光电倍增管原理特性及其应用
光电倍增管的工作原理与使用注意事项
光电倍增管的工作原理与使用注意事项光电倍增管（Photomultiplier Tube）是一种光电转换器件，能够将光信号转化为电信号，并经过倍增放大，最终输出高电压信号。
它在光电探测、光谱分析等领域发挥着重要的作用。
本文将介绍光电倍增管的工作原理以及使用时需要注意的事项。
一、光电倍增管的工作原理光电倍增管的工作原理基于光电效应、二次发射和电子倍增原理。
下面将详细介绍光电倍增管的工作过程。
1. 光电效应：当光子入射到光阴极上时，光阴极会将光能转化为电子能，从而产生光电子。
2. 二次发射：光电子被加速电场加速，经过一系列电子倍增器件的作用，使得入射到第一个二次电子发射体（Dynode）上的光电子受到足够强度的电场影响，引发二次发射。
而这些发射出来的二次电子又会继续被下一个Dynode引发发射，最终形成电子雪崩放大。
3. 电子倍增：通过一系列Dynode的不断引发发射，光电子数目将被指数级倍增。
最终达到由一个光子所产生的原初电子从几个到数千个的倍增效果。
4. 输出：经过倍增放大后的电子通过外部电路输出，形成高压、高增益的电信号。
二、光电倍增管的使用注意事项光电倍增管在使用时需要特别注意以下事项，以确保其正常工作和延长使用寿命。
1. 真空封装：光电倍增管应保持在真空封装状态下使用，因为气体分子会阻碍光电子的传输和电子倍增过程，影响性能。
所以在使用之前应检查光电倍增管的真空度，确保其正常工作。
2. 避免超负荷使用：在使用光电倍增管时，应避免超过其额定工作电压，以防止电子发射无法正常进行或损坏光电倍增管。
因此，使用者必须了解并遵守光电倍增管的额定工作电压范围。
3. 防止过载光信号：光电倍增管在面对过大的光信号时容易出现饱和现象，导致输出信号不准确。
因此，在实际应用中应根据光信号强度选择合适的光电倍增管。
如果遇到强光，可以采取降低光强、增加滤光片等措施。
4. 防止静电干扰：在操作光电倍增管时，应注意避免静电干扰，因为静电会影响光电倍增管的灵敏度和工作稳定性。
光电倍增管的原理和应用
光电倍增管的原理和应用1. 原理光电倍增管（Photomultiplier Tube, PMT）是一种能将光信号转化为电信号并进行放大的光电转换器件。
它由光阴极、光阴極多级倍增结构和阳極等部分组成。
光电倍增管的工作原理如下： 1. 光信号进入光电倍增管时，首先经过光阴极激发，激发后的光电子被加速电压所加速； 2. 加速后的光电子轰击光阴极，产生更多的次级光电子，这个过程称为光电子的倍增； 3. 产生的次级光电子经过一系列的倍增极间碰撞，产生更多的次级光电子，最终形成电流信号； 4. 电流信号经过阳极的收集和放大，输出为一个与光输入强度成正比的电压信号。
通过上述的工作原理，光电倍增管能够将弱光信号放大至可被检测和测量的强度，具有高增益、低噪声和较快的响应速度等特点。
2. 应用光电倍增管在各个领域都有广泛的应用，下面列举几个主要的应用领域：2.1 显微成像在显微成像领域，光电倍增管常被用于低光强下的图像增强和放大。
显微镜配备光电倍增管可以大大提升显微图像的清晰度和细节，特别是在观察透射和荧光显微图像时效果更加明显。
2.2 荧光检测在生物医学领域，光电倍增管常被用于荧光检测和荧光分析。
它可以将微弱的荧光信号转化为强电信号，用于荧光探针的测量、蛋白质表达分析、细胞标记等。
2.3 宇宙学研究在宇宙学研究中，光电倍增管常被用于光谱分析和星体测量。
它可以对来自宇宙空间的微弱光信号进行放大和测量，帮助科学家研究宇宙的结构和演化。
2.4 核物理实验在核物理实验中，光电倍增管广泛应用于粒子探测器和谱仪。
它可以将粒子或射线的能量转化为电信号，并通过倍增过程增强信号强度，用于探测和测量。
