RC一阶电路(动态特性 频率响应)研究
RC电路特性
f H≈100KRC电路的低通和高通电路的频率特性1.RC低通电路的频率特性由电阻和电容构成的低通电路如下图：其传递函数为：设则传递函数可以写成：取模化简得其幅频特性为：相频特性为：从其幅频特性曲线如下图，可以看出，当频率f升高时，|Au|逐渐下降，当f=f H时，|Au|=1/√2=0.707，所以我们称f H为低通滤波的上限截止频率，其通频带为0~f H。
因电路只有一个储能元件，所也也称一阶低通滤波电路。
工程上为了作图简便，常用波特图表示，如下图，其中细实线为实际曲线，粗实线为实际曲线的渐近线。
当f≤0.1f H时，近似认为|Au|≈1，即|Au|=(20lg|Au|)dB=0dB当f≥10f H时，近似认为|Au|=1/（f/f H）,也即|Au|≈20lg（f H/f）根据上图可以看出，当f≤0.1f H时，幅频物性的波特图为一条水平线，当f≥10f H时是一条-20dB/十倍频的斜线，两线在f=f H处相交，因此f H也称为转折频率。
在粗略计算时，可以用渐近线代替实际曲线，最大误差发生在f H处，误差为|20lg0.707|dB=20×0.15dB=3dB。
当f≤0.1f H时，相频特性曲线，可以看成φ=0的近似线，当f≥10f H时，近似认为φ=-90，当f=f H时，φ=-45。
在0.1f H<f<10f H区域内，可用一条斜率为-45/十倍频的斜线代替。
其中f=0.1f H和f=10f H误差最大，为5.7度。
2.RC高通电路的频率特性电如如下图：其传递函数为：设由传递函数可写成：取模得其幅频特性：相频特性为：根据其特性可以绘出RC高通电路的波特图其下限截止频率为f L ，通频带为f L ~∞。
为一阶高通滤波。
综合上述的低通和高通滤波电路，它们对信号只有衰减作用，没有放大作用，因些称为无源滤波电路。
上述两种电路常用在有源滤波电路中，在电子分频的音响功放中也比较常见，比如我们可用上述电路，把音响的输入信号二分频后分别进行放大，来代替昂贵的分频器。
一阶动态电路课程设计
一阶动态电路课程设计一、课程目标知识目标：1. 让学生掌握一阶动态电路的基本概念，如时间常数、稳态响应和暂态响应；2. 使学生了解一阶动态电路的数学模型及其应用，如RC电路和RL电路；3. 帮助学生理解一阶动态电路的阶跃响应、冲击响应和频率响应特性。
技能目标：1. 培养学生运用欧姆定律、基尔霍夫定律分析一阶动态电路的能力；2. 培养学生根据电路特点选择合适的方法求解一阶动态电路响应的能力；3. 提高学生通过实验和仿真软件观察、分析一阶动态电路现象的能力。
情感态度价值观目标：1. 培养学生对电路学科的热爱，激发学习兴趣和探究欲望；2. 培养学生具备团队协作精神，学会与他人共同分析、解决问题；3. 增强学生的实际操作能力，使其体会理论联系实际的重要性。
课程性质分析：本课程为电子技术基础课程，侧重于让学生掌握一阶动态电路的基本原理和分析方法，为后续相关课程打下基础。
学生特点分析：学生为高中年级学生，具备一定的物理和数学基础，但对电路分析尚处于初级阶段，需要通过具体实例和实际操作来加深理解。
教学要求：结合学生特点，采用理论教学与实验相结合的方式，注重培养学生的动手能力和实际问题解决能力。
通过本课程的学习，使学生能够达到上述课程目标，为后续学习打下坚实基础。
二、教学内容1. 一阶动态电路基本概念：时间常数、稳态响应、暂态响应；2. 一阶动态电路数学模型：RC电路、RL电路的电压和电流关系；3. 一阶动态电路分析方法：欧姆定律、基尔霍夫定律的应用；4. 一阶动态电路响应特性：阶跃响应、冲击响应、频率响应；5. 实验与仿真：观察和分析一阶动态电路的响应过程。
教学大纲安排：第一周：介绍一阶动态电路基本概念，分析RC电路和RL电路的数学模型；第二周：讲解一阶动态电路分析方法，举例说明欧姆定律和基尔霍夫定律的应用；第三周：探讨一阶动态电路的阶跃响应和冲击响应特性，引导学生通过实验观察现象；第四周：研究一阶动态电路的频率响应特性，结合仿真软件进行分析；第五周：总结本章节内容，进行复习和巩固。
一阶系统和二阶系统区分方法
