(NEW)毕明树《工程热力学》(第2版)笔记和课后习题详解
简单热力系
指与外界只交换热量和一种形式的功
统
的热力系统
按系统与 外界进行 能量交换交换的热力系统， 严格的绝热系统是不存在的。如果某些实 际热力系统与外界的传热量，与以其他形 式交换的能量相比，可忽略不计，则该系 统可视为绝热系统
孤立系统
指系统与外界既无能量交换也无质量 交换的热力系统。孤立系统一定是封闭系 统和是绝热系统；但反之则不成立
目 录
绪 论 0.1 复习笔记
第一章 基本概念 1.1 复习笔记 1.2 课后习题详解
第二章 热力学基本定律 2.1 复习笔记 2.2 课后习题详解
第三章 气体与蒸气的热力性质 3.1 复习笔记 3.2 课后习题详解
第四章 气体与蒸气的热力过程 4.1 复习笔记 4.2 课后习题详解
第五章 㶲分析基础
5.1 复习笔记 5.2 课后习题详解 第六章 热力循环 6.1 复习笔记 6.2 课后习题详解 第七章 溶液热力学与相平衡基础 7.1 复习笔记 7.2 课后习题详解 第八章 热化学与化学平衡 8.1 复习笔记 8.2 课后习题详解
绪 论
0.1 复习笔记
【知识框架】
【重点难点归纳】 一、热能及其利用 1．热能 （1）一次能源。指自然界中以自然形态存在的可资利用的能源，如 风能、水力能、太阳能、地热能、燃料化学能、核能等。这些能量，有 些可以以机械能的形式直接被利用，有些需经过加工转化后才能利用。 （2）二次能源。指由一次能源加工转化后的能源。各种能源及其转 换和利用情况大致如图0-l所示。 由图0-1可见，热能是由一次能源转换成的最主要形式，而后再由 热能转换成其他形式的能量而被利用。据统计，经热能这个环节而被利 用的能量在世界上占85％以上。
2．热力系统的分类（见表1-1-1） 表1-1-1 热力系统的分类
依据
分类
定义
按系统与 外界之间 是否存在 质量交换
封闭系统 敞开系统
指与外界仅有能量交换而无质量交换 的热力系统。因系统内质量不变，有时又 称控制质量系统
指与外界既有能量交换又有质量交换 的热力系统。通常，敞开系统是一个相对 固定的空间，故有时又称控制容积系统
④ 过程装备内常常伴有化学反应和相变化，因此，溶液热力学与相 平衡基础、化学热力学与化学平衡基础也是本门课程的重要内容。
⑤ 㶲分析方法是以热力学第一和第二定律为基础，依据能质蜕变原 理建立起来的，概念直观，方法简便，分析结果对用能实践具有指导意 义。
三、热力学的研究方法
（1）经典热力学采用宏观研究方法。把组成物质的大量粒子作为一 个整体，用宏观物理量描述物质的状态及物质间的相互作用。热力学的 一切结论也是从热力学的基本定律出发，通过严密的逻辑推理而得到 的，因而这些结论也具有高度的普遍性和可靠性。
热力系统内的工质由单一组分的物质
单组分系统 组成
按系统内 多组分系统
热力系统内的工质由多种不同组分的
工质状况
物质组成
热力系统内部各部分化学成分和物理 均匀系统
性质都均匀一致
单相系统
热力系统由单相物质所组成
多相系统
热力系统由两个以上的相所组成
二、热力状态
1．热力状态参数 （1）热力系统在某一瞬间所呈现的宏观物理状况称为系统的状态。 用以描述系统所处状态的宏观物理量称为状态参数。状态参数分为：① 基本状态参数，指可以直接测量的状态参数，如压力、温度和比体积； ② 导出状态参数，指由基本状态参数间接算得的状态参数，如内能、 焓、熵等。
（2）几种基本状态参数如下： ① 压力
压力是指沿垂直方向上作用在单位面积上的力。对于容器内的气态 工质来说，压力是大量气体分子作不规则运动时对器壁单位面积撞击作 用力的宏观统计结果。压力的方向总是垂直于容器内壁的。压力的单位 称为帕斯卡，符号是帕（Pa）。
作为描述工质所处状态的状态参数，压力是指工质的真实压力，称 为绝对压力，以符号p表示。压力通常由压力计（压力表或压差计）测
理论基础。
② 这些转换过程都是借助特定的工质（工作介质）实现的，不同的 工质具有不同的性质，能量转换条件及结果也有差异，因此必须研究工 质的热力性质。