2.5 环境监测在环境监测中，光电倍增管常被用于气体检测和核辐射检测。
它可以对气体中的特定成分进行精确测量，如大气中的臭氧、氮氧化物等；同时，也可以用于监测和测量环境中的辐射强度和辐射类型。
3. 小结光电倍增管作为一种重要的光电转换器件，具有广泛的应用前景。
光电倍增管特性及应用
光电倍增管特性及应用光电倍增管（photomultiplier tube，简称PMT）是一种具有高增益和低噪声的光电探测器，广泛应用于光电传感、光谱分析、医学影像等领域。
在本文中，我将详细介绍光电倍增管的特性和应用。
光电倍增管的结构由光阴极、光学系统、电子倍增系统和采样系统组成。
当入射光通过光学系统到达光阴极时，光子会激发光阴极上的电子发射，被光阴极吸收的光子数与发射电子数成正比。
这些发射的电子经过电子倍增系统，通过二次发射和隔离电子逐级倍增，从而形成一个电荷增益的级联过程。
最后，采样系统将输出信号转化为电压脉冲形式。
光电倍增管具有以下特点：1. 高增益：光电倍增管的增益通常在10^6到10^8之间，即每一个入射光子可以产生大量的电子被乘以倍增因子。
2. 宽动态范围：光电倍增管的输出信号可以覆盖从甚微的光到极强的光，可以处理不同亮度范围的信号。
3. 快速响应：光电倍增管的时间响应通常在几纳秒到几十纳秒之间，可以满足对快速变化的光信号的需求。
4. 低噪声：光电倍增管的噪声来自于光电子发射过程和电子倍增过程中的随机性，但其噪声水平较低，可以提供较高的信噪比。
5. 可靠性：光电倍增管具有长寿命、高可靠性和较好的线性输出特性，适用于长时间连续工作。
光电倍增管在许多领域都有广泛应用：1. 光电传感：光电倍增管可以将光信号转换为电信号，用于检测和测量光的强度、波长和时间特性。
例如，在光谱仪、光度计和测光仪中，光电倍增管可以实现对光谱的高灵敏度和高分辨率的测量。
2. 时间测量：光电倍增管的快速响应特性使其在时间测量中得到广泛应用。
例如，在飞行时间质谱仪中，光电倍增管可以测量荷电粒子的到达时间，从而确定其质量和能量，广泛应用于物理、化学和生物学等领域。
3. 放射性测量：光电倍增管可用于检测和测量放射性粒子的能量和强度。
例如，在核物理实验中，光电倍增管可以用于测量射线的能量和位置，从而提供有关粒子的重要信息。
4. 医学影像：光电倍增管广泛应用于医学影像，如正电子发射断层成像（PET）和单光子发射断层成像（SPECT），用于检测和诊断疾病。
《光电倍增管》课件
案例二：光电倍增管在环境监测领域的应用
总结词
光电倍增管在环境监测领域中发挥着重要作用，能够实现高精度、高灵敏度的气体和水质监测，为环境保护提供 科学依据。
详细ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ述
光电倍增管在环境监测中主要用于气体和水的分析。对于气体监测，光电倍增管可以检测空气中的有害气体和温 室气体，如二氧化碳、甲烷等。对于水质监测，光电倍增管可以检测水中的重金属离子、有机污染物等有害物质 ，为水处理和水质管理提供依据。此外，光电倍增管还可用于气象观测和遥感监测等领域。
高增益与低噪声
通过改进倍增级结构和材料，提高光电倍增管的 增益和降低噪声，从而提高探测器的信噪比和灵 敏度。
多通道并行处理
采用多通道并行处理技术，实现多个光电倍增管 同时工作，提高探测器的响应速度和测量精度。
光电倍增管的市场展望
不断增长的市场需求
随着科学技术的进步和应用领域的拓 展，光电倍增管的市场需求将持续增 长，尤其在医疗、环保、安全等领域 的应用前景广阔。
污染物等。
02 光电倍增管的结构与特性
光电倍增管的结构
光电阴极
将光信号转换为电子的过程发生在此区域，通常 使用材料如硫化锑或硒化铊。
倍增极
一系列的电子倍增器，用于放大由光电阴极产生 的电子。
阳极
收集倍增后的电子并产生最终的电流或电压输出 。
