地下水动力学知识点总结
地下水动力学概念总结
地下水动力学：研究地下水岩石空隙中运动规律的科--（它是模拟地下水流基本状态和地下水中溶质运移过程，对地下水从数量上和质量进行定量评价和合理开发利用，以及兴利除害的理论基础。
主要研究重力水的运动规律)渗透：重力地下水在岩石空隙中的运动渗流：整个含水层全部被地下水占据，不考虑骨架。
考虑地下水的整体运动方向，不必研究个别孔隙之间的运动途径。
满足渗流的条件：1)假想水流的性质与真实水流相同;2)、假想水流运动时所受阻力与真实水流相同;3)通过任一断面的流量和任一点的压力或水头和实际水流相同。
渗流量：流量，单位时间内通过过水断面(包括含水层空隙和骨架所占面积)的水体积，同Q表示，单位m3/d。
渗流速度：又称渗透速度、比流量，是渗流在过水断面（包括含水层空隙和骨架所占面积）上的平均流速。
它不代表任何真实水流的速度，只是一种假想速度。
记为v，单位m/d。
贮水系数：称释水系数或储水系数，指面积为一个单位、厚度为含水层全厚度M的含水层柱体中，当水头改变一个单位时弹性释放或贮存的水量。
μ* = μs M。
既适用于承压含水层，也适用于潜水含水层。
贮水率：指当水头下降（或上升）一个单位时，由于含水层内骨架的压缩（或膨胀）和水的膨胀（或压缩）而从单位体积含水层柱体中弹性释放（或贮存）的水量，量纲1/L。
μs = ρg (α+nβ)。
导水系数：是描述含水层出水能力的参数；水力坡度等于1时，通过整个含水层厚度上的单宽流量；亦即含水层的渗透系数与含水层厚度之积，T=KM。
它是定义在一维或二维流中的水文地质参数。
单位：m2/d。
非均质介质：如果在渗流场中，所有点不都具有相同的渗透系数，则称该岩层是非均质的。
各向异性介质：渗流场中某一点的渗透系数取决于方向，渗透系数随渗流方向不同而不同。
达西定律：是描述（条件：以粘滞力为主、雷诺数Re< 1~10的层流状态下的地下水渗流）基本定律，指出渗流速度V与水力梯度J成线性关系，V=KJ，或Q=KAJ，为水力梯度等于1时的渗流速度。
安建工 地下水动力学 第一章(xiu)
渗流场(flow field)由固体骨架和岩石空隙中的水两
部分组成。渗流只发生在岩石空隙中。
多孔介质概念与特性
我们把孔隙岩层称为多孔介质(porous media).
•多孔介质特性:
彼此连通的网络，几何形态及连通情况异
常复杂，难以用精确的方法来描述。
由固体骨架和孔隙组成，孔隙通道是不连
续的。
nd 32
2
J
K
nd 32
渗透系数的表达式
裂隙介质（概化为走向和缝宽相同的平行板）
k nB 12 K k
2
nB 12
2
v KJ
nB 12
2
J
K
nB 12
2
六、渗流分类
1. 按运动要素(v,p,H)是否随时间变化，分：稳定流与非稳定流 2. 按地下水质点运动状态的混杂程度，分：
微分形式：
五、渗透系数（hydraulic conductivity）
是重要的水文地质参数，它表征在一般正常条
件下对某种流体而言岩层的渗透能力
(permeability)
v=KJ；
当J=1时，K=v
K在数值上是当J=1时的渗透流速，量钢[L/T]；
常用单位cm/s；m/d。
渗透系数与哪些因素有关呢？
: 比重；：动力粘滞性系数；
K k
渗透率k：反映介质几何特性，量纲[L2]；
常用单位：cm2； 石油地质中用达西: 1 达西=9.8697*10-9cm2.
