最新磁力和磁力矩的计算
磁力和磁力矩的计算
第6章磁力的计算由理论力学可知，体系在某一方向的力和力矩等于在该方向的能量梯度，可表达为:式中，W 一为体系的能量，％—在i 方向的坐标，F —i 方向的力，作用在3方向的力 矩，。
一旋转角。
1. 吸引力的计算 1) 气隙能量有解的表达式：由上式得吸引力:B ；AA式中，F —吸引力(N),诳一气隙磁密气一板面积即"真空磁导率(4/rxlO-7%)2) 如果气隙较大，乩不均匀，能量表达式由(3)得引力应为：8式中，F —吸引力心),B 「G, A^-cm为了计算方便，将上式化为:式中，F —kgf, Bg —G , — cmdV 为气隙体积元，积分在全部气隙中进行，如果〃，工1时，〃u 应改为3,0，此式由计算dW F dw ——,T =—— F = ----- ,T = ---叫 8Q机求出W,再由—求出F/3） 也可不先求W,直接按下式求出磁吸引力户：户=jj 万石（6-7）F ——作用于磁体上的磁吸引力；5一一包国该物体的任意表而： P ——作用于该表面上的应力； P 的表达式为：p = l^（n-B ）B- — B 2h（6-8）Ao 尸 2〃。
n ——沿积分表而s 法线方向的单位矢量： B ——磁感应强度矢量4） 下而介绍AC 。
、与铁氧体之间的磁吸引力。
试验证明，在永磁体直径D 等于高度时，吸引力最大。
故假定L in ^D = l,此时, 气隙磁密可用下列公式（注：此法由磁核积分法导出）。
ft在磁力试验中发现永磁体的H H C 也起作用，故将上式改为:例，求两个铁氧圆环之间的吸引力。
两环的磁特性和几何尺寸为:B r = 3500 G , H H c = 2250 O e , d 外=^5.0cni , c/*=<E>3.2c 〃7B^E B H C I(6-9)高度L m = 1.5cm可把圆环看成是直径0 = 1（〃外一〃内）和高度九,的圆柱绕z轴旋转而成的，故可用（6）2和（10）式联立求解。
磁力和磁力矩的计算
第6章 磁力的计算由理论力学可知，体系在某一方向的力和力矩等于在该方向的能量梯度，可表达为：ii i WT q W F θ∂∂=∂∂=, (6-1) 式中，W —为体系的能量，i q —在i 方向的坐标，i F —i 方向的力，T —作用在θ方向的力矩，θ—旋转角。
1．吸引力的计算1) 气隙能量有解的表达式:22μgg g L A B W =或π82gg g L A B W =(6-2)由上式得吸引力:22μgg A B F =（6-3）式中，F —吸引力()N ，g B —气隙磁密()2mWb，gA —板面积()2m ，0μ—真空磁导率()mH7104-⨯π2) 如果气隙较大, g B 不均匀，能量表达式由(3)得引力应为:π82gg A B F =(6-4)式中，F —吸引力()yn d ，g B —G ，g A —2cm 。
为了计算方便，将上式化为：g g A B F 24965⎪⎪⎭⎫⎝⎛= （6-5）式中，F —kgf ，g B —G ，g A —2cm 。
dV B W g ⎰⎰⎰=0221μ （6-6）dV 为气隙体积元，积分在全部气隙中进行，如果1≠r μ时，0μ应改为0μ0r μ，此式由计算机求出W ，再由iq W∂∂求出i F 。
3） 也可不先求W ，直接按下式求出磁吸引力F：⎰⎰∇=s d p F（6-7）F——作用于磁体上的磁吸引力； s——包围该物体的任意表面； p——作用于该表面上的应力； p的表达式为：()n B B B n p 200211μμ-⋅= （6-8） n——沿积分表面s 法线方向的单位矢量；B——磁感应强度矢量4） 下面介绍05RC 与铁氧体之间的磁吸引力。
试验证明，在永磁体直径D 等于高度m L 时，吸引力最大。
故假定1=≠D L m ，此时，气隙磁密g B 可用下列公式（注：此法由磁核积分法导出）。
⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L B B g g r g 在磁力试验中发现永磁体的C B H 也起作用，故将上式改为：⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L H B B g g C B r g (6-9) 例，求两个铁氧圆环之间的吸引力。
最新磁力和磁力矩的计算
