第八章 材料在化学环境中的力学性能
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材料力学性能(8)

8.2 材料的摩擦
按摩擦副运动状态:静摩擦(相对运动趋势)、 动摩擦(相对运动) 按摩擦副运动形式:滑动摩擦(相对滑动)、滚动摩擦(沿接触表面滚动) 按摩擦副表面的润滑状况: 纯净摩擦(表面没有任何吸附膜、如真空条件下)
干摩擦(大气条件下,没有润滑剂存在)
流体摩擦(表面完全被流体隔开,分液体摩擦和气体摩擦) 边界摩擦(极薄的润滑膜存在) 混合摩擦(同时有上面2种以上情形)
粘着坑
按照摩擦表面损伤程度可划分为五类粘着磨损,
√
涂抹
类型
损坏现象 剪切破坏发生在粘着结合面上,表面转移的材料较轻微
损坏原因 粘着结合强度比摩擦副的两基本金属 抗剪强度都弱 粘着结合强度大于较软金属的抗剪强 度,但小于较硬金属的抗剪强度 粘着结合强度比两基本金属的抗剪强 度都高
轻微磨损
剪切破坏发生在离粘着结合面不远的较软金属浅层内,软金 属涂抹在硬金属表面上 剪切主要发生在较软金属的亚表层内有是也发生在硬金属的 亚表层内;转移到硬金属上的粘着物又使软表面出现细而浅的 划痕,有时硬金属表面也有划伤
2、机理:交变剪应力作用,裂纹在最大剪应力处成核,扩展至表面剥落→凹坑 轻微时:麻点(麻点剥落形成凹坑) 较重时:浅层剥落 可利用疲劳磨 严重时:深层剥落(硬化层剥落,压碎性剥落) 损进行裂纹修 取决于——最大综合切应力/材料屈服强度、疲劳强度,之相关系
3、影响因素
复
凡影响最大综合切应力(最大剪应力+滑动的摩擦力)和材料强度、韧性的因素,均影响
Ws、 Wb分别为实际试样和标准试样的磨损率
8.3.2 磨损机理
8.3.2.1磨料(磨粒磨损)
√
1、定义:硬颗粒或硬突起物使材料产生迁移造成的磨损 2、机制: 微观切削——硬颗粒对表面切削形成切屑 微观犁沟——磨粒与塑性材料表面接触,表面受磨粒挤压向两侧隆起,形成犁沟 微观断裂——磨粒与脆性材料接触,材料受磨粒压入产生裂纹,裂纹交叉扩展剥落 实际中,往往几种机制同时存在,以一种为主。随工作条件而变化。
第八章固体材料的基本性能

洛氏硬度可以直读,操作方便,适用广泛,可测 量低硬度和高硬度的金属材料。但洛氏硬度载荷大, 标尺不统一,不适用于测定硬而脆的薄层。薄层材料 一般采用维氏硬度来测定。
表8-1 三种类型的洛氏硬度及应用
K 0.2 0.26 0.2
2018年9月
3. 维氏硬度HV(Vickers hardness) 维氏硬度是用两个对面体夹角均为136°的四
HS分为邵氏A和邵氏D。 邵氏A适用于软塑料。例如,对于橡胶、 泡沫塑料等;邵氏D则适合于硬塑料。
2018年9月
(4)肖氏硬度(Shore scleroscope hardness)*
肖氏硬度又叫回跳硬度,是动载试验法。 其原理是将一定重量的具有金刚石圆头或钢 球的标准冲头从一定高度h。自由落体到试件表面, 然后由于试件的弹性变形使冲头回跳到某一高度 h,用这两个高度的比值来计算肖氏硬度值KS。 肖氏硬度无量纲,冲头回跳高度越高,则试 样的硬度越高。
刚度准则要求构件在外力作用下的弹性变形不超过允 许的最大变形,否则构件是不稳定的。
刚度准则的表达式是:
δi ≤ [δi ] θi ≤ [θi]
(8-4)
φi ≤[φi]
式中,i= x, y, z ;δi, θi , φi分别是构件的挠度、转角和扭 角; [δi ]、[θi]、 [φi]分别是相应变量下除以各自的安全系数 下所允许的挠度、转角和扭角。
2018年9月
复旦大学材料科学系
2
8.1 材料性能 (property of material)
● 当材料被加工成制品时,必须考虑二大性能:使