渗透系数的表达式
多孔介质（概化为等径的平行毛细管束）：
流体的地下水动力学
流体的地下水动力学流体的地下水动力学是研究地下水流动行为以及地下水运动规律的学科，涉及专业知识较多，包括水文地质学、地下水动力学等。
本文将介绍地下水动力学的基本概念、流体在地下的运动规律以及地下水资源管理等相关内容。
一、地下水动力学的基本概念地下水动力学是描述地下水流动行为的学科，它研究地下水的运动规律、影响因素以及地下水流体力学和传质过程等问题。
地下水动力学的研究对于水资源的合理开发和利用具有重要意义。
地下水动力学的基本概念包括：1. 地下水的来源和补给：地下水主要来源于降水的入渗和地表水的补给，其中入渗是地下水的重要补给方式。
2. 渗透率和孔隙度：地下岩层对水的渗透能力称为渗透率，而孔隙度则是描述岩层中可存储水的空隙比例。
3. 地下水流速和流量：地下水流速是单位时间内地下水通过单位面积的速度，流量是单位时间内通过某一断面的地下水体积。
4. 地下水压力和水头：地下水压力是地下水对岩层施加的压力，水头则是用来描述地下水压力差的概念。
5. 地下水流场和流线：地下水在地下岩层中的流动形态称为地下水流场，而地下水流场中各点连成的线路称为流线。
二、流体在地下的运动规律地下水动力学研究了流体在地下的运动规律，主要涉及泊松方程和达西定律等基本原理。
1. 泊松方程：泊松方程是描述地下水压力分布的方程，它描述了地下水压力与地下水位（或水头）之间的关系。
泊松方程可以帮助我们了解地下水的压力分布情况，并对地下水流动进行数值模拟和分析。
2. 达西定律：达西定律是描述地下水流速与水头梯度之间关系的定律，也称为达西-普朗克方程。
根据达西定律，地下水流速正比于水头梯度，并且与渗透率和孔隙度等因素有关。
3. 流体力学和传质过程：地下水流体力学是研究地下水流动行为的分支学科，它涉及地下水流速、流量、流体力与单位面积上岩石壁面作用力之间的关系。
此外，地下水中还存在着溶质的传质过程，即溶质在地下流体中的传输现象，它涉及浓度分布、扩散速率等问题。
地下水动力学知识点总结
地下水动力学知识点总结地下水动力学这门学科呀，可真是充满了各种有趣又实用的知识！咱们今天就来好好总结总结。
先来说说地下水的流动。
想象一下，地下水就像一群调皮的孩子，在地下的通道里跑来跑去。
它们的流动速度和方向可不是随便乱来的，这和很多因素都有关系。
比如说，含水层的渗透性就像通道的宽窄，渗透性好，地下水跑得就快；渗透性差，它们就得慢悠悠地挪。
还记得有一次，我去一个地方考察，那里有一口古老的水井。
周围的人们都说这水井的水一直都很清澈，水量也很稳定。
我就好奇呀，仔细研究了一下周围的地质情况。
发现那里的含水层渗透性不错，地下水能够稳定地补充到水井里，所以才有了这样让人称赞的好水井。
这就让我更深刻地理解了渗透性对地下水流动的重要影响。
再说说水头和水力梯度。
水头就像是地下水的“能量高度”，水力梯度则是它们流动的“动力”。
水力梯度越大，地下水流动得就越起劲。
这就好比我们爬山，山坡越陡，我们往下滑的速度可能就越快。
地下水的储存和释放在实际生活中也很重要。
含水层就像是一个大水库，能储存大量的地下水。
当我们需要用水的时候，它又能释放出来。
我曾经在一个农村地区看到，在干旱的季节里，当地居民依靠着地下含水层储存的水，度过了艰难的时期。
还有地下水向井的流动。
井就像是一个大吸盘，把周围的地下水都吸引过来。
不同类型的井，吸引地下水的能力和方式也不一样。
地下水动力学的知识在很多领域都有应用呢。
比如在水资源管理方面，了解地下水的流动规律，就能更好地规划水资源的开发和保护，避免过度开采导致地下水资源枯竭。
在地质工程中，它能帮助工程师们预测地下水流对工程建设的影响，提前做好防范措施。
总之，地下水动力学的知识点虽然看起来有点复杂，但只要我们用心去理解，多结合实际生活中的例子，就能发现其中的乐趣和实用价值。