一阶系统和二阶系统是控制系统中常见的两种类型，它们可以通过以下几个方面进行区分： 1. 数学模型形式：一阶系统的数学模型通常由一个一阶微分方程描述，例如 RC 电路。而二 阶系统的数学模型则由一个二阶微分方程描述，例如振动系统或者 RLC 电路。
2. 阶数：一阶系统的阶数为1，即系统的最高导数为一阶导数。而二阶系统的阶数为2，即 系统的最高导数为二阶导数。
3. 动态响应：一阶系统的动态响应相对简单，通常具有指数衰减的特点。例如，一阶惯性 系统的响应可以用指数函数来描述。而二阶系统的动态响应则更加复杂，通常具有振荡、超调 和稳定性等特点。
一阶系统和二阶系统区分方法
4. 频率响应：一阶系统的频率响应通常是单调递减的，即随着频率的增加，系统的增益逐 渐减小。而二阶系统的频率响应则可能具有共振现象，即在某个特定频率处，系统的增益达 到最大值。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
5. 控制器设计：由于其较简单的动态特性，一阶系统的控制器设计相对简单。而二阶系统 的控制器设计则需要考虑更多的因素，例如稳定性、超调和振荡等。
通过对以上方面的观察和分析，可以较为准确地区分一阶系统和二阶系统。但需要注意的 是，实际系统可能具有更复杂的特性，可能不严格符合一阶或二阶系统的定义，因此在实际 应用中需要综合考虑多种因素。
910测试第四章一二阶系统特性
测试技术
卷积计算量大，简化为复频域（频域）的乘积运算
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1.单位脉冲响应(选讲) 一阶系统:
x(t) (t)
y(t)=h(t)= ￡-1[H(s)]
H(s) 1
1s
h(t) L1[H (s)] 1 et /
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j)
n2
2
n2 2 n
j
n2
1
1 2 j / n ( / n )2
A()
1
[1（ )2 ]2 4 2 ( )2
n
n
2
(
)
arctg
( 1
(
n )2
)
n
/n
1
(1 2 )2 4 2 2
arctg( 2 ) 12
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4.作图
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幅频图
幅频特点：
① / 《n 1时.A() 1且与无关
常用方法有阶跃响应法和频率响应法。
1.频率响应法
频率响应法是以一组频率可调的标准正弦信号作为系统 的输入，通过对系统输出幅值和相位的测试，获得系统 的动态特性参数。这种方法实质上是一种稳态响应法， 即通过输出的稳态响应来标定系统的动态特性。
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②对二阶系统而言，主要的动态特性参数是系统固有频率和阻尼比 。 方法一:
生了变化。因此，在测试过程中要根据不同的测试目的，合理地利
用这个条件，否则将会得到相反的结果。
3、任何一个测试系统不可能在非常宽广的频带内满足不失真的测
试条件，我们将 A(ω)不等于常数时所引起的失真称为幅值失
RC一阶电路(动态特性 频率响应)研究
9 RC 一阶电路（动态特性 频率响应）一个电阻和一个电容串联起来的RC 电路看起来是很简单的电路。
实际上其中的现象已经相当复杂，这些现象涉及到的概念和分析方法，是电子电路中随处要用到的，务必仔细领悟。
9.1 零输入响应1.电容上电压的过渡过程先从数学上最简单的情形来看RC 电路的特性。
在图9.1 中，描述了问题的物理模型。
假定RC 电路接在一个电压值为V 的直流电源上很长的时间了，电容上的电压已与电源相等（关于充电的过程在后面讲解），在某时刻t 0突然将电阻左端S 接地，此后电容上的电压会怎么变化呢？应该是进入了图中表示的放电状态。
理论分析时，将时刻t 0取作时间的零点。
数学上要解一个满足初值条件的微分方程。