用性能和工艺性能。同时还要考虑性价比。 (1) 使用性能 (service performance)
力学、物理、化学等性能。 (2) 工艺性能 (process property)
表8-1 三种类型的洛氏硬度及应用
K 0.2 0.26 0.2
2018年9月
3. 维氏硬度HV(Vickers hardness) 维氏硬度是用两个对面体夹角均为136°的四
HS分为邵氏A和邵氏D。 邵氏A适用于软塑料。例如,对于橡胶、 泡沫塑料等;邵氏D则适合于硬塑料。
2018年9月
(4)肖氏硬度(Shore scleroscope hardness)*
肖氏硬度又叫回跳硬度,是动载试验法。 其原理是将一定重量的具有金刚石圆头或钢 球的标准冲头从一定高度h。自由落体到试件表面, 然后由于试件的弹性变形使冲头回跳到某一高度 h,用这两个高度的比值来计算肖氏硬度值KS。 肖氏硬度无量纲,冲头回跳高度越高,则试 样的硬度越高。
刚度准则要求构件在外力作用下的弹性变形不超过允 许的最大变形,否则构件是不稳定的。
刚度准则的表达式是:
δi ≤ [δi ] θi ≤ [θi]
(8-4)
φi ≤[φi]
式中,i= x, y, z ;δi, θi , φi分别是构件的挠度、转角和扭 角; [δi ]、[θi]、 [φi]分别是相应变量下除以各自的安全系数 下所允许的挠度、转角和扭角。
2018年9月
复旦大学材料科学系
2
8.1 材料性能 (property of material)
● 当材料被加工成制品时,必须考虑二大性能:使
用性能和工艺性能。同时还要考虑性价比。 (1) 使用性能 (service performance)
力学、物理、化学等性能。 (2) 工艺性能 (process property)
金属高温力学性能

24
对于不同金属材料或同种材料经过不同的热 处理;在相同试验温度和初始应力下;经规定时间后; 剩余应力越高;松弛稳定性越好
例如:20Cr1Mo1V1钢广泛应用于气轮机 燃 气轮机紧固件;经过不同的热处理工艺正火 油淬+ 回火后的应力松弛曲线初始应力σ0=300MPa如图 所示 可见;正火工艺的剩余应力高;说明其具有较好 的应力松弛稳定性
第八章 金属高温力学性能
在高压蒸汽锅炉 汽轮机 柴油机 航空发动机等 设备中;很多机件长期在高温下服役 对于这类机件 的材料;只考虑常温短时静载时的力学性能是不够 的
如化工设备中高温高压管道;虽然承受的应力 小于该工作温度下材料的屈服强度;但在长期使用 过程中会产生连续的塑性变形;即蠕变现象;使管径 逐步增大;甚至会导致管道破裂
16
三 断口特征
1 宏观特征 1 断口附近产生塑性变形;在变形区附近有很 多裂纹断裂机件表面出现龟裂现象; 2 由于高温氧化;断口表面被一层氧化膜所覆 盖 2 微观特征 冰糖状花样的沿晶断裂
17
§83 高温力学性能指标及其影响因素 一 蠕变极限 为了保证高温长时载荷作用下的机件不会产生 过量蠕变;要求金属材料具有一定的蠕变极限 1 定义 是材料在高温长时载荷作用下的塑性变形抗力 指标
7
同一材料的蠕变曲线随着温度高低及应力的 大小而有不同 如图所示
应力较小 温度较低时:蠕变的恒速蠕变阶段 持续时间长;甚至不出现加速蠕变阶段;
应力较大 温度较高时:蠕变恒速蠕变阶段持 续时间短;甚至消失;试样在短时间内断裂;主要为 加速蠕变
8
应力松弛 由于金属在长时高温载荷下会产生蠕变现象; 对于在高温下工作 依靠原始弹性变形获得工作应 力的机件;如高温管道内用的螺栓等;随时间的延长; 在总变形量不变的前提下;弹性变形变为塑性变形; 从而使工作应力降低;导致失效
对于不同金属材料或同种材料经过不同的热 处理;在相同试验温度和初始应力下;经规定时间后; 剩余应力越高;松弛稳定性越好
