得到物质的光谱信息，从而研究物质的性质和结构。
2. 精密测量：高次谐波阿秒脉冲序列可以应用于精密测量领域。
通过分析高次谐波信号的相位和幅度，可以获得非常高精度的测量结果。
3. 材料加工：高次谐波阿秒脉冲序列在材料加工领域也有广泛的应用。
用高次谐波阿秒脉冲序列进行材料加工可以实现高精度和高效率的加工过程。
第四部分：高次谐波阿秒脉冲序列的前景展望高次谐波阿秒脉冲序列作为一种新光学技术，其应用前景非常广阔。
未来，可以进一步研究谐波阿秒脉冲序列的产生机理，优化序列的性能指标，提高谐波阿秒脉冲序列的稳定性和可控性。
此外，应用领域也将进一步扩展，例如在纳米技术、医疗诊断和量子计算等领域都将有更多应用。
结论：高次谐波阿秒脉冲序列作为一项突破性的科学研究成果，在光学研究领域有着重要的应用价值。
目前，高次谐波阿秒脉冲序列已经在光谱学、精密测量和材料加工等领域得到了广泛应用。
高次谐波阿秒脉冲序列 -回复
高次谐波阿秒脉冲序列-回复什么是高次谐波阿秒脉冲序列（High Harmonic Attosecond Pulse Train）？高次谐波阿秒脉冲序列是一种在激光与原子相互作用的过程中产生的光脉冲序列。
它的特点是脉冲时间极短（阿秒级别，1阿秒等于10^-18秒），而频率极高，通常在紫外光或X射线波段。
这种序列是通过将高能激光束聚焦在原子或分子上并进行非线性光学过程产生的。
阿秒脉冲的产生过程高次谐波阿秒脉冲序列的产生是通过非常强的激光束与原子或分子相互作用而实现的。
当被强激光束照射的原子或分子处于电离态时，它们可以吸收多个激光光子，电离结果产生自由电子和离子。
在电离之后，它们在电场的作用下再次重新结合，放出较高频率的光子。
这些光子的频率通常是原激光束频率的倍数，形成了高次谐波。
高次谐波产生的过程非常快速，通常在几个飞秒（1飞秒等于10^-15秒）到几十飞秒之内完成。
在高次谐波生成的同时，原子或分子在电场的影响下会振动，这使得产生的谐波光子具有短暂的相位调制。
这种相位调制形成了光脉冲序列，即高次谐波阿秒脉冲序列。
应用领域高次谐波阿秒脉冲序列的产生为高能量、紫外光和X射线研究提供了重要的工具。
由于阿秒脉冲时间极短，可以用于对超快过程进行测量和操控。
例如，它可以用于观察原子和分子的电子运动，了解化学反应的机理，以及探索量子力学的奇异效应。
高次谐波阿秒脉冲序列还可以用于激光加工和纳米技术。
脉冲时间的极短使得它可以在纳米尺度下进行定位和加工，用于生物医学和材料科学。
此外，阿秒脉冲序列也在医学影像领域具有潜在应用，例如用于X射线断层扫描（CT）和X射线显微镜的开发。
研究挑战与未来发展然而，高次谐波阿秒脉冲序列的生成仍然面临一些挑战。
首先，其产生过程需要非常强的激光束和较长的光程，这限制了其在实际应用中的可行性。
其次，高次谐波的效率仍然相对较低，需要进一步提高。
最后，高次谐波阿秒脉冲序列的稳定性和可重复性也需要进一步改进。
高次谐波光谱
高次谐波光谱全文共四篇示例，供读者参考第一篇示例：高次谐波光谱是一种非线性光学技术，它利用高功率激光与材料相互作用产生的高次谐波来研究材料的性质和结构。
高次谐波光谱在过去几十年里得到了广泛的应用，特别是在材料科学和光谱学领域。
本文将介绍高次谐波光谱的原理、技术和应用，以及未来的发展方向。
高次谐波光谱是一种通过非线性过程产生高频光（通常是紫外或软X射线）的技术。
它的原理是通过激光脉冲的高强度与材料相互作用，使得材料原子的电子被激发到较高能级，然后在电子返回基态时，会产生高次谐波。
这些高次谐波包含了原始激光波长的整数倍，因此可以用来研究材料的光电性质和结构。
高次谐波光谱的测量是一种相对简单的技术，通常使用高功率飞秒激光器和高灵敏度探测器。
激光脉冲通过样品后，探测器会记录样品发射的高次谐波信号，并通过频谱分析和信号处理得到样品的光谱信息。
高次谐波光谱技术的发展使得人们可以研究材料的细微结构和性质，从而可以在材料科学、光电子学和纳米技术等领域中得到广泛的应用。
高次谐波光谱在材料科学领域的应用非常广泛。
它可以用来研究材料的非线性光学特性、光谱特性和电子结构，从而揭示材料的物理和化学性质。
高次谐波光谱还可以用来研究材料的表面形貌和晶体结构，为材料科学家提供重要的信息。
高次谐波光谱还可以用来研究材料的超快动力学过程，如光诱导动力学和量子调控。
除了在材料科学领域，高次谐波光谱还在其他领域得到了广泛的应用。
