流体力学8

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流体力学第8章中文版课件

流体力学第8章中文版课件

Chapter 8: External flows
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8.3 绕淹没体的流动
分离前的湍流边 界层 分离前的层流 边界层
2013-11-25
Chapter 8: External flows
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8.3 绕淹没体的流动
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Chapter 8: External flows
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8.3 绕淹没体的流动
W FD
sphere volume CD V 2 A
4 3 1 S water R CD V 2R 2 3 2
1 2
8RS water V 3C D
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1/ 2
8 0.15 1.02 9800 3 1.20 CD
Re
VD


129 0.3 2.42 10 6 1.6 10 5
V 129 m/s
2013-11-25 Chapter 8: External flows 20
8.3 绕淹没体的流动
求解:(b) 对于球在水中的下落情况,则必须考虑施加在球体上的与阻力FD 同方向的浮力 B 的作用:
如果物体形状上有一 个突然的变化,分离 点将出现在形状突然 变化点或其附近。 另外,分离后流 体在某一个位臵 上又会重新附着 在物体上。
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Chapter 8: External flows
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8.2 分离
在分离点的上游,壁面附 在分离点的下游,壁面附 近的 x方向上的速度分量 近的 x方向上的速度分量在 负 x 方向,因此在正 x 方向,因此 壁面上 壁面上的 的 u/y一定是负的。 u/y是正的。

流体力学教案第8章边界层理论

流体力学教案第8章边界层理论

第八章 边界层理论§8—1 边界层的基本概念实际流体和理想流体的本质区别就是前者具有粘性。

对层流而言,单位面积摩擦力的大小yud d μτ=,可以看出,对于确定的流体的等温流场,摩擦力的大小与速度梯度有关,其比例函数即动力粘度。

速度梯度yud d 大,粘性力也大,此时的流场称为粘性流场。

若速度梯度yud d 很小,则粘性力可以忽略,称为非粘性流场。

对于非粘性流场,则可按理想流体来处理。

则N-S 方程可由欧拉方程代替,从而使问题大为简化。

Vlv l lV v A y u V l tVl t u mρρμρρ======2223d d d d 粘性力惯性力当空气、蒸汽,水等小粘度的流体与其它物体作高速相对运动时,一般雷诺数很大。

由vVl==粘性力惯性力Re ,则在这些流动中,惯性力〉〉粘性力,所以可略去粘性力。

但在紧靠物体壁面存在一流体薄层,粘性力却与惯性力为同一数量级。

所以,在这一薄层中,两者均不能略去。

这一薄层就叫边界层,或叫速度边界层,由普朗特在1904年发现.a .流体流过固体壁面,紧贴壁面处速度从零迅速增至主流速度,这一流体薄层,就叫边界层或速度边界层。

b .整个流场分为两部分 层外,0=∂∂yu,粘性忽略,无旋流动。

层内,粘性流,主要速度降在此,有旋流动.c .由边界层外边界上∞=V u %99,来定义δ,δ为边界层厚度。

d .按流动状态,边界层又分为层流边界层和紊流边界层。

由于在边界层内,流体在物体表面法线方向(即yu∂∂)速度梯度很大,所以,边界层内的流体具有相当大的旋涡强度;而在层外,由于速度梯度很小。

所以,即使对于粘度很大的流体,粘性力也很小,故可忽略不计,所以可认为,边图8-2空气沿平板边界层速度分布外部区域边界层界层外的流动是无旋的势流.边界层的基本特征有: (1)1<<Lδ⇒薄层性质,其中L 为物体的长度;沿流方向↑↑→δx 。

(2) 层内yu∂∂很大, 边界层内存在层流和紊流两种流态。

流体力学教案第8章边界层理论

流体力学教案第8章边界层理论

第八章 边界层理论§8-1 边界层的基本概念实际流体和理想流体的本质区别就是前者具有粘性。

对层流而言,单位面积摩擦力的大小yud d μτ=,可以看出,对于确定的流体的等温流场,摩擦力的大小与速度梯度有关,其比例函数即动力粘度。

速度梯度yud d 大,粘性力也大,此时的流场称为粘性流场。

若速度梯度yud d 很小,则粘性力可以忽略,称为非粘性流场。

对于非粘性流场,则可按理想流体来处理。

则N-S 方程可由欧拉方程代替,从而使问题大为简化。

Vlv l lV v A y u V l tVl t u mρρμρρ======2223d d d d 粘性力惯性力当空气、蒸汽,水等小粘度的流体与其它物体作高速相对运动时,一般雷诺数很大。