第6章 磁力的计算由理论力学可知，体系在某一方向的力和力矩等于在该方向的能量梯度，可表达为：ii i WT q W F θ∂∂=∂∂=, (6-1) 式中，W —为体系的能量，i q —在i 方向的坐标，i F —i 方向的力，T —作用在θ方向的力矩，θ—旋转角。
1．吸引力的计算1) 气隙能量有解的表达式:22μgg g L A B W =或π82gg g L A B W =(6-2)由上式得吸引力:22μgg A B F =（6-3）式中，F —吸引力()N ，g B —气隙磁密()2mWb，g A —板面积()2m ，0μ—真空磁导率()mH7104-⨯π2) 如果气隙较大, g B 不均匀，能量表达式由(3)得引力应为:π82gg A B F =(6-4)式中，F —吸引力()yn d ，g B —G ，g A —2cm 。
为了计算方便，将上式化为：g g A B F 24965⎪⎪⎭⎫⎝⎛= （6-5）式中，F —kgf ，g B —G ，g A —2cm 。
dV B W g ⎰⎰⎰=0221μ （6-6） dV 为气隙体积元，积分在全部气隙中进行，如果1≠r μ时，0μ应改为0μ0r μ，此式由计算机求出W ，再由iq W∂∂求出i F 。
3） 也可不先求W ，直接按下式求出磁吸引力F：⎰⎰∇=s d p F（6-7）F——作用于磁体上的磁吸引力； s——包围该物体的任意表面； p——作用于该表面上的应力； p的表达式为：()n B B B n p200211μμ-⋅=（6-8） n——沿积分表面s 法线方向的单位矢量； B——磁感应强度矢量4） 下面介绍05RC 与铁氧体之间的磁吸引力。
试验证明，在永磁体直径D 等于高度m L 时，吸引力最大。
故假定1=≠D L m ，此时，气隙磁密g B 可用下列公式（注：此法由磁核积分法导出）。
⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L B B g g r g 在磁力试验中发现永磁体的C B H 也起作用，故将上式改为：⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L H B B g g C B r g (6-9) 例，求两个铁氧圆环之间的吸引力。
磁力矩的计算公式推导
磁力矩的计算公式推导好的，以下是为您生成的关于“磁力矩的计算公式推导”的文章：咱先来说说磁力矩这玩意儿。
磁力矩啊，在物理学里可是个挺重要的概念。
有一次，我在实验室里捣鼓一个小小的电磁装置，就深深感受到了磁力矩的奇妙。
那是一个简单的线圈放在磁场中的实验。
我小心翼翼地调整着线圈的角度和位置，眼睛紧紧盯着仪器上的数据变化，心里琢磨着这磁力矩到底是怎么回事。
咱们从基础开始哈，先来讲讲什么是力矩。
力矩呢，简单说就是使物体转动的力乘以力臂。
那磁力矩又是啥？磁力矩就是磁场对通电线圈产生的让它转动的效果。
那磁力矩的计算公式是咋来的呢？咱们假设一个矩形的通电线圈，它的边长分别是 a 和 b ，放在一个磁感应强度为 B 的匀强磁场中，线圈中通的电流是 I 。
先看这个线圈的其中一条边，比如说长度为 a 的这条边，电流方向垂直于磁场方向，那它受到的安培力大小就是 F1 = B * I * a 。
再看另一条边，长度为 b 的这条边，电流方向也垂直于磁场方向，它受到的安培力大小就是 F2 = B * I * b 。
这两个力大小虽然不同，但是它们都让线圈有转动的趋势。
接下来，咱们假设线圈平面和磁场方向的夹角是θ。
那这两个力产生的力矩是多少呢？对于 F1 ，它的力臂是b * sinθ ，所以它产生的力矩就是 M1 = F1 * b * sinθ = B * I * a * b * sinθ 。
对于 F2 ，它的力臂是a * sinθ ，所以它产生的力矩就是 M2 = F2 * a * sinθ = B * I * a * b * sinθ 。
因为这两个力矩的方向是相同的，所以整个线圈受到的磁力矩就是M = M1 + M2 = B * I * a * b * sinθ 。
如果咱们把这个矩形线圈的面积表示为 S = a * b ，那磁力矩的公式就可以写成M = B * I * S * sinθ 。
这就是磁力矩的计算公式的推导过程啦！再回到我在实验室的那次经历，当我按照不同的参数调整实验装置时，通过测量和计算得出的磁力矩结果，和我们刚刚推导出来的公式完美吻合！那种理论和实践相结合的感觉，真的太爽了！在学习磁力矩的过程中，咱们得多多动手做实验，多思考，才能真正理解它的本质。