在生物医学和药物研究中，高次谐波光谱可以用来研究生物分子的结构和动力学过程，为药物设计和生物医学领域提供重要的信息。
在环境科学领域，高次谐波光谱可以用来研究大气和水质中的污染物质，为环境保护提供重要的数据。
在光谱学和光子学领域，高次谐波光谱还可以应用于激光频率校正和分析等方面。
未来，高次谐波光谱技术将继续发展，为人类社会带来更多的好处。
随着激光技术的发展和进步，高次谐波光谱的分辨率和灵敏度将不断提高，从而可以研究更多种类的材料和现象。
高次谐波阿秒脉冲序列 -回复
高次谐波阿秒脉冲序列-回复高次谐波阿秒脉冲序列是一种在激光物理和光谱学领域中广泛应用的高能量激光脉冲序列。
它具有独特的谐波频率和阿秒级的时间尺度，这使得该脉冲序列可以用于多种领域的研究和应用。
首先，我们需要了解什么是高次谐波。
在激光物理中，高次谐波指的是将激光束通过非线性光学晶体或气体介质时，产生的一个整数倍于初始激光频率的频率成分。
例如，如果初始激光的频率为f，那么它的第n次高次谐波的频率将是nf。
接下来，阿秒脉冲是什么呢？阿秒脉冲是极短的光脉冲，每个脉冲的持续时间只有阿秒级别（1阿秒等于10的负18次方秒）。
由于它的极短脉冲宽度，阿秒脉冲在超快光学和超高时间分辨率的研究中起到了重要作用。
将高次谐波和阿秒脉冲结合起来，我们得到了高次谐波阿秒脉冲序列。
这个序列由一系列阿秒脉冲组成，每个脉冲的频率是初始激光频率的n倍，其中n为整数。
这些脉冲按照一定的时间间隔依次发生，形成了一个序列。
高次谐波阿秒脉冲序列在光谱学和超快动力学研究中有广泛的应用。
首先，它可以用于实现超高时间分辨率的测量。
由于阿秒脉冲的时间尺度非常短，通过测量整个脉冲序列中各个脉冲事件的时序，可以实现对超快过程的高分辨率观测。
例如，研究分子振动和电子动力学过程，观察分子内部构型的演化等。
其次，高次谐波阿秒脉冲序列还可以用于产生连续的、宽谱的超连续光谱。
这些超连续光谱具有宽带宽和高光强度的特点，可以用于光谱学研究中的多种应用，如多光子共振光谱、光学频谱扫描等。
此外，高次谐波阿秒脉冲序列在材料加工和光学成像领域也有重要的应用。
由于其高能量和高光强度特点，它可以实现高效的材料加工，如微细结构制备、高精度光刻等。
同时，利用高次谐波阿秒脉冲序列的物理性质，可以实现超分辨率的光学成像，应用于生物医学领域的细胞观察和显微成像。
最后，需要指出的是，高次谐波阿秒脉冲序列的产生是一个非常复杂的过程，需要利用高功率和高重复频率的激光脉冲，并通过非线性光学效应进行相应的频率倍增和脉冲压缩。
量子干涉路径及高次谐波的产生PPT课件
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选题依据及研究意义
• 近年来随着超强超短脉冲激光技术的不断发展,强激 光场中原子产生的高次谐波(HHG)以其诱人的应用前 景引起了学者们的广泛关注,在这方面已经有了大量的 研究目前人们利用高次谐波得到了脉冲持续时间很短 的极紫外高频相干辐射(XUV),X射线源和阿秒相干脉 冲.由于获得XUV和X射线及阿秒相干脉冲主要是利用 高次谐波平台的末端区域,因此高次谐波在平台区域特 性的理论研究成为当前研究高次谐波的热点之一。
势函数的变化对高次谐波的影 响
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量子路径控制生成的连续辐射谱
• 阿秒脉冲的获取 以高次谐波为基础，人们提出各种方法来获取
阿秒脉冲，如直接在多周期激光脉冲谐波谱截止 区用滤波片滤出部分谐波，就可以产生极短的阿 秒脉冲链。由于光谱信息的解析解释需要孤立的 阿秒脉冲，因此，从实用角度出发，人们期望能 够获取单一的阿秒脉冲。
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双色激光脉冲控制量子路径方案，可获得宽频 带单一量子路径形成的连续辐射谱。对于连续辐 射谱，有两个量子路径（即“长”路径和“短” 路径）对其中的每一级次谐波有贡献，因两个路 径对应的电子电离时刻不相同，导致谐波谱形状 不规则。通过双色场控制电子的电离动力学可实 现单一量子路径选择，产生光谱有规则的连续谱， 直接过滤连续谱中的多次谐波则可获得超短的孤 立阿秒脉冲。
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基本理论