就像我们通过那口古老的水井，明白了渗透性的重要；通过农村的用水情况，理解了储存和释放的意义。
希望大家都能掌握好这些知识，为我们更好地利用和保护地下水资源出一份力！。
《地下水动力学》复习要点
内容主要有：（1）渗流理论基础；（2）地下水向河渠的稳定运动；（3）地下水向完整井的稳定运动；（4）地下水向完整井的非稳定运动；（5）地下水向边界附近井的稳定和非稳定运动。
重点考核地下水运动的基本概念、基本原理和方法。
题目类型有名词解释、判断题、作图题和计算题等，其中计算题占试题总分数的65%。
《地下水动力学》复习要点第一章 渗流理论基础一、基本内容1、基本概念：多孔介质、贮水率、贮水系数（弹性给水度）、渗流、渗流速度及与实际速度关系、水头（位置水头、测压管水头）、水力坡度、渗透系数、渗透率、导水系数、各向异性介质、各向同性介质、均质与非均质、水流折射原理、流网、dupuit 假设、第一类边界条件、第二类边界条件等2、基本定律：达西定律及适用范围3、描述地下水运动的方程：渗流连续性方程、承压水运动的基本微分方程、潜水运动的基本微分方程、越流含水层地下水非稳定流运动方程4、定解条件（初始条件、边界条件），数值方法基本思想二、要求1、理解并掌握上述概念和理论2、用达西定律分析水头线的变化或根据流网分析水文地质条件变化；3、给定水文地质条件，能正确画出反映地下水运动特点的流网图；4、给定水文地质模型和水文地质条件，写出反映地下水运动的基本方程（给定假设条件，建立数学模型，包括初始条件、边界条件）第二章 河间地块地下水的稳定运动一、基本内容有入渗时河间地块潜水的稳定运动问题（水文地质模型、假设条件、数学模型、流网、任意过水断面流量、分水岭移动规律、水头线）、无入渗时潜水的稳定运动、承压水的稳定运动，水在承压—无压含水层中的运动，非均质含水层中水的运动问题。
二、学习要求根据给定问题的水文地质条件，用相关公式计算过水断面流量或水位。
三、常用公式 1、承压含水层（达西定律） l H H m m kq 21212++= x lH H H H 211--= 2、无入渗潜水含水层（达西定律）l h h h h k q 21212-+= x lh h h h 2122212-+= 3、有入渗时潜水 wx wl l h h k q +--=2122221 )(22122212x lx kw x l h h h h -+-+= 4、分水岭位置 l h h w k l a 222221--= 5、其它流动问题（水平层状含水层、非均质含水层、承压—无压含水层、厚度或水流厚度沿流向变化等）第三章 地下水向完整井的稳定运动一、 基本概念：完整井、不完整井、水井及周围水位（水头）、稳定井流条件（定水头边界、越流、入渗补给）、井损与水跃、影响半径与引用影响半径、叠加原理、均匀流及平面或剖面流网二、学习要求1、掌握地下水向承压水井和潜水井运动问题的假设条件、数学模型、平面或剖面流网特征2、利用有关公式计算抽水量、降深或利用抽水试验资料（已知降深或水位），求含水层参数（导水系数或渗透系数）3、应用叠加原理地下水向完整井群的稳定运动问题。
地下水动力学第一章(xiu)
J = Av + Bv 2
2. 1912年克拉斯诺波里斯基提出紊流公式：
v = KJ
1 2
四、达西定律的微分形式
微分形式： 微分形式：
五、渗透系数（hydraulic conductivity） 渗透系数（ ）
是重要的水文地质参数， 是重要的水文地质参数，它表征在一般正常条 件下对某种流体而言岩层的渗透能力 (permeability) v=KJ； ； 当J=1时，K=v 时
渗透率k 渗透率 (intrinsic permeability)
表征反映介质几何特性
γ K =k µ
γ: 比重；µ：动力粘滞性系数； 比重； 动力粘滞性系数； 渗透率k 反映介质几何特性，量纲[L ； 渗透率 ：反映介质几何特性，量纲 2]；
常用单位：cm2； 石油地质中用达西: 1 达西=9.8697*10-9cm2.
