第三章;磁学性能(铁磁性及其物理本质)

Hd= - NM
N为退磁因子，与材料的几何形状、尺寸有关； M 磁化强度。
退磁场作用在铁磁体上的退磁能为： M 1 Ed 0 H d dM 0 NM 0 2
3.7
磁畴的形成与磁畴结构
3.7.1 磁畴与磁畴壁
磁畴 未加磁场时铁磁体内部已经磁化到饱和状态的小区 域。 形成原因：
由于原子磁矩间的相互作用，晶体中相邻原子的 磁偶极子会在一个较小的区域内排成一致的方向。
3.3.2
反铁磁性和亚铁磁性
反铁磁性
如果交换积分A＜0时，则原于磁矩取反向平行 排列能量最低。如果相邻原子磁矩相等，由于原子 磁矩反平行排列，原子磁矩相互抵消，自发磁化强 度等于零。这样一种特性称为反铁磁性。
研究发现，纯金属α-Mn、Cr等是属于反铁磁 性。还有许多金属氧化物如MnO、Cr2O3、CuO、NiO 等也属于反铁磁性。
3.8 铁磁金属的技术磁化过程
• 技术磁化过程实质使外加磁场对磁畴的作用过程，即外磁 场把各个磁畴的磁矩转到与外加磁场方向相同的过程，技 术磁化过程如下： • （1）当外加磁场较弱时，自发磁化方向与外加磁场方向 成锐角的磁畴则易磁化而扩张，成钝角的磁畴则缩小。畴 壁发生迁移，此阶段由于外加磁场较弱而可逆，磁化曲线 较为平坦，因此称为可逆迁移区Ⅰ • （2）随外加磁场增加，某些与磁场成钝角的磁畴将发生 瞬时的转向，转向与磁场成锐角易磁化的方向，大量原子 瞬时的转向，表现出强烈的磁化，此阶段因外加磁场较强 而不可逆，称为不可逆迁移区Ⅱ，这种迁移将使所有原子 磁矩都转向外加磁场成锐角易磁化方向，而使晶体成为单 畴。 • （3）当外加磁场继续增加时，则整个单畴晶体的磁矩方 向将逐渐转向外加磁场方向。该过程称为磁畴的旋转，即 磁畴旋转区Ⅲ。当晶体的单畴磁化强度矢量与外加磁场方 向完全一致时，即达饱和状态，完成整个磁化过程。 • 磁化曲线分区示意图
根据键合理论可知，原子相互接近形成分子时，电 子云要相互重叠，电子要相互交换位置。 对于过渡族金属，原子的3d的状态与4s态能量相 差不大，因此它们的电子云也将重叠，引起s、d状 态电子的再分配。 即发生了交换作用。交换作用产 生的静电作用力称为交换力。
交换力的作用迫使相邻原子的自旋磁矩产生有序 排列。其作用就像强磁场一样，外斯“分子场”即 来源于此。
应力与磁致伸缩一致时，对磁化起促进作 用，相反则起阻碍作用。 形变造成点阵畸变及扭曲，晶粒破碎， 内应力增加而造成技术磁化困难。结晶和 退火则相反 晶粒细化，晶粒越细，晶界越多，磁化 阻力越大，晶界也是一种缺陷。 杂质会造成点阵畸变增加磁化阻力
3、合金成分与组织的影响
4、组织磁性
亚铁磁性
交换积分A＜0，则原于磁矩取反向平行排列能量 最低。如果相邻原子磁矩不等，原子磁矩不能相互抵 消，存在自发磁化。这样一种特性称为亚铁磁性。
亚铁磁性物质由磁矩大小不同的两种离子(或原子) 组成，相同磁性的离子磁矩同向平行排列，而不同磁 性的离子磁矩是反向平行排列。由于两种离子的磁矩 不相等，反向平行的磁矩就不能恰好抵消，二者之差 表现为宏观磁矩。 具有亚铁磁性的物质绝大部分是金属的氧化物，是 非金属磁性材料，一般称为铁氧体。磁性离子间并不存 在直接的交换作用，而是通过夹在中间的氧离子形成间 接的交换作用，称为超交换作用。
1、温度的影响
温度升高使原子热运动加剧，原子磁矩的无序排列倾向增大而导致Ms下降，矫顽 力减小。 温度大于居里点是为铁磁性，小于居里点是则为顺磁性。 温度升高，引起应力松弛，利于磁化，使得初始磁导率增加（图中24）。但温度 太高，B降低，则磁化率降低（图中320）
2、应力形变晶粒及杂质的影响
第三章 材料的磁学性能
3.3.1铁磁质的自发磁化
“分子场”来源于电子间的静电相互作用。 实验证明铁磁质自发磁化的起因是源于原子未被 抵消的电子自旋磁矩，而轨道磁矩对铁磁性几乎无贡 献。 物质具有铁磁性的基本条件： (1)物质中的原子有未填满的电子壳层，是必要条件