③ 能量间的转换是通过各种设备（压缩机、合成塔等）实现的，能 量装置的设计过程首先要进行装置的能量衡算，因此对典型过程及循环 进行热力分析与计算是工程热力学的重要内容。
量，压力计的指示值为工质绝对压力与压力计所处环境绝对压力之差。 一般情况下，压力计处于大气环境中，受到大气压力pb的作用，此时压 力计的示值即为工质绝对压力与大气压力之差。当工质绝对压力大于大 气压力时，压力计的示值称为表压力，以符号pg表示，可见
图0-1-1 能量利用情况 2．热能的利用 （1）热能的直接利用。即直接利用热能加热物体，诸如蒸煮、烘 干、采暖、冶炼等。 （2）热能的动力利用。即通过各种热能动力装置将热能转化成机械 能或电能而被利用，从而为工农业生产、交通运输、人类日常生活等提 供动力。这是现代工农业及科技文化的基础。然而，热能的利用率却较 低，当代各种动力装置及热电厂的热效率只有40％左右。 二、工程热力学的研究对象及主要内容 （1）热力学主要研究热能和其他形式能间的相互转换以及能量与物 质特性之间的关系。 （2）在能量转化过程中有以下几点值得注意： ① 能量间的转换要服从热力学基本定律。热力学第一和第二定律是
第一章 基本概念
1.1 复习笔记
【知识框架】
【重点难点归纳】 一、热力系统 1．热力系统的基本概念 通常，人为地由一个或几个几何面围成一定的空间，把该空间内的 物质作为研究对象，然后研究它与其他物体的相互作用。这种作为研究 对象的某指定范围内的物质称为热力系统，简称系统或体系。
系统之外的物质称为外界。系统与外界之间的分界面称为边界或控 制面。边界可以是具体存在的，也可以是假想的；可以是固定的，也可 以是运动着的或尺寸和形状都是变化的。
热力学的宏观研究方法，由于不涉及物质的微观结构和微粒的运动 规律，所以建立起来的热力学理论不能解释现象的本质及其发生的内部 原因。另外，宏观热力学给出的结果都是必要条件，而非充分条件。
（2）热力学的微观研究方法，认为大量粒子群的运动服从统计法则 和或然率法则。这种方法的热力学称为统计热力学或分子热力学。它从 物质的微观结构出发，从根本上观察和分析问题，预测和解释热现象的 本质及其内在原因。
热工基础第二版答案
V2
V1(
p1 p2
1
) 1.2
1 (
1
1
) 1.2
0.5
1.78 m3
过程中系统对外所作的功为：
W
1.78
pdV
1
1.78 1
p1V11.2 V 1.2
dV
p1V11.2
(V20.2
V 0.2 1
)
0.2
544.6kJ
所以过程中系统和外界交换的热量为：
Q ΔU W 40 544.6 504.6kJ
)
3-2 解：设气体的初态参数为 p1、V1、T1和m1 ，阀门开启时气体的参数为 p2、V2、T2和m2 ，阀门重新关闭时气体的参数 为 p3、V3、T3和m3 ，考虑到刚性容器有：V1 V2 V3 ，且 m1 m2 。
⑴当阀门开启时，贮气筒内压力达到 8.75 105 Pa，所以此时筒内温度和气体质量分别为：
1-2 图 1-8 表示常用的斜管式微压计的工作原理。由于有引风机的抽吸，锅炉设
备的烟道中的压力将略低于大气压力。如果微压机的斜管倾斜角 30 ， 管内水
解：根据微压计原理，烟道中的压力应等于环境压力和水柱压力之差
p水柱＝ghsin 1000 9.8 200103 0.5 980Pa 7.35mmHg
S
S2
S2
mc
p
ln
T2 T2
mRg
ln
p2 p2
Mc p ln
T1 T2
所以有：
5
T2
T1
exp(
S mC p
)
对于定熵压缩过程有：
p T 1k k 11
p1k 2
T2k
所以：
工程热力学：第四章 热力学第二定律
4-5 热二律的表述与实质
热二律的表述有 60-70 种
热功转换
传热
1851年 开尔文－普朗克表述
热功转换的角度
1850年 克劳修斯表述
热量传递的角度
开尔文－普朗克表述
不可能从单一热源取热，并使之完 全转变为有用功而不产生其它影响。