1 v( P) = V0
∫
V0 v
u ' dVv
渗透流速与实际流速关系
vA = uAv = Q Av v=u = une A v = neu
渗透流速与实际流速关系
三、水头与水力坡度
u2 总水头H = z + + γ 2g p p u2 Q 《z + = H p 测压水头; 2g γ ∴H p ≈ H
典型体元的定义
称为典型体元。 把V0称为典型体元。 引进REV后就可以把多孔介质处理为连续 引进REV后就可以把多孔介质处理为连续 REV 这样多孔介质就处处有孔隙度 处处有孔隙度了 体，这样多孔介质就处处有孔隙度了。 REV究竟有多大？ REV究竟有多大？ 究竟有多大 REV相对于单个孔隙是相当大的， REV相对于单个孔隙是相当大的，但相对 相对于单个孔隙是相当大的 于渗流场又是非常小的。 于渗流场又是非常小的。
《地下水动力学》课程总结
求水文地质参数
K、T、μ、μ*、B…
计算运动要素
Q、q、H、s、t….
模型识别
判断水文地质条件 如边界性质
1、介质（为描述介质特性提出的一些概念）
连续介质模型-典型单元体 渗透性：
渗透系数（K）、等效渗透系数 均质、非均质 各向同性、各向异性
2、渗流场
渗流特征 运动要素：实际流速、渗透流速、质点流速、单个孔隙
5、水文地质参数及获取方法
渗透系数K 入渗强度W 导水系数T=KM 弹性释水系数μ* 给水度μ 阻越流系数B 压力传导系数a =T/ μ*
配线法 直线图解法 水位恢复资料法
1、达西定律
dH Q = -KA
ds
dH v = -K
ds
适用条件：1<Re<10的层流
2、 Dupuit假定，Dupuit微分方程
Kz
∂ ∂z
s(r, H 0 ,t )
=
-μ
∂ ∂t
s(r, H 0 ,t )
方程解析解
s(r, z, t) Q
4 T
1
0
4
yJ 0
(
y
2
)[ 0
(
y)
n ( y)]dy
n 1
• 纽曼解的特点
5、地下水向不完整井的运动
• 不完整井流特点（三点）
• 地下水向不完整井的稳定运动
井底进水的承压水不完整井（空间汇点法）
井壁进水的承压水不完整井（空间汇线法）
∫ Q
s = 4πK(z2 - z1)
[z2
1
+
z1 (z - η）2 +r 2
1
]dη
(z + η）2 +r 2
（完整版）地下水动力学知识点总结
（完整版）地下⽔动⼒学知识点总结基本问题潜⽔含⽔层的贮⽔能⼒可表⽰为Q=HF；承压含⽔层的贮⽔能⼒可表⽰为Q=HF；式中Q——含⽔层⽔位变化时H的贮⽔能⼒，H——⽔位变化幅度；F——地下⽔位受⼈⼯回灌影响的范围。
从中可以看出，因为承压含⽔层的弹性释⽔系数远远⼩于潜⽔含⽔层的给⽔度，因此在相同条件下进⾏⼈⼯回灌时，潜⽔含⽔层的贮⽔能⼒远远⼤于承压含⽔层的贮⽔能⼒。
⽔跃：抽⽔井中的⽔位与井壁外的⽔位之间存在差值的现象（seepage face）。
井损（well loss）是由于抽⽔井管所造成的⽔头损失。
①井损的存在：渗透⽔流由井壁外通过过滤器或缝隙进⼊抽⽔井时要克服阻⼒，产⽣⼀部分⽔头损失h1。
②⽔进⼊抽⽔井后，井内⽔流井⽔向⽔泵及⽔笼头流动过程中要克服⼀定阻⼒，产⽣⼀部分⽔头差h2。
③井壁附近的三维流也产⽣⽔头差h3。
通常将（h1+h2+h3）统称为⽔跃值.趋于等速下降。
113承压⽔井的Dupuit公式的⽔⽂地质概念模型(1)含⽔层为均质、各向同性，产状⽔平、厚度不变（等厚）、，分布⾯积很⼤，可视为⽆限延伸；或呈圆岛状分布，岛外有定⽔头补给；(2)抽⽔前地下⽔⾯是⽔平的，并视为稳定的；含⽔层中的⽔流服从Darcy’s Law，并在⽔头下降的瞬间将⽔释放出来，可忽略弱透⽔层的弹性释⽔；（3）完整井，定流量抽⽔，在距井⼀定距离上有圆形补给边界，⽔位降落漏⽃为圆域，半径为影响半径；经过较长时间抽⽔，地下⽔运动出现稳定状态；(4)⽔流为平⾯径向流，流线为指向井轴的径向直线，等⽔头⾯为以井为共轴的圆柱⾯，并和过⽔断⾯⼀致；通过各过⽔断⾯的流量处处相等，并等于抽⽔井的流量。