例如:20Cr1Mo1V1钢广泛应用于气轮机 燃 气轮机紧固件;经过不同的热处理工艺正火 油淬+ 回火后的应力松弛曲线初始应力σ0=300MPa如图 所示 可见;正火工艺的剩余应力高;说明其具有较好 的应力松弛稳定性
第八章 金属高温力学性能
在高压蒸汽锅炉 汽轮机 柴油机 航空发动机等 设备中;很多机件长期在高温下服役 对于这类机件 的材料;只考虑常温短时静载时的力学性能是不够 的
如化工设备中高温高压管道;虽然承受的应力 小于该工作温度下材料的屈服强度;但在长期使用 过程中会产生连续的塑性变形;即蠕变现象;使管径 逐步增大;甚至会导致管道破裂
16
三 断口特征
1 宏观特征 1 断口附近产生塑性变形;在变形区附近有很 多裂纹断裂机件表面出现龟裂现象; 2 由于高温氧化;断口表面被一层氧化膜所覆 盖 2 微观特征 冰糖状花样的沿晶断裂
17
§83 高温力学性能指标及其影响因素 一 蠕变极限 为了保证高温长时载荷作用下的机件不会产生 过量蠕变;要求金属材料具有一定的蠕变极限 1 定义 是材料在高温长时载荷作用下的塑性变形抗力 指标
7
同一材料的蠕变曲线随着温度高低及应力的 大小而有不同 如图所示
应力较小 温度较低时:蠕变的恒速蠕变阶段 持续时间长;甚至不出现加速蠕变阶段;
应力较大 温度较高时:蠕变恒速蠕变阶段持 续时间短;甚至消失;试样在短时间内断裂;主要为 加速蠕变
8
应力松弛 由于金属在长时高温载荷下会产生蠕变现象; 对于在高温下工作 依靠原始弹性变形获得工作应 力的机件;如高温管道内用的螺栓等;随时间的延长; 在总变形量不变的前提下;弹性变形变为塑性变形; 从而使工作应力降低;导致失效
第八章 聚合物的力学性能

ε 5
非晶聚合物不同温度下的σ 图8 非晶聚合物不同温度下的σ-ε曲线
13
第八章
聚合物的力学性能
总之, 温度升高,材料逐步变软变韧, 温度升高,材料逐步变软变韧,断裂强度 下降,断裂伸长率增加; 下降,断裂伸长率增加; 温度下降,材料逐步变硬变脆, 温度下降,材料逐步变硬变脆,断裂强 度增加, 度增加,断裂伸长率减小
宽 度
厚度d
b
P
图1 Instron 5569电子万能材料试验机 电子万能材料试验机 (electronic material testing system) )
5
聚合物的力学性能
非晶态聚合物在Tg以下 非晶态聚合物在 以下
Point of elastic limit 弹性极限点 Yielding point 屈服点 Strain softening 应变软化
(1)温度的影响 温度的影响
非晶聚合物在不同温度下的 ε曲线如图8: 非晶聚合物在不同温度下的σ-ε曲线如图 : 不同温度下
σ
1 2 3 T 4
T<Tb,硬玻璃态,脆性断裂 硬玻璃态,脆性断裂--1 Tb<T<Tg,软玻璃态,韧性断裂--2、3 软玻璃态,韧性断裂 、 Tg<T<Tf,高弹态 高弹态--4 T>Tf,粘流态 粘流态--5
1
第八章
(2)外力 指牛顿力
聚合物的力学性能
即对材料所施加的使材料发生形变的力。通常称为负荷。 即对材料所施加的使材料发生形变的力。通常称为负荷。 外力包括以下两类: 外力包括以下两类: 按施力方向分:拉伸力、压缩力、剪切力、弯曲力、摩擦力、 a、 按施力方向分:拉伸力、压缩力、剪切力、弯曲力、摩擦力、 扭转力等。 扭转力等。 按施力方式分:以恒定外力长期持续的作用, b、 按施力方式分:以恒定外力长期持续的作用,以一定速度缓 慢短期作用的,突然的力冲击作用的,继续反复作用的。 慢短期作用的,突然的力冲击作用的,继续反复作用的。
非晶聚合物不同温度下的σ 图8 非晶聚合物不同温度下的σ-ε曲线
13
第八章
聚合物的力学性能