磁矩的计算方法
一 纯自旋磁矩 在多数情况下, 分子磁矩主要是由电子的自旋产生的, 纯的 自旋磁矩可根据总自旋量子数进行计算。 µs＝g S(S + 1) 其中S为总自旋量子数, 等于未成对电子数的一半, g为朗德 因子。对于自由电子, g＝2.0023, 通常取g＝2, 于是上式变为: µs＝ n ( n + 2) 式中n为未成对电子数。这个式子表明, 如果忽略轨道角动 量对磁矩的贡献, 可由磁矩直接计算出某种离子的未成对电子 数。 按这个公式算出来的磁矩, 在少数情况下与实验值不一致, 这正是由于忽略了未成对电子的轨道运动对磁矩的贡献之故。
(2) 双分子亲核取代机理 SN2 双分子亲核取代机理SN2亦叫缔合机理, 或A机理。 缔合机理的特点是: 首先是Y进攻反应物, 生成较高配位数的 中间配合物, 然后L基团迅速离去, 形成产物。反应分两步进行： MLn＋Y MLnY (慢) MLnY MLn－1Y＋L (快) 决定反应速率的步骤是配位数增加的活化配合物的形成的快 慢, 因此双分子亲核取代反应的速率既决定于MLn的浓度, 也与Y 的浓度相关, 是一个二级反应。 υ＝k[MLn][Y]
表14示出轨 道对八面体配合 物磁矩产生的贡 献。 发现：所有
表14 轨道对八面体配合物磁矩产生的贡献
t2g1 t2g2 t2g3 t2g3eg1 t2g4 t2g3eg2 t2g5 t2g4 eg2 t2g6 t2g5 eg2 t2g6 eg1 t2g6eg2 t2g6 eg3
能对磁矩产 生的贡献的 生的贡献的 电子组态都 具有 T 基谱 项, 为其他基 谱项的电子 组态都没有 这种贡献。 这种贡献。
交换机理又可分为两种情况： A 一种是进入配体的键合稍优于离去配体键的减弱, 反应机 理倾向于缔合机理, 这时称为交换缔合机理(Ia)。 B 另一种是离去配体的键的减弱稍优于进入配体的键合, 反 应机理倾向于离解机理, 这时称为交换解离机理(Id)。 大多数取代反应都可归于Ia或Id机理。 因此目前的文献已很少见SN1, SN2的字样, 一般倾向于应于 D、A、I机理。
磁力矩做功公式
磁力矩做功公式磁力矩做功公式是描述磁场中物体受到力矩作用时所做的功的公式。
在物理学中，磁力矩是指磁场对物体的力矩，它是由磁场中的磁力作用于物体的磁矩而产生的。
磁力矩做功公式可以用来计算磁场中物体所受到的力矩所做的功。
磁力矩做功公式可以表示为：W = Mθ其中，W表示物体所做的功，M表示磁力矩，θ表示物体所受到的力矩的转角。
磁力矩做功公式的推导可以通过以下步骤进行：我们需要知道磁力矩的定义。
磁力矩是指磁场对物体的力矩，它是由磁场中的磁力作用于物体的磁矩而产生的。
磁力矩的大小可以表示为：M = Bμsinθ其中，B表示磁场的强度，μ表示物体的磁矩，θ表示磁场和物体之间的夹角。
接下来，我们需要知道力矩的定义。
力矩是指力对物体产生的转动效果，它可以表示为：τ = Fd其中，τ表示力矩，F表示力的大小，d表示力的作用点到物体转轴的距离。
根据力矩的定义，我们可以得到物体所受到的力矩的大小：τ= Msinθ其中，τ表示物体所受到的力矩，M表示磁力矩，θ表示磁场和物体之间的夹角。
我们需要知道功的定义。
功是指力对物体所做的功效，它可以表示为：W = Fdcosθ其中，W表示物体所做的功，F表示力的大小，d表示力的作用点到物体的距离，θ表示力的方向和物体的位移方向之间的夹角。
将力矩的大小代入功的公式中，我们可以得到磁力矩做功公式：W = Mθ这个公式告诉我们，在磁场中，物体所受到的磁力矩会对物体产生转动效果，并且会做功。
磁力矩做功公式的应用范围非常广泛，例如在电机、发电机、电磁铁等电磁设备中，都会涉及到磁力矩做功公式的应用。
磁力和磁力矩的计算
第6章 磁力的计算由理论力学可知,体系在某一方向的力与力矩等于在该方向的能量梯度,可表达为:ii i WT q W F θ∂∂=∂∂=, (6-1) 式中,W —为体系的能量,i q —在i 方向的坐标,i F —i 方向的力,T —作用在θ方向的力矩,θ—旋转角。
1.吸引力的计算1) 气隙能量有解的表达式:22μgg g L A B W =或π82gg g L A B W =(6-2)由上式得吸引力:22μgg A B F =(6-3)式中,F —吸引力()N ,g B —气隙磁密()2mWb,gA —板面积()2m ,0μ—真空磁导率()mH7104-⨯π2) 如果气隙较大, g B 不均匀,能量表达式由(3)得引力应为:π82gg A B F =(6-4)式中,F —吸引力()yn d ,g B —G ,g A —2cm 。
