B陀螺仪原理2运动方程
两自由度陀螺仪的运动方程
两自由度陀螺仪的运动方程东南大学微惯性系统及器件研究所东南大学微惯性系统及器件研究所1、刚体绕定点O转动；2为惯性坐标系2、为惯性坐标系；3、oxyz 活动坐标系，与ξηζo 刚体固连，且与刚体在点O的三个惯性主轴重合4、刚体以瞬时角速度ω相对惯性坐标系作定点转动，且在空间的瞬ω东南大学微惯性系统及器件研究所东南大学微惯性系统及器件研究所一、用欧拉动力学方程建立陀螺仪的运动方程设陀螺仪坐标系oxyz 以瞬时角速度相对惯性空间作牵连旋转运动，同时转子ωo ξηζ又以角速度绕自转轴作Ω高速转动。
合成的转子绝对瞬时角速度为：() x y z i j kωωωωω′=Ω+=Ω+++东南大学微惯性系统及器件研究所陀螺仪的完整方程：()()x x z y y z x J J J M ωωωΩ++−=&&&() y y x z x z x z y J J J J M ωωωω+Ω+−=−−=&()z z x y y x y x z J J J J M ωωωωΩ+非陀螺效应项与陀螺效应项刚体绕定点转动的欧拉动力学方程式：⎧&()⎪=−+=−+x z y y z x x M J J J M J J J ωωωωωω&&()()⎪⎩⎨=−+z y x x y z z y z x z x y y M J J J ωωω&东南大学微惯性系统及器件研究所东南大学微惯性系统及器件研究所& y z z x y J H J M ωωωω+−=−&z y y x z J H J M ωωωω+=东南大学微惯性系统及器件研究所二、陀螺仪的技术方程和进动方程 z z x y J H J M ωωωω+−=&y z y y x z J H J M ωωωω−+=&x y zωωωΩ>>、、陀螺仪的技术方程（研究陀螺仪的运动特性）：y z y J H M ωω+=&z y z J H M ωω−=&东南大学微惯性系统及器件研究所定点转动的刚体在空间的位置sin x ωαθ=−⎧⎪&&cos y z ωθωαθ=⎨⎪=⎩&ωθω&&&&&&&&−==y θθαθαsin cos z y z y J H M ωω+=&z y z J H M ωω−=&cos J H M θαθ+=&&&cos yzJ H M αθθ−=&&&&&& y zJ H M J H M θααθ+=−=&&&东南大学微惯性系统及器件研究所陀螺仪的技术方程：y z y J H M ωω+=&z y z J H M ωω−=&J H M θα+=&&&y z J H M αθ−=&&&东南大学微惯性系统及器件研究所陀螺仪的进动方程：z H M ω=y y zH M ω−=y H M α=&& zH M θ−=沿陀螺仪内环轴作用陀螺仪进动运动的十字交叉原则：沿陀螺仪内环轴作用的力矩将引起主轴绕外环轴产生进动角速度；而沿外环轴作用的力矩将引起主轴绕内环轴产生进动角速度。
陀螺仪工作原理.