理想气体 T 过程 q = w
卡诺逆循环卡诺制冷循环
T
T0
制冷
T2 s1 s2 s
C
q2 w
q2 q1 q2
T2 (s2 s1)
T2
T0 (s2 s1) T2 (s2 s1) T0 T2
T0 c T2 c
1 T0 1 T2
T0 q1
Rc w q2
T2
卡诺逆循环卡诺制热循环
T
T1
制热
T0 s1 s2 s
' q1 q1
T1 热源
Q1
Q1’
A WA B
Q2’
冷源 T2 <T1
证明2、违反克表述导致违反开表述
反证法：假定违反克表述
Q2热量无偿从冷源送到热源
假定热机A从热源吸热Q1
T1 热源
对外作功WA 对冷源放热Q2
Q1
Q2
WA = Q1 - Q2 冷源无变化
A WA
从热源吸收Q1-Q2全变成功WA Q2
Q2
违反开表述
w q1 q2
T1(s2 s1)
T1
T1(s2 s1) T0 (s2 s1) T1 T0
T1 ’ T0 ’
1
1 T0 T1
T1 q1
Rc w q2
T0
工程热力学课后答案摘要
第六章水蒸气性质和蒸汽动力循环1. 理想气体的热力学能只是温度的函数，而实际气体的热力学能那么和温度及压力都有关。
试根据水蒸气图表中的数据，举例计算过热水蒸气的热力学能以验证上述结论。
［答］:以500C的过热水蒸汽为例，当压力分别为1bar、30bar、100bar及300bar时，从表中可查得它们的焓值及比容，然后可根据u =h _pv计算它们的热力学能，计算结果列于表中：由表中所列热力学能值可见：虽然温度相同，但由于是实际气体比容不同，热力学能值也不同。
2. 根据式〔3-31〕心=乎〕可知：在定压过程中dh=C p dT。
这对任何物质都适用，只要过程是定压的。
如果将此式应用于水的定压汽化过程，那么得dh = C p dT=0〔因为水定压汽化时温度不变，dT=O〕。
然而众所周知，水在汽化时焓是增加的〔dh>0〕。
问题到底出在哪里?［答］:确实，dh=c p dT可用于任何物质，只要过程是定压过程。
水在汽化时，压力不变，温度也不变，但仍然吸收热量〔汽化潜热〕吸热而不改变温度，其比热应为无穷大，即此处的C p亦即为C T，而C T=：:。
此时dh -：：0 =不定值，因此这时的焓差或热量〔潜热〕不同通过比热和温差的乘积来计算。
3. 物质的临界状态究竟是怎样一种状态?［答］:在较低压力下，饱和液体和饱和蒸汽虽具有相同的温度和压力，但它们的密度却有很大的差异，因此在重力场中有明显的界面〔液面〕将气液两相分开，随着压力升高，两饱和相的密度相互接近，而在逼近临界压力〔相应地温度也逼近临界温度〕时，两饱和相的密度差逐渐消失。
流体的这种汽液两相无法区分的状态就是临界状态。
由于在临界状态下，各微小局部的密度起伏较大，引起光线的散射形成所谓临界乳光。
4. 各种气体动力循环和蒸汽动力循环，经过理想化以后可按可逆循环进行计算，但所得理论热效率即使在温度范围相同的条件下也并不相等。
这和卡诺定 理有矛盾吗？［答］:并不矛盾，虽然经过理想化的各种循环都可以按可逆循环计算，但甚至在相同 的温度范围内(指循环最高温度和最低温度之间)也不一定具有相同的热效率。
工程热力学(天津理工大学)智慧树知到课后章节答案2023年下天津理工大学
工程热力学（天津理工大学）智慧树知到课后章节答案2023年下天津理工大学天津理工大学绪论单元测试1.热机是指能把热能转换为机械能的设备。
答案:对2.二次能源是指由一次能源加工转换后的能源。
答案:对3.制冷空调的能源利用率可以大于100%。
答案:对4.蒸汽动力循环中，水在锅炉中加热变成蒸汽，同时压力升高。
答案:错5.燃气轮机的工作循环中，工质燃气在燃烧室中被加热，同时压力升高。
答案:错6.汽油机（内燃机）的工作循环中，工质燃气在气缸中被加热，同时压力升高。
答案:对7.蒸汽动力循环的四个主要过程依次是：（）答案:加压-加热-膨胀做功-放热8.在我国，二次能源中热能的约（）需要通过热机转换为机械能使用。