光电倍增管的特性
01
02
03
高灵敏度
能够检测到微弱的入射光 信号，通常在亚纳瓦级别 。
05 光电倍增管的典型案例分析
案例一：光电倍增管在医疗仪器中的应用
总结词
光电倍增管在医疗仪器中具有广泛的应用， 能够提高医疗设备的检测精度和灵敏度，为 医疗诊断和治疗提供有力支持。
光电倍增管原理、特性与应用
接收入射光 Œ而端窗型光电倍增管 ˆ£ ² 系列‰ 则从 玻璃壳的顶部接收入射光 " 图 ’ 和图 “ 分别是侧窗 式光电倍增管和端窗式光电倍增管的外形图 "
在通常情况下 Œ侧窗型光电倍增管 ˆ ² 系列‰ 的 单价比较便宜 ˆ一般数百元• 只‰ Œ在分光光度计 !旋 光仪和常规光度测定方面具有广泛的应用 " 大部分 的侧窗型光电倍增管使用不透明光阴极 ˆ反射式光 阴极‰和环形聚焦型电子倍增极结构 Œ这种结构能够 使其在较低的工作电压下具有较高的灵敏度 "
端窗型光电倍增管 ˆ£ ² 系列‰ 也称顶窗型光电
图 ’ 侧窗型光电倍增管
图 “ 端窗型光电倍增管
倍增管 " 其价格一般在千元以上 Œ 它是在其入射窗 的内表面上沉积了半透明的光阴极 ˆ透过式光阴 极‰ Œ这使其具有优于侧窗型的均匀性 " 端窗型光电 倍增管的特点是拥有从几十平方毫米到几百平方厘 米的光阴极 Œ另外 Œ现在还出现了针对高能物理实验 用的可以广角度捕获入射光的大尺寸半球形光窗的 光电倍增管 " “ Ž’ 按电子倍增系统分类
图 ‘ 端窗型光电倍增管的剖面图
” 小结
电子点火系统在现代汽车电子系统中有着广泛 的应用 Œ 用 ¬”˜” 专用集成电路可构成高能电子点 火器 Œ应当注意的是 š在使用中应合理选择工作点的 参数 Œ 以利提高电子点火系统乃至汽车发动机的可 靠性 "
收稿日期 š’••‘ • •‘ • •’ 咨询编号 š•‘•˜•”
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光电倍增管的应用及原理图
光电倍增管的应用及原理图1. 光电倍增管的简介光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种具有极高灵敏度的光电转换器件，用于将光信号转换为电信号。
它广泛应用于光谱分析、粒子探测、荧光测量等领域，在科研、工业和医学等领域发挥着重要作用。
2. 光电倍增管的原理光电倍增管的工作原理基于光电子发射增强效应。
下面是光电倍增管的工作原理图：输入光信号 --> 光阴极 --> 集成光电子倍增机构（多级电子倍增器） --> 输出电信号3. 光电倍增管的应用光电倍增管在以下领域有着广泛的应用：•光谱仪：光电倍增管能够高效地转换光信号，因此被广泛应用于光谱仪中。
在光谱仪中，光信号被转换为电信号后，可以通过电子学系统进行放大、滤波、测量等处理，从而得到精确的光谱数据。
•粒子探测：光电倍增管对粒子的辐射有很高的灵敏度，因此可以应用于粒子探测器中。
通过探测粒子辐射后产生的光信号，光电倍增管可以将光信号放大为电信号，从而实现对粒子的探测和测量。
•荧光测量：光电倍增管对荧光的敏感度很高，因此在荧光测量中得到广泛应用。
光电倍增管能够将微弱的荧光信号转换为电信号，并对信号进行放大处理，以提高测量的灵敏度和精确度。
•生命科学：在细胞学、分子生物学等生命科学研究中，光电倍增管可以应用于荧光显微镜、流式细胞仪、免疫分析等仪器中。
通过光电倍增管将荧光信号转换为电信号，可以实现对生物样品的定量分析和图像获取。
4. 光电倍增管的优势相比于其他光电转换器件，光电倍增管具有以下优势：•高灵敏度：光电倍增管能够将微弱的光信号放大到可测量范围内，具有极高的灵敏度。
•宽动态范围：光电倍增管能够在大范围的光强下工作，具有较宽的动态范围。
•快速响应：光电倍增管具有快速的响应时间，能够处理高速的光信号。