陀螺仪工作原理
地球以角速度E ω(E ω=1周/昼夜=7.25×10-5rad/s)绕其自转轴旋转，故地球上的一切东西都随着地球转动。
如从宇宙空间来看地轴北端，地球是在作逆时针方向旋转，其旋转角速度的矢量E ω沿其自转轴指向北端。
当陀螺仪在北纬某地设站，其主轴无论是方位角（相对子午线）和高度角（相对水平面）都不停地发生变化。
由此可见，陀螺仪主轴在地球上的视运动，不仅与纬度有关，还与主轴与子午面及水平面之间的夹角有关。
（1）重力矩P M βsin pl M P =
重力矩进动角速度p ω:H pl p /sin βω=
l-陀螺悬挂点O 至重心O ´之间的长度
P-陀螺灵敏部的重量
β-陀螺主轴与地平面之间的夹角（高度角）
H-陀螺转子的动量矩（角动量）重力矩进动角速度p ω。
综合前面所述，摆式陀螺仪围绕子午面左右摆动是重力矩和指向力矩综合作用的结果。
随着地球自转，陀螺仪主轴X 的高度角发生变化形成重力矩，使陀螺仪产生进动效应。
而地球的自转又使陀螺产生指向力矩，使陀螺仪的进动围绕子
午面进行。
当陀螺仪主轴X越接近子午面，指向力矩越小，当X轴指向子午面（即α为零时），则指向力矩为零，但此时陀螺仪因惯性的作用以最快的速度通过子午面。
当陀螺仪主轴X远离子午面时，相反方向的指向力矩使陀螺仪的进动速度慢慢降低，直至达到平衡点而停止。
然后，在指向力矩的作用下，陀螺仪主轴X 又向子午面方向运行，周而复始，使陀螺仪围绕子午面（真北方向）做摆式运动，实现了真北定向的目的。
陀螺仪原理2运动方程
(s)
M x1 ( s )
反馈系统，如果前向通道有积 分环节，则其稳态特征一般主要 由反馈通道决定
1 1 Hs 1 Hs 2 2 J s J s x y
稳态响应，令上式中 s→0，则
M x1
Jy
H2
M x1
1 H
等效弹簧效应
进动效应
二自由度陀螺仪 系统模型：传递函数 2 J x s ( s) Hs ( s) M x1 ( s) 拉氏变换方程 2 J y s ( s) Hs ( s) M y ( s)
求解两个框架角α、β ，得到
H ( s) M x1 ( s) M y ( s) 2 2 2 2 JxJ ys H s( J x J y s H ) Jx H ( s) M y ( s) M x1 ( s) 2 2 2 2 JxJ ys H s( J x J y s H )
M cos H J x x H cos M y Jy
二自由度陀螺仪 运动方程：力矩投影
力矩的投影 ：Mx1 和 Mx 之间
M x1 M x cos M x M x1 / cos
代入前式，得到
M x1 cos H J x cos H cos M y Jy
1 J x s ( s) Hs ( s) J x 2 J y s ( s) Hs ( s) J y 1
2
求解α(s) 和β(s)，得到
/J 1 H 1 x ( s) J x J y s 2 H 2 s( J x J y s 2 H 2 ) s 2 H 2 / J x J y s( s 2 H 2 / J x J y ) 1 / J y H JxJ y 1 HJ x 1 1 (s) 2 2 2 2 2 2 2 J x J y s H s( J x J y s H ) s H / J x J y s( s H 2 / J x J y )
陀螺仪的工作原理
陀螺仪的工作原理内容来源网络，由“深圳机械展（11万㎡，1100多家展商，超10万观众）”收集整理！更多cnc加工中心、车铣磨钻床、线切割、数控刀具工具、工业机器人、非标自动化、数字化无人工厂、精密测量、3D打印、激光切割、钣金冲压折弯、精密零件加工等展示，就在深圳机械展.一、工作原理：陀螺仪，是一个圆形的中轴的结合体。
而事实上，静止与运动的陀螺仪本身并无区别，如果静止的陀螺仪本身绝对平衡的话，抛除外在因素陀螺仪是可以不依靠旋转便能立定的。
而如果陀螺仪本身尺寸不平衡的话，在静止下就会造成陀螺仪模型倾斜跌倒，因此不均衡的陀螺仪必然依靠旋转来维持平衡。
陀螺仪本身与引力有关，因为引力的影响，不均衡的陀螺仪，重的一端将向下运行，而轻的一端向上。
在引力场中，重物下降的速度是需要时间的，物体坠落的速度远远慢于陀螺仪本身旋转的速度时，将导致陀螺仪偏重点，在旋转中不断的改变陀螺仪自身的平衡，并形成一个向上旋转的速度方向。
