北大天线理论课件:第六章__微带天线
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第六章 缝隙天线与微带天线 §6.1 缝隙天线
缝隙天线:开在波导或谐振腔上缝隙,用以辐射或接收电磁波。 6.1.1 理想缝隙天线
理想缝隙天线:开在无限大、无限薄的理想导体平面上的直线缝隙,用同轴传输线激励。
假设位于yoz 平面上的无限大理想导体平面上开有宽度为ω
(λω
<<)、长度2/2λ=l 的缝隙。缝隙被激励后,只存在垂直
于长边的切向电场,并对缝隙的中点呈对称驻波分布,其表达示为:
()()[]y m e
z l k E z E ˆsin --=
m E ---缝隙中间波腹处的场强值。
缝隙相当于一个磁流源,由电场分布可得到等效磁流密度为:
()[]()[]⎩
⎨⎧<-->-=⨯-==0,ˆsin 0,ˆsin ˆ0
x e z l k E x e
z l k E E n
J z m z m z m
等效磁流强度为:
()[]()[]⎩
⎨⎧<-->-=⋅=⎰0,sin 20,sin 2x z l k E x z l k E l d E I m m l m ωω 也就是说,缝隙可等效成沿Z 轴放置的、与缝隙等长的线状磁对
称阵子。
根据对偶原理,磁对称阵子的辐射场可由电对称阵子的辐射场对偶得出。对于电对称阵子,电流分布为:
)(sin )(z l k I z I -=
辐射场表达式:
θ
θθsin )cos()cos cos(60kl kl r Ie j E jkr -=-
()()ϑ
ϑπϕsin cos cos cos 2kl kl r Ie j H jkr -=- 由此得到0>x 半空间,磁对称阵子的辐射场为:
()()ϑ
ϑπωϕ
sin cos cos cos kl kl r e E j E jkr m m
--=-
()ϑ
ϑμεπωθ
sin cos cos cos kl
kl r
e E j
H jkr
m m
-=-
在0 1) 理想缝隙与电对称阵子为互补天线; 2) 方向性相同,其方向函数为: ()()θ θθsin cos cos cos kl kl f -= 3) 场的极化不同,H 面、E 面互换,理想缝隙E 面无方向性,对称阵子H 面无方向性; 4) 二者辐射阻抗、输入阻抗乘积为常数,即: 辐射电阻2 )60(π=re rm R R 辐射阻抗2 )60(π=re rm Z Z 输入阻抗2 )60(π=ine inm Z Z 任意长度的理想缝隙天线的输入阻抗、辐射阻抗均可由与其互补的电对称阵子的相应值求得。例如,半波对称阵子的辐射阻抗为 Ω=1.73re R ,理想半波缝隙天线的辐射电阻应为: Ω==5001 .73)60(2 πrm R 由于谐振电对称阵子的输入阻抗为纯阻,因此谐振缝隙的输入阻抗也为纯阻,并且其谐振长度同样稍短于2λ,且缝隙越宽,缩短程度越大。 6.1.2 缝隙天线 最基本的缝隙天线是开在矩形波导臂上的半波谐振缝隙,如下图所示。 1)波导壁电流分布 TE模,波导壁上有横向和纵向电流分量,波导内传输的主模为10 见上图。横向电流沿宽边呈余弦分布,中心处为零;纵向电流沿宽边 呈正弦分布,中心处最大。波导窄壁上只有横向电流,且沿窄边均匀 分布。 2)波导缝隙 辐射缝隙:缝隙切断电流线,中断的电流线以位移电流的形式延 续,缝隙因此受到激励,波导内传输的功率通过缝隙向外辐射,见图 中的a,b,c,d,e。 非辐射缝隙:缝隙与电流线平行,不能激励电场,不具有辐射能 力,见图中f。 3)波导缝隙与理想缝隙的区别 a)结构尺寸的限制,边界条件不同,存在绕射; b)E面方向图发生畸变,H面方向图差别不大; c)辐射功率和辐射电导为理想缝隙天线的一半。 4)波导缝隙的等效电路 波导开缝会对波导内部的传输特性产生影响,可以将缝隙等效成 传输线上并联导纳和串联阻抗,结合微波网络理论对其影响进行分 析。 波导开缝方式不同,缝隙的等效电路也不同。下图给出了各种波 导缝隙的等效电路。 如果缝隙的长度等于谐振长度,等效阻抗或导纳只有实部,虚部为零。下图给出了三种典型缝隙,其归一化电阻或电导与位置参数的关系为: ⎪⎪⎭ ⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=g g a x b a g λπλπλλ2cos sin 09.22121 ⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎪⎭ ⎫ ⎝ ⎛=a x a ab r g 12223 cos 4cos 523.0ππλλλ λ 2 2 332sin sin 1sin 2cos sin 131.0⎥⎥⎥ ⎥⎥⎥⎦ ⎤⎢⎢⎢⎢⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=θθλλθλπλθλλg g g b a g 6.1.3 缝隙天线阵 由开在波导上按一定规律排列、尺寸相同的缝隙构成。这里主要 介绍几种缝隙阵。 6.1.3.1 谐振式缝隙阵 所有缝隙同相激励,最大辐射方向与天线轴线垂直,是边射阵。常见的谐振式缝隙阵如下图所示。 图(a )为开在宽壁上的横向缝隙阵,相邻缝隙间距为g λ,以保 证同相激励。缺点是存在栅瓣,增益低,因此很少采用。 图(b )为在宽壁中心线两侧每隔2 g λ交替开纵向缝隙组成的缝 隙阵。利用中心线两侧对称位置处横向电流反相、沿波导每隔2 g λ场强反相的特点保证同相激励。