•低噪声：光电倍增管的噪声水平较低，使得测量结果更加准确。
5. 光电倍增管的结构光电倍增管的基本结构分为以下几部分：•光阴极：将光信号转换为光电子信号的部分。
光电倍增管原理特性及其应用
光电倍增管原理特性及其应用光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种特殊的电子设备，广泛应用于光电探测、荧光测量、核物理实验等领域。
它利用电子受光激发释放的方式将光信号转换为电信号，并通过电子倍增过程将电信号放大多倍，达到目的信号放大的效果。
本文将介绍光电倍增管的原理、特性以及常见的应用。
1.光信号的发射：光信号通过光阴极进入光电管，光阴极通常由碱金属镓锑（NaKSb）材料制成。
当光信号照射到光阴极上时，光子与光阴极上的物质相互作用，使得光电子从光阴极上释放出来。
2.倍增过程：光释放的电子进入倍增极，倍增极是一种由若干离子阱和荧光幕构成的结构。
当光电子进入倍增极后，它们会受到倍增极上高电压的作用，在电场的驱动下不断加速并撞击倍增极表面的离子阱。
每一次撞击会产生一系列二次电子，这些二次电子再次撞击离子阱，又会产生更多的二次电子，从而形成电子的雪崩放大效应。
通过层层倍增，最终使得放大倍数达到几千倍甚至几万倍。
3.电子与收集极的相互作用：经过倍增极放大的电子进入到收集极，收集极是一个高电压的吸收电极。
当电子撞击收集极时，就会产生微弱的电流信号，这个电流信号即为光电倍增管放大后的输出信号。
1.高增益：光电倍增管能够将输入光信号进行倍增，放大增益可达几千倍甚至几万倍。
2.快速响应：光电倍增管由于对光信号的快速响应能力强，其时间分辨率可以达到纳秒级。
3.宽动态范围：光电倍增管的动态范围非常广，可以从微弱信号到强光信号都能够进行检测。
4.低噪声：光电倍增管具有较低的噪声水平，能够提高信号的信噪比。
1.光谱分析：光电倍增管适用于光谱仪器、光谱分析系统等领域，能够将微弱的光信号转换为电信号并放大，提高谱线的信噪比。
2.荧光测量：光电倍增管可以用于荧光检测系统中，通过对荧光信号的放大和检测，实现对荧光染料浓度、荧光标记物的检测等。
3.粒子探测：在核物理实验中，光电倍增管可以用于探测粒子轨迹、测量粒子能量、顶点位置等研究。
光电倍增管,质谱 -回复
光电倍增管,质谱-回复光电倍增管是一种电子管，其主要用途是将光信号转化为电信号，并通过电子倍增效应来放大信号。
质谱仪器中常使用光电倍增管来检测被分析样品所产生的离子信号，以实现质谱分析。
本文将分为以下几个部分来逐步解释光电倍增管和质谱的原理和应用。
第一部分：光电倍增管的工作原理光电倍增管是由光阴极、电子对发射部件、倍增电极和阳极等组成。
当光信号进入光电倍增管时，光阴极被激发发射出电子对，这些电子经过多级倍增电极的加速和辅助发射过程，最终在阳极上产生电荷脉冲。
这一过程通过电子碰撞方式实现了电子信号的放大。
第二部分：质谱的原理质谱是一种分析方法，通过将样品中的分子或原子转化为离子，并在磁场和电场的作用下分离、检测这些离子，从而获得样品的质量和相对丰度信息。
质谱的基本组成部分包括采样系统、离子源、质量分析器和检测器。
离子源的一种常用方式是通过电离技术将样品中的分子或原子转化为离子。
第三部分：光电倍增管在质谱中的应用光电倍增管在质谱仪器中主要用于检测质谱分析过程中产生的离子信号。
当样品中的分子或原子经过电离过程形成离子后，这些离子会进入质谱仪器中的离子源。
离子在离子源中被分离、聚焦并加速，然后进入质量分析器进行分析。
质谱仪器中的光电倍增管位于质量分析器的输出端，用于检测离子所带电荷的信号。
光电倍增管起到将离子信号转化为电信号，并将信号放大的作用。
这样得到的信号经过放大后就可以通过电子学系统进行信号处理和数据采集，从而获得质谱图谱。
