优选第二十二章光的干涉
紫外可见分光光度法 测定香精
第二节 紫外-可见分光光度法的基本原理
一、光的吸收定律
(一) 透射率和吸光度 光的吸收程度与光通过物质前后的光的强度变化有关，光强度是指单位时间 （1s）内 照射在单位面积(1 cm2)上的光的能量，用 I 表示。它与单位时间照射在单位面积上的光子的 数目有关，与光的波长没有关系。 当一束强度为 I0 的平行单色光通过一个均匀、非散射和反射的吸收介质时由于吸光物 质与光子的作用，一部分光子被吸收，一部分光子透过介质。设透过的光强度为 It，则 It 与 入射光强度 I0 之比定义为透射率或透光度（transmitance）， 用 T 表示，即：
射的溶液，也适用于均匀、无散射的气体和固体。
吸光度具有加和性，即如果溶液中同时存在多种吸光物质，那么，测得的吸光度则是
各吸光物质吸光度的总和。其表达式为：
n
∑ A = A1 + A2 + K An = An
1
(22-8)
这也是利用朗伯-比尔定律能够对多组分物质进行分光光度分析的理论基础。
二、吸光系数
三、紫外-可见分光光度法的特点
1．灵敏度高 待测物质的浓度下限一般可达 10-7～10-4 g/mL，适用于痕量组分的分析测 定；
402
2．准确度和精密度高 在定量分析中相对误差一般为 1%～3%； 3．选择性好 在多组分共存的溶液中，依据待测物质对电磁辐射的选择性吸收，可以 对某一特定组分或某一类物质进行分析； 4．操作简单 仪器价格低廉，易于普及，操作简便，测定快速； 5．应用广泛 绝大多数无机离子或有机化合物，都可以直接或间接地用紫外-可见分光 光度法进行测定。 紫外-可见分光光度计由于这些特点，已成为应用面最广的分析仪器。它的应用范围已 涉及制药、医疗卫生、化学化工、药物分析、环保、地质、机械、冶金、石油、食品、生物 等领域。
迈克尔逊干涉仪实验报告优选
迈克尔逊干涉仪实验报告优选实验目的：
本实验旨在通过迈克尔逊干涉仪观察干涉现象，了解光的干涉原理，掌握干涉条纹的观察方法，并验证光的波动性质。
实验仪器与原理：
本实验使用迈克尔逊干涉仪，该仪器由半透镜、分束镜、反射镜等部件组成。
当一束光入射到半透镜上时，一部分光被反射，一部分光透过，形成两束光。
其中一束光经过分束镜反射后再次经过半透镜，与另一束光相遇产生干涉现象。
实验步骤：
1. 调整迈克尔逊干涉仪，使得两束光在屏幕上形成清晰的干涉条纹。
2. 观察干涉条纹的变化，记录下不同位置的干涉条纹图像。
3. 测量干涉条纹的条纹间距，计算出光的波长。
实验结果与分析：
通过实验观察，我们成功在屏幕上观察到清晰的干涉条纹，并
记录下了不同位置的干涉条纹图像。
通过测量干涉条纹的条纹间距，我们计算出了光的波长，验证了光的波动性质。
实验结论：
本实验通过迈克尔逊干涉仪观察干涉现象，验证了光的波动性质。
通过实验，我们对光的干涉原理有了更深入的了解，并掌握了
干涉条纹的观察方法。
改进与展望：
在今后的实验中，可以尝试使用不同波长的光源进行实验，观
察干涉条纹的变化，进一步探索光的波动性质。
同时，可以尝试利
用迈克尔逊干涉仪进行其他相关实验，拓展实验的应用范围。
自查情况：
本报告经过仔细自查，确保了实验过程、结果和结论的准确性和完整性。
在今后的实验中，将继续严格执行实验操作规程，提高实验数据的可靠性和准确性。
光的波粒二项性演示文档
一个光子的能量为 E1=hc/λ=3×10 -19 J
n=E/E1=5 (个）
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04年浙江19
19．下表给出了一些金属材料的逸出功。
材料
铯
钙
镁
铍
钛
逸出功 3.0 4.3 5.9 6.2 6.6
(10-19J)
现用波长为400nm的单色光照射上述材料，能产生光
电效应的材料最多有几种？（ B ）
(普朗克常量h = 6.6×10-34J·s，光速c = 3.00×108m/s) A．2种 B．3种 C．4种 D．5种
C． 7.01048 WD．
1.2W1048
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图(a)所示为光电效应实验电路图.在某一定强度，一
定频率的色光照射下，调节电位器可得到不同电压
与电流曲线如图(b)所示.若改变照射光频率ν可得到图
(c)所示光电子最大初动能与照射光频率的关系曲线.
