海浪波长以波浪力计算
波浪力计算公式
波浪力计算公式波浪力是描述海浪对海岸或其他结构物的冲击力的物理量。
它是指海浪作用于单位长度海岸线或结构物上的力量。
波浪力的计算公式可以使用斯托克斯公式来表示。
斯托克斯公式是描述波浪力计算的经典公式，它基于假设波浪是理想的正弦波。
根据斯托克斯公式，波浪力可以表示为：F = 0.5 * ρ * g * H^2 * L其中，F是波浪力，ρ是水的密度，g是重力加速度，H是波高，L 是波长。
波浪力的计算公式可以帮助我们了解海浪对海岸线或其他结构物的冲击程度。
通过计算波浪力，我们可以评估海岸线的稳定性，预测海岸侵蚀的风险，设计合适的防护工程等。
在海岸工程中，波浪力的计算是一个重要的任务。
通过对波浪力的计算，可以确定合适的海岸保护结构的尺寸和类型。
根据波浪力的大小，我们可以选择适当的海岸防护工程，如堤防、防波堤、海堤等，以减轻海浪对海岸的冲击。
除了海岸工程，波浪力的计算在海洋工程和海洋能利用领域也具有重要意义。
在海洋工程中，波浪力的计算可以用于设计海上平台、船舶和海洋结构物的稳定性。
在海洋能利用领域，波浪力的计算可以用于评估波浪能量的潜力和设计波浪能发电设备。
波浪力的计算公式是基于理想的正弦波假设。
然而，在实际情况中，海浪往往是复杂的，包含多种频率和方向的波浪成分。
因此，在实际应用中，需要考虑更复杂的波浪模型和数值方法来计算波浪力。
波浪力的计算公式是描述海浪对海岸线或其他结构物冲击力的重要工具。
它可以帮助我们评估海岸侵蚀的风险，设计合适的海岸防护工程，以及评估海洋工程和海洋能利用的可行性。
通过深入研究波浪力的计算公式，我们可以更好地理解海洋与人类活动的相互作用，保护海岸环境，促进可持续发展。
波浪力计算公式
波浪力计算公式引言：在海洋工程中，波浪力是一个重要的参数，用于估计波浪对结构物的作用力。
波浪力的计算可以通过波浪力计算公式来实现。
本文将介绍波浪力计算公式的原理和应用，并探讨波浪力计算的相关问题。
一、波浪力计算公式的原理波浪力计算公式是根据波浪理论和结构动力学原理推导出来的。
其基本原理是根据波浪的特性和结构物的几何形状，通过计算波浪作用下的压力和力矩，进而得到波浪力的大小和方向。
二、常用的波浪力计算公式1. Morison公式：Morison公式是最常用的波浪力计算公式之一，适用于波浪作用下的柱状结构物。
该公式基于马克思-赫茨伯格(Morison)定律，考虑了波浪作用下的惯性力和阻力。
其表达式为：F = 0.5 * ρ * Cd * A * (dV/dt) + ρ * Cp * A * V * |V|其中，F为波浪力，ρ为水的密度，Cd和Cp分别为阻力系数和惯性系数，A为结构物的横截面积，V为波浪速度，dV/dt为波浪加速度。
2. Goda公式：Goda公式是一种改进的波浪力计算公式，适用于不规则波浪作用下的结构物。
该公式考虑了波浪的频率谱和结构物的响应特性，能更准确地估计波浪力。
其表达式为：F = ∫∫ (0.5 * ρ * Hs * g * S(f) * A * R(f)^2 * |H(f)|^2 * cos(θ))^0.5 df dθ其中，F为波浪力，ρ为水的密度，Hs为波浪高度，g为重力加速度，S(f)为波浪频率谱密度函数，A为结构物的横截面积，R(f)为结构物的响应函数，H(f)为波浪高度频谱密度函数，θ为波浪方向。
三、波浪力计算的应用波浪力计算公式广泛应用于海洋工程中的结构设计和安全评估。
通过计算波浪力，可以评估结构物的稳定性和安全性，为结构物的设计和施工提供依据。
例如，在海上风电场中，需要计算波浪力来评估风机基础的稳定性；在海岸工程中，需要计算波浪力来评估海堤的稳定性。
四、波浪力计算的相关问题1. 如何确定阻力系数和惯性系数？阻力系数和惯性系数是波浪力计算公式中的重要参数，可以通过试验或数值模拟来确定。
海堤波浪越浪量常用计算方法评述
海堤波浪越浪量常用计算方法评述
波浪越浪量是指码头堤坝上海堤护坡及防护墙所承受的波浪冲击力强度的一种参数，它是指浪高、浪周期和浪能量之间的函数关系。