由vVl==粘性力惯性力Re ,则在这些流动中,惯性力>>粘性力,所以可略去粘性力。

但在紧靠物体壁面存在一流体薄层,粘性力却与惯性力为同一数量级。

所以,在这一薄层中,两者均不能略去。

这一薄层就叫边界层,或叫速度边界层,由普朗特在1904年发现。

a .流体流过固体壁面,紧贴壁面处速度从零迅速增至主流速度,这一流体薄层,就叫边界层或速度边界层。

b .整个流场分为两部分 层外,0=∂∂yu,粘性忽略,无旋流动。

层内,粘性流,主要速度降在此,有旋流动。

c .由边界层外边界上∞=V u %99,来定义δ,δ为边界层厚度。

d .按流动状态,边界层又分为层流边界层和紊流边界层。

由于在边界层内,流体在物体表面法线方向(即yu∂∂)速度梯度很大,所以,边界层内的流体具有相当大的旋涡强度;而在层外,由于速度梯度很小。

所以,即使对于粘度很大的流体,粘性力也很小,故可忽略不计,所以可认为,图8-2空气沿平板边界层速度分布外部区域边界层边界层外的流动是无旋的势流。

边界层的基本特征有: (1)1<<Lδ⇒薄层性质,其中L 为物体的长度;沿流方向↑↑→δx 。

(2) 层内yu∂∂很大, 边界层内存在层流和紊流两种流态。

流体力学 第八章 明渠流动 (1)

流体力学 第八章 明渠流动 (1)

i
Q2 K2

Q2 A 2C 2 R
3、确定渠道的断面尺寸
在设计一条新渠道时,一般已知流量Q、渠道底坡i、边坡 系数m及粗糙系数n,要求设计渠道的断面尺寸,即确定渠 道的底宽b和水深h。 这时将有多组解,为得到确定解,需要另外补充条件。 1、水深h0已定,求相应的底宽b
K AC R f (b) b Q K0 i
第八章
明渠恒定均匀流
§8.1 概述
§8.2 明渠均匀流
§8.3 无压圆管均匀流
§8.1


明渠:是人工渠道、天然河道以及不满流管道 统称为明渠。
明渠流:具有露在大气中的自由液面的槽内液 体流动称为明渠流(明槽流)或无压流(Free Flow)。
一、明渠流动的特点
1. 具有自由液面,p0=0,无压流(满管流则是有压 流)。 2. 重力是流动的动力,明渠流是重力流,管流则是压 力流。 3. 渠道的坡度影响水流的流速、水深。坡度增大,则 流速 ,水深。 4. 边界的突然变化将影响明渠流动的状态。
说明:1)具有水力最优断面的明渠均匀流,当i,n,A0给定时, 水力半径R最大,即湿周χ0最小的断面能通过最大的流 量。 2) i,n,A0给定时,湿周χ0最小的断面是圆形断面,即圆 管为水力最优断面。
1. 梯形过水断面渠道的水力最优断面
A h(b mh )

B
mh h 1:m 1 m
A b 2h 1 m mh 2h 1 m 2 h d dA 对于水力最优断面有:
b
K0
K=f(b)
K K=f(h)
2、底宽b已定,求相应的水深h0
K AC R f ( h) h Q K0 i

8流体力学-第八章 气体一维定常流动

8流体力学-第八章 气体一维定常流动

M数很小,说明单位质量气体的动能相对于内能而言很小, 速度的变化不会引起气体温度的显著变化 ,对不可压流体来 说,不仅可以认为密度是常值而且温度T也是常值。
流动参数增加为四个:p、ρ、T、和u,
已经有了三个基本方程,它们是:状态方程、连续方程和理想 流的动量方程(即欧拉方程)。
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总结
临界流速达到当地声速cf ,cr kpcr / cr
喷管 dcf>0
Ma<1 dA<0 渐缩
Ma=1 dA=0 临界截面
Ma>1 dA>0 渐扩
Ma<1→Ma>1 dA<0→dA>0 缩放(拉伐尔)
dc f d cf
Ma<1
dc f d cf
dc f d cf
dc f d cf
(c)
在的垂直平面的下游半空间(成为扰动
B
2 3
区)内传播,永远不可能传播到上游半
4
空间(成为寂静区)。
u+c0=2c0 →
3c
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2
4
二、亚、超声速流场中小扰动的传播特性
气流A超马声赫锥速流动 Ma>1
vc
vc
由的图扰可动o 见波,不2由 仅c 于 不3c能u>向c0上,游相传对播气,流反传而播被
2)对于气体等可压流,流速的变化取决于截面和密度的综合 变化。超音速时比体积的增加要大于流速的增大,因此,只 有增大通流面积才能保证通过一定不变的质量流量。
一、声速和马赫数
小扰动在弹性介质中的传播速度为声速,气体经历小扰动而压 缩及恢复过程并无能量损耗,作定熵过程处理,对理想气体:

流体力学(8)流体静力学作用于曲面上的压力

流体力学(8)流体静力学作用于曲面上的压力

压力和浮力
潜体
浮体
• 1、概念 浮力、物体的沉浮、浮体、潜体 • 2、潜体的稳定性和稳定条件 稳定条件:重心在浮心之下 • 3、浮体的稳定性和稳定条件 稳定条件:(1)重心在浮心之下 (2)重心在浮心之上,不一定 不稳定。 定倾半径
本章重点:
1.流体静压强的两个特性。 2.流体静压强的基本方程。 3.等压面概念,等压面是水平面的条件。 4.相对压强、绝对压强、真空的概念。 5.流体静压强分布图的画法。 6.压力体的画法。 7.作用于平面、曲面上的静水总压力的计算。 8.潜体和浮体的浮游稳定性问题(简介)
例2-8 溢流坝上的弧形闸门,已知 R 10 m 0 闸门宽 b8 , 。 m 30
求作用在该闸门上的静水总压力的大小和方
向。
P kN x 2548
P 354 .1 kN z
7 .90
第九节 物体的沉浮和浮体的稳定性(简介)
工程背景:在港口和海洋工程中,常遇到漂 浮于水面或潜入水中的物体。 如:沉箱、海上储油罐、活动式平台以及 各种船只。 需解决的问题:研究它们在水中的水压力、 浮沉条件以及它们在倾侧后恢复原来状态 的能力。
1、作用于曲面上的静水总压力计算
2、 总结: (1)水平方向分力:
(2)铅垂方向分力:
P gh x cA x
P gV z
2 x 2 z
(3)总压力:
P P P
Pz arctan Px
(4)总压力作用线的方向:
3、 压力体的画法
以曲面为底面,向自由液面或自由液 面的延长面投影, 曲面、铅垂面、自由液面所包围的水 体叫压力体。 压力体与水在同一侧为实压力体,方 向向下。 压力体与水不在同一侧为虚压力体, 方向向上。

流体力学第八章答案

流体力学第八章答案

流体力学第八章答案【篇一:流体力学第8、10、11章课后习题】>一、主要内容(一)边界层的基本概念与特征1、基本概念:绕物体流动时物体壁面附近存在一个薄层,其内部存在着很大的速度梯度和漩涡,粘性影响不能忽略,我们把这一薄层称为边界层。

2、基本特征:(1)与物体的长度相比,边界层的厚度很小;(2)边界层内沿边界层厚度方向的速度变化非常急剧,即速度梯度很大;(3)边界层沿着流体流动的方向逐渐增厚;(4)由于边界层很薄,因而可以近似地认为边界层中各截面上压强等于同一截面上边界层外边界上的压强;(5)在边界层内粘性力和惯性力是同一数量级;(6)边界层内流体的流动与管内流动一样,也可以有层流和紊流2种状态。

(二)层流边界层的微分方程(普朗特边界层方程)??v?vy?2v1?p?vy?????vx?x?y??x?y2????p??0?y???v?vy???0?x?y??其边界条件为:在y?0处,vx?vy?0 在y??处,vx?v(x)(三)边界层的厚度从平板表面沿外法线到流速为主流99%的距离,称为边界层的厚度,以?表示。

边界层的厚度?顺流逐渐加厚,因为边界的影响是随着边界的长度逐渐向流区内延伸的。

图8-1 平板边界层的厚度1、位移厚度或排挤厚度?1?1?2、动量损失厚度?2?vx1?(v?v)dy?(1?)dy x??00vv?2?1?v2???vx(v?vx)dy???vxv(1?x)dy vv(四)边界层的动量积分关系式??2???p?vdy?v?vdy?????wdx xx??00?x?x?x对于平板上的层流边界层,在整个边界层内每一点的压强都是相同的,即p?常数。

这样,边界层的动量积分关系式变为?wd?2d?vdy?vvdy?? x?x??00dxdx?二、本章难点(一)平板层流边界层的近似计算根据三个关系式:(1)平板层流边界层的动量积分关系式;(2)层流边界层内的速度分布关系式;(3)切向应力关系式。