当-(10)用.光38波电V.长试子为求的5：最×大10初-7m动的能光；照射时，已知截止电I 压Uc＝Ek
光的波粒二项性Biblioteka （优选）第二节光的 波粒二项性
三、光的波粒二象性
1、光的干涉和衍射表明光确实是一种波，光电 效应和康普顿效应无可辩驳地证明了光是 一种粒子，因此说：光是一种波，同时光 也是一种粒子，光具有波粒二象性
2、解释说明：(1)单个光子表现为粒子性
(2)大量光子的运动表现为波动性 (3)一切微观粒子都有波粒二象性 (4)波长较短、频率较高的光，粒子性较显著 (5)波长较长、频率较低的光，波动性较显著 (6)光是一种概率波
绿色植物每放出1个氧分子要吸收 5个波长为
6.63107m 的光子，
（普朗克常量 h6 .6 3 1 3 0J 4s），
22-3 薄膜干涉(等厚干涉)
d
δ = 2d + λ
2
光程差
22-3 薄膜干涉（等厚干涉） 薄膜干涉（等厚干涉） 牛顿环实验装置 显微镜 T L S M半透 半透 半反镜
第二十二章 光的干涉
R
r
d
牛顿环干涉图样
22-3 薄膜干涉（等厚干涉） 薄膜干涉（等厚干涉）
第二十二章 光的干涉
光程差
δ = 2d +
λ
2
明纹 R r d
δ=
第二十二章 光的干涉
4 ）半波损失需具体问题具体分析
n n
n1 n3
n2
n1 < n2 < n3
b=
λ
2sin α
α
tan α ≈ sin α =
依题意
λ
2b
4.295mm b= = 0.148mm D 29 λD d = D tan α = = 5.746 × 10−2 mm 2b
d
22-3 薄膜干涉（等厚干涉） 薄膜干涉（等厚干涉） 二
第二十二章 光的干涉
牛顿环 由一块平板玻璃和一平凸透镜组成
22-3 薄膜干涉（等厚干涉） 薄膜干涉（等厚干涉）
第二十二章 光的干涉
k = 3, d 3 = 750 nm
h
r
o R
d
k = 4 , d 4 = 1000 nm
h = 8 . 0 × 10 2 nm 由于 故可观察到四条明纹 . 当 油滴展开时， 油滴展开时，条纹间距变 条纹数减少. 大，条纹数减少
第二十二章 光的干涉
讨 论
明环半径 暗环半径
1 r = (k − )Rλ (k = 1,2,3,L) 2 (k = 0,1,2,L) r = kR λ
(优选)光纤光学光纤光栅
3、光纤材料的还原性处理
通过在光纤拉制中完成后用氢灯对所要曝光的 光纤段进行“焰刷”处理。把拉制好的标准通信锗 光纤段放在～1700℃的氢氧焰下灼烧，使光纤在 240nm处的吸收增加，可获得大于10-3的折射率变化 ，光纤材料的光敏性提高了一个数量级。缺点就是 高温灼绕破坏了光纤，有长期稳定性的问题。
1、光敏光纤刻栅
光纤的光敏特性是指光纤的折射率在某些波长的光 的照射下，发生永久变化的特性。
石英的基本结构
石英材料的分子结构通常为四面体结构，每个Si 原子通过形成共价键与四个氧原子相连。
提出了多种模型，没有一种可以解释所 有的实验结果。
一般认为 掺杂光纤的光敏性与光纤中的氧空位 缺陷有关。Ge具有两种氧化态Ge2+和Ge4+因此具有 GeO和GeO2两种缺陷。 GeO缺陷对应于光纤在 242nm和325nm的吸收， GeO2缺陷对应于193nm的 吸收。GeO缺陷对242nm的光产生了强烈的吸收， 引起GeO电离，引起光纤的折射率发生变化。