123承压⽔井的Dupuit公式的表达式及符号含义或式中，s w—井中⽔位降深，m；Q—抽⽔井流量，m3/d；M—含⽔层厚度，m；K—渗透系数，m/d；r w—井半径，m；R—影响半径（圆岛半径），m。
133Theim公式的表达式若存在两个观测孔，距离井中⼼的距离分别为r1，r2，⽔位分别为H1，H2，在r1到r2区间积分得：式中s1、s2分别为r1和r2处的⽔位降深。
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基本问题潜水含水层的贮水能力可表示为Q=HF;承压含水层的贮水能力可表示为Q=HF;式中Q——含水层水位变化时H的贮水能力,H——水位变化幅度;F——地下水位受人工回灌影响的范围。
从中可以瞧出,因为承压含水层的弹性释水系数远远小于潜水含水层的给水度,因此在相同条件下进行人工回灌时,潜水含水层的贮水能力远远大于承压含水层的贮水能力。
水跃:抽水井中的水位与井壁外的水位之间存在差值的现象(seepage face)。
井损(well loss)就是由于抽水井管所造成的水头损失。
①井损的存在:渗透水流由井壁外通过过滤器或缝隙进入抽水井时要克服阻力,产生一部分水头损失h1。
②水进入抽水井后,井内水流井水向水泵及水笼头流动过程中要克服一定阻力,产生一部分水头差h2。
③井壁附近的三维流也产生水头差h3。
通常将(h1+h2+h3)统称为水跃值、降。
113承压水井的Dupuit公式的水文地质概念模型(1)含水层为均质、各向同性,产状水平、厚度不变(等厚)、,分布面积很大,可视为无限延伸;或呈圆岛状分布,岛外有定水头补给;(2)抽水前地下水面就是水平的,并视为稳定的;含水层中的水流服从Darcy’s Law,并在水头下降的瞬间将水释放出来,可忽略弱透水层的弹性释水;(3)完整井,定流量抽水,在距井一定距离上有圆形补给边界,水位降落漏斗为圆域,半径为影响半径;经过较长时间抽水,地下水运动出现稳定状态;(4)水流为平面径向流,流线为指向井轴的径向直线,等水头面为以井为共轴的圆柱面,并与过水断面一致;通过各过水断面的流量处处相等,并等于抽水井的流量。
123承压水井的Dupuit公式的表达式及符号含义或式中,s w—井中水位降深,m;Q—抽水井流量,m3/d;M—含水层厚度,m;K—渗透系数,m/d;r w—井半径,m;R—影响半径(圆岛半径),m。
133Theim公式的表达式若存在两个观测孔,距离井中心的距离分别为r1,r2,水位分别为H1,H2,在r1到r2区间积分得:式中s1、s2分别为r1与r2处的水位降深。
它与非稳定井流在长时间抽水后的近似公式完全一致。
这表明,在无限承压含水层中的抽水井附近,确实存在似稳定流区。
143潜水井的Dupuit公式表达式及符号含义式中R——潜水井的影响半径,其含义与承压水井的相同;h w—井中水柱高度,m;s w—井中水位降深,m;Q—抽水井流量,m3/d;M—含水层厚度,m;K—渗透系数,m/d;r w—井半径,m。
154定流量抽水时Theis公式的适用条件(水文地质概念模型)承压含水层中单井定流量抽水的数学模型就是在下列假设条件下建立的:(1)含水层均质各向同性,等厚,侧向无限延伸,产状水平;(2)抽水前天然状态下水力坡度为零;(3)完整井定流量抽水,井径无限小;(4)含水层中水流服从Darcy定律;(5)水头下降引起的地下水从贮存量中的释放就是瞬时完成的。