总之, 温度升高,材料逐步变软变韧, 温度升高,材料逐步变软变韧,断裂强度 下降,断裂伸长率增加; 下降,断裂伸长率增加; 温度下降,材料逐步变硬变脆, 温度下降,材料逐步变硬变脆,断裂强 度增加, 度增加,断裂伸长率减小
宽 度
厚度d
b
P
图1 Instron 5569电子万能材料试验机 电子万能材料试验机 (electronic material testing system) )
5
聚合物的力学性能
非晶态聚合物在Tg以下 非晶态聚合物在 以下
Point of elastic limit 弹性极限点 Yielding point 屈服点 Strain softening 应变软化
(1)温度的影响 温度的影响
非晶聚合物在不同温度下的 ε曲线如图8: 非晶聚合物在不同温度下的σ-ε曲线如图 : 不同温度下
σ
1 2 3 T 4
T<Tb,硬玻璃态,脆性断裂 硬玻璃态,脆性断裂--1 Tb<T<Tg,软玻璃态,韧性断裂--2、3 软玻璃态,韧性断裂 、 Tg<T<Tf,高弹态 高弹态--4 T>Tf,粘流态 粘流态--5
1
第八章
(2)外力 指牛顿力
聚合物的力学性能
即对材料所施加的使材料发生形变的力。通常称为负荷。 即对材料所施加的使材料发生形变的力。通常称为负荷。 外力包括以下两类: 外力包括以下两类: 按施力方向分:拉伸力、压缩力、剪切力、弯曲力、摩擦力、 a、 按施力方向分:拉伸力、压缩力、剪切力、弯曲力、摩擦力、 扭转力等。 扭转力等。 按施力方式分:以恒定外力长期持续的作用, b、 按施力方式分:以恒定外力长期持续的作用,以一定速度缓 慢短期作用的,突然的力冲击作用的,继续反复作用的。 慢短期作用的,突然的力冲击作用的,继续反复作用的。
华南师范大学材料科学与工程教程第八章 材料的变形与断裂(二)

C =S cos cos S =C /cos cos
20
C =S cos cos
施密特定律首先在六方晶系如Zn、Mg中得到证实。
右图中显示了纯度 99.999 %(质量 分数)的单晶锌在拉伸时的屈服点随晶 体位向变化的实验结果。 面心立方金属也符合施密特定律 但对体心立方金属,则不服从施密特定
位错宽度如何确定?阻力大小?
10
• 位错宽度的界定:位错中心A处,离两端平衡位置为b/2,一直往 两侧延伸到原子列偏离原平衡位置的位移为b/4时,位错两侧的宽度以W 表示,即为位错宽度。
•派-纳力(τP-N) 理想晶体中位错在点阵周期场中运动时所 需克服的阻力。
τP-N的大小主要取决于位错宽度W,W越小,τP-N就 越大,材料就难变形,相应的屈服强度也越大;
• cos cos 值大者,称为软取向,此时材料的屈服点
较ห้องสมุดไป่ตู้;
• 反之, cos cos 值小者,称为硬取向,材料屈服点
也较高
• 取向因子最大值在 + =90o的情况下, cos cos =1/2; • 当滑移面垂直于拉力轴或平行于拉力轴时,在滑移面 上的分切应力为零,因此不能滑移。
7
三、滑移与孪晶变形
1、滑移观察 1)光学显微镜观察
试样表面内有许多平行的或几组交叉的细线,是相
对滑移的晶体层与试样表面的交线
——滑移带
2)电子显微镜观察
滑移带是由是由更多的一组平行线构成
——滑移线
试样内的滑移带不是均匀分布的,滑移线构成的滑移台阶高约100nm, 如果滑移 b=0.25,则从滑移台阶的高度可粗略估计约有 400个位错移出了 8 晶体表面。
( 作 用 能 ) 平衡距离
20
C =S cos cos
施密特定律首先在六方晶系如Zn、Mg中得到证实。
右图中显示了纯度 99.999 %(质量 分数)的单晶锌在拉伸时的屈服点随晶 体位向变化的实验结果。 面心立方金属也符合施密特定律 但对体心立方金属,则不服从施密特定
位错宽度如何确定?阻力大小?