光电倍增管具有高增益、高灵敏度和快速响应的特点，适用于接收微小的电子信号。
在质谱领域中，光电倍增管的高增益可以将离子信号放大到可以被检测器识别的水平。
光电倍增管的快速响应特性使其能够适应高频率的离子信号。
总结：光电倍增管是质谱仪器中重要的组成部分，起到将离子信号转化为电信号，并对信号进行放大的作用。
它在质谱仪器中可以检测和测量离子信号的强度，从而获得质谱图谱。
光电倍增管的高增益和高灵敏度特点使其在质谱分析中具有重要的应用价值。
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目录1．概述 (1)2．结构 (1)3．电子倍增系统 (2)4. 光谱响应 (2)5．使用材料 (3)5.1光阴极材料 (3)5.2窗材料 (3)6.使用特性 (4)6.1. 辐射灵敏度 (4)6.2．光照灵敏度 (4)6.3．电流放大（增益） (4)6.4．阳极暗电流 (5)6.5 温度特性 (5)6.6．滞后特性 (5)6.7．均匀性 (5)6.8．时间特性 (5)7.应用举例 (5)结束语 (7)参考文献 (7)光电倍增管原理特性及其应用摘要：光电倍增管是一种能将微弱的光信号转换成可测电信号的光电转换器件。
本文首先介绍光电倍增管的一般原理，对它的工作原理进行较详细的描述，然后介绍其组成结构，使用特性及其应用，并归纳总结了几种常用的光电倍增管光电阴极材料及窗材料，最后介绍了光电倍增管在一些领域的应用，如光电测光等。
关键词：光电倍增管；端窗型；侧窗型；光谱响应；材料；特性，光电测光。
1.概述光电倍增管（PMT）是一种具有极高灵敏度和超快时间响应的光探测器件。
当光照射到光阴极时，光阴极向真空中激发出光电子。
这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统，并通过进一步的二次发射得到的倍增放大。
然后把放大后的电子用阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统，所以光电倍增管在探测紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器中，具有极高的灵敏度和极低的噪声。
另外，光电倍增管还具有响应快速、成本低、阴极面积大等优点。
基于外光电效应和二次电子发射效应的电子真空器件。
它利用二次电子发射使逸出的光电子倍增，获得远高于光电管的灵敏度，能测量微弱的光信号。
光电倍增管包括阴极室和由若干打拿极组成的二次发射倍增系统两部分（见图）。
图1 光电倍增管工作原理图阴极室的结构与光阴极K的尺寸和形状有关,它的作用是把阴极在光照下由外光电效应产生的电子聚焦在面积比光阴极小的第一打拿极D1的表面上。
二次发射倍增系统是最复杂的部分。
打拿极主要选择那些能在较小入射电子能量下有较高的灵敏度和二次发射系数的材料制成。
在各打拿极 D1、D2、D3…和阳极A 上依次加有逐渐增高的正电压,而且相邻两极之间的电压差应使二次发射系数大于1。
这样,光阴极发射的电子在D1电场的作用下以高速射向打拿极D1,产生更多的二次发射电子,于是这些电子又在D2电场的作用下向D2飞去。
如此继续下去，每个光电子将激发成倍增加的二次发射电子，最后被阳极收集。
输出电流和入射光子数成正比。
整个过程时间约 10-8秒。
2．结构光电倍增管按其接收入射光的方式一般可分成端窗型和侧窗型两大类。
一般，端窗型和侧窗型结构的光电倍增管都有一个光阴极。
侧窗型的光电倍增管，从玻璃壳的侧面接收入射光，而端窗型光电倍增管是从玻璃壳的顶部接收入射光。
大部分的侧窗型光电倍增管使用了不透明光阴极（反射式光阴极）和环形聚焦型电子倍增极结构，这使其在较低的工作电压下具有较高的灵敏度。