流体力学 8一维圆管流动

流体力学 8一维圆管流动

例8.4-汪165
一直径为d的水平直管从水箱引水,已知:管径d=0.1m,
管长L=50m,H=4m,进口局部水头损失系数1=0.5,阀 门局部水头损失系数2=2.5,在相距为10m的1-1断面及22断面间设有一水银压差计,其液面差h=4cm,试求通过
水管的流量Q。
[解] 以管轴水平面为基准
面,1-1和2-2断面之间,
(3)已知管长、地形及输送某种液体的流量,要求设计最 经济的管径——已知Q,L,p,求d。
管道直径可根据推荐的管内流速v来计算,见表8.4。
5.1 短管
z1
p1
v12 2g
z2
p2
v22 2g
h
孔板流量计
2V22
2g
z2 hf
h
• 圆管层流运动中, 2
• 圆管湍流运动中, 1.05 ~ 1.10
• 在工程实际计算中,由于动能本身占比例较小, 一般常取 1
p1
V12 2g
z1
p2
V22 2g
z2
hf
h
损失水头
第二节. 沿程水头损失 (frictional head loss)
(1)湍流光滑区
4000 Re 26.98(d / )8/7
7
d
Re
8
26.98
(2)湍流平方阻力区
Re 4160 (d / 2)0.85
1
d 2 Re 0.85 4160
第三节. 局部水头损失 (local head loss)
由于管道横截面或流线方向的突然改变,加速或减速,流 动脱离管壁或其它界面等情况引起的水头损失,称为局部 水头损失。
V12 2g
p1
z1
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(a)顺坡
(b)逆坡
图8—2渠道底坡
三、棱柱形渠道和非棱柱形渠道图8—3 棱柱体、 非棱柱体渠道
根据渠道的几何特性分为:棱柱形渠道和非棱柱形渠道。 在工程实际中,由于地形地质条件改变,或由于水流运动的需要, 明渠需要改变其断面形状或转弯,断面形状和大小、底坡、表面粗糙 情况等沿程不变又无弯曲的渠道称为棱柱形渠道。只要有一个条件改 变,就属于非棱柱形渠道。见图8—3表面粗糙情况等沿程不变又无弯 曲的渠道称为棱柱体渠道。只要有一个条件改变,就属于非棱柱渠道。 见图8—3。
二、明渠的分类 沿渠道中心线所作的铅垂面与渠底的交线称为
底坡线(称为底坡),用i表示。该垂面与水面的交线 称为水面线。对人工渠道如图8—1(a),渠底可 看作平面;对天然河道如图8—1(b)、河底是起 伏不平的,但总趋势是沿程下降。
(a)人工渠道 (b)天然河道
图8—1明渠水流
i 1 2 sin
图8—3 棱柱体、非棱柱体渠道
四、自动调节式渠道与非自动调节式渠道
当由于引渠下游输水的建筑物和机械设备出现 故障,而无法保障正常输水,而上游渠道的水流由 于惯性继续向下游流动,从故障处向上游发生回水, 引起雍波,若渠道顶部与渠道底部平行,可能会发 生渠道的漫堤现象,这样的渠道称为非自动调节式 渠道;为了确保不发生漫堤现象,有意识地将渠顶 设计成水平,这样的渠道称为自动调节式渠道。
l
(8—1)
底坡i反映了渠庇的纵向倾斜程度。渠底与水平面的夹角
为,若 60 , i sin ,i>0渠底沿程下降、称为顺
坡(如图8—2(a)),小于临界坡的称为缓坡,大于临界
坡的称为陡坡,等于临界坡的叫做临界坡 i=0,渠底水
平,称为平坡;i 0,渠底沿程上升,称为逆坡(如图8—
2(b))。