常用的计算方法有Morison力法、Basson-Haig-Weinschenk（BHW）解析法、Tanimoto简化法和系数法等。
Morison力法是全球海洋工程中最常用的一种方法，它基于摩里森公式，将波浪越浪量转化为护坡及防护墙所承受的拉力、推力和弯矩。
它假定波浪在护坡及防护墙的受力方向是垂直的，在计算时可以简化波浪的长度及流速。
BHW解析法是根据Basson-Haig-Weinschenk（BHW）理论建立的一种计算方法，它假设码头及防护墙是沿着波浪的特性进行横剖面的，并建立了完整的护坡及护墙设计和分析体系。
它可以准确地计算出护坡及防护墙在越浪损坏环境下所受到的冲击力，因此，它在工程设计中应用较多。
Tanimoto简化法是基于Tanimoto简化法，将波浪越浪量的计算转化为护坡及防护墙所承受的拉力、推力和弯矩。
它假设码头及防护墙沿着波浪的特性进行横向剖面剖分，并结合Morison力计算护坡及护墙所承受的冲击力。
系数法是基于海浪、波浪谱和其他参数，将海浪能量和波浪谱转化为波浪越浪量的一种计算方法。
它一般使用简单的海浪能量计算，可以。
波浪理论的计算方法
波浪理论的计算方法波浪理论是用来描述海洋和湖泊中波浪的性质和行为的科学理论。
它是基于一系列基本方程和边界条件的数学模型，可以用来计算和预测波浪的高度、速度、周期等特性。
下面将介绍波浪理论的计算方法。
波浪的基本方程为水流动的欧拉方程和连续性方程，通过线性化和加入适当的边界条件，可以得到简化的一维波浪方程。
这个方程被称为波浪方程或爱舍尔-盖伊尔（Airy-Gay-Lussac）方程，是解决波浪传播和干涉问题最常用的工具。
波浪方程的一般形式如下：∂^2η/∂t^2=g∇^2η其中，∂^2η/∂t^2是波浪面随时间的加速度，g是重力加速度，∇^2是波浪面的拉普拉斯算子。
在一维情况下，波浪方程可以被进一步简化为：∂^2η/∂t^2=g∂^2η/∂x^2其中，x是水平方向的坐标。
求解这个波浪方程，可以得到波浪的解析表达式或数值解。
下面介绍几种常用的计算方法。
1. 艾尔金（Airy）线性理论：该方法假设波浪是以线性和无散动态传播的，适用于小振幅的波浪。
它利用波浪的线性性质，通过傅里叶级数展开和代数运算，可以得到波浪的频谱分布和波浪高度的概率分布。
2.快速海洋波浪传播（SWAN）模型：该模型是一种基于频谱方法的波浪模拟模型。
它将波浪场视作由多个波浪成分组成的矢量叠加，利用频谱分布和相干关系，通过解耦和复合波浪成分，可以计算出各个频段的波浪高度和方向。
3.深水波浪传播模型：该模型假设波浪在无限深水域传播，适用于大范围的波浪传播问题。
它利用波浪动能守恒和动量守恒原理，通过波浪的能量传递和波浪平衡状态的概念，可以计算出波浪随距离变化的特性。
4.海洋预报模型：该模型结合海洋动力学和波浪动力学，通过数值离散和积分方法求解波浪方程。
它将海洋和大气的相互作用考虑在内，可以计算出波浪与海流、风速等环境因素的相互作用，从而得到更准确的波浪预报结果。
这些方法都有各自的优缺点，选择适合的方法需要考虑波浪的性质、计算的精度要求和计算的效率等因素。
水中的波动现象和波浪力的计算分析
水中的波动现象和波浪力的计算分析在我们日常生活中，水是一个非常常见和重要的自然元素。
水对于地球上的生命形态和自然环境起着至关重要的作用。
而水中的波动现象和波浪力的计算分析是一个非常有趣和有挑战性的课题。
当我们观察到水面上产生的波浪时，我们往往会感到它们的美丽和神秘。
波浪是由外力在水中产生的扰动所引起的。
当这种扰动传播到水面上时，就会形成波浪。
波浪有许多不同的形态，它们可以是简单的正弦波，也可以是复杂的交错波。
在水中的波动中，存在着波长、波速和波浪力等重要的物理参数。
波长是指波浪连续的两个相邻的峰或谷之间的距离，用λ表示。
波速是指波浪传播的速度，用v表示。
波速与波长之间存在着直接的关系，即波速等于波长除以波周期。
而波周期是指波浪从一个峰到相邻的下一个峰所需的时间。
波浪力是指波浪对固体表面施加的力量。