当然，如果陀螺仪偏重点太大，陀螺仪自身的左右互作用力也将失效!。
而在旋转中，陀螺仪如果遇到外力导致，陀螺仪转轮某点受力。
陀螺仪会立刻倾斜，而陀螺仪受力点的势能如果低于陀螺仪旋转时速，这时受力点，会因为陀螺仪倾斜，在旋转的推动下，陀螺仪受力点将从斜下角，滑向斜上角。
而在向斜上角运行时，陀螺仪受力点的势能还在向下运行。
这就导致陀螺仪到达斜上角时，受力点的剩余势能将会将在位于斜上角时，势能向下推动。
而与受力点相反的直径另一端，同样具备了相应的势能，这个势能与受力点运动方向相反，受力点向下，而它向上，且管这个点叫"联动受力点"。
当联动受力点旋转180度，从斜上角到达斜下角，这时联动受力点，将陀螺仪向上拉动。
在受力点与联动受力互作用力下，陀螺仪回归平衡。
〖专业解释〗我们不用一个完整的轮框，我们用四个质点ABCD来表示边上的区域，这个边对于用图来解释陀螺仪的工作原理是很重要的。
轴的底部被托住静止但是能够各个方向旋转。
陀螺经纬仪原理与应用
三、陀螺仪的运动方程
一、欧拉动力学方程
因此：
三、陀螺仪的运动方程
一、欧拉动力学方程 当刚体运动时，角动量H相对惯性坐标系的变化关系可用下式表示：
上式即为哥氏转动坐标定理：在惯性坐标系中，某一向量函数对时 间的变化率（绝对变化率）等于同一向量在动坐标系中对时间的变化率 （相对变化率）与动坐标系对固定坐标系旋转角速度向量与该向量本身 的向量积进行相加。 下面在附录Ⅲ来证明该等式
陀螺经纬仪原理与应用
报告主要内容
一、概述 二、陀螺的特性及力学原理 三、陀螺仪的运动方程 四、自由陀螺仪的视运动 五、陀螺经纬仪的指北原理 六、陀螺经纬仪的应用
一、概述
什么是陀螺？
绕一个支点高速转动的刚体称为陀螺(top)。
一、概述
什么是陀螺仪？
把陀螺安装在专门的悬挂装置上，就构成了陀螺仪（gyroscope）。
d ri 因为 dt vi vi vi 0 根据牛顿第二定律
d vi mi mi ai Fi dt
Fi 为作用在质点上的外力，则上式变为
d Hi ri Fi M dt
其中 M ，为作用在刚体所有质点上的外力对O点的力矩向量之总和。
三、陀螺仪的运动方程
二、陀螺仪运动方程 下面研究陀螺仪主轴绕外环轴的转角α和绕内环轴的转角θ的变化 规律。由图1可知： （ 6）
对
y
， z 求导数有
（ 7）
将（6）、（7）代入（5）式中，整理可得：
（ 8）
三、陀螺仪的运动方程
二、陀螺仪运动方程 因为α和θ在陀螺实际工作时是很小的，因此可以认为： ， 可简化为 ，
陀螺仪原理2
陀螺仪原理1. 1.引言2. 2.陀螺效应：进动如果您玩过陀螺玩具，就知道它能表演各种各样有趣的绝技。
陀螺能在细线或手指上保持平衡；能以非常奇妙的方式抵制自转轴运动；但最有趣的陀螺效应还数进动。
这是陀螺仪抵抗重力的表现。
根据这一原理，回转的自行车轮能够像下图所示的那样悬在空中：陀螺仪“抵抗重力”的能力令人莫名惊诧！它是怎么做到的？这种神秘的效应就是“进动”。
一般情况下，进动的发生过程是：如果有一个陀螺仪正在旋转，而您施力转动它的自转轴，则陀螺仪反而会围绕与力轴成直角的轴转动，如下列图形所示：图1中，陀螺仪正围绕自己的轴旋转。
图2中，施力转动陀螺仪的自转轴。
图3中，陀螺仪沿着与输入力方向垂直的轴对输入力做出反应。
那么，为何会发生进动呢？3. 3.进动产生的原因陀螺仪为何会发生这种运动？自行车车轮的轮轴居然能像前面图形所示的那样悬在空中，看上去简直不可思议。
不过，只要想想陀螺仪在旋转时不同部位实际上都发生了什么，就会明白这种运动完全正常！让我们研究一下陀螺仪旋转时的两个小部位——顶端和底端，如图所示：向轮轴施力时，标示的两点会倾向于朝图中指示的方向运动。
如图所示，在向轮轴施力时，陀螺仪的顶端部位将试图向左运动，而底端部位则试图向右运动。
如果陀螺仪没有旋转，则车轮会倒下。
如果陀螺仪正在旋转，那么试想一下这两个部位都发生了什么：牛顿第一运动定律指出，运动中的物体会持续沿直线匀速运动，直到受到不平衡力的作用为止。
因此，陀螺仪顶点受施加到轮轴的力的作用，开始向左运动。
根据牛顿第一运动定律，它会继续向左运动，但在陀螺仪的自转作用下又开始旋转，如下图所示：两个点一边旋转，一边继续原来的运动。