Q AC Ri
谢才系数c广泛采用曼宁公式,即:
C
1
3
R4
n
(8—4) (8—5)
谢才系数c广泛采用曼宁公式,即n为式中:n——糙 率或称粗放系数,查表6—2。 式(8—3)和式(8—4)中,过流量与过水段面的水力要 求有关。
三、过流断面的水力要素
明渠断面以梯形最具代表性,其几何要素如下:
1.过水断面面积
h
b h
2

b 2h
实际上,按水力最优断面设计的明渠是窄深式的,这种断
面不便施工,这意味着增加工程造价,所以水力最优断面 并不是最经济断面。在实际中,对于大型 明渠,应结合施 工、管理等因素综合评价,对于小型明渠则多取最优断面。 所以,还需要考虑经济(材料费、征地费、施工费等)上 的要求,投资最小的横断面称为经济断面,水力最优断面 往往不是最经济断面。另外,还应考虑施工技术的可行性, 在实际中,对于大型明渠,应结合施工、管理等条件综合 评价,全面考虑地形、地质、水文、气象因素,进行综合 比较,选择运行上安全、经济上合理、技术上可行的方案, 这样的横断面称为实际断面。对于小型明渠则多取水力最 优断面。
坡度渠道底坡彼此相等,即J=JP=i
二、明渠均匀流的基本计算公式
明渠均匀流的基本公式为连续性方程和谢才公 式,如图8—4所示,即Q=Av,
明渠水流谢才公式:
v C RJ
(8—2)
因为J=i,可得: 明渠均匀流谢才公式:v C Ri
(8—3)
正在常明水渠深均)匀,流中,用h0表示均匀流的水深,则(称为
第八章 明渠水流
第一节 概述 第二节 明渠均匀流 第三节 无压圆管均匀流 第四节 明渠流动状态 第五节 水跃和水跌 第六节 渠道非均匀渐变流水面曲线
第八章 明渠水流
第一节 概述
人工渠道、天然河道以及不满流的管道统称为明渠。明 渠水流有恒定 流和非恒定均匀流、均匀流和非均匀流。
一、 明渠流动的特点
第二节 明渠均匀流
一、明渠均匀流特征
1. 在i>0的棱柱形渠道中,若
无局部障碍物,则所有的流线都
是互相平行的直线,这种流动称
为均匀流。明渠均匀流的条件使
水流沿程减少的位能,等于沿程
水头损失,而水流的动能保持不
变。 如图8—4,在棱柱体渠道
中,取一长为 L的流段来研究。
在该流段有 p1
流动方向的力为
dh dh
dh
d d (b 2h 1 m2 ) db 2 1 m2 0
dh dh
dh
联解上两式得: h
b h
2(
1 m 2 m) f (m)
(8—6)
式中 k ——水力最优断面的宽深比。
(8—6)式表明,梯形水力最优断面的宽深比只与边坡系 数 有关,对于矩形断面,由式(8—6)式得
p2 ,v1 v2 ,沿 F P1 P2 Gsin Ff
0
所以即 G sin Ff 重力在流动方向 的分量与摩擦阻力相平衡。
图8—4明渠均匀流
2.由上可知,明渠均匀流有以下特征: ①.过水断面的形状、尺寸、水深沿程不变; ②.所有的流线都是互相平行的直线; ③.过水断面上的流速分布、平均流速沿程不变, 因而动 能修正系数也沿程不变; ④.总水头线、测压管水头线、底坡线互相平行, 也就是水力坡度、测压管
将曼宁公式代入(8—3)式得
5
Q
A
1

R
1
6i
1 2
R
1 2
i A2
n
n
2
3
Q—定,A最小, 也最小,这种断面应该是圆形或半圆形。
在天然渠道中常采用梯形,因此有也量小,这种断面应该 是圆形或半圆形。在天然渠道中常采用梯形。
因此有
dA d ((b mh)h) (b mh) h( db m) 0
A (b mh)h
式中 b——渠底宽度;
H——水深;
M——边坡系数
M=ctga,m值可根据规范选用。
2.湿周 b 2h 1 m2
3.水力半径 R A
4.水面宽度 B=b+2mh 矩形断面只是的梯形之特例而已。
四、明渠均匀流的最优断面和允许流速
1.水力最优断面
明渠的设计一般是以地形、地质和渠槽的表面材料为依据。通常 是希望通过设计流量时过水面积小、相应的湿周也最小,或者是过水 面积一定时通过的流量最大,符合这种条件的断面,其工程量最小, 称为水力最优断面。
1.明渠流动属于无压流,它具有自由表面,沿程各段面 的表面压强都等于零,重力和惯性力对流动起主导作用。
2.明渠底坡的改变对流速河水深有直接影响,面有压管 流明渠底坡的改变对流速和水深有直接影响,而有压管流 , 只要管道形状,尺寸一定,管线坡度变化,对流速和过流 断面面积没有影响。
3.明渠局部边界的变化,都会造成水深在很长的流程上 发生变化。因此,明渠存在均匀流和非均匀流。而有压管 流中,局部边界变化的影响的范围很短,只需计入局部水 头损失,按均匀流计算。
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