为了计算方便,将上式化为:g g A B F 24965⎪⎪⎭⎫⎝⎛= (6-5)式中,F —kgf ,g B —G ,g A —2cm 。
dV B W g ⎰⎰⎰=0221μ (6-6)dV 为气隙体积元,积分在全部气隙中进行,如果1≠r μ时,0μ应改为0μ0r μ,此式由计算机求出W ,再由iq W∂∂求出i F 。
3) 也可不先求W ,直接按下式求出磁吸引力F:⎰⎰∇=s d p F(6-7)F——作用于磁体上的磁吸引力; s——包围该物体的任意表面; p——作用于该表面上的应力; p的表达式为:()n B B B n p 200211μμ-⋅= (6-8) n——沿积分表面s 法线方向的单位矢量;B——磁感应强度矢量4) 下面介绍05RC 与铁氧体之间的磁吸引力。
试验证明,在永磁体直径D 等于高度m L 时,吸引力最大。
故假定1=≠D L m ,此时,气隙磁密g B 可用下列公式(注:此法由磁核积分法导出)。
⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L B B g g r g 在磁力试验中发现永磁体的C B H 也起作用,故将上式改为:⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L H B B g g C B r g (6-9) 例,求两个铁氧圆环之间的吸引力。
磁矩和磁力矩的计算公式
磁矩和磁力矩的计算公式
磁矩与磁力矩是用来表达物体间的磁场相互作用的量。
磁矩是一块磁体所产生的总磁力，磁力矩则表示磁力的转移，有用磁体能产生的磁相应的力的变化情况。
首先，磁矩的计算公式很简单，其计算公式为：
M=I*L
其中，M表示磁矩，I表示导体的电流，L表示导体的长度。
这个公式可以推导出磁通率I如何决定磁矩的大小。
磁力矩的计算公式是：
T=N*I*B
其中，T表示磁力矩，N表示磁路数，I表示导体的电流，B表示场强。
由此可以看出，磁力矩的强度取决于磁路数N和场强B，而导体电流I则决定了磁力矩的方向。
综上所述，磁矩表示磁体的总磁力，而磁力矩则表示磁力的转移。
计算磁矩的公式是I*L，而磁力矩的公式是N*I*B，从而可以暴露出磁力的转移的强度与方向。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
第6章 磁力的计算由理论力学可知，体系在某一方向的力和力矩等于在该方向的能量梯度，可表达为：ii i WT q W F θ∂∂=∂∂=, (6-1) 式中，W —为体系的能量，i q —在i 方向的坐标，i F —i 方向的力，T —作用在θ方向的力矩，θ—旋转角。
1．吸引力的计算1) 气隙能量有解的表达式:22μgg g L A B W =或π82gg g L A B W =(6-2)由上式得吸引力:22μgg A B F =（6-3）式中，F —吸引力()N ，g B —气隙磁密()2mWb，gA —板面积()2m ，0μ—真空磁导率()mH7104-⨯π2) 如果气隙较大, g B 不均匀，能量表达式由(3)得引力应为:π82gg A B F =(6-4)式中，F —吸引力()yn d ，g B —G ，g A —2cm 。
为了计算方便，将上式化为：g g A B F 24965⎪⎪⎭⎫⎝⎛= （6-5）式中，F —kgf ，g B —G ，g A —2cm 。
dV B W g ⎰⎰⎰=0221μ （6-6）dV 为气隙体积元，积分在全部气隙中进行，如果1≠r μ时，0μ应改为0μ0r μ，此式由计算机求出W ，再由iq W∂∂求出i F 。
3） 也可不先求W ，直接按下式求出磁吸引力F：⎰⎰∇=s d p F（6-7）F——作用于磁体上的磁吸引力； s——包围该物体的任意表面； p——作用于该表面上的应力； p的表达式为：()n B B B n p 200211μμ-⋅= （6-8） n——沿积分表面s 法线方向的单位矢量；B——磁感应强度矢量4） 下面介绍05RC 与铁氧体之间的磁吸引力。
试验证明，在永磁体直径D 等于高度m L 时，吸引力最大。
故假定1=≠D L m ，此时，气隙磁密g B 可用下列公式（注：此法由磁核积分法导出）。
⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L B B g g r g 在磁力试验中发现永磁体的C B H 也起作用，故将上式改为：⎥⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛+-=211D L D L H B B g g C B r g (6-9) 例，求两个铁氧圆环之间的吸引力。
两环的磁特性和几何尺寸为：G B r 3500= ， e C B O H 2250= ， cm d 0.5Φ＝外 ， cm d 2.3Φ＝内高度cm L m 5.1= 可把圆环看成是直径()内外－d d D 21=和高度m L 的圆柱绕z 轴旋转而成的，故可用（6）和（10）式联立求解。
试验结果和计算结果表面，当相对气隙5.0<DL g以前计算值和试验值相近。
2. 排斥力的计算由库伦定律可知，排斥力在数值上与吸引力相等，22104r Q Q F m m πμ= （6-10）当1m Q 与2m Q 符号相同，为排斥力； 当1m Q 与2m Q 符号相反，为吸引力。
这个条件()斥引＝F F 对于线性退磁曲线的铁氧体和稀土 铬永磁体，基本满足，而对于o i C N A 1等的永磁体不满足。
这个条件即使对5O RC ,吸引力也稍大于排斥力。
这是由于在排斥条件下，有一磁矩偏离原来的方向，从而使磁板厚度有所减小。
如果两个永磁体的退磁曲线与纵坐标的交角接近450，则M 在退磁场中变化越微小。
例，利用磁荷积分法，求出吸引力与排斥力，将排斥力的计算值与试验值比较，可知：1）当5.0≈DL g时，计算值和试验值接近；2）当g L 较小时，计算值大于试验值； 3）当g L 大时，计算值小于试验值。
故在利用排斥力的系统中，为了稳定，常使用中等气隙。
因为气隙太小时，排斥力与气隙的曲线太陡。
气隙稍有变化，排斥力变化太大，不利于稳定。
而气隙g L 太大，则排斥力太小，需要使用更多的永磁材料。
所以选择中等气隙较合适。
3. 力矩的计算1) 永磁力矩电机的力矩。
Φ=NI C T e （6-11）T ——力矩（m N ⋅，除以9.8九化为m kgf ⋅）； e C ——常数，决定于电机的具体结构； NI ——每板的总电流（A ）； Φ——每板的磁通量（Wb ）. 2) 磁力传动器的力矩计算。
平面轴向磁力传动器。
静止时，永磁体的工作点在A ，这是低状态，转动时，主动体与被动体有一个角度差（或较相位差）θ，永磁体的工作点在C ，这是高状态，它的能量用下式计算：()12218H H B V OAC W r m -=⎪⎭⎫⎝⎛=π面积 （6-12）m V 为全部永磁体的体积，m m m L A V 2=在A 点有：()()()()⎪⎩⎪⎨⎧==gg k m gg f m L H k L H A B k A B 111111 （6-13） 在C 点有：()()()()()⎪⎩⎪⎨⎧+==22222222θr L H k L H A B k A B g g r mg g f m （6-14） 上两式各符号的意义与磁导法中相同。
角标1对应A 点，角标2对应C 点。
假定，m g A A = （忽略漏磁），()()()()2211,gg g g H B H B == 上面条件在空气和真空中成立，在A1，C u ，无磁不锈钢中也基本成立，得：()()()()()2222221111θr L L H k k B L L H k k B g m r f g m r f +== （6-15）利用B H B r =-μ的关系，求出()()()()()()()()⎪⎭⎫⎝⎛++=+=2222211111θr L L k k B H L L k k B H g mr f rg m r f r（6-16）于是得到能量表达式：()()()()()()()()⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡+-⎪⎭⎫ ⎝⎛++=g m r f gm r f r m L L k k r L L k k B V W 11222221111821θπ （6-17） 进一步计算力矩：()()()[]()()()()2222223222221821⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡+++=∂∂=θθθπθr L L k k r r r L