这种效应就是进动的成因。
陀螺仪的不同部位在同一点受力，但随后又转动到新的位置！当陀螺仪顶端的部位向一侧转动90度时，会由于惯性而继续保持向左运动的状态。
底端的部位也是如此——向一侧转动90度时，会由于惯性而继续保持向右运动的状态。
陀螺定向运动方程的动静法推导
陀螺定向运动方程的动静法推导陀螺的定向运动方程是用来描述陀螺的旋转运动方式，也是机器人控制学中建模与控制陀螺的基本方法。
因此，推导陀螺定向运动方程的动静法是机器人控制学中基础性的理论研究内容。
本文针对陀螺定向运动方程，以动静法推导其运动方程并进行分析。
一、动静法推导原理动静法推导是一种常用的推导转换运动方程的方法，其原理是认为动力学和静力学是一种衔接的概念，即当物体静止时，它的位置是定义的；而当物体的运动是持续的，那么转换过程也是持续的，类似于动力学和静力学之间的衔接过程。
二、陀螺定向运动方程动静法推导（1）给定机器人陀螺在时刻t的角速度Ωt=(ω1t,ω2t,ω3t)，给定机器人陀螺在t0(t0<t)时刻的角度令θ0=(θ1,θ2,θ3)，则机器人陀螺的角度应满足：θt-θ0=∫t0tdωt（2）将角速度Ωt由旋转坐标系推导到全局坐标系表示：Ωt=R(t)*ω=R(θt)*ω（3）将（2）代入（1）得到：θt-θ0=∫t0tdR(θt)ω（4）在机器人控制学中，一般R(θt)称为运动变换矩阵，根据矩阵乘法求得：θt-θ0=∫t0td[R(θt)*ω]（5）最终可得到机器人陀螺的定向运动方程：R(θt)*θt=ω三、陀螺定向运动方程分析陀螺定向运动方程可用于描述机器人陀螺的旋转方式，可以利用陀螺定向运动方程进行诸如机器人三轴陀螺的传动带动等控制。
此外，陀螺定向运动方程的位置模型的推导也十分重要，可以利用陀螺定向运动方程推导出位置模型指令，从而实现机器人的定点控制等功能。
四、结论本文通过动静法推导了机器人陀螺的定向运动方程，并对其分析了应用效果。
以上研究对于机器人控制学的深入理解和应用都有重大意义，可以为机器人控制陀螺的更高精度控制提供参考依据。
陀螺仪原理
一、引言陀螺仪作为一种惯性测量器件，是惯性导航、惯性制导和惯性测量系统的核心部件，广泛应用于军事和民用领域。
传统的陀螺仪体积大、功耗高、易受干扰，稳定性较差，最近美国模拟器件公司推出了一种新型速率陀螺芯片ADXRS，它只有7mm×7mm×3mm大小，采用BGA-32封装技术，这种封装至少要比任何其他具有同类性能的陀螺仪小100倍，而且功耗为30mW，重量仅0.5g，能够很好的克服传统陀螺仪的缺点。
由ADXRS芯片组成的角速度检测陀螺仪能够准确的测量角速度，此外还可以利用该陀螺仪对角度进行测量，实验取得了良好的结果。
二、陀螺仪的原理和构造ADXRS系列陀螺仪是由美国模拟器件公司制造，采用集成微电子机械系统(iMEMS)专利工艺和BIMO S工艺的角速度传感器，内部同时集成有角速率传感器和信号处理电路。
与任何同类功能的陀螺仪相比，A DXRS系列陀螺仪具有尺寸小、功耗低、抗冲击和振动性好的优点。
1、科里奥利加速度ADXRS系列陀螺仪利用科里奥利(Coriolis)加速度来测量角速度，科里奥利效应原理如图1所示。
假设某人站在一个旋转平台的中心附近，他相对地面的速度用图1箭头的长度所示。
如果移动到平台外缘的某一点，他相对地面的速度会增加，如图1较长的箭头所示。
由径向速度引起的切向速度的速率增加，这就是科里奥利加速度。
设角速度为w科里奥利加速度的一半，另一般来自径向速度的改变，二者总和为2 wv旋转平台必须施加一个大小为2Mwv科里奥利加速度，并且该人将受到大小相等的反作用力。
的力来产生。
如果人的质量为M，该，平台半径为r，则切向速度为wr，如果以速度v沿径向r移动，将产生一个切向加速度wv，这仅是陀螺仪通过使用一种类似于人在一个旋转平台移出或移入的谐振质量元件，利用科里奥利效应来测量角速度。
图2示出了ADXRS系列陀螺仪完整的微机械结构，陀螺仪通过附着在谐振体上的电容检测元件测量谐振质量元件及其框架由于科里奥利效应产生的位移。
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1 1 (t ) cos 0 t 0 0