端窗型（也称作顶窗型）光电倍增管在其入射窗的内表面上沉积了半透明光阴极（透过式光阴极），使其具有优于侧窗型的均匀性。
图2 端窗型光电倍增管图3 侧窗型光电倍增管3．电子倍增系统现在使用的电子倍增系统主要有以下几类：【1】环形聚焦型环形聚焦型结构主要应用于侧窗型光电倍增管。
其主要特点为紧凑的结构和快速时间响应特性。
【2】盒栅型这种结构包括了一系列的四分之一圆柱形的倍增极，并因其相对简单的倍增极结构和一致性的改良而被广泛地应用于端窗型光电倍增管，但在一些应用中，其时间响应可能略显缓慢。
【3】此外还有直线聚焦型，百叶窗型，细网型，微通道板（MCP）型等。
4.光谱响应光电倍增管的阴极将入射光的能量转换为光电子。
其转换效率（阴极灵敏度）随入射光的波长而变。
这种光阴极灵敏度与入射光波长之间的关系叫做光谱响应特性。
图4给出了双碱光电倍增管的典型光谱响应曲线。
光谱响应特性的长波端取决于光阴极材料，短波端则取决于入射窗材料。
在本书的附件里给出了不同型号的光电倍增管的光谱响应特性，其中长波端的截止波长，对于双碱阴极和Ag-O-Cs阴极的光电倍增管定义为其灵敏度降至峰值灵敏度的1%点，多碱阴极则定义为峰值灵敏度的0.1%。
图4 端窗型双碱光电倍增管典型光谱响应曲线5．使用材料5.1光阴极材料光电倍增管的阴极一般是具有低逸出功的碱金属材料形成的光电发射面。
常用的阴极材料有以下几种：【1】 Ag-O-Cs用此材料的透过型阴极具有典型的S-1谱，即具有从可见到红外（300-1200nm）的谱响应。
因为Ag-O-Cs阴极有较高的热电子发射（请参考阳极暗电流章节），所以这种光电倍增管一般要在制冷器中工作，用于近红外区的光探测。
【2】GaAs（Cs）掺入活性Cs的GaAs材料也可以用作光阴极。
这种光阴极比多碱光阴极复盖更宽的光谱范围，可以从近紫外到930nm，并且响应曲线在300-850nm范围内较为平直。
【3】此外还有InGaAs（Cs），Sb-Cs，双碱材料（Sb-Rb-Cs）（Sb-K-Cs）等。
5.2窗材料【1】硼硅玻璃这是一种常用的玻璃材料，可以透过从近红外至300nm的入射光，但不适合于紫外区的探测。
在一些应用中，常将双碱阴极与低本低硼硅玻璃（也称无钾玻璃）组合使用。
无钾玻璃中只有极低含量的钾，其中的K40会造成暗计数。
所以通常用于闪烁计数的光电倍增管不仅入射窗，而且玻璃侧管也使用无钾玻璃，就是为了降低暗计数。
【2】合成石英合成石英可以将透过的紫外光波长延伸至160nm，并且在紫外区比熔融石英玻璃有更低的吸收。
合成石英材料的膨胀系数与芯柱用玻璃的膨胀系数有很大差别，所以，用热膨胀系数渐变的封接材料与合成石英逐渐过渡。
因此，此类光电倍增管的强度易受外界震动的破坏，使用中要采取足够的保护措施。
【3】氟化镁（镁氟化物）图5 几种不同窗材料的典型透过率该材料具有极好的紫外线透过性，但同时也有易潮解的不利因素。
尽管如此，氟化镁仍以其接近115nm的紫外透过能力而成为一种实用的光窗材料。
6.主要使用特性6.1辐射灵敏度QE=[s*1240/λ]*100%如图4所示，光谱响应经常以不同波长下的辐射灵敏度和量子效率来表示。
辐射灵敏度（S）即为某一波长下的光电倍增管阴极发射出的光电子电流与该波长的入射光能量的比值，单位为A/W（安培/瓦）。
量子效率（QE）为光阴极发射出来的光电子数量与入射光光子的数量之比。
一般用百分比来表示量子效率。
在给定波长下辐射灵敏度和量子效率有如下关系：这里S为给定波长下的辐射灵敏度，单位为A/W，λ为波长，单位为nm（纳米）。
6.2．光照灵敏度阴极光照灵敏度是使用钨灯产生的2856K色温光测试的每单位通量入射光（实际用10-5~10-2Lm）产生的阴极光电子电流。
阳极光照灵敏度是每单位阴极上的入射光通量（实际用10-10~10-5Lm）产生的阳极输出电流（经过二次发射极倍增后）。