164写出泰斯公式及各项Theis’s equation描述无补给的承压水完整井非稳定运动过程中降深符号的含义;泰斯公式的主要用途就是什么？与抽水量之间关系的方程式,亦即式中s——抽水井的水位降深,m;Q——抽水井的流量,m3/d;T——含水层的导水系数,m2/d;W(u)——泰斯井函数;r——到抽水井的距离,m;a——含水层的导压系数,m2/d;*——含水层的弹性就是水系数;t——自抽水开始起算的时间,d。
174Theis公式反映的降深变化规律(1)同一时刻随径向距离r增大,降深s变小,当r→∞时,s→0,这一点符合假设条件。
(2)同一断面(即r固定),s随t的增大而增大,当t=0时,s=0,符合实际情况。
当t→∞时,实际上s不能趋向无穷大。
因此,降落漏斗随时间的延长,逐渐扩展。
这种永不稳定的规律就是符与实际的,恰好反映了抽水时在没有外界补给而完全消耗贮存量时的典型动态。
(3)同一时刻、径向距离r相同的地点,降深相同。
184Theis公式反映的水头下降速度的变化规律(1)抽水初期,近处水头下降速度大,远处下降速度小。
当r一定时,s-t曲线存在着拐点。
拐点出现的时间(此时u=1)为:。
(2)每个断面的水头下降速度初期由小逐渐增大,当=1时达到最大;而后下降速度由大变小,最后趋近于等速下降。
(3)抽水时间t足够大时,在抽水井一定范围内,下降基本上就是相同的,与r无关。
换言之,经过一定时间抽水后,下降速度变慢,在一定范围内产生大致等幅的下降。
194Theis公式反映出的流量与渗流速度变化(1)通过不同过水断面的流量就是不等的,r值越小,即离抽水井越近的过水断面,流量越大。
反映了地下水在流向抽水井的过程中,不断得到规律贮存量的补给。
(2)由于沿途含水层的释放作用,使得渗流速度小于稳定状态的渗流速度。
但随着时间的增加,又接近稳定渗流速度。
204Theis公式反应的影响半径在无越流补给且侧向无限延伸的承压含水层中抽水时,虽然理论上不可能出现稳定状态,但随着抽水时间的增加,降落漏斗范围不断向外扩展,自含水层四周向水井汇流的面积不断增大,水井附近地下水测压水头的变化渐渐趋于缓慢,在一定的范围内,接近稳定状态(似稳定流),与稳定流的降落曲线形状相同。
但就是,这不能说明地下水头降落以达稳定。
214Theis配线法的原理由Theis公式两端取对数,得到二式右端的第二项在同一次抽水试验中都就是常数。
因此,在双对数坐标系内,对于定流量抽水与标准曲线在形状上就是相同的,只就是纵横坐标平移了距离而已。
只要将二曲线重合,任选一匹配点,记下对应的坐标值,代入(4-10)式(4-11)式即可确定有关参数。
此法称为降深-时间距离配线法。
同理,由实际资料绘制的s-t曲线与与s-曲线,分别与与W(u)-u标准曲线有相似的形状。
因此,可以利用一个观测孔不同时刻的降深值,在双对数纸上绘出s-t曲线与曲线,进行拟合,此法称为降深-时间配线法。
如果有三个以上的观测孔,可以取t为定值,利用所有观测孔的降深值,在双对数纸上绘出s-实际资料曲线与W(u)- u 标准曲线拟合,称为降深-距离配线法。
224Theis配线法的计算步骤①在双对数坐标纸上绘制W(u)-1/u或W(u)- u的标准曲线。
②在另一张模数相同的透明双对数纸上绘制实测的s-t/曲线或s-t、s-r2曲线。
③将实际曲线置于标准曲线上,在保持对应坐标轴彼此平行的条件下相对平移,直至两曲线重合为止。
④任取一匹配点(在曲线上或曲线外均可),记下匹配点的对应坐标值:W(u),(或u)、(或t、r2),按下式分别计算有关参数。
s-法:s-t法:s-r法:配线法的最大优点就是,可以充分利用抽水试验的全部观测资料,避免个别资料的偶然误差提高计算精度。
234Theis配线法的缺点(1)抽水初期实际曲线常与标准曲线不符。
因此,非稳定抽水试验时间不宜过短(原因就是就是水有滞后现象,初期流量不稳定)。