可见，力矩 Mx1 引起转子轴同 时绕内外两个框架作等幅振荡，相 位相差90度。
消去时间变量，得到轨迹方程
二自由度陀螺仪 脉冲响应：计算例子
例子：设 Jx = Jy = Je = 1.38 克· 厘米· 秒2， H = 5160 克· 厘米· 秒， （注：克 = 克重，相当 于每克物体的重量）
二自由度陀螺仪 脉冲响应：只考虑Mx1 1 2 2 (t ) sin 0 t 1 1 2 0 1 Jx J x 0 0 1 (t ) cos 0 t
H H
由此可以得到从 Mx1、My 分别到α 和β 的四个传递函数 改写分母项
2 H 2 J x J y s 2 H 2 J x J y (s 2 ) J x J y (s 2 0 ) JxJy 固有振荡频率
二自由度陀螺仪 脉冲响应：初始分析 M x1 冲击力矩的数学模型：脉冲函数， J x 数值极大，时间极短，对时间的积 M 分是一个有限值 J
二自由度陀螺仪 转子轴描述：轨迹平面
转子轴运动轨迹（位置）的描述
转子轴运动过程中，在空 间扫描出一个锥面
转子轴在中心球面上的交 点划出的一段曲线
将球面展开，得到广义的 坐标平面 两个框架角为描述转子轴 位置或运动的广义坐标 （类 似地球的经纬度）
二自由度陀螺仪 系统模型：拉氏变换
二自由度陀螺仪的技术方程
二自由度陀螺仪 系统模型：只考虑Mx1
令 My=0，只考虑 Mx1 对外框架角α 的影响 ：
系统方块图分析 每个力矩都同时引起陀螺仪 的两种运动
对内框架角β 的影响：
陀螺力矩耦合内外框架的运 动
单个外加力矩如何分别影响 陀螺内外框架的运动？
二自由度陀螺仪 系统模型：稳态分析
(s)
M x1 ( s ) 1 J xs2 1 1 J xs2 1 Hs Hs 2 J s y 1 1 Hs 2 J xs J ys2
拉氏变换
M H J x x1 H My Jy
0 H s ( s) 0 M x1 ( s) J x s ( s) s 0 2 H s ( s) M ( s) J y s ( s) s 0 0 0 y
陀螺系统的初始条件都为零时，频域输出响应为
M y0 M x10 H ( s) 2 2 2 2 s JxJ ys H s( J x J y s H ) s M y0 Jx M x10 H ( s) 2 2 2 2 s s JxJ ys H s( J x J y s H ) Jy
二自由度陀螺仪 运动方程：矢量表示
转子相对惯性空间的角速度：需要合成 内框架坐标系相对惯性空间的角速度：
xi y j z k
s · k
转子相对内框架的角速度：
)k ' x i y j ( z
转子的动量矩：
cos ) d ( M Jx H x dt d cos M y Jy H dt
) H M cos sin · J x ( x H cos M J
y y
i j k x y z
拉氏变换方程
J x s 2 ( s) Hs ( s) M x1 ( s) J y s ( s) Hs ( s) M y ( s)
2
改写方程，画出系统方块图
1 M x1 (s) Hs (s) 2 (s) J xs 1 M y ( s) Hs ( s) ( s) 2 J ys
转子的绝对角速度：
)k H J x x i J y y j J z ( z
二自由度陀螺仪 运动方程：推导
根据动量矩定理和苛氏定理
其中
~ d y d x d ( x ) dH Jx i Jy j Jz k dt dt dt dt i j k H x y z J x x J y y J z ( z )
以上称变态欧拉动力学方程 对每个坐标分量，分别写出方程 陀螺马达稳态工作时， 驱动力矩和摩擦力矩抵 消，因此
) 常量 J z ( z
对前两式，ω 的各 分量远小于dγ /dt，忽 略高阶小量，得到简 化方程
实际的陀螺中，一般赤道转动惯量 Jx = Jy，由第三式可得
d ( z ) Jz Mz dt
y y
1
陀螺技术方程
0
t1 时刻两个框架获得的角速度 t1 t1
0
M x1dt Jx
1
0
0
M y dt Jy
M H J x x1 H My Jy
dt 0 1
t1 时刻两个框架转过的角度 t1 t1