载氢光纤在紫外光照射时将引起氢气和掺锗石英 光纤之间产生化学反应，H2分子在Si-O-Ge区发生变 化，形成与折射率有关的Ge-OH,Si-OH,Ge-H,Si-H等 化学键和缺氧锗缺陷中心，从而产生光致折射率变化 ，光敏性可提高1－2个数量级，折射率变化提高两个 数量级。
特别说明，由于光纤中存在未反应的氢,载氢光 纤形成的折射率变化是持久的,室温条件下放置2个星 期下降11％。
在1.3μm～1.6μm的波长范围内，折射率变化 的典型值约为10-4 ，对于高锗掺杂浓度的光纤，这 个值可大于0.001。
色心模型
D.P.Hand认为在紫外光的照射下掺锗石英光纤 材料中缺氧锗缺陷将发生电离，所释放的电子陷落 在附近位置上形成新的缺陷中心。这种色心缺陷粒 子数的变化将永久地改变光纤的紫外吸收谱，从而 引起掺锗石英玻璃中引起折射率的改变，其改变的 具体数值如下式：Kramers－Kronig关系：
3 光的干涉 习题 高中物理人教版选择性必修第一册
第四章 光3 光的干涉1．双缝干涉实验的部分实验装置如图所示，调整实验装置使得光屏上可以看到清晰的干涉条纹，关于干涉条纹的情况，下列叙述正确的是( )A ．若将光屏向右平移一小段距离，屏上的干涉条纹不再清晰B ．若将光屏向左平移一小段距离，屏上的干涉条纹将不会发生变化C ．若将光屏向上平移一小段距离，屏上仍有清晰的干涉条纹D ．若将光屏向上平移一小段距离，屏上的干涉条纹将发生变化2．如图所示，用频率为f 的单色光垂直照射双缝，在光屏上的P 点出现第3条暗条纹．已知光速为c ，则P 点到双缝的距离之差r 2－r 1应为( )A ．c 2fB ．3c 2fC ．3c fD ．5c 2f3．在双缝干涉实验中，光屏上P 点到双缝S 1、S 2的距离之差r 1＝0.75 μm ，光屏上Q 点到双缝S 1、S 2的距离之差为r 2＝1.5 μm.如果用频率为f ＝6.0×1014 Hz 的黄光照射双缝，光在真空中的传播速度c ＝3×108 m/s ，则( )A ．P 点出现亮条纹，Q 点出现暗条纹B ．Q 点出现亮条纹，P 点出现暗条纹C ．两点均出现暗条纹D ．两点均出现亮条纹4．如图是某同学用“双缝干涉法”做测定某单色光的波长的实验示意图．图中，单缝到双缝的距离为L 1，双缝到墙壁的距离为L 2，双缝间距为d ，墙壁上的干涉图样及尺寸如图，则该单色光的波长为( )A ．dx L 1B ．dx L 2C ．dx 12L 2D ．xL 212d5．(2023年高州期末)某同学用单色光做双缝干涉实验时，观察到条纹如图甲所示，改变一个实验条件后，观察到的条纹如图乙所示．他改变的实验条件可能是( )A ．增大了单色光的波长B ．减小了双缝之间的距离C ．减小了光源到单缝的距离D ．减小了双缝到光屏之间的距离6．如图所示为双缝干涉实验装置的示意图，S 为单缝，S 1、S 2为双缝，P 为光屏．用单色光从左侧照射单缝S 时，可在光屏P 上观察到干涉条纹．下列说法正确的是( )A ．减小双缝间的距离，干涉条纹间的距离减小B ．增大双缝到屏的距离，干涉条纹间的距离增大C ．若换作波长更长的单色光照射，干涉条纹间的距离减小D ．若换作白光照射，光屏上不出现条纹7．