在航海和海洋工程等领域，对波浪力进行准确的计算和分析非常重要。
波浪力的计算和分析可以通过海洋工程中的波浪观测和力学模型来实现。
波浪观测通常使用专门的仪器来测量波浪的高度、周期和速度等参数。
这些观测数据可以帮助我们对波浪力进行科学的计算和分析。
同时，在海洋工程中，研究人员还开发了一系列数学和计算模型来模拟和预测波浪力。
这些模型通常基于流体力学的原理，结合了波浪的物理特性和海洋环境的变化。
通过这些模型，研究人员可以更好地理解和预测波浪力的特性和作用。
对波浪力的计算和分析不仅可以帮助我们更好地理解水中的波动现象，还可以为海洋工程和船舶设计等领域提供重要的参考和指导。
在海洋工程中，波浪力是一个非常重要的参数，它可以影响结构物的稳定性和安全性。
因此，准确地计算和分析波浪力可以帮助我们设计更安全和可靠的海洋工程结构。
而在船舶设计中，波浪力也是一个重要的参考因素，它可以影响船体的稳定性和航行性能。
因此，对波浪力的计算和分析可以帮助我们设计更高效和舒适的船舶。
总之，水中的波动现象和波浪力的计算分析是一个非常有趣和有挑战性的课题。
第五章 海浪
第五章海浪§5— 1 海浪的类型一.海浪要素 海浪．．是发生在海洋中的一 种波动现象,又称波浪 海浪要素：周期： T= λ/c 频率．．f=1/T 波陡δ：δ=波高/波长深水中δ≯1/7，波峰线：通过波峰且垂直于波浪传播方向 波向线：垂直于波峰线平均波高：如有一段连续波高记录分别为1H 、2H …n H ，则此段时间的平均波高等于：()n12n i i=111H H H H H n n =+++=∑L 部分大波波高(p H )在某一次观测或一列波高系列中，按大小将所有波高排列起来，并就最高的P 个波的波高计算平均值，称为该P 部分大波的波高。
例如共观测1000个波，最高的前10个、100个和333个波的平均值，分别以符号1100H 、110H 和13H 表示。
部分大波平均波高反映出海浪的显著部分或特别显著部分的状态。
习惯上将13H称为有效波高（或称有义波高）。
最大波高maxH：指某次观测中，实际出现的最大的一个波高。
各种波高间的换算111100103H H H2.663, 2.032,1.598H H H===111100100101111033H H H1.311,1.666,1.272H H H===二.海浪运动机理深水：水质点以近似于圆形的轨道作圆周运动运动半径：随着水深的增加而减小h=λ/2时;r↓→4% r0（r0=a）浅水：（h＜λ/20）运动波及海底。
三.海浪的分类1.按海水深度分深度深: 表面波（深水波）：h↑→r↓深度浅: 长波（浅水波h＜λ/20）运动波及海底。
2.按周期分3.按生成原因分：．．．．．．．风浪、潮波、海啸4.按受力情况分：自由波：涌浪受迫波：潮波5.按波形前进与否分：进行波；驻波。
6.按边界条件分①微小振幅波H/λ很小，H可忽略所有运动方程式都是线性的。
②有限振幅波：H不可忽略a.斯托克斯波有“质量运移”b.孤立波H/λ＜1/10; 运动集中在波峰附近c.摆线波7.内波§5—2 海浪的形成一.海浪形成假说(1)形成毛细波(2)风以法向压力形式给波浪传递能量(3)空气小涡流加强了水质点的运动(4) 波长较短的波由风取得能量转给波长较长的波二、海浪的消衰1.分子粘滞性消耗的能量2.涡动消耗能量3.空气的阻力4.海底摩擦5.波浪破碎三.海浪的状态1.海浪三要素风速：大于0风时：状态相同的风作用的时间风区：状态相同的风作用的海区风大不一定浪大．．．．．．．2.定常状态风区一定，海浪达最大；风区增加，海浪高度增加；风区是限制因素。
船舶操纵运动波浪力计算
船舶操纵运动波浪力计算2.1 不规则波入射力计算模型依据概率统计理论，不规则波的波面可以看作是由一系列具有不同的频率、波数、波幅、传播方向以及随机分布初相位角的规则波叠加而成。
在实际应用中寻求海浪的统计特性，通常采用“波能谱”的概念来描述海浪。
海浪形成的过程是风把能量传递给水的过程。