dt 0 1
~ dH dH H M dt dt
) y J y y z ]i [ J z ( z ) x ] j [ J x x z J z ( z [ J y x y J x x y ]k
二自由度陀螺仪 运动方程：合并简化
d x Jx H y M x dt d y Jy H x M y dt
关于框架角速度和 外加力矩的方向
二自由度陀螺仪 运动方程：角速度投影
cos y sin x z
代入简化方程，得到
求导式展开 角速度的投影 内框架坐标系 x y z 的ω 等于两 个欧拉角速度的矢量和
拉氏变换方程
J x s 2 ( s) Hs ( s) M x1 ( s) J y s 2 ( s) Hs ( s) M y ( s)
Jy
求解两个框架角α 、β ，得到
H ( s) M x1 ( s) M y ( s) 2 2 2 2 JxJ ys H s( J x J y s H ) Jx H ( s) M y ( s) M x1 ( s) 2 2 2 2 JxJ ys H s( J x J y s H )
t1 后，力矩消失，技术方程变为
设力矩作用前，初始条件均为零 冲击力矩开始作用后，惯性力矩 极大，陀螺力矩可忽略，得到
0 H J x H 0 Jy
基于新的初始条件，做拉氏变换
二自由度陀螺仪 脉冲响应：拉氏变换
考虑 t1 时刻的新初始条件，进行拉氏变换 2 x 2 y 求解α (s) 和β (s)，得到
求反拉氏变换，得
1 (t ) cos t sin 0 t 1 0 H H 0 1 Jx J x 1 (t ) 1 cos 0 t sin 0 t H H 0 Jy
Jy 1
为了简化分析，只考虑沿着外框架轴的力矩 Mx1 的影响
2
2
整理
0 H 0 J x s ( s) Hs ( s) M x1 ( s) J x s 0 H J s 2 ( s) Hs ( s) M ( s) J s
y y y
0
0
0
当初始条件都为零，得到
二自由度陀螺仪 系统模型：系统方块图
d x Jx J z ( z ) y J y y z M x dt d y Jy J z ( z ) x J x x z M y dt d ( z ) Jz J y x y J x y x M z dt
0.362 0.262rad / s 15deg /s 1.38
二自由度陀螺仪 阶跃响应：输入输出
如果陀螺仪受到的力矩为常值，可以用阶跃函数表示：
M x1 (t ) M x10 1(t ) M y (t ) M y 0 1(t )
M x10 M x1 ( s) s M y0 M y ( s) s
部分分式展开，并令ω 02 = H2 / (Jx· Jy)，得到
1 J y J x
HJ y 1
二自由度陀螺仪 脉冲响应：反变换 s Jy Jy 1 0 1 ( s) 1 2 2 2 2 Hs H (s 0 ) 0 s 0
s Jx Jx 0 1 1 1 ( s) 2 2 2 2 Hs H (s 0 ) 0 s 0
(s)
M x1 ( s )
反馈系统，如果前向通道有积 分环节，则其稳态特征一般主要 由反馈通道决定
1 1 Hs 1 Hs 2 2 J s J s x y
稳态响应，令上式中 s→0，则
M x1
Jy
H2
M x1
1 H
等效弹簧效应
进动效应
二自由度陀螺仪 系统模型：传递函数
Mx1 = 36200 克· 厘米，
Jx H 5160 0 3740rad / s 595Hz J e 1.38 1 章动的幅度（半径） 7 105 rad 0.23 角分 0
章动的特点：高频、微幅
1
t1 = 1 ×10-5 秒。 t1
0
Mx1(t )dt
1 J s ( s) Hs (s) J x J s ( s) Hs ( s) J
y
1
/J 1 H 1 x ( s) J x J y s 2 H 2 s( J x J y s 2 H 2 ) s 2 H 2 / J x J y s( s 2 H 2 / J x J y ) 1 / J y JxJy H 1 HJ x 1 1 (s) 2 2 2 2 2 2 2 J x J y s H s( J x J y s H ) s H / J x J y s(s H 2 / J x J y )