虽然同样是用钨灯，测量时所加电压要作适当的调整。
当光电倍增管具有相同或相似的光谱响应范围时，这些参数显然很有用。
除了对钨灯产生的光没有响应的Cs-I和Cs-Te阴极的管子（这些管子将给出特定波长下的辐射灵敏度）。
阴极和阳极的光照灵敏度都是以A/Lm（安培/流明）为单位，流明是在可见光区的光通量的单位，所以对于光电倍增管的可见光区以外的光照灵敏度数值可能是没有实际意义的（对于这些光电倍增管，常常使用蓝光灵敏度和红白比来表示）。
6.3．电流放大（增益）光阴极发射出来的光电子被电场加速撞击到第一倍增极，以便发生二次电子发射，产生多于光电子数目的电子流。
这些二次电子发射的电子流又被加速撞击到下一个倍增极产生又一次的二次电子发射，连续地重复这一过程，直到最末倍增极的二次电子发射被阳极收集，从而达到了电流放大的作用。
这时可以观测到，光电倍增管的阴极产生的很小的光电子电流，已经被放大成较大的阳极输出电流。
电流增益就是光电倍增管的阳极输出电流与阴极光电子电流的比值。
在理想情况下，具有n个倍增极，每个倍增极的平均二次电子发射率为δ的光电倍增管的电流增益为δn。
二次电子发射率δ由下式给出：δ=A·Eα这里的A为一常数，E为极间电压，α为一由倍增极材料及其几何结构决定的系数，α的数值一般介于0.7和0.8之间。
一般的光电倍增管有9～12个倍增极，所以阳极灵敏度与所加电压可以有106～1010的变化。
光电倍增管的输出信号也特别地容易受到所加电压的波动的影响，所以供电电压一定要有很好的稳定性、较小的纹波、漂移和温度系数。
6.4．阳极暗电流光电倍增管在完全黑暗的环境中仍会有微小的电流输出。
这个微小的电流叫做阳极暗电流。
它是决定光电倍增管对微弱光信号的检出能力的重要因素。
阳极暗电流的主要来源有以下几种：【1】电子热发射因为光阴极和倍增极材料具有较低的逸出功，所以在室温下会发射出大量的热电子。
大部分的暗电流源于这种热电子发射，特别是那些来自光阴极的热电子，因为它们要经过倍增极的放大。
将光电倍增管冷却是降低热电子发射的有效手段，这一点对诸如光子计数等要求光电倍增管具有极低暗计数特性的应用显得及其重要。
【2】玻璃壳放电和玻璃荧光当光电倍增管负高压使用时，金属屏蔽层与玻璃壳之间的电场强度，尤其是金属屏蔽层于处于负高压的阴极之间的电场最强。
在强电场下玻璃壳可能产生放电现象或出现玻璃荧光，放电和荧光都会引起暗电流，而且还将严重破坏信号。
【3】此外, 还有残留气体电离（离子反馈）,漏电电流,场致发射等。
6.5温度特性降低光电倍增管的环境温度，可以减少热电子发射，从而降低暗电流。
光电倍增管的灵敏度也受到温度的影响。
在紫外和可见光区，光电倍增管的温度系数为负值，到了长波截止波长附近则呈正值。
6.6．滞后特性当工作电压或入射光产生变化之后，光电倍增管会有一个几秒钟到几十秒钟的不稳定输出过程。
在达到稳定状态之前，输出信号会有些微的过脉冲或欠脉冲现象这个不稳定的过程叫做滞后，滞后特性在分光光度测试中应予以重视。
滞后特性是由于二次电子偏离预定轨道和电极支撑物、玻壳等的静电荷引起的。
当工作电压或入射光产生改变时，就会出现明显的滞后。
6.7．均匀性均匀性是指入射光照射光阴极的不同位置时的灵敏度变化。
尽管光电倍增管在结构、电子轨迹等的设计上考虑将阴极和倍增极产生的二次电子有效地收集到第一倍增极或下一倍增极上，但在聚焦和放大过程中仍然会有电子偏离预定轨道，造成收集效率的降低。
这种收集效率的降低，受光电子从阴极上发射出来的位置的影响，从而反应出了光电倍增管的均匀性。
当然，均匀性也取决于光阴极本身表面镀层的均匀特点。
6.8．时间特性在测试脉冲光信号时，阳极输出信号必须真实地再现一个输入信号的波形。
这种再现能力受到电子渡越时间、阳极脉冲上升时间和电子渡越时间分散（TTS）的很大影响。