答案:90%9.蒸汽动力循环的加压过程发生在（）答案:水泵10.实现热功转换的媒介物质称为（）答案:工质第一章测试1.与外界只发生能量交换而无物质交换的热力系统称为：（）答案:闭口系统2.稳定状态（）是平衡状态，而平衡状态（）是稳定状态。
答案:不一定/一定3.下列（）组参数都不是状态参数。
答案:质量；流量；热量4.若大气压力为100KPa，真空度为60KPa，则绝对压力为（）答案:40KPa5.在工程热力学计算中使用的压力是（）答案:绝对压力6.热力学一般规定，系统从外界吸热为（），外界对系统做功为（）答案:正/负7.P—V图上，可逆过程线以下的面积表示（）答案:膨胀功8.工质经历一个可逆过程后，沿原路线逆行，可以使（）回到初态。
答案:系统和外界同时9.工质经过一个循环，又回到初态，其内能（）答案:不变10.功（）系统的状态参数，它（）系统状态变化过程的函数答案:不是/是第二章测试1.热力学第一定律指出（）答案:能量只能转换而不能被创造或消灭2.dq=du+pdv的适用范围是（）答案:任意工质可逆过程3.热力学第一定律阐述了能量转换的（）答案:数量关系4.工质内能中的（）是比容的函数答案:内位能5.实际气体的内能是（）和（）的函数答案:温度/比容6.工质状态变化，因其比容变化而做的功称为（）容积功7.工质流经开口系统时存在流动功，流动功为（压力与比容的乘积）（）状态参数答案:是8.热力系中热量和功量为正时，都会增加热力系内部的能量。
工程热力学第4讲-第2章-2热力学第二定律
A
WA
B
Q2’
2.1 热力学第二定律
证明2、违反克表述导致违反开表述
反证法：假定违反克表述 Q2热量无偿从冷源送到热源 T1 热源
假定热机A从热源吸热Q1
对外作功WA 对冷源放热Q2 WA = Q1 - Q2 冷源无变化 从热源吸收Q1-Q2全变成功WA 违反开表述 WA
Q1
A
Q2
Q2 冷源 T2 <T1
热二律推论之三：熵，反映过程的方向性
2.1 热力学第二定律
热一律与热二律的关系:
设想的不需要消耗能量而 能工作的热机。 热一律否定第一类永动机 热力学第一定律
t >100％不可能
能量之间数量的关系
设想的从单一热源取热并 使之完全变为功的热机。 热二律否定第二类永动机 热力学第二定律
t =100％不可能
三种用途的卡诺循环:
T2 ( s2q s1 ) q2 T2 2 C T0 ( s2 s1 ) T2 ( s21 s12) T0 T2 w q q
T
T1 T1
制热 动力
T2
t t,C 1 T2
T1
T0
w q1
制冷
T2
T ( sq s ) q T ' 1 2 1 1 1 1 T1 ( s2 s1 ) w T0 (q12 q12) T1 T0 s s
不可能
300 K
2.3 克劳修斯不等式
克劳修斯不等式的研究对象是循环 方向性的判据
克劳修斯不等式的推导
正循环 逆循环 可逆循环 不可逆循环
克劳修斯不等式
将循环用无数组 s 线细分， abfga近似可看成卡诺循环
工程热力学,课件第五章--热力学第二定律
tC =65.9% 实际t =40%
30
5.3 熵
一、克劳修斯积分等式 （计算过程熵变、可逆过程的判据） 将循环用一组 定 s 线细 分，abfga近似可看成卡 诺循环
任意的可逆循环 改用代数形式：
q2 T2 c 1 1 q1 T1 q2 T2 q2 q1 q1 T1 T2 T1 q2 q1
为了计算熵变dS,可安排一微元可逆过程,初、 终状态相同，工质温度为T，则： dU、 dS、δQR 、δWR
QR dU WR
QR TdS
42
TdS dU WR TdS (Q W ) WR
10
第二类永动机是不可能制造成功的
第二类永动机：从单一热源取热并使之 完全变为有用功的热机。
并不违反 热力学第 一 定律
但违反了热 力学第二定律
环境是个大热源
11
2、克劳修斯表述
热量不可能自动地无偿地从低温物体传至 高温物体而不引起其它变化。 空调,制冷 代价：耗功 相同与不同：