L k k B V W T g m rf gm r fr m （6-18） 令，()ϕθcos 22=+r R L g g()ϕθθsin 22=+r L r g代入（23）式，得：()()()()22222222cos 1cos sin 821⎪⎪⎭⎫⎝⎛+=g m r f g m r f r m L L k k L rL k k B V T ϕϕϕπ （6-19） 当()()22r fk k ＝1时，欲得到最大力矩m ax T ，由式（24）确定条件是：3,4.500==g m L L ϕ 代入式（24）中，得，()cm d r A B T yn m r ⋅⨯⨯=-22max 1032.1式中，r B ——G;m A ——2cm ，永磁体的面积； r ——cm ，永磁体的半径。
注意：（a ） 当()()22r f k k 和g m L L 的值变化时，ϕ的最佳值也要变化；（b ） 在g L 较大的场合，()()22r f k k ＝1和3=g m L L 这两个条件不能试验，这时得到的力矩明显小于m ax T 。
m ax T 时理想设计的最大值，在g L 较小时，能接近m ax T 。
（c ） 实际计算时应考虑气隙磁密分布的状态（它和极数有关）。
系数η，当气隙磁密时理想的矩形波时，η为1.0；当气隙磁密分布时理想的正方形波时，η为0.5。
当气隙磁密在两者之间，η在0.5与1.0之间取值。
为设计留有余量，一般取η＝0.5。
（d ） 由气隙磁能求力和力矩气隙磁电W g 可通过气隙磁通g φ，气隙磁压降g ℑ，和气隙磁导P g 来表示：g g g g g g g p p W 22212121ℑ==ℑ=φφ (6-20)按理论力学求力和力矩的法则，在x 方向的力，()()()xp x p x x W F gg g g g g gx ∂ℑ∂=∂∂=∂ℑ∂=∂∂=22212121φφ （6-21）θ方向的力矩，()()()θφθφθφθ∂ℑ∂=∂∂=∂ℑ∂=∂∂=gg g g g g gp p W T 22212121 （6-22）例， 求两平行磁极之间的吸引力。
气隙截面g A ，间隙g L ，ggg L A p 0μ=， g g g L H =ℑ ， g g g A B =φ()g g g g g g g g g g A L H L A L H p W 200222112121μμ=+=ℑ=或()()g g g g g g g g g A L B A L A B p 20022212121μμφ===或g g g g g g A L H B 2121=ℑ=φ 轴向吸引力x F ，g g g g g g g gg g x A H B A B A H L W xW F 2121212020===∂∂=∂∂=μμ 这三个式子是等价的，因为，g g H B 0μ=式中，()()()()m H N F m A m A H m Wb B g g g 7022104,,,,-⨯=πμ例2， 同轴圆柱表面由径向磁通引起的轴向力。
同轴圆柱表面的径向气隙g L ，可动小圆柱的半径1r ，深入大圆筒内的深度为l ，欲求小圆柱所受的轴向力z F 。
解：径向气隙中的磁导g p ，()gg g L L r p 2210+=πμ()2102221g gg g g z L L r l p F ℑ+=∂∂ℑ=πμ 或()221024gg gl L r L φπμ-+=例3， 求同轴圆柱面之间的力矩。
转子半径为1r ，定子的单边气隙为g L ，转子离开平衡位置的转角为θ（单位为弧度）。
气隙磁导g p ，()gg g L L L r p 2210θμ+=()gg g L LL r p 2210+=∂∂μθ力矩()21024221g g g g g L L L r p T ℑ+=∂∂ℑ=μθ ，或()21022θμφL L r g g += 初中美术知识点汇总第一课：走进美术 美术的主要种类1.、按使用的工具、材料和技法的不同分类，可以分为国画、油画、版画、水彩 画、水粉画、素描，除此之外还有丙烯画、镶嵌画、拼贴画。
2、按描绘对象的不同，可分为人物画、风景画、静物画，中国画按传统可以分为人物画、山水 画、花鸟画，中国画按技法还可以分为工笔画、写意画。
艺术特点中国画的艺术特点：具有鲜明的民族形式和风格特点，在表现手法上主要运用 线条和墨色来进行创作。
中国画的概念：一般是指用毛笔在宣纸或绢、帛上用 墨和中国画颜料所画的水墨画、淡彩画、重彩画等。