10
• 位错宽度的界定:位错中心A处,离两端平衡位置为b/2,一直往 两侧延伸到原子列偏离原平衡位置的位移为b/4时,位错两侧的宽度以W 表示,即为位错宽度。
•派-纳力(τP-N) 理想晶体中位错在点阵周期场中运动时所 需克服的阻力。
τP-N的大小主要取决于位错宽度W,W越小,τP-N就 越大,材料就难变形,相应的屈服强度也越大;
• cos cos 值大者,称为软取向,此时材料的屈服点
较ห้องสมุดไป่ตู้;
• 反之, cos cos 值小者,称为硬取向,材料屈服点
也较高
• 取向因子最大值在 + =90o的情况下, cos cos =1/2; • 当滑移面垂直于拉力轴或平行于拉力轴时,在滑移面 上的分切应力为零,因此不能滑移。
7
三、滑移与孪晶变形
1、滑移观察 1)光学显微镜观察
试样表面内有许多平行的或几组交叉的细线,是相
对滑移的晶体层与试样表面的交线
——滑移带
2)电子显微镜观察
滑移带是由是由更多的一组平行线构成
——滑移线
试样内的滑移带不是均匀分布的,滑移线构成的滑移台阶高约100nm, 如果滑移 b=0.25,则从滑移台阶的高度可粗略估计约有 400个位错移出了 8 晶体表面。
( 作 用 能 ) 平衡距离
[理学]第八章 大分子的热运动力学状态及转变
![[理学]第八章 大分子的热运动力学状态及转变](https://img.taocdn.com/s3/m/c22a8a2976c66137ee0619fa.png)
松弛时间与观察时间有关。P189
5
8.1.3 分子运动的温度依赖性
温度升高,使分子的内能增加
运动单元做某一模式的运动需要一定的能量, 当温度升高到 运动单元的能量足以克服的能垒时,这一模式的运动被激发。
温度升高,使聚合物的体积增加
分子运动需要一定的空间, 当温度升高到使自由空间达到某 种运动模式所需要的尺寸后, 这一运动就可方便地进行。
聚合物在不同外力条件下所处的力学状态不同,表现出的力学 性能也不同。
10
8.2.1 非晶态聚合物的温度-形变曲线
若对某一非晶态聚合物试样施加一恒定外力,观察试
样在等速升温过程中发生的形变与温度的关系,便得到该
聚合物试样的温度--形变曲线(或称热--机械曲线)。
温度形变法 Strain %
Tg Temperature C
高结晶度(>40%) 聚合物
Tg
温度
Tm
23
结晶度对结晶聚合物平台高度的影响 晶态聚合物:平台宽度由结晶度控制 结晶平台一直延续到聚合物熔点
分子量对平台宽度的影响 分子量越大,平台越长 线性聚合物,平台宽度由分子量控制
交联聚合物 橡胶弹性增加,蠕变被抑制。无粘性流动区
24
结晶聚合物的模量-温度曲线
14
模量-温度曲线
10
I
9
8 log G, Pa 7 6 5 4 3
IV II III
Tg
Temperature
15
(2)玻璃-橡胶转变区 the glass-rubber transition region
温度升高,链段的运动开始解冻,τ缩短到与观 察时间同数量级时就可观察到链段的运动。 比容、比热、折光指数、膨胀系数都会发生突变 或者是不连续的变化。 Tg为模量下降速度最大处(E下降近1000倍) 10-50个主链原子(链段) 远程、协同分子运 动
5
8.1.3 分子运动的温度依赖性
温度升高,使分子的内能增加
运动单元做某一模式的运动需要一定的能量, 当温度升高到 运动单元的能量足以克服的能垒时,这一模式的运动被激发。
温度升高,使聚合物的体积增加
分子运动需要一定的空间, 当温度升高到使自由空间达到某 种运动模式所需要的尺寸后, 这一运动就可方便地进行。
聚合物在不同外力条件下所处的力学状态不同,表现出的力学 性能也不同。
10
8.2.1 非晶态聚合物的温度-形变曲线
若对某一非晶态聚合物试样施加一恒定外力,观察试
样在等速升温过程中发生的形变与温度的关系,便得到该
聚合物试样的温度--形变曲线(或称热--机械曲线)。
温度形变法 Strain %
Tg Temperature C
高结晶度(>40%) 聚合物
Tg
温度
Tm
23
结晶度对结晶聚合物平台高度的影响 晶态聚合物:平台宽度由结晶度控制 结晶平台一直延续到聚合物熔点
分子量对平台宽度的影响 分子量越大,平台越长 线性聚合物,平台宽度由分子量控制
交联聚合物 橡胶弹性增加,蠕变被抑制。无粘性流动区
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结晶聚合物的模量-温度曲线
14
模量-温度曲线
10
I
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8 log G, Pa 7 6 5 4 3
IV II III
Tg
Temperature
15
(2)玻璃-橡胶转变区 the glass-rubber transition region
温度升高,链段的运动开始解冻,τ缩短到与观 察时间同数量级时就可观察到链段的运动。 比容、比热、折光指数、膨胀系数都会发生突变 或者是不连续的变化。 Tg为模量下降速度最大处(E下降近1000倍) 10-50个主链原子(链段) 远程、协同分子运 动
第八章 大分子的热运动、力学状态及其转变

程.