• 高次谐波的产生
高次谐波就是原子、分子、团簇以及固体等介质 在强激光作用下发出的想干辐射波。原子的波谱 普遍呈现如下特点：最初的几次谐波发射效率快 速下降，接着出现一平台，在平台区，所有的谐 波具有几乎相同的效率，然后在某次谐波又迅速 下降出现截止。即强激光场与介质相互作用产生 的高次谐波辐射。
用阿秒光脉冲探索微观世界
用阿秒光脉冲探索微观世界作者：杨先碧来源：《大自然探索》2024年第05期阿秒光脉冲技术是一种引人注目的新技术，它以其独特的方式改变了我们对量子世界的理解。
它不仅带来了全新的研究视角，更在无数次实验中揭示了量子世界的奇妙特性。
在这段科研征程中，主角是瑞典物理学家安妮·吕利耶、法国物理学家皮埃尔·阿戈斯蒂尼和奥地利物理学家费伦茨·克劳斯，他们凭借着在阿秒光脉冲技术发展中的卓越贡献，荣获了2023 年的诺贝尔物理学奖。
要探究阿秒光脉冲的奥秘，我们首先要清楚什么是阿秒。
阿秒是一个时间单位，其值为一百亿亿分之一秒。
这个时间如此短暂，以至于光在1 阿秒内仅能前进0.3 纳米。
这种难以想象的短暂瞬间，似乎已经超越了我们的探测极限。
光脉冲是光源按着一定时间间隔时断时续的发光，而阿秒光脉冲是由超级短暂的闪光所构成。
它是科学家手中的利器，用以探索那些瞬息万变的微观世界。
阿秒光脉冲具有极致的速度和短暂，却足以照亮微观世界的隐秘空间。
光是电场与磁场振动而形成的电磁波，它的振动频率受到物理极限的约束。
正是这种自然规律的限制，光脉冲的最短持续时间无法低于1飞秒，这是20世纪80年代时科学界的共识。
飞秒与阿秒，虽一字之差，却有千倍的时差。
若要跨越这道时间之篱，阿秒光脉冲的研究人员明白，仅靠改良现有科技是远远不够的，更需要开拓全新的技术领域。
光脉冲是激光光源在一个个间隔的小时间段内发射出来的，其峰值功率很高。
随着激光技术的不断发展，光脉冲宽度也在不断缩小，也就是脉冲的时间间隔不断变小。
如何将光脉冲压缩到阿秒量级？高次谐波可以充当动力来源。
对混合的多频光进行分解时，其中最低频率为基频2 倍以上的那些波就是高次谐波。
吕利耶是早期通过实验来产生高次谐波的科学家之一。
早在1987 年，吕利耶将红外激光射入惰性气体，观察到了高次谐波的产生。
与以前实验中使用的波长较短的激光相比，红外激光产生更多、更强的高次谐波。
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7.6nm 135次
1993， J.J. Macklin et al, PRL 70, P.774 Ti:S laser (第一次）125fs, 800nm Ne 7.4nm 109次
1997， Z.H. Chang et al, PRL 79,P.2967 Ti:S, 26fs, 780nm He 2.73nm 297次
超快超强激光物理学
第五讲 高次谐波及阿秒脉冲
龚旗煌 教授
北京大学物理学院现代光学研究所 人工微结构和介观物理国家重点实验室 中科院－北京大学联合超快光科学和激光物理中心
本文撰写时间仓促，有错误和不足之处，恳请批评指正。版权所有，引用请与作者联系！
第五讲、高次谐波与阿秒脉冲 一、概况 二、高次谐波产生机理 三、突破水窗极限研究 四、位相匹配实验研究 五、as脉冲测量— — 电子相关法 六、展望
1KHz, 800nm
北京大学 超快超强激光物理学
29阶
理论推 导结果
B,D 考虑 2%电离
31阶
改变气压，可以实现23 次— — 31次相位匹配
效率提高 102 - 103 达到10-4 - 10-6效率
未匹配X-ray空 北京大学 超快超强激光物理学 间发布
匹配X-ray空间 发布
H.R. Lange et al, PRL 81 (1998) 1611 利用自波导超短激光脉冲实现 “准”相位匹配 Ti:S laser, 130fs, 3mJ
1997, Ch. Spielmann et al, Science 278, P. 661 Ti:S, 5fs, 780nm He < 3nm
北京大学 超快超强激光物理学
研究方向： 1、提高转换效率新技术、新方法 典型效率10-8-10-9 2、更短波长辐射的获得 — — 水窗 (已获 得） 3、更短脉冲宽度辐射的获得 — — 阿秒脉冲
北京大学 超快超强激光物理学