看放电的电路图，设电容上的电压为v C ,则电路中电流 dt dv Ci C=，依据KVL 定律，建立电路方程：=+dt dv RC v CC 初值条件是 ()V v C =0像上面电路方程这样右边等于零的微分方程称为齐次方程。
设其解是一个指数函数： ()tC e t v S K =K 和S 是待定常数。
代入齐次方程得 0=KS +K S S tt e RC e 约去相同部分得 0=S +1RC于是RC 1-=S 齐次方程通解 ()RCtC et v -K =还有一个待定常数K 要由初值条件来定： ()V K Ke v C ===00最后得到： () t RCtC Ve Vet v --==在上式中，引入记号RC =τ，这是一个由电路元件参数决定的参数，称为时间常数。
它有什么物理意义呢？在时间t = τ 处，()V V Ve v 0.368=e ==-1-C τττ 时间常数 τ是电容上电压下降到初始值的1/e ＝36.8% 经历的时间。
当t = 4 τ 时，()V v 0183.0=4C τ，已经很小，一般认为电路进入稳态。
数学上描述上述物理过程可用分段描述的方式，如图9.1 中表示的由V 到0的“阶跃波”的输入信号，取开始突变的时间作为时间的0点，可以描述为：()()0=S ≤t V t v 对 ；()()00=S ≥t t v 对。
一阶rc低通滤波传递公式
一阶rc低通滤波传递公式
一阶RC低通滤波器是常用的电路，它可以将输入信号中高于截止频率的部分滤掉，输出低通滤波后的信号。
其传递公式为：
H(f) = 1 / (1 + jf/fc)
其中，H(f)为输出信号的频率响应，f为输入信号的频率，fc为截止频率，j为虚数单位。
可以看到，当输入信号的频率f越大，H(f)越小，也就是说，高频信号被滤掉了。
当f=fc时，H(f)为1/2，也就是说，截止频率处的信号被衰减了一半。
当f<<fc时，H(f)趋近于1，也就是说，低频信号基本不受影响。
在实际应用中，常常需要根据系统要求来选择合适的截止频率，以达到滤波的目的。
- 1 -。
一阶rc电路的响应实验报告
一阶rc电路的响应实验报告一阶RC电路的响应实验报告引言：电路是电子学中最基本的研究对象之一，而RC电路是最简单的电路之一。
本次实验主要研究一阶RC电路的响应特性，通过测量电路的时间响应曲线，分析电路的充电和放电过程，以及RC电路对输入信号的频率响应。
实验目的：1. 理解一阶RC电路的基本原理和性质；2. 掌握测量电路的时间响应曲线的方法；3. 研究RC电路对不同频率输入信号的响应特性。
实验仪器和材料：1. 信号发生器2. 示波器3. 电阻箱4. 电容器5. 电压表6. 连接线实验原理：一阶RC电路由电阻R和电容C组成，其输入信号为电压源V(t)，输出信号为电容器两端的电压Vc(t)。
根据基尔霍夫电压定律和电容器的充放电特性，可以得到一阶RC电路的微分方程：RC * dVc(t)/dt + Vc(t) = V(t)其中，RC为电路的时间常数，决定了电路的响应速度。
当输入信号为脉冲信号时，可以通过测量电容器两端的电压响应曲线，来研究RC电路的响应特性。
实验步骤：1. 搭建一阶RC电路，将电阻R和电容C连接起来；2. 连接信号发生器的输出端和电路的输入端，调节信号发生器的频率和幅度；3. 连接示波器的输入端和电路的输出端，调节示波器的时间基和垂直放大倍数；4. 开始测量，记录电容器两端的电压随时间的变化曲线；5. 改变输入信号的频率，重复步骤4。
实验结果与分析：在实验中，我们分别测量了RC电路对不同频率输入信号的响应曲线。
根据实验数据和曲线图，我们可以得出以下结论：1. 充电过程：当输入信号为正脉冲时，电容器开始充电。
在电容器充电过程中，电压逐渐增加，直到达到输入信号的幅度。
充电过程的时间常数由RC决定，即RC越大，充电时间越长。
2. 放电过程：当输入信号为负脉冲或零信号时，电容器开始放电。
在电容器放电过程中，电压逐渐减小，直到达到零电压。
放电过程的时间常数同样由RC决定。
3. 频率响应：当输入信号的频率增大时，电路的响应速度也会增加。
rc一阶电路实验报告
rc一阶电路实验报告RC一阶电路实验报告一、引言RC一阶电路是电子学中最基础的电路之一，由电阻（R）和电容（C）组成。