这一过程大致可分为两个阶段，第一阶段为波浪生长阶段，当风最初作用于海面上时，海面开始出现较小的波，随着时间的增长，风不断地把能量传递给水，波浪越来越大，显然这一阶段海浪是比较复杂，其统计特性随时间不断变化，这一阶段的海浪描述描述相当复杂。
但是，当波浪渐趋稳定时，波的能量达到一定值，其统计特征基本上不随时间变化，为了这一阶段海浪的数学描述，应用波谱密度函数，从大量观察分析结果表明海浪以及船舶在波浪中的运动等均属于狭带谱的正态随机过程，因此基于以下假设：1．波浪为弱平稳的、各态历经的、均值为零的正态(高斯)随机过程。
2．波谱的密度函数为窄带。
3．波峰(最大值)为统计上独立的。
由波的方向性谱密度，不规则波的波面可用下列随机积分表示来描述：⎰⎰-∞+-+=220),(2)],()sin cos (cos[),,(ππςθωθωθωεωθηθξηξςd d S t k t （2-1）其中，),(θωςS 为波谱密度函数，表示了不规则波浪中各种频率波的能量在总能量中所占的份量。
仅考虑波沿主浪向运动的情况，并将式（2-1）转化为随船坐标系下表示为：⎰∞+--=0)(2)]()sin cos (cos[),,(ωωωεωμμςςd S t y x k t y x e （2-2）为了方便计算，将波能谱密度函数进行离散，用求和形式代替上式的积分如下：∑=+--∆=ni i ei i i t y x k S t y x 1])sin cos (cos[)(2),,(εωμμωωςς （2-3）其中，相位角i ε可视为均匀分布在（0，2π）区间内的随机变量。
波浪作用力计算1
• 另外，在长期的波浪淘刷之下，刚性护面结构下面的 另外，在长期的波浪淘刷之下， 反滤层很容易被掏空，在此种情况下， 反滤层很容易被掏空，在此种情况下，波浪的冲击力 结合波浪对护面结构的反作用力， 结合波浪对护面结构的反作用力，往往会造成海堤的 最终破坏。因此， 最终破坏。因此，斜坡式采用混凝土板护面层进行强 度设计时，一定要进行波浪作用力的计算。 度设计时，一定要进行波浪作用力的计算。
• 2 计算内容： 计算内容： • 分为直立式护面结构和斜坡式护面结构
的波浪作用力计算。 的波浪作用力计算。
• 3 计算公式来源： 计算公式来源： • 主要来自于《海港水文规范》 主要来自于《海港水文规范》公式和原
苏联规范公式。 苏联规范公式。
正文有关条文的解释和说明 • 6.7.1 海堤工程的波浪作用力计算应采用不 规则波要素作为计算条件， 规则波要素作为计算条件，计算应取堤脚前 波长处的波浪要素， 约 1/2波长处的波浪要素 ， 当堤脚前滩涂坡 波长处的波浪要素 度较陡时，应取靠近海堤堤脚处的波浪要素。 度较陡时，应取靠近海堤堤脚处的波浪要素。 堤前波浪要素应按第6.1节 堤前波浪要素应按第 节 ～ 第 6.4节的规定 节的规定 确定。 确定。 • 6.7.2 波浪作用力可分为直立式护面和斜坡 式护面按附录G.1和附录 和附录G.2计算确定，单一 计算确定， 式护面按附录 和附录 计算确定 坡度陡墙式海堤的波浪作用力， 坡度陡墙式海堤的波浪作用力，可按相关直 立式海堤的公式估算。 立式海堤的公式估算。
• 还有一种情况是陡墙式护面结构下的防浪 墙的稳定也和波浪作用力紧密相关， 墙的稳定也和波浪作用力紧密相关，本节 就是针对此种情况下而制定的。 就是针对此种情况下而制定的。对于陡墙 式护面结构（防浪墙的稳定）、 ）、斜坡式采 式护面结构（防浪墙的稳定）、斜坡式采 用混凝土板护面层进行强度设计时， 用混凝土板护面层进行强度设计时，需进 行波浪作用力的计算。 行波浪作用力的计算。