• 高聚物的 不是一单一数值,运动单元越大,运 高聚物的τ 不是一单一数值,运动单元越大, 动所需时间越长, 运动单元越小, 动所需时间越长,则τ 大,运动单元越小,则τ 小, 所以高聚物的τ 严格地讲是一个分布,称为“ 所以高聚物的 严格地讲是一个分布,称为“松 弛时间谱” 弛时间谱” • 当观察时间的标度与聚合物中某种运动单元 例如链段) 值相当时, (例如链段)的τ 值相当时,我们才能观察到这 种运动单元的松弛过程, 种运动单元的松弛过程,但仍然观察不到其它运 动单元的松弛过程。 动单元的松弛过程。
例1: : • 古代欧洲教堂的玻璃几个世纪后呈下厚上薄(重力 古代欧洲教堂的玻璃几个世纪后呈下厚上薄( 作用) 作用) • 塑料雨衣长期悬挂,会在悬挂方向出现蠕变(重力 塑料雨衣长期悬挂,会在悬挂方向出现蠕变( 作用), 作用), 这些是塑料(固体)呈现液体的力学行为。 这些是塑料(固体)呈现液体的力学行为。 例2: : • 在倾倒高聚物熔体时,若用一根棍子快速敲打流 在倾倒高聚物熔体时, 则熔体液流也会脆性碎掉。 体,则熔体液流也会脆性碎掉。 这是高聚物熔体呈现固体力学行为的例子。 这是高聚物熔体呈现固体力学行为的例子。
化学组成: 碳链、杂链、元素、无机 化学组成: 碳链、杂链、元素、 结构单元键接方式: 结构单元键接方式:头-头、头-尾 高分子的构造:线形、支化、 近程结构 高分子的构造:线形、支化、交联 共聚物的组成与结构:无规、交替、嵌段、 共聚物的组成与结构:无规、交替、嵌段、接枝 高分子链的构型:几何异构、 高分子链的构型:几何异构、光学异构 高分子的大小:分子量、均方末端距、 高分子的大小:分子量、均方末端距、均方半径 远程结构 高分子的形态:构象、 高分子的形态:构象、柔顺性 晶态结构 非晶态 取向态 液晶态 多组分聚合物体系
第八章聚合物的力学性能

3)聚合物的屈服应力对应变速率有依赖性,随应 变速率增加屈服应力增加;
4)聚合物的屈服应力随温度的增加而降低,到达 玻璃化温度时屈服应力降低为零; 5)聚合物可以产生两种形式屈服:银纹屈服和剪 切屈服;
一、银纹屈服——Craze 聚合物受到张应力作用后,
由于应力集中产生分子链局部取向和塑性变形,在材料表 面或内部垂直于应力方向上形成的长100、宽10、厚为微米 左右的微细凹槽或裂纹的现象。
可以向真应力—应 变曲线作出两条切 线,说明试样受力 会屈服并稳定发展, 直至所有试样都细 颈化。
§8-3 聚合物的屈服
1)聚合物材料的屈服应变比一般材料的屈服应变 大的多。金属材料的屈服应变一般为0.01或更小, 而高分子材料的屈服应变可达0.1~0.2左右;
2)许多聚合物屈服后随应变增加应力反而有一定 的下降——应变软化现象;
σ
在高拉伸速度下 σY >σB,导致试样在未发生屈 服就断裂。因此只有在较慢的拉伸速度下,玻璃态 聚合物的强迫高弹形变才可以发生。
3)分子结构 分子链柔性好的聚合物不容易在玻璃态下发生 强迫高弹形变,而刚性链聚合物却相对容易发生强 迫高弹形变。 1)柔性链聚合物形成玻璃态时分子链堆砌非常紧 密,链段活动空间很小,在玻璃态下链段运动非 常困难,需要很大外力才能使链段发生运动。所 以柔性链聚合物在玻璃态下难以发生强迫高弹形 变———Tb较高。 2)刚性链聚合物冷却成玻璃态时分子链之间堆砌 的比较松散,链段活动余地很大,施加不太大的 外力作用链段的运动就可以发生,容易出现强迫 高弹形变——Tb较低。
三、聚合物应力— 应变曲线的类型
五种应力-应变曲线的特征
类型
硬而脆 硬而强 强而韧 软而韧 软而弱
模量