在实验中，我们将通过搭建RC一阶电路并进行实验，来探索其特性和性能。
二、实验目的1. 理解RC一阶电路的基本原理和特性；2. 学习如何搭建和测量RC一阶电路；3. 研究RC一阶电路的充放电过程和频率响应。
三、实验器材与原理1. 实验器材：- 电源- 电阻箱- 电容器- 示波器- 万用表2. 实验原理：RC一阶电路由电阻和电容串联而成，其充放电过程和频率响应特性与电阻和电容的数值有关。
在充电过程中，电容器通过电阻慢慢充电，直到达到充电电压的约63.2%。
在放电过程中，电容器通过电阻慢慢放电，直到电压降至约37%。
频率响应是指RC电路对输入信号频率的响应情况，即电路的幅频特性。
四、实验步骤1. 搭建RC一阶电路：将电阻和电容串联连接，连接电源和示波器。
2. 充电过程测量：将示波器探头连接到电容器两端，调节电源电压为适当数值，记录电容器充电过程的波形图。
3. 放电过程测量：将示波器探头连接到电容器两端，断开电源，记录电容器放电过程的波形图。
4. 频率响应测量：改变输入信号的频率，记录示波器上的波形图，并测量幅度的变化。
五、实验结果与分析1. 充电过程测量结果：根据示波器上记录的波形图，可以观察到电容器充电过程中电压的变化。
根据测量数据，我们可以计算出电容器的充电时间常数，并与理论值进行比较，以验证实验结果的准确性。
2. 放电过程测量结果：根据示波器上记录的波形图，可以观察到电容器放电过程中电压的变化。
同样，我们可以计算出电容器的放电时间常数，并与理论值进行比较。
3. 频率响应测量结果：通过改变输入信号的频率，我们可以观察到RC电路对不同频率信号的响应情况。
根据示波器上的波形图和测量数据，我们可以绘制出RC电路的幅频特性曲线，并分析其特点。
六、实验结论通过本次实验，我们深入了解了RC一阶电路的基本原理和特性。
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9 RC 一阶电路（动态特性 频率响应）一个电阻和一个电容串联起来的RC 电路看起来是很简单的电路。
实际上其中的现象已经相当复杂，这些现象涉及到的概念和分析方法，是电子电路中随处要用到的，务必仔细领悟。
9.1 零输入响应1.电容上电压的过渡过程先从数学上最简单的情形来看RC 电路的特性。
在图9.1 中，描述了问题的物理模型。
假定RC 电路接在一个电压值为V 的直流电源上很长的时间了，电容上的电压已与电源相等（关于充电的过程在后面讲解），在某时刻t 0突然将电阻左端S 接地，此后电容上的电压会怎么变化呢？应该是进入了图中表示的放电状态。
理论分析时，将时刻t 0取作时间的零点。
数学上要解一个满足初值条件的微分方程。
看放电的电路图，设电容上的电压为v C ,则电路中电流 dt dv Ci C=，依据KVL 定律，建立电路方程：=+dt dv RC v CC 初值条件是 ()V v C =0像上面电路方程这样右边等于零的微分方程称为齐次方程。
设其解是一个指数函数： ()tC e t v S K =K 和S 是待定常数。
代入齐次方程得 0=KS +K S S tt e RC e 约去相同部分得 0=S +1RC于是RC 1-=S 齐次方程通解 ()RCtC et v -K =还有一个待定常数K 要由初值条件来定： ()V K Ke v C ===00最后得到： () t RCtC Ve Vet v --==在上式中，引入记号RC =τ，这是一个由电路元件参数决定的参数，称为时间常数。
它有什么物理意义呢？在时间t = τ 处，()V V Ve v 0.368=e ==-1-C τττ 时间常数 τ是电容上电压下降到初始值的1/e ＝36.8% 经历的时间。
当t = 4 τ 时，()V v 0183.0=4C τ，已经很小，一般认为电路进入稳态。
数学上描述上述物理过程可用分段描述的方式，如图9.1 中表示的由V 到0的“阶跃波”的输入信号，取开始突变的时间作为时间的0点，可以描述为：()()0=S ≤t V t v 对 ；()()00=S ≥t t v 对。
[练习.9.1]在仿真平台上打开本专题电路图，按图中提示作出“零输入响应”的波形图。