用单色光照射位于竖直平面内的肥皂液薄膜，所观察到的干涉条纹为( )A B C D8．(多选)利用薄膜干涉的原理可以检查平面的平整度和制成镜头增透膜．图甲中，让单色光从上方射入，这时从上方看可以看到明暗相间的条纹，下列说法正确的是()A．图甲中将薄片向着劈尖方向移动使劈角变大时，条纹变疏B．图甲中将样板微微平行上移，条纹疏密不变C．在图甲中如果看到的条纹如图乙所示，说明被检平面在此处是凹陷D．图丙中镀了增透膜的镜头看起来是有颜色的，那是增透了这种颜色的光的缘故9．如图所示，竖直放置的肥皂薄膜受到重力作用而形成上薄下厚的薄膜，从膜左侧面水平射入红光，在左侧面观察到干涉条纹，则下列说法正确的是()A．干涉条纹是由薄膜左右两个面的反射光叠加形成的B．干涉条纹是红黑相间的竖直条纹C．入射光如果换成紫光，相邻亮条纹间距变大D．薄膜上不同颜色的光的条纹的明暗位置相同10．瓦斯在隧道施工、煤矿采掘中危害极大，某同学查资料得知含有瓦斯的气体的折射率大于干净空气的折射率，于是他根据双缝干涉现象设计了一个监测仪，其原理如图所示：在双缝前面放置两个完全相同的透明容器A、B，容器A与干净的空气相通，在容器B中通入矿井中的气体，观察屏上的干涉条纹，就能够监测瓦斯浓度．如果屏的正中央O点变为暗纹，说明B中气体()A ．一定含瓦斯B ．一定不含瓦斯C ．不一定含瓦斯D ．无法判断11．(2024年长沙明德中学校考)某一质检部门为检测一批矿泉水的质量，利用干涉原理测定矿泉水的折射率．方法是将待测矿泉水填充到特制容器中，放置在双缝与荧光屏之间(之前为空气)，如图所示，特制容器未画出，通过比对填充后的干涉条纹间距x 2和填充前的干涉条纹间距x 1就可以计算出该矿泉水的折射率．则下列说法正确的是(设空气的折射率为1)( )A ．x 1＝x 2B ．x 1<x 2C ．该矿泉水的折射率为x 1x 2D ．该矿泉水的折射率为x 2x 112．在双缝干涉实验中，若双缝处的两束光的频率均为6×1014 Hz ，两光源S 1、S 2的振动情况恰好相反，光屏上的P 点到S 1与到S 2的路程差为3×10-6 m ，如图所示，光在真空中的传播速度c ＝3×108 m/s ，则：(1)P 点是亮条纹还是暗条纹？(2)设O 为到S 1、S 2路程相等的点，则P 、O 间还有几条亮条纹，几条暗条纹？(不包括O 、P 两处的条纹)13．一实验小组用某一单色光做双缝干涉实验时，在距离双缝为1.0 m 处的光屏上，测得1至5条亮条纹间的距离为7.6 mm.已知所用的双缝间距离为0.25 mm.(1)求这种单色光的波长；(2)若用这种单色光照射到增透膜上，已知增透膜对这种光的折射率为1.3，则这种光在增透膜中的波长是多少？增透膜的厚度至少应取多少？。
高中物理选择性必修一第四章光第三节光的干涉课后习题答案
高中物理选择性必修一第四章光第三节光的干涉课后习题答案1.光的干涉现象对认识光的本性有什么意义？解析：干涉现象是一切波所具有的特性，所以光的干涉现象说明了光是一种波．2.两列光干涉时光屏上的亮条纹和暗条纹到两个光源的距离与波长有什么关系？解析：光屏上的点到两个光源的距离差ΔX=（2n+1）λ2（n=0,1,2,3......）时，出现暗条纹；光屏上的点到两个光源的距离差ΔX=nλ（n=0,1,2,3......）时，出现亮条纹。