t1时刻 as X-ray激发出自由电 子 激光场作用，附加上光感生动 量变化 ∆Px(t1) ∆Px(t1)大小 t2 = t1 + T0/4 t3 = t1 + T0/2 两场相位关系
t3 、 t1时刻 位相相差 π : ∆Px(t1) = - ∆Px(t3)
北京大学 超快超强激光物理学 测得光电子能量展宽分布一样 变化周期 T0/2
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三、突破水窗极限研究 截止波长与激光的关系： hνc = Ip + 3.17Up Up = 9.33 ×1014Is λ2
PRA 41(1993)4193 Is 代入
hνc, Ip — — eV
a = 0.5,
τ ---- 脉宽
p — — 电离几率 ， Glm = 3 (= 1 for He ), C n*l* = 2
hνc — — 与北京大学 脉宽、波长直接相关 超快超强激光物理学
26fs, 800nm, 6×1015W/cm2 Ne (21.6eV ) : 4.9nm (253eV) 163次 He (24.6eV): 2.4nm (518eV) 333次 100fs脉宽： Ne离能12.13, 13.99, 15.76, 21.6, 24.6eV
高次谐波研究进展： 1987， Mc Pherson et al, JOSA B4, P.595 KrF laser 248nm >20GW, 1ps, He,Ne,Ar,Kr,Xe 14.6nm (Ne) 17次
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一、概况
飞秒强场 高度非线性作用 高次谐波（相干超 短软X射线）产生
北京大学
120fs,800nm, 1015W/cm2 , neon targe 21阶次和111阶次谐波光强变化不超 过 10倍。 PRL 70 (1993)766 超快超强激光物理学
相干超短软X射线广泛应用前景： 1、生物、生命科学：高时空分辨活体结构显微和 全息成像（ 2.3 - 4.4nm水窗） 2、化学：飞秒时间尺度的化学反应（轻元素） 3、材料科学：超快时间分辨X射线衍射、材料中的 超快过程 4、微电子学：纳米尺度（ 5-20nm）光刻 5、非线性光学： X 射线波段 6、阿秒科学：阿秒产生、电子运动动力学 （H 玻尔轨
PRL 79 （1997）2967
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Ne高次谐波信号
He高次谐波信号
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He Ne Ar
Kr Xe
不同惰性气体高次谐波截止阶数实验— — 理论结果比较
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四、位相匹配实验研究
高次谐波应用需要相当功率密度 位相匹配 — — 最重要的研究内容 基频光与谐波通过 约50µm,位相差 π
50µm
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Science 280 (1998) 1412 惰性气体充在毛细管内
A. Rundquist et al
1、克服激光自聚焦效应， 2、 波导 贡献 原子和等离子色散贡献 δ(λ) ---- 原子色散系数，a 波导半径， unm波导模式对应常数 ∆ K =qKlaser - KX-ray 通过改变波长、尺寸、 气压，改变激光群速 有效改善相位匹配
P.M. Paul et al
Science 292 (2001)1689
钨反射镜
td= -1.7fs
A— — 谐波产生光电子谱，B,C — — 不 同延时时IR +谐波产生光电子谱 北京大学 超快超强激光物理学
td= -2.5fs
谐波不同边带与IR激光激发 光电子能量随td的变化 the first three curves oscillate in phase; the lowest one is shifted forward by 0.35fs. T=1.35fs (half the cycle time of the IR fs laser )
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高次谐波最有效方法