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三
膜破— —阳极溶解—— 再钝化
四
预防机件应力腐蚀断裂的措施
(一)降低应力 (二)改变介质条件 (三)选用合适的合金材料 (四)采用电化学保护
第二节
氢 脆
金属材料由于受到含氢气氛的作用而 引起的断裂,统称为氢脆断裂或氢致开裂。
一 氢脆的类型及特征
(一)内部氢脆与环境氢脆
核心扩散,并且结合成氢分子,由于微孔核心很
小,只要有很少的氢气应可产生相当大的压力。 这种内压力大到足以通过塑性变形或解理断裂使 裂纹长大或使微孔长大、连接,最后引起材料过 早断裂。
(二)减聚力氢脆模型
减聚力氢脆模型又称晶格脆化模型,是 由Troiano首先提出的,其要点是高浓度的固溶 氢,可以降低晶界上或相界上金属晶体的原子 间结合力。而局部地区的张应力,又通过间隙 原子间的化学势及应力状态间的热力学平衡关 系促使氢原子富集。这种富集区可能是低塑性 材料内部的裂纹尖端处,或是位错塞积处,滑 移带交叉处和塑性形不协调处。
腐蚀疲劳和应力疲劳相比,主要有以下不同点:
应力腐蚀是在特定的材料与介质组合下才发生的,而腐蚀
疲劳却没有这个限制,它在任何介质中均会出现。
对应力腐蚀来说,有一临界应力强度因子KISCC ,这是材料
固有的性能,当外加应力强度因子KI<KISCC,材料不会发生 应力腐蚀裂纹扩展。但对腐蚀疲劳,即使KI<KISCC ,疲劳 裂纹仍旧会扩展。
(三)环境氢脆的特征
在氢气氛作用下,材料发生延滞断裂的时间与应力场 强度因子KI之间的关系如下图所示。随KI值降低,断 裂时间延长;当K1降低到某一临界值Kth时,材料便不 会产生断裂,临界值Kth就叫门槛值。
二
氢脆机理
(一)氢压模型 在裂纹或缺口尖端的三向应力区内,形 成了很多微孔核心,氢原子在应力作用下向这些
第一节
应力腐蚀断裂
一 .应力腐蚀现象及其特征 (一) 应力腐蚀现象 Stress Corrosion Cracking
由拉伸应力和腐蚀介质联合作用而引起的低 应力脆性断裂称为应力腐蚀(常用英文的三个字 头SCC表示)。
应力腐蚀断裂的特定的条件: 1.只有在拉伸应力作用下才能引起应力腐蚀 开裂。 2.产生应力腐蚀的环境总是存在腐蚀介质, 这种腐蚀介质一般都很弱,如果没有拉应 力的同时作用,材料在这种介质中腐蚀速 度很慢。 应力腐蚀的介质-----特定。如: 黄铜----------氨气氛 不锈钢 -------- 氯离子的腐蚀介 质
当裂纹前端的应力场强度因子KI大于材料的KISCC 时,材料就可能产生应力腐蚀开裂而导致破坏,其开裂判据 为: K Iscc K1 K Iscc 或 Y a
式中 KI 裂纹尖端应力场强度因子,公斤力/毫米3/2;
KISCC应力腐蚀临界应力场强度因子,公斤力/毫米3/2; σ 断裂抗力,公斤力/毫米3/2 α 裂纹的半长度,毫米 Y 裂纹形状系数。
第九章 环境介质作用 下的金属力学性能
在特定外界条件下工作的机件,虽然所受应力低于材料 屈服强度,但服役一定时间后,也可能发生突然脆断。 这种与时间有关的低应力脆断称为延滞断裂。 外界条件可以是应力,如交变应力;也可以是环境介 质,如腐蚀介质、氢气氛或热作用等。 由交变应力引起的延滞断裂,就是疲劳断裂; 而在静载荷与环境联合作用下引起的延滞断裂,叫做静 载延迟断裂,或称静疲劳; 如果在腐蚀介质中承受交变应力作用,则产生腐蚀疲劳。
氢脆可分成两大类: 第一类为内部氢脆,它是由于金属材料在冶炼、锻造、 焊接或电镀、酸洗过程中吸收了过量的氢气而造成的; 第二类氢脆称为环境氢脆,它是在应力和氢气氛或其它 含氢介质的联合作用下引起的一种脆性断裂,如贮氢的 压力容器中出现的高压氢脆。