热——功
非自发过程
15
•
热力学第一定律否定第一类永动机
t >100％不可能
热力学第二定律否定第二类永动机 t =100％不可能
热效率最大能达到多少？ 又与哪些因素有关？
16
5.2 卡诺循环与卡诺定理
法国工程师卡诺 (S. Carnot)，提出卡诺循环 效率最高
卡诺认为：1）热量像水一样： 水从高处 热从高温
水轮机
ds
q
两过程在T-S图 上的表示 定熵过程
q ds T q 0 ds 0
总是熵增 除了传热,还有其它因素影响熵
不可逆因素会引起熵变化
工程热力学知识点总结
工程热力学知识点总结工程热力学知识点总结在我们平凡的学生生涯里，看到知识点，都是先收藏再说吧！知识点在教育实践中，是指对某一个知识的泛称。
为了帮助大家更高效的学习，以下是小编整理的工程热力学知识点总结，希望对大家有所帮助。
第一章、基本概念1、边界边界有一个特点（可变性）：可以是固定的、假想的、移动的、变形的。
2、六种系统（重要！）六种系统分别是：开（闭）口系统、绝热（非绝热）系统、孤立（非孤立）系统。
a.系统与外界通过边界：功交换、热交换和物质交换.b.闭口系统不一定绝热，但开口系统可以绝热。
c.系统的取法不同只影响解决问题的难易，不影响结果。
3、三参数方程a.P=B+Pgb.P=B-H这两个方程的使用，首先要判断表盘的压力读数是正压还是负压，即你所测物体内部的绝对压力与大气压的差是正是负。
正用1，负用2。
ps.《工程热力学（第六版）》书8页的系统，边界，外界有详细定义。
第二章、气体热力性质1、各种热力学物理量P：压强[单位Pa]v：比容（单位m^3/kg）R：气体常数（单位J/(kg*K)）书25页T：温度（单位K）m：质量（单位kg）V：体积（单位m^3）M：物质的.摩尔质量（单位mol）R：8.314kJ/(kmol*K)，气体普实常数2、理想气体方程：Pv=RTPV=m*R。
*T/MQv=Cv*dTQp=Cp*dTCp-Cv=R另外求比热可以用直线差值法！第三章、热力学第一定律1、闭口系统：Q=W+△U微元：δq=δw+du （注：这个δ是过程量的微元符号）2、闭口绝热δw+du=03、闭口可逆δq=Pdv+du4、闭口等温δq=δw5、闭口可逆定容δq=du6、理想气体的热力学能公式dU=Cv*dT一切过程都适用。
为什么呢？因为U是个状态量，只与始末状态有关、与过程无关。
U是与T相关的单值函数，实际气体只有定容才可以用6、开口系统ps.公式在书46页（3-12）7、推动功Wf=P2V2-P1V1（算是一个分子流动所需要的微观的能量）a、推动功不是一个过程量，而是一个仅取决于进出口状态的状态量。
(NEW)毕明树《工程热力学》(第2版)笔记和课后习题详解
热力学摄氏温标，以符号t表示，单位为摄氏度，符号为℃。热力
学摄氏温度定义为
，即规定热力学温度的273.15K为摄氏温度
的零点。这两种温标的温度间隔完全相同（
）。这样，冰的三相
点为0.01℃，标准大气压下水的冰点也非常接近0℃，沸点也非常接近
100℃。
c．华氏温标
在国外，常用华氏温标（符号也为t，单位为华氏度，代号为℉）
量，压力计的指示值为工质绝对压力与压力计所处环境绝对压力之差。 一般情况下，压力计处于大气环境中，受到大气压力pb的作用，此时压 力计的示值即为工质绝对压力与大气压力之差。当工质绝对压力大于大 气压力时，压力计的示值称为表压力，以符号pg表示，可见
p=pg+pb （1-1-1） 当工质绝对压力小于大气压力时，压力计的示值称为真空度，以pv 表示。可见
（2）几种基本状态参数如下： ① 压力
压力是指沿垂直方向上作用在单位面积上的力。对于容器内的气态 工质来说，压力是大量气体分子作不规则运动时对器壁单位面积撞击作 用力的宏观统计结果。压力的方向总是垂直于容器内壁的。压力的单位 称为帕斯卡，符号是帕（Pa）。
作为描述工质所处状态的状态参数，压力是指工质的真实压力，称 为绝对压力，以符号p表示。压力通常由压力计（压力表或压差计）测