(2)当抽水后期曲线比较平缓时,同标准曲线不容易拟合准确,常因个人判断不同引起误差。
因此在确定抽水延续时间与观测精度时,应考虑所得资料能绘出s-t或s-t/r2曲线的弯曲部分以便于拟合。
如果后期实测数据偏离标准曲线,均可能就是含水层外围边界的影响或含水层岩性发生了变化等。
244Jacob直线图解法的有优缺点优点就是既可以避免配线法的随意性,又能充分利用抽水后期的所有资料。
但就是,必须满足u≤0、01或放宽精度要求u≤0、05,即只有在r较小,而t值较大的情况下才能使用;否则,抽水时间短,直线斜率小,截距值小,所得的T值偏大,而*值偏小。
254有越流补给的承压水完整井公式的适用条(1)越流系统中每一层都就是均质各向同性,无限延伸的第一类越流系件统,含水层底部水平,含水层与弱透水层都就是等厚的;(2)含水层中水流服从Darcy定律;(3)虽然发生越流,但相邻含水层在抽水过程中水头保持不变(这在径流条件比较好的含水层中不难达到);(4)弱透水层本身的弹性释水可以忽略,通过弱透水层的水流可视为垂向一维流;(5)抽水含水层天然水力坡度为零,抽水后为平面径向流;(6)抽水井为完整井,井径无限小,定流量抽水。
264有越流补给的承压水完整井公式-Hantush-Jacob公式其中,式中s——抽水井的水位降深,m;Q——抽水井的流量,m3/d;T——含水层的导水系数,m2/d;——越流井函数,不考虑相邻弱透水层弹性释水时越流系统的井函数;B——越流因素,m;r——到抽水井的距离,m;a——含水层的导压系数,m2/d;*——含水层的弹性就是水系数; t——自抽水开始起算的时间,d。
274越流完整井流公式反应的降深-时间曲线的形状(1)抽水早期,降深曲线同Theis曲线一致。
这表明越流尚未进入主含水层,抽水量几乎全部来自主含水层的弹性释水。
在理论上与Theis曲线一致。
(2)抽水中期,因水位下降变缓而开始偏离Theis曲线,说明越流已经开始进入抽水含水层。
这时,抽水量由两部分组成:一就是抽水含水层的弹性释水,二就是越流补给,因此,越流含水层的降深小于无越流含水层的降深,而且随增大(即越大),越流含水层的降深比无越流含水层的降深小得越多。
(3)抽水后期,曲线趋于水平直线,抽水量与越流补给量平衡,表示非稳定流已转化为稳定流。
284越流完整井流公式反映的水头下降速度越流含水层水位下降速度比无越流含水层慢。
与无越流含水层一样,当t足够大时,在一定的范围内,水位下降速度就是相同的。
294有一个观测孔时,越流含水层抽水试验的单孔拐点法求参步骤①在单对数坐标纸上绘制s-lgt曲线,用外推法确定最大降深s max,并用(4-43)式计算拐点处降深s p;②根据s p确定拐点位置,并从图上读出拐点出现的时间t p;③做拐点P处曲线的切线,并从图上确定拐点P处的斜率i p;④求出有关数值后,查表确定与值;⑤根据值求B值:按下式分别计算T与值:⑥验证,因为图解出的s max与s p常有较大的随意性而引起误差,所以进行验证就是必要的。
将所求得的参数代入越流井流公式,并给出不同的t值,计算理论深降。
然后把它同实测降深比较,如果不吻合,则应重新图解计算。
304有多个观测孔时, 越流含水层抽水试验的多孔拐点法求参步骤①绘每个观测孔的s-lgt曲线,并从图上确定每条曲线直线段的斜率近似地代替拐点处的斜率。
②根据各孔的斜率作r-曲线,应为一条直线。
取该直线的斜率,得:③将r-lgi p直线段延长交横轴于一点,读得r=0时的()。
,把它代入下式:④将所求得的B、T代入有关公式,计算出不同观测孔的拐点处降深:利用从s-lgt曲线上读得t p值,然后按下式算出各孔的值:最后取其平均值。
相比小得多,因此在建立潜水面边界条件时可以忽略水头H对x、y的导数或对r的导数。