(二)氢脆断口特征 内部氢脆断口往往出现“白点”。 白点又有两种类型: 一种是在钢件中观察到纵向发裂,在其断口上则 呈现白点。这类白点多呈圆形或椭圆形,而且轮廓分 明,表面光亮呈银白色,所以又叫做“雪斑”或发裂 白点,这种白点实际上就是一种内部微细裂纹。 一种白点呈鱼眼型,它往往是某些以材料内部的 宏观缺陷如气孔、夹渣等为核心的银白色斑点,其形 状多数为圆形或椭圆形。
二
断裂力学在应力腐蚀中的应用
应力腐蚀断裂是一种与时间有关的延滞断裂。 用裂纹扩展速率da/dt来描述应力腐蚀裂纹的亚临界扩展 。
(一)KISCC的概念
当K1降低到某一定值后,材料就不会由于应力腐蚀而发 生断裂(即材料有无限寿命),此时的K1就叫做应力腐 蚀临界应力场强度因子,并以KISCC表示。
航空用高强 度钢 铜合金 铝合金
海洋大气,氯化物,硫酸,硝酸,磷酸
水蒸汽,湿H2S,氨溶液
湿空气,NaCl水溶液,海水,工业大气, 海洋大气
3.应力腐蚀的裂纹扩展一般在10-9-10-6m/s,象疲 劳。 亚临界扩展-------临界尺寸------突然断裂
(二)应力腐蚀断口特征
应力腐蚀断裂也是通过裂纹形成和裂纹扩展这两个过 程.
(二)应力腐蚀裂纹扩展速率
当裂纹前端的KI> KISCC时,裂纹就会随时间而长 大。单位时间内裂纹的扩展量叫做应力腐蚀裂纹扩展 速率,用da/dt表示,实验证明,da/dt和裂纹前端的 应力场强度因子有关。即
da f K 1 dt
(p167)
在lg(da/dt)- K1的坐标上,其关系如图 ,曲线一般可分成三段。
合金产生应力腐蚀的特定腐蚀介质
合金 腐蚀介质
碳钢
奥氏体不锈 钢 马氏体不锈 钢
荷性钠溶液,氯溶液,硝酸盐水溶液,H2S 水溶液,海水,海洋大气与工业大气 氯化物水溶液,海水,海洋大气,高温水, 潮湿空气(湿度90%),热NaCl,H2S水溶液, 严重污染的工业大气
氯化的,海水,工业大气,酸性硫化物
一般认为裂纹形成约占全部时间的90%左右,裂纹扩 展仅占10%左右。
应力腐蚀断裂可以是沿晶断裂,也可以是穿晶断裂。
取决于合金成分及腐蚀介质.
应力腐蚀的断口,其宏观形貌属于脆性 断裂,有时带有少量塑性撕裂痕迹。裂纹源可 能有几个,但往往是位于垂直主应力面上的那 个裂纹源才引起断裂。 其裂纹源及亚稳扩展区常呈黑色或灰黑 色,失稳扩展区的断口常有放射花样或人字 纹, 光亮色。
应力腐蚀破坏时,只有一两个主裂纹,主裂纹上有分支小
裂纹,而腐蚀疲劳裂纹源有多处,裂纹没有分支。
在一定的介质中,应力腐蚀裂纹尖端的溶液酸度是较高的,
总是高于整体环境的平均值。
本章完
三
应力腐蚀开裂和氢脆的关系
应力腐蚀和氢脆的关系十分密切,除内部氢脆(白 点)外,通常应力腐蚀总是伴有氢脆,它们总是共同 存在的。一般很难严格地区分到底是应力腐蚀,还是 氢脆造成的断裂。
四
腐蚀疲劳
腐蚀疲劳特点 材料或零件在交变应力和腐蚀介质的共同作用下 造成的失效叫做腐蚀疲劳。 腐蚀疲劳和应力疲劳相比,主要有以下不同点:
第Ⅰ阶段,当: KI>KIscc时,裂纹经过一段孕育期后突然 加速扩展, da/dt与KI的关系曲线几乎与纵坐标轴平行 。 第Ⅱ阶段,曲线出现水平段, da/dt与KI几乎无关,因 为这一阶段裂纹尖端变钝,裂纹扩展主要受电化学过程 控制。 第Ⅲ阶段,裂纹长度已接近临界尺寸, da/dt又明显地 依赖KI, da/dt 随KI而增加而增大,这是材料走向快速 扩展的过渡区,当KI达到K1c时,便发生失稳扩展,材料 断裂。