热力学的宏观研究方法，由于不涉及物质的微观结构和微粒的运动 规律，所以建立起来的热力学理论不能解释现象的本质及其发生的内部 原因。另外，宏观热力学给出的结果都是必要条件，而非充分条件。
（2）热力学的微观研究方法，认为大量粒子群的运动服从统计法则 和或然率法则。这种方法的热力学称为统计热力学或分子热力学。它从 物质的微观结构出发，从根本上观察和分析问题，预测和解释热现象的 本质及其内在原因。
工程热力学基本知识点汇总
第一章基本概念1.基本概念热力系统：用界面将所要研究的对象与周围环境分隔开来，这种人为分隔的研究对象，称为热力系统，简称系统。
边界：分隔系统与外界的分界面，称为边界。
外界：边界以外与系统相互作用的物体，称为外界或环境。
闭口系统：没有物质穿过边界的系统称为闭口系统，也称控制质量。
开口系统：有物质流穿过边界的系统称为开口系统，又称控制体积，简称控制体，其界面称为控制界面。
绝热系统：系统与外界之间没有热量传递，称为绝热系统。
孤立系统：系统与外界之间不发生任何能量传递和物质交换，称为孤立系统。
单相系：系统中工质的物理、化学性质都均匀一致的系统称为单相系。
复相系：由两个相以上组成的系统称为复相系，如固、液、气组成的三相系统。
单元系：由一种化学成分组成的系统称为单元系。
多元系：由两种以上不同化学成分组成的系统称为多元系。
均匀系：成分和相在整个系统空间呈均匀分布的为均匀系。
非均匀系：成分和相在整个系统空间呈非均匀分布，称非均匀系。
热力状态：系统中某瞬间表现的工质热力性质的总状况，称为工质的热力状态，简称为状态。
平衡状态：系统在不受外界影响的条件下，如果宏观热力性质不随时间而变化，系统内外同时建立了热的和力的平衡，这时系统的状态称为热力平衡状态，简称为平衡状态。
状态参数：描述工质状态特性的各种物理量称为工质的状态参数。
如温度（T）、压力（P）、比容（υ）或密度（ρ）、内能（u）、焓（h）、熵（s）、自由能（f）、自由焓（g）等。
基本状态参数：在工质的状态参数中，其中温度、压力、比容或密度可以直接或间接地用仪表测量出来，称为基本状态参数。
温度：是描述系统热力平衡状况时冷热程度的物理量，其物理实质是物质内部大量微观分子热运动的强弱程度的宏观反映。
热力学第零定律：如两个物体分别和第三个物体处于热平衡，则它们彼此之间也必然处于热平衡。
压力：垂直作用于器壁单位面积上的力，称为压力，也称压强。
相对压力：相对于大气环境所测得的压力。
工程热力学第2章 热力学基本定律(热二律)_OK
Q1 = T1(S2-S1)
Q1 / T1 =S2-S1 T2
Q2 = T2(S1-S2)
Q2 / T2 = S1-S2
Q2
两式相加，得： Q1 Q2 0
T1 T2
S1
S2 S
∵ Q已作正负号规定， Q1、 Q2可统一写成Q；
T1、 T2可为热源温度（=工质温度），可统一写成T
∴ Q 0
2021/7/2
内燃机 ：t1=2000℃，t2=300 ℃
卡诺循环：tC =74.7%； 实际：t =30~40%
火力发电： t1=600 ℃ ，t2=25 ℃ 卡诺循环 ： tC =65.9%；实际：t =40%
2021/7/2
20
§2.9 熵与克劳修斯不等式
§2.9.1 熵的引入
1、卡诺循环的Q/T
T
Q1
T1
2021/7/2
T
Q1
T1
T1
A
T2
T2 Q2
S1
Q’1
B
Q’2
S2
S
17
卡诺定理的意义
1、从理论上确定了通过热机循环，实现热能 转变为机械能的条件。
2、指出了提高热机热效率的方向，是研究热 机性能不可缺少的准绳。
对热力学第二定律的建立具有重大意义。
2021/7/2
18
卡诺定理应用举例
该循环能否实现？
1、自发过程都是具有方向性的，不可逆的。
2、要使非自发过程得以进行，必须伴随一个 适当的自发过程作为补充条件
例：
1、热量：高温→ 低温：自发过程，不可逆
低温→高温：补充条件：W →Q（空调），自发
2、 W →Q ： 自发过程，不可逆