3.在杨氏双缝干涉实验中，光屏上某点p到双缝S1和S2 的路程差为7.5×10-7m，如果用频率6.0×1014Hz的黄光照射双缝，试通过计算分析P点出现的是亮条纹还是暗条纹。
解析：根据题中的信息可得：λ=vf =3×1086×1014=12×10-6m ，所以ΔX12λ=3，即路程差是半波长的整数倍，所以P点是暗条纹。
4.劈尖干涉是一种薄膜干涉，如图所示。
将一块平板玻璃放置在另一平板玻璃之上，在一端夹入两张纸片，从而在两玻璃表面之间形成一个劈形空气薄膜，当光从上方入射后，从上往下看到的干涉条纹有如下特点：(1)任意一条明条纹或暗条纹所在位置下面的薄膜厚度相等；(2)任意相邻明条纹或暗条纹所对应的薄膜厚度差恒定。
现若在如图所示装置中抽去一张纸片，则当光入射到劈形空气薄膜后，从上往下可以观察到干涉条纹发生了怎样的变化？解析：从空气膜的上下表面分别反射的两列光是相干光，其光程差为△x=2d即光程差为空气层厚度的2倍，当光程差△x=2d=nλ时λ，显然此处表现为亮条纹，故相邻亮条纹之间的空气层的厚度差12抽去一张纸片后空气层的倾角变小，故相邻亮条纹（或暗条纹）之间的距离变大，故干涉条纹变疏。
解析二：由薄膜干涉的原理和特点可知，干涉条纹是由膜的上、下表面反射的光叠加干涉而形成的，某一明条纹或暗条纹的位置就由上、下表面反射光的路程差决定，且相邻明条纹或暗条纹对应的该路程差是恒定的，而该路程差又决定于条纹下对应膜的厚度，即相邻明条纹或暗条纹下面对应的膜的厚度也是恒定的．当抽去一纸片后，劈形空气膜的劈尖角－上、下表面所夹的角变小，相同的厚度差对应的水平间距离变大，所以相邻的明条纹或暗条纹间距变大，即条纹变疏。
迈克尔逊干涉仪PPT资料优选版
仪器结构原理——光路示意图
M1、M2：平 面反光镜
G1：分光板 G2：补偿板 M1′：M1
对G1镀银层 形成的虚象
仪器结构原理——光路说明
光源上一点发出的光线射到半透明层K上被2上被反射回来后，透过G1到达E处。光线 “1”透过G2射到M1，被M1反射回来后再透过G2射到K上，再 被K反射而到达E处。这两条光线是由同一条光线分出来的，所 以汉它们再次相遇时，会产生干涉现象。
通常，把屏E放在垂直于S’1S2连线的OA处，对应的干涉图样是一组同心圆，圆心在S’1S2延长线和屏的交点O上。 光源上一点发出的光线射到半透明层K上被分为两部分：光线“1”和“2”。 干涉讨论——条纹视见度与测定钠双线波长差
（2）点、面光源等倾干涉条纹。 迈克尔逊干涉仪结构简单、光路直观、精度高，其调整和使用具有典型性。
干涉讨论——干涉图样
在迈克耳孙干涉仪中，由M1、M2反射出来的光是 两束相干光，M 和M 可看作是两个相干光源，因此 M1、M2：平面反光镜
利用某种光源（如钠灯）的强双线可以观察到其1干涉条纹2视见度的空间周期性变化——拍现象
（2）用逐差法计在算出迈4个克△d，耳求出孙△d干的平涉均值仪。 中可观察到：
如果没有G2，光线“2”到达E时通过玻璃片G1三次，光线 “1”通过G1仅一次，这样两束光到达E时会存在较大的光程差 。放上G2后，使光线“1”又通过玻璃片G2两次，这样就补偿 了光线“1”到达E时光路中所缺少的光程。所以，通常将G2称 为补偿片。
光线“1”也可看作是从M1在半反射膜层中的虚像M’1反射 来的。在研究干涉时，M’1与M1是等效的。