二、高次谐波产生机理：
1) 基态电子在强激光场中发生隧道电离； 2）电离的电子在激光场作用下做振荡运动， 当它返回母离子并复合回原子基态时，放出 光子。 光子的能量为：h ω= Ip + Ekin Ip ----- 原子电离势， Ekin ---- 返回电子动能
道电子绕核运动一周时间152as)
北京大学 7、原子、分子物理： X超快超强激光物理学 射线波段光谱
超短波长（软X射线）获得基本方法： 1、 自由电子激光（FEL) 高能电子加速度产生韧致辐射，这辐射又与 高能电子作用， 将电子能量转化为相干辐射。λ ∝1/E2 （ E电子能量 ） 目前 λ 可见范围 2、高剥离离子X射线相干辐射 强激光轰击固体靶，在高剥离离子态上建立 粒子数反转，实现短波长受激辐射和放大 λ ∝1/P4 （P 激光功率） 3.56nm (ASE) 3、非线性光学方法 — — 参量过程、高次谐波 飞秒激光
1989， X.F Li et al, Phys. Rev. A39, P.5751 Nd:YAG laser 1064nm, 36ps, 2GW Ar, Kr, Xe 32.2nm (Ar) 33次
1993 A. L‘ Huillier et al, PRL 70 P.774 Nd:YAG laser 1064nm Ne
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11-19次谐波合成得到250as脉冲
六、展望
近几年 阿秒已出现了曙光 — — 超快研究开创新的领域 阿秒光谱 （阿秒科学） 高次谐波位相匹配研究有重要进展 — — 促进超 短X-ray的实际应用
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参考文献
北京大学 超快超强激光物理学 本文撰写时间仓促，有错误和不足之处，恳请批评指正。版权所有，引用请与作者联系！
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hω= Ip + Ekin
Ekin 最大值为
3.17Up
Up = e2E 2/4meω02 = 9.33 ×1014Is (W/cm2)λ2(µm) 有质动力势 (Ponderomotive Energy ) Is — — 饱和强度
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非线性光学（微扰论）： 激光场作为微扰项 谐波效率随级次的升高急剧降低 非微扰： 激光场（>1015W/cm2)与库仑场相当或超过 实验表明：最低几次谐波的强度快速下降（类似微扰 结果），随后出现包含许多谐波级次的平台区，平台 区有一个快速下降的高次谐波截止。 截止频率与气体分子的电离能有关： 采用惰性气体 Xe, Kr, Ar, Ne, He
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高次谐波— — 规律性、完美性
30 — — 7.5nm 谐波辐射与激光纵模结构相似 相干迭加 10as脉宽输出
问题：真空系统中 谐波信号弱 如何测量
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五、as脉冲测量— — 电子相关法
fs IR laser + as X-ray X-ray --- 激发原子给出一定量的自由电子 飞秒光脉冲电场对电子动量改变∆P(t)在不同时刻是不同的 （取决于电场矢量位相与X-ray位相的关系） 一定接收角下， 测量电子动量分 布随laser 和Xray相对延迟的 变化，可以测量 亚飞秒脉冲
M. Drescher et al, Science 291 (2001) 1923
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光电子能量 — — 延时td变化 周期 T0/2
X-ray 脉宽< T0/4 0.6fs ( 750nm ) 第一次直接获得 到小于飞秒的分 辨测量
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位相测量通过 2-photon (IR + X-ray) 光电离