(2)自旋磁矩必须自发排列在同一方向上，即自发磁 化是产生铁磁性的充分条件。
交换能使畴壁厚度大，磁晶能使畴壁厚度减 小。两种能量竟争使畴壁具有一定的厚度。 磁畴壁的厚度本着能量最小原则。
3.7.2 磁畴的起因与结构
磁畴的形状、尺寸、畴壁的类型与厚度总称为 磁畴结构。 形成磁畴是为了降低系统的能量（主要是降低 退磁能和磁弹性能）。因磁畴结构受交换能、 磁晶能、磁弹性能、畴壁能和退磁能的影响， 平衡状态时的磁畴结构，应使这些能量之和为 最小值。
二、研究淬火钢的回火转变
回火四个阶段组织转变导致磁性的变化→由磁性变化说明发生的组织转 变。
20-200℃ 曲线降低，说明强铁磁相的马氏 体发生了分解，加热曲线和冷却曲线不重合 说明试样内部组织发生了转变，即马氏体析 出亚稳的碳化物，使磁饱和强度降低。 200-300 ℃ 曲线升高，主要是顺铁磁性残 余奥氏体发生分解，转变为强铁磁相的马氏体。 300-350 ℃ 残余奥氏体分解完毕，马氏体继续 分解，析出弱铁磁性的亚稳碳化物，导致曲线下降 350-500 ℃ 亚稳碳化物转变为稳定的碳化物，碳化 物的形成导致基体铁素体数量减少而导致曲线下降 加热和冷却曲线不重合说明回火组织未稳定为平衡态 500 ℃以上，回复再结晶，碳化物聚集长大，磁饱和 强度随温度单调下降，加热曲线和冷却曲线可逆。
因交换作用而产生的附加能量成为交换能。
交换能 A 为交换能积分常数，θ为相邻原子的两个电子 自旋磁矩之间的夹角。 系统稳定本着能量最低原则。
当磁性物质内部相邻原子电子的交换能积分常数为正 (A＞0，θ=0)时，相邻原子磁矩将同向平行排列（能量最 低），从而实现自发磁化。这就是铁磁性产生的原因，即充 分条件。这种相邻原子的电子交换效应，其本质仍是静电力 迫使电子自旋磁矩平行排列，作用的效果好像强磁场一样。
因物质由许多小磁畴组成的。在未受到磁场作用时， 磁畴方向是无规则的，因而在整体上无外加磁场时不显 示磁性
磁畴的结构 主畴： 大而长的磁畴，其自发磁化方向沿晶 体的易磁化方向。相邻主畴磁化方向相 反。
副畴： 小而短的磁畴，其磁化方向不定。 磁畴壁：
相邻磁畴的界限区域称为磁畴壁，分为两种：
（1）180º 壁。相邻磁畴的磁化方向相反。 （2）90º 壁。相邻磁畴的磁化方向垂直。
磁畴壁具有交换能ECX、磁晶能EK及磁弹性能。 磁交换能：逐渐转向比突然转向要容易进行， 因此交换能小，畴壁越厚交换能越小。 磁晶能：畴壁越厚，原子磁矩的逐渐转向，使 原子磁矩偏离了易磁化的方向，磁晶能增加。 磁弹性能：原子的逐渐转向，各个方向上的伸 缩难易不同，因此产生弹性能。 畴壁内的能量比磁畴内要高
3.6
铁磁体的形状各向异性及退磁能
铁磁体在磁场中具有的能量称为静磁能，它包括 铁磁体与外磁磁场的相互作用能和铁磁体在自身退磁 场中的能量，后者常称为退磁能。 铁磁体的形状各向异性是由退磁场引起的，当铁 磁体磁化出现磁极后，这时在铁磁体内部由磁极作用 而产生一个与外磁化场反向的磁场，因它起到退磁 （减弱外磁场）的作用，故称为退磁场，用Hd表示。
3.15 材料磁性分析的应用
一、测定钢中的残余奥氏体量 1、低碳钢和低合金钢 马氏体是强铁磁性。淬火态试样的饱和磁 化强度（Ms)s与马氏体的数量成正比。 φ µ ￠ Фm= （Ms)s/ (Ms)m （Ms)s所测试样的饱和磁化强度 (Ms)m纯马氏体试样的饱和磁化强度
2、高碳高合金钢 组织为：马氏体+残余奥氏体+碳化物 马氏体强铁磁相，残余奥氏体顺磁性、碳化 物弱铁磁性 方法：碳化物用金相法或电解质萃取法测 残余奥氏体的测量与低碳钢相同
Rab-原子间距 r未填满的电子层半 径
铁磁性产生的条件：①原子内部要有末填满的 电子壳层；②及Rab／r之比大于3使交换积分A为正。 前者指的是原子本征磁矩不为零；后者指的是要有 一定的晶体结构。