由S’1S2到屏上任一点A，两光线的光程差Δ为 b 、当d增大时，光程差△每改变一个波长所需的δ的变化值减小，即两亮环（或两暗环）之间的间隔变小，看上去条纹变细变密。 1、非定域干涉条纹的获得
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En
射
跃迁 基态
自发辐射
原子能级及发光跃迁
E h
(5) 同步辐波射列光源 受
(6) 激光光源
激
辐
波列长 L = c 射 普通光源的发光特点:
（1) 一个原子每一次发光只 能发出一个波列，
（2) 原子的发光是断续的，
（3) 各原子的各次发光是 完全相互独立的。
非相干(不同原子发的光)
非相干(同一原子先后发的光)
求 此云母片的厚度是多少？
解 设云母片厚度为 d 。无云母片时，零级亮纹在屏上 P 点， 则到达 P 点的两束光的光程差为零。加上云母片后，到达P 点的两光束的光程差为
(n 1)d
当 P 点为第七级明纹位置时
P
7
d
d 7 7 550 106 6.6 103 mm
n 1 1.58 1
二、菲涅尔双镜
§22.7 薄膜干涉（二）——等倾干涉 三、重要应用 §22.8 迈克尔逊干涉仪
三.光波的叠加
E1
A1cos
1(t
r1 u
)
+
01
E2
A2cos
2 (t
r2 u
)
+ 02
EP E1 E2
讨论 1.非相干叠加 2.相干叠加
EP2 E12 E22 2E1 E2 IP I1 I2
r1
1·
· r2
·
P
2
(1)频率相同 (2)相位差恒定 (3)光矢量振动方向平行
E1
A1cos
(t
r1 u
)
+
01
E2
A2cos
(t
r2 u
)
+ 02
E1
A1cos
(t
r1 uP2 A12 A22 2A1A2 cos
I I1 I2 2 I1I2 cos
E2
A2cos
(t
i
…
n1 n2 … ni
r1 r2
ri
n(r2 d ) nd nr1 S1
r1
n
由光程差计算相位差
S2 r2
n
•P
d
2
0
2 0
n(r2
d)
nd
nr1
加强和减弱的条件:
相位:
2k
A A1 A2
( k = 0 1 2……)
(2k 1)
A A1 A2
2 0
光程差:
托马斯• 杨
2 、定量分析
p
s1
s d o
r1
r2
B
x
o
s2 r
D
光强分布
I1 I2 I0
I 4I0
x-2 -2
-x1-1
0 0
x1 1
x2 x 2k
x D
d 、D一定时，若
d
变化，则
x
将怎样变化？
例 用折射率 n =1.58 的很薄的云母片覆盖在双缝实验中的一条 缝上，这时屏上的第七级亮条纹移到原来的零级亮条纹的 位置上。如果入射光波长为 550 nm
P
s
M1
L
s1
d
s2
C
M2
D
三、劳埃镜
s1 s 2 反相相干光源
P'
P
s1
d
s2
L
D
• 接触处, 屏上O 点出现暗条纹
半波损失
相当于入射波与反射波之间附加了一个半波长的波程差
n1 n2 有半波损失
入射S波• n1 n2
光程1
光程2 • S
n1 n2 无半波损失
反射波
透射波 光程3 光程1=光程2=光程3
r u
Acosωt kr 0
0
Acos
ωt
2
r
0