观察电容、电阻上输出波形与输入波形的关系，由图上读出电路的时间常数值，与用电路元件值计算结果比较。
仿真分析本专题电路得到波形图如图9.2 所示。
在0到1m 这时间内，电压源值为V ，在时刻1m 时电压源值突然变到0。
仿真平台在对电路做瞬态分析之前，对电路作了直流分析，因此图中1m 以前一段波形只是表明电路已经接在电压源值为V “很长时间”后的持续状态。
上面理论分析只适用于1m 以后的时间过程。
时刻1m 是理论分析的时间“零”点。
图上看到，电容上的电压随时间在下降，曲线的样子是指数下降曲线的典型模样。
由v C 曲线找到电压值为0.368V 的地方，读出它的时刻值(=2m )，即可求到电路的时间常数是1m (1毫秒)。
图中也画出电阻上电压变化曲线。
观察，发现在1m 以前，电阻电压为0，在时刻1m ，电阻电压突变到 -V ，然后逐渐升到0。
怎样理解这个过程呢？2.电阻上电压的过渡过程虽然专题电路图中取电阻的电压时是由电阻直接落地的电路得到的，但电路元件参数是相同的，该电阻上的电压应和电容落地电路中的电阻是一样的。
按照这种想法，看图9.1 ，注意电阻的电压的参考方向应是由S 点向右，即应是v(S 点)-v C ，在电源电压为V 的时间内，电容已被充电到v C =V ，那么v R = v(S 点)-v C =V -V =0。
在理论分析时间0处，电压源的电压值突变到0，即v(S 点)=0，但电容上的电压不能突变（回顾电容的特性：电压有连续性）。
为了区分突变时刻的前和后的状态，用0- 表示突变前，0+ 表示突变后。
即是说， v C (0+)= v C (0-)=V那么， v R (0+)= 0-v C (0+)= -V在随后的时间内，按KVL 定律， 电阻上的电压应为：()()τt RCt C R Ve Vet v t v ---=-=-=当然，也可以直接对电阻落地的电路来做理论分析。
在图9.3 中，看S 点突然改为接地后电容的放电过程。
以电阻的电压作求解变量。
利用KCL 定律，电路微分方程R v dt v d C R R =)-0( 整理得 0=+RR dt dv RC v由上面的分析知初值条件是：()V v -=0+R与上面对电容电压的演算过程类似，就可得到 ()t -t --=-=Ve Vet v R 对比用电容电压和用电阻电压作求解变量的两个微分方程，发现形式一样。
最后 的解却不同，这是由于它们的初始条件不同。
由此可见，初始条件对于电路过程的求解是非常重要的。
9.2 RC 电路的非零起始态响应图9.4 表示的是假定在考察的起始时间的“零”以前，电容上已经有电压V 1，在“零”时电源电压突变到V 2。
在随后的时间里，电路中的电流、电容上电压、电阻上电压会怎样变化？以电容上电压v C (t )作求解变量，在t >0的时间里，电路的微分方程为：21=1+V RC v RC dt dv C C初始值是：()()1-+=0=0V v v C C 现在的微分方程右端不等于零，是非齐次方程。
非齐次线性微分方程的解由两部分组成：齐次通解v Ch (t )和非齐次特解v Cp (t )。
齐次方程是：0=1+C C v RC dt dv这个方程在上面已讲过，即齐次通解为：()τt/e t v -Ch K =其中 τ =RC 是时间常数。
K 是待定常数。
非齐次方程 21=1+V RC v RC dtdv C C 的非齐次项（等号右边项）是常数，非非齐次特解v Cp (t )应是一个常数，设v Cp (t )＝Q ，代入方程得：21=1+0V RC Q RC得到 Q =V 2那么非齐次通解为 ()τ/-2K +=t C e V t v它还要满足初值条件，即应有： K +=K +=2/-021V eV V τ由此得到 21-=K V V最后得到电容上的电压为： ()()2/-21+-=V eV V t v t C τ电流()()τt/C e V V R dt dv Ct i -12-1==电阻上的电压 ()()()t/τe V V t v V t v -12C 2R -=-=[练习9.2]在仿真平台上打开本专题电路图，按图中提示作出“非零起始态响应”的波形图。