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Option ExplicitDim L1 As Single, L2 As Single, t As Single, d!, k!, kd!, thkd!, H!, D1!Dim CD As Single, CM As Single, l As Single, Ko As SingleDim Fhdmax As Single, Fhlmax As Single, Mhdmax As Single, Mhlmax!, Fhmax!, Mhmax!Dim θ As Si ngleConst Pi = 3.141592653Const G = 9.8Const γ = 1025Private Sub Command1_Click()Dim r As IntegerDo While TrueL1 = Val(InputBox("请输入波长L1：", "求解设计波长：", "100"))t = Val(InputBox("请输入设计波周期T：", "请输入", "6"))d = Val(InputBox("请输入设计水深d：", "请输入", "20"))If L1 <= 0 Thenr = MsgBox("请输入一个正数！", 5, "输入错误")If r = 2 ThenEndEnd IfElseExit DoEnd IfLoopk = 2 * Pi / L1kd = k * dthkd = (Exp(kd) - Exp(-kd)) / (Exp(kd) + Exp(-kd))L2 = G * (t ^ 2) * thkd / (2 * Pi)Do Until Abs(L2 - L1) < 0.001L1 = L2k = 2 * Pi / L1kd = k * dthkd = (Exp(kd) - Exp(-kd)) / (Exp(kd) + Exp(-kd))L2 = G * (t ^ 2) * thkd / (2 * Pi)LoopPrint "设计波长是："; L2Print "波数："; Format$(k, "0.0000")End SubPrivate Sub Command2_Click()EndEnd SubPrivate Sub Command3_Click()H = Val(InputBox("请输入设计波高H：", "请输入", "3"))D1 = Val(InputBox("请输入桩柱直径D1：", "请输入", "2"))l = Val(InputBox("请输入桩柱间距l：", "请输入", "15"))If d / L2 < 0.5 ThenPrintPrint "相对水深d/L2:"; d / L2Print "采用线性波理论计算:"ElseMsgBox "重新选择计算理论"End IfPrint "波陡："; H / L2Print "相对柱径："; D1 / L2If D1 / L2 < 0.2 ThenPrint "属于小直径桩柱"ElsePrint "属于大直径桩柱"End IfCD = Val(InputBox("请输入拖曳力系数：", "请输入", "1.0"))CM = Val(InputBox("请输入质量系数：", "请输入", "2.0")) PrintPrint "选用拖曳力系数："; CDPrint "选用质量系数："; CMDim LD As SingleLD = l / D1Print "桩柱相对间距："; LDPrint "群桩系数Ko：";If LD > 4 ThenKo = 1Print KoElseIf LD < 4 And LD > 3 ThenKo = 1.25Print KoElseIf LD < 2 ThenKo = 1.5Print KoEnd IfEnd SubPrivate Sub Command4_Click()Dim K1 As Single, K2 As Single, K3 As Single, K4 As SingleDim e As Single, θo As SingleK1 = (2 * k * (d + H / 2) + sh(2 * k * (d + H / 2))) / (8 * sh(2 * k * d)) Fhdmax = CD * γ * G * D1 * (H ^ 2) * K1 / 2PrintPrint "K1值："; Format$(K1, "0.0000")Print "单桩柱最大水平拖曳力Fhdmax："; FhdmaxK2 = th(k * d)Fhlmax = CM * γ * G * Pi * (D1 ^ 2) * H * K2 / 8PrintPrint "K2值："; Format$(K2, "0.0000")Print "单桩柱最大水平惯性力Fhlmax:"; FhlmaxK3 = (2 * (k ^ 2) * (d + H / 2) ^ 2 + 2 * k * (d + H / 2) * sh(2 * k * (d + H / 2)) - ch(2 * k * (d + H / 2)) + 1) / (32 * sh(2 * k * d))Mhdmax = CD * γ * G * D1 * (H ^ 2) * L2 * K3 / (2 * Pi)PrintPrint "K3值："; Format$(K3, "0.0000")Print "单桩柱最大水平拖曳力矩Mhdmax:"; MhdmaxK4 = (k * d * sh(k * d) - ch(k * d) + 1) / ch(k * d)Mhlmax = CM * γ * G * (D1 ^ 2) * H * L2 * K4 / 16PrintPrint "K4值："; Format$(K4, "0.0000")Print "单桩柱最大水平惯性力矩Mhlmax:"; MhlmaxIf Fhlmax >= 2 * Fhdmax ThenFhmax = Fhlmaxθo = 90ElseIf Fhlmax < 2 * Fhdmax ThenFhmax = Fhdmax * ((1 + (Fhlmax / Fhdmax) ^ 2) / 4)θo = arcsin(Fhlmax / (2 * Fhdmax))End IfPrintPrint "单桩柱最大水平波力Fhmax:"; FhmaxIf Mhlmax >= 2 * Mhdmax ThenMhmax = MhlmaxElseIf Mhlmax < 2 * Mhdmax ThenMhmax = Mhdmax * ((1 + (Mhlmax / Mhdmax) ^ 2) / 4)End IfPrintPrint "单桩柱最大水平波力矩Mhmax:"; MhmaxPrint "最大水平波力和最大水平波力矩的相位θo:"; θoe = Mhmax / FhmaxPrintPrint "最大水平波力作用点离海底的距离e:"; eEnd SubPublic Function sh(n) As Singlesh = (Exp(n) - Exp(-n)) / 2End FunctionPublic Function ch(n) As Singlech = (Exp(n) + Exp(-n)) / 2End FunctionPublic Function th(n) As Singleth = (Exp(n) - Exp(-n)) / (Exp(n) + Exp(-n))End FunctionPublic Function arcsin(n) As Singlearcsin = Atn(n / Sqr(-n * n + 1))End FunctionPublic Function FH(θ) As SingleFH = Fhdmax * Cos(θ) * Abs(Cos(θ)) + Fhlmax *Sin(θ)End FunctionPublic Function MH(θ) As SingleMH = Mhdmax * Cos(θ) * Abs(Cos(θ)) + Mhlmax * Sin(θ)End FunctionPrivate Sub Command5_Click()Dim i As IntegerOpen "C:\Documents and Settings\All Users\桌面\不同相位水平波力.txt" For Output As #1 Print #1, Tab(8); "相位角θ"; Spc(3); "cosθ"; Spc(3); "cosθ|cosθ|"; Spc(3); "sinθ"; Spc(3); "Fhdmaxcosθ|cosθ|"; Spc(3); "Fhlmaxsinθ"; Spc(6); "FH"For i = 0 To 180 Step 15θ = i * Pi / 180Print #1, Tab(10); i; Tab(20); Format$(Cos(θ), "0.0000");Print #1, Tab(30); Format$(Cos(θ) * Abs(Cos(θ)), "0.0000");Print #1, Tab(40); Format$(Sin(θ), "0.0000");Print #1, Tab(55); Format(Fhdmax * Cos(θ) * Abs(Cos(θ)), "0.00");Print #1, Tab(70); Format(Fhlmax * Sin(θ), "0.00");Print #1, Tab(85); Format(FH(θ), "0.00")Next iClose #1End SubPrivate Sub Command6_Click()Dim i As IntegerOpen "C:\Documents and Settings\All Users\桌面\不同相位水平波力矩.txt" For Output As #2Print #2, Tab(8); "相位角θ"; Spc(3); "cosθ"; Spc(3); "cosθ|cosθ|"; Spc(3); "sinθ"; Spc(3); "Fhdmaxcosθ|cosθ|"; Spc(3); "Mhlmaxsinθ"; Spc(6); "MH"For i = 0 To 180 Step 15θ = i * Pi / 180Print #2, Tab(10); i; Tab(20); Format$(Cos(θ), "0.0000");Print #2, Tab(30); Format$(Cos(θ) * Abs(Cos(θ)), "0.0000");Print #2, Tab(40); Format$(Sin(θ), "0.0000");Print #2, Tab(55); Format(Mhdmax * Cos(θ) * Abs(Cos(θ)), "0.00");Print #2, Tab(70); Format(Mhlmax * Sin(θ), "0.00");Print #2, Tab(85); Format(MH(θ), "0.00")Next iClose #2End SubPrivate Sub Command7_Click()Dim ψ As SingleDim ∑H As SingleDim i As IntegerDim t As Single, m As Integerψ = l * 360 / L2PrintPrint "前后两桩柱的波浪位相差ψ："; ψt = 0For i = 0 To 180 - ψ∑H = FH(i) + FH(i + ψ)If t < ∑H Thent = ∑Hm = iEnd IfNext iPrint "发生最大水平合波力的相位："; m Print "前后两桩柱的最大水平合波力为："; t End SubPrivate Sub Command8_Click()ClsEnd SubPrivate Sub Command9_Click()Dim ψ As Sing leDim ∑M As SingleDim i As IntegerDim t As Single, m As Integerψ = l * 360 / L2t = 0For i = 0 To 180 - ψ∑M = MH(i) + MH(i + ψ)If t < ∑M Thent = ∑Mm = iEnd IfNext iPrintPrint "发生最大水平合波力矩的相位："; m Print "前后两桩柱的最大水平合波力矩为："; t End Sub海洋环境作业计算结果：。