3、人眼及物理仪器检测光的强度是由波的能流密度决定的
光强Ｉ I A2
第22章 光的干涉 (Interference of Light Wave )
本章介绍思路：
一、基本原理
§22.5 光程
§22.2 相干光 二、典型现象
§22.1 杨氏双缝干涉 §22.6 薄膜干涉（一）——等厚干涉
22.5 光程
1、定义
光程： nr
2、物理意义：
介质中相差： 2πr
真空中相差： 2πx
0
改变相同相位的条件下
2πr
2πx
0
0
n
x nr
光程是一个折合量，在相位改变相同的条件下，把光在 介质中传播的路程折合为光在真空中传播的相应路程
3、光程的计算
多种介质 光程差：
光程 niri
相干条件:(1)频率相同(2)相位差恒定(3)光矢量振动方向平行
2. 相干光源
非相干(不同原子发的光)
相干光源:同一原子的同一次非发相光干(同一原子先后发的光) 二 从普通光源获得相干光方法: 分波阵面法
分波阵面法
分振幅法
分振幅法
s1 光源* s2
22.1 杨氏双缝干涉
一. 杨氏实验
1、实验装置及实验现象
I Imin I1 I2 2 I1I2 I 0
3 干涉现象的光强分布图象
I
I I1 I2 2 I1I2 cos
2 I1I2
I1 I2
Imax
I min
6 4 2 0 2 4 6 8
如 I1 I2 I0
Imax 4I0
I
Imin 0
4I0
6 4 2 0 2 4 6 8
S1: S2:
优选第二十二章光的干涉
二. 光是电磁波
1、人眼对于颜色的感觉是由光的频率决定的
紫蓝 青 绿 黄 橙
红
0.40 0.45 0.50 0.55 0.60 0.65 0.70 0.75 / m
8.61014 Hz
3.91014 Hz
2、引起眼睛视觉效应和光化学效应的是光波的电场
光矢量：
E
E
A cos ω t
k0
A A1 A2
( k = 0 1 2……)
(2k 1) 0
2
A A1 A2
加强 减弱
加强 减弱
(1)频率相同 (2)相位差恒定 (3)光矢量振动方向平行
22.2 相干光
一. 光源
1 普通光源的发光机制
(1) 热辐射
自
(2) 电致发光
激 发(3) 光致发光 态(4) 化学发光
发 辐
• 透射波没有半波损失 物象之间等光程原理
22.6 薄膜干涉（一）等厚干涉
分振幅法
一、 劈尖干涉
光程差：
2ne
2
劈尖干涉
亮纹 暗纹
2ne K
2
2ne (K 1 )
2
2
K 1，2，
K 0,1，2，
讨论： 1）e 相 同的条纹在同一级上，称为等厚干涉
E1 E
A1 A2
cos(t cos(t
2 21 2
r1 r2
01) 02 )
I I1 I2 2 I1I2 cos
相位差:
2
( r2
2
-
r1
1
)
(01
02 )
(设01 02 )
2 0
(n2r2
n1r1 )
s1
r1 n1
P
r2 n2 s2
1 0 / n1 2 0 / n2
2 0
r2 u
)
+ 02
1
2
2
(r1
r2
)
(1) 相长干涉（明） 2kπ , k 0,1,2,3...
AP A1 A2
I Imax I1 I2 2 I1I2
如果 I1 I2 I0
I 4I0
(2) 相消干涉（暗） (2k 1)π ,
k 0,1,2,3...
AP A1 A2 如果 I1 I2 I0