观察电容、电阻上输出波形与输入波形的关系，由图上读出电路的时间常数值，与用电路元件值计算结果比较。
仿真分析本专题电路根据专题电路图中的元件和电源模型参数，得到如图9.5 的结果，图上还标注了与上面讲解对应的物理量，以便用理论结果理解曲线。
特别注意电阻电压的情况，在0- 时间以前，v R 为零，在0+时刻，突变到V 2 -V 1（为什么？），在随后足够长时间后，v R 又变到零。
上面得到的v R (t )公式与曲线相符。
在专题电路图中是由落地电阻取得v R ，也可以用v R 作为求解变量列方程解出来。
对比RC 电路的零输入响应、非零起始态响应的电容电压和电阻电压随时间变化的函数关系式,发现，在电源电压保持为恒定值的时间内，元件电压随时间变化的波形，由它的起始值（记为v (0+)）、它的稳态终止值（记为v(∞)）和时间常数τ 决定，可以一般地表示为：这个式子非常有用。
用它分析电路响应的方法，常称为三要素法。
请将它应用到上述各种情况，推出具体的表达式，与原来得到的表达式比较。
[练习9.3]用三要素法分析图9.6 中电阻R的电压在0+ 时刻后的变化规律。
如果直接用解初值问题的微分方程方法也可得到同样的结果，可以练习一下。
在数字技术中，用“0”和“1”两个数字组成的串表示各种信息。
实际上，是用在两种状态间跳变的方波脉冲串表示数字串。
方波脉冲串有两个“电平”，实际上是两个电压值，一个低电平，一个高电平，一般规定，用低电平代表0，高电平代表1。
理想的数字电路系统要求在两种状态之间的跳变是“突然”的。
上面的例子表明，只要电路中有电容，状态的转变就要有一个过程，这就给电路的工作带来许多问题。
9.3 方波脉冲串通过RC电路为便于对比研究，在本专题电路图中同时画了三条支路，如图9.7所示。
其中R S代表电压信号源的内阻，取值很小(1μ),其压降可以忽略。
[练习9.4]在仿真平台上打开本专题电路图。
核实元件参数为R=1kΩ,C=2μF，电压源模型为“梯形脉冲源”，参数依次为（0 0 10 0.5m0 1m0 2m）.作瞬态分析（TR (10m2000)），观察X、Y、Z三点波形。
观察波形，叙述它的变化趋势。
取6m到10m一段时间的波形，求出电阻电压、电容电压的算术平均值。
计算RC电路的时间常数。
用三要素法解释波形的成因。
仿真分析本专题电路得到结果如图9.8 所示。
这里特别关注电容电压波形的特点，它很像是一个三角波，当输入是高电平时间内，电容电压近似直线上升；输入是低电平时间内，电容电压近似直线下降。
设记电源的恒定电压值为V ，则可列出电容电压的微分方程：V RC v RC dt dv C C 1=1+目前电路的时间常数τ =RC 较大，方程左边第二项比第一项小较多，可以忽略。
这样方程近似可写成：V RC dt dv C 1≈ 那么，=+=-+⎰000011()()()()t C C C t v t Vdt v t V t t v t RC RC这表示，RC 时间常数比信号周期大得多的情况下，电容上的电压与信号源电压成积分关系。
积分电路，方波变三角波这些概念在今后理解电子电路实现的功能上是很重要的。
再观察图9.8 中电阻电压的曲线，它实际上代表了电路中电流的变化特点，可见在输入电压变值的时刻，电流突然改变方向。
电容电压与电流成积分关系，但随电流方向的改变，电容电压值有时在上升，有时在下降。
另外，发现在开头的一两个周期内的波形与后面时间的不同，开头一段时间电路处于“暂态过程”，后来就进入“稳态”。
在稳态阶段，电容电压的算术平均值很接近脉冲串的平均高度，而电阻电压平均值接近于零。
在由电阻取输出(Y 点)的电路中，电容的这种作用叫“隔直”，注意这时有一个直流电压保持在电容上。
[练习9.5] 在仿真平台上打开本专题电路图。
核实元件参数为R =100Ω,C =1μF ，电压源模型为“梯形脉冲源”，参数依次为（0 0 10 0.5m 0 1m 0 2m ）.作瞬态分析（TR( 8m 1000），观察X 、Y 、Z 三点波形。
观察波形，叙述它的变化趋势。
计算RC 电路的时间常数。
用三要素法解释波形的成因。
仿真分析本专题电路得到结果如图9.9 所示。