铁磁质受热原子间距离增大，电子间交换作用 减弱，自发磁化减弱，当高于一定温度时交换作用 被破坏，表现为顺磁性，这个转变温度被称为居里 温度。
[110]
相邻原子间电子轨道还有交换作用，由于自旋-轨 道相互作用，电荷的分布为旋转椭球性，非对称性与 自旋方向密切相关，所以自旋方向相对于晶轴的转动 将使交换能改变，同时也使原子电荷分布的静电相互 作用能改变，导致磁各向异性。
3.5
磁致伸缩与磁弹性能
铁磁性物质的尺寸和形状在磁化过程中发生形变的 現象，叫磁致伸缩。 产生原因： 原子磁矩有序排列时，电子间的相互作用导致原子 间距的的自发调整。 当磁致伸缩引起的形变受到限制，在材料内部将产 生应力，因而存在一种弹性能，称为磁弹性能。
三、研究过冷奥氏体的等温转变
A→M B P 磁性发生变化 A属于顺磁性 磁饱和强度与组织产物成正比 四、研究过冷奥氏体的等温转变 置换式固溶体合金的成分对矫顽力基本无 影响，但合金的组织对矫顽力有显著影响。 当合金成分超过最大固溶度而生成第二相 时，矫顽力将显著增高，因此根据矫顽力 的变化情况很容易确定合金的最大固溶度。
3.9 影响金属及其合金铁磁性的因素
外部因素：温度、应力。 内部因素：成分、组织及热处理状态等。 （组织敏感性 参数和组织不敏感性参数） 属于组织不敏感的磁参数有饱和磁化强度Ms、磁致伸缩系 数λs、居里点θc以及磁各向异性常数K等。其中Ms和λs 是铁磁体自发磁化强度的函数。具体地说，它们和原子结 构、合金成分、相结构和组成相的数量有关，而与组成相 的晶粒大小、分布和组织形态无关。θc只与组成相的成 分和结构有关。K只决定于组成相的点阵结构，而与组织 无关。 属于组织敏感的磁参数有矫顽力Hc、磁导率μ、剩余磁化 强度Mr、剩余磁感应Br等。它们都与组成相的晶粒尺寸、 分布情况和组织形态有密切关系。 它们都与组成相的晶粒尺寸、分布情况和组织形态有密切 关系。
铁磁性
反铁磁性
亚铁磁性
反铁磁性和亚铁磁性的物质可以看作由两套亚点阵 组成，每个亚点阵中的离子磁矩同向平行排列，不同亚 点阵反向平行。
3.4
磁晶各向异性和各向异性能
磁各向异性 对于铁磁单晶的研究发现，沿不同晶向的磁化 曲线不同。这种在单晶体的不同晶向上磁性能不同 的性质，称为磁性的各向异性。
[100]
简述磁畴的形成过程
• 答：磁畴的形成符合能量最小条件，使系统能量降低到最低， 以维持系统的能量平衡。磁畴的形成过程如下： • （1）假设在磁晶体中存在一个自发的磁化区，磁化区的两极 则会产生以较高的退磁场。如图a所示 • （2）如果将上述磁化区分割成两个区域，则退磁场将会降低， 如继续分割，则会一直减小，有减小到零的趋势。如图b所示 • （3）如果形成封闭的结构，则退磁场减小为零，没有自由磁 极。闭合磁畴的形成使磁致伸缩不同而产生弹性能和磁晶能。 如图c所示 • （4）为了降低磁弹性能，磁畴将沿基本磁化方向分割为更小 磁畴，但磁畴的分割又增加了畴壁能，当两者能量平衡时，即 形成能量最小的稳定的闭合磁畴。如图d所示 • 单晶体磁畴结构示意图
(A﹤0，θ=180°)时，则反向平行排列，呈反铁磁性。
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交换能积分常数A不仅与电子运动状态的波函数有关， 还强烈依赖于原子核间的距离和未填满壳层半径有关。
当 Rab／r ﹥3， A﹥0 ，满足自发磁 化的条件，为铁磁性
当 Rab／r 太大， 原子之间的距离太 大，电子云不重叠或重叠太少，不能满 足自发磁化的条件，为顺磁性。 当 Rab／r ﹤ 3， A﹤0，则反向 排列， 为反铁磁性 铁磁性产生的充要条件： 原子内要有为填满的电子壳层，满足 Rab／r ﹥3使A﹥0。 前者指的是原子本征（固有）磁矩不为 零；后者指的是要有一定的晶体结构。